Структура гексагональная плотноупакованная

Структура гексагональная плотноупакованная 18 [c.419]

Сплав 8-Ь1 представляет собой смесь двух фаз преобладающей а-фазы (гексагональной плотноупакованной) и некоторого количества -фазы (кубической объемно-центрированной). Наблюдающиеся трещины проходят по зернам а-сплава, однако р-фаза подвергается пластическим разрушениям. Термическая обработка и изменение состава (например, понижение содержания алюминия), способствующие образованию Р-фазы, увеличивают стойкость к КРН. Состав фазы также может иметь определяющее значение установлено, что в ряде других титановых сплавов р-фаза склонна к КРН [37]. Механизм растрескивания,титановых сплавов находится еще на стадии обсуждения. Однако влияние структуры сплава, особенностей среды, а также действие посторонних анионов и приложенного напряжения в значительной степени сходно с влиянием этих факторов на поведение нержавеющих сталей (см. разд. 7.3.1 и 7.3.2). Это, по-видимому, свидетельствует об идентичности механизма КРН титана и нержавеющих сталей. [c.377]

Цирконии (Zr) - температура плавления 1852°С, температура кипения 3600°С, атомная масса 91,22, в Периодической системе элементов Д. И. Менделеева расположен под номером 40, является аналогом титана. Плотность 6,49 г/см . Он имеет, как титан, две модификации а н fi. При температуре 20 - 862°С кристаллическая структура а-фазы гексагональная плотноупакованная, а = 0,323 нм, с = 0,5133 нм, атомный радиус г = 0,160 нм. [c.83]

Палладий — кобальт. Pd и Со образуют непрерывный ряд твердых растворов с минимумом температуры плавления 1217° С при 35% Со (фиг. 38). Температура перехода а-кобальта, имеющего гексагональную плотноупакованную структуру кристаллической решетки, в р-кобальт, имеющий структуру куба с центрированными гранями, при нагревании и охлаждении различна и сильно зависит от скорости изменения температуры (фиг. 38). [c.422]

Характерным представителем кристаллических неметаллических термоизоляторов является пиролитический графит (пирографит). Его получают осаждением из газовой фазы на поверхность подложки при температурах 1500-2500 С [1], причем с ростом температуры подложки плотность пирографита приближается к теоретической плотности графита. Пирографит обладает ярко выраженной анизотропией свойства теплопроводности его теплопроводность в направлении нормали к поверхности осаждения примерно на два порядка ниже, чем в тангенциальных направлениях. Дело в том, что при осаждении пирографита образуются гексагональные плотноупакованные кристаллы в виде шестигранных призм, основания которых параллельны (или почти параллельны) поверхности осаждения, что приводит к образованию упорядоченной кристаллической структуры, вызывающей указанную анизотропию свойства теплопроводности. [c.7]

Что касается равновесий при переходе от (еСо) к (аСо) их изучение затруднено из-за низкой температуры перехода и малого различия энергии Гиббса превращающихся фаз. Кроме (еСо) и (аСо) в этой области составов сплавов наблюдалась фаза ti с четырехслойной гексагональной плотноупакованной структурой типа La, считающаяся, однако, метастабильной [3]. [c.23]

Диаграмма состояния Ег—Y приведена на рис. 247 по данным работы [1], как результат исследований [1, 2]. Исследования проводили методами микроструктурного, рентгеновского и термического анализов. В качестве шихтовых материалов использовали Ег чистотой 99,98 % (ат.) и Y чистотой 99,68 % (ат.). Установлено, что добавка Ег к Y, как и добавка Y к Ег, приводит к снижению температуры плавления чистых компонентов. Солидус системы имеет минимум при температуре 1507 °С и содержании Y 47 % (ат.). Чистый Y, как и сплавы с содержанием более 47 % (ат.) Y, претерпевают полиморфное превращение, связанное с изменением типа структуры pY имеет объемно центрированную структуру, твердый раствор (Ег, tY) — гексагональную плотноупакованную структуру температура этого превращения возрастает от 1478 до 1507 °С с увеличением в сплавах содержания Ег. [c.453]

