Неустойчивости в поверхностных

Многофононный механизм захвата 90 Модель желе 14, 15, 173, 212 Морзе потенциал 214 Мономолекулярная адсорбция 221 Неустойчивости в поверхностных фазах 274,275 Нуль-мерные ЯЭС 80 Нернста-Эйнштейна соотношение 273 Носители горячие 27 [c.281]

Поверхностный наклеп, возникающий при механической обработке, приводит к неоднородному структурно неустойчивому состоянию металла, самопроизвольно стремящемуся к возвращению металла в первоначальное состояние с минимумом свободной энергии (отдых). При обычных температурах отдых в поверхностных слоях жаропрочных сплавов протекает очень медленно, и только лишь при повышении температуры. до 700—900 С этот процесс ускоряется. Только при температуре рекристаллизации полностью снимается наклеп и восстанавливаются первоначальные свойства металла. [c.30]

Трение в условиях избирательного переноса осуществляется в восстановительной среде, поэтому тонкие поверхностные слои меди не окисляются в процессе трения. Поставщиком кислорода в подповерхностные слои могут быть, кроме воздуха, молекулы воды, которые всегда имеются в граничном слое, причем молекулы воды и органического вещества (глицерина) конкурируют за место на свободной поверхности. В этом случае все электроды, расположенные в электрохимическом ряду между водородным и кислородным электродами, термодинамически неустойчивы в контакте с воздухом и водой, поэтому должно происходить самопроизвольное восстановление кислорода с одновременным окислением металлов (меди, примесей, легирующих элементов). Механизм этого явления заключается в диффузии кислорода в подповерхностные слои, где он вступает в химическое взаимодействие в первую очередь с атомами примесей, имеющими большее, чем медь, сродство к кислороду, а затем с атомами меди. [c.113]

В равновесном положении разность поверхностной и упругой энергии при изменении длины трещины стационарна — максимальна, минимальна пли постоянна в первом случае равновесие неустойчиво, в остальных устойчиво. [c.190]

При контакте гомогенной поверхности металла с раствором электролита образуется двойной слой, состоящий из электронов в поверхностном слое металла и ионов металла в растворе. Если потенциал металла отрицательнее потенциала равновесного водородного электрода, то находящийся в растворе ион водорода пройдет через потенциальный барьер двойного слоя и разрядится с образованием молекулы водорода. Соответственно новый ион-атом металла в связи с термодинамической неустойчивостью металла перейдет в рас- [c.70]

Как известно, с увеличением концентрации адсорбированного вещества коэффициент поверхностного натяжения уменьшается (см. Р ]). Нетрудно представить себе поэтому влияние поверх-ностно-активных добавок на термокапиллярный механизм неустойчивости. В самом деле, если под влиянием возмущения элемент жидкости всплывает на поверхность, то в данном месте поверхности образуется участок с относительно меньшей концентрацией поверхностно-активной примеси, и, следовательно, с большим поверхностным натяжением. Поэтому возникают тангенциальные силы, направленные радиально к этому участку поверхности. Эти силы, таким образом, направлены противоположно термокапиллярным силам, обусловленным неоднородностью температуры поверхности. Следовательно, наличие адсорбированной пленки должно оказывать стабилизирующее действие на возникновение термокапиллярной конвекции. [c.292]

Образующаяся при окислении гидроокись железа мало растворима в воде. Так, при pH = 4 в воде может содержаться до 0,05 мг/л Ре (ОН)з, а при более высоких значениях pH — тысячные и еще меньшие доли мг/л. Гидроокись железа может присутствовать в воде в коллоидном состоянии, которое является одной из основных форм существования железа в поверхностных водах. Устойчивость коллоидного железа в значительной степени повышается благодаря защитному действию гумусовых веществ в результате того, что частицы неустойчивого в воде (гидрофобного) коллоида адсорбируют на своей поверхности частицы другого коллоида, ко- [c.22]

Пусть J > Je В этом случае сверхпроводимость в поверхностном слое начнет разрушаться. Опять, казалось бы, образуется нормальная трубка и сверхпроводящая сердцевина (рис. 1о.6а). В действительности при этом весь ток потечет внутри сверхпроводящего цилиндра. Но он имеет меньший радиус и из (15.23) следует, что при том же токе поле Н на границе будет еще больше. Следовательно, процесс разрушения дойдет до конца. Но в этом случае весь образец станет нормальным и ток распределится равномерно по сечению. Тогда У(г) = /яг, где/—постоянная плотность тока. Согласно (15.23) при этом поле в окрестности оси цилиндра станет меньше Я, таким образом, и нормальное состояние неустойчиво. [c.282]

