Простейшая модель металла

ПРОСТЕЙШАЯ МОДЕЛЬ МЕТАЛЛА [c.39]

Распределение электронов по скоростям. Следуя Друде, мы примем следующую простую модель металла. Предположим, что потенциальная энергия электрона внутри металла постоянна и равна — относи- [c.155]

Эта глава будет посвящена изучению взаимодействия между электронами в металлах. Мы воспользуемся простой моделью металла, в которой периодически распределенный заряд ионов заменен равномерно размазанным по всему кристаллу положительным компенсирующим зарядом. Такая модель газа взаимодействующих электронов лучше всего описывает простые металлы (например, щелочные), в которых электроны ведут себя почти как свободные, т. е. периодический потенциал может рассматриваться как малое возмущение, лишь слабо искажающее движение электронов. Возможно, что эта модель дает также неплохое приближение и для всех металлов, исключая переходные и редкоземельные в последних двух случаях периодическое поле играет суще-ственную роль. [c.82]

Видно, что параметр к здесь оказывается собственным значением матрицы [ ]. При рассмотрении колебаний решетки это есть, разумеется, обычная динамическая матрица для квадратов частот [со (q)] нормальных колебаний с волновым вектором q. В простейшей модели металла с сильной связью, когда каждому узлу соответствует один атомный уровень энергии, мы получаем типичную зону разрешенных состояний с энергиями [c.339]

Природу термоэлектричества в металле можно качественно понять на основе простой модели свободного электронного газа. Краткое введение в элементарную теорию электропроводности было дано в начале гл. 5. Модель свободного электронного газа не может дать количественных показаний, но позволяет понять механизм явления. Далее можно построить более сложную теорию, включающую зависимость рассеяния электронов решеткой от их энергии, явление увлечения электронов фононами и т. д. Приведенные ниже элементы теории заимствованы из книги Бернара [3], где современные идеи о термоэлектричестве изложены очень ясно (см. также [12]). [c.267]

Большое значение учета электронной подсистемы видно уже при использовании простейшей модели свободных электронов. Рассмотрим для примера в рамках этой модели образование вакансии в одновалентном металле. Воспользуемся сначала менее строгим, но более наглядным методом. Будем считать электроны находящимися в потенциальном ящике, причем заменим периодический потенциал ионов решетки некоторым постоянным потенциалом. Образование вакансии произведем в два этапа [16, 80]. Сначала уберем из объема тела один атом, т. е. положительных ион с зарядом е и электрон (—е). На месте иона возникнет от- [c.101]

До настоящего времени только немногие эксперименты по релаксации напряжений проводились в стабилизированном цикле и не существует единой точки зрения для ГЦК металлов на термоактивационные механизмы, обусловливающие измеряемую зависимость Ае (Ер). В работе [11 предложена простая модель пластических процессов в цикле, в которой учитывается негомогенное распределение дислокаций в микроструктуре и рассматривается деформированный [c.131]

При анализе процесса демпфирования колебаний конструкций авторы в основном основываются на стержневой модели Бернулли — Эйлера, в дифференциальное уравнение которой вводят приведенную изгибную жесткость. Для слоистых конструкций, составленных из металлов, это приемлемо в тех же случаях, когда сопротивление материалов слоев различается очень существенно, когда используется комбинация мягкого и жесткого материалов, гипотезы Бернулли и Тимошенко для всего поперечного сечения могут оказаться неприемлемыми и здесь неизбежно построение более сложных механических моделей стержней, учитывающих поперечный сдвиг и поперечное обжатие каждого слоя. Авторы исследуют процессы колебаний весьма сложных конструкций и, естественно, пытаются использовать простейшую модель для ее анализа. Однако прежде чем использовать простейшую модель, соответствующую линейному дифференциальному уравнению четвертого порядка, уместно было бы сопоставить эту модель с модифицированной, отвечающей существу проблемы, для оценки сделанных допущений. [c.7]

Не будем претендовать на полноту описания множества явлений, а попробуем дать им теоретическую, пусть во многом упрощенную, но общую базу. Наша главная цель - предложить читателю простую модель, описывающую формирование структуры и свойств металла, на основе сформулированного ранее принципа самоорганизации. [c.96]

