Пластинка в пол-волны

Для большинства жидкостей Пе > Пд, т. е. Б > 0 их анизотропия соответствует анизотропии положительного кристалла. Есть, однако, жидкости, для которых В << 0 (например, этиловый эфир, многие масла и спирты). Численные значения постоянной Керра для разных веществ весьма различны. Максимальным значением В среди всех известных веществ обладает нитробензол, для которого приблизительно В = 2-10 СГСЭ ). Таким образом, если, например, на обкладки конденсатора длиной / = 5 см с расстоянием между ними с1 = мм наложена разность потенциалов в 1500 В, т. е. напряженность поля равна 15 000 В/см = 50 СГСЭ, то разность фаз в нитробензоле достигает иными словами, такой конденсатор Керра действует, как пластинка в четверть волны. Понятно, что нетрудно обнаружить гораздо меньшую разность фаз, и, следовательно, опыты с нитробензолом не наталкиваются на какие-либо трудности, связанные с чувствительностью. Поэтому нитробензол находит себе широкое применение во всех технических устройствах. [c.529]

Анализаторная часть включает анализатор с пластинкой в четверть волны, фотокамеру и откидной экран, которые смонтированы на рейтерах оптической скамьи. Рабочее поле установки 130 мм. [c.99]

Поляризационно-проекционные установки ППУ) выпускаются под марками ППУ-4, ППУ-5, ППУ-6, ППУ-7 [52]. Эти установки имеют три основные части поляризатор, нагрузочное устройство и анализатор и предназначены для определения разности хода методами полос или сопоставления цветов (рис. 22). Поляризатор смонтирован на отдельной оптической скамье и состоит из источника света, теплофильтра, поляризующей призмы или поляроида с откидной пластинкой в четверть волны. Последние размещены во вращающихся оправах с лимбом. Анализатор содержит поляризующую призму или поляроид с пластиной в четверть волны, рабочую линзу, проекционный объектив и фотокамеру. Вместо фотокамеры для зарисовки изоклин и полос иногда используется экран. Увеличение на экране от 1 до 3 крат. Диаметр рабочего поля установки 120 мм. При размерах модели, превышающих рабочее поле, исследование проводится по отдельным участкам, путем перемещения модели вместе с нагрузочным приспособлением на 380 мм по вертикали и 300 мм по горизонтали на специальных подъемных столах. [c.100]

Этот метод быстро внедряется в световую микроскопию (46—59]. Следует коротко сказать о принципе действия и указать на преимущества его применения для металлографических исследований. При методе фазового контраста (МФК), открытого Цернике [60] для просвечивающей микроскопии, необходимо создать разницу хода в /4 длины световой волны, т. е. разницу фаз в 90° преломленного луча по отношению к непреломленному. Это оказалось возможным благодаря применению стеклянной пластины, на которую наносят тонкий, сдвигающий фазу на 90° слой относительно прозрачного вещества. Фазовая пластинка влияет на открывание диафрагмы и изменяет картину дифракции так сильно, что в поле зрения вновь передается разница уровней (глубина резкости) при разной яркости освещения. [c.14]

Взаимодействие поля с веществом выражается в изменении скорости распространения света в этой среде. Через тонкую часть пластинки волна пройдет быстрее, чем через толстую и между этими волнами появится разность фаз Лф=зД/1(и—1)2л/А-, где п — показатель преломления пластинки, X — длина волны света. Так как прямое измерение распределения энергии непосредственно за объектом или в обычном его изображении не позволяет извлечь необходимую информацию, следует использовать другие методы. [c.14]

Это легко сделать при наблюдении пластинки в полярископе с круговой поляризацией ( 1.38). В этом случае потухание имеет место только тогда, когда относительное отставание является кратным числом целой длины волны, т. е. когда единственными видимыми в поле наблюдения линиями являются цветные изохроматические линии. [c.214]

Поэтому весьма важно при данном состоянии нагрузки сделать одновременно видимыми возможно большее число изохроматических линий. При скрещенных поляризаторе и анализаторе отчетливо видны только изохроматические линии целых порядков и они могут быть разделены в поле (зрения) значительными интервалами. Пользуясь измененным круговым полярископом, мы можем сделать видимыми изохроматические линии порядка, определяемого нечетным целым числом плюс половина. Ибо если мы вспомним результаты 1.38 и применим вместо правого кругового анализатора левый круговой анализатор в сочетании с правым круговым поляризатором, то тогда левополяризованная по кругу волна будет остановлена при выходе из пластинки, и интенсивность поля выразится через [c.215]