Исследованию диаграммы состояния Рг-Ри посвящены работы [1,2]. Исследование выполнено методами дифференциального термического, микроскопического и рентгеновского анализов, в качестве шихтовых материалов были использованы металлы чистотой не менее 99,9 % (по массе). Диаграмма состояния Pr-Pu (рис. 443) характеризуется полной смешиваемостью компонентов в жидком состоянии, двойные соединения не образуются. Твердый раствор, обозначенный (а Рг) с простой гексагональной плотноупакованной структурой сосуществует с твердым раствором (аРг) с двойной гексагональной структурой. Границы области (а Рг) на рис. 443 приведены штриховой линией. Однако существование (а Рг) как самостоятельной фазы вызывает сомнение. Эта фаза может [c.16]

Уровень магнитных свойств, полученных практически в различных сплавах Мп—А1, зависит от структурного состояния х-фазы ее дисперсности, относительного количества в сплаве, степени атомного порядка, типа и концентрации дефектов ее кристаллической структуры. Ферромагнитная т-фаза может быть получена двумя путями при охлаждении сплавов с критической скоростью (около 600°С/мин) из однофазной е-области (от температур выше 870 °С) или путем закалки высокотемпературной е-фазы (с гексагональной плотноупакованной решеткой) и последующего отпуска при температурах 350...550°С. При оптимальном составе и скорости охлаждения или температуре отпуска е-фаза полностью превращается в метастабильную т-фазу, которая при комнатной [c.518]

По структуре различают сплавы титана трех типов а-сплавы (гексагональная плотноупакованная решетка), р-сплавы (объемно-центрированный куб), упрочняемые термообработкой, (а -I- р)-сплавы наиболее распространенной структуры. В соответствии с этими структурами классифицируют сплавы титана по -прочности [c.128]

Показать, что в гексагональной плотноупакованной структуре металла теоретическое отношение осей с/а = 21/ 6/3= 1,633. Вычислить также следующие углы [c.7]

В случае гексагональной плотноупакованной структуры положения двух атомов внутри атомной ячейки задаются векторами [c.305]

Бериллий — хрупкий металл, что в основнол определяется его кристаллической структурой (гексагональная плотноупакованная при 1240—1260° С происходят фазовые превращения), наличием в нем вредных примесей и текстурой [31]. Хрупкость бериллия особенно проявляется в литом состоянии, причем величина зерна и его ориентировка оказывают большое влпяние на механические свойства этого металла [32]. При высоких температурах бериллий обладает высокой химической активностью по отношению к кислороду, азоту, водороду, галогенам и т. д. [c.322]

Существует также менее стабильная структура - гексагональная плотноупакованная. В ней также каждый узел решетки имеет 12 ближайших соседей, но его симметрия более низкая, Ддд. Хотя такая структура термодинамически менее устойчива, это не означает, что микрокристаллиты данного строения не могут образоваться при осаждении из газовой фазы. Диффузия должна способствовать их превращению в более стабильную форму, однако при быстром замораживании это не всегда возможно. [c.20]

В ГЦК-решетке дефекты упаковки можно образовать не только путем скольжения. Можно, например, удалить плотно упакованный слой за счет диффузии вакансий на этот слой, а затем сомкнуть соседние слои. Так, после удаления слоя В последовательность будет. .. АВСАСАВС. .. Такой дефект получил название дефекта упаковки вычитаная. Его мох<но считать слоем САСА гексагональной плотноупакованной структуры. [c.113]

Кристаллическая структура. Титан является полиморфным металлом и существует в двух аллотропических модификациях, различающихся по структуре атомной решепш. Ниже температуры полиморфного превращения 882,5° С титан существует в виде модификации а, имеющей гексагональную плотноупакован-ную решетку, а выше этой температуры — в виде модификации р с кубической объемноцентрированной решеткой. [c.356]

