Система изолированная

Произведение W представляет собой общее число перегруппировок при наиболее вероятном распределении энергии для объединенной системы, изолированной от окружающей среды. [c.191]

Отсюда мы можем прежде всего заключить, что система изолированных точек или какая-либо жидкая масса ни в коем случае не может образовать твердого тела, имеющего вращательное движение, если только первоначальные импульсы не были по крайней мере такими, что благодаря им мог возникнуть момент относительно оси, вокруг которой тело фактически вращается. [c.355]

При вращении оправки один из контактов движка скользит по сплошной контактной пластине 5, а другой — по системе изолированных друг от друга контактов 6 (К1, К2, КЗ и т. д.). [c.402]

Наибольший интерес для нас будет представлять рассмотрение необратимых процессов, протекающих в изолированной системе. Изолированной [c.84]

Все термодинамические системы можно разделить на системы изолированные и системы неизолированные. Система не изолирована, если она находится в каком-либо взаимодействии с окружающими телами. Взаимодействие между системой и окружающей средой заключается в обмене теплом и работой. Если на систему воздействует, кроме внешнего давления, еще электрическое и магнитное поля, то внешняя работа над системой будет выражаться в работе сжатия системы и в работе поляризации и намагничивания тел системы. [c.7]

Важнейшую рель в термодинамике играет понятие термодинамического равновесия системы. Изолированная термодинамическая система независимо от своего начального состояния в конце концов приходит в состояние, которое с течением времени не меняется. Это состояние называется состоянием. термодинамического равновесия. [c.34]

Теория системы изолированных прямолинейных вихрей была приведена в очень изящный вид Кирхгофом ). [c.288]

Максимум энтропии является достаточным, но не необходимым условием равновесия изолированной системы. Изолированная система может находиться в равновесии и тогда, когда энтропия системы не достигла максимума. Так, например, известны химические реакции, которые при определенных условиях термодинамически возможны, но фактически не происходят и развиваются только в присутствии катализаторов (такие реакции называются заторможенными или замороженными ). [c.102]

В любом состоянии система, изолированная от внешней среды или находящаяся во взаимодействии с ней, располагает определенным количеством внутренней энергии и. [c.83]

Преимущество использования комплексного потенциала состоит в том, что в силу его аддитивности легко находить потенциал системы изолированных или непрерывно распределенных вихревых нитей, а затем так же просто восстановить поле скоростей по формуле [c.93]

Т. е. удвоенная, описываемая в единицу времени, площадь есть момент количеств движения, взятый для оси, перпендикулярной к той плоскости, на которой рассматриваем проекцию движения. Если система изолированная, то для всех трех координатных осей получаем постоянство момента количеств движения отсюда следует, что и равнодействующий, или полный момент количеств движения имеет постоянную величину и постоянное направление. [c.241]

Астрономические приложения закона сохранения площадей. Неизменная плоскость нашей планетной системы. Плоскости орбит Земли и других планет изменяют свое положение в пространстве вследствие взаимных возмущающих действий ни одна из них не может считаться неподвижной и не может служить для отсчитывания от нее перемещений. Но планетная система, если пренебречь влиянием на нес звезд, есть система изолированная, следовательно, в ней есть неизменная плоскость, которая сохраняет свое положение, и к ней должны быть относимы все разнообразные движения планетной системы. [c.242]

НЫМИ. в особенности сказанное относится к полуклассической трактовке, позволяющей охватить широкую область явлений ей посвящен 2.3. Определение зависимости математического ожидания поляризации от (классической) напряженности поля позволяет выразить введенные в классической теории (ч. I) феноменологическим путем восприимчивости через параметры атомной системы таким образом, зависимость восприимчивостей от времени или от частоты приобретает микроскопическую интерпретацию. Выводятся общие соотношения, которые принимают конкретную форму в зависимости от природы исследуемого нелинейного эффекта или от свойств атомной системы (изолированные атомы или молекулы, взаимодействующие частицы, атомная система под влиянием диссипативной системы). На основе полуклассического способа рассмотрения получаются также определяющие уравнения для математических ожиданий других важных величин,, какими являются инверсия населенностей и поляризация. Кроме того, могут быть вычислены важные параметры различных процессов, например поперечные сечения взаимодействий. [c.175]

