Векторы противоположные

При изменении направления вектора а на противоположное получим вектор, противоположный а, который будем обозначать символом —а (рис. 3), т. е. если [c.20]

F(i)=a- -2fb и р(0)=ро, где ро — вектор, противоположный по направлению вектору а, найти вектор р в момент U, когда он окажется повернутым на 90° по отношению к вектору Ро- [c.78]

Из равенства (14) следует, что для нахождения вектора необходимо в точке В построить вектор (—), противоположный заданному вектору а затем векторы Шд и (—сложить геометрически. [c.354]

Из соотношения (4.4) вытекает, что Е еличина силы р обратно пропорциональна радиусу Р катящегося тела. Следует обратить внимание на то, что смысл неравенства (4.4) такой же, как и неравенства (4.1), т. е. из него определяется только модуль вектора Г силы трения качения. Направление вектора противоположно направлению скорости движения центра катящегося тела. [c.81]

Зная величину массы двигающегося звена и определив его ускорение из плана ускорений (или диаграммы ускорений) или аналитическим методом, нетрудно подсчитать величину полной силы инерции. Направление ее вектора противоположно вектору ускорения. [c.274]

Движение центра тяжести будет таким, как если бы точка с мас-еой т, равной всей массе ядра, находилась под действием своего веса mg и сопротивления Я = тр<( ( ), возрастающего вместе со скоростью V точки, но не направленного в сторону, противоположную скорости, а образующего с вектором, противоположным скорости V, острый угол ф, положительный или отрицательный, в зависимости от направления угловой скорости вращения т. Угол ф возрастает вместе с ы и обращается в нуль при <0 = 0 ). [c.314]

Очевидно, эквивалентные векторы имеют равные, а прямо противоположные векторы — противоположные моменты относительно любой точки. Если момент вектора равен нулю, то или сам вектор равен нулю, или момент берётся относительно точки лежащей на основании вектора. [c.15]

Если г — положительное число, то направление вектора винта R совпадает с направлением Е, если оно отрицательно, то направление указанного вектора противоположно. [c.36]

Отрицательный знак в правой части показывает, что направление радиуса-вектора противоположно направлению отсчета от торца А, т.е. [c.91]

Знак означает, что действительное направление вектора противоположно предварительно заданному. Предварительно направление вектора Ri было принято совпадающим с направлением оси У, действительное направление Ria противоположно направлению оси Y. [c.237]

При этом, если ф< 90° (как па рис. 126), то проекция главного момента Мо на направление главного вектора Н положительна, и нанравления векторов Мо и Н совпадают если же ф 90°, то эта проекция отрицательна, и направления этих векторов противоположны. Но проекция главного момента на направление главного вектора есть величина постоянная, не зависящая от выбора центра приведения отсюда [c.188]

Т. е. для того, чтобы найти скорость относительного движения, нужно сложить вектор скорости абсолютного движения с вектором, противоположным по направлению скорости переносного [c.71]

Таким образом, приходим к выводу, что при произвольной ориентировке направления распространения относительно направления постоянного магнитного поля линейно поляризованная волна расщепляется на два эллиптически поляризованных луча с продольными составляющими напряженности электрического поля, характеризуемые соответственно тройками величин ( 1 , Ей, Eix) и (Е2у, Е г, Лучи эти распространяются с различными скоростями (ь — с1п и V2= n2), большие оси их эллипсов поляри-зац ии повернуты друг относительно друга на угол в 90° и направления вращения результирующих векторов противоположны. [c.227]

Полагая, что во всех исследуемых положениях лопатки насоса вектор касательной составляющей абсолютного уск >ения направлен в сторону движения точки М, а вектор относительного ускорения - по радиусу 0 М ротора в направлении от точки М к центру 0, воспользуемся методом проекций векторного уравнения на оси координат. Если в результате рещения модуль какого-либо из этих ускорений получит отрицательное значение, то это значит, что действительное направление данного вектора противоположно принятому. [c.176]

Равномерное вращательное движение звена (рис. 46, в). Инерционная нагрузка состоит только из силы инерции Яи звена, которая в этом случае направлена но линии >45 противоположно направлению вектора центростремительного (нормального) ускорения центра масс звена. Это ускорение равно [c.79]

На рис. 11.17 ползун 3 скользит в направляющих звена 4. Из треугольника скоростей, построенного на схеме, видно направление относительной скорости Сила трения Ft., приложенная к ползуну 3, по направлению противоположна вектору Vom- [c.225]

Так же как и в ранее рассмотренных задачах, полная реакция F звена 2 на звено 1 приложена к точке касания С звеньев и отклонена от направления общей нормали на угол трения (р в сторону, противоположную вектору относительной скорости скольжения о.,,. Величина силы трения приложенной к звену 1, определяется по формуле = /f", где / — коэффициент трения скольжения. [c.232]