Из восьми благородных металлов шесть имеют структуру кристаллической решетки куба с центрированными гранями (табл. I) родий, палладий, серебро, иридий, платина и золото. Два металла — рутений и осмнн — имеют гексагональную плотноупакованную решетку. Родий известен в двух модификациях uRh имеет решетку простого куба, pRh — решетку куба с центрированными гранями. Температура превращения а 1030° С. Имеются предположения о существовании четырех модификаций рутения. [c.394]

Устойчивость гексагональной плотноупакованной структуры металлической подрешетки углеродсодержащих фаз МеСд g [c.165]

Металлы с гексагональной плотноупакованной кристаллической решеткой при трении без смазки характеризуются относительно низким трением [1]. Это находится в соответствии с их наблюдаемой низкой способностью к схватыванию при совместном пластическом деформировании [2]. Кобальт, претерпеваюш,ий полиморфное превраш ение при — 400° С из ГП в ГЦК структуру, позволяет проследить влияние кристаллической структуры на трение и адгезионную способность. [c.53]

Свстло-серый металл. Ниже 863 С устойчив a-Zr с гексагональной плотноупакованной кристаллич. структурой, параметры решётки а = 322,3 пм, г= 514.7 пм при более высоких темп-рах (до f = (1852 1855) С] устойчив P-Zr с кубической объёмноцентрир. решёткой. (, = 3600— 3700 "С. Плотность 6,50 кг/дм Уд. теплоёмкость Ср = = 25,3 Дж/(моль-К), уд. теплота плавл. 14,6 кДж/моль. Характеристич. темп-ра Дебая в пределах 237—310 К. Температурный коэф. линейного расширения 5,9 -10 К (при О—593 К). Парамагнитен, магн. восприимчивость Х= + 1,4-10 (при 18 °С). Уд. электрич. сопротивление [c.440]

Анализируя изменение параметра решетки наночастиц, следует учитывать отмеченную в разделе 3.1 возможность перехода от менее плотных ОЦК- и ГПУ-структур к более плотной ГЦК-структуре при уменьшении размера частиц. Так, по электронографическим данным [241], при уменьшении диаметра d частиц Gd, ТЬ, Dy, Ег, Ей, Yb от 8 до 5 нм сохранялись гексагональная плотноупакованная структура и параметры решетки, характерные для массивных металлов при дальнейшем уменьшении размера частиц наблюдалось заметное сокраш ение параметров. Однако одновременно с этим менялся вид электроно-грамм, что свидетельствует о структурном превраш ении — переходе от ГПУ- к ГЦК-структуре, а не об уменьшении параметров ГПУ-решетки. Действительно, в наночастицах редкоземельных металлов рентгеновским методом обнаружен структурный [c.72]

Церий имеет структуру гранецентрированного куба с периодом решетки при температуре жидкого азота а = 4,85 А. Оказалось, что металл сохраняет эту структуру даже под давлением 15 ООО от. При комнатной температуре устойчивы обе модификации — гексагональная плотноупакованная и кубическая гранецентрированная. Последняя модификация образуется при быстром охлаждении металла, а первая — прн термообработке чистого металла. В техническом церии содержится такое количество примесей кальция и магния, которого оказывается достаточно, чтобы помешать образованию кубической гранецентрированнон структуры. [c.600]

Смит и сотр. 11201 показали рентгенографически, изучив образцы кальция различной степени чистоты, что металлический кальций чистотой выше 99,9% имеет лишь две модификации — кубическую гранецентрированную, существующую до 464°, и кубическую объемноцентрированиую, существующую от 464° до температуры плавления. Эти результаты по исследованию аллотропии при высокой температуре отличаются от ранее известных в справочниках и таблицах до сих пор приводятся данные о том, что высокотемпературная аллотропическая модификация обладает гексагональной плотноупакованной решеткой. В дальнейшем было показано, что обнаружение ранее упомянутой промежуточной модификации со сложной структурой является следствием влияния примесей. Температурная зависимость электросопротивления для кальция чистоты выше 99,9% —линейная как для кубической гранецентрированной, так и для кубической объемноцентриро-ванной модификации. Кальций отжигается при комнатной температуре. [c.931]

