Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Свет рассеянный

Если освещение объекта наблюдения происходит не за счет прямого солнечного света, а за счет света, рассеянного на окружающих предметах или на облаках, то отдельные точки этих предметов можно считать источниками некогерентных волн (так как область когерентности для них имеет размеры 0,06 мм) и использовать модель некогерентного протяженного источника и в данном случае. При всестороннем освещении объекта следует считать 6 I 1, и для размеров области когерентности имеем 2/ког лг Я.  [c.107]


Однако нам одновременно приходится наблюдать излучение огромного числа атомов, посылающих различно поляризованный свет. Кроме того, и каждый атом после нескольких сотен тысяч колебаний начинает испускать свет с новым состоянием поляризации. Таким образом, обычно наблюдаются множество всех возможных ориентаций и // и быстрая с.мена этих ориентаций, что и представляет собой естественный свет. Пока свет дойдет от излучающих атомов до наблюдателя, он может претерпеть ряд воздействий, вносящих некоторую поляризацию, которой мы обычно почти не замечаем. Только при специальных условиях наблюдения (свет, рассеянный атмосферой свет, отраженный водной поверхностью, и т. д.) доля поляризованного света может заметно возрасти.  [c.380]

Как уже упоминалось в 157, вторичные волны, вызываемые вынужденными колебаниями электронов, рассеивают в стороны часть энергии, приносимой световой волной. Другими словами, распространение света в веществе должно сопровождаться рассеянием света. Достаточным условием для возникновения такого явления служило бы, по-видимому, наличие электронов, способных колебаться под действием переменного поля световой волны, а такие электроны есть в достаточном количестве во всякой материальной среде. Однако нужно помнить, что эти вторичные волны когерентны между собой и, следовательно, при расчете интенсивности света, рассеянного в стороны, надо принять во внимание их взаимную интерференцию.  [c.575]

Тиндаль первый наблюдал в лабораторных условиях рассеяние света на частицах, малых по сравнению с длиной волны видимого света (1869 г.). Он обратил внимание на то, что рассеянный под различными углами свет отличается от первоначального белого цвета синим оттенком, а свет, рассеянный под углом л/2 относительно направления падающего света, полностью или почти полностью линейно-поляризован.  [c.579]

Если оценить интенсивность света, рассеянного по разным направлениям, то она окажется симметричной относительно оси первичного пучка и относительно линии, к ней перпендикулярной (рис. 29.3). Кривая, графически показывающая распределение Интенсивности рассеянного света по разным направлениям, носит название индикатрисы рассеяния. При естественном падающем свете индикатриса рассеяния имеет вид, показанный на рис. 29.3, и выражается формулой  [c.580]

Рэлей произвел расчет интенсивности света, рассеянного на сферических частицах, размеры которых малы по сравнению с длиной волны падающего света (1899 г.), и нашел, что для первоначального естественного света интенсивность рассеянного света равна  [c.581]


Значительно труднее наблюдать свет, рассеянный свободной поверхностью, однако и это удалось даже для жидкости с такой большой капиллярной постоянной, как ртуть (Раман, 1926 г.).  [c.584]

Первый член в фигурных скобках формулы (160.2) определяет интенсивность света, рассеянного вследствие адиабатических флуктуаций плотности (флуктуаций давления), а второй — вследствие изобарических флуктуаций плотности (флуктуаций энтропии). Приближенно можно считать, что  [c.585]

Из формул (160.2) и (160.3) вытекает закон Рэлея I 1Д . Таким образом, молекулярное рассеяние света способно объяснить голубой цвет неба и красный цвет Солнца на закате. Принимая в расчет уравнение состояния идеального газа и связь между е и р, из формулы (160.3) можно получить выражение для интенсивности света, рассеянного в газе, — первоначальную формулу Рэлея (см. упражнение 206).  [c.586]

Несложный расчет показывает, что интенсивность света, рассеянного вследствие флуктуаций концентрации, определяется выражением  [c.586]

Свет, рассеянный вследствие флуктуаций плотности и флуктуаций концентрации, полностью линейно-поляризован.  [c.586]

Интенсивность рассеянного света. Так как в формулу Эйнштейна входит постоянная Больцмана к = К/Ма, где И — газовая постоянная, а Ад—-число Авогадро, то по интенсивности рассеянного света можно определить N а — число молекул в 1 Моле, измерив все остальные входящие в формулу параметры. Наиболее просто это сделать для газа. Поэтому при экспериментальном исследовании света, рассеянного газом, критерием молекулярного  [c.586]

