Движение квазистационарное

Если в результате осреднения (6), проведенного в данной точке в разные моменты времени будут получаться одни и те же значения ф, то такое осред-ненное движение называется стационарным, а само турбулентное движение— квазистационарным. [c.545]

Разрушение листового мета ща в конструкции сопровождается, как отмечено в гл. 4, движением квазистационарной пластической зоны вместе с вершиной трещины. При испытаниях широких пластин, нагружаемых изгибом, появляется зона сжатия на стороне, противоположной надрезу (рис.6.10.3,с). Если нацряжения сжатий достигают предела текучести, то совершается работа, которая на самом деле в конструкции не имеет места. Использование схемы растяжения (рис.6.10.3,6) может дать на первой стадии нагружения более правильную картину распределения нащ>яжений в образце. [c.181]

Так, авторы [51 в предположении постоянства массы растекающейся капли, равномерного утоньшения пленки жидкости и постоянства градиента скорости по толщине пленки получили для одномерного и двухмерного растеканий х = и г = Лзт /-.. Движение считается квазистационарным, инерционные эффекты не учитываются. [c.62]

Однако это уравнение вообще не имеет места. Мы перейдем теперь к рассмотрению квазистационарного движения системы линейных проводников, по которым протекают простые замкнутые гальванические токи. [c.573]

Определение 1.6. Предельный энергетический режим R f) движения машинного агрегата будем называть квазистационарным, если существует конечный предел [c.43]

Следствие 1. В условиях теоремы 1.16 всякое решение Т— Т ) уравнения 1. 35) является квазистационарным предельным режимом движения машинного агрегата. [c.44]

Предельные равенства (1.54) указывают на то, что в рассматриваемых условиях любой из возможных режимов движения машинного агрегата является квазистационарным не только по кинетической энергии, но и по угловой скорости и угловому ускорению главного вала. Под действием приложенных сил движение звена приведения агрегата, какими бы начальными условиями оно ни определялось, по мере роста угла поворота стабилизируется и делается все более и более близким к равномерному движению. [c.45]

В соответствии с теоремами 1.15 и 1.16 и вытекаюш,ими из них следствиями инерциальная кривая Т=т. (tf) может быть использована и для вычисления предельной угловой скорости %р ( ) и углового ускорения 8 р (ч>) главного вала машинного агрегата в случаях стационарного и квазистационарного предельных режимов движения. Методику их вычисления проиллюстрируем на примере вертикального ротора, движение которого описывается уравнением [c.109]

Тогда всякое безгранично продолжаемое вправо решение Т=Т (9) уравнения (7.2) является квазистационарным предельным энергетическим режимом движения звена приведения машинного агре гата. [c.266]

Далее проводились опыты для определения областей характеристик источника энергии, соответствующих устойчивым стационарным движениям на основании квазистационарного изменения наклона характеристики источника энергии. Были получены зависимости х N), ф (N) при параметрах y=Oi " =1 и натальном наклоне iV(0) =0,4, которые соответствуют стационарному режиму со значениями амплитуды а яй 1 и скорости м=1 (U <С 0). Максимальное значение наклона шах iV (х) = 10. Колебания устойчивы почти во всей области наклонов характеристики источника энергии. Осциллограмма этих колебаний представлена на рис. 6 (слева). [c.39]

Воздействие квазистационарного точечного температурного поля на пластинку или оболочку должно приводить при соответствующих градиентах (см. 44) к образованию вдоль траектории его движения валика — утолщения, увеличиваю- [c.238]

Указанные выше недостатки сводятся до минимума при втором способе, для чего необходимо непрерывное квазистационарное перемещение характеристики М (ср) параллельно самой себе (для снятия АЧХ) и непрерывное квазистационарное вращение М(ф) (для определения границ областей устойчивости) вокруг некоторой точки, соответствующей определенному (выбранному) стационарному режиму движения. [c.14]

Непрерывное квазистационарное изменение наклона характеристики (вращение М (ср)) для некоторого фиксированного стационарного режима с определенной частотой Q и соответствующей ей нагрузкой 5 (Q ) осуществляется следующим образом. Уравнение движения источника энергии [c.14]