При описании кристаллических структур также использовали следуюш 1е обозначения ОЦК — объемно центрированная кубическая структура, ГЦК — гранецентрированная кубическая структура, ГПУ — гексагональная плотноупакованная структура, ДГПУ — двойная гексагональная плотноупакованная структура. [c.5]

Особенности взаимодействия Dy и Но исследовали в работах [ 1, ]. По данным работы [1], в системе Dy—Но наблюдаются непрерыв- ые ряды твердых растворов как на основе низкотемпературной юдификации с гексагональной плотноупакованной структурой, так на основе высокотемпературной модификации со структурой объем- о центрированного куба. В работе [2] установлено образование епрерывного ряда твердых растворов с объемно центрированной убической структурой и показано, что температура начала плавле- [c.373]

Прош,е всего оказалось расшифровать структуру чистых металлов. Практически все они имеют одну из трех кристаллических решеток объем-ноцентрированиую кубическую (ОЦК), гранецентри-рованную кубическую (ГЦК) или гексагональную плотноупакованную (ГПУ). [c.88]

При увеличении в электронных соединениях содержания многова лентного элемента происходит изменение симметрии решетки при кон центрации электронов на атом 21/13 образуется структура у латунн содержащая 27 деформированных о ц к ячеек а при концентрации 7/4 — 8 латуни с гексагональной плотноупакованной структурой Эти фазы встречаются в цветных и прецизионных сплавах [c.68]

Металлы с кристаллической структурой объем-ноцентрированного куба (стали на основе а-железа, вольфрам, хром, молибден и др.), а также некоторые металлы с гексагональной плотноупакованной решеткой (цинк, кадмий, магний) относятся к хладноломким материалам. Чистый титан имеет решетку ГП, но сохраняет пластичность и при низких температурах. Металлы с решеткой гране-центрированного куба (аустенитные стали на основе у-железа, медь, алюминий, никель) не склонны к хладноломкости. [c.20]

Таким образом, в сплавах системы Fe—Мп хладноломкость обнаружена у всех трех твердых растворов-4 а, е и Y, имеющих кубическую объемно-центрированную, гексагональную плотноупакованную и кубическую гранецентри-рованную решетки соответственно, что противоречит общепринятому мнению, согласно которому металлы, имеющие ГЦК-решетку, хладноломкбстью не обладают. Следовательно, принадлежность металла к определенному типу кристаллической структуры — недостаточное условие хла-достойкости. Подобное постоянство во влиянии марганца в интервале концентраций от 4 до 54% Мп, очевидно, связано с природой его воздействия [1]. [c.203]

Рассматриваемый эффект наблюдается в любых материалах стых металлах, сплавах, соединениях), где возможен структур-I фазовый переход, независимо от того, вызван ли он изменением пературы, давления или легированием. В чистых металлах при-ом может служить высокая пластичность титана вблизи темпе-уры перехода от гексагональной плотноупакованной к объемо-трированной кубической (ГПУ — ОЦК) решетке. В сплавах по-ная картина наблюдается в аустенитных сталях, сплавах метал-шестой группы с рением, сплавах с термоупругим мартенситным вращением. Для всех этих случаев повышения пластичности ха-терна низкая сдвиговая устойчивость кристаллической решетки. В последние годы проблеме сдвиговой устойчивости деформи-мого кристалла стали уделять большое внимание. Становится видным, что и в сдвигоустойчивых кристаллах в ходе пластичес- [c.7]

