Рассеяние света поверхностное

Таким образом, под действием сил поверхностного натяжения, стремящегося сделать поверхность минимальной и энергии теплового движения, обусловливающего отклонение от этого равновесного состояния, возникают мелкие неоднородности на поверхности жидкости. Эти неоднородности на поверхности представляют собой молекулярные шероховатости поверхности, нарушающие правильное зеркальное отражение, тем самым приводящие к рассеянию света на поверхности. Если соприкосновение двух несмешивающихся жидкостей приводит к уменьшению поверхностного натяжения на границе их раздела, то из-за уменьшения противодействия (поверхностного натяжения) флуктуации поверхности должны усиливаться тем самым должна увеличиваться интенсивность рассеянного света. Опыты, проведенные Мандельштамом на смеси из метилового спирта [c.321]

При рассмотрении рассеяния света диэлектрическими телами можно использовать два различных подхода. Один из них основывается на рещении поверхностного, а другой — объемного интегрального уравнения [8]. Для того чтобы получить интегральное представление поля снаружи и внутри рассеивающего тела, рассмотрим сначала интегральное представление поля в виде (4.3.1) в однородной рассеивающей среде как функцию поля на поверхности. Затем, учитывая, что на диэлектрической поверхности нормальные составляющие вектора О и тангенциальные составляющие векторов Е и Н непрерывны, произведем необходимые преобразования уравнений (4.3.2) и (4.3.3), в результате чего получим следующие выражения для полей на внешней стороне поверхности 5 рассеивающего тела [c.430]

Не меньший интерес у исследователей, занимающихся изучением растворов высокомолекулярных соединений и различных суспензий, вызывают электрооптические и магнитооптические методы анализа. Среди электрооптических эффектов нашли применение 1) электрооптиче-ский эффект, связанный с изменением показателя преломления среды под действием статического электрического поля (эффекты Поккельса и Керра) 2) эффект двойного лучепреломления 3) электрический дихроизм 4) увеличение рассеяния света при помещении кюветы с раствором в электрическое поле. Исследование электрооптических эффектов в коллоидных растворах показало, что они зависят от концентрации электролитов, валентности ионов, pH среды, наличия поверхностно-активных веществ и т. д. Поэтому электрооптические методы могут оказаться исключительно важными при изучении электрохимических свойств коллоидных растворов. При этом особенное зна- [c.127]

На рис. 3.4 дана схема, поясняющая видимость границ зерен под микроскопом, и микроструктура металла с ясным очертанием границ зерен. Границы зерен травятся сильнее самих зерен, потому что поверхностные слои зерна обогащены примесями, в связи с чем образуются микрогальванические пары, кристаллическая решетка у границ зерна находится в более искаженном и напряженном состоянии, чем в глубине зерна. Поэтому в местах, соответствующих границам зерен, после травления получаются углубления. Вследствие рассеяния света в местах углублений границы зерен кажутся темными. [c.18]

Модель поверхности, построенная на основании данных эллипсометрии, является лишь усредненным оптическим эквивалентом реальной неоднородной поверхностной фазы. В действительности, в отраженном свете с интенсивностью /, помимо зеркальной компоненты всегда присутствует диффузная компонента 1 , связанная с рассеянием света на макроскопических неоднородностях (о > X)-, т.е. / = /, + 1 I = 5 при о = 0. Для теоретических оценок и Is используются скалярная теория рассеяния частиц на неоднородностях и формулы Френеля, соответственно. Из сравнения этих расчетов с экспериментальными данными по спектральной зависимости 1(Х) удается оценить эффективное значение о, характеризующее шероховатость — спектроскопия диффузного рассеяния. [c.131]

Предполагая, что излучение Солнца подчиняется закону Ламберта, определить его поверхностную яркость В при наблюдении с поверхности Земли (т. е. с учетом поглощения и рассеяния света земной атмосферой), если освещенность поверхности Земли, создаваемая солнечными лучами при перпендикулярном падении в тех же условиях, Е 10 лк. Средний телесный угол, под которым солнечный диск виден с Земли, 2 = 6,8-10" ср, [c.154]