В книге сделана попытка более или менее систематизированного изложения наиболее существенных, в представлении автора, свойств парожидкостных потоков, рассматриваемых с позиций квазистационарной термодинамики. Стремление искусственно свести кинетику явления к процессам, описываемым законами одной только классической термодинамики, вызвано следующими соображениями. Теория, которая описывала бы реальную картину движения влажного пара, при всей ее практической значимости продолжает оставаться в зачаточном состоянии. Такие коренные вопросы, как закономерности фазовых превращений в потоке, динамические взаимодействия газообразной и конденсированной составляющих системы, распределение относительных скоростей в поперечных сечениях и структура потока, до сих пор не получили сколько-нибудь законченного освещения. Подобное положение, разумеется, не случайно. Сложность явления, вызываемая структурной неоднородностью среды, делает сомнительной, во всяком случае в настоящее время, возможность построения теории широкого газодинамического плана, теории. [c.3]

Дальнейшие ограничения, накладываемые на обстановку процесса, структуру потока и распределение параметров, являются прямым следствием методологических принципов квазистационарной термодинамики. Движение приходится считать одноразмерным, понимая под скоростью в данной точке постоянную для сечения, нормального к оси канала, среднюю скорость (тем самым предполагается, что относительное перемещение фаз отсутствует). [c.59]

Кинетика фазовых переходов, так же как и кинетика любых иных явлений, выходит за рамки собственно квази-стационарной термодинамики. В вопросах изменения агрегатных состояний термодинамика ограничивается рассмотрением равновесных систем, которые включают в себя уже сформировавшуюся новую фазу. Сам же ход формирования как микро-, так и макроскопических частиц вновь образующейся фазы, их роста и накопления остается за пределами анализа. В границах термодинамических представлений, как указывает Я- И. Френкель [Л. 50], под температурой агрегатного перехода (при заданном давлении) понимается не та температура, при которой фактически начинаются фазовые превращения, а та, при которой микроструктурные изменения, приводящие к возникновению новой фазы, прекращаются и система приходит в стабильное состояние. Очевидно, что и в стабильной системе изменение количественного соотношения между газообразной и конденсированной фазами возможно лишь при некотором нарушении взаимного равновесия элементов системы. Квазистационарная термодинамика допускает такие отклонения, однако каждое из них должно быть исчезающе мало. Это означает, что изменения макроскопического масштаба могут происходить лишь на протяжении бесконечно больших отрезков времени, во всяком случае по сравнению со временем восстановления нарушенного равновесия. В действительности же, как это отмечалось ранее, в быстротекущих процессах (например, при движении в условиях больших продольных градиентов давления) скорость изменения состояний среды, вызываемая внешними воздействиями, оказывается вполне сопоставимой со скоростью развития внутренних процессов, ведущих к восстановлению равновесия системы. Следует отметить, что особенно значительные нарушения равновесного состояния происходят в период зарождения новой фазы и начала ее развития. Мы здесь рассмотрим некоторые элементы процесса формирования конденсированной фазы, во-первых, ввиду его большого практического значения, во-вторых, для того, чтобы несколько осветить физическую картину явлений, приводящих в конечном счете к термодинамически устойчивому двухфазному состоянию. [c.121]

В нестационарном колебательном режиме коэффициент потерь зависит от частоты, амплитуды колебания и геометрических размеров канала. В отличие от квазистационарного течения между колебаниями ДФ и А (ры) должен существовать сдвиг по фазе, который зависит от частоты колебаний при сравнительно низких частотах колебаний АФ и Д (ры) будут синхронными, с увеличением частоты сдвиг по фазе должен увеличиваться. Следовательно, в общем случае, при колебательном движении жидкости коэффициент потерь является комплексной величиной [c.19]

Для уточнения квазистационарной методики расчета турбулентной вязкости необходимо рассмотреть уравнение энергии турбулентных пульсаций. Для этой цели необходимо умножить уравнение движения для каждой компоненты скорости турбулентных возмущений на и,-, а затем просуммировать по всем трем осям. В результате этих преобразований получим уравнение энергии [c.186]

