Опыт макроскопический

Опыт показывает, что макроскопические состояния могут долго оставаться неизменными. Равновесное состояние, как мы говорили, вообще не меняется, пока система изолирована. Почему же случайные микроскопические движения не нарушают однородности равновесного состояния Почему молекулы газа, например, не сбиваются в кучу, хотя никто им, кажется, этого не запрещает Почему лежащий на земле камень не подпрыгивает вдр т вверх из-за того, что все его молекулы начали двигаться в одну сторону [c.17]

Универсальная справедливость законов (9.1) —(9.4) связана просто с тем, что в малом все линейно, и если различные диффузионные потоки исчезают в однородной системе, когда все градиенты равны нулю, то при малых градиентах они должны быть им пропорциональны. Такие соображения не позволяют, конечно, выяснить, как малы должны быть градиенты, чтобы линейность еще не нарушалась. Опыт показывает, однако, что реально создаваемые градиенты различных макроскопических параметров в этом смысле практически всегда достаточно малы. [c.191]

Если каждый из двух наблюда телей располагает большим числом часов с совершенно одинаковым ходом, то они могут произвести следующий опыт. Пусть сначала наблюдатель в системе 5 распределит свои часы вдоль оси х и установит их все на одно и то же время. Это вовсе не так уж просто осуществить, но мы отложим анализ того, как следует точно выполнить эти измерения, до тех пор, пока в гл. 11 не будет рассмотрен аналогичный опыт с точки зрения специальной теории относительности. Однако если мы будем приближенно считать скорость света бесконечно большой ), то надо только посмотреть на все часы, чтобы удостовериться, что все их начальные показания одинаковы. Теперь мы можем сравнивать показания часов в системе S с показаниями часов 1, 2, 3,. .. в системе 5, когда часы в S проходят мимо каждых часов в системе 5. Если такой опыт придется производить с реальными макроскопическими часами, то по чисто техническим причинам мы должны ограничить скорость движения V системы S величиной порядка 10 см/с, т. е. порядка скорости типичного искусственного спутника. При таком условии У/с< 1, и опыт подтверждает, что если часы в системе S установлены одинаково с часами 1, то их показания будут одинаковы и с показаниями часов 2,3,4,.., [c.84]

На примере единичного сдвига мы видели, что дислокация в результате перемещения по плоскости скольжения покидает криС талл. Опыт же показывает, что при больших напряжениях кристаллы претерпевают значительные деформации. Для объяснения этого факта необходимо предположить, что в кристалле имеются источники, которые генерируют дислокации при напряжениях, меньших чем 10 G. Такими источниками, как мы видели в разделе о дислокациях, являются, например, источники Франка — Рида, которые начинают действовать при скалывающих напряжениях Gb/l, где / — длина источника, Ь — модуль вектора Бюргер-са. В реальных кристаллах источники Франка — Рида — это только один из возможных механизмов размножения дислокаций. Рождение новых дислокаций в процессе пластической деформации и их перемещение приводят к макроскопическому сдвигу вдоль плоскости скольжения. [c.134]

Основанием для принятия общего начала термодинамики является то, что, как показывают опыт и статистическая физика, относительные спонтанные отклонения макроскопической системы от равновесия при других равных условиях тем меньше, чем больше частиц в системе. Так как термодинамические системы состоят из громадного числа частиц N (iV—lO ), то флуктуациями в большинстве случаев можно пренебречь, что и делается в термодинамике. [c.16]

Поведение инженерных материалов можно изучать на трех структурных уровнях макро-, микро- и атомарном. В сфере строительной механики понятие сплошной среды имеет смысл только на микроуровне. Учет влияния неоднородности материала на этом уровне при анализе макронапряжений существенно зависит от наименьшего характеристического размера исследуемой конструкции. Металлы считаются макроскопически однородными и изотропными, и нет необходимости обращать внимание на их микроструктуру до тех пор, пока предметом рассмотрения является их макроскопическое поведение под действием приложенных напряжений. Подобным же образом и композиты следовало бы рассматривать как однородные анизотропные материалы. Возможность такого перехода опять-таки зависит от масштабного уровня, на котором материал представляется однородным. [c.35]