Особенности неравновесных процессов в поверхностных фазах. Ярко выраженная взаимосвязь разных типов неоднородностей межфазных границ полупроводников, присутствие на них долгоживущих колебательно-возбужденных фрагментов, включающих в себя адсорбционные комплексы, создает, согласно электронной теории неупорядоченных систем, благоприятные условия для развития всякого рода неустойчивостей и стохастических автоколебаний. Одной из неустойчивостей поверхностной фазы является возникновение в ней на фоне обычных равновесных флуктуаций белый шум) коротких [c.274]

Приходим к парадоксальному выводу с уменьшением размера трещины прочность тела неограниченно возрастает. Конечно, устойчивость здесь только локальная. В самом деле, энергия, выделяющаяся при раскрытии трещины диаметром d, пропорциональна о с1 1Е, а поверхностная пропорциональна yd , так что в отношении достаточно протяженной трещины имеет место неустойчивость в большом . Однако указанная энергия выделяется лишь при полном раскрытии трещины, а поверхностная - поглощается в самом начале раскрытия. Поэтому возникновение большой трещины, хотя и энергетически [c.12]

Заключение. При учете капиллярности наиболее опасные монотонные возмущения представляют собой комбинацию возмущений двух типов. При этом в интервале а < 1 потеря устойчивости происходит под действием рэлеевского механизма неустойчивости [7], связанного с цилиндрической геометрией области, заполненной жидкостью. А для значений а > 1 реализуется классическая термокапиллярная неустойчивость [1]. Кроме того, появляется новая, осциллирующая неустойчивость, индуцированная поверхностными волнами. [c.11]

Исследовалась устойчивость равновесия системы, состоящей из двух плоских слоев несмешивающихся вязких жидкостей и находящейся в условиях невесомости. На деформируемой границе раздела сред действует сила поверхностного натяжения, линейно зависящая от температуры. Рассмотрены три модельные системы, возникновение неустойчивости в каждой из которых обусловлено конкретной асимметрией в свойствах жидкостей или толщине слоев. Обсуждаются условия возбуждения на поверхности раздела продольных термокапиллярных и поперечных капиллярных волн, поддерживаемых термокапиллярным эффектом. [c.13]

Первому диапазону соответствует разрушение из-за достижения больших деформаций, когда капля превращается в пленку и принимает форму парашюта навстречу потоку. Во втором диапазоне разрушение происходит за счет деформации и развития неустойчивости из-за ускорений на наветренной стороне капли. В первом и втором диапазоне после разрушения образуются капли в основном двух размеров 0,lповерхностного слоя и заканчивается дроблением за счет срыва и развития возмущений на наветренной стороне капли. [c.260]

Вопрос о том, чем определяется отбор одного из двух решений в конкретных гидродинамических задачах, не ясен. Если отбирается распадное решение, то это означало бы, что неустойчивость ударной волны с самопроизвольным усилением поверхностной ряби вообще не осуществляется. По-видимому, однако, такой отбор не может быть связан именно с этой неустойчивостью, поскольку неоднозначность решения не ограничена условиями (90,12—13)2). [c.478]

Если длина трещины такова, что dT/dL=0, то трещина находится в состоянии неустойчивого равновесия. Трещина большего размера быстро распространяется, так как упругая энергия при увеличении L уменьшается быстрее, чем увеличивается поверхностная энергия. Трещина меньшего размера расти не будет или вовсе закроется, поскольку в этом случае, наоборот, поверхностная энергия уменьшается быстрее, чем возрастает упругая энергия.. . [c.138]

Далее рассмотрим, каким образом влияет на устойчивость поверхностное натяжение. Будем для простоты анализировать случай течения пленки по вертикальной поверхности gy = 0). Анализ выражения в квадратных скобках в соотношении (4.20) убеждает, что при учете сил поверхностного натяжения ламинарное течение вдоль вертикальной поверхности будет неустойчивым при любых числах Рейнольдса. Неустойчивость будет возникать при к<к (т.е. в длин- [c.167]

Этот результат физически нетрудно понять, если учесть, что по мере увеличения длины волны X при заданном возмущении толщины пленки кривизна возмущенной поверхности падает. При Х- возмущенная поверхность все меньше отличается от гладкой, и стабилизирующее действие поверхностного натяжения перестает действовать. Таким образом, учет поверхностного натяжения не устраняет неустойчивость, а лишь сдвигает ее в область больших длин волн. [c.168]