Представители указанных наук, пользующиеся в своих исследованиях результатами теории рассеяния света малыми частицами, сталкиваются с одной существенной трудностью. В различных монографиях, затрагивающих вопросы рассеяния света, обычно говорится о них слишком поверхностно, так что не возникает ясного представления о том, какой физический процесс описывается той или иной формулой, которая к тому же зачастую дается в готовом виде. Попытка обратиться к оригинальным работам по теории рассеяния света тоже редко бывает успешной, так как чтение этих работ требует значительной математической подготовки. [c.5]

Например, сжатие ЛЧМ-сигнала во времени может быть осуществлено с помощью устройства, изображенного на рис. 13.19. Принцип действия его основан на том, что углы рассеяния света, прошедшего через различные участки звукового поля, обратно пропорциональны длине волны звука. Поэтому весь дифрагированный свет практически одновременно попадает на вход фотоприемника, что и влечет за собой сжатие ЛЧМ-сигнала. Коэффициенты сжатия для устройств подобного типа составляют - 100 [6, 56]. Для сравнения вспомним, что в акустоэлектронных фильтрах с апериодическими отражательными решетками (см. 4 гл. 12) этот параметр достигает нескольких десятков тысяч. Используя нелинейность характеристики фотоприемника, можно получить функцию свертки двух противоположно направленных акустических сигналов [571. Для этого на кристалл нужно направить пучок света и выделить с фотоприемника дифрагированный световой сигнал на двойной частоте. Согласно [57] вносимые потери устройства, использующего дифракцию на поверхностных акустических волнах, составляли 44 дБм, что вполне сопоставимо с эффективностью акустоэлектронных устройств свертки на основе токовой нелинейности (см. 7 гл. 12). Для повышения конкурентоспособности акустооптических процессоров необходимы дальнейшие поиски материалов с высокими фотоупругими свойствами. Определенные возможности здесь открывает использование взаимодействия света с волнами пространственного заряда, сопровождающего распро- [c.365]

В этом случае интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна коэффициенту поверхностного натяжения Следовательно, интенсивность рассеянного света должна быстро возрастать при приближении к критической температуре смешения двух сред, образующих поверхность раздела. Этот эффект впервые наблюдался Мандельштамом [15]. [c.69]

Гораздо более существенно, что в приведенных результатах табл. X ясно видна общая закономерность зависимости интенсивности рассеянного света от величины коэффициента поверхностного натяжения. Вода обладает наибольшим коэффициентом поверхностного натяжения (за исключением ртути), интенсивность рассеяния поверхностью воды меньше, чем у всех других жидкостей, в полном соответствии с предсказанием теории (см. 3). [c.272]

Приближенный расчет влияния примеси объемного рассеяния на показатель степени п в суммарном потоке рассеянного света показывает, что если примесь объемного рассеяния составляет 5%, то п=2 1 для примеси в 20 % п=2,4, а для равных количеств поверхностного и объемного рассеяния п=3,2. [c.274]

В белых красках укрывистость и белизна обеспечивается их высокой светорассеивающей способностью (в цветных красках более важной характеристикой является поглощение света). По своему назначению диоксид титана является главным источником рассеяния света. Для большей наглядности удобно рассмотреть три отдельных явления поверхностное отражение, рефракцию и дифракцию, которые являются составными частями явления светорассеяние . [c.240]

Законы поверхностного рассеяния отличны от законов объемного рассеяния. Так, интенсивность поверхностно рассеянного света обратно пропорциональна второй степени длины волны (а не четвертой) своеобразны также и условия поляризации рассеянного света. Полная молекулярная теория этих явлений при молекулярных шероховатостях, еще малых по сравнению с длиной волны, находится в согласии с наблюдаемыми на опыте закономерностями (Ф. С. Барышанская, 1936 г.). [c.584]

Д. п. учитывалась также при изучении ряда др. вопросов, таких, как аномальный скин-эффект в металлах [41, динамика кристаллнч. решёток (5], плазменные волны в изотропной и магнитоактивион плазме [6, 7], в теории черепковского и переходного излучений, в теории поверхностных эл.-магн. волн [8, 9] н т. д. Кро.мо того, учёт Д. п. существен также при рассмотрении рассеяния света п поведения нек-рых оптич. колебанлй кристаллов вблизи точек фазового перехода 2-го рода, [c.650]

