Аномальное прохождение

В обоих типах экспериментов при локальном воздействии света на кристалл наблюдалось уменьшение аномального прохождения рентгеновских лучей в освещенной области, что свидетельствовало об искажении кристаллической структуры кристалла. Наблюденные на то-программах искажения были вызваны деформацией плоскостей ООЮ, перпендикулярных сегнетоэлектрической оси. Деформация плоскостей (МО), параллельных сегнетоэлектрической оси, была значительно слабее. [c.311]

Предсказанное динамической теорией наличие слабо затухающей электромагнитной волны в кристалле вблизи брэгговских частот известно под названием аномального прохождения или эффекта Бормана [67.1,72.6,72.7]. При пролете заряженной частицы через достаточно толстый кристалл вблизи брэгговских частот возникают динамические эффекты, и появление в образующемся излучении аномально проходящей части закономерно. [c.197]

В главе о распространении упругих волн сделаны добавления о поглощении ультразвука в твердых телах, о распространении волн в гранулированных средах, аномальном отражении и аномальном прохождении звука через пластинки и оболочки и об ультразвуковых линиях задержки. Кроме того, сделан также ряд мелких дополнений. Устранены замеченные ошибки и неточности предыдущего издания. [c.8]

Аномальная дисперсия. Формула Коши хорошо описывает дисперсию в области спектра, в которой данное тело не поглощает свет. В области же полосы поглощения обнаружена аномальная зависимость показателя преломления от длины волны — возрастание показателя преломления с увеличением длины волны. Явление это впервые было обнаружено Леру (1862 г.) при прохождении света через пары иода. Он установил, что при прохождении света через полую призму, наполненную парами иода, синие лучи преломляются меньше, чем красные. Такое отклонение зависимости показателя преломления от длины волны Леру назвал аномальной дисперсией. [c.265]

При прохождении через границы зон с различной термодинамической устойчивостью происходят существенные изменения термодинамических и теплофизических свойств системы, связанные либо с появлением новой фазы в докритической области, либо с непрерывным пе-.реходом от состояний, характерных для одной фазы к состояниям, свойственным другой, в закритической области. Эти изменения оказывают значительное влияние на характер теплообмена, и ими можно объяснить ряд аномальных явлений, обнаруженных в экспериментах [5.6]. [c.177]

После прохождения точки D (при потенциале Еп) скорость анодного роста защитной пленки уже превышает скорость ее химического растворения и начинается процесс формирования защитной пленки. Это и является причиной появления аномального хода анодной кривой, т. е. уменьшения анодного тока при смещении потенциала в положительную сторону. Процесс формирования защитной пленки завершается в точке Р при потенциале полной пассивности Ел.п. когда вся поверхность электрода покрыта сплошным 22 [c.22]

Наряду с экстинкцией существенное влияние на дифракционные свойства поглощающего кристалла оказывает пространственное распределение в нем волнового поля, образованного падающей и дифрагированной волнами. При изменении угла падения плоской волны в границах дифракционного пика максимумы волнового поля в кристалле плавно смещаются в пределах межплоскостного расстояния системы отражающих плоскостей. При их совпадении с атомными слоями наблюдается повышенное поглощение, а при сдвиге поглощение аномально мало. В соответствующей последнему случаю узкой области углов падения сохраняется высокий коэффициент отражения, несмотря на значительное фотоэлектрическое поглощение в кристалле. Этот эффект, впервые наблюдавшийся при дифракции на прохождение, получил название эффекта Бормана [7]. [c.307]

Более сложные примеры их использования при изучении общих и частных свойств конкретных периодических структур приведены в последующих главах. Заметим, что возможность реализации явления полного прохождения энергии через решетку в одноволновом диапазоне есть общее свойство полупрозрачных периодических структур волноводного типа, следующее из (1.33), (1.42). С использованием общих закономерностей удалось также установить некоторые новые аномальные случаи рассеяния, существование которых поясняется (1.42) и наличием ранее выявленных резонансов при численном и аналитическом решении задачи. [c.36]

При переходе из одно- в многоволновую область в точке скольжения для Я-поляризации наблюдаются сильно выраженные аномалии Вуда. В остальных точках скольжения аномальное изменение амплитуды поля менее существенно (см. рис. 24). Для обеих поляризаций коэффициент прохождения с увеличением х остается в среднем больше величины 1 — s, а при X -о оо стремится к 1 — s. [c.70]

Для технологии НБН серьезную проблему представляет склонность этих кристаллов к растрескиванию. Как уже было сказано, основной причиной растрескивания является аномально большое изменение параметра решетки вдоль оси с в области сегнетоэлектрического перехода в интервале от 400 до 600 °С (рио. 5.4). Ясно, что наличие градиента температуры вдоль оси с при прохождении кристалла через этот участок провоцирует растрескивание. [c.208]

Рис. 308. Аномальное отражение и прохождение волн при падении ультразвуковых волн на тонкую пластинку конечной длины.