При квазистационарной модели расчета колебательных составляющих скорости несжимаемой жидкости с постоянными физическими свойствами предполагается, что турбулентная вязкость во времени не изменяется и зависит только от осредненного по времени движения жидкости. В этом случае турбулентная вязкость зависит только от универсальной переменной [c.196]

Если предположить, что осредненный по времени профиль скорости близок к логарифмическому (квазистационарному), то универсальная переменная т) будет зависеть от числа Рейнольдса осредненного движения. В самом деле, поскольку для цилиндрического канала (v) = = - - V ( — коэффициент сопротивления трения), то г [c.197]

Для квазистационарного течения градиент давления определяется из одномерного уравнения движения в предположении [c.84]

Чтобы решить уравнение (1), необходимо знать характер изменения давления воздуха в обеих полостях рабочего цилиндра. В работе [4] приведена система уравнений, описывающих динамику пневматического привода, в том числе уравнение движения поршня и уравнения, характеризующие давления по обе его стороны, полученные в предположении квазистационарного протекания термодинамических процессов и отсутствия теплообмена между приводом и окружающей средой. Таким образом, задача сводится к решению системы из трех нелинейных дифференциальных уравнений, которую возможно решить только численными методами. В работах 4, 5] такое решение проведено посредством ЭВМ для процесса торможения при различных конструктивных параметрах пневмоприводов и разных режимах их работы. [c.221]

Гидродинамические характеристики потока при исследовании входных патрубков описывались с помощью стохастической модели, рассматривающей турбулентное движение потока в патрубках турбомашин как суперпозицию квазистационарного [c.77]

Обсудим теперь справедливость допущения о том, что уравнения перазрывности и движения квазистационарны, вследствие чего функция тока зависит от времени параметрически. Это обусловлено тем, что отношение ре/р, являясь функцией температуры и концентраций компопеитов, зависит от времени. Поскольку, как показали расчеты, амплитуда колебаний безразмерной температуры А0 1, измепеппе величины ре/р, обусловленное этими колебаниями, мало. Действительно, используя уравпенне состояния (4.4.4), находим [c.170]

Нестационарные эффекты силового взаимодействия фаз. Силу, действующую на частицу дисперсной смеси при ее нестационарном прямолинейном движении, можно задавать (см. 4 гл. 1) в виде суммы квазистационарной силы вязкого трения /ц (стоксовой силы при малых числах Рейнольдса Ren, реализуемых ири слабых возмущениях), силы Архимеда /л, силы ирисоединенных масс /т и наследственной (из-за нестационарности вязкого по- [c.156]

Таким образом, турбулентное течение, строго говоря, является нестационарным процессом, однако если осредненные во времели скорости и температуры й и i не изменяются, то такое движение и связанный с ним перенос теплоты можно рассматривать как стационарные (квазистационарные) процессы. При этом интервал времени осреднения должен быть достаточно большим по сравнению с периодом пульсации, но в то же время достаточно малым по сравнению с каким-либо [c.144]

В книге изложены основы динамики машинных агрегатов на предельных режимах движения при силах, зависяш их от двух кинематических параметров. Исследованы условия возникновения и свойства периодических, почти периодических, стационарных и квазистационарных предельных режимов относительно кинетической энергии, угловой скорости и углового ускорения главного вала, имеюш их наибольшее прикладное значение в динамике машинных агрегатов Построены равномерно сходящиеся итерационные процессы, позволяющие находить предельные режимы с любой степенью точности. Значительная часть книги посвящена исследованию свойств и отысканию законов распределения инерционных сил в машинных агрегатах, изучению динамической неравномерности работ и мощностей, развиваемых ими на предельных режимах движения. Проведено подробное исследование и разработаны методы нахонодения предельных угловых скоростей, угловых ускорений и дополнительных динамических реакций на оси роторов переменной массы. Рассмотрена динамика машинных агрегатов с вариаторами и асинхронными ,вигателями. [c.3]

