Бета-распад нейтрона

Время хранения У.н. в замкнутых сосудах ограничено временем жизни свободного нейтрона до р-распада (Гр = 887 с см. Бета-распад нейтрона), а также процессами радиационного захвата н неупругого рассеяния нейтронов при отражении от стенок сосуда. Практически в сосуде объёмом 50 л можно накопить 10 нейтронов и получить время хранения 500—800 с. [c.224]

Слабое взаимодействие характерно для всех частиц, кроме фотона. Наиболее известное его проявление — бета-распад нейтрона и целого ряда атомных ядер (VI.4.7,6°). [c.511]

ЛЕПТОННЫЙ ЗАРЯД (лептонное число, символ ), особое квант, число, характеризующее лептоны. Опыт показывает, что при всех процессах разность между числами лептонов и их античастиц остаётся постоянной. Напр., поглощение протоном эл-на в процессе электронного захвата сопровождается вылетом электронного нейтрино e -f-pn-fVe, а поглощение отрицат. мюона — вылетом мюонного нейтрино, jx +p —n+v x в процессе бета-распада нейтрона вместе с эл-ном рождается электронное антинейтрино и т. д. Эту закономерность можно объяснить, предположив существование у лептонов особого заряда — Л. з., сохраняющегося в процессах превращения элем, ч-ц и имеющего противоположные знаки для ч-ц и античастиц. Опытные данные свидетельствуют в пользу существования трёх Л. з.— электронного Lgt мюонного и связанного с тяжёлым лептоном (т ) и его нейтрино (v ) L . Обычно принимают е= + 1 ДЛЯ е , Vg, Le=—1 е+, Ve, Ьц= + 1 для Ц-, =—1 [c.346]

Энергетическая неустойчивость ядер, сопровождающаяся изменением электрического заряда ядра без изменения его массового числа, связана с превращением в ядре протона в нейтрон (р -> п + - - е + V) или нейтрона в протон (п р + Н- v). При этих превращениях рождаются и выбрасываются во вне электрон е и антинейтрино (v) или позитрон е ) и нейтрино (v). Этот вид неустойчивости проявляется как бета-распад. К бета-распаду относятся Р -распад (электронная радиоактивность), -распад (позитронная радиоактивность) и электронный захват с /С или L электронных оболочек атома. [c.99]

Бета-распад (3-распад)—самопроизвольные (спонтанные) превращения нейтрона и в протон р и протона в нейтрон внутри атомного ядра (а также превращение в протон свободного нейтрона), сопровождающиеся испусканием электрона е , позитрона е й электронных антинейтрино или нейтрино v . [c.221]

Радиометрический метод. Широкое распространение в практике неразрушающих испытаний при определении плотности и толщины изделий получил радиометрический метод, основанный на законах радиоактивного распада некоторых химических элементов и взаимодействия их излучений с испытываемыми материалами. Все радиоактивные излучения (гамма, бета, альфа, нейтронов, протонов и т. д.) рассматриваются как электромагнитные волны или ядер-ные частицы. Отметим только, что для определения плотности строительных материалов щирокое распространение получили радиоактивные изотопы, приведенные в табл. 3.2. [c.95]

Основным процессом, подлежащим регистрации и измерению при радиоактивных превращениях, является распад, сопровождающийся испусканием альфа- или бета-частиц, нейтронов и гамма-квантов. Для количественной характеристики любых дискретных событий (импульсов. [c.330]

Ядро с избыточным содержанием нейтронов достигает устойчивого состояния вследствие излучения лишних нейтронов или при превращении некоторых из них в протоны. Последний процесс и является причиной бета-распада, уже упоминавшегося ранее в связи с описанием естественной радиоактивности. Хотя бета-частицы (электроны) не могут существовать внутри ядра среди положительно заряженных протонов, нейтрон может излучить электрон и при этом превратиться в протон затем электрон немедленно покидает ядро в виде бета-частицы, а протон остается в ядре. Кроме того, наряду с электроном из нейтрона (а затем и из ядра) вылетает также и другая частица, называемая нейтрино . Поскольку она не имеет ни массы покоя, ни электрического заряда, ее очень трудно обнаружить при помощи обычных приборов, но существование нейтрино в природе полностью сейчас подтверждено благодаря его ядер-ным и магнитным взаимодействиям. [c.54]