Возьмем два тела разной температуры и приведем их в соприкосновение друг с другом. Опыт показывает, что от тела с более высокой температурой будет передаваться некоторое количество тепла (энергии) теплопроводностью к телу, которое имеет более низкую температуру. При этом одно тело будет охлаждаться (отдавая энергию), а другое нагреваться (получая энергию). По истечении определенного промежутка времени между этими телами установится равновесие, т. е. прекратится обмен энергией. Из определения количества тепла следует, что имеет смысл говорить только о количестве переданного тепла (энергии) от одной системы к другой, но не имеет смысла говорить, что система содержит такое-то количество теплоты. Тело или система содержит только внутреннюю энергию, которая является функцией состояния системы, т. е. определяется независимыми макроскопическими параметрами системы. [c.12]

Процессы, происходящие в металле сварных соединений, могут приводить к хрупким разрушениям сварных конструкций. Опыт эксплуатации ответственных металлических конструкций показывает, что изготовление сварных узлов без трещин еще не устраняет опасности разрушения хрупких материалов при работе в условиях сложного напряженного состояния и низких температур. Причинами разрушений могут быть макроскопические концентраторы напряжений, различного вида несовершенства кристалличе- [c.41]

Рассмотрим теперь двумерную решетку и сравним опять две конфигурации — одну с полностью упорядоченными моментами и другую, в которой в макроскопической подобласти, выделенной на рис. 106, б штриховой линией, направление моментов изменилось на противоположное. Обозначим N число звеньев границы между двумя областями. Изменение энергии при переходе от первой конфигурации ко второй равно М(е — е). Число способов, которым можно провести границу из N звеньев, приближенно можно оценить 3 , так как пока мы находимся достаточно далеко от исходной точки границы, для следующего звена существует три возможных направления, см. рис. 106, б. Следовательно, для изменения свободной энергии получаем АР = = М[е — — Г 1п 3]. Из этого выражения видно, что при Т>Тк = = ( — )/1пЗ величина АР положительна и термодинамически выгодно упорядочение магнитных моментов. Ясно, что качественно это рассуждение пригодно и для трехмерной решетки, и это объясняет причину существования фазовых переходов в ферромагнетиках. [c.440]

Опыт эксплуатации самых разнообразных машин (подвижного состава железных дорог, автомобилей и тракторов, сельскохозяйственных и строительно-дорожных машин и т. д.) показывает, что в процессе работы могут появляться усталостные трещины в их элементах. Дефекты, заложенные в элементах машин еще при их изготовлении (трещины, непровары в сварных соединениях, неметаллические включения и рыхлоты в отливках и т. п.), могут играть роль начальных трещин. Начальные трещины развиваются под действием эксплуатационных нагрузок до тех пор, пока не достигают критических размеров, при которых происходит внезапное разрушение детали. Период работы конструкции (измеренный в километрах пробега, часах или годах работы, количестве полетов и т. п.) от момента возникновения первой макроскопической трещины усталости (протяженность которой обычно принимается равной 0,1-ьО,5 мм) до окончательного разрушения называют живучестью элемента конструкции или детали машины. [c.13]

I кр см. рис. 12, б) повторный резкий предел текучести исчезает (рис. 30, кривые 2,4,6) и наблюдается некоторое уменьшение напряжения, соответствующего макроскопическому пределу пропорциональности. При разгружении и повторном нагружении того же образца без промежуточного удаления поверхностного слоя появляется зуб текучести (рис. 30, кривые 1, 3, 5, 7), который опять исчезает при последующей операции разгружения, удаления поверхностного слоя и повтор- [c.53]

Распределение Максвелла неоднократно и очень тщательно проверялось экспериментально. Опыт подтверждает правильность изложенных выше положений молекулярно-кинетической теории. Таким образом, метод исследования, рассмотренный в данном параграфе, оказался весьма эффективным. Однако он пригоден для изучения только идеального газа. В истории развития науки вслед за молекулярно-кинетической теорией были выработаны методы статистической физики, пригодные для изучения любых макроскопических систем. Основы этих методов были заложены в работах Дж. Гиббса. [c.19]

Рассмотрим произвольную газовую систему. В общем случае плотность газа в разных точках системы будет неодинаковой. Имеется различие и в законе распределения частиц по модулю и направлению скорости. Но, как показывает опыт, с течением времени плотность газа в системе выравнивается, устанавливается единое распределение частиц по скоростям, благодаря чему приобретают одно и то же значение во всех точках объема и другие макроскопические характеристики давление, температура и т. д. [c.36]