Так, например, если молекула может поляризоваться вдоль одного лишь направления (модель молекулы в виде палочки АВ, рис. 29.7), то поле, направленное вдоль ОЕ, вызовет все же колебания вдоль ОА с амплитудой, пропорциональной слагающей поля ОМ, величина которой зависит от угла ЕОА. Если среда состоит из таких молекул, то вторичная волна будет иметь электрические компоненты и вдоль 0Z, и вдоль ОУ (рис. 29.8), относительные величины которых зависят от степени анизотропии молекулы, т. е. свет, рассеянный в направлении, перпендикулярном к первичному пучку, будет поляризован только частично.  [c.589]

Центральная компонента. Спектр света, рассеянного вследствие изобарических флуктуаций плотности, отличается от только что рассмотренного спектра света, рассеянного вследствие адиабатических флуктуаций.  [c.595]

Интегральная интенсивность света, рассеянного вследствие изобарических флуктуаций плотности, определяется вторым слагаемым в фигурных скобках в (160.2).  [c.595]

Таким образом, в крыле линии Рэлея наблюдается тонкая структура, которая объясняется модуляцией света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии, поперечными волнами. Скорость таких волн в маловязких жидкостях лежит в пределах от 100 до 200 м/с.  [c.598]

Согласно закону Рэлея распределение энергии в рассеянном свете отличается от распределения в первичном свете относительно большей ее величиной в коротковолновой части спектра. Качественное представление о характере явления дает рис. 29.12, на котором изображены фотографии спектра прямого света ртутной лампы и спектра той же лампы в свете, рассеянном в воздухе. Экспозиции подобраны так, чтобы были приблизительно равны интенсивности для линий большой длины волны. Тогда различие интенсивностей в более коротковолновой части спектра выступает отчетливо.  [c.600]

Подобную картину случайного распределения поля мы моделировали в 22, наблюдая свет, рассеянный на матовом стекле (см. рис. 4.23). Схематически рис. 40.20, а аналогичен изменению освещенности на рис, 4.23 вдоль какого-либо направления,  [c.814]

При распространении света в веществе возникают, как известно, вторичные волны, вызываемые вынужденными колебаниями электронов. Эти волны рассеивают в стороны часть энергии, переносимой электромагнитной волной. Поскольку вторичные волны когерентны между собой, то при расчете интенсивности света, рассеянного в стороны, надо принимать во внимание их взаимную интерференцию. Эта интерференция вносит существенные изменения в рассеяние света волны, идущие в стороны, могут в значительной степени или даже полностью скомпенсировать друг друга, в результате чего перераспределение энергии по разным направлениям, т. е. рассеяние света, может оказаться очень слабым или совсем отсутствовать.  [c.111]


Рассмотрим случай резкой неоднородности — частицу диэлектрика с показателем преломления п в воздухе. Такие частицы, например сажа, соли, в избытке имеются в воздушном бассейне городов, создавая промышленные дымы. Мельчайшие капельки воды, образующиеся при переохлаждении насыщенного парами воздуха, создают туманы. Интенсивность света, рассеянного такими аэрозольными системами, как правило, представляет собой сумму интенсивностей рассеяния составляющими их одиночными частицами. Лишь при большой протяженности аэрозоля необходимо учитывать многократное рассеяние, т. е. возможность того, что свет, рассеянный одной частицей, до выхода за пределы системы будет вновь рассеян другими частицами.  [c.114]

Поляризация рассеянного свята. Пусть естественный свет падает на рассеивающую частицу в направлении Оу (рис. 23.6). Естественный свет можно представить как сумму двух волн поляризованных в двух взаимно перпендикулярных направлениях, лежащих в плоскости 20х. Если проводить наблюдения рассеянного света в направлении Ох, то в силу поперечности световых волн в этом направлении пойдут волны, обусловленные лишь той составляющей электрического вектора, которая перпендикулярна к Ох. Таким образом, в свете, рассеянном под прямым углом к падающему, должны наблюдаться только те колебания электрического вектора, которые направлены вдоль Ог, т. е. свет должен быть полностью поляризован.  [c.116]

