Интерференция деление амплитуды

ДВУХЛУЧЕВАЯ ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ. ДЕЛЕНИЕ АМПЛИТУДЫ [c.263]

Двухлучевая интерференция. Деление амплитуды [c.263]

Интерференция при делении амплитуд 25 [c.25]

ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ ПРИ ДЕЛЕНИИ АМПЛИТУД [c.25]

В противоположность интерференции, возникающей при дифракции за счет деления волновых фронтов апертурами, приведенные выше эффекты классифицируются как интерференция при делении амплитуд, а устройства, построенные на этом типе интерференции, называются интерферометрами с расщеплением амплитуды . Представленный на рис. 1.8, а пример относится к интерференции между частично отраженными лучами от двух поверхностей тонкой параллельной пластинки. Каждый приходящий волновой цуг частично отражается на двух поверхностях воздух/стекло в точке О и стекло/воздух в точке В. Если ц-показатель преломления стекла, то оптическая разность пути I между двумя отраженными лучами (1, 2) в точках О и С дается выражением [c.25]

Рис. 1.8. Интерференция путем деления амплитуды (S-протяженный источник, L-линза).

Как известно из теории интерференции света, одна волна разделяется на две, способные интерферировать, либо делением ее волнового фронта, либо делением амплитуды. [c.97]

Двухлучевая интерференция, осуществляема делением амплитуды [c.148]

Получение волн для реализации интерференции в оптике осуществляется двумя способами 1) делением амплитуды волны 2) делением фронта волны. [c.149]

В.оптике когерентные лучи получают делением амплитуды и деле нием фронта волны. Интерференцию также можно наблюдать от двух независимых лазерных источников. [c.154]

Многолучевая интерференция, осуществляемая делением амплитуды [c.171]

Большое число когерентных световых пучков может возникнуть в результате дифракции при прохождении плоской волны через экран с одинаковыми регулярно расположенными отверстиями (метод деления волнового фронта). Распределение интенсивности в такой многолучевой интерференционной картине будет рассмотрено в 6.5 на примере дифракционной решетки. Здесь мы изучим интерференцию при многократных отражениях света от двух параллельных поверхностей (метод деления амплитуды). На этом принципе действует интерферометр Фабри—Перо, широко используемый в спектроскопии высокого разрешения и в метрологии. Он может быть выполнен в виде плоскопараллельной стеклянной или кварцевой пластины, на обе поверхности которой нанесены отражающие слои, либо в виде двух пластин, у которых покрытые отражающими слоями плоскости установлены строго параллельно друг другу и разделены воздушным промежутком. [c.256]

Многолучевая интерференция при делении амплитуды световой волны. Явление многолучевой интерференции связано с интерференцией большого числа когерентных лучей. Этот вид интерференции может быть получен при многократном отражении электромагнитной волны от граней плоскопараллельной или клиновидной пластинки (деление амплитуды) или при прохождении света через большое число параллельных щелочных диафрагм (деление фронта волны). [c.135]

Вначале рассмотрим интерференцию бесконечно большого числа пучков, получающихся при многократном отражении от слоя диэлектрика толщиной t (рис. 3.4.3), т. е. при делении амплитуды падающего луча. Пусть на двухзеркальную систему [c.135]

На диэлектрическом слое происходит деление интенсивности пучка в результате прохождения и отражения на естественной границе раздела. Амплитуда прошедшей и отраженной волн зависит прежде всего от их поляризации. Поскольку оптимальные условия для интерференции двух пучков имеют место тогда, когда электрические векторы колеблются перпендикулярно плоскости, содержащей оба пучка, будет уместно при описании прохождения и отражения света на границе ограничиться случаем поляризации пучков в плоскости падения. [c.104]

Кроме такого способа осуществления когерентных колебаний можно получить интерферирующие лучи путем деления падающего на интерферометр параллельного пучка по амплитуде (рис. 1.3). В этом случае, как видно из рисунка, имеет место частичное отражение падающего луча 8А (отраженный луч Л5 ) и частичное прохождение этого луча во вторую среду, что и означает деление первичного луча по амплитуде. Луч АА, отраженный от второй поверхности пластины и вышедший вновь в первую среду (08") когерентен с первым лучом А8, отраженным от первой поверхности (ВО — фронт плоской волны). Такой вид интерференции принято называть интерференцией Ньютона. Интерференция может наблюдаться в фокальной плоскости объектива, если его расположить на пути распространения когерентных лучей. [c.20]