Опыт показывает, что всякая ограниченная по размерам и замкнутая макросистема рано или поздно переходит в так называемое равновесное состояние, в котором отсутствуют любые макроскопические движения в системе и имеет место постоянство всех макроскопических характеристик. Причем для изолированной системы ряд параметров состояния давление, температура и другие — оказываются одинаковыми во всех точках. Процесс перехода к равновесию называется релаксацией. Для многих, особенно небольших по размерам, систем время релаксации мало. Например, для газов в нормальных условиях оно может составлять миллионные доли секунды. [c.37]

Максимально полный макроскопический опыт. Введено понятие максимально полного макроскопического опыта как опыта, не допускающего уточнения при измерениях, производимых над макроскопическими системами. Результат такого опыта не может быть записан в виде Ч -функции и дает область фазового пространства объема ДГ Результат такого опыта не может быть также описан статистическим оператором. [c.13]

Окончательное, вытекающее из больцмановских взглядов решение этого вопроса таково. Каждый раз, когда проведенный опыт указывает, что система находится в макроскопически определенном неравновесном состоянии, мы имеем дело с одним из микроскопических состояний выделенной опытом области фазового пространства. Подавляющее большинство этих микроскопических состояний определяет траектории, ведущие в более равновесные состояния. Если мы предположим, что все микроскопические состояния выделенной области одинаково в е р о я т н ы, то мы получим так называемое статистическое выражение /f-теоремы с подавляющей вероятностью энтропия возрастает (см. обзор Эренфестов, 14 и 15 и примечание 170 см. также изложение этого вопроса у План-ка [5], [6]). По поводу предложения о равновероятности микроскопических состояний внутри выделенной опытом области сделано несколько замечаний в 12—14. [c.24]

Ограничения, накладываемые на начальные области, в классической теории являются некоторыми чуждыми основам теории требованиями, необходимыми для согласования с законами физической статистики. Эти ограничения означают, что начальный опыт может лишь установить, принадлежит ли микросостояние системы к той или иной из достаточно больших областей достаточно простой формы. Иначе говоря, они означают, что начальное измерение настолько грубо , что оно не может установить, принадлежит ли микросостояние системы к какой-либо из аномальных областей, осуществляющей противоречащее второму началу движение системы и, следовательно, обладающей очень малой величиной или очень сложной формой. Однако по истечении некоторого макроскопического времени т может оказаться, что, в противоречии со вторым началом, осуществится макроскопическое состояние, менее равновесное, чем начальное. Принятое нами ограничение начальных областей не исключает такой возможности, и, следовательно, возможности после времени т заключить, что в начальный момент осуществлялась одна из точек аномальной области. Но в силу принятого нами принципа равновероятности точек начальной области, содержащей аномальную область как свою очень малую часть, вероятность такого течения процесса будет совпадать с обычно определяемой вероятностью соответствующей флюктуации. [c.41]

Величина 2 определена так. что свойство п. а будет выполнено лишь при дополнительных предположениях. Макроскопический опыт указывает лишь на то, что изображающая микроскопическое состояние системы точка фазового пространства находится где-то внутри макроскопической области.Ни тонкая , ни грубая плотность не пол чают еще при этом определенного значения. Для того чтобы после макроскопического опыта придать величине S определенное значение, необходимо, очевидно, сделать предположения о величине грубой плотности Р, Единственным естественным будет предположение о том, что Рх всех ячеек, лежащих вне выделенной опытом макроскопической области, равны нулю и Рх всех ячеек, лежащих внутри области, равны по величине и в сумме составляют единицу при этом величина S оказывается пропорциональной логарифму объема макроскопической области. Также необходимы дополнительные допущения для того, чтобы сделать определенными предсказания о последующем (после макроскопического опыта) изменении состояния системы, и, в частности, о последующем изменении величины 2. Единственным естественным допущением, достигающим этой цели, является допущение равновероятности всех точек внутри макроскопической области. Как легко видеть, при этом допущении (фундаментальное значение которого уже отмечалось в 4) понятие вероятностей различных дальнейших изменений состояния системы приобретает точный смысл. Одновременно удовлетворяется требование п. а величина S для момента после опыта получает точное значение. [c.45]

