Процесс изменения состояния газа при постоянном давлении

Из уравнения (7-8), следует, что в процессах изменения состояния газа при постоянном давлении внешнюю теплоту можно определить как разность энтальпий конечного и начального состояний тела. Это обстоятельство практически весьма важно, так как величины энтальпий имеются во всех таблицах термодинамических свойств газов. [c.92]

Процесс изменения состояния газа при постоянном давлении [c.67]

Процесс изменения состояния газа при постоянном давлении имеет очень широкое распространение в теплоэнергетике. Укажем на важнейшие случаи его применения. [c.56]

ПРОЦЕСС ИЗМЕНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ ГАЗА ПРИ ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ [c.77]

Фиг. 1-10. Процесс изменения состояния газа при постоянном давлении (изобарный процесс) в рт-диа-грамме.

Особое значение для нагрева или охлаждения газов имеют процессы изменения состояния газа при постоянном давлении и при постоянном объеме, а следовательно, и соответствующие этим процессам теплоемкости. Приняты следующие обозначения для теплоемкостей, соответствующих процессам изменения состояния газа при постоянном давлении (изобарные теплоемкости) Ср — массовая, — объемная и цСр мольная, а для теплоемкостей, относящихся к процессам, происходящим при неизменном объеме (изохорные теплоемкости), Ст, — массовая, с — объемная и дс — мольная. Как будет показано в дальнейшем, величина теплоемкости при постоянном давлении всегда больше соответствующей величины теплоемкости при постоянном объеме, т. е. Ср> v, [c.39]

Рис. 1-11. Процесс изменения состояния газа при постоянном давлении в ро-диаграмме.

Процессы изменения состояния, протекающие при постоянном давлении газа, называются изобарными. [c.47]

Изменение состояния газа при постоянном давлении (изобарный процесс) [c.46]

ПРОЦЕССЫ ИЗМЕНЕНИЯ СОСТОЯНИЯ ГАЗА ПРИ ПОСТОЯННОМ ОБЪЕМЕ И ПОСТОЯННОМ ДАВЛЕНИИ [c.51]

Если изменение состояния газа протекает таким образом, что давление не изменяется, то такой процесс называется изобарным. Осуществляется он так, как указано в 1-6, где речь шла о нагревании газа при постоянном давлении. [c.66]

Если изменение состояния газа протекает таким образом, что давление не изменяется, такой процесс называется изобарным. Осуществляется он так, как указано в 1-8, где речь щла о нагревании газа при постоянном давлении. В ру-диаграмме этот процесс изобразится прямой — [c.77]

Изобарный процесс изменения состояния газа — это такой процесс, при котором давление газа остается постоянным в р У-диаграмме (фиг. 1-10) он описывается прямой 1-2, параллельной оси абсцисс (расширение), или 1-2 (сжатие газа). Уравнение этой прямой — изобары — [c.32]

Все действительные процессы изменения состояния газов являются необратимыми, так как все процессы в тепловых установках протекают с конечными скоростями, и поэтому параметры состояния газа не могут быть в каждый момент времени одинаковыми по всей его массе. Например, в процессе сжатия газа в цилиндре наибольшее давление будет в слоях газа, расположенных ближе к днищу поршня, а наименьшее давление — в слоях газа, наиболее удаленных от поршня, Кроме того, при изменении состояния газов, например, в цилиндрах поршневых двигателей внутреннего- сгорания изменяется химический состав рабочего тела и, следовательно, газовая постоянная / происходят потери теплоты с лучеиспусканием и при трении. Типичным примером необратимого процесса является трение. Работа, затрачиваемая на преодоление трения, необратимо превращается в теплоту, выделяющуюся при трении. [c.23]

Процесс изменения состояния газа может происходить самым различным образом например, при постоянном объеме или постоянных давлении или температуре. Характер протекания про- [c.50]

Теплота может быть полностью превращена в работу при непериодическом процессе при периодическом процессе, она может быть превращена в работу только частично. Непрерывное превращение теплоты в работу требует применения циклических процессов с периодическим возвращением к первоначальному состоянию. Для того чтобы получить максимальное превращение теплоты в работу, все стадии в цикле должны быть обратимы. Простейшим возможным циклом считается тот, в котором количество теплоты поглощается обратимо из единственного источника при температуре Ti. При этом теплота частично превращается в работу, а частично передается обратимо единственному теплоприемнику при температуре Та, которая обязательно должна быть меньше температуры Т . Стадии изотермического переноса теплоты могут состоять из расширения или сжатия газа при постоянной температуре с помощью сдвига фазового равновесия системы, когда температура и давление остаются постоянными, или сдвига химического равновесия газовой системы путем изменения давления [c.196]

Обратимый изобарический процесс. При обратимом изобарическом процессе постоянно давление тела р, а изменяются температура Т и удельный объем V тела (рис. 5.4). Постоянство давления в рассматриваемом ранее примере изменения состояния газа, находящегося в цилиндре под поршнем, может быть осуществлено путем создания неизменной силовой нагрузки на поршень. [c.167]