Деполяризация рассеянного света связана с оптической анизотропией рассеивающих молекул. Так, например, если линейная молекула АА поляризуется вдоль своей оси (рис, 23.10, а), то поле, направленное вдоль ОЕ, вызовет все же колебания вдоль ОА с амплитудой, пропорциональной составляющей поля ОВ, величина которой зависит от величины угла а. Если среда состоит из таких линейных молекул, то вторичная волна будет иметь составляющие электрического вектора как вдоль Ог, так и вдоль Оу (рис. 23.10,6), относительные величины которых зависят от степени анизотропии молекул. Таким образом, свет, рассеянный в направлении, перпендикулярном к первичному пучку, будет частично поляризован.  [c.120]

Интенсивность молекулярного рассеяния света сравнительно невелика, хотя явление хорошо наблюдается, например, при рассеянии света в атмосфере и морской воде. В лабораторных условиях при малых объемах вещества его наблюдать достаточно сложно, так как этому мешает главным образом свет, рассеянный на взвешенных частицах, отраженный от стенок кювет, и т. д. Для наблюдения молекулярного рассеяния необходимо устранить весь мешающий свет. Для этой цели используют специальное устройство, применяющееся для работы с жидкостями (рис. 23.11). В цилиндрический стеклянный сосуд С1 из другого сосуда С2 путем дистилляции перегоняется жидкость, в которой наблюдается рассеяние света. Такой способ заполнения сосуда С приводит к очистке жидкости от взвешенных примесей, остающихся в сосуде С2. Мощный источник света Е (ртутная лампа) освещает сосуд С] через боковую поверхность. Для концентрации света от источника в сосуде С1 служит эллиптический отражатель ЭО. Рассеянный свет проходит через окошко О и собирается линзой Л на щель спектрографа Сп или другого регистрирующего устройства. Для защиты жидкости от перегрева  [c.120]

Подглядывание за поведением микрообъекта в интерферометре. Поместим вблизи щелей А vi Б экрана 2 источники света 4 и фотоприемники 5 (рис. 4.5), предназначенные для подглядывания за прохождением электрона через экран с щелями (фотоприемники регистрируют свет, рассеянный  [c.96]

Описание установки. На рис. 46 приведена схема установки для регистрации спектра комбинационного рассеяния. Ртутная лампа ПРК-2, помещенная в одном из фокусов А эллиптического зеркального цилиндра, посылает лучи на кювету с исследуемым веществом, расположенную во втором его фокусе В. Такая форма осветителя позволяет наиболее эффективно использовать световой поток возбуждающего источники света. Рассеянный свет поступает в спектрограф ИСП-51 под прямым углом к возбуждающему потоку.  [c.118]

Возбуждение люминесценции осуществляют ртутно-кварцевой лампой высокого давления ПРК-2 (/), помещенной в специальный кожух с двойными стенками, между которыми циркулирует охлаждающая лампу вода. Лучи возбуждающего света фокусирующим кварцевым конденсором 3 направляются под углом 30—45° к поверхности кюветы с исследуемым раствором 4. Свет возбуждаемой люминесценции стеклянным конденсором 5 фокусируется на входную щель спектрографа ИСП-51. При таком расположении приборов в приемник попадает лишь очень незначительная часть лучей возбуждающего света, рассеянных боковыми стенками кюветы или ее поверхностью. Возбуждение люминесценции осу-  [c.205]

По расчетам Эйнштейна, интенсивность света /, рассеянного объемом V газа или жидкости в данном направлении, пропОрцио-  [c.304]

Согласно зависимости (11.14) доплеровский сдвиг частоты света, рассеянного на движущихся относительно источника и наблюда-  [c.229]

Рассмотрим некоторые методы определения концентрации и размера частиц неоднородной среды, основанные на явлении рассеяния света. Лучи света, попадая на частицы неоднородной среды будут рассеиваться во всех направлениях вследствие того, что частицы становятся вторичными источниками излучения. Из теории Ми следует, что угловое распределение света, рассеянного частицами дисперсной среды, однозначно связано с радиусом частицы К. Интенсивность света, рассеянного одной частицей под разными углами к направлению падающего луча (индикатриса рассеяния света), определяется следующим соотношением  [c.243]

При малых размерах частиц R X) индикатриса рассеяния является симметричной. С увеличением размера частиц доля света рассеянного вперед, растет (эффект Ми) и индикатриса теряет симметрию относительно плоскости, перпендикулярной к падающему лучу. В зависимости от размера и концентрации частиц (вида индикатрисы рассеяния) применяют различные методы определения размера частиц метод асимметрии индикатрисы,  [c.243]