Отметим сначала, что приводящая к установлению понятия вероятности индукция из опыта совсем не всегда оставляет открытым вопрос об отношении к принципам микромеханики. Сущность этого вопроса состоит в том, допускают ли принципы микромеханики в заданных, макроскопически охарактеризованных условиях опыта возможность такого подбора микроскопических определенных состояний, при котором ряды результатов испытаний будут противоречить предписаниям вероятностного закона. Уже часто приводившийся пример максимально полного опыта в квантовой механике показывает, что могут быть случаи, когда на последний вопрос следует дать отрицательный ответ. Действительно, если произведен максимально полный опыт, давший определенные результаты, указанный выше подбор невозможен попытка осуществления подбора приведет к уничтожению условий максимально полного опыта. [c.70]

Рассмотрим еще одну сторону вопроса о равновероятности микросостояний выделенной опытом области AFq. Пусть проведенный микроскопический опыт установил наличие состояния В соответствии с классической теорией 8, предположим, что все микросостояния области одинаково вероятны. Если, в соответствии с макроскопическими уравнениями, через время макроскопическое состояние Л перешло в состояние А , то в состоянии А2 предположение равновероятности, очевидно, уже не может выполняться вероятность отлична от нуля в тех частях А2, которые произошли из А , и равна нулю в остальных частях (как обычно, мы предполагаем, что подавляющая часть области перешла в область А яо составляет ничтожно [c.80]

Можно определить класс допустимых начальных функций распределения более точно. Пусть начальный опыт выделил какую-либо допустимую , в смысле условий 8 и 17, область АГ(з. Мера точек данного макроскопического состояния (АГ ), приводящих к переходу в менее равновесное состояние, равна мере точек этого менее равновесного состояния. Поэтому отношение мер точек исходной макроскопической области ДГ , приводящих к течению процесса по уравнениям кинетики, к мере точек, приводящих к течению процесса, нарушающему [c.113]

Максимально полный макроскопический опыт [c.182]

Невозможность получения Ч-функции макроскопической системы является следствием требования сохранения заданной макроскопической характеристики [всякий опыт, устанавливающий Ф -функцию макроскопической системы, приводит, по H.G. Крылову, к сильному нарушению макроскопической характеристики системы. Подробное доказательство этого утверждения должно было содержаться в не дописанных главах монографии. Прим. ред,) [c.183]

Скольжение жидкости. Совсем иначе используются молекулярные представления при объяснении нарушения граничного условия (прилипания жидкости) (6), когда средняя длина свободного пробега молекулы сравнима с макроскопическими размерами. Можно отметить при этом три важных частных случая течение через щели, свободное падение мельчайших капель (опыт Милликена с каплей масла) и торможение спутника. Во всех этих случаях весьма заметно отклонение от законов механики континуума ) наблюдаемые усилия сдвига значительно меньше, чем предсказываемые формулами (13) и (15). [c.73]

С точки зрения термодинамики возникновение смещанных кристаллов с адсорбционным слоем можно объяснить количественно на основе сопоставления удельных свободных поверхностных и межфазных энергий (Бауэр). Выделение кристаллов возможно не только при пересыщении (цо>м-, где [Хо — химический потенциал адсорбата в маточной фазе и х — химический потенциал примесной фазы около поверхности подложки), но и при недостаточном насыщении маточной фазы ( Хо<й), если удельная свободная поверхностная энергия подложки Оп больше, чем сумма удельной свободной поверхностной энергии примесного компонента Опр, и удельной свободной межфазной энергии Тп/пр- Толщина выделившегося слоя имеет субмикроскопические размеры и зависит от соотношения величин поверхностных и межфазных энергий и от пересыщения. Макроскопическое выделение возможно только при пересыщении. [c.332]

Опыт эксплуатации ответственных металлических конструкций показывает, что изготовление сварных узлов без трещин еще не устраняет опасности разрушения хрупких материалов при работе в условиях сложного напряженного состояния и низких температур. Причинами разрушений могут быть конструктивные недостатки — наличие макроскопических концентраторов напряжений, дефекты сварных соединений — раковины, поры, шлаковые включения, подрезы по краю швов, а также различного вида несовершенства кристаллического строения металлов, например скопления дислокаций и вакансий, микротрещины и полости, роль которых как концентраторов напряжений резко возрастает в условиях эксплуатации. [c.175]