Трудность, возникающая при вычислении работы газа, заключается в том, что в течение процесса изменения состояния между точками 1 и Сдавление газа, как правило, нее время меняется. Поэтому для вычисления работы расширения в таком процессе прибегают к следующему способу весь процесс разбивают на очень малые элементы, в каждом из которых давление считают постоянным. Пусть поршень в одном из этих элементов процесса проходит отрезок пути As (его называют элементарным отрезком) (рис. 2-5) если давление газа, которое мы на этом, отрезке считаем постоянным, обозначим через р, [c.58]

Удельные теплоемкости газов и паров зависят от типа процесса при изменении состояния. В табл. 1-6 даны удельные теплоемкости при постоянном объеме (постоянном удельном весе) с-о и при постоянном давлении с-р для некоторых газов. Заметим, что приведенные в таблице величины являются средними для диапазона О—200° С. Вообще говоря, и и Ср зависят от температуры. [c.23]

При изобарическом процессе изменения состояния тела постоянным поддерживается давление р, а меняются температура тела t и его объем V. Постоянство давления в рассматриваемом нами примере изменения состояния газа, находящегося в цилиндре с поршнем, может быть осуществлено путем неизменной силовой нагрузки на поршень. [c.39]

К 5 кг окиси углерода СО при постоянном давлении подведено извне 600 кдж теплоты начальное состояние газа определяется объемом 2 м и температурой 17° С. Определить давление, при котором происходит процесс, конечные объем и температуру, произведенную газом работу и изменение его энтропии. [c.52]

Кроме того, работу можно вычислить аналитически. Для этого разобьем весь процесс, изображенный на диаграмме кривой 1-2, на большое число бесконечно малых процессов и определим работу расширения газа одного такого элементарного процесса. В бесконечно малом изменении состояния газа изменение его параметров также бесконечно мало. Поэтому можно считать, что в пределах каждого элементарного процесса давление газа остается постоянным. Тогда по формуле (8-7) элементарная работа dL расширения газа при изменении объема на величину AV dV равна [c.86]

Уравнение процесса. При изобарном изменении состояния газа давление его остается постоянным. Уравнение процесса имеет вид [c.95]

Физическое состояние газа (воздуха), подвергаемого давлению, в частности акустическому, определяется тепловым режимом среды. Если процесс изменения состояния развивается медленно, так что теплота, выделяющаяся при сжатии газа, отдается во вне, температура сохраняется постоянной. Это — изотермический процесс. При убыстренных процессах теплообмен прекращается и температура претерпевает изменения — это процесс адиабатический. [c.45]

В технической термодинамике особое значение имеют процессы изменения состояния газа при постоянном давлении и при постоянном объеме, а следовательно, и соответствующие этим процессам теплоемкости. Для теплоемкостей, соответствующих процессам изменения состояния газов ПРИ постоянном давлении изобарные теплоемкости), приняты обозначения Ср — массовая, Ср — объемная и цср — мольная, а для теплоемкостей, относящихся к процессам, происходящим при, неизменном объеме (изохорные теплоемкости) с —массовая, Со ооъемтшя (АСв — мольная. [c.34]

Для этого, как и раньше, будем наносить точки, которые показывают состояние газа через небольшие промежутки времени. Но по условию объем газа в процессе не меняется. Поэтому для построения каждой точки придется брать все новые ординаты, соответствующие повышающемуся давлению при одной и той же абсциссе. Значит, все точки будут расположены друг над другом, и если их соединить, как это делалось в 5, то получится прямая линия, параллельная оси ординат эта линия и будет характеризовать процесс изменения состояния газа при постоянном объеме. Она называется изохоро й. В этом процессе в случае подвода тепла (нагревание) линия будет направлена вверх (в сторону увеличивающихся давлений), а в случае отвода тепла (охлаждение)— вниз. Таким образом, линия J-2 изобразит процесс нагревания, линия же J-2 изображает процесс охлаждения газа при и = onst. [c.52]

Для определения изменения энтропии газа при постоянном давлении нужно расстояние между точками, соответствующими начальному и конечному состояниям данного газа (при Sj, = onst), перенести на шкалу энтропии вверху номограммы. Таким же способом определяется изменение энтропии в действительном процессе расширения газа по температурам или теплосодержаниям в конце действительного и обратимого адиабатного процессов. [c.15]

Изучение процессов изменения состояния газа мы начнем с так называемых частных случаев изменения состояния. Это такие процессы, в которых на какую-нибудь величину наложено вполне о-пределенное особое ограничение. Таких частных процессов мы рассмотрим четыре, а именно следующие 1) процесс при постоянном объеме (изохорный) , 2) процесс при постоянном давлении (изобарный)-, 3) процесс при постоянной температуре (изотермический)-, 4) процесс, при котором между газом и внешней средой нет никакого теплообмена (адиабатный). [c.74]

