Закон Брюстера

I ч II кривая III при ф = 56°40 касается оси абсцисс, т. е. / тр = О, что соответствует полной поляризации отраженного луча (закон Брюстера). [c.52]

Эту зависимость угла, при котором наблюдается линейная поляризация отраженной волны, от отношения показателей преломления двух исследуемых диэлектриков называют законом Брюстера, а соответствующий угол — углом Брюстера (фвр) В этих обозначениях [c.85]

К трактовке закона Брюстера с позиций электронной теории [c.86]

Таким образом, при ф = фв отраженный свет линейно поляризован в плоскости, перпендикулярной плоскости падения. Обращение в нуль коэффициента отражения гц при ф = фв называют законом Брюстера, а угол фв — углом Брюстера. Более детально закон Брюстера и его использование для получения поляризованного света обсуждается в 136. [c.477]

Поляризация света при прохождении через границу двух диэлектриков. Наглядная интерпретация закона Брюстера [c.479]

Если ф + it = л/2, то / 1 = о, /г о и л = 100%, т. е. отраженный свет полностью поляризован, причем электрический вектор перпендикулярен к плоскости падения (закон Брюстера). Коэффициенты пропускания t , t не обращаются в нуль ни при каком значении угла падения ф, т. е. полная поляризация проходящего света невозможна. Однако всегда Ea 11 Eai, т. е. Id Idi и Л 0. Это означает, что имеет место частичная поляризация, и притом такая, что преимущественное направление колебаний лежит в плоскости падения. [c.480]

Рис. 23.4. к пояснению физического смысла закона Брюстера. [c.481]

Физический смысл закона Брюстера. При выводе формул Френеля и их интерпретации мы пользовались граничными условиями для электромагнитного поля, не прибегая к представлениям о вторичных волнах, испускаемых атомами или молекулами вещества. Привлекая эти рассуждения, мы могли бы внести большую фн.зическую ясность в наши формулы. Покажем это на примере истолкования физического смысла закона Брюстера. [c.481]

Как мы говорили, опыт показывает, что закон Брюстера не соблюдается вполне строго. Может быть, одна из причин отступлений лежит в том, что мы считали молекулы изотропными, а это далеко не всегда имеет место. Впрочем, причины отступления от закона Брюстера до сих пор не вполне выяснены. [c.482]

Показать, что из закона Брюстера следует перпендикулярность луча, отраженного под углом Брюстера, и луча преломленного. [c.891]

Указание. Использовать закон Брюстера и закон преломления. [c.891]

Указание. Воспользоваться законом Брюстера. [c.891]

Физический смысл закона Брюстера можно раскрыть с помощью представлений о вторичных электромагнитных волнах, возникающих в веществе под действием падающей световой волны. [c.18]

Рассмотрим еще свет, поляризованный перпендикулярно к плоскости падения. Если бы закон Брюстера был вполне точен, то р должно быть нулем, и свет этого вида не должен отражаться вовсе. [c.50]

Это представляет отклонение от полного погасания, которое может происходить либо вследствие небольшого отклонения от закона Брюстера, либо благодаря тому, что угол падения не равен точно углу поляризации. [c.54]

Беря свет, поляризованный перпендикулярно к плоскости падения, и предполагая, что закон Брюстера применяется полностью, имеем / /—1, / = 0 и = [c.55]

Отсюда следует, что отраженный свет становится линейно поляризованным и соответствует условию tg ip = п (закон Брюстера) Отношение интенсивностей поляризованных компонент дает [c.66]

Простейшим поляризатором может служить зеркало из черного стекла или стопа стеклянных пластинок. Если тангенс угла падения луча равен показателю преломления вещества (tg г = п), то отраженный луч будет полностью поляризован в плоскости падения (закон Брюстера). Закон Брюстера равносилен условию, чтобы преломленный и отраженный лучи были взаимно перпендикулярны. [c.55]

Плоскости падения, Электроны колеблются перпендикулярно плоскости падения, т. е. перпендикулярно к произвольному направлению отраженного луча, и закон Брюстера не действует. Этим и объясняются полученные выше зависимости. [c.246]