Из этой схемы следует, что ядро изотопа ксенона с массовым числом 140 подвергается бета-распаду с периодом полураспада 16 с, превращаясь в ядро цезия с таким же массовым числом последнее, в свою очередь, также подвергается бета-распаду (с периодом полураспада 66 с), превращаясь последовательно в барий-140 (период полураспада 12,8 сут), лантан-140 (период полураспада 40 ч) и церий-140, ядро которого является устойчивым. На первый взгляд может показаться странным, что периоды полураспада этих ядер так резко отличаются. Дело в том, что хотя период полураспада свободного (не связанного в ядре) нейтрона длится около 10 мин, однако сложные взаимодействия с соседними нуклонами внутри ядра могут как ускорять, так и замедлять данный процесс. [c.55]

Обычно ядро-осколок, образующееся в начале деления ядра, не только обладает избытком нейтронов, но и оказывается сильно деформированным. Его потенциальная энергия, вызванная этой деформацией, позволяет ядру стряхнуть один или больше нейтронов (это и есть мгновенные нейтроны) за время 10- с, то есть за время, в течение которого собственно и происходит расщепление ядра. Например, ядро ксенона-140, возглавляющее приведенную выше цепочку бета-распада, может само образоваться из осколка (ядра ксенона-141) [c.55]

Однако иногда случается, что новое ядро, получившееся в результате бета-распада, находится в достаточно возбужденном состоянии, чтобы излучить еще один нейтрон. Такая ситуация может возникнуть, например, когда превращение нейтрона в протон, которое сопровождает бета-распад, приводит к значительной перегруппировке нуклонов по различным оболочкам и к сопутствующему большому изменению энергии связи всего ядра. Нейтроны, излученные таким образом после бета-распада, называются запаздывающими, так как они могут излучаться через несколько секунд или даже минут после первоначального расщепления. Хотя, как уже указывалось ранее, запаздывающие нейтроны составляют менее одного процента от общего числа нейтронов, образующихся в процессе деления ядра, тем не менее при расчете ядерного реактора это явление необходимо обязательно учитывать. Представьте себе, мы решили им пренебречь и сконструировали ядерный реактор для критической массы, учитывая лишь мгновенные нейтроны. В таком реакторе запаздывающие нейтроны, накапливаясь, могли бы нарушить баланс, что вскоре привело бы к неуправляемой цепной реакции. [c.56]

То есть такой бета-распад (см. стр. 55), в котором все происходит наоборот протон в атомном ядре превращается в нейтрон с испусканием позитрона и нейтрино. В результате атомный номер образовавшегося ядра на единицу меньше атомного номера первоначального ядра. Подобный процесс действительно встречается в природе, но происходит гораздо реже прямого бета-распада (некоторые радиоактивные изотопы, полученные с помощью ядерных реакторов, указывают на наличие такого процесса). [c.94]

Образовавшееся в результате этой реакции ядро фосфора-32 оказывается переполненным нейтронами и стремится превратить один из своих нейтронов в протон, испуская отрицательную бета-частицу с периодом полураспада 14,5 суток. Таким образом, фосфор-32 подвержен бета-распаду, в результате чего превращается в устойчивый изотоп серы (сера-32) [c.117]

ЭЛЕКТРОННЫЙ ЗАХВАТ — тип бета-распада ядер, состоящий в захвате ядром электрона с одной из внутр. оболочек атома. При этом один протон ядра превращается в нейтрон, т.е. атом (Z, А) (Z—ат. номер А — массовое число) превращается в атом (Z—I, А). Это превращение происходит по схеме [c.574]

Быстрые нейтроны (с энергией, во много раз большей энергии теплового движения частиц среды) при диффузии отдают энергию среде и замедляются см. Замедление нейтронов). В слабоцоглрщающцх средах значит, доля нейтронов замедляется до тепловой энергии — тормализуется. Тепловой иейтрон (ТН) диффундирует в среде, пока пе поглотится одним из атомных ядер или не выйдет за её границу бета-распад нейтрона крайне редок в конденсированной среде). [c.689]

М.-с. возникла в первые десятилетия 20 в. [Дж. Дж. Томсон (J. J. Thomson), 1912 Ф. У. Астон (F. W. Aston), 1919] и являлась одним из ося. методов определения масс ядер (Астоном было открыто 212 стабильных нуклидов). В дальнейшем центр исследований сместился в область анализа сложных органич. веществ. Однако с появлением масс-спектрометров ионно-циклотронного резонанса появилась возможность устанавливать массу иона с точностью лучше, чем 10" а. е. м., что индуцировало интерес к прецизионным измерениям масс ядер. Напр., удалось нзлшрить разность масс в дублете Не — Т+ с точностью до неск. эВ, позволяющей судить о наличии массы покоя у антинейтрино (см. Нейтрино, Бета-распад нейтрона). Дальнейшее повышение точности открывает перспективу определять энергии хим. связей (сопоставляя массы молекулы и составляющих её атомов). [c.57]