Метод асимметрии индикатрисы основан на измерении степени асимметрии индикатрисы рассеяния света, которая несет информацию о размере частиц в дисперсном потоке. Если измерять интенсивность света, рассеянного вперед под углом у к падающему пучку и рассеянного назад под углом 180 — у к падающему пучку, то отношение интенсивностей рассеянного света будет за-  [c.243]

Метод малых углов используют в области размеров частиц / = 1- 102 мкм, для которых наиболее полную информацию о структуре системы содержат данные о дифракционной составляющей рассеянного света [1]. По распределению интенсивности дифракционной составляющей света, рассеянного в малых телесных  [c.244]

Явление, напоминающее критическую опалесценцию, происходит также вблизи температуры фазового перехода второго рода. Как показали И. А. Яковлев п др. , в узком температурном интервале (ЛТ при фазовом переходе второго рода в кварце интенсивность рассеянного света возрастает Ю" раз по отношению к интенсивтюстп света, рассеянного по обе стороны от температуры перехода. Это явление хороню объясняется и количественно описывается теорией рассеяния света, развитой акад. Гинзбургом при фазовых переходах второго рода в области критической точки Кюри.  [c.311]

Формула (13.8) называется формулой Рэлея. Ее можно было бы вывести исходя из сообраясеннй Рэлея о том, что интенсивность рассеянного некоторым объемом света будет представлять собой сумму интенсивностей света рассеянными отдельными молекулами, находящимися в данном объеме. Такое неверное предположение Рэлея приводило к правильному результату в случае идеального газа лишь благодаря равенству AN = N.  [c.313]

Если неодаородности среды грубые, т. е. близкие между собой малые участки среды, равные по объему, являются источниками вторичных волн заметно различной интенсивности, то и рассеяние света проявляется очень отчетливо. При слабых нарушениях однородности свет, рассеянный в стороны, составляет лишь очень малую долю первичного пучка, и наблюдение его может потребовать специальных условий. Опыт показывает, что для явления рассеяния света существенно именно нарушение однородности среды а не сама способность среды давать вторичные волны.  [c.577]

Измерения интенсивности света, рассеянного атмосферой, проведенные в безоблачные дни в горных условиях, когда допустимо считать атмосферу свободной от случайных запылений, дали для числа Авогадро цифру, удовлетворительно согласующуюся с общепризнанным значением по исправленным данным, полученным между 1938 и 1951 гг., эти измерения дают для числа Авогадро значение (61,0 0,8) 10 моль в прекрасном согласии с принятым значением (60,2 0,3) 10 моль ). Хорошие результаты получены также из опытов по рассеянию света в газах в лабораторных условиях (Кабанн и его сотрудники по их последним данным Na = (61,0 0,8)моль-1).  [c.587]

Кристаллы невозможно очистить от случайных включений, поэтому число изученных объектов здесь невелико. Метод, который позволил отличить молекулярно-рассеянный свет от света, рассеянного случайными включениями, состояд в исследовании зависимости интенсивности от температуры интенсивность молекулярно-рассеянного света растет пропорционально абсолютной температуре, а интенсивность паразитного света от температуры не зависит.  [c.588]

Поляризация света при рассеянии. Если естественный свет падает на молекулу в направлении 0Y (рис. 29.6), то колебания его электрического вектора должны лежать в плоскости ZOX. Если наблюдать рассеянный свет в направлении ОХ, то в силу поперечности волн в этом направлении пойдут волны, обусловленные лишь той слагающей колебания электрического вектора, которая перпендикулярна к ОХ. Таким образом, в свете, рассеянном под щ)ямым углом к падающему, должны наблюдаться только колебания (электрического вектора), направленные вдоль OZ, т. е. свет должен быть полностью поляризован.  [c.588]

Как было сказано, свет, рассеянный вследствие флуктуаций плотности, полностью линейно-полярпзован. Вектор электрического поля этой световой волны лежит в плоскости, перпендикулярной к плоскости рассеяния. Свет, рассеянный вследствие флуктуации анизотропии, деполяризован, причем коэффициент деполяри-  [c.590]