В гексагональной плотноупакованной структуре также имеется два типа пустот, которые показаны на фиг. 5, в и г. Эти пустоты расположены в центрах правильных октаэдров или тетраэдров, т. е. таким же образом, как и в случае кубической гранецентриро-ванной решетки. Положение октаэдрических пустот хорошо иллюстрируется на примере структуры арсенида никеля, в которой атомы мышьяка образуют гексагональную плотноупакованную реше ] ку, а атомы никеля занимают октаэдрические пустоты, образуя простую гексагональную решетку, высота которой равна половине высоты элементарной ячейки. В структуре вюрцита занята лишь часть тетраэдрических пустот, в результате чего образуется структура, сходная со структурой цинковой обманки, о которой упоминалось выше. Диаметры жестких сфер, которые можно поместить в указанные выше пустоты гексагональной структуры, оказываются такими же, как и в случае кубической гранецентрированной решетки, т. е. равны 0,41 г для октаэдрических пустот и 0,225г для тетраэдрических. [c.33]

Это свидетельствует о том, что кажущееся на первый взгляд существенное различие между кубической гранецентрированной и гексагональной плотноупакованной структурами на самом деле оказывается незначительным, и эти структуры являются родственными. Как видно из фиг. 5, б, атомы в гексагональных слоях (00.1) упакованы точно также, как и в плоскостях 111 структуры ГЦК (фиг. 3, б). Однако если трехмерная гексагональная структура строится путем наложения этих плоскостей в последовательности АВАВ..., то при построении кубической гранецентрированной решетки плоскости 111 накладываются друг на друга в последовательности АВСАВС..., т. е. при этом используется третье возмол ное положение плотноупакованного слоя, обозначенное на фиг. 5, б буквой С. Разница в энергетическом отношении между этими двумя структурами весьма незначительна, и в связи с этим последовательность чередования слоев может легко нарушаться при пластической деформации, а также в результате возникновения нерегулярностей во время роста кристаллов вследствие образования так называемых дефектов упаковки (более подробно дефекты упаковки описываются в гл. 1П). [c.33]

В дальнейшем благодаря главным образом работам Джонса 160—63] стабильность электронных фаз при помощи простой электронной теории металлов была связана с взаимодействием между поверхностью Ферми и зонами Бриллюэна при этом особо подчеркивалось влияние такого взаимодействия на плотность состояний N Е) у поверхности Ферми. у- и е-латуни обладают соответственно кубической объемноцентрированной, сложной кубической и гексагональной плотноупакованной структурами , для которых в момент соприкосновения поверхности Ферми для свободных электронов с основными гранями соответствующих зон Бриллюэна последние оказываются в значительной мере заполненными. Моменту соприкосновения поверхности Ферми с границей зоны Бриллюэна отвечают критические значения электронной концентрации так, для р-латуни в момент контакта е/а = 1,48, для улатуни при соприкосновении поверхности Ферми с гранями 330 и 411 большой зоны Бриллюэна электронная концентрация е а — 1,54 и, наконец, для е-латуни внутренняя зона оказывается в основном заполненной при ela = 1,75. Эти значения отношений числа валентных электронов к числу атомов, полученные на основе модели зон Бриллюэна, очень близки к первоначальным значениям е/а, полученным из химических формул (ср. 1,5 1,62 и 1,75 с 1,48, 1,54 и 1,75), однако необходимо помнить, что в обоих случаях указанные значения выведены на основе определенных моделей, развитых специально для интерпретации стабильности электронных фаз. В настоящее время известно, что химические формулы применять нельзя, а при использовании простой модели зон Бриллюэна возникает следующее ограничение, о котором уже упоминалось выше для приведенных значений е/а необходимо было бы допустить, что энергетический разрыв на границе зоны Бриллюэна равен или близок к нулю. [c.179]

За исключением сложных <т- и -фаз и некоторых других фаз с кубической симметрией (см., например, работу Массальского и Кинга [80]), все остальные электронные фазы обладают гексагональной плотноупакованной структурой. Их образование возможно в пределах интервала электронных концентраций 1,32 — [c.182]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...