Скорость линейная параллельно плоскост

Из наших интуитивных представлений о вязкой жидкости гипотеза кажется вполне разумной, потому что выражает/п+р как возрастающую функцию скорости изменения расстояния на единицу этого расстояния. Гидростатический член р включен для учета несжимаемости. Гипотеза является простейшей, поскольку эта функция линейна, а также потому, что не содержит в явном виде составляющих напряжения и скорости изменения относительного тангенциального смещения параллельных плоскостей. Гипотеза, как мы в этом сейчас убедимся, вполне достаточна для определения реологических свойств материала. [c.128]

Близким по механизму к только что рассмотренному движению вязкой жидкости сквозь тонкую щель между параллельными плоскостями является фильтрационное движение вязких жидкостей сквозь пористые среды. Лежащий в основе теории этих движений закон был открыт в середине прошлого века известным французским гидравликом Дарси на основании проведенных им опытов ), хотя по своей сущности закон этот представляет простое и естественное обобщение линейных зависимостей (153) средней скорости от градиента давления. [c.411]

Рассмотрим теперь распространение плоской монохроматической световой волны в среде, в которой возбуждена звуковая волна и показатель преломления является периодически промодулированным. Как было показано в разд. 9.1 на конкретных примерах, звуковая волна вызывает изменение показателя преломления среды. При этом среда становится периодической с периодом, равным длине звуковой волны. Это периодическое возмущение изменяется как в пространстве, так и во времени. Если звук представляет собой бегущую волну, то периодическое возмущение перемещается со скоростью звука (ее типичное значение порядка нескольких тысяч метров в секунду). Поскольку скорость звука на пять порядков меньше скорости света (с = 3 - 10 м/с), периодическое возмущение, вызванное звуковой волной, можно считать стационарным. Задача при этом сводится к задаче о распространении электромагнитного излучения в периодической среде, рассмотренной нами в гл. 6. Для иллюстрации акустооптического взаимодействия рассмотрим в качестве примера распространение светового пучка в воде. Благодаря фотоупругому эффекту звуковая волна приводит к изменению показателя преломления. Пусть ось г совпадает с направлением распространения звуковой волны, а плоскость yz параллельна плоскости падения. Если световой пучок линейно поляризован в направлении х (ТЕ-мода), то, как мы показали в разд. 9.1.1 на конкретном примере, показатель преломления для этой моды записывается в виде [c.354]

Представим себе мысленно в полимере две параллельные плоскости, которые сдвигаются одна относительно другой без изменения расстояния между ними под действием напряжения сдвига р. За меру деформации сдвига принимают тангенс угла поворота прямой, которым до начала процесса деформации определялось расстояние между плоскостями. Скорость деформации V определяет изменение деформации во времени и равна градиенту линейной скорости сдвига, т. е. перепаду скорости при переходе от одного слоя полимера к другому в направлении ее, наиболее интенсивного изменения [Л. 441, [c.104]

Рассмотрим сначала слой жидкости, заключенный между параллельными плоскостями Н. (Л-В, фиг. 1), двигающейся со скоростью V, и подпятника (С-В). Слой масла, прилегающий к Н., увлекается движением ее со скоростью V, слой же, прилегающий к подпятнику, остается неподвижным примем линейный закон распределения скоростей по толщине слоя [c.343]

Для простоты в качестве источника света возьмем малую площадку а, плоскость которой параллельна плоскости экрана Э. Среда между источником а и экраном Э предполагается однородной, а скорость света в ней обозначается через V. Линейные размеры площадки а должны быть малы по сравнению с расстоянием ее до экрана. Предполагается также, что малы углы между средней линией 00 и прямыми, соединяющими произвольную точку 5 источника с точками и Са. [c.227]

На больших расстояниях от источника даже медленные течения, характерные для Мирового океана, способны сильно повлиять на величину звукового поля, в первую очередь благодаря изменению фаз отдельных мод и, следовательно, условий их интерференции. Это иллюстрирует рис. 15.1 [971, на котором показан горизонтальный разрез звукового лоля в волноводе с билинейными профилями скорости звука и скорости течения. При расчете глубина моря принята равной Н = 200 м. Плоскость 2=0 является свободной границей. Скорость звука линейно растет от 1490 м/с при г - Одо 1500 м/с прн г =-Я В полупространстве г < -Н скорость звука постоянна и равна 1500 м/с. Скорость течения параллельна оси 05с. У поверхности о м/с Ио(2) линейно убывает до нуля при г - —Я/2. На большей глубине о 0. Плотность предполагалась постоянной во всей среде. Хотя число Маха течения меньше 10 , вызванные течением изменения интенсивности звукового поля доходят на рассматриваемых расстояниях до 30 дБ. [c.352]

