Истинно-нейтральные частицы

С ТОЧНОСТЬЮ до знака) и, следовательно изображают истинно нейтральные частицы с определенной СР-четностью (но неопределенной странностью) [c.204]

Введение понятия комбинированной СР-инверсии позволяет рассматривать явления, связанные с несохранением четности, сохраняя право-левую симметрию пустого пространства (так как вращение связано с зарядом, т. е. с частицей). Инвариантность относительно комбинированной инверсии для истинно нейтральных частиц приводит к закону сохранения комбинированной четности (см. 14, п. 9). [c.247]

Импульсная диаграмма рассеяния 66 Искровая камера 165, 255 Истинно-нейтральные частицы 235 [c.333]

Зарядовая четность С является внутренним квантовым числом так называемых истинно нейтральных частиц, у которых античастицы и частицы совпадают, а также нейтральных составных систем, которые при зарядовом сопряжении (замене частиц античастицами) переходят сами в себя. В слабых взаимодействиях нарушаются законы сохранения Р- и С-четности, но в большинстве случаев сохраняется комбинированная СР-чет-ность. В распадах нейтральных каонов нарушается и СР-четность. [c.971]

Частицы, не обладающие электрическим зарядом, называются нейтральными. В дополнение к этому в физике элементарных частиц вводится понятие истинно нейтральной частицы, у которой равны нулю все без исключения сохраняющиеся заряды. Так, нейтрон является нейтральной, но не истинно нейтральной частицей, потому что он обладает барионным зарядом, равным единице. Примерами истинно нейтральных частиц являются у-квант и т)-ме-зон. Рождение и поглощение истинно нейтральных частиц не запрещено никакими законами сохранения зарядов. [c.289]

Для каждой не истинно нейтральной частицы существует ее античастица. У частицы и античастицы массы равны, а все заряды противоположны. Например, если у протона Q = 1, В = 1, то у антипротона Q = —1, В = —1. Поэтому у пары частица — античастица равны нулю все суммарные заряды, т. е. такая пара является истинно нейтральной системой. Именно поэтому любая частица может родиться в паре со своей античастицей при достаточно большой энергии столкновения двух каких угодно частиц. [c.289]

Поясним обозначения, принятые в этой таблице. Все частицы разделены на частицы и античастицы. Истинно нейтральные частицы, не имеющие античастиц, помещены в колонке обозначений посредине. Названия, как правило, приводятся только для частиц. Соответствующая античастица для барионов, нейтральных каонов и обоих сортов нейтрино получается просто прибавлением к названию частицы приставки анти . Например протон — антипротон, электронное нейтрино — электронное антинейтрино. Антиэлектрон имеет специальное название позитрон. По отношению к заряженным пионам и каонам термин античастица обычно не употребляется. Говорят просто о положительных и отрицательных пионах (каонах). Можно встретить и более старые наименования, такие как пи-плюс-мезон, К-минус-мезон и т. д. Почти все обозначения для приведенных в таблице физических величин уже объяснялись ранее. [c.301]

Частицы, образующиеся при распаде истинно нейтральной частицы, должны находиться в состоянии с той же С Чётностью, что н С-чётность нач. частицы. Поэтому, напр., распады. Зу и t]0 Зу запрещены. [c.54]

ИСТИННО нейтральные частицы — элементар. [c.220]

S спина Ig на к.-л. направление. Т. о., состояние одной свободной истинно нейтральной частицы полностью [c.301]

Предположения о том, что Н. смешиваются и/или являются истинно нейтральными частицами (для к-рых частица и античастица тождественны), открывают дополнит. возможности измерений их масс [поиск двойного бета-распада, осцилляций Н. (см. ниже) и т. д.]. Получаемые при этом результаты неоднозначны ограничения на массы зависят от параметров нарушения закона сохранения лептонных чисел (см. ниже). [c.261]

Сильные и эл.-магн. взаимодействия инвариантны относительно операции зарядового сопряжения замены всех частиц на соответствующие им античастицы. Эта С. не является пространственной и рассматривается в этом разделе из-за её связи с СРГ-симметрией. Зарядовая С. приводит к закону сохранения особой величины — зарядовой чётности (или С-чётности), характеризующей истинно нейтральную частицу (или систему частиц, не обладающую к.-л. зарядом), переходящую сама в себя при зарядовом сопряжении. [c.507]

Составными элементами Ф. д. являются вершины, внутренние и внешние линии. Каждая из линий подсоединяется к каким-нибудь вершинам внутренняя к двум, а внешняя к одной. Набор вершин определяется структурой У, , а внешних и внутренних линий—структурой if о Каждому моному по полям в if, соответствует определ. тип вершин, а каждому виду поля в q — определ. тип линий. Если поле нейтральное (соответствующая частица совпадает со своей античастицей, см. Истинно нейтральные частицы), то линия считается ненаправленной, в противном случае линия направленная и на диаграмме снабжается стрелкой. [c.277]