Тогда кинетическая энергия Т—Т (движения машин-лого агрегата является квазистационарным пределъньш режимом. [c.44]

Динамику гаммы пневмоопор рационально исследовать при помощи программы широкого профиля [5]. Такая программа строится на основе базовой системы нелинейных дифференциальных уравнений. При расчете правых частей учитываются присущие движению ограничения и нелинейности. Предлагаемая обобщенная модель построена при допущении квазистационарности [c.128]

Как видно из эпюр, процесс постепенно стибилизируется, В системе создается некоторое квазистационарное остаточное напряженное состояние, которое, оставаясь неизменным, смещается после каждого этапа на один. шаг (расстояние между стержнями) по ходу движения источника тепла. Как видно из рисунка, процесс стабилизации практически заканчивается уже во втором цикле. Для полностью стабилизированного состояния, которое достигается асимптотически (рис. 121, в), можно получить следующие соотношения [c.221]

Одна из первых попыток применить теорию вероятностей к расчету сооружений на сейсмические силы была сделана Хауз-нером в 1947 г., предложившим ускорение грунта рассматривать в виде серии случайных некоррелированных импульсов. М. Ф. Барштейн в 1958 г. предложил рассматривать ускорение грунта как стационарный случайный процесс, а процесс движения упругой системы изучать в переходном режиме. В 1959 г. В. В. Болотин рекомендовал сейсмическое ускорение грунта аппроксимировать квазистационарным случайным процессом. В 1963 г. для расчета нелинейных и параметрических систем Н. А. Николаенко предложил сейсмический процесс рассматривать как б-коррелированный. В последние годы появились другие предложения по вероятностным моделям сейсмического движения основания. [c.61]

Рисунок 9-7 иллюстрирует характер изменения скорости термического разложения во времени. Отметим пикообразную форму зависимости расхода газообразных продуктов разложения в начальный период нагрева, когда скорость поверхностного разрушения еще далека от своего квазистационарного (максимального) значения. Это связано с движением тепловой волны, соответствующей изотерме Т = Т. Если бы не было разрушения внешней поверхности, то скорость перемещения этой изотермы монотонно уменьшалась бы от некоторого максимального значения, достигнутого в момент отхода фронта коксования от поверхности до величины, равной линейной скорости поверхностного разрушения. Пропорционально скорости перемещения изотермы уменьшалась бы и скорость выхода газообразных продуктов разложения, причем минимально возможная ее величина соответствует кривой 5. [c.249]

Величина т считается постоянной и равной для стационарного потока 0,4. Обратная величина 1/т = v /D является аналогом турбулентного числа Прандтля. Следует отметить, что уравнением (399) устанавливается линейная связь между диффузионным потоком энергии турбулентности и градиентом дЕ/ду. Такая связь, вероятно, правомерна только при условии, если турбулентная вязкость изменяется квазистационарно это может быть только в том случае, если турбулентность в каждой точке равновесна. На самом же деле известно, что крупномасштабные и мелкомасштабные вихрн ведут себя по-разному. Так, например, при вырождении однородной турбулентности за решеткой мелкомасштабные вихри вырождаются быстрее, чем крупномасштабные, что приводит к изменению спектра турбулентных пульсаций. Следовательно, в нестационарном движении может наблюдаться запаздывание по времени турбулентной вязкости (релаксация), как и в случае движения неньютоновской жидкости. В этом случае необходимо ввести еще дополнительную константу, т. е. [c.188]

Поэтому при ускорении потока касательное напряжение в ядре потока меньше квазистационарного значения. Это возможно лишь при уменьшении в ядре интенсивности турбулентных пульсаций — р1Ги - Эы/Эг. Ликвидация отставания интенсивности турбулентных пульсаций в ядре потока от квази-стационарных значений может быть достигнута вследствие более интенсивной (чем квазистацмонарная) диффузии кинетической энергии турбулентного движения = ри и 12 из пристенной области. Для этого необходимо, чтобы порождение Ет около.стенки - ри и Ъи Ъг превышало квазистационар-ное значение. Это возможно, если около стенки увеличиваются [c.85]