С целью иллюстрации нашего подхода, рассмотрим множество плоскостей разрыва, параллельных плоскости уг с интервалом Ьх. Твердое тело описывается параметрами Л1, ц и р. Чтобы вывести упругую константу Сц, определяющую скорость поперечных волн, проходящих вдоль оси X, нам понадобится соотношение между средним сдвиговым напряжением р у и средней деформацией ёху.. Между плоскостями разрыва смещение линейно зависит от х [c.87]

Это показывает, что точки сплошной среды из малой окрестности точки О, расположенные в плоскости Оуг, в частности на оси Оу, для которых л = о, имеют скорости, параллельные оси Ох. Эти скорости распределены по линейному закону (рис. ПО) и направлены в положительном направлении этой оси, если с у > 0, и в обратную сторону, если ху < 0. Аналогично, точки, находящиеся в плоскости Охг, в частно- [c.217]

Приведение винта к точке О, не лежащей на его оси I (параллельный перенос, рис. И). Известно, что свободный вектор переносится в любую точку параллельно самому себе свободно. Однако при переносе скользящего вектора Сц в точку О необходимо дополнить его моментом главного вектора относительно точки О или векторным произведением х Гд [91 ]. Этот дополнительный вектор перпендикулярен плоскости, вмещающей прямую / и точку О, и представляет собой свободный вектор (например, вектор линейной скорости). Поэтому необходимо его геометрически сложить с вектором Oj. Таким образом, при параллельном переносе винта получим бивектор [c.66]

Рассмотрим условия возникновения эллиптической поляризации при прохождении света через одноосный кристалл. Пусть на пластинку /С, вырезанную параллельно кристаллической оси, падает параллельный пучок линейно-поляризованного света (рис. 27.1, а). После входа пучка в пластинку возникает два луча, поляризованные во взаимно перпендикулярных плоскостях, которые будут распространяться в направлении, перпендикулярном к оптической оси с разными скоростями. Амплитуды колебаний для обыкновенного uq и необыкновенного лучей являются проекциями амплитуды падающего света на главные направления кристалла XwY (рис. 27.1, б). Как видно из рис. 27.1, б, для амплитуд и будем иметь [c.207]

В линейном приближении эти краевые условия сносятся, как и условие на поверхности крыла, на плоскость у = 0. При этом считается, что проекция вихревой пелены на плоскость г/= О представляет собой полубесконечную полосу, ограниченную параллельными оси X линиями, идущими от концов крыла (см. рис. 3.21.1). Так как в рассматриваемом приближении возмущение давления пропорционально продольной составляющей возмущения скорости, то краевые условия на вихревой пелене сводятся к непрерывности производной д ду и непрерывности производной д дх в точках вихревого следа за крылом [c.374]

Сущность вязкости жидкости можно проще всего уяснить путем следующего опыта. Рассмотрим течение между двумя очень длинными параллельными плоскими пластинами, из которых одна, например нижняя, неподвижна, в то время как другая движется в собственной плоскости с постоянной скоростью и (рис. 1.1). Обозначим расстояние между пластинами через к и предположим, что давление во всем пространстве, занимаемом жидкостью, постоянно. Опыт показывает, что жидкость прилипает к обеим пластинам, следовательно, непосредственно около нижней пластины скорость жидкости равна нулю, а непосредственно около верхней пластины она совпадает со скоростью и верхней пластины. Далее, опыт показывает, что в пространстве между пластинами имеет место линейное распределение скоростей, т. е. скорость течения пропорциональна расстоянию у от нижней пластины и выражается формулой [c.20]