Сначала рассмотрим понятие пространственной когерентности на конкретном примере работы интерферометра. На рис. 2.1, а изображена принципиальная оптическая схема Майкельсона для наблюдения интерференционных полос. Здесь в точке О луч ЛО, падающий от источника 5, делится по амплитуде, и образованные в результате этого деления два луча вновь соединяются в этой же точке О после отражения от зеркал Мх и М2. При некотором неравенстве отрезков ОВ и ОВ и не строгой перпендикулярности зеркал М и М2 будет иметь место такая же интерференция, как в клине при строгой перпендикулярности зеркал будет наблюдаться а) [c.21]

Классическая волновая оптика во всех деталях количественно описывает явление интерференции. Эксперимент полностью подтверждает теорию. В интерферометре Маха-Зендера осуществляется двухлучевая интерференция делением амплитуды волн с помощью полупрозрачных пластин А и D. Интерферирующие волны проходят различные пути AB D и ABjD, отдаление которых друг от друга в пространстве может быть сколь угодно большим. [c.410]

Сущность этих способов ясна из рис. 96 и 97. На рис. 96 изображена схема интерферометра Майкельсона, с помощью которого осуществляется интерференция делением амплитуды волны. Волна, исходящая из источника Sq, падает на полупрозрачную пластину О, расположенную под углом 45° к направлению распространения луЧа. На плаЬтинке волна разделяется на две части отраженная волна идет в направлении к Az, а прощедшая через пластину — в направлении At. После отражения от зеркал At и Az они снова частично отражаются, а частично проходят через пластинку О. Волны, распространяющиеся в направлении Д мог) между собой интерферировать. Ясно, что на пластинке О происходит деление амплитуды, поскольку фронты волн на ней сохраняются, меняя лишь направление своего движения. [c.149]

Пластинка Люммера—Герке. Сравнительно несложным прибором для осуществления многолучевой интерференции делением амплитуды является пластинка Люммера—Герке. Она представляет собой плоскопараллельн пластину из стекла толщиной d (рис. 131, а). Впуск света внутрь пластинки производится либо через срезанный торец Т, либо через дополнительную призму, причем условия впуска подбирают такими, чтобы луч внутри пластины многократно отражался от ее поверхностей под углами, близкими к углам полного отражения. Обозначая 0 угол отражения для разности хода между лучами, возникающей между последовательными отражениями от одной и той же поверхности пластины, найдем выражение Д=2 й со80, (28.36) [c.179]

В заключение еще раз отметим, что при пользовании точечными источниками (метод деления фронта) интерференционная картина не локализована, она наблюдается всюду в местах перекрывания интерферирующих лучей. В отличие от этого при пользоваинп протяженными источниками (метод деления амплитуды), как это мы делали при интерференции в тонких пластинках, интерференционная картина является локализованной. Место локализации интерференционной картины будет там, где разность хода между интерфе-рн1)ующимн лучами минимально будет зависеть от угла падения на пластинку. С помощью несложных вычислени11 можно показать, что это условие для пластинки переменной толщины удовлетворяется на ее поверхности, а для плоскопараллельной пластинки — в бесконечности, что находится в полном согласии с соответствующими экспериментами. [c.90]

Здесь следует сделать два замечания. Одно из них состоит в том, что термин интерференция описьшает в соответствии с принципом суперпозиции простое суммирование в области наложения волновых цугов каждый цуг может проходить за область наложения совершенно без изменений. Однако в данном контексте вместо того, чтобы называть всю картину на экране (независимо от числа апертур) интерференционной, на нее часто ссьшаются как на дифракционную для указания физического процесса, при котором свет проходит через апертуру, чтобы попасть к месту интерференции. Другое замечание состоит в том, что при использовании термина интерференция в рассматриваемом здесь случае имеется в виду интерференция при делении волнового фронта. Тем самым проводится различие с интерференцией при делении амплитуды, которая возникает, например, при образовании колец Ньютона (разд. 1.4). [c.11]

В отличие от звездного интерферометра спектральный интерферометр основан на явлении интерференции при делении амплитуд (разд. 1.4). Основы его конструкции разработаны Майкельсоном в 1881 г. в связи с экспериментом по проверке возможности движения Земли относительно эфира. С этой целью он совместно с И. В. Морли (исторический опыт Майкельсона-Морли) намеревался создать прибор большого размера. Но основные схемные решения были использованы для измерения спектральных длин волн (позднее для эталонирования метра в единицах длины волны красной линии кадмия) и изучения тонкой структуры спектра. Именно эти спектроскопические приложения сохраняют свое значение и даже становятся все более важными в наши дни. [c.130]

Выводится общая формула для двухлучевой интерференции и изучаются ее применения в схемах опытов, с делением амплитуды. Изучабтся видимость интерференционной картины для различных условий экспериментов Обсуждается временная когерентность. [c.148]