Маррей [564] подробно исследовал различные аспекты неустойчивости в псевдоожиженных слоях, включая распространение малых возмущений, распространение поверхностной волны, горячив слои (сжимаемая жидкость), центробежные слои и электромагнитные эффекты. Рассмотрим метод, примененный им при исследовании распространения малых возмущений в двумерных (координаты X, у Т1 единичные векторы 1, несжимаемых слоях для случая рр/р 1, и учтем только влияние силы тяжести. Устойчивое состояние можно описать выражениями [c.411]

В свою очередь влияние энергии кулоновского взаимодействия на поверхностные деформац-ии ядра становится заметным при больших Z. Если кул оновская энергия будет существенно преобладать над поверхностной энергией, то ядро становится неустойчивым по отношению к поверхностным деформациям. Я. И. Френкель, а также Н. Бор и Д. Уйлер разными путями показали, что если отношение энергий ядра меньше 2, то ядро еще обладает устойчивостью, но при = 2 ядро неустойчиво к поверхностным деформациям и самопроизвольно делится на две части. Условие устойчивости ядра по отношению к поверхностным деформациям запишется [c.175]

Отличит, чертой ядерных си.а является т. н. свойство насыщения, благодаря к-рому тяжёлые ядра во многом подобны жидкой капле, имеющей почти пост, плотность внутри объёма с резким обрывом в поверхностной области (см. Капельная модель ядра). Для изучения объёмных свойств такой капли естественно в качестве первого приближения рассмотреть неогранич. ферми-жидкость (ем. Квантовая жидкость). В конечных ядрах кулоновское взаимодействие играет второстепенную роль по сравнению с ядерным. В то же время при Z и у4->оо кулоновская энергия растёт пропорционально Z /A а ядерная энергия растёт с А лишь линейно. Это делает систему неустойчивой и вынуждает при рассмотрении Я. м. пренебрегать кулоновским взаимодействием. [c.655]

Механизм плавки в отражательной печи можно представить следующим образом. Нагрев шихты, лежащей на поверхности откосов, за счет тепла, излучаемого факелом, сопровождается сушкой материала и термической диссоциацией внесших сульфидов и других неустойчивых соединений. По мере нагрева в поверхностных слоях шихтовых откосов начинают плавиться легкоплавкие составляющие шихты — сульфидные и оксидные эвтектики. Образующийся при этом первичный расплав стекает по поверхности откосов, растворяет в себе более тугоплавкие компоненты и попадает в слой шлакового рарплава. С этого момента фактически начинается разделение шлаковой и штейновой фаз капли оксидной фазы растворяются в общей массе шлака, имеющегося постоянно в печи, а капли штейна проходят через слой шлака и образуют в нижней части ванны самостоятельный слой. [c.132]

Л, Б. Эрлих дает такое объяснение природы терморастрескивания. Быстрый нагрев поверхности трения при большом градиенте температуры по глубине вызывает в поверхностном слое напряжения сжатия. Эти напряжения значительно превосходят по абсолютной величине растягивающие напряжения в остальной части детали и обусловливают при определенных условиях неустойчивость упругого или упругопластического состояния этого слоя. Такими условиями является высокий нагрев поверхностного слоя или переход его в пластическое состояние при этом модуль упругости материала принимает малые значения. Этот слой становится подобным сжатой пластине или оболочке из эластичного материала на упругом основании. Неустойчивость исходной формы приводит к образованию гофра. Цилиндрическая поверхность бандажа или барабана превращается в гофрированную, причем выступы и впадины идут параллельно оси. Выступы волнистой поверхности концентрируют нагрузку, происходит их перегрев, они становятся местами подплавле-ния и очагами зарождения трещин. [c.235]

В контакте гомогенной поверхности металла с раствором электролита происходит образование двойного слоя, состоящего из электронов в поверхностном слое металла и ионов металла в растворе. Если потенциал металла оказывается отрицательнее потси-циала равновесного водородного электрода, то находящийся в растворе ион водорода пройдет через потенциальный барьер двойного слоя и разрядится с образованием молекулы водорода. Соответственно новый ион-атом металла в связи с термодинамической неустойчивостью последнего перейдет в раствор. Иными словами, в результате последовательных реакций ионизации атомов и восстановления ионов будет иметь место разрушение гомогенного металла. Аналогично будет действовать нейтральная молекула кислорода, которая примет на себя избыточный электрон в металле и даст возможность новому иону металла перейти в раствор. [c.32]

