Отражение волн от пластинки

Коэффициент отражения волны от пластинки 51, 57 [c.340]

Следует также учесть, что при отражении волны от верхней поверхности пластинки в соответствии с формулами Френеля (см. 3.2) ее фаза изменяется на п. Поэтому разность фаз б складываемых волн в точке Р равна [c.212]

Эти фотографии дают наглядную физическую картину распространения волн мы видим на них наиболее типичные явления, характерные для волнового движения,— дифракцию, рассеяние, интерференцию, основные геометрические законы при падении и отражении волн от препятствий. Кроме того, зная частоту колебаний кварцевой пластинки, служащей излучателем ультразвуковых волн, и измеряя на фотографии расстояния между соседними сгущениями или разрежениями, т. е. длину волны ультразвука, легко определить скорость распространения ультразвука в жидкости. На рис. 179 приведена фотография ультразвуковых волн, излучаемых в вазелиновое масло кварцевой пластинкой толщиной 2 мм на своей [c.283]

Знаменатель в выражении (56.59) учитывает многократное отражение волн от двух поверхностей пластинки. Числитель в (56.59) учитывает роль пространственной дисперсии. [c.468]

Важным случаем применения полученных выше формул является отражение звуковой волны от пластинки, помещенной в жидкость. Однако анализ этого случая целесообразно проводить после изучения свободных волн в пластинке, т. е. волн, распространяющихся самостоятельно вдоль пластинки. [c.44]

Отражение звуковой волны от пластинки и прохождение ее через пластинку [c.50]

Весьма большое смещение звукового пучка может возникать при отражении его от пластинки, так как в этом случае фаза коэффициента отражения меняется с углом особенно быстро (см., например, рис. 14,5, где изображена фаза коэффициента отражения звуковой волны от алюминиевой пластинки в воздухе как функция угла падения). При этом по отношению к падающему пучку смещается также и прошедший пучок. [c.77]

Аналогичные соображения могут быть применены к отражению акустических волн от пластинок (ср. гл. VI, 6) и к отражению видимого света от тонких прозрачных пластинок и пленок. [c.284]

Сказанное о прохождении волн через неоднородную прозрачную пластинку (рефракционную структуру) можно применить и к отражению волн от неровного. зеркала. Примем для упрощения оценок, что неровности представляют собой плоские участки, приподнятые на высоту h от плоскости зеркала. Если первичная волна падает на зеркало под углом скольжения 6, то фаза колебания, приходящего от приподнятого элемента da поверхности зеркала, будет сдвинута на величину a=2kh sin 0 = [c.393]

Иногда плоская волна изменяется так, что фронты волны оказываются модулированными, либо поверхности равных фаз оказываются не плоскими, а волнистыми, либо амплитуда волны вдоль фазового фронта оказывается переменной. Так бывает, например, после прохождения плоской волны через дифракционную пластинку, образованную полосами с разной степенью прозрачности для звуковой волны (амплитудная модуляция), либо после отражения волны от волнистой поверхности (фазовая модуляция). Важный пример модуляции фронта световой волны — прохождение ее через ультразвуковой пучок ввиду изменения коэффициента преломления при сжатиях и растяжениях среды световая волна оказывается модулированной по фронту как по амплитуде, так и по фазе. Модуляция света на ультразвуке позволяет изучать визуально структуру звуковых пучков. [c.101]

Рассмотрим распространение плоской электромагнитной волны, падающей на плоскую границу, разделяющую две однородные непроводящие изотропные среды (диэлектрики). При этом будем предполагать, что обе среды бесконечны, иначе необходимо учитывать волны, отраженные от внешних границ сред. С такими волнами приходится считаться при отражении света от ограниченных поверхностей, например пластинок. [c.12]

Начиная с v 10 Гц Д. и. проводят в свободном пространстве измеряют коэф. пропускания Т эл.-магн. волн плоскопараллельной пластинкой вещества (рис. 4) или коэф. отражения R от бесконечного слоя, а также соответствующие им фазовые сдвиги волны в образце Ф И "ф. По Френеля формулам рассчитывают п и к [c.701]

