Источник энтропии

Заметим, что математически разделение правой части уравнения (1.16) на поток и источник энтропии в (1.17) является неоднозначным. Однозначность достигается физическими требованиями о О и инвариантностью выражения (1.19) относительно преобразований Галилея. [c.12]

Второе слагаемое представляет собой приращение энтропии системы вследствие внутренних (происходящих в самой системе) процессов переноса теплоты, вещества, импульса, электрического заряда и т. п величина обусловлена, таким образом, наличием в системе внутренних источников энтропии. [c.332]

Для нахождения явного выражения источника энтропии воспользуемся фундаментальным уравнением Гиббса в энтропийном представлении [c.207]

Таким образом, проблема общности описания всех физикохимических процессов оказывается решенной. Поскольку любому физико-химическому процессу можно однозначно приписать соответствующую величину источника энтропии — количественную меру вклада в необратимые изменения, вносимые данным процессом, задача объективного выбора аргументов функции, связывающей количественные показатели надежности и количественные показатели внешних воздействий, также оказывается решенной. [c.57]

Источник энтропии 1з определяет величины термодинамических дви-жущ(их сил на основании соотношения (1-4-16), которое можно написать 1в удельных значениях [c.26]

Чтобы найти выражение источника энтропии 1 в уравнении переноса энтропии (1-5-58), необходимо воспользоваться уравнением Гиббса, которое для удельных значений термодинамических параметров имеет вид [c.26]

Выражение (1-6-50) для источника энтропии при поляризации в электрическом поле характеризует явление электрической п магнитной релаксации [см. уравнение (1-6-37)]. [c.32]

Перенос импульса, энергии и массы сопровождается ростом энтропии текучей среды. Возникновение энтропии в явлениях конвективно-диффузионного переноса может служить характеристикой термодинамических движущихся сил X и соответствующих потоков J. Источник энтропии по основному соотношению термодинамики необратимых процессов пропорционален сумме произведений потоков на термодинамические силы [Л.1-5] [c.24]

Величина djs/dx является мощностью источника энтропии (/ = djs/dT). [c.24]

Согласно этому соотношению энтропия объема V газа может изменяться за счет втекания или вытекания энтропии вместе с молекулами газа через границы выделенного объема и увеличиваться за счет продуцирования энтропии внутри объема источниками энтропии [c.510]

Итак, мы получили известный из термодинамики закон возрастания энтропии, причем кинетический вывод этого закона дает нам выражение для источников энтропии (91.20) (см. подробнее 94). [c.511]

Выясним теперь, при каком условии источники энтропии перестают продуцировать энтропию и распределение становится равновесным. Из выражения (91.20) мы видим, что это условие имеет вид [c.511]

Возможность такого описания обусловлена тем, что, как мы увидим ниже (формула (94.43)), мощность источников энтропии, нарушающих справедливость соотношения (94.40), квадратична по градиентам, вследствие чего в первом приближении продуцированием энтропии можно пренебречь. Отсюда имеем [c.531]

Выражение, стоящее в правой части, есть плотность источников энтропии, и мы видим, что она отлична от нуля только в неравновесном состоянии, когда существуют теплопроводность и вязкость. Проинтегрируем обе части (94.42) по объему [c.532]

Энтропия малого участка системы изменяется как следствие взаимодействия с соседними участками, так и за счет процессов, протекающих внутри его. Поэтому можно говорить о том, что энтропия поступает в данный объем извне и производится в нем самом. Скорость поступления энтропии определяется плотностью потока /s, скорость возникновения энтропии описывается плотностью источников энтропии q . Так как энтропия в изолированной системе может только возрастать, то всегда 0. Уравнение баланса энтропии в каждой точке неравновесной системы имеет вид [c.236]

Если тепловое нагружение не связано с появлением макронапряжений и. возникающие при этом микронапряжения могут не учитываться, то производство энтропии внутри образца будет обусловлено работой диссипативных сил и явлением теплопроводности, а также потоком энтропии через наружную поверхность образца (при этом другие источники энтропии не рассматриваются). В этом случае скорость изменения энтропии в образце может быть найдена из соотношения [c.217]

СМ. 2 ГЛ. 3 И 2 гл. 2). Очевидно, что лемма 3 справедлива, даже если допустить суш ествование источника энтропии на бесконечности. Если однако, допустить сток энтропии, то лемма 3 не выполняется. Смягчение предположения, описываемого условием (6.2), вызывает некоторое беспокойство, поскольку можно ожидать, что область на бесконечности не связана с необратимыми процессами, возникаюш ими при обтекании газом твердого тела. Однако если линеаризация справедлива неравномерно, то область на бесконечности при линеаризованном описании не совпадает с физической областью на бесконечности . [c.162]