Переход теплоты от наиболее горячего источника к промежуточ ному или непосредственно к холодному источнику теплоты приводит к выравниванию температур в системе, т. е. к состоянию более равновесному, чем было в начале. По мере протекания реальных процессов система все больше будет приближаться к полному состоянию равновесия, которое будет достигнуто, когда в системе не останется разностей температур. Этому равновесию должен соответствовать максимум энтропии системы. Изолированная система, достигшая равновесия, будет находиться в этом равновесном состоянии неопределенно долгое время, при этом все процессы в такой равновесной системе должны прекратиться. [c.61]

Точка О (О, 0) является для этой системы изолированным состоянием равновесия. В силу леммы 2 21 для того, чтобы найти все полутраектории системы (16), стремящиеся к точке О, нужно найти все траектории системы (17), стремящиеся к точке О и лежащие на разрезанной плоскости (I, у) (разрез по осп у = 0). Мы будем искать все траектории системы (17), стремящиеся к точке О. Очевидно, полуоси = О, г/ > О и 1 = 0, г/ < О являются полутраекториями системы (17) и стремятся [c.396]

Следует отметить, что закон Кюри (III.1), выведенный в гл. I для системы изолированных ядерных спинов, находящихся во внешнем постоянном поле Hz = Яо, в действительности справедлив при горазда более общих предположениях, что можно легко показать, используя формализм матрицы плотности, введенный в гл. II. [c.41]

На протон в магнитном поле формально похожа другая система — изолированный атом, либо в газе, либо в качестве примеси в кристаллической решетке (рис. 3). Такие атомы характеризуются некоторыми вполне определенными энергетическими состояниями, и между этими состояниями всегда возможны переходы при посредстве какого-нибудь взаимодействия. Примером такой системы является примесь хрома, которая делает кристалл окиси алюминия рубином. Под действием поляризованного по кругу света примесные ионы хрома в рубине возбуждаются. Их можно рассматривать как ансамбль двухуровневых систем, причем переходы между уровнями происходят при взаимодействии электрических дипольных моментов ионов с вектором электрического поля, который у поляризованного по кругу света вращается. Чтобы получить переходы между двумя уровнями, освещают ионы хрома такими резонансными импульсами света, которые должны возбуждать только два из многочисленных уровней энергии иона, и тогда остальными уровнями можно пренебречь. Это формальное соответствие между системами атомов хрома и системами ядер позволяет предсказать явление эха, аналогичное эху ядерных спинов. Эхо, порожденные ионами хрома, должны быть импульсами света, образовавшимися в результате макроскопических колебаний электрических дипольных моментов. При этом не [c.143]

Решение многих задач удобно начинать с выяснения именно того факта, не является ли система изолированной в направлении оси или же вокруг оси. Если она изолирована, то можно сразу писать в первом случае равенство [c.156]

Термодинамическую систему, которая не может обмениваться теплотой с окружающей средой, называют т е п-ло изолированной или адиабатной. Примером адиабатной системы является газ, находящийся в сосуде, стенки которого покрыты идеальной тепловой изоляцией, исключающей теплообмен между заключенным в сосуде газом [c.7]

Система, не обменивающаяся с внешней средой ни энергией, ни веществом, называется изолированной (или замкнутой). [c.7]

Если между различными точками в системе существуют разности температур, давлений и других параметров, то она является неравновесной. В такой системе под действием градиентов параметров возникают потоки теплоты, вещества и другие, стремящиеся вернуть ее в состояние равновесия. Опыт показывает, что изолированная система с течением времени всегда приходит в состояние равновесия и никогда самопроизвольно выйти из него не может. В классической термодинамике рассматриваются только равновесные системы. [c.8]