Структуры зон и коэффициенты отражения для ТЕ- и ТМ-волн не одинаковы. Для ТМ-волны, падающей под углом Брюстера вд, отраженная волна отсутствует независимо от числа пластинок N. [c.194]

Рис. 1.3. Коэффициент отражения света (длина волны Л = 633 нм) от пластинки плавленого кварца после зажигания ВЧ-разряда в плазмохимическом реакторе. Пластинка толщиной 1 мм и диаметром 10 см лежит на

Одними из перспективных методов интенсификации производства в нефтегазодобывающей промышленности являются методы, основанные на волновой технологии [1-3]. В ее основе лежит идея о преобразовании колебаний и волн в другие формы механического движения. Нелинейная волновая механика многофазных систем позволила открыть ряд эффектов, происходящих в многофазных системах, в частности односторонне направленное перемещение твердых частиц и капель и ускорение течений жидкости в капиллярах и пористых средах, увеличение амплитуды волны по мере удаления от источника из-за нелинейного взаимодействия волн и пр. Для реализации этих эффектов в промышленности необходимы генераторы, создающие требуемые типы волн — гармонические, периодические импульсы, ударные и т. д. В зависимости от конструктивного исполнения устройств, предназначенных для создания периодических импульсов, можно обеспечить как ударное, репрессивное, так и депрессивное воздействие на пласт с целью повышения производительности добывающих или приемистости нагнетательных скважин. Принцип действия некоторых конструкций, предназначенных для ударного воздействия на пласт, можно охарактеризовать как мгновенную остановку падающего столба жидкости. Для определения амплитуды ударного воздействия и формы импульса необходимо знать волновую картину (динамику распространения прямых и отраженных волн сжатия и разряжения), возникающую в жидкости. [c.208]

Эта серия фотографий показывает два типа цилиндрических волн, распространяющихся с различными скоростями от места взрыва. При этом продольная волна распространяется быстрее, и если ее длина велика по сравнению с толщиной пластинки, то она распространяется со скоростью [Е р 1 — v2)]Vi [см. уравнение (3.91)]. Поперечная волна распространяется медленнее, со скоростью волн искажения в материале [fJь/p] = . Поперечная волна является результатом искажения верхнего края пластинки, вызванного взрывом, причем движение частиц в ней происходит параллельно плоскости пластинки. Когда взрыв произведен в центре пластинки, поперечные волны не наблюдаются. На последних рисунках изображено отражение волн напряжения от боковых сторон и от нижней стороны пластинки и можно видеть, что наложение падающей и отраженных волн приводит к очень сложной картине напряжений. Интервалы времени между искрами, производящими отдельные фотографии, измерялись с помощью фотоэлемента и катодно-лучевого осциллографа и выдерживались с [c.138]

Для прозрачных диэлектриков величина обычно мала. Например, для видимой области (зеленая длина волны) при п = 1,52 величина Я — 0,04, т. е. 4 % от падающего на поверхность света идет в отраженную волну. Необходимо отметить, что значение коэффициента отражения при нормальном падении не зависит от направления распространения луча, т. е. от того, из какой среды (первой или второй) свет падает на границу раздела. Таким образом, при прохождении волны через стеклянную пластинку теряется 8 % энергии, т. е. коэффициент пропускания такой пластинки 7 = 92 %. [c.63]

Многолучевая интерференция при делении амплитуды световой волны. Явление многолучевой интерференции связано с интерференцией большого числа когерентных лучей. Этот вид интерференции может быть получен при многократном отражении электромагнитной волны от граней плоскопараллельной или клиновидной пластинки (деление амплитуды) или при прохождении света через большое число параллельных щелочных диафрагм (деление фронта волны). [c.135]