Для всех Э. ч. с ненулевыми значениями хотя бы одного из квантовых чисел Q, L, В, S, С, Ь существуют античастицы с теми же значениями массы т, времени жизни X, спина J и для адронов изотопич. спина ], но с противоположными знаками указанных квантовых чисел, а для барионов с противоположным знаком внутр. чётности Р. Частицы, не имеющие античастиц, наз. истинно нейтральными частицами. Истинно нейтральные адроны обладают спец. квантовым числом—зарядовой чётностью (т. е. чётностью по отношению к операции зарядового сопряжения) С со значениями I примерами таких частиц могут служить я - и Т1-мезоны (С =4-1), р - и ф-мезоны (С= - 1) и др. [c.602]

Зарядовое сопряжение. Частицы и античастицы. С-четность. Истинно нейтральные частицы [c.110]

Операция зарядового сопряжения применима не только к заряженным, но и к нейтральным частицам, у которых также могут быть античастицы, отличающиеся от частиц. Так, у нейтрино, электрический заряд которого равен нулю, есть отличающаяся от него античастица—антинейтрино. Эти две частицы различаются знаком лептонного заряда и соответственно характером взаимодействия (см. 18, 103 и 105). Вместе с тем существует класс так называемых истинно нейтральных частиц, у которых все заряды равны нулю, вследствие чего их античастицы тождественно совпадают с самими частицами. [c.111]

Примерами истинно нейтральных частиц являются 7-квант, я°-, Г1-, Т -, р -, fo-, ф-, //х)/- и Т-мезоны. Истинно нейтральные частицы имеют определенную зарядовую четность С (положительную или отрицательную). Зарядовая четность rj-и ri -мезонов положительна, так как их волновые функции при операции зарядового сопряжения переходят сами в себя [c.111]

Закон сохранения С-четности накладывает определенные ограничения на процессы с участием истинно нейтральных частиц. Например, распад л° 3у запрещен по С-четности [(п 37/л 2у)<4 10""]. [c.230]

Распад ЛГ-мезонов—слабый процесс. Как было показано в 18, в слабых взаимодействиях нарушаются закон сохранения четности (Р 1).и инвариантность относительно зарядового сопряжения (С 1), но существует инвариантность относительно комбинированной СР-инверсии (зарядовое сопряжение плюс зеркальное отражение, СР= ). СР-инвариантность слабого взаимодействия была доказана (с точностью 99%) в опытах по изучению распада медленных поляризованных нейтронов. Наличие СР-инвариантности позволяет ввести для истинно нейтральных частиц (или систем частиц) понятие СР-четности. В пределах точности, с которой доказана СР-инвариантность, можно считать, что в слабых взаимодействиях выполняется закон сохранения комбинированной СР-четности (разумеется, СР-четность сохраняется в сильных и электромагнитных взаимодействиях, поскольку в них сохраняется С- и Р-четность в отдельности). [c.296]

Античастицей по отношению к электрону е является позитрон е+ ( 1.5.3.Г). Фотон—истинно нейтральная частица (VI.5.3.5 ), т. е. у совпадает с V- [c.510]

Античастицей по отношению к положительному пиону л+ служит отрицательный пион л (и наоборот). Незаряженный пион л — истинно нейтральная частица. [c.510]

АБСОЛЮТНАЯ ТЕМПЕРАТУРА (термодинамическая температура), параметр состояния, характеризующий макроскопич. систему в состоянии термодинамич. равновесия (при этом А. т. всех её макроскопич. подсистем одинакова). А. т. введена в 1848 англ. физиком У. Томсоном (Кельвином) на основании второго начала термодинамики. А. т. обозначается символом Т, выражается в кельвинах (К) и отсчитывается от абсолютного нуля температуры. А. т. измеряют по термодинамической и международной практическим температурным шкалам. АБСОЛЮТНО НЕЙТРАЛЬНАЯ ЧАСТИЦА, то же, что истинно нейтральная частица. [c.7]

Л учается, что /С°-мезон совпадает со своей античастицей К°, т. е. является истинно нейтральной частицей (примером истинно нейтральных частиц являются фотон и я°-мезон). Но это неверно, [c.618]

Схема Пайса и Пиччиони снимает все отмеченные выше трудности. Действительно, волновые функции г1зд-о и при операции зарядового сопряжения переходят сами в себя (вторая с точностью до знака) и, следовательно, изображают истинно нейтральные частицы, т. е. такие, для которых античастица тождественна частице. Поэтому и К2 должны иметь одинаковые со своими античастицами схемы распада. В частности, в отличие от К°, К может распадаться по схеме [c.619]

У нейтральных частиц также имеются античастицы, причем в некоторых случаях (п°, у) они полностью совпадают с самими частицами (истинно нейтральные частицы). В тех случаях, когда нейтральная античастица не совпадает со своей частицей, их главное отличие проявляется в характере взаимодействия. Так, электронное нейтрино Ve отличается от электронного антиней- [c.702]