Реальные газы, с которыми приходится иметь дело на практике (воздух, продукты сгорания и т. д.), отличаются более сложным микростроением, чем принимается в модели идеального газа. Соответственно у них сложнее те внутримолекулярные и внутриатомные процессы, которые проявляются через макроскопические свойства газа. Поэтому для реальных газов уравнения состояния должны иметь более сложный вид. Однако опыт показывает, что с достаточной для практических целей точностью уравнение (III, 1) может быть использовано также при исследовании реальных газов. Благодаря этому все расчеты существенно упрощаются. [c.62]

В самом деле, опыт показывает, что свет распространяется в воздухе, стекле и многих других веществах в значительной мере так же, как и 6 вакууме, т. е. макроскопически эти вещества представляются непрерывными и однородными. Непрерывными представляются и поля распространяющихся в них электромагнитных волн. Поэтому интерес представляют средние значения характеризующих вещество физических величин, таких, как плотность заряда или плотность тока, и средние значения напряженностей электромагнитных полей. Усреднение должно производиться по элементам объема, содержащим макроскопически большое число атомов или молекул, т. е. большим по сравнению со средним расстоянием между частицами. В то же время линейный размер этих элементов объема должен быть много меньше характерного размера макроскопических неоднородностей, мерой которых может служить длина электромагнитной волны. Удовлетворяющие таким условиям элементы объема принято называть физически бесконечно малыми. [c.72]

Оператор наследственной упругости 767 Опыт макроскопический 223, 255 Оси главные тензоров иапряжениП и деформаций 386, 416, 422, 425, 426. 442, [c.826]

Различные макроскопические объекты могут состоять, таким образом, из частиц совершенно различной природы и обладать различными свойствами. Опыт показьшает, однако, что в их поведении существует целый ряд общих черт. Это и позволяет изучать их единым методом. Мы познакомимся сейчас с этими общими свойствами макроскопических систем и заодно введем несколько простей-пшх понятий и определений. [c.9]

Выше нами было установлено, что в ферромагнетике при Г<0 все спиновые моменты атомов с недостроенными d- или /-оболочками ориентируются параллельно друг другу. Б результате этого намагниченность макроскопического образца должна быть близка к намагниченности насьицения. Опыт показывает, однако, что намагниченность случайно взятого куска ферромагнетика часто оказывается равной нулю. При помещении этого образца в магнитное поле результирующий магнитный момент возрастает и в достаточно слабых полях достигает насыщения. [c.343]

Основанием д.пя принятия общего начала термодинамики является то, что, как показывают опыт и статистическая физика, относительные спонтанные отклонения макроскопической системы от равновесия при других равных условиях тем меньше, чем больше частиц в системе. Так как термодинамические системы состоят из громадного числа частиц N то флукту- [c.18]

Итак, наряду с явлениями вязкости и теплопроводности, развивающимися на микрофизическом уровне, в жидких и газообразных средах существует турбулентная вязкость и турбулентная теплопроводность, которые обусловливаются возникающим при определенных обстоятельствах макроскопическим пульсацион-ным движением молей. В отличие от коэффициентов и X коэффициенты iJ.,f и только отчасти зависят от физических свойств данной среды, определяемых ее внутренним состоянием, главным же образом эти характеристики турбулентной структуры течения зависят от конфигурации и размеров поля, от уровня осреднен-ных скоростей, от первоначальной организации потока и от других внешних факторов. Кроме того, величины и Х могут меняться и действительно меняются от места к месту. Вместе с тем, как показывает опыт, коэффициенты [j.,,, и Х. , часто в тысячи раз превосходят величины р. и л, вследствие чего в таких случаях механизм турбулентного обмена становится абсолютно доминирующим. [c.78]

В нескольких странах накоплен опыт эксплуатации реакторов с газовым охлаждением, имеющих важные преимущества возможность достижения высоких температур на выходе из реактора независимость температуры от давления (высокие температуры при низком давлении) относительно низкая аккумулирующая способность незначительное изменение физических свойств теплоносителя в ш/воком диапазоне температур благоприятные ядерные свойст теплоносителя (небольшое макроскопическое сечение зах та еттронов). [c.17]