При рассмотренном выше О. с. предполагалось наличие идеально гладкой плоской отражающей границы. Реальная поверхность имеет микронеровности конечной высоты, трещины, адсорбиров, воду и т. п. Для точного измерения параметров отражённого света, на к-рые влияют тончайшие поверхностные слои, необходимы исключительно тщательная хим. очистка поверхности и устранение дефектов и нарушений структуры, вызванных обработкой. Наличие микрорельефа приводит к нерегулярному рассеянию света по разным нанравле-ниям, причём для высококачеств. полировки потери па рассеяние могут составлять 2-10 от мощности падающего света. Если высота микронеровностей А 0,2 , то отражение диффузное при Х 0,0031 отражение зеркальное. Коэф. зеркального О. с. от поверхности при нормальном падении в хорошем приближении описывается ф-лой Я = Яо Р(—где — отражение идеально гладкой поверхности. Металлич. зеркало, у к-рого потери на диффузное отражение составляют не более 0,1%, должно иметь А 0,0031 в видимом диапазоне. При наклонном падении и при переходе в ИК-область требования к качеству полировки снижаются. [c.512]

Оптические свойства П. Соотношения между амплитудой, фазой и поляризацией падающей, отражённой и преломлённой на П. световых волн определяются Френеля формулами. У П. образуются связанные состояния фотонов с поверхностными оптич. фононами, пла.э-монами и др. дипольно-активными квазичастицами, наз. поверхностными поляритонами. Анализ их характеристик лежит в основе одного из перспективных оптич. методов исследования П. Интенсивность комбинационного рассеяния света на молекулах, адсорбированных на металлах, в ряде случаев значительно выше (в 10 —10 раз), чем на тех же молекулах в объёмной фазе (гигантское комбинационное рассеяние). Это обусловлено усилением эл.-магн. поля геом. неоднородностями П., а также эфф. передачей энергии от поверхностных электронных возбуждений колебательным модам адсорбиров. молекул. При пересечении П. эаряш. частицами наблюдается эл.-магн. переходное излучение. [c.654]

Экспериментальные методы, дающие информацию о поверхностных явлениях на атомном уровне, разнообразны. Это автоэмиссионная микроскопия (см. Ионный проектор), дифракция электронов, инфракрасная спектроскопия, ионная спектроскопия, комбинационное рассеяние света, оже-спектроскопия, сканирующая туннельная микроскопия, термодесорбц. спектроскопия, фотоэлектронная спектроскопия, электронная микроскопия, электрон-фотонная спектроскопия, ал-липсометрия и др. Эти методы позволяют решать мн. практически важные задачи в области электроники, роста кристаллов, вакуумной техники, катализа, повышения прочности материалов и их обработки, борьбы с коррозией и трением и т. д. Т. к. роль П. особенно велика для частиц малых размеров и тонких плёнок, то исследование поверхностных явлений приобрело особо важное значение для развития микроэлектроники. [c.655]

В отличие от селективного отражения металлов, к-рое может быть весьма высоким (но всегда коаф. отражения R < 1), при П. в. о. для прозрачных сред Д = 1 для всех Я и не зависит практически от числа отражений. Следует, однако, отметить, что отражение от механически полированной поверхности из-за рассеяния в поверхностном слое чуть меньше единицы на величину 2-10-. Потери на рассеяние при П. в. о. от более совершенных границ раздела, наир, в волоконных световодах, ещё на неск. порядков меньше. Высокая отражат. способность границы в условиях П. в. о. широко используется в интегральной оптике, оптич. линиях связи, световодах и оптич, призмах. Высокая крутязна коэф. отражения вблизи ф р лежит в основе измерит, устройств, предназначенных для определенна показателя преломления (см. Рефрактометр). Особенности конфигурации эл.-магн. поля в условиях П. в. о., а также свойства латеральной волны используются в физике твёрдого тела для исследования поверхностных возбуждённых колебаний (плазмонов, поляритовов), находят широкое применение в спектроскопич. методах контроля поверхности на основе нарушенного П. в. о., комбинационного рассеяния света, люминесценции и для обнаружения весьма низких значений концентраций молекул и величин поглощения, вплоть до значений безразмерного показателя поглощения к 10". [c.27]

При Ад 3> 1 Р. с. диэлектрич. частицами удовлетворительно описываются геом. оптикой с учётом интерференции лучей, падающих и последовательно отражённых и преломлённых на границах частиц. Так, без тонкой структуры (напр., ряби на рис. 3) описываются радуги разл. порядков, ореолы и др. явления. Эффекты окрашивания рассеянного света (изначально падающего — белого) объясняются при этом особенностями зависимости угл. распределения. Тонкая структура объясняется эффектами краевой дифракции, в частности рябь — интерференцией между волной, дифрагирующей на краю, и поверхностной волной, огибающей части- [c.280]