Фотон как истинно нейтральная частица обладает определенной зарядовой четностью, равной —1. Так как четность, как мы уже говорили, мультипликативна, то система четного числа фотонов зарядово четна, а система нечетного числа фотонов зарядово нечетна. Поэтому в электромагнитных процессах невозможно превращение одного фотона в два и вообще нечетного числа фотонов — в четное и наоборот. Это ограничение (теорема Фарри) играет важную роль в квантовой электродинамике (см. 6). [c.295]

По той же причине частицы К и К по-разному рассеиваются на различных мишенях. Словом, сильные взаимодействия всегда легко различают, где нейтральный каон, а где антикаон. Если бы слабых взаимодействий не было, то эти частицы являли бы собой нормальную пару частица — античастица. С другой стороны, в слабых взаимодействиях закон сохранения странности нарушается. А так как никаких сохраняющихся зарядов у К -мезонов нет, то они оказываются истинно нейтральными частицами. За счет слабых взаимодействий эти частицы могут переходить друг в друга, причем не только виртуально, но и реально, так как препятствий со стороны законов сохранения энергии и импульса здесь нет [c.410]

Если лептопное число не сохраняется, нейтрино может быть истинно нейтральной частицей, т. е. совпадать со своей античастицей. Такое нейтрино называют майорановским. В этом случае возможен безнейтрин-ный (ov) Д. б.-р. [c.560]

ЗАРЯДОВАЯ ЧЁТНОСТЬ (С-чётность) (С) одна из внутр. характеристик (квантовых чисел) истинно нейтральной частицы (или истинно нейтральной системы частиц), определяющая поведение её вектора состоянпя при. зарядовом сопряжении. Является мультипликативным квантовым числом и может прннпмать значения — i. В любых процессах, обусловленных ЭЛ.-магнитным или сильным взаимодействием, 3. ч. сохраняется. [c.53]

ПСИ-ЧАСТЙЦЫ (ф-частицы) — общее назв. группы нейтральных мезонов со спином и отрицательной внутренней чётностью, имеющих близкие свойства и значения масс, лежащие в интервале 3—4 ГэВ. П.-ч,— истинно нейтральные частицы их зарядовая чётность С = —1. [c.172]

Т. к. не сушествует системы отсчёта, в к-рой Ф. покоится, ему нельзя приписать определ. внутренней чётности. По электрич. и магн. мультиполькостям системы зарядов (2 -поля см. Му.шпипильное излучение), излучившей данный Ф., различают состояния Ф. электрич. и магн. типа чётность электрич. мультипольного Ф. равна ( — 1), магнитного— (—1) . Ф.— истинно нейтральная частица и поэтому обладает определ. шр.чдовой чётностью С(С= — ]). Кроме электро.магнитного взаимодействия Ф. участвует в-гравитацтнном взаимодействии. [c.354]

Примечание. Знаком слева помечены частицы (как правило, резонансы), для к-рых вместо времени жизни т приведева ширина Г=А/т. Истинно нейтральные частицы помещены посередине между частицами и античастицами. Члены одного изотопическою мультиплета расположены на одной строке (в тех случаях, когда известны характеристики каждого члена мультнплета,—с небольшим смещением по вертикали). Изменение знака чётности Р у антибарионов не указано, равно как и изменение знаков S, ,by всех античастиц. Для лептонов и промежуточных бозояов внутренняя чётность не является точным (сохраняющимся) квантовым числом и потому не обозначена. Цифры в скобках в конце приводимых физических величин обозначают существующую ошибку в значении этих величин, относящуюся к последним из приведённых цифр. [c.601]

В табл. 1 приведены наиб, хорошо изученные Э. ч. из групп лептонов и адронов и их квантовые числа. В спец. группу выделены калибровочные бозоны, Раздельно даны часткцы и античастицы (изменение Р у антибарнонов не указано). Истинно нейтральные частицы помещены в центре первой колонки. Члены одного изотопич. мультиплета расположены в одной строке, иногда с небольшим смещением (в тех случаях, когда даются характеристики каждого члена мультиплета). [c.602]

Античастица (по отношению к данной частице) — частица, обладающая той же массой, спином, временем жизни, что и данная частица, но имеющая все зарядовые квантовые числа (электрический заряд Q, барионный заряд В, лентонный заряд L и т.д.) противоположного знака. Истинно нейтральные частицы (фотон, тг -мезон и др.) не обладают зарядовыми квантовыми числами и сами являются своими античастицами. [c.257]

Как уже бьщо сказано в 93, п -мезон и у-квант являются истинно нейтральными частицами, так как все их заряды (электрический, барионный, лентонный и др.) равны нулю, т. е. их античастицы тождественно совпадают с самими частицами. Это означает, что оператор зарядового сопряжения переводит истинно нейтральную частицу саму в себя [c.229]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...