Предположим теперь, что из среды / в среду II падают сдвиговые УЗК под углом, равным или превышаюш,им 33° (луч S ). Тогда в среде I возникнут два отраженных луча Si и L (сдвиговые и, соответственно, продольные УЗК), а в среде II — один преломленный луч 11 (продольные УЗК), направленный под углом Р, равным или превышающим 14°. Таким образом, используя трансформацию сдвиговых УЗК в продольные и обратно, можно, послав сдвиговые УЗК из среды / под некоторым углом, ввести их в среду III под тем же углом. Эти соображения были проверены экспериментально. Кварцевая пластинка У-среза посылала импульсы сдвиговых УЗК (/ = 2,5 Мгц) под углом падения а = 20°, сдвиговые УЗК из алюминиевой призмы вводились через слой трансформаторного масла в алюминиевый полудиск и регистрировались анализатором (аналогичная кварцевая пластинка У-среза), отмечающим луч, направленный примерно под тем же углом 20°. Вращение анализатора вокруг его оси полностью подтвердило прием сдвиговых УЗК- При ориентировке пластины анализатора параллельно поляризатору наблюдался максимум интенсивности (это означает, что вращения плоскости поляризации преломленного луча, по крайней мере, при условии совпадения плоскости поляризации падающего луча с плоскостью его падения, не наблюдается), при взаимно-перпендику-лярном расположении (аналогично скрещенным николям в оптике) минимум. Поляризация при этом наблюдается все же не линейная, а эллиптическая, но степень поляризации значительно выше, чем в преломленном луче, образованном путем трансформации из продольных УЗК. Измерение скорости УЗК с помощью глубиномера прибора В4-7И, на котором осуществлялся эксперимент, также не оставляет никаких сомнений в том, что принимались сдвиговые УЗК. Одновременно с регистрацией сдвиговых УЗК можно было обнаружить и продольные УЗК в виде луча, направленного приблизительно под углом преломления Р = 52°, что также совпадает с расчетными данными. Регистрация продольных УЗК, наблюдающихся при отсутствии полного внутреннего отражения их, производилась обычной искательной головкой с кварцевой пластиной Х-среза. Полученные результаты открывают интереснейшие перспективы. Во-первых, искательная головка для работы сдвиговыми волнами может быть выполнена не из органического стекла, как это общепринято, а из металла. При этом радикально решается вопрос об износостойкости этих головок. Во-вторых, и это не менее важно, появляется возможность использовать поляризацию УЗК для повышения чувствительности и осуществить контроль металлов с высоким уровнем [c.73]

Рассмотрим этот вопрос по той же схеме, что и в случае винтовой дислокации ( 14,4) — хотя применение линейной теории для тела с изменяемой геометрией сомнительно. Ограничимся простейшими двумерными задачами для бесконечной плоскости с трещиной у - О, х<у/(рис. 38, 14.4 фронтом является бесконечная прямая, параллельная оси г и Движущаяся с постоянной скоростью у). [c.300]

В координатах ж а) также соответствует вращению плоскости около начала (около оси Охо для Ь, < 0). Что же касается б) и в), то они отвечают при /1 < О вращению сферы около двух взаимно перпендикулярных горизонтальных осой, проходящих через сс центр, с угловой скоростью у 2 /1 . При /1 = 0 поля б) и в) порождают параллельные переносы плоскости х, Х2) (это согласуется и с предельным переходом к О, при котором радиус сферы —---> оо, но линейная ско- [c.32]

Ударные волны плоско поляризованы, т. е. ректоры Н, и нормаль к поверхности разрыва лежат в одной плоскости. Скорость ударной волны относительно вещества перед ней завпсит от её амплитуды, т. е. от величины скачка к.-л. МГД-параметра, напр, р]. При стремлении амплитуды ударной волны к нулю её скорость стремится к скорости линейных магнитозвуковых волн, быстрой У/ или медленной Зависимость между значениями термодннамич. параметров перед волной и позади неё наз. ударной аднабатой или адиабатой Гюгоньо. Различают параллельные, перпендикулярные и косые ударные волны. [c.250]

В новой координатной системе боковые компоненты тензора равны нулю, отличны от нуля лишь скорости линейных деформаций в направлении осей координат. За время d1 элементарный кубик с гранями, параллельными координатным плоскостям высотой dl и объемом W— dl) , превратится в прямаэугольный параллелепипед с ребрами dl l + + lidi) ш обътон W. [c.112]