Смесь света, рассеянного вследствие флуктуаций плотности и флуктуаций анизотропии, характеризуется некоторым коэффициентом деполяризации А (см. формулу (160.5)), который определяется относительными вкладами деполяризованного света и поляризованного света. Расчет интенсивности света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии, встречает большие трудности, поскольку флуктуации анизотропии не могут быть вычислены таким же путем, как флуктуации плотности. Однако задача о расчете соответствующей интенсивности была решена феноменологически для определенной модели жидкости. Мы не будем воспроизводить здесь этот расчет, но учтем вклад света, рассеянного вследствие флуктуации анизотропии в общую интенсивность, пользуясь значениями коэффициентов деполяризации, как это сделано Кабаниом (1927). Пусть суммарная интенсивность рассеянного света есть У = / + 1, где / выражается формулой (160.2) для 0 = 90° (в дальнейшем будем обозначать ее /д ), а 1 есть интенсивность света, рассеянного вследствие флуктуаций анизотропии. Если принять, что падающий естественный свет распространяется вдоль оси У (рис. 29.8), наблюдение рассеянного света производится вдоль оси X, а ось Z перпендикулярна к плоскости рассеяния, то / = / и I = -Ь и, следовательно,  [c.591]

В 162 было выяснено, что в спектре рассеянного света существуют линии, отличающиеся по частоте от падающего излучения на величины, равные частотам со внутримолекулярных колебаний. В случае сравнительно небольших освещенностей, характерных для источников некогерентного излучения, интенсивность комбинационного рассеяния чрезвычайно мала поток света, рассеянного в 1 см , составляет —10" часть возбуждающего потока даже для самых сильных линий (Ат = ыф2яс = 992 см для бензола и 1345 см для нитробензола). Если же возбуждение осуществляется при освещенностях порядка 10 —10 Вт/см , что вполне достижимо с помощью мощных импульсных лазёров, доля рассеянного потока сильно увеличивается и достигает десятков процентов. Такое увеличение интенсивности касается не всех, но только наиболее интенсивных линий комбинационного рассеяния. Помимо линий первого порядка с частотами ю со,-, появляются и линии более высоких порядков (частоты со 2со,-, со dz Зсо,-). Наконец, рассеяние приобретает отчетливо выраженный направленный характер.  [c.853]

Равномерное распределение по голограмме света, рассеянного объектом, не вызывает локальных переэкспозиций регистрирующей среды и в то же время, как было показано на примере дифракционной пластинки Френеля, голограмма имеет фокусирующие свойства. Это приводит к тому, что при восстановлении в одни точки изображения может быть сфокусировано много больще света, чем в другие. Следовательно, в изображении объекта можно получить много больший диапазон яркостей, чем. это позволяют свойства самой регистрирующей среды. В результате голографическое изображение может передавать интервалы яркостей в объекте на 2—3 порядка больше, чем, например, фотография.  [c.26]



Смотреть страницы где упоминается термин Свет рассеянный : [c.367]    [c.307]    [c.307]    [c.310]    [c.313]    [c.592]    [c.593]    [c.596]    [c.597]   
Оптика (1986) -- [ c.123 ]



ПОИСК



136—142, 360. См. также Рассеяние света

Анизотропия молекулярного рассеяния света

Анизотропное (деполяризованное) рассеяние света

Аппаратура и методы измерения основных характеристик рассеянного света и вспомогательных параметров

Бакштейн. Исследование моделей в рассеянном свете по точкам

Бленды и устройства для защиты от рассеянного света

Большие интенсивности компонент Мандельштама—Бриллюэна в вынужденном рассеянии света

Взаимодействие излучения с веществом. Инфракрасное поглощение и комбинационное рассеяние света фононами

Влияние рассеяния света в слое эмульсии

Вынужденное комбинационное рассеяние света

Вынужденное комбинационное рассеяние света атомами

Вынужденное рассеяние Мандельштама—Бриллюэна вблизи порогового значения интенсивности возбуждающего света

Вынужденное рассеяние света однородной средой

Гиперзвук. Рассеяние света на упругих тепловых волнах

Гпперкомбпнацпоппос рассеяние света

ДИСПЕРСИЯ, ПОГЛОЩЕНИЕ И РАССЕЯНИЕ СВЕТА

Деполяризация при рассеянии свет

Деполяризация рассеянного света

Деполяризация света рассеянного жидкостью

Диаграмма рассеяния для поляризованного света

Дифракция на пространственной структуре Рассеяние света

Дифракция света на отверстии и рассеяние на металлических и диэлектрических предметах