Но так как поверхность раздела, как это будет показано в № неустойчива, то она быстро распадается в вихри, которые, действуя друг на друга, быстро делают движение совершенно неупорядоченным. Причина того, что жидкие струи в воздухе сохраняют свою замкнутую форму лолыне, заключается в меньшей плотности воздуха и в поверхностном натяжении жидкой струи относительно воздуха. [c.163]

Чтобы понять механизм окисления, приходится изучать и по мере возможности предугадывать окислительные характеристики окисных слоев для всевозможных сочетаний металл — газ. Необходимо знать состав и структуру устойчивых соединений, образующихся при таком сочетании. Так как энергетическое состояние на поверхности раздела, равно как и на всякой поверхности вообще, отлично от энергетического состояния в толще материала, на подходящей поверхности могут образовываться металлические соединения, в обычных условиях неустойчивые в толще материала. Так, никель образует только один устойчивый окисел, а именно закись никеля N 6, но на поверхности окиси алюминия АЬОз возможно образование в значительном количестве и полуторной окиси никеля N 203 то же самое относится и к образованию двуокиси никеля N 02 на поверхности ТЮ2 [1]. В таких случаях структура образующихся окислов никеля псев доморфна структуре поверхности, на которой они образуются. Закись никеля N 0, которая, как известно, в нормальных условиях кристаллизуется только в решетке каменной соли, при образовании в виде слоя на поверхности никеля может приобрести ромбоэдрическую структуру [2]. Еще об одном экспериментальном факте, который можно увязать с влиянием поверхностной энергии, сообщает Гульбрансен [3]. Вюстит РеО, обычно неустойчивый при температурах ниже 570° С, образуется при окислении железа при этих температурах в виде тонкой пленки под окалиной, состоящей из окиси железа РегОз. Чем ниже температура образования такой пленки вюстита, тем меньше ее толщина, хотя пленку удавалось обнаруживать даже при 400° С. По уравнению [c.12]

Описанная выше эволюция структуры металла характерна для условий развитой пластической деформации и является предметом рассмотрения многих экспериментальных и теоретических работ. Фрагментация зерен и субзерен, формирование ячеистой структуры свидетельствуют о неоднородности пластической деформации, т. е. о невыполнимости модели Тейлора. В работах [5, 6 обоснована неустойчивость ламинарного течения, предполагаемого моделью Тейлора, и выдвинуто положение о том, что сдвиговая деформация должна протекать на нескольких структурных уровнях и носить вихревой характер. На ранних стадиях деформации, пока в зернах не исчерпана возможность трансляционного скольжения, зерна претерпевают развороты как целые. Далее вследствие накопления дислокаций и появления сдвиговой неустойчивости в скоплениях дислокаций формируется ячеистая структура, которая является результатом образования микровихрей в элементе объема, когда поворот элемента как целого затрудняется. В работе [7] показано, что на определенном этапе деформации средний размер ячеек, средняя толщина границ ячеек, плотность дислокаций в этих субграницах должны выходить на насыщение, т. е. развитие дислокационной структуры должно замедляться, поэтому интенсификацию пластической деформации на стадии локализованного течения нельзя объяснить простым количественным развитием ячеистой структуры. Для этого предлагается использовать модель ротационных мод пластичности, которая привлекалась в работе [4] для объяснения процессов деформации в поверхностных слоях металлов при трении. В данном случае вполне оправдано применение дислокационных представлений о природе пластической деформации, поскольку зарождение в дислокационном ансамбле частичных дисклинаций связано с усиливающейся микронеоднородностью пластического течения [7], а она неизбежно должна возникать из-за специфики нагружения в поверхностных слоях металлов при трении. [c.144]