Параметры линий комбинационного рассеяния света (частота, интенсивность, степень деполяризации и полуширина) определяются строением малых частиц и их взаимодействиями с окружающей средой. В работе 1122] наблюдались рамановские спектры 1-го порядка у частиц MgO диаметром 300 и 600 А, отсутствующие в массивном кристалле. Полученные результаты позволили сделать некоторые заключения об оптических фононах малых частиц. Рамановское рассеяние 1-го порядка детектировалось также от коллоидных частиц Na, Ag диаметром 50—400 А, получаемых электролитическим окрашиванием с последующей термической обработкой кристаллов Na l, NaBr, Nal [123, 124]. Сами эти кристаллы давали рамановские спектры только 2-го порядка. Предполагалось, что рассеяние 1-го порядка возникает от возбуждения поверхностных колебаний на границе металлических частиц и галогенида щелочного металла. Поскольку частота рамановской линии должна зависеть от изменений параметра решетки, вызываемых вариацией давления или температуры, в работе [125] была предпринята попытка измерить с помощью рамановского рассеяния кристаллографический размерный эффект в частицах Sr l, размером от 100 до 500 А. Результаты этой работы удут об-су кдаться ниже. [c.32]

Присутствие щели частот в спектрах NaBr Ag и Nal Ag находится в согласии с ожидаемой щелью частот для кристаллов NaBr и Nal, вычисленной из плотности фононных состояний. Поэтому предполагается, что граница между кристаллом и коллоидной частицей каким-то, пока неизвестным, образом включается в процесс рассеяния света. На эти возмущенные фононы налагаются локализованные моды, особенно в Nal Ag, где наблюдаются пики при частотах выше частоты oi обрезания фононного спектра Nal. Не исключено, что зти пики обусловлены химической связью атомов Ag и анионов поверхности кристалла. Увеличение интенсивности рамановских линий, когда длина волны лазерного излучения совпадает с пиком поглощения частиц, показывает, что в процессе рассеяния света принимают участие поверхностные плазмоны, которые осуществляют перенос возбуждения от металла к ионам поверхности кристалла. [c.310]

Дополнительно отметим, что тщательно проведенные измерения поверхностного натяжения ксенона [101], диоксида углерода [102], гексафторида серы [103] методом рассеяния света от интерфазы показали, что вблизи критической точки значения О заключены между 1,25 и 1,34. На рис. 2.10 показана типичная зависимость поверхностного натяжения индивидуальных веществ от температуры в логарифмических координатах. [c.83]

Окраска тел. Наличие резонансных частот обусловливает возникновение окраски 1ел в результате селективного поглощения света вблизи резонансных частот соо,. Это мржет происходить как в толще вещества, так и в поверхностном слое, если при рассеянии свет проникает в толщу вещества и испытывает при этом селективное поглощение. [c.94]

Рис. 6.23. Угловое распределение интенсивности рассеянного света, вычисленное для лучей из рис. 6.22 масштабный параметр 0 = 1500. I — распределение интенсивности, полученное вычислением дифракционного интеграла для 5-образного волнового фронта 2 — распределение волн, полученное с учетом вклада поверхностных волн, возникающих в представлении Ватсона — Редже при скалярной аппроксимации рассеянного поля 3 — решение, полученное при сложении более чем 1500 членов разложения в представлении рассеянного поля в виде ряда по парциальным волнам. (Из книги Нуссенцвейга [36].)

По мнению Аренса, в этом случае при первичном экспонировании образуются преимущественно внутренние центры скрытого изображения. При полном проявлении эти центры не влияют на процесс проявления, так как при вторичной засветке рассеянным светом в еще не экспонированных зернах галогенида серебра образуются преимущественно поверхностные центры скрытого изображения. В зернах, которые уже были предварительно экспонированы, внутренние центры скрытого изображения захватывают электроны, образующиеся при повторной засветке . Таким образом, поверхностные центры скрытого изображения дополнительно не образуются. Поскольку работают с поверхностными проявителями, то предварительно экспонированные зерна оказываются десенсибилизированными для вторичного экспонирования. [c.136]