Для определения потоков и сопряженных им термодинамических сил используется обычно конкретное представление скорости производства (плотности источника) энтропии внутри системы в рассматриваемом необратимом процессе в виде билинейной формы Де Гроот, Мазур, 1964) [c.87]

Для расшифровки в рамках феноменологической теории формулы (2.2.4) для плотности источника энтропии необходимо получить в явном виде уравнение эволюции удельной энтропии S непрерывной системы [c.88]

Источник энтропии связан с причинами, вызывающими необратимые процессы они называются обычно термодинамическими силами. Эта связь имеет следующий вид [c.19]

Изменение энтропии в необратимом процессе вызвано обменом энтропией с окружающей средой и производством энтропии (источник энтропии а>0). В стационарном состоянии приращение энтропии во времени равно нулю, (35/(3/ = 0. Из уравнения [c.39]

Производная функция диссипации В по времени равна интенсивности источника энтропии а, которая всегда положительна. [c.54]

Источник энтропии связан с причинами необратимого процесса, с интенсивными величинами ) Fi, которые называются термодинамическими силами. [c.76]

Так как силы независимы, а источник энтропий — величина по ложительная, то из формулы (7) вытекают следующие ограничения ) на коэффициенты Liy. [c.77]

Гипотеза о локальном термодинамическом равновесии. Общая связь между энтропией, внутренней энергией, плотностью и концентрациями. Соотношение Гиббса, эквивалентное определению новых термодинамических переменных для движуш,ейся частицы. Обоснование принятой гипотезы опытные данные, простейшие микроскопические модели. Уравнение производства энтропии. Поток и источник энтропии. Термодинамические силы и термодинамические потоки, линейная связь между ними. [c.22]

Пусть на интервале (ж1,ж2) имеется разрыв переменных, движущийся относительно газа. Это движение описывается уравнением х = жо( )- Газ вне разрыва считается невязким и нетеплопроводным, т.е. рхх = р, д = 0. В дальнейшем нам понадобится представление о роли вязкости и теплопроводности внутри разрыва для описания источника энтропии. Там будем учитывать, что Рхх — р Я пропорциональны соответствующим производным (см. лекцию 3). Это вполне соответствует представлению о разрыве как об области резкого изменения параметров, т. е. об области больших производных. Вне разрыва параметры изменяются плавно, так что величинами рхх — р д можно пренебречь. [c.75]

Уравнение (2.77) не имеет соответствующей дивергентной формы, подобной (2.51). В то же время ему можно придать форму уравнения баланса, выделив объемную плотность источника энтропии. Записывая предыдущее выражение в виде [c.326]

Анализ выражения для к. п. д. необратимого цикла показывает, что по абсолютной величине уменьшение энтропии горячего источника меньше, чем увеличение энтропии холодного источника , энтропия рабочего тела в результате осуществления цикла не изменяется. Таким образом, энтропия изолированной системы в результате осуществления необратимого цикла возрастает [c.64]

Если имеются релаксационные процессы, то источник энтропии будет содержать дополнительный член, связа1нный с процессами релаксации. Выражение этого дополнительного члена получается из уравнения Гиббса, которое в данном случае будет иметь вид [c.30]

Интерпретация уравнения (98.25) очевидна помимо конвективного потока энтропии pSu существуют тепловой поток ЫТ и диффузионный поток — 2 Pala / Т, а. ПЛОТНОСТЬ источников энтропии определя- [c.569]

Считая энтропию функцией параметров at, находим для производной по времени dSIdt, которая для замкнутой системы совпадает с плотностью источника энтропии (производством энтропии) Os, выражение [c.574]

Напомним, что формально процедура термодинамики необратимых процессов заключается в следующем. На основе уравнений сохранения и принципа локального термодинамического равновесия (ЛТР) выписывается уравнение баланса энтропии системы. В этом уравнении выделяется главная часть, удовлетворяющая принципам инвариантности, которая в дальнейшем интерпретируется как выражение для источника энтропии системы (Тэнтр. Далее феноменологические законы формулируются как наиболее общие линейные соотношения между обобщенными термодинамическими величинами (термодинамическими потоками и термодинамическими силами) одной тензорной размерности, входящими в выражение для источника энтропии. Для системы без электромагнитного поля такая [процедура и вытекающие из ее применения феноменологические соотношения (законы) подробно описаны в первой части курса (ч. I, гл. I 1.3). В настоящей части мы произведем такую же процедуру для систем о электромагнитным полем. [c.13]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...