Спектр волны

Это обусловливает волновой характер пластического течения твердых тел. В общем случае в деформируемом теле возникает целый спектр волн пластической деформации различной длины, которые определяют иерархию структурных уровней деформации н заданной среде. Если в материале нет внутренней структуры (аморфное состояние), определяющую роль в распространении волны пластического течения играют боковые поверхности образца [195]. [c.347]

Отсюда следует, что по изменению сопротивления АД можно определить деформацию е . По сравнению с емкостными датчиками, используемыми в мерном стержне Девиса, датчики сопротивления имеют преимущество, а именно с их помощью возможно непосредственное измерение деформации и отпадает необходимость в дифференцировании кривой и ( . Однако датчики сопротивления обладают следующими недостатками конечная длина датчика ограничивает его разрешающую способность при быстро изменяющихся деформациях датчик сопротивления измеряет деформацию на поверхности стержня. В последнее время при исследовании процесса распространения волн напряжений широко используются датчики, основанные на пьезоэлектрическом эффекте. В зависимости от конструкции пьезодатчиков можно получить высокие частоты собственных колебаний (до 60 кГц), что находится в соответствии с указанными требованиями. Датчик содержит чувствительный элемент (цилиндрический или кольцевой) из поляризованной пьезокерамики, инерционный груз и контактное устройство, соединяющее пьезоэлемент с регистрирующей аппаратурой. Пьезоэлемент датчика, как правило, изготовляется из титаната бария. Недостатком таких датчиков является непостоянство чувствительности, что требует тарировки каждого датчика отдельно. Как и датчик сопротивления, пьезодатчик измеряет среднее напряжение на площадке контакта, поэтому при проведении эксперимента, в котором спектр волн напряжений содержит компоненты высокой частоты, должна быть обеспечена высокая точность его выполнения. В отличие от датчиков сопротивления, которые позволяют производить измерения в одном направлении, датчики с титанатом бария одинаково чувствительны к напряжениям в направлении длины и радиальном направлении. [c.26]

Из приведенного решения следует, что идеальная волна конечной амплитуды по мере распространения становится все более немонохроматической. В спектре волны появляются гармоники более высокого порядка, величина которых все более и более возрастает, при этом амплитуда основной гармоники по мере ее распространения уменьшается (рис. 7). [c.61]

Линейчатым спектром называется спектр с дискретными частотами. Если частоты монохроматических волн образуют монотонную последовательность, то спектр называется сплошным. Если спектр состоит из дискретных полос, в пределах которых находятся тесно расположенные линии, то он называется полосатым. Спектр волн, испускаемых телом, называется спектром испускания. Спектр волн, поглощаемых веществом, называется спектром поглощения. [c.226]

В последние годы стало развиваться четвертое направление, называемое спектральным и ставящее своей целью объединить указанные три направления в единое целое и разработать на этой основе всеобъемлющую теорию волнообразования [71, 102]. Спектральный метод исследования предполагает [61, 102], что основной внутренней характеристикой процесса волнообразования является энергетический спектр простых волн, на которые может быть математически разложена любая реальная волновая поверхность. В [71] показано, что с помощью энергетического спектра могут быть рассчитаны все основные геометрические а, L) и кинематические (ш, с) характеристики волн. Вместе с тем необходимо отметить, что построение энергетических спектров волн на основании данных фактических измерений представляет собой весьма сложную задачу даже при наличии ЭЦВМ [71]. В связи с этим, по-видимому, пройдет еще значительный отрезок времени, прежде чем результаты подобных разработок начнут использоваться на практике. [c.183]

Энергетический спектр волн получают, рассматривая удельное количество волновой энергии, d/ =e (ш-в) приходящееся на элементарные волны, имеющие заданное направление движения (от 0 до 0+й6) и частоту, лежащую в диапазоне от ш до lo+d ш. Функцию е ш, д) называют двухмерным энергетическим спектром. Проинтегрировав е (ш, в) по всем направлениям в, получают спектр распределения энергии по частотам i (<в) — частотный энергетический спектр. [c.183]

ЛИ спектр состоит из дискретных полос, в пределах которых находятся тесно расположенные линии, то он называется полосатым. Спектр волн, испускаемых телом, называется спектром испускания. Спектр волн, поглощаемых веществом, называется спектром поглощения. [c.249]

Для того чтобы произошла интерференция объектной и референтной волн, необходимо, чтобы они были когерентными. Если естественный белый свет характеризуется широким спектром волн различной частоты, составляющие которого при визуальном восприятии вызывают ощущения различных цветов, то когерентная волна — волна монохроматическая. [c.17]