Как указано в начале раздела об эквиденситах, полученных с использованием эффекта Сабатье, в качестве позитивного материала особенно хорошо подходит контрастная фотопленка с большим слоем серебра. Для получения крупноформатных эквиденсит следует применять фотопленки на малоусадочной полиэфирной основе. Кроме того, из описанного выше частного эффекта Сабатье получается, что копировальный и десенсибилизирующий эффекты являются определяющими для получения эквиденсит, в то время как в химическом эффекте диффузия неблагоприятно влияет на точность измерений, и поэтому его нужно подавлять . Отсюда следует, что в технике получения эквиденсит при засветке рассеянным светом в случае эффекта Сабатье для достижения копировального эффекта нужно экспонировать со стороны эмульсионного слоя. Однако для того, чтобы возник десенсибилизирующий эффект, следует использовать поверхностный прояви- [c.141]

В противоположность чисто поверхностному эффекту матовых стекол в мутных стеклах (белое, опаловое и т. п.) наблюдается объемный эффект. Мутное стекло состоит из бесцветного хрустального стекла, к-рое имеет вкрапления чрезвычайно большого колршества мельчайших частиц с различными оптическими константами. Рассеяние света в этих стеклах происходит потому, что лучи света, попавшие в стекло, меняют свое направление вследствие преломления, отражения или отклонения от этих мельчайших частиц. В большинстве употребляемых мутных стекол эти частицы являются кристаллами, размеры которых так малы, что отклонение является преобладающим эффектом. Если луч попадет в такую среду, то он отклонится от какой-либо частицы и разобьется на мелкие лучи по всем направлениям. Каждый из образовавшихся лучей вновь может встретить на своем пути такие кристаллы и вновь даст такой же эффект. Если же образовавшиеся лучи еа своем пути не встретят кристаллов, то они выходят наружу с соответствующим преломлением (фиг. 22). Характерным для мутного стекла является то, что при неслишком большой мутности часть падающего света выйдет без какого-либо значительного изменения направления, вслез ствие чзго стекло кажется полупрозрачным, в то время как остальная часть потока сильно рассеивается. Если мутность стекла велика, то прозрачность исчезает, рассеяние становится очень большим, отражение при этом повышается, достигая 80% и более. Оптич. свойства мутных стекол потому так сложны, что размер частиц имеет основное значение. Этим размером определяется не только отклонение различной длины волн (короткие волны Сильнее отклоняются, чем длинные), но и общее рассеяние стекла. На вкл. л., 6 и 9 показаны явления, происходящие при направления света на мутные стекла на вкл. л., б в случае густого белого стекла ( молочного стекла ) и на вкл. л., 9 в случае негустого белого стекла, имеющего большее, чем в предыдущем случае, пропускание света ( опаловое стекло ). В табл. 4 приведены в % данные о коэф-тах отражения, пропускания и поглощения нек-рых непрозрачных материалов с диффузным смешанным отражением, а также пропускающих свет материалов [1]. [c.159]

Особенности теплового движения в поверхностных слоях жидкостей приводят к молекулярному рассеянию света поверхностями. К др. группе II, я. относятся термоэлектронная эмиссия, возникновение скачков потенциала и образование двойных слоев ионов на поверхностях раздела фаз. Эти П. я. в значит, степени связаны с адсорбцией ионов и динольных молекул (см. Электродные процессы, Электрокинетиче-ские явления, Электрокапиллярные явления). [c.60]

Как видно из графика, для всех девяти импульсов зависимости аналогичны наибольшее изменение амплитуды имеет место при освещении поверхностного слоя кристалла. При освещении более глубоких слоев амплитуда уменьшается не так сильно и сигналы постепенно восстанавливаются к своим темновым значениям (точки на графике при й = О, когда кристалл не освещался). Неполное восстановление значений амплитуд импульсов объясняется, по-видимому, рассеянием света в кристалле, из-за чего даже при освещении глубинных частей кристалла в его поверхностном слое имелся заметный световой фон. [c.266]

Деформации резко возрастают при переходе к химической адсорбции, когда на поверхности образуются новые химические соединения и происходит регибридизация связей решетки (п.5.1.2). Поверхностный слой твердого тела ( // на рис.7.2) далеко не инертен, как предполагалось в некоторых теоретических расчетах. Структура и физические характеристики этого "живого" слоя изменяются как при физической, так и при химической адсорбции. В последние годы методами ЭПР, ЯМР, комбинационного рассеяния света, мес-сбауэровской и рентгеновской спектроскопии были зарегистрированы заметные макроскопические изменения межплоскостных расстояний и валентных углов при адсорбции. [c.226]

