Нормальная поверхность

Таким образом, задачу определения различных видов дефектов можно свести к определению соответствующих изменений плотности распределения пучка рассеянного излучения путем так называемой пространственной фильтрации. Рассеянное излучение пропускается через фильтр с различной по сечению пропускающей способностью. Он задерживает или ослабляет большую часть лучистого потока, отраженного от нормальной поверхности, а лучи, отраженные от поверхности дефектов, пропускает на приемник излучения. Фильтр может также использоваться для определения вида дефектов, так как позволяет подавлять лучи, отраженные от дефектов, дающих одну плотность распределения рассеянного излучения, и усиливать лучи, идущие от дефектов, дающих другую плотность распределения. Можно также подавлять лучи от дефектов, поглощающих излучение, и усиливать лучи от дефектов, рассеивающих излучение, или наоборот. [c.90]

Изображены напряжения, нормальные границам элемента матрицы, и напряжения, нормальные поверхности раздела [4]. [c.337]

Коррозия циркалоя в реакторе BWR (нормальная поверхность) [38] [c.250]

Толстую пленку можно представить как систему, состоящую из фазы 3 и поверхностей разрыва 13 и 23 (рис. 1-2). Фаза 3 в направлении, нормальном поверхностям разрыва 13 и 23, имеет намного меньшую протяженность, чем в двух других направлениях. [c.7]

Воздействие установленных с тангенциальным наклоном НЛ (рис. XI. 1) на поток невязкой жидкости проявляется через составляющую Fr вектора поверхностной силы F, нормальной поверхности лопатки. В осесимметричной постановке эти силы условно заменяют массовыми силами, введение которых равносильно предположению о течении через решетку, состоящую из бесконечного числа бесконечно тонких лопаток [17, 28]. Очевидно (рис. XI.1), что [c.193]

Сила, действующая нормально поверхности зубца (рис. 48) [c.97]

В частном случае давления неизменной величины р, остающегося нормальным поверхности О, ограничивающей 1/-объем, по [c.786]

Рассмотрим тонкую изотропную линейно-упругую пластину, срединная поверхность которой занимает область Q, ограниченную гладким кусочно-Ляпуновским контуром Г (рис. 1.2). Дополним область областью Q до бесконечной области. По контуру Г к бесконечной пластине приложим компенсирующие нагрузки /и( ). Нагрузка q ,) - распределенное по контуру Г усилие, нормальное поверхности пластины, m(i ) - распределенный по контуру Г момент вокруг касательной к контуру Г. [c.8]

Дифференциальное уравнение изгиба бесконечной ортотропной пластины при действии единичной сосредоточенной силы нормальной поверхности и приложенной в начале координат имеет вид [40] [c.51]

Рассмотренный выше случай возбуждения SH-волн является наиболее простым в рамках плоской динамической задачи об установившихся волновых движениях в полупространстве. При возбуждении волн нормальными поверхности полупространства и касательными (х) нагрузками в нем возникают как продольные, так и сдвиговые волны. Наличие границы предопределяет существование поверхностных волн Рэлея, т. е. физически картина волнового движения становится достаточно сложной, что отражается в сложности математических выражений для основных характеристик поля. [c.87]

Часть поверхности с образующей Ц (i) О (() плоская. Здесь толщина s стенки остается постоянной вдоль Ц (i) О (() и сокращается по времени примерно до тех пор, пока центры кругов радиуса г и / не окажутся иа одном уровне (положение пуансона 1=2). При сокращении толщины s металл вытекает через граничную нормальную поверхность, проходящую через точку 0((). Часть с образующей [c.116]

Данное уравнение можно рассматривать как уравнение трехмерной поверхности в к-пространстве (пространстве импульсов). Эта поверхность называется нормальной поверхностью (поверхностью волновых нормалей) и состоит из двух оболочек, которые в общем случае имеют четыре общие точки (рис. 4.1). Две линии, проходящие через начало координат и эти точки, называются оптическими осями. На рис. 4.1 изображена одна из оптических осей. Для данного направления распространения существуют, вообще говоря, два значения к, при которых направление распространения пересекается с нормальной поверхностью. Эти два значения к соответствуют [c.82]

Нормальная поверхность (поверхность постоянной ш в пространстве к), описываемая уравнением (4.2.8), содержит информацию как о фазовой, так и о групповой скорости. Фазовая скорость плоской волны по определению равна [c.89]

Если бк — бесконечно малый вектор в плоскости, касательной к нормальной поверхности, то 8ш обращается в нуль, поскольку нормальная поверхность есть поверхность постоянного ш. Из (4.4.11) при этом получаем [c.93]