Наибольшее распространение в современных конструкциях лазерных гироскопов получили невзаимные устройства, основанные на различии фазовых скоростей волн правой и левой круговой поляризаций при их распространении в прозрачной среде, помещенной в продольное магнитное поле (ячейки Фарадея). Поскольку волны в резонаторе кольцевого лазера поляризованы линейно, на торцы стеклянного стержня (рис. 8.13) наклеены четвертьволновые пластинки, превращающие линейную поляризацию вне стержня в круговую внутри него. Магнитное поле в стержне создается с помощью соленоида или постоянного магнита. Оптическая длина такой ячейки различна для волн, распространяющихся навстречу. При помещении в резонатор с периметром 1 м ячейки длиной 1 см, находящейся в поле с индукцией 10 Тл, частота расщепления встречных волн составляет 65 кГц. Этого вполне достаточно для работы вдали от зоны синхронизации. [c.416]

Пример 3.23. В табл. 3.5 приведены результаты численных экспериментов, которые состояли в формировании волн типа Но1 (А = 10,6 мкм, с цугом в одну длину волны), падающих на границу раздела пластинка-воздух, и моделировании дальнейшего распространения прошедших и отраженных волн. Диэлектрическая проницаемость пластинки -= 5,76. Параметры схемы (3.381) выбирались следующими Ьу = 500 мкм, = 180 мкм, = 8,1 10 " с, ку = 1/3 мкм, = 0,2 мкм, = 3,5 10 с. Распределение энергии электромагнитного пола вдоль оси X определялась [c.233]

На рис. 311 и 312 приведены две фотографии ), полученные методом темного поля. На первой из них четко видно излучение торцом пластинки, когда на нее падает ультразвуковой пучок, показанный стрелкой. В пластинке образуются стоячие волны высокого порядка ), которые [c.511]

На цветовом поле определяются две характеристики—цветовой тон (в длинах волн X) и чистота цвета (в процентах Р). Яркость образца в процентах (коэффициент отражения г) рассчитывают относительно яркости эталонной пластинки, покрытой окисью магния. [c.26]

Рассмотрим действие такой пластинки на бегущую электромагнитную плоскую волну. Разложим падающее на пластинку электрическое поле на две компоненты по взаимно перпендикулярным направлениям g = х (медленная ось) и = у (быстрая ось). Будем считать, что пластинка установлена в точке г = О и толщина ее равна Аг. Пластинка находится в вакууме. Пусть колебания электрического поля в падающей волне при г = О определяются реальной частью выражения [c.377]

Физо, впервые осуществивший подобный опыт, пользовался желтым светом натровой горелки (в опыте Физо интерференционные полосы получались между двумя плоскопараллельными пластинками). Физо заметил, что при увеличении числа полос Л/, прошедших в поле зрения, ухудшалась видимость полос. При N = 490 видимость достигала минимума, затем она опять улучшалась при N = = 980 полосы приобретали прежнюю отчетливость. Ближайший минимум наступал при N = 1470, следующий максимум при N = = 1960 и т. д. Физо сумел заметить 52 таких максимума. На этом основании он пришел к заключению, что желтая линия натрия — двойная, т. е. состоит из двух близко расположенных спектральных линий с длинами волн I и К > К. [c.235]

Снижение отражения обычно измеряют с помощью установки, показ анной на рис. 6.2. Падающий и отраженный звуки (звуковые давления) измеряются зондовым гидрофоном, который помещается вблизи образца материала. Для разделения этих двух измеряемых сигналов применяют два способа. Используя импульсный режим, можно разделить падающий и отраженный звуковые импульсы на промежуток времени, который требуется импульсу, чтобы пройти путь от гидрофона к образцу и обратно. При использовании интерферометрического метода оба сигнала перекрываются и их уровни вычисляются по интерференционным максимумам и минимумам, которые обусловлены конструктивной и деструктивной интерференцией. Как и при измерении звукоизоляции, основные трудности связаны с отражениями и дифракцией. Дифракционные эффекты в этом случае не ограничиваются обычной дифракцией на краях препятствия. Если плоская волна падает нормально на отражающую пластинку, то отраженная волна неотличима от той, которую излучала бы сама пластинка, если бы она служила излучателем. Зонд, расположенный вблизи пластинки, находится в ближнем поле, или в зоне [c.328]

Решение задачи о вынужденных колебаниях газа в пограничном слое под действием гармонического осциллятора, расположенного на некотором расстоянии от передней кромки неподвижной плоской пластинки в сверхзвуковом потоке, изложено в [48]. Если против потока излучаемые осциллятором возмущения распространяются в виде одной внутренней волны, то вниз по потоку поле течения включает бесконечную систему внутренних волн. [c.6]