Решение. Закон Брюстера останется справедливым. Для макроскопически изотропной среды составляющие дипольных моментов молекул, параллельные преломленному лучу, меняются хаотически во времени. В силу этого излучения отдельных молекул в направлении отраженного луча некогерентны. Они не могут привести к правильному отражению, а только к диффузному рассеянию света. Но если в тонком поверхностном слое анизотропные молекулы преимущественно ориенпфованы в некотором направлении, то излучения таких молекул становятся частично когерентными, и появляется отраженный свег (см. 69). [c.440]

Вторым примером может служить рассеяние света на границе раздела двух несмешиваюи ихся жидкостей или на свободной поверхности жидкости. Из-за теплового движения поверхность жидкости не бывает абсолютно гладкой. Она всегда неровная. На этих неровностях свет претерпевает дифракцию, т. е. происходит поверхностное молекулярное рассеяние. Если высота неровностей мала по сравнению с длиной волны, как это имеет место в обычных условиях, то амплитуда рассеянного света обратно пропорциональна первой, а его интенсивность второй степени длины волны. Поверхностное натяжение сглаживает неровности, появившиеся из-за тепловых флуктуаций. Поэтому молекулярное поверхностное [c.607]

Рассеяние света на тепловых акустических колебаниях [1, 3, 4] в принципе ничем не отличается от рассеяния на когерентных звуковых волнах. Однако его математическое описание несколько более сложно, так как тепловые возбуждения обладают широким спектром частот и волновых векторов, в результате чего рассеяние происходит во всех направлениях. Так же, как и в случае когерентных световых волн, при рассеянии на тепловых колебаниях наблюдается смещение частот дифрагированного света. Это смещение впервые было предсказано Мандельштамом и Бриллюэном именно для рассеяния на звуковых волнах теплового происхождения, что и послужило причиной называть его мандельштам-брил-люэновским рассеянием (МБР), в отлщие от рассеяния на неподвижных неоднородностях — рэлеевского рассеяния, происходящего без сдвига частоты [1]. В экспериментах с жидкостями обычно наблюдаются две смещенные линии мандельштам-бриллюэновского рйссеяния стоксова линия, имеющая более низкую частоту по сравнению с частотой падающего света (см. также 2), и антистоксова линия, характеризующаяся более высокой частотой. Для твердых кристаллических тел как правило наблюдаются три стоксовы и три антистоксовы компоненты в соответствии с тремя типами акустических волн в кристалле — одной квазипродольной и двумя квазипоперечными. При наличии свободной поверхности в результате рассеяния на тепловых поверхностных волнах в спектре рассеянного света могут появиться и дополнительные линии. [c.346]

Таким образом, никоим образом нельзя превратить рассеянный свет в направленный. Аналогия со специальными киноэкранами, отражающими узко направленный свет, весьма поверхностна, так. как на эти экраны падают очень узкие пучки света, идущие от объектива проекционного аппарата, находящегося на большом расстоянии от экрана. Эти пучки имеют остро направленный характер, и йадо только сохранить этот характер, чего можно легко добиться м ногими способами. [c.42]

Около температуры 39° С жидкость становится мутной и затем снова прозрачной. Изложенные экспериментальные результаты Мандельштама [151 находятся в качественном согласии с теорией. Действительно, при приближении к критической температуре смешения коэффициент поверхностного натяжения у падает, и поэтому, как ясно из формул (3.4) и (3.5) (интенсивность рассеянного света обратно пропорциональна у (см. 3)), интенсивность рассеянного света сильно возрастает. В полном согласии с теорией наблюдалась также зависимость интенсивности от угла наблюдения рассеянного света. В дальнейшем количественные измерения характеристик света, рассеянного поверхностью жидкости, были выполнены Раманом и Рамдасом [397, 398], Рам-дасом [399] и Барышанской [193]. [c.269]

Поверхностная Поверхность облучают монохроматическим светом, спектроскопия Отраженный свет содержит в себе спектр комбина-комбинацион- ционного рассеяния, позволяющий идентифициро-ного рас- вать ионы и связи в тонких покрытиях, особенно [c.151]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...