Ультразвуковой контроль основан на принципе отражения ультразвуковых волн от дефектов сварного шва. В качестве источника ультразвуковых колебаний используют пьезоэлектрические излучатели — пластинки, изготовленные из титаната бария, обладающие пьезоэффектом. [c.82]

Этот метод основан на отражении ультразвуковых волн от дефектов сварного шва. В качестве источника колебаний используются пьезоэлектрические излучатели-пластинки, изготовленные из титаната бария. Если к поверхности пластинки подвести переменное напряжение, то она начнет изменять свои размеры в зависимости от частоты напряжения, В то же время при механическом многократном сжатии и растяжении пластинки на ее поверхностях появляются электрические разряды пьезоэффект обратим. [c.144]

Рис. 18. Отражение от пластинки плоских волн, получающихся при колебаниях палочки.

Также наблюдается и аномальное прохождение звука через пластинки и оболочки. Аномальное прохождение звука через пластинку, находящуюся в жидкости, используя метод Теплера, наблюдали в 1940 г. С. Н. Ржевкин и С. И. Кречмер. Ими было обнаружено, что за пластинкой, кроме обычной проходящей волны, направление которой совпадает с направлением падающей, имеется также волна, направление которой противоположно направлению отраженной волны от пластинки (см. рис. 308). С. Н. Ржевкин объяснил это аномальнее прохождение звука через [c.508]

Если пластинка не является плоско-параллельной, т. е. о меняется от места к месту, отражение происходит в различных местах с различной интенсивностью. Геометрическими местами точек, где интенсивность суммарной отраженной волны одинакова, являются линии б = onst (линии равной толщины). В случае клина линии равной толщины — прямые, параллельные ребру клина. При этом, так как 5 пропорционально расстоянию от ребра клина, интенсивность суммарной отраженной волны — периодическая функция этого расстояния. Это является следствием периодичности волны. Разумеется, периодическая зависимость интенсивности суммарной отраженной волны от S сохраняется и при косом падении на клин. [c.285]

Прохождение ультразвука через плоский слой. Рассмотрим случай отражения волны от тонкого плоскопараллельного слоя (пластинки) толщиной h, по обе стороны от которого расположена одна и та же среда с параметрми Pi и С]. Формулу для коэффициента отражения по интенсивности можно получить решением волновых уравнений для обеих сред с учетом граничных условий типа (2.27) при X =Ow.x = h. Для нормального падения волны получим [c.49]

Волн, теория легко объясняет отражение света от прозрачной пластинки и прохождение через неё, однозначно предсказывая отношение интенсивностей прошедшего и отражённого света. С корпускулярной точки зрения интенсивность света пропорц. числу фотонов, следовательно, волн, оптика позволяет определить отношение чисел прошедших N1) и отражённых (ТУ 2) фотонов, Н-11М2 Мх+М2 Ы — полное число падающих на пластпнку фотонов). Поведение же одного фотона, естественно, ею не описывается. Отражение фотона от пластинки или прохождение через неё — случайные события нек-рые фотоны проходят через пластинку, нек-рые отражаются от неё, но при большом N отношение находится в. согла- [c.254]

Опыт Винера со стоячими световыми волнами. Первый опыт со стоячими световыми волнами был выполнен в 1890 г. Винером. Схема установки Винера представлена иа рис. 5.4. Плоское металлическое (покрытое серебряным слоем) зеркало освещалось нормально падающим параллельным пучком монохроматического света. Плоская тонкая стеклянная пластинка П, поверхность которой покрыта тонким слоем (толщиной, меньшей V20 полуволны падающего света) прозрачной фотографической эмульсии, расположена на металлическом зеркале под небольшим углом ф к его поверхности. Отраженный от зеркала 3 лучок интерферирует с падаюидим в результате получается система стоячих световых волн. Согласно теории отражения света от металлической поверхности, первый ближайший к зеркалу узел электрического вектора расположится на поверхности зеркала, так как при таком отражении именно электрический вектор меняет свою фазу на противоположную. Следовательно, первый узел магнитного вектора расположится на расстоянии в четверть длины световой волны от зеркала. Таким образом, перед зеркалом будет наблюдаться система узлов (и пуч- [c.97]