ПИНЧ-ЭФФЕКТ есть свойство канала электрического разряда в электропроводящей среде уменьшать свое сечение под действием собственного магнитного поля тока ПИРОЭЛЕКТРИК— кристаллический диэлектрик, обладающий самопроизвольной поляризацией ПИРОЭЛЕКТРИЧЕСТВО — возникновение электрических зарядов на поверхости некоторых кристаллов диэлектриков при их нагревании или охлаждении ПЛАЗМА (есть частично или полностью ионизированный газ, в котором объемные плотности положительных и отрицательных электрических зарядов практически одинаковы высокотемпературная имеет температуру ионов выше 10 К газоразрядная находится в газовом разряде кварк-глюонная возникает в результате соударения тяжелых ядер при высоких энергиях ядерного вещества низкотемпературная имеет температуру ионов менее 10" К твердых тел — условный термин, обозначающий совокупность подвижных заряженных частиц в твердых проводниках, когда их свойства близки к свойствам газоразрядной плазмы) ПЛАСТИНКА вырезанная из двоя-копреломляющего кристалла параллельно его оптической оси, толщина которой соответствует оптической разности хода обыкновенного и необыкновенного лучей, кратной [длине волны для пластинки в целую волну нечетному числу (половин для волн для пластинки в полволны четвертей длин волн для пластинки в четверть волны)] зонная — прозрачная плоскость, на которой четные или нечетные зоны Френеля для данного точечного источника света сделаны непрозрачными нлоскопараллельная — ограниченный параллельными плоскостями слой среды, прозрачной в некотором интервале длин волн оптического излучения ПЛАСТИЧНОСТЬ — свойство твердых тел необратимо изменять свои размеры и форму под действием механических нагрузок ПЛОТНОСТЬ тела — одна из основных характеристик тела (вещества), равная отношению массы элемента тела к его объему [c.259]

Фотодластициметр FP (рис. 23) является портативным полярископом с большим рабочим полем. Диаметр поляриодов и пластинок в четверть волны равен 300 мж. Конструктивная схема аналогична схеме кругового полярископа, представленной на рис. 4. Установка снабжена тремя источниками света белым, натриевым и ртутным. Включение нужного источника света осуществляется при помощи переключателя. Имеется устройство для синхронного вращения поляроидов. В комплект прибора входит также универсальное нагрузочное приспособление, которое позволяет осуществлять растяжение и сжатие в моделях или образцах с усилиями в пределах 1 — 100 кГ. [c.101]

Полярископы с полем видимости от 1 дм до 15 дм удобнее всего строить следующим образом свет от достаточного числа калильных ламп А (фиг. 1.39) пропускается через просвечивающий экран В и затем отражается под углом поляризации от тщательно отполированного черного стеклянного листа С. Кроме того, удобно ввести две вынимающиеся пластинки в четверть-волны F и О, так чтобы плоско-поляризованный луч, отраженный от С, поляризовался по кругу при прохождении через первую пластинку F при таком устройстве возможно рассматривать напряженный предмет без поворота николевых призм, как описано в 1.38. Вторая пластинка в четверть-волны О применяется затем для нового преобразования поляризованного по кругу луча в плоско-поляризованный луч прежде, чем он пройдет через анализатор Е, который составляется из ряда тонких стеклянных пластинок хорошего качества, установленных под углом поляризации (стеклянная стопа). [c.74]

Для описанных выше предварительных опытов пользовались николевыми призмами, для последующих же оказалось более удобным освещать все поле напряженной пластинки поляризованным светом, отраженным от зеркала из черного стекла когда же требовалась круговая поляризация света, то пользовались слюдяными пластинками в четверть волны, с размерами 30,5 X 30,5 см, приготовленными специально для этой цели проф. Томсоном (см. 1.39). [c.512]

Значение параметров Стокса видно из следующего рассуждения. Пусть простая волна с произвольным состоянием поляризации проходит через какой-либо оптический прибор, не вызывающий некогерентных эффектов, так что выходящая волна остается тоже простой. Прибор может вызывать рассеяние, отражение или преломление, а также может содержать двоякопре-ломляющие кристаллы, пластинки поляроида, пластинки в четверть волны и т. д. Входящая волна представляется двумя составляющими поля и Его относительно произвольной плоскости отсчета, проходящей через направление распространения входящего пучка. Подобно этому выходящая волна представляется составляющими поля и Ег относительно плоскости отсчета, проходящей через выходящий пучок. [c.58]