Естественный возбуждающий свет в релеевском и комбинационном рассеяни

Зависимость интенсивности света, рассеянного поверхностью раздела двух жидкостей, от длины волны возбуждающего света

Задача 5. Изучение структуры резонансной линии лития Комбинационное рассеяние и инфракрасное поглощение света

Задача 6. Качественный анализ по спектрам комбинационного рассеяния света

Задача 7. Количественный анализ по спектрам комбинационного рассеяния света

Измерение абсолютной интенсивности рассеянного света 1. Принцип метода

Измерение некоторых вспомогательных параметров, необходимых для вычисления интенсивности молекулярного рассеяния света

Измерение относительной и абсолютной интенсивностей рассеянного света

Изотропное (поляризованное) рассеяние света

Индикатрисы рассеяния света

Интенсивность и деполяризация света, рассеянного в силикатных стеклах и вязких жидкостях

Интенсивность и деполяризация света, рассеянного при переходе от жидкости к стеклу

Интенсивность и поляризация света, рассеянного на поверхности раздела двух сред

Интенсивность рассеяния света

Интенсивность рассеянного света

Интенсивность рассеянного света абсолютная

Интенсивность рассеянного света в бинарных растворах

Интенсивность рассеянного света газах и парах

Интенсивность рассеянного света данные

Интенсивность рассеянного света измерение

Интенсивность рассеянного света кристаллах

Интенсивность рассеянного света нетермодинамический расчет

Интенсивность рассеянного света относительная

Интенсивность рассеянного света распределение

Интенсивность рассеянного света расчет по Эйнштейну

Интенсивность рассеянного света углового распределения

Интенсивность рассеянного света чистых жидкостях

Интерференционная природа спектров когерентного рассеяния света. Связь со спектроскопией спонтанного комбинационного рассеяния

Интерференционные явления в когерентной активной спектроскопии рассеяния и поглощения света голографическая многомерная спектроскопия

Интерференция в рассеянном свет

Использование в зондировании эффекта нелинейного комбинационного рассеяния света на резонансных колебаниях формы частиц

Использование рассеяния света на гиперзвуковых частотах для измерения скорости и поглощения звука (вводные замечания)

Исследование спектрального состава деполяризованного рассеяния света (крыло линии Релея) в жидкостях при различной вязкости

Исследование тонкой структуры линии рассеянного света в жидкостях с большой объемной вязкостью и малой сдвиговой вязкостью

К вопросу об учете диффузного отражения света поверхностью земли в задаче о рассеянии света в атмосфере

Картина рассеяния света в широкой окрестности критической точки

Классификация механизмов рассеяния света в полупроводниках

Когерентная спектроскопия рассеяния света

Комбинационное рассеяние рентгеновских лучей и света с образованием экситоиов

Комбинационное рассеяние света в возмущенной системе

Комбинационное рассеяние света в сверхпроводниках

Комбинационное рассеяние света фононами. Обобщенная теория Плачека

Комбинированное рассеяние света

Комптоновское рассеяние света

Коэффициент рассеяния света (КРС) - Измерение

Коэффициент рассеяния световой

Критическая опалесценция и рассеяние света при фазовых переходах второго рода

Лазерная спектроскопия комбинационного рассеяния света

Линейно-поляризованный возбуждающий свет в релеевском и комбинационном рассеянии

Линейное рассеяние света

Мак-Интайр, Дж. Сэнджерс. Изучение жидкостей и газов методом рассеяния света

Мандельштам Оказалось, что существует тесная связь между теорией теплоемкости и теорией, рассеяния света

Матрица рассеяния поляризованного света полидисперсной системой сферических частиц

Метод замораживания для исследования рассеянного света для исследования напряжений

Метод рассеянного света

Методы с использованием рассеянного света

Методы спектрального исследования света молекулярного рассеяния

Механизмы испускания, поглощения и рассеяния света в газах

Модуляция рассеянного света

Модуляция рассеянного света вследствие вибрации анизотропных молекул

Модуляция рассеянного света вследствие вибраций

Модуляция рассеянного света вследствие поворотной диффузии

Модуляция рассеянного света вследствие поворотной диффузии анизотропных молекул

Модуляция рассеянного света вследствие поворотной диффузии высокой частотой

Молекулярное рассеяние света

Молекулярное рассеяние света в жидкостях

Молекулярное рассеяние света в изотропном твердом теле

Молекулярное рассеяние света в кристаллах

Молекулярное рассеяние света в кристалле кварца при фазовом превращении второго рода