Каждый дополнительный контакт увеллчивает вариантность на единицу, поскольку добавляется одна внешняя независимая переменная. Так, если система подвержена действию электростатического поля, заметно влияющего на ее свойства, то вариантность будет с+3, если к тому же необходимо учесть энергию граничной поверхности, считая ее принадлежащей системе, то с+4 и т. д. С другой стороны, постоянство некоторых из переменных уменьшает вариантность. При фиксированных массах компонентов, т. е. для закрытых систем, в отсутствие внешних силовых полей и поверхностных эффектов справедливо правило Дюгема общая вариантность равновесия равняется двум вне зависимости от числа компонентов и их распределения внутри системы [3]. Система, изолированная или имеющая с внешней средой-только тепловой контакт, является моновариантной. Вариантность уменьшается также, если есть дополнительные связи между внешними переменными,, так как это эквивалентно уменьшению числа независимых переменных. Например, изменение площади поверхности тела однозначно определяется изменением его объема при однородной (с сохранением формы) деформации тела. [c.24]

Система, изолированная от окружающей среды таким о(5разом, что не может обмениваться с ней веществом, называется закрытой, обменивающаяся веществом — открытой. Процессы превращения теплоты в работу и процессы превращения работы в теплоту, реализуемые в тепловых машинах, осуществляются термодинамической системой так называемым рабочим телом, которое изменяет в этих процессах свое физическое состояние. [c.11]

В данном параграфе будут рассмотрены условия равновесия простейших систем, состояние которых определяется лишь двумя независимыми переменными, при различных условиях сопряжения с окружающей средой. Естественно, что условия сопряжения с окружающей i e-дой должны налагать ограничения на какие-то две величины, характеризующие состояние системы, в противном случае это состояние будет определено неоднозначно. В 1-4 мы рассмотрели условия равновесия изолированной системы. Изолированная система — частный случай сопряжения системы с окружающей средой, налагающий ограничения f/= onst и V= onst. Теперь рассмотрим другие распространенные виды условий сопряжения с окружающей средой и получим для них критерии равновесия. Пользуясь уравнением (1-25), можем записать [c.19]

Количество движения системы и главный момент количеств движения. Если мы имеем дело с системой изолированных материальных точек, то мы ножем, как в 40, начать с составления уравнений движения каждой точки отдельно, учитывая, конечно, силы взаимодействия между точками, а также внешние силы. В этих уравнениях каждая составляющая внутренней силы будет входить дважды с противоположными знаками, а именно будет входить в уравнения движения двух точек, между которыми действует рассматриваемая сила. [c.124]

Каждый зародыш состоит из некоторого числа единичных молекул. Если считать, что расстояние между молекулами, входящими в состав зародыша, не зависит от их числа, то объем зародыша пропорционален числу образующих его простых частиц. В системе, изолированной от внешних воздействий, исходная фаза и распределенные в ней зародыши различных размеров могут продолжительное время находиться в стат 1стическом равновесии. Это означает, что число молекул основной фазы и количество зародышей каждого размера с течением времени не должны изменяться. Такое равновесие является равновесием динамическим непрерывно происходят распад тех или иных зародышей и образование новых некоторые зародыши теряют единичные молекулы, и объем их уменьшается, к другим присоединяются молекулы основной фазы, и размер их растет. Но все такие изменения размеров зародышей должны взаимно компенсироваться если, например, распадается зародыш, состоящий из g частиц, то одновременно g молекул исходной фазы группируются, образуя новый зародыш взамен распавшегося. [c.125]

В термодинамике рассматривают закры i ыс Т. с., не обменивающиеся веществом с др. системами открытые с.истелш, об.мениваюгцисся веществом и энергией с др. системами а 1иабатные Т. с.. в к-рых отсутствует теплообмен с др. системами изолированные Т. с., не [c.91]

На нескольких примерах простых термодинамических систем мы показали, что при заданном начальном допустимом состоянии в связанной системе, изолированной от внешней среды, всегда устанавливается одно и то же устойчивое состояние. Было отмечено, что не следует смешивать устойчивое состояние системы с метаста-бильным (или квазистабильным) состоянием, в котором система может временно задержаться. Поскольку у нас нет априорных оснований утверждать, что в любой связанной изолированной системе из заданного начального допустимого состояния всегда достигается одно и то же устойчивое состояние, это утверждение [c.48]