Пластическая деформация и разрушение являются диссипативными процессами, которые протекают вдали от термодинамического равновесия и сопровождаются проявлением неустойчивости системы в виде деформируемого металла в критических точках. При описании различных экспериментально наблюдаемых нелинейных деформационных эффектов в последнее время начали применяться методы теории динамических нелинейных систем, позволяющие на основе анализа сравнительно простых моделей качественным образом описывать сложное поведение деформируемого твердого тела. [c.84]

При пластическом деформировании металлы упрочняются, поверхность нагружения при этом расширяется, перемещается в пространстве напряжений и деформируется. Наиболее простая модель упрочняющегося тела получается, если предположить, что поверхность нагружения только расширяется, оста- [c.22]

Вязко-пластическое тело относится к разновидности нелинейно-вязких сред. Предполагается, что в пространстве ац, Т) существует поверхность, такая, что по одну сторону от этой поверхности реакция на внешнее возмущение отсутствуёт, а по другую сторону от нее среда ведет себя как вязкое тело. Простейшими моделями такого типа описывается поведение густых смазок, металлов при высоких температурах и т. д. , [c.14]

Согласно простой модели одновалентного металла, состоящего из точечных положительных атомных ядер, погруженных в однородный электронный газ (модель желе ), средняя энергия, приходящаяся на один электрон, равна [c.70]

В настоящее время получили удовлетворительное объяснение те стороны описанной картины, которые могут быть сведены к простым моделям [197]. Наиболее ярко это проявляется вблизи температуры плавления, где диффузионная ползучесть лимитируется движением самого простого типа дефектов — вакансий, в соответствии с чем зависимости = Kt, К (X сг имеют наиболее простой вид. При понижении температуры включаются дислокационные механизмы, и картина усложняется так, если ансамбль дислокаций эволюционирует независимо от вакансий, как это имеет место в сплавах, то имеем Kt, К оса",п 3 с включением связи между дислокациями и вакансиями (в чистых металлах) показа- [c.278]

Если недостаток металла свойственен полупроводникам /7-типа, то избыток металла, обнаруживающийся у других полупроводников, характеризует полупроводники п-типа. Типичным представителем последних может служить окись цинка, хотя ряд авторов и ставит под сомнение пригодность простой модели, [c.46]

Эксперименты показывают разнообразие в поведении металлов и других твердых тел при пластическом деформировании. Существенным оказывается влияние скорости нагружения. При повышенной температуре (а в некоторых случаях — даже при комнатной температуре) твердые тела обнаруживают свойства ползучести, последействия и т. д. Современная теория пластичности не в состоянии учесть в равной мере все различные механические свойства твердых тел при пластическом деформировании. Теория пластичности идеализирует сложное поведение реальных материалов при пластическом деформировании, причем для различных областей применения используются гипотезы, определяющие различные модели пластических тел. Простейшей моделью пластического тела является модель идеального, изотропного, несжимаемого жесткопластического тела. [c.10]

Вязко-пластическое тело относится к разновидности нелинейно вязких сред. Предполагается, что в пространстве оц, Т) существует такая фиксированная поверхность, что по одну сторону от этой поверхности реакция на внешнее возмущение отсутствует, а на самой поверхности среда ведет себя как некоторое вязкое тело. Простейшими моделями такого типа описывается поведение густых смазок, металлов при высоких температурах и т. д. В СССР теория вязко-пластического тела разрабатывалась в трудах [c.371]

Комплекты стержней, образующих форму, во избежание разрушения под давлением жидкого металла и в зависимости от сложности отливок, их размеров и веса стягивают болтами или струбцинками, укладывают в определенном порядке в чугунных обработанных внутри ящиках — жакетах или в опоках с набивкой формовочного материала по простой модели, соответствующей внешним очертаниям комплекта стержней в собранном виде. [c.279]

Рассмотрим простейшую модель радиоэлектронного аппарата, состоящего из нагретой зоны 1 (ядра), корпуса 3 (оболочки) и зазора 2 между ними (рис. 3-1, а). Во многих РЭА корпус изготовлен из металла и имеет сравнительно небольшую толщину, что позволяет считать его тепловое сопротивление равным нулю (отсутствует перепад температур по толщине корпуса) зазор, как правило, [c.73]