Выше было показано, что нормальная поверхность содержит важную информацию о распространении волн в анизотропных средах. Эта поверхность однозначно определяется главными показателями преломления п , п , п . В общем случае, когда все три главных показателя преломления п , п , различны, существует две оптические оси. Такой кристалл называют двуосным. Во многих оптических материалах два главных показателя преломления совпадают. [c.93]

Нормальная поверхность в этом случае состоит из двух оболочек сферы и эллипсоида вращения, которые касаются друг друга в двух точках на оси z- Поэтому ось z представляет собой единственную оптическую ось и такой кристалл называется одноосным. В случае же, когда все три главных показателя преломления совпадают, обе оболочки нормальной поверхности вырождаются в одну сферу и кристалл является оптически изотропным. [c.94]

При таком соглашении оптическая ось располагается в плоскости XZ. На рис. 4.3, а изображены сечения нормальных поверхностей плоскостью хг. В одноосном кристалле показатель преломления, соответствующий двум равным элементам (л = / (, = / q), называется обыкновенным показателем преломления п . Другой показатель преломления, соответствующий называется необыкновенным показателем преломлениям . Если < п , то говорят, что кристалл является положительным, а если > п , — отрицательным. На рис. 4.3, бив показаны сечения нормальных поверхностей плоскостью хг в этих случаях. Оптическая ось совпадает с главной осью, которой отвечает один показатель преломления. Некоторые примеры кристаллов и их показатели преломления приведены в табл. 4.2. [c.94]

РИС. 4.5. Сечеиие нормальных поверхностей плоскостью SZ в случае положительного одноосного кристалла [c.97]

Пусть к — волновой вектор падающей волны, а к, и kj — волновые векторы преломленных волн. Для данной проекции волнового вектора kg на границу раздела две оболочки нормальной поверхности в общем случае дают два волновых вектора, отвечающие двум преломленным волнам, как показано на рис. 4.6. Кинематическое условие требует, чтобы для преломленных волн вьшолнялось [c.98]

РИС. 4.8. а — участки нормальной поверхности двуосного кристалла 6 — коническая рефракция. Пластинка двуосного кристалла вырезана таким образом, чтобы ее поверхности были перпендикулярны одной из оптических осей. [c.101]

Для того чтобы изучить свойства конической рефракции, необходимо исследовать нормальную поверхность вблизи точки сингулярности Агд (рис. 4.8, а). Волновой вектор света, распространяющегося в направлении оптической оси, изображенной на рис. 4.8, а, можно записать в виде [c.102]

Для исследования нормальной поверхности вблизи точки kg требуется выполнить разложение в ряд Тейлора в окрестности этой точ- [c.102]

В соответствии с (4.8.7) нормальная поверхность вблизи оптической оси представляет собой конус с вершиной в точке kg. Следовательно, если волновой вектор совпадает с оптической осью, то существует бесконечное число направлений потоков энергии (т. е. бесконечное число v ), которые лежат на конусе, описываемом уравнением [c.103]

Изображенные на рис. 6.16 контуры постоянной частоты w в плоскости Кку представляют собой сечения нормальных поверхностей плоскостью Кк . при различных частотах. Из анализа этих кривых очевидно, что в длинноволновом пределе (X > Л) дисперсия слоистой среды качественно аналогична дисперсии отрицательного одноосного кристалла. [c.223]

Уравнения (6.8.1) и (6.8.2) описывают две оболочки нормальной поверхности в плоскости Кку. Одна поверхность (6.8.1) относится к ТЕ-волне и представляет собой сферу, а другая нормальная поверхность (6.8.2) отвечает ТМ-волне и является эллипсоидом вращения. Таким образом, ТЕ-волны формально аналогичны так называемым обыкновенным волнам в одноосном кристалле, а ТМ-волны — необыкновенным волнам. При более высоких частотах нормальная поверхность имеет более сложную форму. Она состоит из двух овальных поверхностей, соприкасающихся друг с другом при пересечении с осью К, когда частота попадает в область ниже первой запрещенной зоны. Для частот, лежащих выше запрещенной зоны, овальные поверхности разрываются на несколько участков. Точки, в которых происходит разрыв, имеют место при условии [c.224]

Эти уравнения можно сразу написать при помощи соотношений взаимности Максвелла — Бетти для двух различных состояний равновесия упругого тела. Ясно, что, рассматривая сначала только нагрузку г , нормальную поверхности, и взяв в качестве первого такого состояния w, 9j, г, Q, Ф), а в качестве второго аналогичный набор, помеченный звездочкой, получаем [c.319]