Частичная когерентность. При анализе двухлучевой интерференции, осуществляемой делением амплитуды (см. 26), было выяснено, что видимость интерференционной картины для строго монохроматических волн равна единице. Для квазимонохроматического излучения видимость при увеличении разности -хода лучей ухудшается и при достаточно большой разности хода, превосходящей временную длину когерентности , обращается в нуль. При видимости, заклк, ченной между О и 1, говорят, что волны частично когерентны. [c.190]

Наблюдать интерференцию световых волн можно лишь при пределенных условиях. Для получения когерентных колебаний на практике используют различные способы деления одного первичного пучка на два и более. Это деление можно осушествить путем расшепления пучка при частичном отражении света (деление амплитуды волны), с помошью установки диафрагм на пути распространения пучка (деление фронта волны), образованием интерферирующих пучков при двойном лучепреломлении (поляризационное деление пучка). Все названные случаи получения когерентных пучков рассмотрены далее. [c.103]

В гл. 3 было показано, что интерферометры с делением волнового фронта обладают существенно меньшей светосилой по сравнению с интерферометрами с делением амплитуды волны. Дисперсионные спектральные приборы по существу являются многолучевыми интерференционными системами, в которых монохроматизация излучения обеспечивается делением волнового фронта на входном отверстии. Следствием этого является их малая светосила. ИФП, используемый в качестве спектральной системы, обладает существенно большей светосилой. Последнее является результатом того, что ИФП представляет собой интерференционную систему с делением амплитуды световой волны и его светосила определяется существенно большей областью продольной пространственной когерентности по сравнению с поперечной при одном и том же размере источника. Другими словами спектральные системы с двумерной дисперсией (ИФП) более светосильны, чем спектральные системы с одномерной дисперсией. В ИФП выделение узких спектральных составляющих возможно благодаря многолучевой интерференции. Двухлучевые интерферометры, например, типа Майкельсона являются, как и ИФП, спектральными системами с двумерной дисперсией, но не могут быть использованы для выделения узких спектральных интервалов без использования специальных приемов регистрации спектра. Одним из таких приемов является интерфренционная селективная модуляция. [c.473]

Существуют два общих метода получения интерферирующих пучков из одного светового пучка, и они лежат в основе классификации устройств, применяемых в интерферометрии. В одном из них пучок делится, проходя сквозь близко расположенные друг к другу отверстия. Такой метод — мет.од деления волнового фронта—пригоден только при достаточно малых источниках. В другом способе пучок делится па одной или нескольких частично отражающих, частично пропускающих поверхностях. Этот метод—.метод деления амплитуды—может применяться с протяженными источниками и обеспечивает большую интенсивность, чем первый метод. В любом случае удобно рассматривать отдельно явления, возникающие при суперпозиции двух пучков (двухлучевая интерференция), и явления, возникающие при суперпозиции большего их числа (многолучевая инпкрференция). [c.242]

Рассмотрим полосы равной толщины в отраженном свете на примере интерференции в клиновидном слое с углом 0 между отражающими гранями ММ и ЯЗ. Пусть луч, падающий на поверхность слоя ММ, образует с нормалью к ней угол г. В результате деления по амплитуде в точке А образуется отраженный луч АР и прошедший АВ. Прошедший луч АВ после отражения в точке В от задней поверхности РЗ выходит в направлении ВР и встречает луч АР в точке Р (рис. 3.2.1). Пусть г — расстояние между Р и ребром клина ММРЗ в точке О. Результат интерференции в точке Р определяется разностью хода между встречающимися лучами, которая равна расстояниям между соответственными точками Р] и Ра. Это расстояние равно [Р1Р2], т. е. [c.116]

Отраженная (обратная) волна в тонкослоистой среде обусловлена, конечно, не только границей Она является некоторой суммой обратных отраженных волн, связанных с многократными отражениями от находящ,ихся впереди границ. Многократные отражения в тонкослоистой среде участвуют только в оформлении обратной отраженной волны, а весь эффект уменьшения скорости в слоях I и 2 овязан с наложением (интерференцией) встречных систем волн. Если можно было бы изъять из. рассмотрения обратную волну, как-то пустить ее по другим каналам, чтобы не было эффекта взаимодействия прямой и обратной волн в тонкослоистой среде, то фазовая скорость распространения в слоях среды была бы всегда Сх и с2 соответственно, а в среде в целом она определялась бы по известной формуле средних скоростей. Однако амплитуда волны резко падала бы с расстоянием, чего нет в реальной тонкослоистой среде. Такое рассмотрение волн в среде лишний раз говорит об ошибочности деления полного звукового поля на падаюш,ую и отраженную волны и их независимого рассмотрения, что уже отмечалось Бреховских (Бреховских, 1956). [c.150]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...