ТОК В квантовой теории поля — матем. выражение, описывающее превращение одной частицы в другую или рождение пары частица—античастица. Представляет собой оператор (оператор плотности 4-мерного тока), преобразующийся как 4-мерный вектор при Лоренца преобразованиях. Различают 1) векторный ток и аксиально-вектор-ный, или аксиальный ток, отвечающие превращения.м (переходам) соответственно с изменением и без изменения внутренней чётности и зарядовой чётности 2) электромагнитный ток и слабый Т., описывающие переходы за счёт эл.-магн. и слабого взаимодействия 3) адронный и лептонный Т., описывающие переходы адронов и лсп-тонов 4) заряженный ток и нейтральный ток, описывающие переходы соответственно с изменением электрич. заряда (или рождение заряженной пары) и без изменения заряда (или рождение пары с нулевым суммарным зарядом) 5) странный и нестранный Т., описывающие переходы с изменением и без изменения странности. Так, в процессе бета-распада нейтрона п->р-Ье -I-переход п->р и рождение пары е и описываются слабыми заряженными нестранными векторным и аксиальным соответственно адронным и лептонным Т. А. В. Ефремов. ток ЭЛЕКТРИЧЕСКИЙ — см. Электрический ток. [c.119]

Бета-распад. Явление электронного бета-распада представляет собой самсдроизвольное прев-рагцение атомного ядра путем испускания электрона. В основе этого явления лежит способность протонов и нейтронов к взаимным превращениям. Масса свободного нейтрона больше массы свободных протона и электрона, вместе взятых, — следовательно, запас полной энергии нейтрона больше запаса энергии протона и электрона. Поэтому нейтрон может самопроизвольно превращаться в протон р с испусканием электрона и антинойтрипо v [c.322]

Бета-распад — процесс не внутриядерный, а внутринуклонный. В ядре распадается одиночный нуклон. Это видно уже из того, что Р-активным является свободный нейтрон, распадающийся на протон, электрон и антинейтрино, [c.231]

Р-распад, каждый акт которого превращает нейтрон в протон. И действительно, осколки деления являются интенсивнейшими Р-излучателями. Бета-распады часто сопровождаются -перехо-дами. Кроме того, около десяти у-квантов испускается во время самого акта деления. Поэтому ядерные реакторы являются мощными источниками р- и у-излучений. Во-вторых, перегруженность нейтронами может быть столь сильной, что во время деления или сразу же после него (обычно не позднее, чем через 5-10 с) испускаются нейтроны. Например, при каждом акте деления изотопа урана 82 - вылетает в среднем 2,5 нейтрона с энергиями от нуля до нескольких МэВ. Этот процесс приводит к размножению нейтронов. Существование процесса размножения делает возможным осуществление цепной реакции деления (см. гл. XI, 2). Небольшое количество нейтронов вылетает не в момент акта деления, а несколько позже. Эти нейтроны называются запаздывающими. Время запаздывания может доходить до нескольких минут. Происхождение запаздывающих нейтронов таково после одного или нескольких последовательных (3-распадов (на которые и уходит время запаздывания) ядро становится нестабильным по отношению к вылету нейтрона. Такое ядро мгновенно, т. е. за время порядка времени пролета, испускает нейтрон, Наличие запаздывающих нейтронов, несмотря на их ничтожное количество, важно для стабильности работы ядерных реакторов (см. гл. XI, 3). [c.542]

ИЗОБДРЫ — ядра с одинаковым числом нуклонов (массовым числом Л), но отличающиеся числом протонов Z и нейтронов N Л И. с различным Z соответствуют разл. хим. элементы (напр., Аг — Са). И. образуются при бета-распаде ядер - - A -j-e -f-v , Vg и т. п.) и нек-рых др. ядерных реакциях. [c.113]