Молекулярное рассеяние света на поверхности раздела двух сред

Нарушение симметрии и индуцированное решеточное поглощение и рассеяние света

Некоторые возможные погрешности при измерении коэффициента деполяризации рассеянного света 1. Погрешность, вызванная конечной апертурой пучков возбуждающего и рассеянного света

Некоторые вопросы современной квантовой теории комбинационного рассеяния света и инфракрасного поглощения решеткой

Некоторые теоретические исследования спектрального состава света молекулярного рассеяния

Нелинейная спектроскопия комбинационного рассеяния света

Нелинейное рассеяние света на температурных возмущениях среды вокруг поглощающих частиц

Неполяризованный возбуждающий свет в релеевском и комбинационном рассеянии

Общий расчет интенсивности, поляризации и частот света, рассеянного в кристаллах

Основные закономерности и свойства рэлеевского рассеяния света

Относительные измерения интенсивности рассеянного света в твердом теле

Параметрические рассеяние свет

Параметрическое рассеяние света

Першина и 1П. Ш. Ра скин О некоторых особенностях спектров комбинационного рассеяния света адсорбированных молекул

Погрешности вследствие неточного знания состояния поляризации возбуждающего света . 5. Погрешность, вызванная комбинационным рассеянием света

Поляризационные эффекты в процессах инфракрасного поглощения и комбинационного рассеяния света

Поляризация и деполяризация рассеянного света

Поляризация рассеянного света

Поляризация рассеянного света при разных

Правила отбора дли комбинационного рассеяния света молекулами

Правило альтернативного запрета для некоторых двухфононных обертонов в спектрах инфракрасного поглощения и комбинационного рассеяния света в кристаллах с центром инверсии

Превращение рассеянного света в направленный

Приготовление и выбор оптически чистой рассеивающей среды . Измерение коэффициента деполяризации рассеянного света

Применение интегрального уравнения теории рассеяния света в атмосфере к определению полетной видимости (совм. с Е.М. Фейгельсоном)

Применение к теории рассеяния света

Простейшая осцилляторная модель рассеяния света

Рамановское рассеяние света

Распределение интенсивности в спектре рассеянного света . Учет инерционных членов в уравнении реакции (ПО) Нетермодинамическая теория рассеяния света в жидкостях

Распределенне частиц но размерам и рассеяние света

Рассеяние Природа рассеяния. Типы рассеяния. Многократное рассеяние света 47. Рэлеевское рассеяние и рассеяние Ми

Рассеяние света

Рассеяние света

Рассеяние света в газах комптоновское

Рассеяние света в газах молекулярное

Рассеяние света в газах на границе сред

Рассеяние света в газах параметрическое

Рассеяние света в газах поляризация и деполяризаци

Рассеяние света в газах теория Рэлея

Рассеяние света в газах цвет неба

Рассеяние света в газах, статистическая теория

Рассеяние света в газах, статистическая теория жидкостях

Рассеяние света в газах, статистическая теория твердых телах

Рассеяние света в газах, статистическая теория формула Рэлея

Рассеяние света в жидкостях и газах

Рассеяние света в жидкостях с большой сдвиговой вязкостью и в стеклах

Рассеяние света в конденсированных средах

Рассеяние света в кристаллах магнониобата свинца в области размытого фазовой) йЪрехода

Рассеяние света в критической точке

Рассеяние света в кубических кристаллах

Рассеяние света в морской воде (гидрооптика)

Рассеяние света в мутных средах

Рассеяние света в наноструктурах

Рассеяние света в неравномерно нагретом теле и затухание гиперакустическйх волн

Рассеяние света в силикатных стеклах

Рассеяние света в сильномутной среде

Рассеяние света в слабомутной среде. Эффективные сечения

Рассеяние света в среде, прилегающей к отражающей стенке с заданным альбедо

Рассеяние света вынужденное

Рассеяние света деполяризация

Рассеяние света динамическое

Рассеяние света диффузное

Рассеяние света диффузное заряженных центрах

Рассеяние света диффузное микрорельефе

Рассеяние света диффузное фононах

Рассеяние света диэлектриками

Рассеяние света и люминесценция кристаллов

Рассеяние света иа поляритоиах, обусловленных оптическими колебаниями ионов

Рассеяние света комбинационное

Рассеяние света малыми металлическими частицами

Рассеяние света молекулярное (рэлеевское)