Чрезвычайно сложные задачи гидродинамики возникают в тех случаях, когда жидкость приходится рассматривать в условиях слабых гравитационных полей. В этом случае необходимо учитывать действие сил поверхностного натяжения. Такие задачи возникают, прежде всего, в динамике космических аппаратов, которые могут нести на борту значительное количество жидкого груза. Но это не единственная область приложения подобной теории. Влияние поверхностного натяжения может быть существенно для исследования коротких волн. Эффект поверхностного натяжения резко возрастает при появлении на поверхности жидкости поверхностно-активных веществ. В последнее время техника ставит ряд задач о колебании объема жидкости, заключенной в мешок — гибкую оболочку. Наконец, теория волн с учетом сил поверхностного натяжения оказывается интересной для теории тонких струй. Сначала Плато, а затем Рейли показали, что силы поверхностного натяжения служат одной из причин неустойчивости струи — поверхностное натяжение разрывает струю на капли. Оказывается, что по поверхности тонкой струи, подверженной действию сил поверхностного натяжения, могут распространяться волны, и в том числе волна, имеющая единственный горб. Есть основания думать, что подобная форма струи более устойчива, чем обычная осесимметричная форма. Уже перечисленных фактов достаточно, чтобы увидеть то богатство физического содержания, которым обладает теория, изучающая роль поверхностных явлений. [c.65]

Агрегативная устойчивость дисперсных систем, т. е. способность систем сохранять степень дисперсности, зависит от смачивающей способности дисперсионной жидкой среды. В отличие от коллоидных систем в грубых дисперсных системах (взвесях) с размерами частиц до 50—60 мкм этому фактору принадлежит решающее значение, а электрическому заряду — подчиненное. Агрегативноустойчивыми являются суспензии, частицы которых смачиваются жидкостью. При хорошем смачивании при участии межфазовоактивных веществ образуются сольватные оболочки, препятствующие слипанию частиц. Например, частицы А Оз неустойчивы в бензоле, но им можно придать устойчивость прибавлением поверхностно-активного вещества — олеиновой кислоты. [c.181]

Возможность существования и появление таких волн можно рассматривать как неустойчивость поперечной объемной волны, скользящей вдоль свободной границы полупространства. Как уже отмечалось в гл.. II, такая волна строго удовлетворяет граничным условиям отсутствия напряжений на свободной поверхности и может трансформироваться в поверхностную при небольшом изменении граничных условий или свойств среды. Математически это означает появление дополнительного полюса в комплексной плоскости волнового числа к при указанных изменениях. Сильное влияние параметров среды (коэффициента сдвиговых потерь) на поведение полюсов, соответствующих поверхностным волнам в цилиндричес-ком волноводе, отмечено в работе [60]. [c.53]

Примером отмеченной неустойчивости являются волны Лява, возможность существования которых обусловлена добавлением к полупространству твердого слоя. В описываемых далее случаях скользящая объемная волна превращается в поверхностную из-за анизотропии упругих свойств, наличия у среды пьезосвойств или присутствия достаточно сильного магнитного поля. [c.53]

Практически важным является следующий вариант такой картины распределения Т и Изменения температуры и солености, инициированные на поверхности, могут часто вызывать неустойчивость в пределах верхнего слоя океана, который поэтому хорошо перемешивается. В таком хорошо перемешанном слое (неремешиванию которого часто помогают поверхностные волны) значение N может быть практически равным нулю (потому что Го и Хо почти постоянны). Ниже этого слоя (толщина которого имеет порядок 10 м) может существовать область резкого перехода, называемая термоклином, где с увеличением глубины температура резко падает, а соленость может несколько увеличиваться. В термоклине N (г) принимает [c.368]

Рис. 13.2.5. Неустойчивый рост поверхностной трещины при коррозионном растрескивании титанового сплава типа ВТ20 в 3%-пом растворе 1ЧаС1

Рис. 13.2.5. Неустойчивый рост <a href="/info/130057">поверхностной трещины</a> при <a href="/info/650555">коррозионном растрескивании титанового сплава</a> типа ВТ20 в 3%-пом растворе 1ЧаС1

Перечень различных вариантов преобразователей можно продолжить, но важно отметить, что со временем могут быть открыты как более эффективные способы преобразования энергии потоков в океане, так и новые гидродинамические явления, которые потребуют принципиально новых разработок. Уже сейчас можно обратить внимание на энергию океанских противотечений, скрытых толш,ей поверхностных вод и часто лишь достаточно тонкими пограничными слоями отделенных от поверхностных энергию различных вихрей, возникаюш,их в открытом океане под воздействием метеорологических возмуш,ений и крупномасштабной гидродинамической неустойчивости в океанах. Известны даже постоянно действующие вихри. Один из них находится в 400 км от Огасавары (Япония) в Тихом океане. Он представляет собой водоворот диаметром около 200 км, поднимаюш,ийся с глубины 3 км почти до самой поверхности. Примечательна одна из особенностей водоворота - примерно через каждые 100 дней он изменяет направление вращения на обратное. По оценкам японских ученых удельные энергетические характеристики этого водоворота значительно выше, чем у ряда океанских течений. [c.136]