Количественная связь между касательными напряжениями и скоростями сдвига может быть различной. Установление наиболее общих законов этой связи составляет цель специальной науки — реологии. Реологические закономерности особенно важны для изучения движений некоторых специфических по своей микроструктуре жидкостей (рас-плавы пластических материалов, масляные краски, целлюлоза и др.). В настоящем курсе мы будем иметь дело преимущественно с двумя простейшими моделями жидкой или газообразной среды идеальной (без внутреннего трения) и вязкой (ньютоновской, с напряжением трения, пропорциональным скорости сдвига). Все газы и многие широко применяемые на практике жидкости (вода, глицерин, жидкие металлы) являются обычными ньютоновскими вязкими средами. [c.12]

Полупроводниковые жидкости представляют собой недостаточно изученный класс веществ по сравнению с другими веществами, такими, как жидкие металлы или расплавленные соли, для которых имеются модели в первом приближении (например модель газа свободных электронов для металлов или борнов-ская модель для ионных веществ). Простые модели, которые можно было бы рассматривать как первые приближения для объяснения свойств жидких полупроводников, отсутствуют, и развитие подходящих концепций для построения таких моделей представляет собой нерешенную проблему. [c.13]

Общее рассмотрение электронной ферми-жидкости в металлах, несомненно, принадлежит к числу важнейших задач, которые должны быть решены с помощью методов квантовой теории поля. В частности, здесь надлежит произвести более углубленное исследование явления сверхпроводимости, которое пока бь ло изучено только на примере простейшей модели (см. гл. VII). [c.236]

В простейших моделях металлов принято считать, что электроны образуют свободный электронный газ, который целиком заполняет объем и подчиняется квантовой статистике Ферми — Дирака (вырожденный гаэ). Моталл для свободных электронов является как бы потенциальной ямой, выход из которой требует работы по преодолению сил связи, удерживаюпщх электроны в металле. При повышении температуры металла тепловому возбуждению подвергается часть электронов, наиболее удаленных от ядра, число которых определяется приближенным уравнением [c.44]

Простая модель электронного газа, созданная Друде в 1900 г., успещно предсказала законы Ома и Видемана — Франца. Однако она не объяснила зависимость электропроводности от температуры, а также магнитные свойства и малую величину электронной теплоемкости по сравнению с классическим значением 3/ . В настоящее время ясно, почему удельное сопротивление особо чистых металлов падает от типичного для комнатных температур значения 10 мкОм см до значения менее 10 з мкОм -см при температуре жидкого гелия в то время как удельное сопротивление концентрированного сплава падает всего в два раза в том же диапазоне температур. Поведение полупроводников также хорошо понято удельное сопротивление экспоненциально возрастает при уменьшении температуры, и при очень низких температурах чистые полупроводники становятся хорошими диэлектриками. Добавка в образец полупроводника небольшого количества примесей чаще всего существенно уменьшает удельное сопротивление (в противоположность чистым металлам, в которых наличие примесей ведет к увеличению удельного сопротивления). [c.187]

Существуют другие доказательства правильности гипотезы о том, что поверхность Ферми касается границ зоны, связанные с тем, что электрическое сопротивление при низких температурах, по-видимому, более удобно для таких исследований, чем любые другие свойства. Термоэлектрические свойства одновалентных металллов (см, гл. III, а также [178]—[180]) дают качественное указание на то, что их зонная структура сильно отличается от простой модели в случае благородных металлов и в меньшей степени от модели в случае цезия, рубидия и калия. Изменение электрического сопротп-нления в магнитном поле также чувствительно к геометрии поверхности Ферми, Согласно Колеру [181], изменение электрического сопротивления одновалентных металлов с кубической структурой в сильном поперечном магнитном поле должно быть изотропным (постоянным при вращении ноне- [c.271]

Согласно Фаберу, дефекты представляют собой ограниченные области, в которых поверхностное натяжевше границы разде.та отрицательно. Эти области находятся в сверхпроводящем состоянии, когда образец переохлажден, и служат стабильными зародышами. Однако росту этих зародышей препятствует положительное поверхностное натяжение границ раздела в основной массе металла. Такое положение сохраняется до тех пор, иока поле не будет сн11жено до величины значительно меньше критической. Рассматривая простую модель дефектов, Фабер показал, что количество зародышей переохлаждения определяется их разлгерами и формой, а также параметром поверхностной энергии А, прпчем для дефектов любой формы величина (1—пропорциональна А. Экспериментальные данные хороню согласуются с предложенной моделью. Хотя степень переохлаждения меняется от дефекта к дефекту, для всех дефектов она одинаково зависит от температуры. Различие в степени переохлаждения не представляет особого интереса, так как оно, вероятно, связано с различием в размерах и форме зародышей. Единая температурная зависимость степени переохлаждения [c.658]