Численный метод расчета распределения тока для- плоских кромок [О 2(1) >30] без магнйтопроводов с учетом реальной глубины проникновения тока в материал кромок рассмотрен в п. 7. При этом реальные кромки заменены системой изолированных элетрически и связанных магнитным полем контуров. [c.48]

Первый вариант энергоснабжения промышленных предприятий применяется, главным образом, на начальных этапах развития новых промышленных районов, при недостаточном еще развитии или при полном отсутствии в данном районе других энергопроизводящих станций или энергоснабжающей системы (изолированное энергоснабжение). [c.14]

Состояние теплового равновесия изолированной системы. Изолированная система (например, газ, заключенный в сосуде с нетеплопроводящими стенками) независимо от своего начального состояния в конечном итоге приходит в состояние, которое в дальнейшем уже не меняется. Это конечное состояние называется состоянием термического, или теплового равновесия. Если говорить [c.12]

В основе учения о химич. Р. лежит и о с ту-латГиббса система, изолированная материально и энергетически от внешнего жира, находится в Р., если ее энтропия стационарна при всех возможных (в усло- [c.355]

Система изолированных соединений, расположенных на коротких интервалах вдоль оболочек или труб, в некоторых случаях также дает обещающие результаты. Эта схема уменьшает ток вдоль металлических путей, но, если ток не вполне исключен, коррозия может происходить на анодной стороне каждого из этих изолированных соединений. Фор.ма изолированного соединения для труб описана Штейнратом и Класом . [c.46]

В системе, изолированной на длительное время, ухудшение давления до атмосферного (характерный хлюпаюший звук механического насоса при включении) свидетельствует, как правило, о негерметичности. [c.124]

Понятие об энергии первоначально было применено в теоретической механике. В ней различали энергию потенциальную (энергия поднятого груза, энергия растянутой пружины и т. п.) и кинетическую (энергия движущегося тела). Потенциальная энергия характеризует способность тела из неподвижного состояния перейти в движение, кинетическая энергия характеризует само движение. Потенциальная энергия пот может превращаться в иинетичеакую кин и, наоборот, но для данного тела или системы, изолированной от окружающей среды,, сумма [c.14]

При высоких температурах атомы твердых и газообразных тел при-об ретают способность испускать лучистую энергию в форме квантов (фотонов, движущихся по прямым линиям — лучам со скоростью света). Лучистая энергия, когда на пути ее распространения встречаются нелучепрозрачные тела, преобразуется в теплоту. Таким образом, энергия является количественной и качественной мерой движения материи, остающейся неизменной при любых преобразованиях материальной системы, изолированной от окружающей среды. [c.15]

Рис. 1.1. Изолированные, закрытые и открытые системы. Изолированные системы не обмениваются с окружающеу средой ни энергией, ни веществом. Закрытые системы обмениваются с окружающей средой энергией в форме теплоты и работы, но не об.мениваются веществом. Открытые системы обмениваются с окружающей средой и энергией, и веществом.

Устройство задания адреса состоит из блока программирования адреса, системы изолированных и общих троллеев и группы токосъемников, расположенных на каретке и скользящих по троллеям. Каждому ярусу соответствуют два изолированных троллея, установленных на уровне приподъема и приспуска каретки. [c.73]

Температура (1985) -- [ c.13 ]

Основы термодинамики (1987) -- [ c.10 ]

Термодинамика (1991) -- [ c.17 , c.26 , c.121 ]

Термодинамика и статистическая физика (1986) -- [ c.15 , c.100 , c.195 , c.197 , c.216 ]

Термодинамика равновесных процессов (1983) -- [ c.23 ]

Термодинамика (1970) -- [ c.11 ]

Теория упругости (1975) -- [ c.67 ]

Механика сплошной среды Часть2 Общие законы кинематики и динамики (2002) -- [ c.254 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.12 ]

Современная термодинамика (2002) -- [ c.99 , c.181 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...