Точка вихревая

Так как вихревая зона у внутренней стенки колена с углом поворота 90° заканчивается на относительном расстоянии == / р/Ьк = 6ч-8, то при таком промежутке между поворотами (или большем) течение в первом повороте не оказывает влияния на течение во втором. Поэтому структура потока за обоими поворотами получается одинаковой (рис. 1.38, а). Если же расстояние между поворотами меньше указанной величины, то вихревая зона у внутренней стенки после первого поворота не исчезает и, вследствие возрастания скорости у острого угла поворота, она замыкается, плавно закругляя поток (рис. 1.38,6). Это приводит к уменьшению интенсивности отрыва потока после второго поворота на 90°. Очевидно, что наиболее плавное скругление поворота вследствие замыкания вихревой зоны получается в том случае, когда второй поворот расположен близко к сечению с максимальной шириной вихревой зоны, образующейся за первым поворотом (7 , 1,6-н2,4). При этом поток за вторым поворотом не отры- [c.41]

Приведенное условие позволяет определить потенциал скоростей ф в некоторой точке вихревой пелены (х, г) по его значению непосредственно за задней кромкой крыла (в точке х, г = 2 ), но в другой момент времени t > t. [c.365]

Произведя аналогичные подстановки для других проекций и имея в виду, что расстояние между точкой вне вихря с координатами X, у и г и точкой вихревого шнура с координатами "п и (рис. 11.16, а) будет равно [c.59]

Понятия вихревого движения. Пространство, в котором происходит вихревое движение, образует векторное вихревое поле, компоненты которого определяются выражениями (70). При изучении этого поля применяются понятия, аналогичные понятиям поля скоростей. Линия, касательная к которой в любой ее точке совпадает с направлением вектора вихря, называется вихревой линией (рис. 38). Частицы жидкости, расположенные вдоль вихревой линии, вращаются вокруг касательных к ней в соответствующих точках. Вихревая линия является криволинейной осью вращения этих частиц. Наглядное представление о вихревой линии (по [c.67]

Очевидно, что если прямолинейная вихревая нить получается как предел бесконечно тонкой вихревой трубки, для которой вектор вихря о) направлен против оси z, то формула [c.291]

Действительно, если жидкая поверхность S есть вихревая поверхность в определенный момент ig, то вихревая напряженность каждой части поверхности равна нулю. Но эта напряженность постоянна во времени для каждой части жидкой поверхности (п° 501 ), поэтому она останется равной нулю во все время движения, и, следовательно, поверхность 5 все время будет вихревой поверхностью. [c.313]

Живая сила прямолинейной вихревой нити бесконечно велика, порядка логарифмической бесконечности, так как, с одной стороны, скорость на бесконечности не убывает достаточно быстро, а с другой стороны, вблизи бесконечно тонкой вихревой нити скорость бесконечно велика но если мы имеем, например, две вихревые нити (пару вихрей с угловыми скоростями +5 и — )> то скорость на бесконечности равна нулю и живая сила для вихревых нитей конечной толщины будет конечной. Поэтому вихри наблюдаются обыкновенно парами. [c.392]

В 19.4 мы рассмотрели все возможные типы особых точек линейной системы. Одним из них является вихревая точка. Вихревая точка устойчива. Траектории в окрестности такой точки представляют семейство подобных эллипсов с центром в точке 0 рассматривая эллипс с большой полуосью, равной е, мы можем взять в.качестве х (е) малую полуось этого эллипса. Устойчивые узлы и фокусы одновременно устойчивы и асимптотически. Сед-ловые точки, а также неустойчивые узлы и фокусы неустойчивы. (Чтобы получить уравнения в форме, в какой мы их писали в 19.4, следует применить линейное преобразование [c.371]

Вихревая линия определяется как линия, касательная к которой в каждой точке имеет направление вектора вихря в данной точке. Вихревые линии, проходящие через все точки малого замкнутого контура, образуют вихревую трубку. [c.504]

Если Re I, то вихревое вторичное течение занимает всю область рассматриваемого течения. При Reo > 1 существует вторичный стационарный вихревой пограничный слой порядка Ш НеГ , вне которого завихренность экспоненциально затухает. [c.33]