В любом случае теплоемкость электронного газа в модели СЭТФ линейно убывает с уменьшением температуры и при комнатных, скажем, температурах составляет величину порядка 10- от теплоемкости классического электронного газа. Эти результаты качественно согласуются с экспериментом. Однако оказалось, что количественное согласие наблюдается не для всех металлов. Для переходных металлов (Fe, Мп) предсказываемое теорией значение слишком мало, а для металлов типа Bi и Sb — слишком велико. Таким образом, в отличие от простейшей модели свободных электронов учет принципа Паули для газа свободных электронов позволил качественно объяснить электронную теплоемкость металлов, и это было замечательным успехом данной модели. Однако количественное согласие расчета с экспериментом обнаружено лишь для некоторых групп металлов. [c.53]

Будянского. Даже простейшая модель, рассмотренная в 16.5, приводит к достаточно сложным зависимостям для общего случая, уравнения, полученные для этой модели, не позволяют сделать даже качественный вывод о характере изменения поверхности нагружения при более или менее сложных путях нагружения. Тем более трудно это сделать для изложенной выше теории скольжения, которая, по-видимому, правильно отражает основной механизм пластической деформации поликристалпического металла. Хотя вводимые гипотезы чрезмерно упрощают действительное положение дела, уравнения все же получаются слишком сложными. Это обстоятельство приводит нас к довольно пессимистическим выводам относительно возможного прогресса теории пластичности, основанной на наглядных механических представлевиях. [c.563]

Вопрос о смещениях атомов вокруг точечного дефекта рассматривался выше без учета электронной структуры металла. Учет электронной подсистемы кристалла приводит при исследовании этого вопроса к некоторым новым результатам. Для выяснения лишь их общей качественной стороны ограничимся простейшей моделью газа свободных электронов проводимости. Появление точечного дефекта сопроволедается изменением распределения зарядов в металле. В случае вакансии удаление положительного иона вызывает появление на его месте эффективного отрицательного заряда, отталкивающего электроны проводимости. При добавлении примесного атома его валентные электроны могут перейти в электронный газ и в результате появится соответствующий заряд в месте расположения иона примеси. Этот заряд, как и в случае вакансии, экранируется электронами проводимости. Таким образом, появление дефекта сопровонсдается измененпем пространственного распределения плотности электронов, соответствующим изменению их волновых функций. [c.86]

Описание структурной модели. Результаты представленных в 2.1 экспериментальных исследований, а также приведенные в п. 2.2.1 представления о неравновесных границах зерен являются базисом для разработки структурной модели наноструктурных материалов, полученных ИПД [12, 150, 207]. Предметом этой модели является описание дефектной структуры (типов дефектов, их плотности, распределения) атомно-кристаллического строения наноструктурных материалов, а задачей — объяснение необычных структурных особенностей, наблюдаемых экспериментально высоких внутренних напряжений, искажений и дилатаций кристаллической решетки, разупорядочения наноструктурных интерме-таллидов, образования пересыщенных твердых растворов в сплавах, большой запасенной энергии и других. На этой основе становится возможным объяснение, а также предсказание уникальных свойств наноструктурных материалов (гл. 4 и 5). Вместе с тем, как было показано выше, типичные наноструктуры в сплавах, подвергнутых ИПД, весьма сложны. Более простым является пример чистых металлов, где основным элементом наноструктуры выступают неравновесные границы зерен. Структурная модель металлов, подвергнутых ИПД, может быть представлена следующим образом. [c.99]

Дискретная гауссова модель. Симметрия взаимодействия Z, Г 8 (п — rij) — К (П1 — —/гу) /2. Модель используют для описапия систем адсорбиров. атомов на поверхности металлов с большим отношением дву.х периодов подложки. М о-д е л К а б р о р ьг. Си.мметрия взаимодействия Z. Это простейшая модель, описывающая флуктуа]11И1 поверхности кристалла. Целые числа п/ указывают высоту столбика над площадкой с номером / (рис. 1), Т е ni — nj) K n,- nj[. Обе модели обладают оди- [c.566]