Продольные колебания вводились под различными углами падения а (фиг. 18) из органического стекла через масляную пленку в металл. Преломленный луч — сдвиговые колебания принимались кварцевой пластиной У-среза, причем вращением этой пластины определялось отношение интенсивности колебаний в различных плоскостях. Оказалось, что максимальная степень поляризации (эллиптической) сдвиговых УЗК наблюдается при вполне определенном значении угла падения. Эта закономерность весьма близка к известному в оптике закону Брюстера. Угол падения а, при котором сдвиговые УЗК поляризованы в максимальной степени, может быть вычислен, как это следует из закона Брюстера, по формуле [c.71]

Для полноты аналогии найденного закона максимальной поляризации УЗК закону Брюстера следует добавить, что при угле максимальной поляризации отраженный луч сдвиговых УЗК перпендикулярен преломленному. [c.71]

Останется ли справедливым закон Брюстера для радиоволн, если магнитные проницаемости сред и отличны от единицы [c.422]

Полное решение вопроса о доле поляризованного света, наблюдаемого при отражении и преломлении на границе двух диэлектриков, в зависимости от угла падения изложено ниже, в гл. XXIII, где даются так называемые формулы Френеля, из которых следует, в частности, и закон Брюстера. [c.377]

Как показали специальные опыты, закон Брюстера выполняется неточно, а именно, при отражении поляризованного света под углом, близким к углу Брюстера, наблюдается не плоскополяри-зованный, а эллиптически-поляризованный свет. Это значит, что между компонентами Ег и 1 имеется некоторая разность фаз, отличная от О и 180°, т. е. что изменение фазы 4 при прохождении через угол Брюстера происходит не скачком, а постепенно, хотя и очень быстро. На рис. 23.3 скачкообразное изменение фазы показано пунктиром сплошная линия дает фактически наблюдаемое изменение. Указанные результаты можно объяснить существованием переходного слоя на поверхности раздела двух сред, где В) (а значит, и п,) переходит в 63 (в Пз) быстрым, но непрерывным изменением, а не скачком. [c.481]

Закон Брюстера. Из формул Френеля следует, что параллельная и перпендикулярная составляющие (Е и 1 ) отраженной волны по-разному изменяются с увеличением угла отражения фь Из формулы (16.22) видно, что если ф1 + фг-> п/2, то tg (ф1+ф2) з, а значит, 1о-э-0. Отсюда коэффициент отражения "->0. Вместе с темТ " не обращается в нуль при ф1- -ф2=я/2, так как знамена-тей -в-формз Ы1е (Ш.24) 51п(ф1+с) )- -1. [c.17]

Зависимость угла отражения (или угла падения), при котором наблюдается линейно поляризованная отраженная волна, от показателей преломления двух диэлектрических сред носит название закона Брюстера, а соответствующий угол фо называют углом Брюстера tgфo = n2/ l (16.31) [c.18]

Угол ar tgn называется углом поляризации для двух данных материалов. Это положение известно под названием закона Брюстера. При отражении света в воздухе от обычного стекла угол поляризации будет обычно колебаться приблизительно от 56° до 60°. [c.47]

Для расчетов отраженного света от поверхности прозрачных сред с показателем преломления п при угле падения света е пользуются формулами Френеля [1I3]. Если электрический вектор Е перпендикулярен к плоскости падения свеча, T0Pj = /j //, =sin (8—e )/sin (8 + + а ) sin е = sin в1п. Если вектор Е параллелен плоскости падения света, то р = / 1 ц — tg (в — e )/tg (в + а ), где и / — интенсивности отраженного и падающего света. Степень поляризации прн отражении Р = (pj — р )/(Pj + Р ц) становится равной 1, если р =0, т. е. если в + е = 90°. Отсюда следует, что отраженный свет становится линейно поляризованным. Этот случай соответствует условию tg 8р = я (закон Брюстера) [c.42]

В знаменателе 1д(ф + ф2), видно, что при ф=фвр получается 1 = 0 отраженной волны не будет, если падающий под углом фБр свет поляризован в плоскости падения. Отсюда следует, что отражение естественно- го света, который можно представить как некогерент-ную смесь двух линейно поляризованных волн с ортогональными направлениями поляризации, обладает замечательным свойством при падении естественного света под углом ф = фвр отразится только составляющая, поляризованная перпендикулярно плоскости падения, и Отраженный свет будет полностью линейно поляризованным. В этом состоит закон Брюстера, открытый экспериментально в 1815 г. Угол фвр называется еще углом полной поляризации. Так как в этом случае 8тф2=со8ф1 (рис. 3.5), то из закона преломления получаем [c.148]

