Торможения изэнтропическое давление

Для фиксированного давления в области торможения изэнтропические течения возможны при всех давлениях на выходе в диапазоне от до а также при Если давление на выходе становится равным /7, результирующая кривая давления будет st ze3. Поток является сверхзвуковым между горловиной и точкой z, где на прямой ударной волне происходит скачок давления. За ударной волной поток является дозвуковым. [c.362]

При известном давлении изэнтропического торможения потока ра статические давления в двух точках находим из соотношений [c.91]

Если в потоке нет потерь, то давление торможения постоянно, т. е. Ро1 = Ро2, и изменение энтропии отсутствует. Процесс, при котором энтропия газа остается неизменной, называется изэнтропическим. Из уравнения (VI.24) следует, что идеальный адиабатический процесс будет процессом изэнтропическим. [c.135]

Задача 10.5. Определить давление торможения Ро, если скорость течения воздуха v = 1200 м/с, температура Т = 860 К, давление р = = 1,3 Ю Н/м . Течение газа изэнтропическое. [c.166]

Определить температуру, давление и плотность зтого потока при изэнтропическом торможении до состояния покоя и скорость звука в этом потоке. [c.178]

М1 или р /рг, характеризующие интенсивность скачка, тем относительно меньшее давление р о можно получить за счет последующего адиабатического и изэнтропического торможения газа, прошедшего через скачок уплотнения. Причина этого явления была выяснена раньше — в скачке уплотнения имеет место необратимое превращение механической энергии в тепловую, вследствие чего механическая энергия становится меньше. [c.131]

Две из этих переменных можно принять за независимые параметры оставшиеся четыре переменных тогда определятся. Найдя указанные выше переменные, можно, конечно, рассчитать дополнительные величины, такие, как отношение температур, изменение энтропии и отношение давлений изэнтропического торможения. [c.46]

В зависимости от места расположения скачков уплотнения относительно плоскости входа сверхзвуковые диффузоры могут быть подразделены на диффузоры с внешним, внутренним и смешанным сжатием (см. рис. 2.2). Если в этих диффузорах увеличивать число скачков, то в пределе можно получить непрерывное изэнтропическое торможение потока теоретически без потерь давления. Такие диффузоры называются изэнтропическими (рис. 2.9). [c.62]

На показания трубки Пито в сверхзвуковом потоке влияет возникновение ударной волны перед ней. Для учета этой ударной волны в результатах измерений необходимо знать значение местного статического давления. В работе [4.26] предложен более совершенный способ измерения изэнтропическим торможением сверхзвукового потока до дозвукового перед измерительным приемным отверстием. [c.118]

Она пригодна для любых видов изэнтропических течений, в том числе для течения за скачком уплотнения. Однако в последнем случае следует учитывать уменьшение давления торможения за скачком р д < р . [c.480]

Найдем давление изэнтропического торможения [c.483]

Так как величина ро (давление изэнтропического торможения) в обоих случаях одна и та же, то, подставляя значения и преды- [c.629]

Если скорость равна нулю, то соответствуюш ее давление называется изэнтропическим давлением торможения или полным давлением. Состояние с нулевой скоростью называется изэнтропи-чески заторможенным состоянием, а состояние при М = 1 называется исходным состоянием. При одинаковых значениях энтропии и температуры торможения эти состояния также будут одинаковыми. Если ноток газа замедляется до нулевой скорости, то конечное давление в случае необратимого торможения будет меньше давления изэнтропического торможения, однако конечная температура как в случае обратимого, так и в случае необратимого торможения будет равна температуре адиабатического торможения. [c.36]

Находим давление изэнтропического торможения po=pi j l+[(fe—1)/2]М2)== = 1,838-10 Па. Тогда давление торможения за скачком уплотнения p q = р о1Ра)Ра = 3,656-10 Па. [c.116]

По условиям задачи 5.30 рассчитайте скорость (число М) в точке С на пересечении характеристик разных семейств, проведенных из точек Л и В, при условии, что течение неизэнтропическое. Изменение энтропии в точках А и В задано через уменьшение давления торможения (ро2 а = 0,8 ро в точке Л Ро2 в = = 0,77 ро в точке В р — давление торможения при изэнтропическом сжатии). [c.142]

В соответствии с (4.1.27) давление торможения роу = 429 10,3 0,02/(9,81 0,259) = = 34,8 кгс/см (3,42 10 Па). Считая, что инжектируемый поток расширяется от да вления роу до Ро изэнтропически, подсчитываем значение функции [c.310]

Пусть плоская нормальная детонационная волна п 1дает на преграду,по нормали к ее поверхности. В качестве преграды может выступать различная среда — начиная от твердого тела и кончая газом. Для определения результата распада произвольного разрыва на границе раздела ВВ — преграда необходимо знать зависимост между давлением и массовой скоростью ВВ — так называемую кривую торможения продуктов взрыва. Массовая скорость продуктов детонации, расширяющихся изэнтропически из состояния Жуге, для детонационной волны, распространяющейся вправо, и волны разрежения, бегущей влево, будет [c.125]

На высоте Я = 10 км давление (по международной стандартной атмосфере) равно примерно 0,26 ата, в камере горения при М1 = 2 (это на высоте 10 км соответствует скорости самолета, равной 600 м/с или 2160 км/час) при изэнтропичности торможения давление р = 2 ата. Такое повышение давления весьма благоприятно отразилось бы на работе двигателя. Однако из-за наличия головной ударной волны, участок которой вблизи входа в двигатель можно рассматривать как прямой скачок, такое изэнтропическое движение не осуществляется. За счет потерь механической энергии, согласно рис. 39, давление в камере будет равно [c.137]

Давление. Различают статическое давление — истинное давление в данной точке потока и полное давление или давление торможения, которое было бы получено Б данной точке в случае, если бы поток был изэнтропически полностью заторможен (при расчете полного давления учитывается скорость течения в данной точке). Когда говорится о потоке газа, при отсутствии специальных оговорок, имеется в виду или элементарная струйка или такая струя конечных размеров, которая может рассматриваться как элементарная струйка. При этом под параметрами состояния газа в данном сечении потока имеются в виду соответственно или параметры для данной точки элементарной струйки или осредненные по сечению значения параметров для струи конечных размеров. [c.456]

Температура. Наряду с термодинамической (истинной) температурой Г при газодинамических расчетах используется температура торможения Гц, которая была бы получена при полном торможении потока. При наличии теплообмена с внешней средой величина Т меняется от одного сечения потока к другому при адиабатическом течении (изэнтропическом или неизэн-тропическом) для всего потока Гп = соп51. По истинной температуре в данной точке подсчитывается теплосодержание = СрТ Ср и —удельные теплоемкости соответственно при постоянном давлении и при постоянном объеме). [c.456]

Падение давления торможеиия при переходе через ударную волну часто является удобной мерой увеличения энтропии. Предполоя и.м, что /) — давление торможения для течения перед ударной волной п — давление торможения в результате изэнтропического уменьшения скорости потока после прохождения через ударную волну. [c.63]

Теоретически увеличение числа скач1 )в в диффузорах с внешним сжатием позволяет пределе осуществить непрерывное изэнтропическое торможение сверхзвукового потока. В этом случае при обтекании потоком специально спрофилированного центрального тела с непрерывно изменяющейся кривизной возникают волны сжатия, в которых потери практически отсутствуют. Схема такого диффузора приведена на рис. 2. 9, а. Однако у реальных диффузоров с внешним изэнтропическим сжатием вследствие ряда ограни-чений процесс сжатия обычно завершается скачком уплотнения. Поэтому и у этих диффузоров суммарный коэффициент восстановления давления огд получается меньше единицы и несколько снижается с ростом скорости полета. [c.72]

Для всех типов аэродинамических труб в задачу такого расчета входит определение параметров потока (давления, плотности, числа Рейнольдса и др.) в рабочей части и в других сечениях трубы. Обозначим через р, р и Г соответственно давление, плотность и температуру в потоке, а через Pq, ро и Го — соответственно давление, плотность и температуру изэнтропического торможения потока. Индексы при этих величинах, а также при других параметрах (скорость V, скорость звука а, число fA VJa, относительная скорость %=Vla ) совпадают с номерами поперечных сечений трубы, показанных на рис. 1.4.10. Введем обозначение для коэффициента восстановления давления на каком-либо участке трубы Vn=Po(n+ )lpon и будем считать течение здесь одномерным. [c.38]

Предположим, что поток в любой точке может быть изэнтропически приведен в состояние покоя, которое характеризуется температурой Та и давлением 7)0 давление может быть определено как фиктивное запасаемое давление в любой точке газового потока, даже если истечение в целом является неизэнтропическим или необратимым. (Индекс О употребляется, чтобы различить параметры заторможенного газа от статических величин.) При изэнтропическом торможении потока можно записать [см. уравнение (12.16)] [c.422]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...