ЛАНДАУ диамагнетизм — диамагнетизм систелш подвижных носителей зарядов (напр., электронов проводимости в металлах). Предсказан Л. Д. Ландау в 1930. Л. д. представляет собой чисто квантовый аффект, обусловленный квантованием орбитального движения заряж. частиц в магн. поле (квантуется энергия движения в плоскости, перпендикулярной полю, см. Ландау уровни). Л. д. связан С тем, что при помещении заряж. частиц в магн. поле траектории свободного движения частиц искривляются и возникает добавочное магн, поле, противоположное внеш. полю, т. е. у системы заряж. частиц появляется добавочный диамагн. момент. Л. д. заметно проявляется при низких темп-рах (ниже темп-ры вырождения) и может наблюдаться в вы-рождепном газе свободных электронов и у электронов проводимости в металлах, полуметаллах и полупроводниках. В простейшей модели вырожденного газа электронов проводимости в твёрдом теле с квадратичным законом дисперсии (е, р и пг — энергия, [c.571]

Модель Бардина—Пайнса. Простая модель Блоха для Э.-ф. в. в металле нуждается в уточнении ввиду значит, концентрации электронов проводимости и важности учёта межэлектронного взаимодействия, к-рое перенормирует осн. динамич. величины. Помимо экранировки кулонов-ского взаимодействия и замены закона 1/г на ехр(— существенно меняется величина матричньгх элементов Э.-ф. в., а также характер закона дисперсии фононов. [c.588]

Свойства реальных металлов не отвечают простой модели, использованной для расч етов теплопроводности, так что не следует ожидать хорошего согласия между теоретическими и экспериментальными результатами. Теорию можно улучшить, модифицируя модель таким образом, чтобы она точнее отражала свойства определенного типа металлов, но этот вопрос мы здесь обсуждать не будем. Можно учесть, однако, поправки более общего характера некоторые из них рассматриваются ниже ). [c.203]

Теоретическая модель ФП типа диэлектрик — металл должна главным образом объяснить, почему газ свободных электронов при низких температурах конденсируется в непроводящее состояние. Одной из наиболее простых моделей, допускающих такую конденсацию, является модель Вигнера — так называемая модель жсле>. В ней локализованные в периодическую решетку положительные ПОНЫ заменяются распределенны.м по решетке положительным зарядом, компенсирующим заряд электронного газа. Конденсация соответствует в этой модели случаю сильной связи, т. е. когда потенциальная энергия электрически заряженных взаимодействующих частиц U больше их кинетической энергии S е г> Й где г — расстояние между электронами ей т — их заряд и масса. Из этого неравенства легко определить, что r ti lme = a, где а—боров-ский радиус водородоподобной орбиты электронов. Значит, условию конденсации электронного газа в непроводящую ре<шетку соответствует неравенство г>а, означающее, что среднее расстояние между электронами вигнеровского диэлектрика больше радиуса их орбиты, [30]. [c.117]

Таким образом было изучено несколько жидких,металлов, свинец [31, с. 275 32—34], олово [31, с. 237 33 34] и натрий [31, с. 227 37], а также вода [27], Литературные данные все еще значительно различаются в отношении точного толкования (интерпретации) и значения результатов, но можно сделать несколько качественных заключений. Оказывается, что в жидкости, как и в твердом теле, существуют колебания атомов, обладающие большой энергией, а распределение частоты колебаний в обоих состояниях одинаково. Жидкость имеет размытый дебаевский спектр, который постепенно становится все менее четким при нагревании. Из этого следует, что температура Дебая при плавлении изменяется лишь незначительно, что подтверждается наблюдениями, показывающими пренебрежимо малое изменение теплоемкости при плавлении большинства металлов. Предполагается также, что диффузия в жидкостях не может быть представлена ни простой моделью свободной диффузии, подобной диффузии в газе (за исключением, возможно, при очень высоких температурах жидкости), ни механизмом скачкообразной диффузии, как в твердых телах такой вывод впервые сделал Нахтриб [209]. Был предложен вариант, основанный на групповой модели диффузии в жидких металлах [27, 36] подобная модель независимо была предложена мной [332]. Глобулы или группы, как полагают, содержат около 100 атомов (см. разделы 3 и 8) и позволяют качественно интерпретировать другие физические свойства (сМ. раздел 9). Вычисленные из модели Эгельштаффа константы диффузии прекрасно совпадают с экспериментальными [27]. [c.20]

