Состояние насыщения (по давлениям)

Для вычисления химического потенциала необходимо знать энтальпию, температуру и энтропию. По таблице параметров пара и воды в состоянии насыщения (по давлениям) для указанного значения давления имеем Гн= 194,13-1-273,15 = 467,28 К Л = [c.129]

ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЕ СВОЙСТВА ВОДЫ И ВОДЯНОГО ПАРА В СОСТОЯНИИ НАСЫЩЕНИЯ (ПО ДАВЛЕНИЯМ) [c.30]

Состояние насыщения (по давлениям) [c.381]

Для иллюстрации и сравнения результатов, полученных по двум моделям, на рис. АЛ..АЛ приведены некоторые характеристики двухфазного испаряющегося потока в пористых матрицах в зависимости от его расходного массового паросодержания х. Расчеты выполнены с использованием физических свойств воды и водяного пара в состоянии насыщения при давлении 0,1 МПа. Интеграл 1(х) на рис. 4.4, б рассчитан в соответствии с формулой (4.19) по значениям параметра Ф (л ), приведенным на рис. 4.4, а. [c.92]

Поверочный расчет конденсатора производится для определения давления в конденсаторе р . при заданных значениях расхода пара в конденсатор температуры охлаждающей воды и ее расхода при имеющихся геометрических характеристиках конденсатора. Давление р . находится по таблицам водяного пара для состояния насыщения по температуре конденсации [c.284]

Влажный воздух, который не содержит при данном давлении и температуре максимально возможное количество водяного пара, называют ненасыщенным. Ненасыщенный влажный воздух представляет собой смесь сухого воздуха и перегретого пара, что видно из ри-диаграммы (см. рис. 15-1). Парциальное давление перегретого пара в смеси будет меньше давления насыщения при данной температуре. Количество перегретого пара в 1 воздуха численно равно плотности перегретого пара, но меньше численной величины плотности сухого насыщенного пара. Охлаждая воздух, а следовательно, и перегретый пар при каком-либо постоянном давлении р, например, по линии 7-8, можно довести перегретый пар до состояния насыщения, характеризуемой точкой 8. Это будет тогда, когда температура воздуха станет равной температуре насыщения при данном парциальном давлении водяного пара. Эту температуру называют температурой точки росы. [c.238]

Понижая температуру ненасыщенного влажного воздуха (ф-с ) при постоянном давлении, его можно довести до состояния насыщения (ф = 1). Это произойдет в тот момент, когда температура воздуха станет равной температуре сухого насыщенного пара при данном парциальном давлении его в воздухе. При дальнейшем охлаждении влажного воздуха из него начнет выделяться вода в виде тумана или росы. Температура точки росы tp определяется при помощи гигрометра, а парциальное давление пара р при помощи психрометра. Зная температуру точки росы и температуру воздуха, по таблицам [c.239]

В реальных условиях поправка заметно меньше, так как часть влаги уносится с подогретыми массами газа, а часть влаги в паровой фазе покидает трубу с охлажденным потоком. Вторую составляющую, предполагая состояние насыщения в уходящих охлажденных газах, рассчитывают методом последовательных приближений, задаваясь величиной (лТ )д и по известным давлению Д [c.63]

На рис. 6.1 изображена модель этого процесса. Жидкостный охладитель с начальной температурой /о прокачивается с удельным массовым расходом G сквозь пористую стенку навстречу действующему на ее внешнюю поверхность тепловому потоку плотностью q. По мере движения в проницаемой структуре давление жидкости понижается, а ее температура возрастает. На некотором расстоянии L от входа охладитель достигает состояния насыщения, после чего происходит его постепенное [c.127]

При полном испарении жидкости состояние сухого насыщенного пара определяется одним параметром давлением или температурой. Поэтому объем, внутренняя энергия и энтальпия определяются по таблицам насыщенного пара по давлению или температуре. [c.114]

Компрессор 1 сжимает влажный пар хладоагента до давления р по линии 1—2. Затраченная на адиабатное сжатие работа расходуется на повышение внутренней энергии пара. В конце сжатия (точка 2) пар становится сухим насыщенным. Нагнетаемый компрессором пар проходит через охладитель 2, который является в данном случае конденсатором, так как в нем пар хладоагента превращается в жидкость вследствие отдачи теплоты парообразования окружающей среде . Процесс 2—3 протекает при постоянных давлении и температуре. Жидкость в состоянии насыщения направляется в дроссельный (редукционный) вентиль 3, где происходит ее дросселирование без отдачи внешней работы (линия 3—4) с понижением давления от р до р2 и температуры от Т до То,. Жидкость частично испаряется, превращаясь во влажный насыщенный пар, который направляется в испаритель, установленный в камере 4, где находятся охлаждаемые тела, и отбирает у них теплоту. Степень сухости влажного пара при этом возрастает. [c.223]

Для определения значений изобары на Ts -диаграмме приведена кривая tu — f (р), для которой на оси абсцисс приведены значения давлений, соответствующих температурам насыщения, отложенным по оси ординат. Точка I принадлежит перегретому пару, но линия 1—2— изобара, поэтому значение давления в точке 1 то же, что и для точки 2, а для этой, как характеризующей состояние насыщенного пара, значение давления найдем по кривой ( = f (р) для этого точку 2 сносим по изотерме, являющейся одновременно и изобарой, на кривую (u f (р) и получаем точку 3 значение давления для точки 3 определяем, проектируя ее на ось абсцисс. Так как линия ]—2—3 — изобара, это и будет давление в точке 2, а следовательно, и в точке 1. [c.301]

Парциальное давление в состоянии насыщения р находят из таблиц для насыщенного пара по температуре = в.в [7]. Парциальное давление р также определяют по этим таблицам, зная температуру точки росы ip. [c.74]

Рассмотрим формирование слитков из сплавов с определенной усадкой в состоянии, насыщенном газами. При атмосферном давлении мениск до окончания затвердевания остается выпуклым, а на разрезе готового слитка будут видны сферические газовые включения по всему сечению (рис. 21, а). При кристаллизации под повышенным [c.54]

Для определения зависимости массового расхода истекающей нагретой воды от начальных параметров испытанию подвергались цилиндрические каналы с острой входной кромкой й = Ъ и d = 9,53 мм при отношении 0,5Начальные параметры лежали в пределах по давлению от О до 15Q кгс/см и по недогреву до состояния насыщения Аг н от О до холодной воды с температурой 15° С. В процессе проведения каждого опыта оставались постоянными давление р и температура перед. [c.24]

Регенератор-испаритель в схемах АЭС с диссоциирующим теплоносителем представляет собой рекуперативный теплообменный аппарат, в котором в общем случае имеются три участка, различающиеся фазовым состоянием теплоносителя по холодной стороне экономайзер-ный (подогрев жидкости до температуры насыщения), испарительный и перегревательный. При давлении теплоносителя по холодной стороне выше критического испарительный участок отсутствует. [c.120]

Крепкий раствор с концентрацией поступает в генератор под давлением в переохлаждённом состоянии 1, нагревается до состояния насыщения (точка Г) и кипит (по изобаре pj. Кипение и дегазация заканчиваются (при концентрации д) в точке 2 при температуре, определяемой температурой греющей среды. После дросселирования рас- [c.610]

Таким образом, при движении по адиабатному каналу разгоняемый поток жидкости приближается по мере снижения давления к состоянию насыщения. Пусть в каком-либо сечении канала температура жидкости достигла температуры насыщения. Если в дальнейшем термодинамическое равновесие протекающей среды не нарушается, то последующее снижение давления и нарастание скорости должно сопровождаться фазовыми превращениями — жидкость начнет испаряться. [c.157]

Возвращаясь к вопросу о переходе через зону насыщения в решетках, заметим, что в связи с флуктуационным механизмом этого процесса возникают значительные колебания температуры поверхности лопаток во времени. Кроме того, резко увеличивается неравномерность распределения температуры по обводу профиля, так как часть поверхности лопатки находится в перегретом паре, а часть —во влажном. Последнее означает, что на участках, где пар перегрет, температура поверхности близка к температуре торможения, а там, где образовалась пленка, температура близка к термодинамической. Следовательно, переход через состояние насыщения сопровождается пульсациями и неравномерным пространственным распределением температур по поверхности лопаток. При этом колебания температур в зависимости от начальных параметров пара, перепада давлений (числа Маха) и углов входа потока могут быть довольно значительными, что неизбежно приводит к температурной усталости материала лопаток. [c.96]

Анализ показывает, что с увеличением начального давления расход смеси возрастает как за счет увеличения критического. перепада давления, так и вследствие увеличения плотности двухфазной смеси. Нижние граничные кривые представляют собой расходные характеристики, полученные для сухого воздуха, верхние — для случая истечения воды без газа. Расходные характеристики газоводяной смеси занимают промежуточное положение между указанными граничными кривыми и проходят тем круче, чем выше степень недогрева воды до состояния насыщения. По мере увеличения объемного газосодержания характеристики сближаются с расходными характеристиками [c.39]

Исследовать устойчивость получаемых двух периодических решенлй, применяя критерий Михайлова, сложно и неудобно, так как при этом недостаточно отчетливо выявляется влиядие каждой, нелинейности на области динамического состояния привода. Поэтому такое исследование произведем путем последовательного введения нелинейностей. При этом вначале исследуем гидравлический следящий привод в виде линейной модели, затем с нелинейностью только в виде сухого трения Т (v ), только с нелинейностью в виде насыщения по давлению g(h, q) и, наконец, только с нелинейностью в виде насыщения по расходу q h, р) во внешней цепи управляющего золотника. [c.142]

Простейший конденсационный гигрометр состоит из металлического тонкостенного цилиндрического сосуда, стенки которого тщательно отполированы. Сосуд заполняется эфиром. Если через эфир прокачивать воздух, то часть эфира испарится и температура его понизится. Практически температура эфира равна температуре стенок цилиндра. Охлаждение эфира производят до тех пор, пока на полированной металлической поверхности сосуда не появится роса. В этот момент замечанзт температуру эфира, которая будет соответствовать температуре точки росы. Появление росы свидетельствует о переходе прилегающего слоя воздуха у стенок сосуда в состояние насыщения. Пользуясь таблицами для насыщенного водяного пара, можно по температуре точки росы определить парциальное давление водяного пара во влажном воздухе. [c.240]

При однофазном течении жидкости на входном участке (до пересечения с кривой I) температура остается постоянной, а давление линейно понижается. Жидкость достигает состояния насыщения (точка пересечения с кривой I), закипает и образуется двухфазный поток. Его расходное массовое паросодержание х = (I o - i )l г возрастает. Это вызывает непрерывное увеличение гидравлического сопротивления — наклон кривых распределения давления и температуры в потоке внутри образца постепенно увеличивается. По мере повышения начальной температуры сокращается протяженность входного участка течения однофазного потока, фронт закипания приближается к входной поверхности и возрастает паросодержание двухфазного потока на выходе. При этом увеличивается градиент давления в двухфазном потоке (кривые располагаются круче) и возрастает полный перепад давлений на образце. На рис. 4.1, б светлые значки и проведенные через них кривые соответствуют давлению насьь щения, рассчитанному по температурам, показанным на рис. 4.1, а. Темные значки соответствующего вида — измеренные величины давления. При совпадении расчетных значений давления с измеренными для двухфазного потока используется только темный значок. Величины давления насыщения могут быть рассчитаны только для двухфазного потока, т. е. для точек в области, расположенной выше кривой I. [c.78]

Температура пара в конечном состоянии также определяется весьма просто. Если это состояние изображается точкой, находящейся в области перегретого пара, то температура его отсчитывается по значению изотермы, про-ходяпгей через эту точку. Если же в конечном состоянии пар влажный, то нужно от точки, характеризующей его состояние, подняться по соответствующей изобаре до верхней пограничной кривой. Температура этой точки, отсчитываемая по соответствующей изотерме, является температурой насыщенного пара конечного давления. [c.191]

Ранее был рассмотрен процесс парообразования при постоянном давлении в v — р-диаграмме. Такой же процесс можно построить и в S — Т-диаграмме (тепловой диаграмме). Возьмем 1 кг воды при О С, На диаграмме такое состояние будет обозначаться точкой /, лежащей на оси температур (рис, 11.3). Энтропия жидкости, имеющей температуру О С и давление насыщения, соответствующее этой температуре, принимается равной нулю. По Fviepe подвода теплоты к воде температура ее увеличивается, энтропия увеличивается до состояния насыщенной жидкости. На диаграмме точка 2 характеризует насыщенную жидкость (х = 0) при давлении р [c.93]

Из р — диаграммы хорошо видно, как изменяется состояние вещества в процессе нагрева, например, при постоянном давлении. При переходе по изобаре (p = idem) из области твердого состояния вещества в область газообразного состояния пересекаются линия плавления в точке С, область жидкого состояния II, линия насыщения АК в точке D. Одновременно на р — /-диаграмме, прослеживая путь перехода из явно жидкого состояния (точка /) в явно газообразное, путь 1—1 — 2 —2 через закритическую область, приходим к выводу, что этот переход можно осуществить путем непрерывных изменений вещества, т. е. минуя фазовые энергетические барьеры (в данном случае линию насыщения по пути I—2). Это значит, что между жидкостью и газом нет принципиальных различий и для них может быть сформулировано единое уравнение состояния вещества [c.18]

Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) тепло, необходимое для перехода вещества из состояния 1 в состояние 2, называется интегральной теплотой парообразования при постоянном давлении г р. Очевидно, что интегральная теплота конденсации (переход от 2 к 1) равна и противоположна по знаку теплоте парообразования. Если процесс парообразования осуществляется не П ри /7= onst, а при r= onst путем подвода тепла и изменения давления, то соответствующее количество тепла представит собой интегральную теплоту парообразования при постоянной температуре гт- Эти две величины в общем случае различны по значениям. На практике часто приходится иметь дело с процессом, когда из жидкости, находящейся в состоянии насыщения в точке 1, путем подвода соответствующего количества тепла получают малое количество пара, равновесного с жидкостью (точка <3). Отнесенное к 1 молю (или к 1 кг) получающегося лара тепло называется в этом случае дифференциальной теплотой парообразования при постоянном давлении 9 ". Аналогично может быть получена дифференциальная теплота парообразования при Г — onst — Как будет показано ниже, если из сухого насыщенного пара в точ- [c.211]

Видно, что отношение зависит от температуры и давления. Температуру можно менять произвольно, а давление при этом должно быть таким, чтобы сохранялось жидкое состояние среды, т. е. должно выполняться условие р Рв, где Рн— давление насыщения. Следовательно, производную ёр1с1Т в формуле (12.63) можно брать по кривой насыщения по формуле Клапейрона — Клаузиуса имеем [c.287]

Значения удельных объемов, энтальпии, энтропии и других величии, характеризующих состояние воды и водяного пара, можно определять по таблицам, в которых эти значения даются для большого диапазона давлений и температур. Таблицы составляют для кипящей воды и сухого насыщенного пара и для некипяшей воды и перегретого пара. Для кипящей воды и сухого насыщенного пара в зависимости от постановки задачи приходится либо по температуре находить их давления и все прочие величины, либо по давлению находить температуру и все остальные величины. В связи с этим отдельно составляют таблицы для кипящей воды и сухого насыщенного пара по температурам (см. приложение 4) и таблицы кипящей воды и сухого насыщенного пара по давлениям (см. приложение 5). В приложении 4 В первом вертикальном столбце приведены возрастающие значения температуры насыщения ta и по горизонтальным строчкам против каждого значения этой температуры даны соответствующие ей значения давления, удельных объемов v и v", плотности р", энтальпий i и i", теплоты парообразования г и энтропий.s и s". Например, температуре насыщения 120°С соответствуют следующие значения давления и других величин [c.106]

Из рис. 10-29, на котором нанесены пограничные кривые для содержащегося в воздухе водяного пара, следует, что при неизменной температуре (кривая 1—2, соответствующая изотерме onst) наибольшие парциальное давление и плотность пара соответствуют его состоянию, отображаемому точкой 1, когда он является насыщенным. По мере перегрева давление и плотность его уменьшаются. [c.130]