Возможны также состояния, в которых какой-либо параметр системы различен в разных точках, так что единого значения этого параметра для всей системы не существует. Можно, например, представить себе систему, температура которой меняется от точки к точке, или газ, в разных точках которого давление различно. Опыт показывает, однако, что в таких состояниях термодинамических систем существуют потоки (поток тепла, поток массы газа и т. д.), и эти состояния не остаются неизменными, если они не поддерживаются искусственно с помощью теплонепроницаемых перегородок, газонепроницамемых стенок и т. д. По прошествии некоторого времени устанавливается состояние, в котором каждый такой параметр имеет одно и то же значение во всех точках системы и остается неизменным сколь угодно долго, если не меняются внешние условия. Такие состояния называются равновесными. Если равновесие не установилось и в системе существуют градиенты макроскопических параметров (давления, плотности, температуры и т. п.), состояние называется неравновесным. [c.13]

Итак, мы пришли к выводу о необходимости формулирования закона, согласно которому достил<ение устойчивого состояния всегда возможно. Однако при дальнейшем размышлении становится ясно, что закон не может исчерпываться этим утверждением. Например, когда мы рассматриваем установление равновесия в связанной изолированной системе, находящейся вначале в заданном допустимом состоянии, хотелось бы быть уверенным в том, что при данных условиях в системе всегда устанавливается одно и то же устойчивое состояние, сколько бы раз ни проводился такой опыт. Такое желание разумно, поскольку мы никогда не можем быть уверенными в воспроизводимости даже хорошо спланированного и выполненного эксперимента, если в одних и тех же условиях в системе может устанавливаться то одно, то другое устойчивое состояние. Поэтому утверждение о единственности устойчивого состояния мы также должны включить в содержание закона об устойчивом равновесии. Со временем мы увидим, что это добавление существенно усиливает закон, позволяя предсказывать на его основе макроскопическое поведение систем. [c.42]

С другой стороны, если рассматривать упомянутый металлический стержень как некоторую классическую совокупность атомов, то станет совершенно очевидным, что простое задание линейного распределения температуры ни в коей мере не определяет однозначные механические начальные условия. Действительно, с заданным макроскопическим условием одинаково хорошо совместимо необозримо большое число микроскопических конфигураций. Если данный эксперимент повторять несколько раз, как указано выше, то исходные микроскопические конфигурации атомов каждый раз с подавляющей вероятностью будут различными. Тем не менее опыт показывает, что наблюдаемые на макроскопическом уровне явления нечувствительны к этим различиям. Все механические начальные условия, совместимые с данными макроскопическими условиями, в определенном олысле зквивалентны, поэтому их следует рассматривать как равноправные. Один из способов математического выражения данной идеи заключается в том, [c.49]

Здесь следует обратить внимание на аналогию между такой интерпретацией статистической механики и интерпретацией обьга г ной квантовомеханической теории. Квантовая механика также утверждает, что теоретически предсказуемы только средние значения наблюдаемых. Однако статистический характер квантовой теории определяется совершенно иными физическими причинами. Этот немаловажный факт можно понять, если опять о15ратиться к уже рассматривавшемуся простому эксперименту с потоком тепла, но дать ему на сей раз квантовомеханическую интерпретацию. Пусть теперь металл характеризуется микроскопически некоторой определенной волновой функцией, удовлетворяющей уравнению Шредингера. Для данного состояния можно вычислить квантовомеханическое среднее значение энергии и проследить эволюцию во времени этого значения. Однако волновая функция системы многих тел чрезвычайно сложна. Если в нулевой момент времени заданы лишь макроскопические условия (например, градиент температуры), то в нашем распоряжении имеется огромное число возможных волновых функций данной системы, совместимых с заданными макроскопическими условиями. Каждой из этих разрешенных функций, т.-е. состояний, соответствует вполне определенное квантовомеханическое среднее значение энергии эти значения обычно отличаются одно от другого. Следовательно, мы оказываемся в том же положении, как и в классическом случае. Рассуждая далее по аналогии, припишем соответствующ ша образом подобранные веса каждому возможному состоянию системы. Определим теперь наблюдаемое значение энергии как усредненное по ансамблю значение квантовомеханических средних величин микроскопической энергии. Таким образом, ясно, что описание квантовостатистической системы подразумевает два последовательных процесса усреднения первое усреднение связано с принципом неопределенности Гейзенберга, а второе — с неопределенностью начального состояния системы многих тел. [c.51]