I m/l I скими, ширина углового спек-тра при реконструкции не изменится и а пах = шах- На рис. 29 представлен угловой спектр волн, исходящих при реконструкции из голограммы. Две крайние прямоугольные части относятся к обоим изображениям. [c.48]

При больших искажениях формы профиля волны становится возможным непосредственное наблюдение пилообразной волны. Для этого нужно использовать широкополосные акустические приемники. Спектр волны можно получить либо анализируя с помощью электронного анализатора электрический сигнал от приемника [7, 8], либо фотографируя форму сигнала на экране осциллографа с последующим анализом осциллограммы на механическом анализаторе [9]. На рис. 18 показаны осциллограммы [9] формы волны в воде на разных расстояниях от источника звука при Re 50 на частоте 1 Мгц. В качестве приемника использовалась кварцевая пластинка с резонансной частотой 11,5 Мгц. В воздухе для наблюдения фронта ударной волны может быть применен м.етод темного поля [10]. [c.145]

Спектр волн, образующих линию излучения, сосредоточен в очень малом интервале частот вблизи частоты с максимальной плотностью излучения даже тогда, когда уширение линии относительно велико (см. 10). Поэтому F(k) в (26.20) отлична от нуля лишь в узком интервале волновых чисел вблизи ко, соответствующего центру линии излучения. Переходя в (26.20). к новой переменной интегрирования [c.154]

Интегрируя дважды по частям, получаем в явном виде выражение дпя спектра волны, заданной функцией при лс = О [Кузнецов, 1970] [c.39]

Из (530) или непосредственно из (5.28) видно, что спектр волны представляет собой в этом приближении набор пиков конечной ширины с интегральной интенсивностью, равной [c.56]

Каждая волновая мода (т,п), состоящая из двух стоячих волн на плоскости г = 0, создаст, таким образом, в трубе четыре спектра волны, соответствующие этим спектрам, составляют углы 7 с осью г (см. формулу (6,18)). Именно таким образом мы можем интерпретировать четыре плоских волны (пучок из четырех лучей ), о наличии которых уже сделано заключение ранее. В более сложных случаях, когда на грани г = 0 возникает ряд мод колебаний, волновой процесс в трубе состоит из суперпозиции аналогичных четверных пучков плоских волн с различными наклонами к оси г и осям х и у. [c.131]

Таким образом, спектр волны на расстоянии л = л р,зр еще отличается от спектра пилообразной волны, в которой соотношение между [c.84]

Как показано в гл. 2, при падении УЗ-волны на дефекте возникает акустическое поле рассеяния, содержащее целый спектр волн различного типа, рассеянных по законам геометрической акустики и теории дифракции. Это акустическое поле принято называть индикатрисой рассеяния дефекта. [c.164]

При различных видах и условиях нагружения вовлекаются различные механизмы аккомодационных поворотов и соответственно различный спектр волн пластической деформации. Этим определяется специфика деформации и разрушения в различных условиях деформирования. [c.16]

В зависимости от вида п условий нагружения формируется различный спектр волн пластической деформации. Этим определяется специфика деформации и разрушения при различных видах и условиях нагружения. Систематическое изучение поворотных мод деформации и связанных с ними структурных уровней деформации поликристаллов при различных видах нагружения проведено в работах [19—22, 27—29]. Они отражены в гл. 4 данной монографии. [c.17]

Своеобразные проблемы возникают при моделировании волновых воздействий на гидросооружения. Принципиальные затруднения связаны с необходимостью воспроизведения на модели спектра волн. Открытым остается вопрос о моделировании ударных нагрузок от разбивающихся волн. Дополнительные трудности связаны здесь с большой ролью захвата воздуха в момент разрушения волны, влиянием сжимаемости жидкости и жесткости границ. Вопрос о моделировании сжимаемости жидкости и жесткости границ важен и при моделировании гидравлического удара, [c.789]

Для сварки требуется меньшая плотность энергии в пучке и большие времена импульсов. В существующих промышленных ОКГ на рубине длительность импульсов составляет 0,5—5 мсек, число их 3—А в минуту, а энергия в импульсе от 0,01 до 2,0 дою при потреблении около 500 дж. Есть и более мощные лазеры. Работы по их применению для обработки материалов ведутся весьма интенсивно. Начинают также находить применение световые источники, использующие сфокусированные лучи широкого спектра волн. [c.162]