Возникает задача предотвращения воспламенения топливовоздушной смеси в неподвижном слое частиц. Для нарушения работы установки может быть достаточно дал<е небольшого заглубления горения в защитный слой, чем бы оно ни вызывалось. Обеспечение скорости движения смеси в промежутках между частицами большей, чем скорость распространения пламени, необходимо во избежание проскока пламени из псевдоожи-женного слоя. Но так назначенная скорость может оказаться совершенно недостаточной для предупреждения самовоспламенения смеси в неподвижном слое. Самовоспламенение может наступить не сразу, а после длительного разогрева установки (в том числе решетки) и выхода на квазистационарный режим работы, когда прекратится отвод тепла на прогрев неподвижного слоя и останется только расход его на нагрев топливовоздушной смеси и стационарные потери тепла (например, излучением от нижней поверхности решетки на х(1лод-ные стенки). [c.224]

Силовые линии магнитного поля Земли имеют такую конфигурацию, что образуют адиабатич. магнитную ловушку для попавших па них заряж. частиц. Для заряженных частиц, движущихся в квазистационарных магн. полях, магн. момент движения ц с хорошей точностью является адиабатич. инвариантом (л,= =тмШаа/2Л=сопз1 (сс — угол между вектором скорости [c.437]

В 1980-х гг. появилась гипотеза о круговороте плазмы в. магнитосфере Земли. Эксперим. подтверждение этой гипотезы получено при измерениях ионного состава Р. п.— среди энергичных частиц зарегистрирована значит, доля ионосферных ионов (ионов кислорода и молекулярных ионов). Хотя мн. аспекты процессов ускорения и переноса частиц в магнитосфере недостаточно ясны, в первом приближении Р. п. можно считать промежуточным резервуаром накопления энергичных частиц, перемещающихся по энергетич. шкале в процессе круговорота . Предполагается, что круговорот плазмы в магнитосфере Земли происходит по следующей схеме. В полярных областях вдоль открытых силовых линий геомагн. поля, уходящих в удалённые области магнитосферы, ионосферные ионы и электроны с энергией неск. эВ (превышающей их тепловую энергию) испаряются из плотных слоёв атмосферы, преодолевая гравитац. притяжение Земли (т, и. полярный ветер). Попадая в плазменный слой хвоста магнитосферы, эти частицы ускоряются до энергий порядка неск, кэВ и вовлекаются в конвективное движение плазмы к Земле, На внеш. границе Р. п. (на геоцентрич. расстояниях 6—10 На, Нд — радиус Земли) большие квазистационарные электрич. поля и сильно неоднородные магн. поля увеличивают энергию частиц ещё на один-два порядка. Далее, перемещаясь ближе к Земле, в район максимума потоков частиц Р, п. (2—5 На), в результате, рассеяния на колебаниях электрич. и магн. полей, частицы попадают в область всё более сильного магн. поля, испытывая индукд, ускорение вплоть до энергий в сотни МэВ. Те же процессы рассеяния, к-рые приводят к радиальному перемещению частиц к Земле, обусловливают их попадание в конус потерь (см. Магнитные ловушки). Он определяется соотношением между полем в вершине силовой линии (в экваториальной плоскости) и нолем вблизи торца геомагн. ловушки (в верх, слоях атмосферы). Частицы, у к-рых достаточно велика продольная (по отношению к магн. полю) компонента скорости при движении вдоль силовой линии, попадают в плотные слои атмосферы. Здесь они сталкиваются с ионами или нейтральными атомами и тормозятся, теряясь среди тепловых ионов. После переноса в полярные области заряж. частицы готовы вновь стать полярным ветром и начать новый цикл, Помимо высыпания в верх, атмосферу др. механизмом потерь является перезарядка энергичных частиц (см. Перезарядка ионов) на нейтральных атомах экзосферы. Этот процесс особенно важен для долгоживущих энергичных частиц. В целом различия в механизмах ускорения и потерь разных составляющих Р. п.— электронов, протонов и др. частиц — настолько [c.208]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...