НаправленШ) на пластинку луч разбивается на два, которые направляются на зеркала 3 и З - Отраженные от этих зеркал лучи J и 2 частично проходят, а частично отражаются от пластинки Я,, в результате лучи / и 2 направляются иа щель спектрографа (если необходимо определить изменения показателя для разных длин волн) или же интерференционная картина наблюдается непосредственно. Меняя расстояние между Я, и 3j, южно получать нужное расхождение лучей / и 2. Используя интерферометр Рождественского со спектрографом, имеюпхим источник непрерывного спектра, можно исследовать спектр поглощения. [c.112]

Постановка задачи б шзка к случаю прохождения плоской монохроматической волны через диэлектрическую пластинку или отражения от нее (см. 5.4). Но тогда учитывалась интерференция только двух пучков света (например, отразившихся от передней и задней поверхностей диэлектрической пластинки). Всеми последующими отраженными волнами пренебрегали, что [c.238]

Он состоит из двух параллельных стеклянных пластинок (фиг. 1.46), расстояние между которыми регулируется при помоги винта и внутренние поверхности которых АВ, D наполовину посеребрены. Если луч света пересе.сает пластинки перпендикулярно в направлении, по.<азанном стрелкою, тогда при падении на Р часть проходит и часть отражается от С и второй раз от Q. Эта волна является той, которая после двух отражений проходит через пластинку АВ и интерферирует с первоначально прошедшей волной. [c.82]

Этот принцип вначале был использован французским ученым Габриелем Липманом в цветной фотографии в конце XIX века, за что в 1908 г. он был удостоен Нобелевской премии. Он вставлял специальную пластинку в кассету со ртутью, которая давала абсолютную ровную поверхность - идеальное зеркало. Свет, проходя через эмульсию, отражался от ртути и возвращался обратно. При интерференции образовывались стоячие волны, в результате чего кристаллы серебра после проявления эмульсии располагались слоями. При рассмотрении такого негатива свет отражается от него так, что изображение видно в настоящих цветах. Рассматривая отражение от пластинки в нормально падающем белом свете, мы увидим в каждой точке отражение света тех длин волн, которые попали в нее при фотографировании, т. е. получаем воспроизведение цвета. Это явление лежит в основе цветной голографии. [c.41]

Советский физик Ю. Денисюк в 1958 году, тогда еще аспирант, предложил в качестве диссертационной тему Об отображении оптических свойств объекта в волновом поле рассеянного им излучения . Тема была настолько необычной, что ему не нашлось научного руководителя. Пришлось взяться за решение большой задачи самому. Рассуждал он примерно так. Если нет света, то мы не видим изображение предмета. Только когда на предметы падает свет, человек их видит. Он видит отраженные от предмета волны. Следовательно, человек благодаря свету видит не сами предметы, а их световые образы. И тогда у Юрия Николаевича возникла идея записать световое поле на фотопластинке. Если затем направить на пластинку плоскую световую волну, она отразится в форме, уже записанной. Тем самым будет воскрешен образ отсутствующего предмета. Появилась следующая схема эксперимента (рис. 35). Слева на рисунке расположен источник излучения S, от которого направлена волновая поверхность на объект. Сам объект расположен справа и обозначен буквой О. Дойдя до предмета, световая волна отразилась от него, и естественно, что форма ее исказилась, поскольку предмет был объемным. Теперь в этой искаженной волне присутствует в закодированной форме информация об объекте. Закодированная информация содержится в фазе отраженного излучения. В точке К отраженная волна встретилась с волновой поверхностью С, и образовались стоячие волны в результате интерференции. Стоячие волны имеют пучности в тех местах, где фазы волн от источника и от объекта совпадали. Теперь, если зафиксировать произвольный объект этой стоячей волны, то можно предположить, что в нем содержится не только спектральный состав отраженного предметом излучения, но и все компоненть волнового поля — амплитуда и фаза. Сведения об этих [c.106]