Мори начал с того, что обобщил понятие локального равновесия, распространив его с одночастичного на полное многочастичное распределение F (t). Конечно, это довольно смелый шаг. Действительно, одночастичная функция распределения непосредственно связана с локальными макроскопическими величинами, благодаря чему при обосновании ее локально равновесной формы можно опираться на накопленный нами опыт в области гидродинамики и кинетической теории. И наоборот, локально равновесная форма функции F (t) требует гораздо более детальных допущений относительно формы корреляпдй эти допущения невозможно вывести из качественных макроскопических соображений — они вводятся произвольно. Можно только надеяться, что они не будут оказывать влияния на окончательный результат (и эта надежда оправдывается) ). [c.326]

Параметры, входящие в приведенные и подобные им формулы для потенциала взаимодействия, чанш всего определяются экспериментально. Для этой цели можно исследовать, например, рассеяние пучка молекул на молекулах того же или другого газа. Однако чаще пользуются косвенными методами. Для выбранного вида закона взаимодействия рассчитывают те или иные макроскопические величины. Определяя эти величины из макроскопического эксперимента, можно найти входящие в них неизвестные параметры потенциала взаимодействия. По-видимому, наиболее простым является опыт по определению второго вириального коэффициента. Как известно, для ван-дер-ваальсов-ского газа уравнение состояния имеет вид1) [c.13]

Опыт показывает, что замкнутая макроскопическая система через определенное время — время релаксации — приближается к состоянию статистического равновесия. Статистическое равновесие проявляется на опыте в том, что для любой подсистемы распределение состояний, фиксируемых в разные моменты времени, дается гиббсовым законом флюктуаций. Распределение состояний тождественных подсистем в данный момент времени определяется тем же законом флюктуаций. Известно, что закон флюктуаций непосредственно следует из предположения о равновероятности различных состояний системы на поверхности однозначных интегралов движения. [c.5]

Отметим еш е, что понятие статистического оператора возникает в квантовой механике в двух, принципиально различных случаях. Во-первых, предполагают обычно, что состояние системы описывается статистическим оператором, когда произведен немаксимально полный опыт, т. е. когда опыт не дает возможности определить волновую функцию. В этом случае считают, что проведенный неполный опыт выделил в функциональном пространстве некоторое подпространство, и результату опыта сопоставляют статистическую совокупность, определенную в этом подпространстве и характеризуемую статистическим оператором. Очевидна полная аналогия таких представлений и классического описания неполного опыта при помощи ансамбля систем, распределенных в выделенной опытом области АГо фазового пространства (см. гл. I), а также значение этих представлений для задачи обоснования статистики, изучающей связь принципиально неполных (макроскопических) опытов. Во-вторых, понятие статистического оператора возникает тогда, когда рассматривается сложная система, описываемая в целом при помощи Ч -функции (после соответствующего максимально полного опыта), и ставится вопрос об описании какой-либо части системы. В этом случае можно показать, опираясь только на формализм квантовой механики, что части системы, вообще говоря, не имеют определенной Т-функции, а характеризуются статистическим оператором. Разница [c.158]

Интересные данные о закономерностях циклического разупрочнения и упрочнения, а также особенностях протекания не-гомЬгенной деформации в условиях усталости были получены в работах [18, 40, 41] на образцах из низколегированной стали 42СгМо48АЕ (4140) в нормализованном (а = 400 МПа) и улучшенном состояниях <5Q2 = 875 МПа). Испытания проводились при постоянном напряжении за цикл и контролировалось изменение пластической деформации за цикл е . Образцы из нормализованной стали имеют сложную зависимость изменения от числа циклов (рис. 3.14), При средней амплитуде напряжения С1а = 320 МПа разупрочнение сменяется упрочнением. И лишь незадолго до разрушения наблюдается опять небольшое разупрочнение, связанное с развитием трещины. Развитие негомогенной деформации на начальных стадиях циклического деформирования для этой амплитуды напряжения представлено на рис. 2,11 (см. гл. 2). Фронт Людерса-Чернова за время до разрушения успевает пройти через всю рабочую часть образца. Иную картину мы наблюдаем у образцов после улучшения. В этом случае после стадии циклической микротекучести во всех случаях вплоть до разрушения все время наблюдается разупрочнение (рис, 3,14), а в области негомогенной деформации вплоть до разрушения материала фронт макроскопической деформации не распространяется на всю рабочую часть образца. [c.77]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...