Явление укорочения импульса качественно можно объяснить следующим образом. При движении заряженных сгустков в диафрагмированном волноводе ускорителя возбуждается дискретный спектр волн различной частоты. Наименьшее значение частоты соответствует симметричной волне типа о1-Взаимодействие этих полей рассмотрено в 4.4. Если аксиальная симметрия системы нарушена, то пучок может генерировать также несимметричные электромагнитные волны, частота которых выше частоты симметричной Е01-волны. Причиной нарушения аксиальной симметрии системы могут быть случайные отклонения пучка от оси, несимметричное распределение заряда пучка, возможная несимметрия внешнего поля — например, в устройствах, возбуждающих электромагнитную волну, и >. д. [c.104]

Спектральная испускательная способность твердого хрома для света с длиной волны ббЭОА равна 0,334, а полная испускательная способность в неокислительной атмосфере при 100° С — 0,08. Способность хрома отражать световой спектр волн ниже, чем у серебра, но хром устойчиво сохраняет это свойство во времени в условиях атмосферного воздействия. [c.422]

Сложную структуру имеют ветровые волны, характеристики к-рых определяются скоростью ветра и временем его воздействия на волну. Мехлниам передачи энергии от ветра к волне связан с тем, что пульсации давления в потоке воздуха деформируют поверхность. В свою очередь эти деформации влияют на распределение давления воздуха вблизи водной поверхности, причём эти два эффекта могут усиливать друг друга, и в результате амплитуда возмущений поверхности нарастает (см. Автоколебания). При этом фазовая скорость возбуждаемой волны близка к скорости ветра благодаря такому синхронизму пульсации воздуха действуют в такт с чередованием возвышений и впадин (резонанс во времени и пространстве). Это условие может выполняться для волн разных частот, бегущих в разл. направлениях по отношению к ветру получаемая ими энергия затем частично переходит и к другим волнам за счёт нелинейных взаимоде11Ствий (см. Волны), В результате развитое волнение представляет собой случайный процесс, характеризуемый неирерывным расиреде-ление.м энергии ио частотам и направлениям (пространственно-временным спектром). Волны, уходящие из области действия ветра (зыбь), приобретают болео регулярную форму. [c.333]

Квантовая интерпретация. Пусть в исходном состоянии все электроны находятся на р-и уровне Ландау (рис. 1, б). Поскольку неэквидистантность уровней невелика, волна может вызывать переходы с р-го как на более низкие (вынужденное излучение), так и на более высокие (резонансное поглощение) уровни. Для преобладания излучения над поглощением интенсивность спектра волны на частоте (Лр р,1 должна быть выше, чем на частоте Ыр,р 1, что и реализуется при сой ,.. [c.25]

Стационарные нераввовесные распределения (колмогоровские спектры) волн с распадным ааконом дисперсии. Если дисперсия волн к.-л. одного типа описывается распадными условиями о>(А) = >(/4) ( (Ад), то [c.678]

В случае невязкой жидкости имеется только одно значение длины волны, приводящее к нарушению устойчивости, т. е. Яп= onst, ф ( ) = = onst, и приходим к результату, полученному Кутателадзе из качественного анализа общих уравнений гидродинамики, описывающих процесс кипения. Вычисление константы было сделано позднее Зубром. Для вязкой жидкости наблюдается спектр волн А,п. Таким образом, приходим к полуэмпирической связи [c.237]

Выше мы определили, что совместное движение жидкости п газа в трубах сопровождается при определенных условиях возникновением спектра волн на поверхности раздела, причем скорость распространения каждо11 волны зависит от ее амплитуды. Очевидно, средняя скорость спектра должна быть определена как некоторая средняя интегральная всех его скоростей. Однако в теории волнового движения в подобных случаях искомые величины определяются по волне с максимальной амплитудой, а расхождения учитываются поправочным коэффициентом. На этом основании для среднеинтегральной скорости волны в нашем случае можем написать [c.76]

И более немонохроматиче кой. В спектре волны появляются гармоники, величина которых все более и более [c.74]

В [21] рассмотрено взаимодействие двух волн в вязкой среде. При достаточно больших числах Рейнольдса в ре-. гультате нелинейного взаимодействия возможно выделение из спектра волны разностной частоты, которая из-за меньшего затухания может распространяться на значительно большие расстояния, чем исходные волны. Такое [c.121]