Кривые 1 показанные на рис. 12.9 в координатах рТ (давление — температура) и pV (давление — мольный объем), называются кривыми насыщения (см. гл. 5). Точкам этих трех кривых отвечают такие пары значений р, Т и р, V, при которых две фазы, изображенные слева и справа от каждой кривой, находятся в равновесии. По мере того как температура насыщенной смеси возрастает при постоянном давлении (на р, 1/-диаграмме эти точки будут двигаться по горизонтали вправо), смесь становится ненасыщенной и способна воспринять больше водяного пара и сопутствующей ему скрытой теплоты, чтобы вернуться к равновесному состоянию насыщения. Количество скры- [c.294]

Свойства воды и водяного пара в интервале температур 0—700 °С и давлений до 30 МПа. Упрощенные соотношения для давлений от 5,0 до 18,0 МПа и температур от 150 до 600 °С (П.1.6)—(П.1.18) получены по данным [5, 7] Б. Н. Кокоревым и Н. Л. Бойко. Они просты для использования и обеспечивают необходимую точность и непрерывный переход из области недогретой воды в область перегретого пара через состояние насыщения. При заданной энтальпии / и давлении р температура недогретой воды /,к вычисляется по формуле [c.200]

Определение температуры пара 4 близ места отсоса паро-воздушной смеси производится по таблицам состояния насыщенного водяного пара для найденного по уравнению (66) давления Р4. [c.49]

Следует отметить, что тепло- и массообмен во влажном газе при определенных условиях сопровождается туманообразова-нием — объемной конденсацией пара, связанной с появлением мельчайших капель жидкости, взвешенных в газопаровой смеси [2, 8, 9 . Это происходит тогда, когда парциальное давление Р пара в смеси становится больше давления насыщения Ps, то есть когда пар становится пересыщенным. Процесс объемной конденсации пара происходит скачком, с очень большой скоростью. Поскольку в аппаратах технических систем всегда есть центры конденсации (мелкие твердые частицы, газовые ионы и др.), то критическая степень пересыщения близка к единице и конденсация может начаться практически по достижении состояния насыщения газа. Туман плохо осаждается на поверхностях и является стоком пара и одновременно источником теплоты, которая выделяется при конденсации пара и расходуется на нагрев прилегающих слоев холодного газа. Более того, над поверхностью жидкости всегда есть слой насыщенного газа, в котором при переменной температуре слоя и наличии центров конденсации тумано-образование является неизбежным, так как зависимость Р = = /( ), определяемая кинетикой переноса массы и энергии, и зависимость Ps — f t), определяемая физическими свойствами жидкости, не совпадают. Совпадение давлений (Рп =Ps) имеет место только на верхней и нижней границах слоя, а между границами избыток пара переходит в туман. [c.24]

Поведение воздуха после достижения давления насыщения иллюстрируют кривые на рис. 4-6, заимствованном из [Л. 10]. На графике представлены результаты опытов Хансена и Нотуанга с воздухом при следующих начальных параметрах Ро 6 бар и Гд = 288° К- Кружками отмечены экспериментальные значения относительного давления р/р (р — давление насыщения) в функции числа М пунктиром показана линия расширения, отвечающая переохлажденному состоянию, рассчитанная по измерен -ным полным давлениям. Сплошной линией нанесен [c.117]

Значительным оказалось влияние степени гидродинамической турбулентности потока перед соплом. Соответствующие опытные данные, представленные на рис. 6.6, показывают, что снижение начальной турбулентности заметно уменьшает максимумы амплитуд пульсаций полного давления перед линией насыщения, а также интенсивность снижения Про при переходе через линию насыщения. Эти опытные данные также служат подтверждением предположения о том, что рассматриваемые явления находятся в очевидном взаимодействии, механизм которого должен быть изучен дополнительно. Следует также обратить внимание на тот факт, что влияние степени турбулентности резко вырождается при переходе в зону малых степеней влажности (ftso= l,01). По существу, можно утверждать, что переход через состояние насыщения в зону влажного пара высокой степени дисперсности приводит к частичному вырождению как конденсационной, так и гидродинамической турбулентности. Сопоставление амплитудных характеристик для разных частот (рис. 6.1—6.3) подтверждает, что при изменении графики Apo ( so) несколько перестраиваются. При значительной влажности ( so>l,03) влияние частоты в исследованном диапазоне ослабевает. [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...