Закономерности роста эпитакотальных покрытий рассматривались выше для двух предельных случаев пространственно согласованные и несогласованные услоЬия. Рассмотрим теперь промежуточные случаи [31] фактически это случаи, когда угловые соотношения, необходимые для пространственного согласования, нарушены. Для этого покрытия из молибдена наносились на подложки из монокристалла молибдена, параллельные плоскостям 100 , 110 . Проекции направления молекулярного пучка на подложку совпадали с полюсом 111 стандартной стереографической проекщш для о.ц.к.-решеток. Для полностью согласованных условий углы между плоскостью подложки и направлением пучка составляют 55 и 35°. При изменении этих углов в покрытиях толщиной несколько десятков микрон бьша обнаружена текстура, тип которой аналогичен ориентировке подложки, но ось ее наклонена на угол а в сторону направления молекулярного пучка. При малых скоростях роста а = О, так как эпитаксиальное влияние подложки велико и покрытие представляет собой эпитаксиальный монокристалл. При больших скоростях, когда покрытие представляет собой текстурированный поликристалл и влияние подложки ничтожно мало, а совпадает с углом направления молекулярного пучка 0. При промежуточных скоростях роста О < а < 0. Зависимость а от скорости роста для подложек с плоскостью 100 приведена на рис. 18 эта зависимость почти линейна, за исключением скоростей роста, меньших 0,5 мкм/мин и больших [c.62]

Отсюда и из подобных соображений для осей Оу и Ог следует, что 8j, а,, Sj суть коэффициенты линейного расширения радиусов, направленных по осям координат. Принимая в формуле (7), что г есть радиус-вектор точки поверхности 2 = on8t., найдем, что числитель второй части этой формулы будет постоянная величина, так что коэффициенты линейного расширения для различных направлений радиуса-вектора частицы обратно пропорциональны квадратам радиусов-векторов поверхности i = onst. ). Будем называть эту поверхность поверхностью расширения-, мы видим, что она является одной из поверхностей, равного потенциала скоростей. Формула (5) показывает, что поверхность расширения есть эллипсоид пли гиперболоид (в частном случае она может быть шар, цилиндр пли две параллельные плоскости). Если она будет эллипсоидом, то вторая часть формулы (5) будет иметь постоянный знак при всяких действительных значениях ж, у/, г-, этот знак и надо приписать постоянному числителю в формуле (7) если же поверхность расширения есть гиперболоид, то вторая часть формулы ("5) для точек, лежащих внутри асимптоти- [c.328]

II р и м е р 1. Рассмотрим п.доское движение вязкой жидкости, параллельное плоскости ху. Предположим, что в каждой плоскости, параллельной ху, вращаются все частицы, находящиеся внутри окружности радиуса Гд. Распределение угловой скорости вращения частиц по радиусу этой окружности пусть будет линейным [c.539]

Отметим также, что в линейном случае, когда е=0, ду дх=0 и, следовательно, профиль волны не изменяется, линейная волна в рамках сделанных предположений (отсутствие затухания, волна плоская) стационарна. В нелинейном случае профиль волны меняется — волна нестационарна. Эволюция профиля простой волны в зависимости от проходимого ею расстояния (или времени распространения) может быть проанализирована и другими методами, из которых существенную роль играют методы геометрических построений, в том числе метод характеристик. Характеристиками называют траектории движения возмущений скорости V в плоскости хх. Для линейных волн характеристикой служит уравнение 1—х/С(,= =соП81, и все характеристики являются параллельными линиями, поскольку профиль при распространении не меняет своей формы и волны стационарны. Для простых волн семейство характеристик в координатах х, т определяется формулой [c.70]

Поляризационные явления в одноосных кристаллах. Оптическая ось одноосного кристалла характеризует направление, при распространении в котором луч света ведет себя как в изотропной среде, т. е. распространяется в среде П1ЭИ любой поляризации с одной и той же скоростью (при данной частоте). Однако при неколли-неарности луча и оси одноосного кристалла ситуация существенно изменяется. Через луч, направленный под углом к оптической оси, и оптическую ось можно провести плоскость, называемую главной (рис. 18). В этом направлении возможными являются лишь лучи света, вектор напряженности электрического поля которых колеблется либо в главной плоскости ( необыкновенный луч), либо перпендикулярно главной плоскости ( обыкновенный луч). Скорость необыкновенного луча зависит от угла между лучом и оптической осью скорость обыкновенного луча одинакова по всем направлениям (поэтому он и называется обыкновенным). Если луч света падает на плоскую поверхность одноосного кристалла, вырезанного параллельно оптической оси по нормали к поверхности (рис. 19), то в кристалле распространяются два пространственно совпадающих луча с взаимно перпендикулярными направлениями линейной поляризации. При угле падения, отличном от нуля (рис. 20), происходит преломление каждого из лучей в соответствии со скоростью распространения света в кристалле, т. е. при показателе преломления п = /v, где с-скорость света в вакууме, у-скорость света в кристалле. Поэтому после преломления обыкновенный и необыкновенный лучи имеют различные направления и начинают пространственно разделяться, т.е. падающий луч испытывает [c.34]