Присоединенным вихрям, циркуляции которых определяют подъемную силу крыла конечного размаха, соответствуют свободные вихри, сходящие с крыла и образующие его след. Нагрузка лопасти наиболее сильно изменяется в ее концевой части. Поэтому завихренность в следе несущего винта концентрируется в спиралеобразные концевые вихри, расположенные под винтом. В отличие от крыла лопасть проходит очень близко от собственного следа и от следов предшествующих лопастей. Близость следа оказывает значительное влияние на распределения индуктивных скоростей и нагрузки лопасти. Вихревая теория представляет собой исследование работы несущего винта, в котором на основе законов гидродинамики, определяющих движение и воздействие завихренности (формула Био — Савара, теоремы Кельвина и Гельмгольца), рассчитывается индуцируемое следом винта поле скоростей и, в частности, распределение индуктивных скоростей по диску винта. В простейшем варианте вихревой теории использована схема активного диска. Это означает, что не учитывается дискретность самого винта и его следа, связанная с конечным числом лопастей, а завихренность непрерывно распределяется по пространству, занятому следом. При этих условиях задача может быть решена аналитически, по крайней мере для вертикального полета ). Если рассматривать ту же схему течения, что и в импульсной теории, то вихревая теория должна, конечно, дать такие же результаты. Однако вихревая теория лучше, чем импульсная, пригодна для обобщений схемы течения (например, учета неравномерности нагрузки на диск), так как она связана с рассмотрением местных, а не обобщенных характеристик. [c.83]

При стационарном движении вектор й X F образует [см. (13)] потенциальное векторное поле с потенциалом В. При этом, как было доказано в 4, через каждую точку пространства можно провести поверхность, ортогональную к векторной линии поля вектора Й X F, проходящей через эту точку. Эти ортогональные поверхности будут поверхностями уровня трехчлена Бернулли. Касательные плоскости к этим поверхностям содержат векторы й и F. Поверхности уровня можно получить, взяв (рис. 29) какую-нибудь линию тока и проведя через все ее точки вихревые линии эти вихревые линии образуют вихревую поверхность — поверхность уровня, проходящую через данную линию тока. Можно поступить и иначе взяв некоторую вихревую линию, через все ее точки провести линии тока тогда эти линии тока образуют поверхность тока, проведенную через данную вихревую линию. [c.93]

Если взять кривую АВ, не являющуюся вихревой линией, и через каждую ее точку провести вихревую линию, то получим вихревую поверхность. Вихревые линии, проведенные через точки замкнутого контура, образуют вихревую трубку. Если замкнутый контур малый (бесконечно малый), то вихревую трубку называют элементарной трубкой, или вихревой нитью, [c.33]

В каждой точке вихревой поверхности согласно ее определению вектор вихря скорости перпендикулярен нормали к по-верхности, т. е. [c.218]

О течении жидкости. Линии токов и струйки жидкости. Критические точки. Вихревая нить и напряжение вихря. Теоремы Грина и Стокса. Невихревое движение в односвязном и многосвязном пространстве. Определенность гидродинамических задач. Бесконечная жидкая масса, покоящаяся в бесконечности. Вращение частицы по жидкой струйке, шаг закручивания линий тока, случай существования ортогональных поверхностей. [c.322]

Доказательство Кельвина показывает, что теорема имеет место и тогда, когда только и, V, V непрерывны, а С разрывны в этом случае может быть в одной точке вихревой нити острый излом. [c.252]

Сохраняемость вихревых линий. Если невязкая жидкость движется под действием консервативных сил и давление является функцией плотности, то вихревая линия состоит всегда из одних и гех же частиц [c.91]

Расположим ось х посредине между цепочками и направим ее в сторону движения. Если иа наше течение наложить равномерный поток, скорость которого равна —К, то вихревая дорожка будет покоиться, цилиндр будет двигаться со скоростью У — V, а жидкость на бесконечности будет иметь скорость —V (исключая окрестность вихревого следа). Динамические условия при этом ие изменяются. [c.360]

Теорема Гельмгольца. Если массовые силы консервативны, т. е. если = и течение жидкости баротропно, т. е. Q = f(p), то вихревые линии и интенсивность вихревых трубок обладают свойством сохраняемости. [c.623]

Произведение перпендикулярного сечения бесконечно тонкой вихревой трубки на вихрь постоянно вдоль трубки. Это произведение остается также постоянным в любой момент времени. [c.24]

Иначе говоря, если провести через точки А, А, А", А " на кривой АТ линии тока АС, А С, А"С", А "С", то вихревые линии, проведенные через некоторую точку В на АС, пересекутся с АС, А С,. .. и т.д. [c.32]

Жидкость, заключенная между двумя концентрическими цилиндрами. Пусть С и С" — следы двух цилиндров вращения с осью Ог на плоскости ху, а Ао — след бесконечно тонкой вихревой трубки с моментом 2тг (рис. 25). [c.76]