В исходном состоянии в покрытии наблюдаются две зоны (см. рисунок, а). По данным рентгеноструктурного анализа, нарун ная зона имеет структуру твердого раствора на основе кобальта н игольчатых выделений алюминпда кобальта — р-фазы, ориентированных нормально поверхности. Диффузионная зона также представляет собой двухфазную систему — интерметаллид (Ni, Со)А1, легированный хромом, и миогокомпопентный твердый раствор. [c.184]

В табл. 8.4 приведены средние величины коррозии в зависимости от времени и указанного теплового потока для нормальных поверхностей (без дефектов, дистанционирующих ироволо- [c.250]

НЬЮТОНА ЗАКОН ТРЕНИЯ в гидромеханике — эмпирич. ф-ла, выражающая пропорциональность напряжения трения между двумя слоями прямо-Л1гнейно движущейся вязкой жидкости относительной скорости скольжения этих слоёв, т. е. отнесённому к единице длины изменению скорости по нормали к направлению движения. Предложена И. Ньютоном в 1687. В соответствии с этим законом напряжение трения т, действующее на поверхности элементарного объёма жидкости или таза, пропорц. градиенту скорости duldiu где и — составляющая скорости жидкости вдоль поверхности, а у — координата, нормальная поверхности [c.370]

Mill edge — Прокатная поверхность. Нормальная поверхность, полученная при горячей прокатке листового металла. Эта поверхность изменяется при последующей холодной прокатке. [c.1002]

РИС. 4.3. Сечеиие нормальной поверхности плоскостью xz. а — двуосиые кристаллы 6 — положительные одноосные кристаллы в — отрицательные одноосные кристаллы. [c.92]

В этом случае уравнение нормальной поверхности (4.2.8) факторизуется [c.94]

В случае одноосных кристаллов одна из оболочек нормальной поверхности представляет собой сферу. Следовательно, соответствующее волновое число к оказывается постоянным для всех направлений распространения. Эта волна является обыкновенной и подчиняется закону Снелля [c.100]

Исследуем теперь распространение электромагнитного излучения в двуосных кристаллах. Нормальная поверхность [т. е. ш(к) = onst] для типичного двуосного кристалла изображена на рис. 4.1. Для того чтобы лучше представить себе эту поверхность, рассмотрим сначала ее сечения тремя координатными, плоскостями (рис. 4.8, а). Подставляя в (4.2.8) к — О, получаем следующую систему двух уравнений [c.100]

Если мы нарисуем единичный вектор, перпендикулярный нормальной поверхности в бесконечно малой окрестности сингулярной точки, то получим бесконечное число единичных векторов, соответствующих направлению потока энергии. Такие векторы образуют коническую поверхность. Поэтому следует ожидать, что поток электромагнитной энергии будет иметь форму конуса. Данное явле- ние известно как коническая рефракция. [c.102]

При ненаправленной подаче материала на поверхность растущей со вокупности исчезает зависимость количества материала, поступающего из среды, от положения грани растущего кристалла. Поэтому все грани растзгг с одной и той же скоростью. Подобный случай уже рассматривался выше, когда бьшо сделано предположение, что длина свободного пробега атома соизмерима с размером совокупности, 2>тот случай соответствует росту кристаллов в форме столбов в направлении, нормальном поверхности подложки. Текстурообразование же не зависит от способа подачи материала к растущей совокупности. Поэтому в ней наблюдаются те же типы собственных текстур, что и при использовании молекулярных пучков. Направление оси этих текстур совпадает с направлением роста столбчатых кристаллов. [c.26]

Рост кристаллов покрытия при соосаждении молибдена и ниобия. происходит в направлении, совпадающем с векторной суммой векторов, соответствующих молекулярным пучкам. Эта закономерность была использована для выяснения природы текстурообразований в покрытиях, получаемых из наклонных молекулярных пучков. Бьиш получены покрытая соосаждения молибдена из двух молекулярных пучков в условиях, когда рост кристаллов при использовании одного пучка происходит в направлении пучка. Размер подложки бьш достаточно протяженным, для того чтобы можно было зарегистрировать изменение угла наклона кристаллов на разных расстояниях от оси пучка. Было установлено, что на участке покрытия, равноудаленном от источников пара компонентов, возникает аксиальная текстура. Направление роста кристаллов на этом участке нормально поверхности подложки. На остальных участках наблюдается ограниченная текстура, причем степень ее ограничения повышается при удалении от области с аксиальной текстурой. Направление роста кристаллов на участках с ограниченной текстурой не совпадает с направлением нормалй к поверхности подложки. Оно приближается к направлению молекулярного пучка с наибольшим углом падения, если плотность потоков в пучках одинакова. [c.41]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...