Рассмотрим задачу о выдвижении из однородного покоящегося (с = 1) политроп ного газа трехгранного угла, образованного тремя пересекающимися плоскостями Pi, которые выдвигаются параллельно самим себе по произвольным законам с нулевыми начальными скоростями // (t) (i = 1,2,3). Решение будем искать в классе точных реше ний [8] уравнений неавтомодельных тройных волн, когда скорость звука с — линейная функция от компонент вектора скорости u(wi, 2, [c.160]

Сама по себе двупреломляющая пластинка, вырезанная параллельно оптической оси и работающая в линейно поляризованном свете, уже является самостоятельной интерференционной системой. Падающий на пластинку луч внутри нее распадается на два луча, поляризованных в двух взаимно перпендикулярных плоскостях и распространяющихся с разными скоростями. Лучи приобретают в пластинке разность хода, а анализатор, стоящий после пластинки, дает возможность свести колебания в одну плоскость и наблюдать интерференционную картину (см. рис. 29.1). [c.241]

Механизм укладки работает следующим образом. Хлеб подается ] к агрегату двумя параллельными равными потоками и поступает на хлебоприемный склиз, откуда соскальзывает на ленты транспортера и накапливается у отсекателя. Последний при каждом качательном " движении в установленном ритме пропускает по одному хлебу (в ка-, ждом ручье). При этом пальцы отсекателя входят в зазор между изделиями (зазор образуется благодаря круглой форме изделий), не нарушая целостности корки. Величина ритма регулируется при помощи вариатора. Контрольный диск с секторным вырезом вращается в ритме питателя. В момент, предшествующий качанию отсекателя, вырез диска находится на линии светового луча фотоблокировки. Если на позиции перед отсекателем хлеб есть, то щуп, прохо- дящий между лентами транспортера в зону движения хлеба, нажат, щиток перекрывает вырез и машина продолжает работать. Если же на этой позиции хлеба нет, то щиток не повернется и вырез открыт, и тогда срабатывает фотоблокировка, останавливающая укладочный механизм до подхода хлеба. Благодаря тому, что линейная скорость ленточного транспортера, подающего хлеб, значительно больше ско- рости цепного транспортера с лопатками 13, хлеб, пропущенный от- секателем, догоняет очередную лопатку и, прижимаясь к ней, про-должает двигаться со скоростью цепного транспортера между двумя его лопаткам и наклонной плоскостью, образованной столиками 14, [c.254]

Тонкий электронный луч производит ионизацию. В магнитном поле, параллельном электронному лучу, на поток ионов воздействует Лорен-цова сила Р = та = еьН. В плоскости, перпендикулярной магнитному полю Я, движение ионов происходит с частотой со, зависящей от их массы т и заряда е и не зависящей от запаса энергии. В самом деле, линейное ускорение а = сй / , а линейная скорость и = о>/ , где / — радиус траектории. Таким образом, Р = т(й Я = еаРН или т(и = еН, т. е. [c.153]

Пример 1 Показать, что любая плоскость имеет характеристику и фокус Пусть центральная ось пересекается с плоскостью в точке О Разложим линейную и угловую скорости по двум направлениям Ov, Oz, первое из которых лежит в плоскости, а второе — перпендикулярно к ней Поступательные перемещения вдоль осей Ох и Oz можно исключить, еслн мы перенесем оси вращения Ох и Oz параллельно самим себе в соответствии с п 234 Таким образом, движение представляется вращением вокруг оси, лежащей в плоскости, и вращением вокруг оси, перпендикулярной к ней Отсюда следует также, что характе ристика плоскости параллельна проекции центральной оси на эту птоскость Пример 2 Плоскость жестко связана с телом и движется вместе с ним Показать, что она пересекает свое последующее положение по характеристике Показать также, что проекция скорости любой точки Р плоскости на перпенди куляр к этой плоскости пропорциональна расстоянию данной точки от харакге ристики, а проекция скорости на плоскость пропорциональна расстоянию эт ой точки от фокуса С и перпендикулярна к отрезку СР. [c.216]