Рассеяние света на межподзонных возбуждениях

Рассеяние света на размерно-квантованных оптических фононах в сверхрешетках

Рассеяние света на свете в веществе

Рассеяние света на свободных зарядах

Рассеяние света на сложенных акустических фононах

Рассеяние света на флуктуациях плотности

Рассеяние света поверхностное

Рассеяние света поверхностью жидкости

Рассеяние света при фазовых переходах второго рода

Рассеяние света рэлеевское и его применени

Рассеяние света тиндалевское

Рассеяние света тонкая, структура

Рассеяние света частицами

Рассеяние света. . ПО Распространение света в оптически неоднородной среде

Рассеяния света коэффициент

Рассеянный свет и факторы деполяризации

Расчет интенсивности и коэффициента деполяризации света, рассеянного в газах и парах

Расчет интенсивности света, рассеянного на пространственно независимых флуктуациях

Расчет спектрального распределения интенсивности деполяризованного рассеянного света на основании упрощенной молекулярной модели

Резерфордовское обратное рассеяние света

Результаты измерения абсолютной и относительной интенсивности рассеянного света в жидкостях

Результаты измерения абсолютной и относительной интенсивности света, рассеянного в газах

Результаты численного решения интегрального уравнения теории рассеяния света в атмосфере (совм. с Б.В. Овчинским)

Релаксационная теория спектрального состава света, рассеянного в жидкостях

Рзлеевское рассеяние света

Рэлеевское рассеяние света и его применение

Сверхкороткие световые импульсы в когерентной спектроскопии рассеяния света

Свет естественный рассеяние

Селективное рассеяние света в парах ртути

Симметрия фононов, инфракрасное поглощение и комбинационное рассеяние света в кристаллах типа алмаза и каменной соли

Сопоставление времени релаксации анизотропии, найденного из рассеяния света и из инерции эффекта Керра

Сосуды для рассеивающего вещества и установки для измерения коэффициента деполяризации в спектрально неразложенном рассеянном свете

Спектр комбинационного рассеяния света

Спектр рассеянного света

Спектр рассеянного света для простых однокомпонентных жидкостей и газов

Спектральный состав рассеянного свет

Спектральный состав рассеянного свет в жидкости

Спектральный состав рассеянного свет измерение

Спектральный состав рассеянного свет расчет

Спектральный состав рассеянного свет релаксационная теори

Спектральный состав рассеянного свет теория

Спектральный состав света, рассеянного на изобарических флуктуациях плотности и на флуктуациях концентрации

Спектральный состав света, рассеянного на флуктуациях плотности в жидкостях и газах

Спектры молекулярного рассеяния света

Спектры рассеяния света и фотолюминесценции

Спонтанное рассеяние света атомами и молекулами

Спонтанное рассеяние света однородной средой

Степень деполяризации рассеянного света

Теория молекулярного рассеяния света в конденсированных изотропных средах и газах

Теория рассеяния света в кристаллах

Термометрия по комбинационному рассеянию света

Термометрия по комбинационному рассеянию света и фотолюминесценции

Томсоновское рассеяние. Опыты Баркла Опыты Комптона. Рассеяние света с корпускулярной точки зрения. Расчет эффекта Комптона. Наблюдение индивидуальных актов столкновения Флуктуации интенсивности светового потока

Тонкая структура и ширина линии релеевского рассеяния света в газах

Тонкая структура линии рассеянного света в стеклах и жидкостях с большой вязкостью

Установка для измерения абсолютной интенсивности рассеянного света

Установка для измерения углового распределения интенсивности рассеянного света

Установки водоочистные методу рассеянного света

Установки для исследования напряжений по методу рассеянного свет

Установки для относительных измерений интенсивности света, рассеянного объемом жидкости и поверхностью раздела двух жидкостей

Установки и методы исследования тонкой структуры линии рассеянного света

Учет интенсивности света, рассеянного на флуктуациях анизотропии

Флуктуации и рассеяние света

Флуктуации плотности и рассеяние света в жидкостях и реальных газах

Экспериментальное исследование рассеяния света на поверхности раздела двух сред

Элементы приближенной классической теории вынужденного рассеяния света Мандельштама—Бриллюэна



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте