Интенсивность рассеянного света углового распределения

Здесь обратная задача сводится к решению интегрального уравнения (7-9), в котором функция / расс(Р) находится из эксперимента путем измерения углового распределения интенсивности рассеянного света. Искомой, как и ранее, является функция распределения частиц по размерам N x). Решение интегрального уравнения (7-9) путем операции свертки было выполнено К. С. Шифриным [Л. 41]. Функция распределения в этом решении определяется из уравнения [c.220]

Индикатор регистрирует угловое распределение интенсивности рассеянного света под малыми углами. В качестве индикатора используется фотоумножитель или фотопластинка (фотопленка). В первом случае индикатор представляет собой фотоумножитель с диафрагмой диаметром отв = 0,3 мм. Фотоумножитель монтируется на устройстве, позволяющем плавно перемещать его перпендикулярно направлению распространения падающего излучения. [c.225]

Степень почернения фотопластинки для различных углов рассеяния W( 3) определяется с помощью микрофотометра. На основании этих данных, пренебрегая паразитным рассеянием, можно определить относительное угловое распределение интенсивности рассеянного света из соотношения [c.225]

Шероховатость поверхности приводит к рассеянию света. Термином рассеяние обозначают изменение углового распределения интенсивности отраженного и проходящего излучения после взаимодействия с веществом. Распределение интенсивности рассеянного света по углам (относительно первоначального направления при прохождении или относительно направления зеркального отражения от поверхности) зависит от свойств микрорельефа поверхности. Наряду с контактными профилометрами и сканирующими туннельными и атомно-силовыми микроскопами рассеяние света применяется для количественного изу- [c.65]

В обоих рассмотренных выше случаях принималось, что рассеяние происходит на скалярной части Ае. . При этом оказалось, что угловое распределение интенсивности рассеянного света выражается (1.25) или (1.32) для освещения естественным светом. [c.37]

Установка для измерения углового распределения интенсивности рассеянного света [c.165]

Угловое распределение интенсивности рассеянного света представляет собой источник ценных сведений о физических свойствах и особенностях рассеивающей среды. Поэтому за последнее двадцатилетие выполнено большое количество работ этого направления и построено много — установок и фотометров глав-ным образом для исследования углового распределения интенсивности рассеянного света в растворах полимеров, белков, электролитов и в других рассеивающих средах. [c.165]

Рассмотрим некоторые методы определения концентрации и размера частиц неоднородной среды, основанные на явлении рассеяния света. Лучи света, попадая на частицы неоднородной среды будут рассеиваться во всех направлениях вследствие того, что частицы становятся вторичными источниками излучения. Из теории Ми следует, что угловое распределение света, рассеянного частицами дисперсной среды, однозначно связано с радиусом частицы К. Интенсивность света, рассеянного одной частицей под разными углами к направлению падающего луча (индикатриса рассеяния света), определяется следующим соотношением [c.243]

Угловое распределение и поляризация света при рэлеевском рассеянии. Угловое распределение рассеяния поляризованного излучения от отдельной молекулы описывается формулой (47.11). Оно аксиально-симметрично относительно линии, проходящей через элементарный рассеиватель в направлении колебаний электрического вектора падающей волны (рис. 262). Перпендикулярно направлению распространения падающей волны вдоль линии колебаний Е рассеяние отсутствует. Максимальное рассеяние наблюдается в плоскости, перпендикулярной направлению колебаний электрического вектора падающей волны. Рассеянное излучение поляризовано — электрический вектор колеблется в плоскости, проходящей через линию колебаний электрона элементарного рассеивателя. Если рассеяние от различных молекул можно считать некогерентным друг с другом, то полная интенсивность рассеяния в единице объема вычисляется умножением выражения (47.11) на концентрацию N молекул. Следовательно, свойства излучения, рассеянного от отдельной молекулы, полностью сохраняются для излучения, рассеянного в объеме. [c.293]

Угловое распределение интенсивности света, рассеянного ксеноном вблизи критической точки, [c.149]

Туман и облака в воздухе в любое время доступны измерениям лабораторными средствами с воздушных шаров и самолетов. Однако значительно легче проводить оптические измерения или радиолокационные наблюдения с наземной станции. С другим случаем, когда возникли аналогичные проблемы, столкнулась исследовательская группа, изучавшая процессы в доменных печах. Нужно было определить размер и число частиц сажи, вылетающих в вытяжную трубу. При оседании на металлический зонд они коагулируют и становятся неразличимыми. В горячий поток газа поместить микроскоп нельзя, но легко направить на него луч видимого света или ультрафиолетового излучения и измерить интенсивность и угловое распределение рассеянного света. [c.448]

Дифракция света происходит на частицах, размеры которых одного порядка с длиной волны падающего на них света. Угловое распределение интенсивности и степень поляризации рассеянного света являются функциями размера частицы, показателя прелом-.гения частицы (из нрозрачного вещества) и длины волны падающего света [3941. Для измерения углового распреде.ления и поляризации рассеянного света существует специальное оборудование [293]. Сущность дифракционного метода описана в гл. 5. [c.28]

Формулу, аналогичную (13.8) для углового распределения интенсивности, можно получить также в случае, когда падающий свет является не лнпенно-поляризованным, а естественным. Так как естественный свет можно разложить на две компоненты (рис. 13.4) со взаимно перпемдикулярньгми компонентами Е, (перпендикулярно плоскости наблюдения) и Еу (в плоскости наблюдения), то для углового распределения интенсивности рассеянного света [c.313]

К характеристикам рассеянного света, которые несут нужную нам информацию о размерах частиц, относятся 1) угловое распределение интенсивности рассеянного света, т. е. индикатриссы рассеяния 2) коэффициенты ослабления лучей поглощением и рассеянием 3) комплексные показатели преломления дисперсной системы. [c.212]

Будем называть голограммы, синтезированные в соответствии с описанной методикой, голограммами с программируемым диффузором. Использование программируемого диффузора открывает принципиальную возможность синтеза на ЦВМ голограмм Фурье, содержащих информацию сразу обо всех ракурсах голографируемого объекта и тем самым о его форме. Ниже приведены некоторые результаты экспериментов с такими голограммами при использовании диффузора с угловым распределением интенсивности рассеянного света, показанным на рис. 6.8 в координатах, угол по [c.128]

Рис. 6.23. Угловое распределение интенсивности рассеянного света, вычисленное для лучей из рис. 6.22 масштабный параметр 0 = 1500. I — распределение интенсивности, полученное вычислением дифракционного интеграла для 5-образного волнового фронта 2 — распределение волн, полученное с учетом вклада поверхностных волн, возникающих в представлении Ватсона — Редже при скалярной аппроксимации рассеянного поля 3 — решение, полученное при сложении более чем 1500 членов разложения в представлении рассеянного поля в виде ряда по парциальным волнам. (Из книги Нуссенцвейга [36].)

Пространственно-временные корреляции флуктуаций. При рассмотрении вопросов, связанных со спектром рассеянного света, необходимо учитывать не только пространственную, но и временную зависимость флуктуаций Ае диэлектрической проницаемости. Измерение углового распределения интенсивности рассеянного света дает, согласно (186), информацию о пространственных фурье-компо-нептах флуктуаций. Экспериментальное определение частотной зависимости интенсивности рассеянного света дает фурье-образ флуктуаций по времени. Снова пренебрегая флуктуациями температуры, получаем выражение, представляющее собой обобщение выражения (186) на случай, когда функция R зависит от частоты [c.105]

Отметим, что угловое распределение интенсивности рассеянного света измеряется легко, за исключением того случая, когда требуется разрешение корреляционных длин порядка микрона. Для определения корреляций на расстояниях порядка 1 мкм необходимо производить измерения при очень малых углах рассеяния. Для подобных измерений необходимы специальные оптические системы, в которых исключаются нежелательные дифракционные эффекты. К счастью, рассеяние в этих случаях всегда настолько велико, что можно использовать падающие пучки малой интенсивности. В тех работах, где приводятся абсолютные значения коэффициента рассеяния, которые сравниваются с теоретическими, особое внимание следует уделять условиям проведения опыта. Методы приготовления не содержащих загрязнений образцов обсуждались в нескольких работах, посвященных измерению абсолютной интенсивности света, рассеянного в простых жидкостях. Стейси [172] в своей фундаментальной монографии по рассеянию света довольно подробно рассматривает общие принципы создания фотометров для измерений рассеяния света и методы очистки жидкостей перед измерениями. Каждый исследователь обычно верит в свой любимый метод очистки. Однако методы центрифугирования, медленной дистилляции, фильтрации и электроосаждения, по-видимому, дают в равной степени хорошие результаты в руках терпеливого и аккуратного экспериментатора. В своих обзорах литературы по рассеянию света Кратовил [97, 98] обсуждает вопросы—усовершенствования экспериментального оборудования и методов химического приготовления исследуемых веществ. [c.107]

Необходимо проводить четкое различие между направлениями, которые здесь вводятся. Значение а определяется- ориентацией Ео по отношению к частице направление распространения падаюшего света может быть любым. С другой стороны, угловое распределение рассеянного света определяется углом с направлением р. Интенсивность рассеянного света равна нулю в направлении р, но может иметь ненулевое значение в направлении Eq. Высказанные здесь соображения можио представить в виде формул. Для наиболее общего случая, когда аь а2 и аз не равны, а падающий свет является эллиптически поляризованным или естественным светом, формулы для интенсивности содержатся в неявном виде в решении для частиц с хаотической ориентацией, приведенном в разд. 6.5. [c.81]

Измерения углового распределения интенсивности рассеянного света вблизи критической точки для чистого вещества приобрели особый интерес в связи с новыми теоретическими исследованиями Гитермана и Конторовича [606], в которых учитывается влияние пространственной дисперсии на распространение звуковых волн и рассеяние света (см. также 5). Функция g r) не поддается строгому теоретическому расчету в случае даже сравнительно простых органических жидкостей. Но она может быть получена из эксперимента по исследованию угловой зависимости интенсивности рассеянных рентгеновских лучей. [c.60]

Две составляющие падающего светового пучка имеют различающиеся между собой угловые распределения рассеянного свега. Падающий свет, поляризованный перпендикулярно плоскости рассеяния ф = л/2), дает для рассеянного света полярную диаграмму в виду круга, поскольку интенсивность рассеянного света на расстоянии г от молекулы связана с мощностью излучения, рассеянного в единицу телесного угла, соотнощением [c.56]

Рис. 3 24. Угловое распределение интенсивности рассеяния I в плоскости поляризации падающего света при различных температурах [31J i—as, 2 80 3 —120 4 — 300 °G. На вставке показаны соответствующие диаграммы для 20 и 300 °С (кривые 1 и 4 соотвеиотвенно).

Из углового распределения температурной зависимости рассеяния света по теории Рэлея—Ганса были оценены размеры рассеивающих частиц в предположении, что они имеют сферическую форму. В этом слзп1ае интенсивность света, рассеянного на частицах и вышедшего через плоскую грань образца под углом 0 к нормали плоской грани, описывается выражением [c.90]

Угловое распределение интенсивности рассеяния неполярнзованно-го света [c.296]

При ограниченных размерах нелинейной среды и поперечного сечения светового пучка накачки наиболее интересен случай рассеяния назад,- когда усиливаемые упругая и световая волны распространяются навстречу и каждая из них обеспечивает положительную обратную связь для процесса параметрического усиления другой. Если когерентный падающий пучок пространственно неоднороден, т. е. его интенсивность не постоянна по поперечному сечению, то при ВРМБ происходит интереснейшее явление обращения волнового фронта, не имеющее аналога в классической оптике. Схема эксперимента по его наблюдению приведена на рис. 10.6. Волновой фронт интенсивного лазерного пучка, имеющего высокую направленность, существенно искажается поставленной на его пути фазовой пластинкой Я со случайными неоднородностями. Расходимость пучка возрастает при этом в десятки раз. Затем линза Л с большой апертурой, достаточной для того, чтобы перехватить весь расширенный пучок, направляет свет в кювету К, заполненную сероуглеродом или метаном при высоком давлении. Небольшая часть лазерного пучка отражается плоскопараллельной пластинкой, и его угловое распределение в дальней зоне регистрируется измерительной системой С1. Аналогичная система С2 регистрирует рассеянный назад свет, также прошедший через линзу Л и фазовую матовую пластинку Я. [c.500]

Если молекула обладает несколькими активными в комбинационном рассеянии колебаниями, то наиболее быстро сформируется стоксова волна с наибольшим коэффициентом усиления, т. е. вообще образуется линия, для которой 1хл1 имеет максимальное значение. Согласно сказанному в 2.4, восприимчивость принимает наибольшие значения для тех колебаний молекулы, для которых наиболее велики значения отношения 1 к константе трения Гм- Именно таким колебаниям соответствуют самые интенсивные и узкие линии в спектре спонтанного комбинационного рассеяния. Во многих веществах стоксовы волны с наибольшим усилением успевают сильно уменьшить интенсивность лазерного света раньше, чем интенсивности других волн достигнут экспериментально наблюдаемых пределов. Поэтому в спектре появляются только линии, соответствующие одному колебательному переходу (см. разд. 4.213). Если обобщить проведенные в настоящем разделе расчеты на произвольные углы между направлениями распространения лазерной и стоксовой волн, то при возбуждении бесконечно протяженной плоской лазерной волной получится непрерывное угловое распределение вынужденного стоксова излучения, сходное с картиной при спонтанном комбинационном рассеянии. Если же стоксово излучение возбуждается пучком лазерного света с конечным поперечным сечением, то определяющая интенсивность стоксовой волны длина, на которой взаимо- [c.211]

Дифракция. Лучи, проходящие вне частицы, образуют фронт плоской волны, часть которого, по форме и размеру соответствующая геометрической тени частицы, теряется. Согласно принципу Гюйгенса, эта неполнота волнового фронта приводит к появлению определенного углового распределения интенсивности (на очень больншх расстояниях от частицы), известного под названием картины дифракции Фраунгофера. Хотя термин дифракция часто употребляется для всего процесса рассеяния, мы сохраним его специально для случая дифракции Фраунгофера (см. разд. 3.3). В этой дифракционной картине распределение интенсивности зависит от формы и размера частицы, но не зависит от ее строения или природы ее поверхности. Например, черное (полностью поглощающее) тело, белое (диффузно отражающее) тело, полностью отражающее тело или стеклянное тело одной и той же формы — все они дают одинаковые дифракционные картины. Дифрагированный свет (определяемый в этом смысле) имеет то же состояние поляризации, что и падающий, и его дифракционная картина не зависит от этой поляризации. [c.125]

Поэтому при чисто релеевском рассеянии угловое распределение интенсивности определяется не множителем /(9) = 1+со520 (возбуждение естественным светом), как указано в 1 и далее, а функцией [c.166]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...