Изобарный процесс. Изобарным называется такой процесс или такое изменение состояния тела, при котором давление остается постоянным р — onst). Этот процесс может быть осуществлен, например, в цилиндре с подвижным поршнем. Как и в случае изохорного процесса, параметры газа в любой точке процесса могут быть определены с помощью диаграмм состояния или с помощью приведенных соотношений с учетом того, что давление в процессе остается неизменным. Рассмотрим изобарный процесс в координатах р—v из состояния системы в точке 7 до состояния системы в точке 2 Хрис. 5.2). Если известны параметры состояния в точке 1, д. л ui pe деления параметров тела в точке 2 необходимо знать [c.48]

Изобарный процесс изменения состояния газа происходит при постоянном давлении газа, т. е. при р = onst. В ру-диаграмме (рис. 4) он изображается прямой, параллельной оси абсцисс 1—2 при подводе тепла и 1—2 при отводе тепла. Если в уравнении (8) принять р] = р2 и переставить средние члены, получим следующую зависимость между параметрами состояния идеального газа в изобарном процессе [c.27]

Из р — диаграммы хорошо видно, как изменяется состояние вещества в процессе нагрева, например, при постоянном давлении. При переходе по изобаре (p = idem) из области твердого состояния вещества в область газообразного состояния пересекаются линия плавления в точке С, область жидкого состояния II, линия насыщения АК в точке D. Одновременно на р — /-диаграмме, прослеживая путь перехода из явно жидкого состояния (точка /) в явно газообразное, путь 1—1 — 2 —2 через закритическую область, приходим к выводу, что этот переход можно осуществить путем непрерывных изменений вещества, т. е. минуя фазовые энергетические барьеры (в данном случае линию насыщения по пути I—2). Это значит, что между жидкостью и газом нет принципиальных различий и для них может быть сформулировано единое уравнение состояния вещества [c.18]

Чтобы процесс разделения протекал обратимо, необходимо в каждом сечении разделительного аппарата обеспечить бесконечно малую разность потенциалов (разность температур и химических потенциалов). Иначе говоря, фазы должны находиться в квазиравновесном состоянии. Если разделение происходит при постоянном давлении, то условие равновесия требует прежде всего определенного, меняющегося в зависимости от концентрации, т. е. от сечения к сечению, соотношения количеств обеих фаз. Последнее, в свою очередь, естественно вызывает необходимость подвода тепла во всех сечениях разделительного аппарата. Если бы процесс обратимого разделения удалось реализовать, то затраченная работа была бы минимальной. Несмотря на теоретическую ясность схемы такого процесса, практические трудности на пути его осуществления, в технике разделения газов до сих пор не преодолены. Из многочисленных предложений, только одно прочно вошло в практику — это предложение Лахмана, согласно которому в воздухоразделительную колонну вводится предварительно охлажденный поток несжатого воздуха. Поэтому за теоретическую схему реального процесса разделения можно принимать так называемую схему адиабатической ректификации с неограниченной поверхностью контакта фаз. Степень необратимости процесса разделения в таком аппарате будет различна в зависимости от типа колонны. В каждом конкретном случае приращение энтропии можно легко определить по диаграмме у—s, как разность изменения энтропий встречных потоков. [c.176]

Такой процесс нагревания газа называется процессом изменения состояния при постоянном -давлении или изобарным процессом обозначается он так р = onst. Давленле газа в течение процесса не меняется, поэтому в ру-диаграмме этот процесс изображается прямой, параллельной оси. абсцисс когда поршень дойдет до положения, указанного пунктиром, то конечное состояние изобразится в диаграмме точкой 2 и, таким образом, весь процесс изобразится лииией 1-2. Эта линия называется изобарой. [c.54]

Трудность, возникающая при вычислении работы газа, заключается в том, что в течение процесса изменения состояния между точками 1 я 2 давление газа, как правило, все время меняется. Поэтому для вычисления работы в таком процессе прибегают к следующему способу весь процесс разбивают на очень малые элементы, в пределах каждого из которых давление считают постоянным. Пусть поршень в одном из этих элементов процесса проходит отрезок пути Ах (его называют элементарным отрезком) (рис. 2-5) если давление газа, которое мы за это время считаем постоянным, обозначим через р, а площадь поршня /, то сила, действующая по нормали, будет р/, а элементарная работа Аш на пути Ах составит на основании упомянутого правила механики Aw = pfAs. Произведение -Аз есть объем, описанный поршнем на пути Ах, так что Ат = р-Аь. Стоящее справа произведение соответствует площади заштрихованного на рис. 2-5 прямоугольника, следовательно, вычисленная работа измеряется этой площадью. [c.65]

Процесс изменения состояния при постоянном объеме (и = onst) в ру-диаграмме изображен на рис. МО. Процесс -2 протекает. при подводе тепла, что можно обнаружить по увеличивающемуся давлению, а процесс 1-2 — его отводе, на что указывает понижение Давления газа. Характерным для этого процесса оказывается то, что газ в нем работы йе совершает, так как его объем не изменяется, (Поэтому в уравнении (1-37) первого зако- [c.24]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...