Следовательно, движение электрона по отношению к з приблизительно совпадает с суперпозицией линейно-поляризованных гармонических колебаний частоты со = к/т. В исходной системе 4 каждое такое движение по отношению к системе з выглядит как суперпозиция двух равномерных круговых движений с различными угловыми скоростями, из которых одно происходит по часовой стрелке с частотой 0) =С0р (- 2 а другое — против часовой стрелки с частотой(Од = oзQ—Q. Следовательно, волна, излучаемая в направлениях, лежащих в плоскости ху, электронами, движущимися параллельно этой плоскости, может быть представлена как суперпозиция двух линейно-поляризованных синусоидальных волн частоты < 1 и з в которых вектор Е перпендикулярен оси z. Кроме того, как уже было сказано, в этом направлении излучается линейно-поляризованная синусоидальная волна частоты о в которой вектор Е параллелен оси z. Свет, излучаемый по направлению оси z, представляет собой суперпозицию двух синусоидальных волн, поляризованных по кругу в разные стороны и имеющих частоты С0 ,(02 ). Спектры волн, излу- [c.501]

Рис. 1. Электрооптический эффект — принцип одного класса модуляторов лазерного луча. В основе электрооптического эффекта лежат изменения светопреломляющих свойств твердой или жидкой среды, вызываемые электрическим полем, приложенным к среде. На верхнем рисунке луч неполяризованного света от лазера сначала проходит через поляризатор. В полученном линейно поляризованном свете электрический вектор колеблется в плоскости, определяемой направлением оси поляризатора. Этот линейно поляризованный луч можно разложить на вертикальную и горизонтальную компоненты (цветные кривые), колеблющиеся в фазе. Когда эти две компоненты проходят через электроонтическую среду, они замедляются с разными скоростями и поэтому постепенно выходят из фазы. Они излучаются из среды в виде эллиптически поляризованного луча света. Другой поляризатор, помещенный на пути этого пучка, с осью поляризации, направленной под углом 90° к оси первого, пропускает только ту компоненту, которая параллельна его оси. Изменяя приложенное напряжение, можно сделать поляризацию луча более или менее эллиптичной, и в результате соответственно изменить амплитуду выходного пучка. На нижнем рисунке показана поляризация в поперечном

Жидкими кристаллами называют оптически анизотропные жидкости, поскольку в оптическом отношении они ведут себя, как многие кристаллические твердые тела. Они являются двояко-преломляющими, т. е. свет распространяется в них в форме двух составляющих волн, которые (в случае непоглощающих материалов) линейно поляризованы перпендикулярно друг к другу и к направлению распространения и имеют различные скорости распространения. Это приводит к вращению плоскости колебаний линейно поляризованного света. Жидкости состоят из длинных молекул, которые спонтанно (внезапно) ориентируются параллельно в молекулярном масштабе на больших расстояниях. На это упорядочение, а следовательно и на оптические свойства, могут повлиять и оптические поля (индикация на жидких кристаллах, L D — Liquid rystal Display), и механические силы. Поэтому в принципе можно сделать распределение звукового давления видимым. [c.298]

Введение. После рассмотрения наиболее элементарного типа задач о течении — линейном, который подвергся изучению в главе Ц1 при установлении закона Дарси, следующей по простоте задачей является двухмерный или плоский поток. В этой задаче принимают, что распределение вектора скорости в жидкости V зависит только от двух прямоугольных координат системы и остается независимым по отноиш-нию, к третьей. С физической точки зрения, разумеется, всякая жидкость по необходимости имеет свое развитие во всех трех измерениях, но значение плоских течений заключается в том, что при этом все особенности движения жидкости можно рассматривать в одной плоскости. Для всех иных плоскостей, параллельных данной, характер движения будет тождественным. Проблемы плоского течения, имеющие практический интерес, представлены в общем следующими двумя типами задач. Первый тип ограничен горизонтальным плоским движением, где V не зависит от вертикальной координаты 2. Такие задачи возникают при рассмотрении песчаников с постоянной мощностью, все поры которых заполнены жидкостью и разбурены скважинами, вскрывшими всю мощность песчаника. При этом течение должно быть по необходимости плоским. Отсюда следует, что если даже сила тяжести и воздействует на каждый элемент жидкости, то последний будет двигаться всей своей массой в вертикальном направлении, или же нигде не будет иметь перемещения, а отсюда и скорости по вертикали. Поэтому становится ясным, что сила тяжести в любом случае при этом типе движения не имеет никакого значения. Поэтому можно совершенно точно принять давление р эквивалентом потенциала скорости. [c.128]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...