Нетрудно понять смысл наблюдаемых явлений. Плоскополяри-зованный свет, выходящий из поляризатора падая па кристаллическую пластинку, дает начало двум когерентным волнам, идущим с различной скоростью и приобретающим известную разность фаз, зависящую от толщины пластинки и различия в показателях преломления для обоих пучков. Так как колебания в этих волнах взаимно перпендикулярны, то они ведут к образованию эллиптнчески-поля-ризованного света. В точках, соответствующих различным толщинам кристаллической пластинки, форма и ориентация эллипсов могут быть различны, но интенсивность результирующего света везде одинакова, и пластинка кажется равномерно освещенной. Поместив после кристаллической пластинки второй поляризатор N2, мы от каждой волны можем пропустить лишь ту слагающую колебаний, которая параллельна главной плоскости поляризатора N2- Таким образом, в обеих волнах остаются лишь колебания, лежащие в одной [c.516]

РЭЛЕЯ ДИСК — прибор для абсолютного измерения колебательной скорости частиц в акустич. волнах, распространяющихся в газах и жвщкостях. Р. д. представляет собой тонкую круглую пластинку из лёгкого металла или слюды, подвешенную на длинной тонкой (обычно кварцевой или металлической) нити и снабжённую зеркальцем для измерения его поворота вокруг вертикальной оси. Поворот Р, д, вызывается вращающим моментом М, обусловленным действием средних по времени тидродинамич. сил при обтекании его. потоком (см. Бернулли уравнение). Поскольку величина квадратично зависит от скорости потока, Р. д, чувствителен как к пост, потокам, так и к знакопеременному полю скоростей в акустич. волне. Действие момента Л/ уравновешивается упругостью нити по отношению к закручиванию. [c.404]

Если луч проходит систему по косому направлению, вводимое отставание будет больше. Та.<им оЗразом при наблюдении поля через телескоп Т оно представляется покрытым рядами концентрических круговых полос, соответствуюш,их относительным запаздываниям на нечетное число длин в половину волны. По мере удаления друг от друга этих пластинок, эти о.<ружности расширяются, в то же время постепенно появляются новые о.фужности, сначала в виде темных пятен в центре, развертывающихся затем в кольца. Считая число новых колец, появляющихся таким образом при удлинении расстояния между пластин.<ами на х, можно получить очень хороший подсчет числа длин волн в 2х. Этим путем Фабри и Перо получили основные и весьма точные определения различных стандартных длин волн. Для получения [c.82]

Отраженный луч проходит затем через пластинки D к Е, в четверть волны одиноковых размеров 99 см на 24 см, как показано на фиг. 8.034. Модель моста Е занимает пространство между этими пластинками и может быть рассматриваема через анализатор, состоящий из тонких стеклянных пластинок О, перекрывающих под соответствующим углом все поле зрения. [c.546]

Советский физик Ю. Денисюк в 1958 году, тогда еще аспирант, предложил в качестве диссертационной тему Об отображении оптических свойств объекта в волновом поле рассеянного им излучения . Тема была настолько необычной, что ему не нашлось научного руководителя. Пришлось взяться за решение большой задачи самому. Рассуждал он примерно так. Если нет света, то мы не видим изображение предмета. Только когда на предметы падает свет, человек их видит. Он видит отраженные от предмета волны. Следовательно, человек благодаря свету видит не сами предметы, а их световые образы. И тогда у Юрия Николаевича возникла идея записать световое поле на фотопластинке. Если затем направить на пластинку плоскую световую волну, она отразится в форме, уже записанной. Тем самым будет воскрешен образ отсутствующего предмета. Появилась следующая схема эксперимента (рис. 35). Слева на рисунке расположен источник излучения S, от которого направлена волновая поверхность на объект. Сам объект расположен справа и обозначен буквой О. Дойдя до предмета, световая волна отразилась от него, и естественно, что форма ее исказилась, поскольку предмет был объемным. Теперь в этой искаженной волне присутствует в закодированной форме информация об объекте. Закодированная информация содержится в фазе отраженного излучения. В точке К отраженная волна встретилась с волновой поверхностью С, и образовались стоячие волны в результате интерференции. Стоячие волны имеют пучности в тех местах, где фазы волн от источника и от объекта совпадали. Теперь, если зафиксировать произвольный объект этой стоячей волны, то можно предположить, что в нем содержится не только спектральный состав отраженного предметом излучения, но и все компоненть волнового поля — амплитуда и фаза. Сведения об этих [c.106]

