Давление точке

Если рассмотреть процесс парообразования при более высоком давлении, то можно заметить следующие изменения. Точка ао, соответствующая состоянию [c.36]

В таких турбинах давление падает при проходе пара через сопла и остается постоянным на рабочих лопатках. Абсолютная скорость пара в ступени, называемой ступенью давления, то возрастает — в соплах, то снижается — на рабочих лопатках. Так как объем пара по мере его расширения увеличивается, то [c.169]

Регенерировать можно не только тепловую энергию, но и энергию избыточного давления. Например, если в реакционной камере / (рис. 24.4) по условиям технологии необходимо избыточное давление, то исходные продукты 2 приходится сжимать компрессором 3, затрачивая на это электроэнергию. Однако часть этой энергии, а иногда даже больше энергии, чем затрачено (если, например, в реакторе J увеличивается объем газов), можно вернуть (регенерировать) за счет расширения получающихся продуктов 4 в турбине 5. Электромашина 6 при этом играет роль пускового двигателя, а также источника недостающей или потребителя избыточной мощности (в последнем случае электромашина работает в режиме генератора). Хорошим примером использования энергии давления является тур- [c.205]

Если изменение объема происходит в несколько стадий, причем в каждой стадии отдельно действует постоянное давление, то общая выполненная работа будет равна сумме произведений pAv для каждой стадии [c.35]

Работа, произведенная во время необратимого адиабатного процесса расширения или сжатия идеального газа при условии постоянства внешнего давления, может быть вычислена с помощью уравнения (1-31). Если pj — начальное давление системы, — конечное давление системы и — постоянное внешнее давление, то [c.45]

На рис. 19 представлены три типичные ру-изотермы реального газа для температуры выше критической, равной критической и для температуры ниже критической. Для сравнения приведена pv-изотерма идеального газа для той же температуры выше критической, что и для реального газа. Если температура ниже 2,5-кратной критической температуры и давление меньше Ш-кратного критического давления, то реальный газ имеет объем меньший, чем идеальный газ при тех же температуре и давлении (или меньшее давление, если сравнение производят для одинаковых температур и объемов). При давлении, большем [c.158]

Если использовать закон Дальтона об аддитивности давлений, то средний фактор сжимаемости представляет собой линейную комбинацию факторов сжимаемости чистых компонентов, причем каждый из них должен быть взят при температуре системы и давлении чистого компонента для общего объема смеси. [c.226]

Если независимые переменные — температура и давление, то химический потенциал компонента i в одной из фаз многокомпонентной многофазной системы можно выразить через свободную энергию Гиббса [c.238]

Если заданы температура и давление, то величины Ki и К2 можно вычислить непосредственно, и четыре переменных состава будут неизвестными этих уравнений. Из четырех уравнений можно получить значение Хх в функции Ki и К . [c.278]

Для того чтобы две фазы существовали одновременно в двухкомпонентной системе, коэффициент распределения одного компонента должен быть больше единицы, а коэффициент другого компонента меньше единицы. Если коэффициенты распределения обоих компонентов больше единицы при данных температуре и давлении, то существует только паровая гомогенная фаза если [c.278]

Если шов не перерезает несущий элемент, то, очевидно, сварочная усадка шва не приводит к значительным возмущениям в ней. Например, в узлах, образованных тавровыми соединениями, собственные ОСН затухают на расстоянии от шва порядка толщины листа (см. рис. 5.9). Очевидно, что такая ситуация справедлива, когда напряжения в стенке тавра Оуу малы. Если сварной шов перерезает несущий элемент, но не образует замкнутого контура в плоскости свариваемого листа (например, стыковой кольцевой или пазовый шов в сосуде давления), то на расстоянии от шва порядка толщины листа поперечные и продольные напряжения выравниваются (см. рис. 5.8). При этом [c.297]

Центр давления — точка пересечения линии действия силы Р с плоскостью стенки. Положение центра давления (точка О на рис. Ii l) в плоскости стенки определяется формулами [c.33]

Тяжелая точка М массы т движется по внутренней поверхности круглого цилиндра радиуса г. Считая поверхность цилиндра абсолютно гладкой и ось цилиндра вертикальной, определить давление точки на цилиндр. Начальная скорость точки равна по величине оо и составляет угол а с горизонтом. [c.231]