В дальнейшем благодаря главным образом работам Джонса 160—63] стабильность электронных фаз при помощи простой электронной теории металлов была связана с взаимодействием между поверхностью Ферми и зонами Бриллюэна при этом особо подчеркивалось влияние такого взаимодействия на плотность состояний N Е) у поверхности Ферми. у- и е-латуни обладают соответственно кубической объемноцентрированной, сложной кубической и гексагональной плотноупакованной структурами , для которых в момент соприкосновения поверхности Ферми для свободных электронов с основными гранями соответствующих зон Бриллюэна последние оказываются в значительной мере заполненными. Моменту соприкосновения поверхности Ферми с границей зоны Бриллюэна отвечают критические значения электронной концентрации так, для р-латуни в момент контакта е/а = 1,48, для улатуни при соприкосновении поверхности Ферми с гранями 330 и 411 большой зоны Бриллюэна электронная концентрация е а — 1,54 и, наконец, для е-латуни внутренняя зона оказывается в основном заполненной при ela = 1,75. Эти значения отношений числа валентных электронов к числу атомов, полученные на основе модели зон Бриллюэна, очень близки к первоначальным значениям е/а, полученным из химических формул (ср. 1,5 1,62 и 1,75 с 1,48, 1,54 и 1,75), однако необходимо помнить, что в обоих случаях указанные значения выведены на основе определенных моделей, развитых специально для интерпретации стабильности электронных фаз. В настоящее время известно, что химические формулы применять нельзя, а при использовании простой модели зон Бриллюэна возникает следующее ограничение, о котором уже упоминалось выше для приведенных значений е/а необходимо было бы допустить, что энергетический разрыв на границе зоны Бриллюэна равен или близок к нулю. [c.179]

Известно, что для гарантии физического подобия необходимо при испытаниях как можно более точно воспроизвести состав среды, для ускорения эксперимента изменяют концентрации компонентов в сторону большей агрессивности, для снижения стоимости упрощают состав среды. Трудоемкость испытаний связана с числом необходимых опытов и прямо зависит от количества компонентов среды, значимо влияющих на процесс растрескивания. Сокращение числа опытов возможно в первую очередь за счет нахождения показателя или группы показателей, заменяющих описание среды концентрациями многочисленных компонентов. Экономия достигается за счет сокращения числа опытов, упрощения обработки экспериментальных данных, более высокой точности простых моделей процесса. При изучении трещинообразования в наводороживающих средах в соответствии с представлениями о доминирующей роли водорода можно использовать в качестве показателя агрессивности среды концентрации диффузионноподвижного водорода, вводимого в металл. Результат испытаний на разрушение ставится в соответствие этому единственному показателю. На основе испытаний, проведенных в средах с сильным наводороживанием, рассчитывается матема- [c.44]

Если большие тетраэдры образуются в результате гомогенного зарождения, а пустоты — в результате гетерогенного, то это должно находиться в согласии с экспериментальными результатами, так как величина Си уменьшается с уменьшением температуры закалки Tq, а величина Сг остается неизменной для данного образца. Это отношение также уменьшается, если при данной температуре закалки используется менее чистый образец. Та температура закалки, ниже которой преобладающим становится гетерогенный процесс образования зародышей вакансионных скоплений, была названа Коттериллом и Сегалом критической температурой Гкр. Следовательно, для золота чистотой 99,999% л 800° С, а для золота чистотой 99,98% Гкр может превысить температуру плавления металла. Коттерилл и Сегал [17] смогли подтвердить эту простую модель количественными расчетами. Мы вернемся снова к этой модели после рассмотрения процессов в закаленном алюминии. [c.73]

Более простая модель Френкеля удобна для изучения движения дислокации в решетке металла. Модель Пайерлса—Набарро использовалась при теоретическом определении предельного напряжения скольжения при наличии краевой дислокации в простом монокристалле. Дислокация, перемещающаяся в кристаллической решетке металла, по-видимому, ведет себя аналогично релятивистской частице с предельной скоростью в кристалле, равной скорости звука. Реальная скорость движенпя дислокации зависит прежде всего от наличия дефектов в кристаллической решетке. металла и всегда бывает значительно ниже скорости звука. Энергия движущейся дислокации увеличивается с повышением скорости и при скорости звука становится бесконечно большой. Ширина дислокации при движении уменьшается и в металлах бывает порядка нескольких межатомных расстояний. [c.102]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...