В этом слуаде амплитуда второй гармоники сначала растет, достигает максимума при X = (1п2)/26со и затем экспоненциально затухает. Максимальное отношение амплитуд и равно Re/8, где акустическое число Рейнольдса Re равно auo/( o6). Позтому при Re < 1 зто отношение везде мало, и тогда решение (1.6) справедливо всюду волна затухает раньше, чем в ней успеют развиться нелинейные эффекты. Если же Re > 1, то метод возмущений дает правильное решение только на небольших расстояниях а именно при ах < Re . При этом (1.6) дает = аиаЬУХ% п2ыу. Для более полного описания необходимо построение решения, учитьшающего эволюцию всего спектра волны, что будет сделано ниже. [c.32]

Интенсивные шумы отличаются по своим свойсгеам от малоамплитудных статистических полей тем, что в процессе распространения происходит эволюция профипя волны, возникают разрывы, что приводит к перераспределению энергии по спектру волны. [c.48]

Вместе с Wq сохраняются и все статистические моменты, которые выражаются через одноточечную функцию распределения, в частности средние зтчения любой функции от V, включая среднюю энергию, пропорциональную <и >. Таким образом, в области до образования разрыва энер-гая шумовок волны сохраняется, затухания нет, впрочем, это почти очевидный результат сохранения площади в простой волне (а любая функция от и — тоже простая волна). Однако к многоточечным функциям распределения, определяющим, в частности, спектр волны, этот результат не относится. [c.50]

Представляя экспоненту в подынтегральном выражении в виде степенного ряда по ее, аргументу, мы можем различать разные порядки нелинейных взаимодействий в спектре волны. Здесь мы, однако, ограничимся малыми зтчениями этого аргу юнта, т.е. областью малых расстояний х. Тогда (5.20) можно представить в виде [c.53]

Таким образом, воздействие низкочастотной волны приводит к появлению в спектре волны накачки комбинационных частот со, исоз. [c.138]

Механизмы дисперсии звуковых волн достаточно разнообразны. Во-первых, это релаксащ1я скорости звука, которая, впрочем, непосредственно связана с потерями. Во-вторьгх, резко выраженной дисперсией характеризуются среды с внутренним частотным или пространственным масштабом, как мы уже видели в гл. 1. Наконец, к тем же эффектам приводит геометрическая дисперсия, существующая, в частности, в системах с границами - волноводах, стержнях, резонаторах. Возможно и резонансное селективное подавление отдельных компонент в спектре волн. [c.146]

Нелинейные взаимодействия волн. Мы уже рассматривали длинные нелинейные волны в газожидкостной смеси, когда спектр волны лежит в области частот со jq Здесь мы откажемся от зтого ограничения и рассмотрим возбуждение гармоник и комбинащюнных частот в жидкости с пузырьками с учетом резонансных эффектов. [c.174]

При д < О отсюда следует, что К — мнимое, и возмущения в общем случае экспоненциально нарастают. Следовательно, возникает самомодуляция -гармоническая волна неустойчива по отношению к модулирующим возмущениям. Зависимость этого факта от знака д понятна слабая модуляция означает появление малых боковых компонент в спектре волны. Они нелинейно взаимодействуют с основной компонентой правда, из-за дисперсии и нелинейности имеет место рассинхронизащш, однако при д < О эти два фактора могут компенсировать друг друга, и тогда боковые компоненты нарастают резонансным образом. [c.193]

Полученный результат, называемый решением Бесселя — Фубини, является иной формой общего решения системы нелинейных уравнений гидродинамики (IV.2), (IV.3). Выражение (IV.49) представляет спектральный состав волны конечной амплитуды как функцию пройденного ею расстояния от источника в пределах 0 < х< < л рззр. Решение Бесселя — Фубини, как и приближенное решение (IV.43), показывает, что волна конечной амплитуды в процессе распространения становится все более немонохроматической. В спектре волны появляются все более высокие гармоники, которые усиливаются с расстоянием. При этом, в отличие от приближенного резу льтата (IV.43), более точное решение (IV.49) учитывает убывание a шлитyды волны основного тона за счет передачи ее энергии высшим гap юникaм. [c.83]

В некоторых работах структурные уровни деформации называют масштабными [23, 24]. Это определение не имеет физического смысла. Единственным физическим критерием структурных уровней деформации твердых тел является размер ротора (вихря) в волне пластической деформации без участия границ раздела в деформируемой среде. Если в материале нет внутренней структуры (аморфное состояние), определяющую роль в распространении волны пластического течения играют боковые поверхности образца [25]. В общем случае иерархия структурных уровней деформации определяет спектр волн пластического течения, длины которых непосредственно связаны с размерами роторов поворотных мод пеЛормации. [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...