Сила Fl приложена в точке С, направлена в сторону, противоположную вектору ускорения, а , и равна [c.247]

На плане сил вектор 23 представлен тем же отрезком (bf), что и реакция F32, но имеет противоположное направление. [c.252]

Пусть входным колесом, к которому приложен уравновешивающий момент Afy, является колесо /, а выходным, к которому приложен момент — колесо 2. Момент представляет собой результирующий момент от внешних сил и пары сил инерции. По направлению вектора V скорости точки С (рис. 13.20) определяем направления угловых скоростей (Oj и Wa колес J и 2. Направление действия момента Му должно совпадать с направлением угловой скорости о)т, так как колесо I является входным. Направление действия момента Мз должно быть противоположным направлению угловой скорости 0)2, потому что колесо 2 является выходным. Где бы ни происходило касание профилей и зубьев колес / и 2, нормаль п — п к этим профилям будет проходить через точку С касания начальных окружностей, являющуюся мгновенным центром в относительном движении колес 1 vi 2. В дальнейшем удобно будет всегда считать силы или F12 приложенными в точке С и направленными по нормали п — п. Для определения того, в какую сторону надо откладывать угол а (рис. 13.20,а) между нормалью п — пи касательной t — t к начальным окружностям в точке С, будем руководствоваться простым правилом. [c.269]

Результирующая сила Р == Рр + Р проходит через центр тяжести вытесненного телом объема V жидкости и направлена в сторону, противоположную вектору единичной массовой силы. [c.78]

Для того чтобы придать соотношению (45.1) вид принципа виртуальной работы в статике, назовем векторы mii i эффективными силами, а векторы, противоположные этим (— miVi) — силами инерции, тогда соотношения (45.1) можно сформулировать в любой из двух следующих форм (принцип Даламбера) [c.120]

Сила инерции Fjjj приложена в центре масс S., звена 2 (рис. 12.9, а) и направлена в сторону, противоположную вектору ускорений (рис. 12.9, а). Сила инерции (рис. 12.9, а) приложена в центре масс. эвена 3 и направлена D сторону, противоположную вектору ускорения Наконец, сила инерции F [c.244]

Аналогично для начального движения механизма (рис. 12.9, ж) силы инерции его зиеньев сводятся к двум силе и силе F" - Сила F" приложена в точке В, направлена в сторону, противоположную вектору ускорения Сд, Н равна [c.246]

Направление вектора силы Fy определяется после числен1юго подсчета правой части равенства (15.28). Если правая часть уравнения окажется положительной, то это означает, что направление силы Fy было выбрано правильно. При отрицательном значении правой части направление силы Fy должно быть измепеЕЮ на противоположное. Произведя в правой части формулы (15.28) почлсЕпюе деление на hy, гюлучаем [c.332]

В противоположность вискозиметрическим течениям примеры экстензиометрических течений с ограничивающими поверхностями неизвестны. Напротив, течения со свободными границами могут быть экстензиометрическими. Один специальный класс таких течений описывается в декартовых координатах следующими уравнениями для вектора скорости [c.193]

Знак минус в уравнении (8.1) указывает на то, что вектор q направлен противоположно вектору grad t, т. е. в сторону наибольшего уменьшения температуры. [c.71]

Изгибающий момент А// Усчитается положительным, если ПРИ взгляде на левую от сечения часть внешние нагрузки создают момент по часовой стрелке, а при взгляде на правую - против часовой стрелки ( рис. 3.2, б ). Следует иметь виду, что вектор равнодействующей внутренних усилий в сечении всегда направлен в противоположную сторону от направления вектора внешней нагрузки, действующей на рассматриваемую отсеченную часть (рис. 3.2 . [c.30]

Существуют два типа водородных молекул ортоводород, у которого спины двух протонов параллельны, и параводород, имеющий противоположно направленные, или антипараллель-ные спины. В случае ортоводорода момент ядерного спина имеет значение 1 и может поэтому относительно вектора углового момента всей молекулы принимать любое из трех значений 1, О или —I. В случае параводорода момент ядерного спина равен нулю, и потому только это единственное значение возможно для спина всей молекулы. Параводород соответствует состоянию с самой низкой энергией, его вращательное квантовое число нуль, т. е. наименьщее из всех четных квантовых чисел. Ортоводород характеризуется нечетными квантовыми числами. Поэтому при низких температурах существование параводорода предпочтительнее и, действительно, при понижении температуры доля параводорода растет. При высоких температурах доли орто- и параводорода стремятся к значениям, связанным с относительными вероятностями спиновых состояний, 3 1 соответственно. Примерные соотнощения орто- и параводорода при разных температурах показаны в табл. 4.2177]. [c.152]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...