Поверхностное разрушение металла под воздействием внешней среды называется коррозией. Чистое железо и низколегированные стали неустойчивы против коррозии в атмосфере, в воде и во многих других средах, так как образующаяся пленка окислов недостаточно плотна и не изолирует металл от химического воздействия среды. Некоторые элементы иовышают устойчивость стали против коррозии, и таким образом можно создать сталь (сплав), практически не подвергаюш,уюся коррозии в данной среде. [c.479]

Трещины с размером, большим 4, неустойчивы и самопроизвольно увеличивают свои размеры, что приводит к образованию макроскопической трещины и разрушению тела. Трещины с размером, меньшим критического, должны стремиться уменьшаться (залечиваться). Однако в реальных твердых телах залечивание трещин практически не наблюдается, что связано с формированием III и IV зон переходного поверхностного слоя при взаимодействии структуры вновь образованной поверхности трещины с элементами соседней макрофазы (см. рис. 75). [c.127]

Теоретические указания состоят в том, что в надкритической области вблизи нр лишь эта структура оказывается устойчивой по отноигеиию к малым возмущениям трехмерные же призматические структуры оказываются неустойчивыми. Экспериментальные результаты существенно зависят от условий опыта (в том числе от формы и размеров боковых стенок сосуда) п не однозначны. Наблюдавшаяся в ряде случаев трехмерная гексагональная структура связана, по-видимому, с влиянием поверхностного натяжения на верхней свободной поверхности, и с температурной зависимостью вязкости жидкости (в изложенной теориии вязкость v рассматривалась, конечно, как постоянная). [c.317]

В изложенном решении задачи неустойчивость поверхности разрыва не учитывается. Формальная корректность такой постановки задачи связана с том, что звуковые волны и неустойчивые поверхностные (затухающие при 2-v oo) волны представляют собой линейно независимые колебательные моды. Физическая же корректность требует соблюдения специальных условий (иаиример, начальных), в которых поверхностные волны еще достаточно слабы. [c.455]

Эта длина неустойчивой трещины при заданном напряжении а. Таким образом, по Гриффитсу прочность материала при хрупком разрушении определяется наличием уже существующих микротрещин. При известном распределении трещин в материале прочность его тем выше, чем выше его поверхностная энергия П. Проводилась экспериментальная проверка этой теории применительно к стеклу, которая состояла в определении прочности стекла в зависимости от длины искусственно создаваемых трещин. Было получено вполне удовлетворительное соответствие для такого хрупкого материала, как стекло. [c.74]

Вначале для простоты положим дополнительно, что поверхностное натяжение равно нулю (а = 0). Тогда из соотношения (4.20) получаем, что при стекании пленки по вертикальной поверхности (а = = л/2 gy = 0) ламинарное течение всегда (при любом числе Рейнольдса) неустойчиво. Действительно, в этом случае в квадратных скобках соотношения (4.20) остается лишь 18/5 > 0. На наклонной поверхности gy 0) в предположении, что по-прежнему а = О, из соотношени (4.20) получаем, что неустойчивость возникает, когда [c.167]

В течение последних 20 лет известные успехи были достигнуты в численном моделировании волн конечной амплитуды (нелинейная теория). Линейная теория способна ответить только на вопрос о границе устойчивого и неустойчивого состояний и не может предсказать реальную форму волн и их эволюцию во времени. Экспоненциальный рост амплитуды волн при возникновении неустойчивости, предсказываемый линейной теорией, сам по себе предполагает, что эта теория выходит за пределы своих возможностей, как только такой рост начинается. В реальном процессе восстанавливающие силы (поверхностного натяжения, инерции, массовые) быстро нарастают с увеличением амплитуды волн, которая всегда остается конечной в гравитационных пленках. На основании численных исследований в рамках нелинейной теории были получены некоторые практически полезные результаты [43], однако они, как правило, не могут быть представлены в виде прость(х аналитических соотношений основные тенденции, следующие из численных решений, описываются обычно качественно. В частности, важный качественный вывод делается Холпановым и Шкадовым [43] в отношении влияния трения со стороны газового потока (т " ) на форму волновой поверхности жидкой пленки. Оказывается, начиная с некоторого значения т" (при заданном расходе жидкости Fq), увеличение касательного напряжения приводит к уменьшению амплитуды волн, чего никак нельзя было бы предположить на основе анализа в рамках линейной теории Кельвина—Гельмгольца. [c.171]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...