Когда амплитуда волны напряжения достаточно велика, для наблюдения прохождения волн напряжения можно использовать фото-упругие свойства прозрачного твердого тела. Идея этого метода основана на том, что многие прозрачные твердые тела в напряженном состоянии перестают быть оптически изотропными и становятся двоякопреломляющими, т. е. значение коэффициента преломления в этих телах зависит от плоскости поляризации падающего света. Если образец в форме пластинки напряжен, то в каждой его точке обнаруживаются два взаимно перпендикулярных направления поляризации с наибольшим и наименьшим значениями коэффициентов преломления. Эти два направления параллельны пластинке и совпадают с направлениями, в которых нормальные компоненты напряжения в точке имеют соответственно максимальное и минимальное значения 1). Далее, для большинства тел найдено, что вплоть до предела упругости разность между экстремальными значениями коэффициента преломления пропорциональна алгебраической разности значений главных напряжений, причем коэффициент пропорциональности — оптикоупругая постоянная — является физической константой материала. Этот результат известен под названием закона Брюстера. [c.137]

Исследование слабо поглощающих пленок основано на законе Брюстера. На поверхность образца направляется монохроматический пучок параллельных лучей, линейно-поляризованных перпендикулярно плоскости падения. При угле падения г коэффициенты отражения от поверхности с пленкой и без пленкн равны. В этом случае я = в. [c.218]

Для случая малых и конечных деформаций развита математич. феноменологич. теория Ф., устанавливающая связь между компонентами тензора напряжений или деформаций и тензора диэлектрич. проницаемости твердых тел (т. е. между механич. и оптич. свойствами). Для малых одноосных растяжений или сжатий выполняется закон Брюстера Д г = кР, где Ли — величина двойного лучепреломления, Р — па-пряжепие, к — постоянная Брюстера. В общем случае деформации при применимости закона Гука главные направления поляризации луча параллельны напряжениям главных деформаций в нлоскости, перпендикулярной к лучу, а разница в скоростях распространепия двух перпендикулярно поляризованных колли-неарпых лучей пропорциональна алгебраич. сумме главных деформаций в указанной плоскости [1, 3]. [c.356]

Полученный выше результат, часто называемый законом Брюстера, можно пояснить следующим, более прямым рассуждением. Поле падающей волны вызывает колебания электронов в атомах второй среды, которые совершаются в направлении электрического вектора прошедшей волны. Колеблющиеся электроны вызывают отраженную волну, которая распространяется обратно в первую среду. Но линейно колеблющийся электрон излучает в основном в направлении, перпендикулярном к направлению колебаний (см. ниже, п. 2.2.3), так что в послед1гем направлении поток энергии излучения отсуто-вует. Отсюда следует, что когда отраженный и прошедший лучи перпендикулярны друг другу, то в отраженном луче энергия колебаний в плоскости падения равна нулю. [c.59]

Из закона Брюстера следует, что свет можно поляризовать, просто заставив его отразиться под углом Брюстера. Один из старейших приборов, основанный па таком принципе,— это так называемый отражательный прибор Нюррсн-берга (Нюрренберг, 1787—1862 гг.). Его основные части—две стеклянные пластинки (рис. 1.15), на которые лучи падают под углом Брюстера. Первая пластинка играет роль поляризатора, т. е. приспособления, создающего линей [c.61]

Оптика (1977) -- [ c.226 , c.228 ]

Оптика (1976) -- [ c.376 , c.477 ]

Оптика (1985) -- [ c.102 ]

Оптика (1986) -- [ c.148 ]

Волны напряжения в твердых телах (1955) -- [ c.137 ]

Техническая энциклопедия Том15 (1931) -- [ c.451 ]

Основы оптики Изд.2 (1973) -- [ c.59 , c.61 ]

Справочник по элементарной физике (1960) -- [ c.164 , c.451 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...