Точка М массы т движется по гладкой поверхности полусферического купола радиуса Я. Считая, что на точку действует сила тяжести, параллельная оси г, и зная, что в начальный момент точка имела скорость Нд и находилась на высоте ко от основания купола, определить давление точки на купол, когда она будет на высоте к от основания купола. [c.231]

Прн условиях предыдущей задачи, считая ось конуса направленной по вертикали вверх и учитывая силу тяжести, определить давление точки на поверхность конуса. [c.232]

Если в ру-диаграмме (рис. 5-3) между изотермами Г) и Гг изобразить ряд произвольных процессов 1-2, 3-4, 5-6, которые имеют различные начальные и конечные объемы и давления, то изменение внутренней энергии идеального газа у всех этих процессов будет одинаковым [c.56]

Если система совершает работу во внешней среде, где давление //, то работа расширения системы при увеличении объема па dv [c.57]

Если независимыми параметрами системы будут температура и давление, то характеристической функцией будет термодинамический или изобарно-изотермический потенциал Z. [c.143]

Если сухому насыщенному пару сообщить некоторое количество теплоты при постоянном давлении, то температура его будет возрастать. Пар, получаемый в этом процессе, называется перегретым. Перегретый пар имеет при данном давлении более высокую температуру и удельный объем, чем сухой насыщенный пар. Перегретый пар над поверхностью жидкости получить нельзя. Температура перегретого пара, так же как и газа, является функцией объема и давления. [c.173]

Если к сухому насыщенному пару подводить теплоту при постоянном давлении, то температура и объем его будут увеличиваться, и пар из сухого насыщенного перейдет в перегретый (точка D). [c.175]

При посадке одного цилиндра на другой с натягом окружные напряжения во внутреннем цилиндре становятся сжимающими, а в наружном — растягивающими (рис. 453, а). Если такой составной цилиндр подвергнуть внутреннему давлению, то в нем возникнут дополнительные растягивающие окружные и сжимающие радиальные напряжения (рис. 453, б). Эти напряжения определяются ио формулам (16.14) и (16.15) как для цельного цилиндра. Окружные напряжения от внутреннего давления будут складываться с напряжениями от посадки в наружном цилиндре и вычитаться из них во внутреннем цилиндре. Радиальные напряжения от внутреннего давления и от давления посадки складываются в обоих цилиндрах. Суммарные эпюры напряжений после приложения давления будут иметь вид, представленный на рис. 453, д. Характерным для них является скачок на эпюре а и перелом в эпюре а, на радиусе контакта цилиндров. [c.450]

Если оболочка испытывает внешнее давление, то меридиональные напряжения будут отрицательными (сжимающими) и, согласно формуле (17.24), радиальное усилие q получится также отрицательным, т, е. направленным наружу. Тогда кольцо жесткости будет работать не на сжатие, а на растяжение. При этом, очевидно, условие прочности (17.24) останется тем же. [c.476]

Теорема 1. Если па какую-либо поверхность действует равномерно распределенное давление, то, независимо от формы поверхности, проекция равнодействующей сил давления на заданную ось равна произведению давления р на площадь проекции поверхности на плоскость, перпендикулярную к заданной оси. [c.296]

Оболочковые конструкции, как правило, испытывают избыточное давление, то есть к ним предъявляют требования герметичности соединений. Их собирают из листовых заготовок и сваривают герметичными швами. [c.6]

В случае, если конструктивный элемент испытывает циклическое нагружение с разными амплитудами изменения давления, то долговечность устанавливается с использованием гипотезы линейного суммирования повреждений [c.394]

Средняя энергия молекул различных газов будет одинакова и в том сл) ае, когда газы не перемешаны, а пространственно разделены, но могут обмениваться энергией, например, через стенки сосудов. Если при этом в разных сосудах еще одинаковы и давления, то в соответствии с формулой (2.6) будет одинакова и плотность частиц в них. Таким образом, мы получаем, как говорят, из первых принципов эмпирический закон Авогадро, о котором шла речь в 2.1. [c.65]

Если, далее, например, через точку С4 провести прямую t/4 — 4 под углом 90 — Й тах К ИапраВЛбНИЮ ЕВ , где max — выбранный максимальный угол давления, то прямая <74 — является геометрическим местом возможных положений оси А кулачка, что видно из рис. 26.22. В самом деле, если, например, выбрать ось кулачка с положепнп А , то в положении 4 угол даслеппр бу- [c.534]

Повышение температуры тела свидетельствует об увеличении кинетической энергии его частиц. Увеличение объема тела приводит к изменению попенциаль-ной энергии частиц. В результате внутренняя энергия тела увеличивается на dU. Поскольку рабочее тело окружено средой, которая оказывает на него давление, то при расширении оно производит механическую работу 6L против сил внешнего давления. Так как никаких других изменений в системе не происходит, то по закону сохранения энергии [c.14]

Чтобы найти изменение температуры, рассмотрим столб воздуха высотой dy с поперечным сечением, равным единице. На нижней поверхности этого столба давление равно р, а на верхней оно составляет p + dp, где dp — изменение давления, вызванное весом столба воздуха. Поскольку увеличение высоты сопровождается уменьшением давления, то dp= —pgdy. Так как р= /u = p/RT, то dp = [c.210]

Очевидно, что если на свободную поверхность покоящейся кмд-костн действует атлюсфирное давление, то пьезометрическая высота для любой точки 1)ассматриГ)аемого объема жидкости равна глубине расположения этой точки. [c.21]

Так как мольный объем чистого компонента — функция только температуры и давления, то коэффициент распределения каждого компонента в идеальном растворе является функцией только температуры и давления и не зависит от состава. Его можно рассматривать как свойство чистого вещества, не зависящее от вида и качества других компонентов в растворе. Однако при вычислении К из сотношения /f//f возникают трудности из-за того, что для чистого компонента только одна фаза может существовать физически при данной температуре и давлении. Поэтому либо ff, либо ff должна представлять собой фугитивность гипотетического состояния в зависимости от того, является ли равновесное давление смеси большим или меньшим, чем давление пара чистого компонента при температуре равновесия. Уравнение состояния для чистого компонента снов,а можно использовать для экстраполяции рс Т-свойств в нестабильную область для того, чтобы облегчить вычисление ff при давлении меньшем, чем давление пара, и ff при давлении большем, чем давление пара. [c.278]

Если плоская стейка подвергается односгоропнему давлению жидкости (на несмоченпой стороне стенки — атмосферное давление), то результирующая Р сил давления, воспринимаемая стенкой и нормальная к ней (рис. И — 1), [c.33]

Если процесс парообразования протекает при постоянном давлении, то температура его не изменяется и процесс А В является одновременно нзобарйым и изотермическим. В точках А и В вещество находится Б однофазном состоянии. В промежуточных точках вещество состоит из смеси воды и пара. Такую смесь т( л называют двухфазной системой. [c.174]

Невесомая магериальная точка гeJЮ), прикрепленная на нружине к любому телу, покоящемуся относительно ее собственной системы отсчета, не деформирует эту пружину. Учитывая, что давление точки на какое-либо тело но модулю [c.242]

В трубе, несущей рабочую жидкость или газ под давлением и нагреваемой снаружи (случай б), сложение термических сг, и рабочих сУр напряжений создает пик растягивающих напряжений сг на внутренней поверхности стенки (вид IV). Если труба подвергается наружному давлению, то при нагреве как изнутри (случай в), так и снаружи (случай г) в ней возникают только пики сжимающих напряжений, менее опаешх, чем растягивающие. [c.373]

Для газов, у которых значения к равны, температуру смеси определяют по формуле (64). Если газовые потоки, помимо одннат<овых значений к, имеют также равные давления, то формулы (66) и (67) принимают вид [c.56]

Так как площади диаграммы Ts, ограниченные кривой процесса, крайними ординатами и осью абсцисс, измеряют в определенном масштабе количества теплоты, подведенной к рабочему телу при постоянном давлении, то площадь OOiAiG соответствует энтальпии жидкости i, площадь A B FG — теплоте парообразования (г) и площадь парообразования B iDF — теплоте перегрева. Вся площадь ООуАуВ С Р соответствует энтальпии перегретого пара 1. [c.186]

Если теперь составной цилиндр нагрузить внутренним давлением, то обе его части будут работать как одно целое и в составном цилиндре возникнут напряжения, определяемые формулой (9.13). Эти напряжения должны быть алгебраически просу.чмированы с предварительньГми напряжениями натяга (рис. 320). Во [c.285]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...