При отражении звука тонкой пластинкой, аномальное отражение и прохождение звука наблюдаются в области ряда дискретных углов падения, соответствующих возбуж--дению изгибных или продольных волн различного типа в пластинке. Направление незеркальных отражений определяется из условия совпадения (когда фазовая скорость [c.509]

Аномальное отражение и прохождение звука через пластинку нетрудно пояснить следующим образом (рис. 308) ). Пусть на пластинку из жидкости падает плоская звуковая волна, когда условие совпадения (например, для изгибных волн) выполнено, пластинка начинает сильно излучать. Пластинку, в которой возбуждена система стоячих волн (см. рис. 309, 310), можно рассматривать как плоскую дифракционную решетку, составленную из двух бегущих синусоидальных решеток, соответствующую волнам, распространяющимся в пластинке в противоположном направлении. Поршневых колебаний, когда пластинка пульсирует по всей длине с одинаковой амплитудой, пластинка не совершает, и поэтому, если говорить на спектральном языке, спектр нулевого порядка (плоская волна по нормали к решетке) за пластинкой не возникает. В то же время, синусоидальная изгибная волна, бегущая по пластинке в одном направлении, дает один боковой спектр +1-го порядка, а волна, бегущая в противоположном направлении, дает спектр—1-го порядка соответственно под углами, удовлетворяющими условию [c.510]

По мере приближения к собственным частотам ионов дисперсия становится нормальной, а внутри самой полосы поглощения, обусловленной колебаниями ионов, — аномальной. После прохождения через инфракрасную область поглощения вдали от нее вынужденные колебания ионов практически прекращаются. Здесь, а также в видимой и ультрафиолетовой областях спектра дисперсия вызывается колебаниями только связанных оптических электронов. В прозрачной области (точнее, области слабого поглощения) она [c.526]

На фиг. 6 проиллюстрирована эволюция волны конечной длительности (/ = 10 с, Apq= 10 Па) при прохождении завесы (Iq = 0,1 м, uq = 10 м, ос о= с учетом возможного вскипания (пунктирная линия). Учет аномальной сжимаемости (возможного вскипания) при низких давлениях проводился на основе следующей формулы для скорости звука [c.142]

Не—Ne-лазвра Область искажений на рис. 7.6, б представляет собой два полукруга, в которых отсутствует эффект аномального прохождения рентгеновских лучей. Между полукругами заметна узкая полоска, где эффект Бормана сохраняется. На топограмме, снятой на рефлексе (110), исчезновение эффекта Бормана наблюдается в четырех секторах, разделенных полосками, параллельной и перпендикулярной сегнетоэлеьтрической оси кристалла и пересекаюш имися в центре освеш енной области (см. рис. 7.6, е). На топограммах оптические повреждения локализованы в основном в области светового пятна. В случае рефлекса (006) наблюдается также хвост искажений в + с-направлении от светового пятна. [c.312]

Аномальное прохождение рентгеновских лучей через кристалл, впервые полученное Боррманом [39, 401, является на первый взгляд удивительным явлением пропускание излучения толстым совершенным кристаллом может очень сильно возрасти, когда кристалл повернут в точное положение, соответствующее сильному брэгговскому отражению. В случае тонкого кристалла, наоборот, интенсивность прошедшего пучка уменьшается, когда эиер- [c.210]

Для описания каналирования с помощью дифракционных явлений были сделаны различные попытки. Наблюдение аномального прохождения в направлениях плоскостей решетки напоминает эффект Боррмана. Но некоторые размышления показывают, что двухволновая динамическая теория, используемая обычно при обсуждении эффекта Боррмана даже для электронов, здесь совершенно непригодна. Для протонов длина волны составляет приблизительно 1/40 длины электронной волны с той же энергией. В то же время сила упругого взаимодействия с веществом, определяемая величиной <т = jt/A , будет приблизительно в 40 раз больше, и степень неупругого рассеяния относительно еще больше. Следовательно, в случае дифракции протонов толщина кристалла, в которой имеет место когерентная дифракция, составит десятки ангстрем, число одновременных отражений будет очень велико и сфера Эвальда будет почт плоской. При этих обстоятельствах приближение фазовой решетк с учетом поглощения должно быть достаточно точным, чтобы его применили к любому возможному наблюдению при дифракции протонов или более тяжелых ионов. [c.329]