Однако на заключит, стадиях эволюции звёзд плотность вещества в их центр, областях сильно возрастает и электронный газ становится вырожденным (см. Вырожденный газ). Энергия вырожденных электронов достигает такой величины, что они уже могут, несмотря на энергетич. барьер, захватываться атомными ядрами. Начинаются процессы т. н. обратного бета-распада, посредством к-рых протоны превращаются внутри атомных ядер в нейтроны. Именно этот процесс множеств, захвата электронов атомными ядрами, соп-ровождаюпщйся испусканием нейтрино V, наз. н е й-тронизацией. [c.270]

НЕЙТРОННО-ДЕФИЦИТНЫЕ ЯДРА — атомные ядра, имеющие меньшее число нейтронов (/V) по сравнению со стабильными ядрами с тем же Z (число протонов), наиболее распространёнными в природе. Н. я. нестабильны и испытывают бета-распад, сопровождающийся испусканием позитронов (р+-распад) или захватом электронов с внутр. электронных оболочек (см. Электронный захват). По мере уменьшения числа нейтронов Н. я. становятся всё менее устойчивыми энергия, выделяющаяся при их распаде, увеличивается, а период полураспада уменьшается. Н. я. получаются в ядерных реакциях, приводящих к уменьшению отношения Л /2, напр., в реакциях (у, л), (у, 2п), (р, п). (р, 2п). Ю. С. Зшиятнин. [c.279]

НЕЙТРОНПО-ИЗБЙТОЧНЫЕ ядра — атомные ядра с более высоким числом нейтронов (Л ) по сравнению со стабильными ядрами с тем же Z (число протонов), наиб, распространёнными в природе. Н. я. нестабильны и испытывают бета-распад, испуская электроны ( -распад). По мере увеличения числа нейтронов Н. я. становятся все менее устойчивыми энергия [c.279]

Прнмененве. П. в. используются в ядерной физике для изучения спиновой зависимости нейтронных сечений, измерения амплитуд когерентного и некого рент- ВОГО рассеяний нейтронов (см. Нейтронография структурная), а также для исследования таких фундам., проблем, как несохранение пространственной чётности в ядерных реакциях, поиск нарушения временной ив-. вариантности, определение угл. корреляций в бета-распаде свободных нейтронов, поиске электрич. заряда и электрич. дипольного момента нейтрона и т. д, В фш зике твёрдого тела П. н. позволяют изучать магн. структуры, конфигурации неспаренных электронов t (спиновую плотность) в магнетиках (см. Магнитная е нейтронография), измерять магн. моменты отд. компа- нентов в сплавах, исследовать кинетику фазовых пе- реходов, ядерных релаксац. процессов, миграцию спи- ( нового возбуждения, в т, ч. в неупорядоченных спино-1 вых системах, идентифицировать короткоживущие де-1 фекты в кристаллах, исследовать спиновые волны в i магнетиках и т. д. [c.72]

Примерами слабого взаимодействия с участием П, являются внутриядерные превращения П. в нейтрон и, наоборот, проявляющиеся в виде бета-распада ядер и алектронного захвата. [c.165]

Бета-Р., при к-рой сохраняется массовое число А нуклида, но изменяется на 1 его заряд Z, представляет собой одно из проявлений бета-распада ядер, когда входящий в состав ядра протон р (нейтрон п) превращается в нейтрон (протон) с образованием позитрона ( (электрона р ) и нейтрино v (антинейтрино v). Ана-аогичную природу имеет изменение заряда ядра, [c.211]

PH в ср. быстро падает с увеличением массового числа, обнаруживая максимумы для групп С, 4, О и Ре ( железный пик ) и затем неск. двойных пиков, соответствующих элементам Кг и Зг, Хе и Ва, Р1 и РЬ, к-рые имеют устойчивые изотопы с иагич. числами нейтронов 50, 82, 126 (см. Магические ядра) либо получаются при бета-распаде ядер с такими нейтронными числами. [c.263]

Идеи, положенные в основу квантовой электродинамики, были в 1934 использованы Э, Ферми (Е. Fermi) для описания процессов бета-распада атомных ядер с помощью нового типа взаимодействия (к-рый, как выяснилось впоследствии, представляет частный случай т. н. слабых взаимодействий). В процессах бета-распада один из нейтронов ядра превращается в протон и одноврем. происходит испускание электрона и электронного антинейтрино. [c.317]

Смотреть страницы где упоминается термин Бета-распад нейтрона : [c.190] [c.267] [c.271] [c.275] [c.95] [c.553] [c.693] [c.322] [c.222] [c.87] [c.89] [c.128] [c.200] [c.288] [c.48] [c.281] [c.365] [c.365] [c.158] [c.224] [c.657] [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...