Небольшая доля падаюихего луча отражается от пластинки по направлению к датчику. Кокова эта доля — это зависит от ряда факторов. Так, например, рассмотрим амплитуду отраженной и прошедшей волн, когда плоская волна падает на однородный изотропный делитель пучка с нулевой проводимостью. Принимая магнитную восприимчивость равной единице и обозначая через А амплитуду электрического вектора падающей световой волны (где А — комплексная величина), можно вычислить амплитуды прошедшей (преломленной) и отраженной волн. Разлагая А на две составляюш.ие, параллельную и перпендикулярную плоскости падения, и обозначая через Т и R комплексные амплитуды прошедшей и отраженной волн, мы получаем [1] [c.21]

Следует отметить, что He-Ne лазер иногда (если не приняты меры по селекции линий) излучает на нескольких близких линиях, принадлежащих к переходам между разными подуровнями состояний 2s и 2р [6.19]. Например, одновременно наблюдаются линии 1,1526 и 1,1605 мкм, интенсивности которых относятся примерно как 5 1 6.20] линии 1,15 и 1,08 мкм с отношением интенсивностей 10 1 [6.5]. Сдвиг фазы при изменении температуры происходит с разной скоростью для разных длин волн. Каждая из линий излучения интерферирует в пластинке, фотоприемник регистрирует интенсивность I = = IiRi + I2R2, где /i и /2 — интенсивности двух лазерных линий, Ri и R2 — коэффициенты отражения от пластинки. В этом случае возникают биения интерферограммы, т. е. дополнительная модуляция сигнала (интерферограмма с биениями будет приведена в 6.5). Для устранения биений необходимо применять в оптической схеме узкополосный фильтр, пропускающий только основную линию излучения. В большинстве работ фильтры не использовались, поскольку глубина модуляции была незначительна. Большая глубина модуляции наблюдалась при термометрии кристалла GaAs на длине волны He-Ne лазера [c.133]

Сущность этих способов ясна из рис. 96 и 97. На рис. 96 изображена схема интерферометра Майкельсона, с помощью которого осуществляется интерференция делением амплитуды волны. Волна, исходящая из источника Sq, падает на полупрозрачную пластину О, расположенную под углом 45° к направлению распространения луЧа. На плаЬтинке волна разделяется на две части отраженная волна идет в направлении к Az, а прощедшая через пластину — в направлении At. После отражения от зеркал At и Az они снова частично отражаются, а частично проходят через пластинку О. Волны, распространяющиеся в направлении Д мог) между собой интерферировать. Ясно, что на пластинке О происходит деление амплитуды, поскольку фронты волн на ней сохраняются, меняя лишь направление своего движения. [c.149]

Интерферометр Фабри—Перо. Рассмотрим последовательные частичные отражения и прохождения света через две стеклянные пластины, внутренние поверхности которых строго параллельны друг другу (рис. 124), отполированы с большой точностью (от 720 до 7200 длины волны) и покрьггы силыю отражающими пленками. Пленки могут быть металлическими (серебро, золото, алюминий) или состоять из нескольких диэлектрических слоев, подобранных так, чтобы получился очень большой коэффициент отражения (см. 29). Внешние поверхности стеклянных пластин наклонены под небольшим углом (порядка 0 1°) к внутренним поверхностям, чтобы. отражения от них уводились в сторону и не смешивались с лучами, отраженными от внутренних рабочих поверхностей. Однако энергия, связанная с этими отражениями, незначительна и в последующем расчете не учитывается Кроме того, нет необходимости также учитывать поглощение света при прохождении света через стеклянную пластину. Ослабление амплитуды при отражении характеризуется коэффициентом отражения р [см. (18.5)]. Отношение амплитуды отраженной волны к амплитуде падающей равно (рис. 124). Для характеристики прохождения волны через пласти пользоваться коэффициентом пропускания т [см. (1 .9)] неудобно, поскольку он связывает амплитуду волны внутри стекла с амплитудой волны вне стекла, а в данном случае удобнее связать между собой амплитуды волн по разные стороны стеклянной пластины. Обозначим отношение модуля амплитуды прошедшей через пластину волны к модулю амплитуды падающей у[с [c.171]