Также наблюдается и аномальное прохождение звука через пластинки и оболочки. Аномальное прохождение звука через пластинку, находящуюся в жидкости, используя метод Теплера, наблюдали в 1940 г. С. Н. Ржевкин и С. И. Кречмер. Ими было обнаружено, что за пластинкой, кроме обычной проходящей волны, направление которой совпадает с направлением падающей, имеется также волна, направление которой противоположно направлению отраженной волны от пластинки (см. рис. 308). С. Н. Ржевкин объяснил это аномальнее прохождение звука через [c.508]

Ф. п. 2-го рола. Точка Ф. п. 2-го рода является особой для термодинамич, величия системы при прохождении этой точки первоначально устойчивая фаза более не соответствует никакому (даже метастабильному) минимуму свободной энергии и потому не может существовать. Явления перегрева и переохлаждения при Ф. п. 2-го рода отсутствуют. Примерами Ф. п. 2-го рода являются пе хо-ды в точке Кюри в ( рромагн. или сегнетоэлектрич. фазы, Х.-переход Hej в сверхтекучее состояние см. Сверхтекучесть), Ф. п. металлов в сверхпроводящее состояние в нулевом магн. поле. Особым видом Ф. п. 2-го рода являются критические точки системы жидкость—пар или аналогичные им критич. точки растворов. Ф. п. 2-го рода характеризуются аномальным возрастанием величин, характери- [c.272]

Непосредственным следствием закона границы качества и принципа аномальности как форм его проявления является ведущий принцип синергетики — неравновесность—источник упорядоченности . Согласно этому принципу, в любой диссипативной системе, находя1цейся первоначально в однородном стационарном состоянии, при прохождении стационарных потоков, интенсивность которых превышает критическое значение, должны возникать упорядоченные неоднородные состояния — диссипативные структуры. Согласно третьему закону термодинамики, пространственно- [c.21]

Скин-эффект. Известно, что при прохождении электрического тока внутри проводника, а также в экспериментах с фиксированной плотностью электромагнитного излучения в полости электрическое сопротивление, диссипация электромагнитной энергии и распределение электромагнитного поля снаружи (внутри) проводника степенным образом зависит от приложенной частоты со. Для проводников с произвольной шероховай поверхностью указанные зависимости аномальны, а соответствующие показатели степени связаны с фрактальными размерностями, характеризующими шероховатость поверхности проводников [118]. Так, для цилиндроподобного проводящего образца (рис. 50) с фрактальной внешней поверхностью можно получить следующие фрактальные размерности [c.71]

После прохождения точки D (при потенциале Е ) скорость анодного роста защитной пленки (2) уже превынхает скорость ее химического растворения, и начинается процесс формирования защитной пленки. Это как раз и является причиной появления аномального хода анодной кривой, т. е. уменьшения анодного тока при смещении потенциала в положительную сторону. Процесс формирования защитной пленки завершается в точке Р при потенциале полной пассивности Е а, когда вся поверхность электрода покрыта сплошным слоем окисла. Каждому значению потенциала между и Е п соответствует вполне определенная степень укрытия поверхности пассивирующей пленкой. Приближенно доля поверхности электрода, покрыто защитной пленкой (сс), при любом потенциале между Еа и Епп может быть оценена по отношению а = 1ж/г т,где ж—плотность анодного тока при данном потенциале Ex, i-s — плотность тока для предположительного случая, когда не происходит возникновения защитной пленки и анодная кривая до потенциала Е следует логарифмической (тафе-левской) зависимости. Значение может быть найдено из поляризационной кривой, г т — путем экстраполяции логарифмического участка активного анодного растворения металла до потенциала Ех- [c.44]