Жидкость, заключенная между двумя прямоугольными плоскостями. Введем две плоскости хг и уг, ограничивающие жидкость. Пусть Ох и Оу — их следы, а Ад — след бесконечно тонкой вихревой трубки с моментом 2тг (рис. 26). [c.79]

Это соотношение показывает, что вектор (Д , Ат], А() должен находиться в плоскости элемента ёи). Если он является касательным к поверхности 7 = О за время (И, то мы также получаем / = 0. Посколь-ку = О, то вихревая поверхность не должна изменяться. Если мы хотим, чтобы вихревые линии сохранились, то необходимо, чтобы некоторый элемент этих линий вектора А , Аг], АС,) постоянно оставался касательным к вихревому вектору. Для этого необходимо, чтобы плоскость элемента йи содержала сразу два введенных вектора, и поскольку это должно иметь место для каждого элемента ( ш, проходящего через вихрь, то необходимо, чтобы эти два вектора совпадали по направлению, другими словами, чтобы выполнялось равенство [c.151]

Произведение поперечного сечения бесконечно тонкой вихревой нити на ее скорость вращения постоянно вдоль всей длины нити и при движении нити сохраняет то же значение. Поэтому вихревые нити внутри -жидкости должны быть либо замкнутыми, либо кончаться только на границах жидкости. [c.173]

Так как у есть величина, вполне определенная для данной точки, то разность ,1 — не зависит от S и, следовательно, остается постоянной при любом сколь угодно малом значении о. Таким образом, очевидно, что в точках вихревого слоя мы имеем разрыв продольной составляющей скорости, равный = [c.253]

В данном случае для всех точек вихревой линии [c.259]

Изменение основного технологического назначения станка имеет целью производство на них самых различных работ, как-то вихревого нарезания резьбы, резьбофре-зерования, протягивания, сверления [c.614]

Для частичного умягчения воды применима та же установка, что и для полного умягчения, либо этот процесс может быть легко осуществлен в вихревом реакторе, рекомендуемом для удаления кальциевой карбонатной жесткости и дающем воду относительно постоянного состава с небольшим содержанием взвешенных веществ. Обычно умягченную воду рекомендуют осветлять фильтрованием. Если магнезиальная жесткость превышает 0,4 мг-экв1л, то вихревой реактор для частичного умягчения воды, как правило, не используют. Частично умягченная вода может оказаться нестабильной, например в случае перенасыщения из нее может выпасть осадок карбоната кальция уже после выхода из установки (последующее осаждение). Это можно предотвратить, обрабатывая воду углекислым газом или серной кислотой с тем, чтобы уменьшить концентрацию карбонатов до величины, не превышающей 0,3 мг-эквЦ. Стабильность воды часто достигается путем обработки воды калгоном, вводимым в количестве от 2 до 5 мг л. Это задерживает на продолжительное время кристаллизацию карбоната кальция, что позволяет использовать воду до образования осадка. [c.38]

Различные вихревые теории часто дают выражение средней по диску индуктивной скорости, которое отличается от выражения, получаемого в импульсной теории, лишь дополнительным множителем (1 — Появление этого множителя объясняли изменением нагрузки лопасти по азимуту. Как показал Хейсон [Н.72], если правильно учитывать индукцию вихрей, то вихревая и индуктивная теории дают одинаковые выражения, несмотря на азимутальное изменение нагрузки. [c.144]

Используемые в данной работе методы расчета позволяют проводить мислеппое исследонание влияния формы тела на образование вихревой структуры и ее разруи1сние. На рис. 16.4 сравниваются спутные следы для плоской пластины (нижняя часть рисунка) и для профиля в форме полуокружности ( корыта ), поставленных нормально потоку. Поскольку корыто сильнее возмущает поток и свободная пелена находится ближе к поверхности тела (к суммарным вихрям профиля, циркуляция которых изменяется со временем), то вихревая пелена [c.356]

Если труба изолирована и значением 2охл можно пренебречь (Qoxn = 0). то такая труба называется адиабатной, если же бдщ, О, то вихревая труба называется неадиабатной. [c.313]

Назовем / =(р- -гф комплексный потенциал в изучаемом движении мы можем предположить 4< = Овдоль линии тока ОРЕМ ВАН и (р = 0 в точке М, ( существует во всей рассматриваемой области, кроме точки /, вихревого центра. Скорость частицы будет, как и всегда [c.160]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...