Ультразвуковой контроль. Ультразвуковые волны, пронизывая две среды аразными акустическими свойствами, частично отражаются от их границы, частично переходят из одной среды в другую. Количество отраженной ультразвуковой энергии зависит от удельных сопротивлений сред. Чем выше разница удельных сопротивлений сред, тем больше отразится энергии ультразвуковых волн. Это свойство ультразвуковых волн используется для контроля сварных соединений. Введенные в металл волны, достигнув дефекта, почти полностью отражаются от него. Для получения ультразвуковых волн применяют пьезоэлектрические пластинки из кварца или ти-таната барня, которые вставляются в держатели-щупы. Такая пластинка начинает колебаться, если приложить к ней переменное электрическое поле. Колебания пластинки передаются в окружающую среду и распространяются в ней в виде упругнх колебаний с частотой, которая приложена к пластинке. Пройдя через контролируемую среду и попав на пластинку, аналогичную первой, упругие колебания преобразуются в ней в электрические заряды, которые подаются на усилитель и воспроизводятся индикатором. Для ввода ультразвуковых волн в контролируемое изделие между ним и щупом должен быть хороший контакт, достигаемый смазкой (маслом машинным, турбинным, трансформаторным), наносимой на поверхность, по которой перемещается щуп. Для контроля этим способом применяют ультразвуковые дефектоскопы. Благодаря высокой производительности и безвредности ультразвуковой контроль с каждым годом используется все в больших масштабах. [c.179]

К интерференции линейно ноляризованных волн, вышедших из пластинок с некоторой разностью фаз. С этой целью за пластинкой Савара устанавливается анализатор. В поле зрения наблюдается интерференционная картина в виде почти прямолинейных светлых и темных полос, которые являются продолжением ветвей гипербол коноскоппческо картины одноосного кристалла. Максимальная контрастность полос достигается, когда анализатор установлен так, что его плоскость пропускания делит пополам угол между главными сечениями пластинок Савара. В этом положепии анализатор н естко скрепляется с пластинкой Савара, образуя собой очень чувствительный полярископ. Дело в том, что контрастность наблюдаемой в полярископ Савара интерференционной картины зависит также и от степени ноляризации [c.508]

В ультразвуковой дефектоскопии для получения ультразвуковых волн применяют главным образом обратный пьезоэлектрический эффект, который состоит в том, что пластинка, вырезанная определенным образом из некоторых кристаллов (например, кварца, метаниобата свинца, титаната бария и др.) под действием электрического поля деформируется. Если на металлические обкладки, между которыми помещена пластинка, подать переменное электрическое напряжение, то пластинка будет попеременно сжиматься и растягиваться, т. е. в ней возникнут механические колебания, которые передадутся окружающей ее среде и вызовут в этой среде ультразвуковую волну. Колебания пластинки наиболее интенсивные, если частота переменного напряжения совпадает с собственной частотой пластинки. В последние годы для получения ультразвуковых волн в ультразвуковой дефектоскопии начали также применять электромагнитоакустические преобразователи [68]. [c.157]

Пьезоэлектрическая кварцевая пластинка изготавливается вдоль оси X в 7 раз большей, чем размер вдоль оси У, и накладывается на поверхность твердого тела через масляную пленку при возбуждении подобной пластинки переменным полем резонансной частоты, соот-ветствующи М толщине t, в твердом теле будут распространяться поверхностные волны в направлении оси X пла1Стинки. [c.97]

В 1956 г. харьковскими физиками [63] был предложен новый метод наблюдения циклотронного резонанса в металлах. При исследовании циклотронного резонанса в полупроводниках кристаллическую пластинку помещают перпендикулярно магнитному полю и электромагнитная волна падает вдоль поля. Было предложено при исследовании циклотронного резонанса в металлах направлять магнитное поле вдоль металлической пластинки (рис. 34). В этом случае оси спиральных траекторий электронов находятся в плоскости пластинки. При поле 10 —10 э радиус орбиты электрона 10 .см и циклотронная частота лежит в области сантиметрового диапазона радиоволн. Если скин-слой имеет толщину порядка 10 см, то большую часть своего пути электрон будет находиться вне воздействия электромагнитного поля волны. Однако если период радиоволны окажется равным или кратным периоду обращения электрона, то электрон, влетая в скин-слой, будет ускоряться (или замедляться). Это ускорение аналогично ускорению заряженной частицы в дуантах циклотрона, поэтому явление резонансного взаимодействия электронов, движущихся [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...