Наиболее интересным в плане получения самых разнообразных дифракционных характеристик, но и в то же время наиболее трудным для анализа является резонансный случай, в котором длина волны возбуждения соизмерима с периодом решеток. До широкого внедрения в практику расчетов средств электронно-вычислительной техники исследования в резонансной области обычно замыкались на анализе некоторых частных или предельных ситуаций [30—41]. Вынужденные довольствоваться малым, авторы указанных и других работ заложили прочный фундамент, на котором строится современное здание теории дифракции волн на периодических решетках в резонансной области частот. Действительно, практически в каждом широко используемом сегодня методе построения математических моделей для численных экспериментов на ЭВМ явно просматривается влияние идей и результатов, полученных в 40—60-х годах. Прежде всего это касается метода частичных областей (методов переразложения, сшивания) (25, 42—46], методов теории потенциала (интегральных уравнений) 17, 47—521, модифицированного метода Винера — Хопфа — Фока [53— 56], модифицированного метода вычетов [54], метода полуобращения матричных уравнений типа свертки [25, 57, 58]. Подобная преемственность наблюдается и в желании глубже проникнуть в суть явлений и эффектов, обнаруживаемых при исследовании процессов дифракции волн на решетках различных типов и геометрий в резонансной области частот. Вслед за работами Л. Н. Дерюгина [59, 60], в которых впервые на одном частном примере теоретически проанализированы поверхностный и двойной резонансы в отражательной решетке, появились работы с результатами всестороннего аналитического и численного исследований явлений аномального рассеяния волн в области точек скольжения (на рэлеевских длинах волн) [25, 61—65], полного резонансного прохождения [25, 66, 67] и полного резонансного отражения [7, 25, 29, 53, 57, 64, 68—77] плоских волн в случае полупрозрачных решеток, полного незеркального отражения волн отражательными решетками [25, 78—88] и т. д. [c.7]

Отражение звука упругими оболочками и пластинками. Явление аномального (незерк льного) отражения и прохождения звука. Большинство окружающих нас предме- [c.506]

Теория К. э. Для объяснения двойного лучепреломления в электрич. поле предложено несколько теорий. По Фохту, причина К. э. заключается в том, что связи электронов в молекуле не являются вполне упругими. Когда под действием поля электроны придут в положение равновесия, то при прохождении световых волн они совершают небольшие колебания. Сила, возвращающая электроны обратно к положению равновесия при наложенном поле, не будет однако той же, что в его отсутствии, и колебания перестанут быть одинаковыми как по направлению силовых линий, так и перпендикулярно к ним. Теория Фохта объясняет квадратичность К. э., но противоречит опытному условию (3) и не в состоянии истолковать большой темп-рной зависимости К. э. Она однако сохраняет принципиальное значение при соответствующем переводе на язык теории квантов для понимания явления Штарка и аномального двойного лучепреломления в области тонких линий поглощения паров (напр, паров натрия). [c.61]

В отсутствие аномального скин-эффекта задача об оптических свойствах делится четко на две части. Для данной частотной зависимости проводимости можно сшить волны, распространяюшибся в пространстве вне материала, с волнами, затухающими в материале. Мы получим точное выражение для коэффициента отражения через комплексную проводимость. Подобным же образом люжно вычислить и коэффициент прохождения через тонкую металлическую пленку. Измерение этих двух величин позволяет нам определить как действительную, так и мнимую части проводимости. Эта сторона задачи представляет собой часть классической теории оптических свойств. [c.354]

При этом в околоскважинной зоне, в которой помещают источник упругих колебаний, возникают за счет импульсно-ударного или виброволнового воздействия в основном прямые эффекты. В удаленных же зонах пласта, где распространяются сформированные акустические волны, ввиду их незначительной энергетики достигаются инициированно-аномальные эффекты, которые в комплексе с прямыми обеспечивают эффективность воздействия. С целью уменьшения потерь энергии при прохождении упругих колебаний через обсадную колонну и ПЗП используют, как правило, импульсные источники колебаний с широким спектром частот. Пласт в этом случае, по мнению авторов [92], возбуждается на собственных частотах, как бы выбирая их из всего спектра. [c.39]

Следует отметить, что трещинные коллектора специфически проявляются в волновом поле. Это связано-с резкой дифференциацией физико-механических свойств среды непосредственно в области трещины и ее окрестности. В процессе трещинообразования в геологической среде формируется область с аномальными свойствами прохождения и отражения упругой волны. Кроме того, при некоторой упорядоченности азимутальной и вертикальной ориентации трещин (в ограниченном объеме) возникает анизотропия упругих характеристик геосреды, что, в свою очередь, приводит к анизотропному распространению упругих волн в этой среде. [c.43]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...