Слш с высокой отражательной способностью. Физическая причина малой отражательной способности слоя в четверть длины волны с показателем преломления меньше показателя преломления материала, на который этот слой наложен, состоит в следующем. При отражении от обеих поверхностей слоя волна изменяет фазу на п и, следовательно, разность фаз между отраженными волнами образуется исключительно-за счет двойного прохода пластинки в четверть длины волны, т. е. составляет п. Благодаря этому отраженные волны ослабляют друг друга. Чтобы увеличить коэффициент отражения, необходимо обеспечить усиление волн, отраженных от различных поверхностей слоя. Это можно сделать слоем с оптической толщиной п четверть длины волны, если на одной из поверхностей происходит изменение фазы Е на л, а па другой отражение происходит без изменения фазы. Для этого показатель преломления слоя должен бьггь больше или меньше показателей преломления соседних сред (рис. 138). В волне, представляемой лучом 7, при отражении фаза Е изменяется на л, а в волне, представляемой лучом 2, отражение происходит без изменения фазы. Следовательно, полная разность фаз Между отраженными лучами равна 2л и они усиливают друг друга. Коэффициент отражения увеличивается. Например, если на поверхность стекла (Мз = 1,5) наложить слой 8Ю ( 2,= 2) оптической толщ1шой в четверть длины волны, то по формуле (29.28) получаем Л = 0,2. Это значительно больше, чем коэффициент отражения от поверхности стекла, равный 0,04. [c.187]

Благодаря высокой ироизводительности и безвредности для организма человека в последние годы для контроля сварных соединений получила большое распространение ультразвуковая дефектоскопия, основанная на применении ультразвуковых волн. Ультразвуковыми колебаниями называют механические колебания упругой среды, частота которых лежит за порогом слышимости человеческого уха. Ультразвуковые волны, проходя через две среды с разными акустическими свойствами, частично отражаются от их границы, частично переходят из одной среды в другую. Количество отраженной ультразвуковой энергии зависит от удельных сопротивлений сред. Чем выше разница удельных сопротивлений, тем больше отразится энергии ультразвуковых волн. Это свойство ультразвуковых волн используется для контроля сварных соединений. Введенные в металл волны, достигнув дефекта, почти полностью отражаются от него. В качестве излучателей и приемников ультразвуковых волн используют пластинки [c.248]

Следующий простой опыт может служить иллюстрацией этого эффекта. На поверхность стеклянной пластинки наносится слой фиолетовых чернил. Пластинка имеет одинаковую фиолетовую окраску как в проходящем, так и в отраженном свете, ибо окраска слабопоглощающей среды (раствора красителя) о.бусловлена избирательным поглощением света в толще слоя. Когда чернила засохнут, они превратятся в среду с сильным поглощением. В проходящем свете пластинка по-прежнему имеет фиолетовую окраску, но в отраженном свете засохшие чернила приобретают золотистый металлический блеск. Он обусловлен избирательным отражением света от поверхности для тех длин волн, которые испытывают сильное поглощение в слое красителя. [c.165]

Динамические задачи теории упругости 310 Уравнения динамической теории упругости (310). Упругие волны (310). Монохроматические волны (312). Представление решений через скалярный и векторный потенциал (313). Интеграл энергии (316). Теорема взаимности для динамических задач теории )П1ругости (317). Возбуждение волн в неограниченном пространстве объемными силами (320). Отражение плоских монохроматических волн от свободной границы полупространства (325). Падение поперечной волны (328). Поверхностные волны (328). Упругие волны в стержне (332). Волны в пластинках (333). [c.9]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...