Энергия кулоновского взаимодействия

Определим явный вид (4. 7. 41). Известно, что потенциальная энергия кулоновского взаимодействия заряженных пузырьков с зарядами и д имеет вид [c.167]

Внутренняя энергия полностью ионизованного газа состоит из кинетической энергии движения частиц и средней энергии кулоновского взаимодействия их [c.635]

Средняя энергия кулоновского взаимодействия частиц [c.635]

Чтобы определить зависимость степени ионизации от температуры, предположим, что газ находится в состоянии термодинамического равновесия, т. е. температура ионов и электронов одна и та же. Допустим далее, что средняя энергия теплового движения частиц значительно меньше потенциала ионизации, но больше средней энергии кулоновского взаимодействия между двумя заряженными частицами е г (где г — среднее расстояние между частицами), т. е. [c.638]

Энергия кулоновского взаимодействия между ионами, заряд которых равен q, равна [c.27]

С квантовомеханической точки зрения, и представляют собой средние плотности электрических зарядов, соответствующих состояниям, описываемым функциями f(l) и (2). Поэтому интеграл (5) представляет собой энергию кулоновского взаимодействия 1-го и 2-го электронов, усредненную в соответствии с распределением плотностей вероятностей обнаружения 1-го и 2-го электронов во всем пространстве. Эта часть энергии носит название [c.159]

Основные параметры неидеальности. Плазма, заряж. частицы к-рой взаимодействуют по закону Кулона, становится неидеальной, когда ср. энергия кулоновского взаимодействия e n J сравнима с тепловой энергией кТ, т. е. [c.252]

Осн. отличие Ф. п. связано Со способом её формирования и заключается в том, что аномально высокие, сверх-равновесные значения плотности заряж. частиц ( 10 ч-10 см " ) достигаются при весьма низких значениях электронной темп-ры ( 0,3- 0,5 зВ). Т. о., в Ф. д. сравнительно легко нарушаются условия идеальности, согласно к-рым ср. потенц. энергия кулоновского взаимодействия заряж. частиц много меньше их характерной тепловой энергии. Это делает Ф. п. удобным объектом исследования электрич. и термодинамич. свойств неидеальной плазмы. [c.358]

Ф-ция Q в (8) определяет энергию кулоновского взаимодействия [c.406]

Если трактовать радиус Дебая — Хюккеля как длину, на которой энергия кулоновского взаимодействия центрального иона с замороженной ионной атмосферой становится соизмеримой с энергией теплового движения иона при отклонении от центра равновесия [c.70]

У читателя мог бы возникнуть естественный вопрос, насколько законно при столь высоких плотностях и давлениях считать электронный газ идеальным и пренебрегать взаимодействием между частицами. Будем рассматривать электронный газ на фоне компенсирующего его заряд газа ядер (именно так обстоит дело и в металлах, и в квази-нейтральной плазме). Энергия кулоновского взаимодействия электронов с ядрами, отнесенная к одному электрону, имеет порядок 2е а, где а — среднее расстояние между электронами и ядрами, а (2К/У) . Для невырожденного электронного газа критерий идеальности заключался бы в требовании, чтобы энергия взаимодействия была мала по сравнению со средней кинетической энергией, имеющей порядок величины Т, откуда следует М К т. е. критерий иде- [c.283]

Поскольку при заданном объеме наименьшую поверхность имеет шар, переход ядра из состояния А в В сопровождается увеличением поверхностной энергии Еа и уменьшением энергии кулоновского взаимодействия Ер вследствие увеличения среднего расстояния между протонами. Если сообщенная ядру энергия недостаточна для разрушения ядра, то через некоторое время произойдет сжатие ядра, сопровождающееся уменьшением Е и увеличением р, — ядро будет испытывать колебания. При достаточно большой энергии возбуждения центры осколков расходятся настолько далеко, что действие кулоновских сил расталкивания не может быть скомпенсировано противодействием сил поверхностного натяжения и ядро перейдет в состояние С (рис. 85) гантель . Далее поверхностные силы уже способствуют разделению, помогая обоим половинкам гантели раздельно принять сферическую форму. [c.211]

Из приведенных представлений следует, что с увеличением радиуса аниона энергия гидратации убывает сильнее, чем энергия кулоновского взаимодействия, что приводит к росту адсорбции и флотационной способности собирателя. Поэтому иодид натрия в отличие от хлорида флотируется. С другой стороны, увеличение заряда катиона уменьшает адсорбцию и флотационную способность собирателя. По этой причине галогениды щелочноземельных металлов не флотируются, несмотря на то, что у ионов Ва + и аминной головки радиусы даже одинаковы. Только галогениды свинца, вследствие высокой поляризационной способности иона хорошо флотируются [2]. [c.440]

Известно, что энергия кулоновского взаимодействия мала по сравнению с энергией обменного взаимодействия, а энергия ат изменяет только уровень отсчета энергии. Это позволяет учитывать в правой части формулы (8) только три последних члена. [c.285]

Рассмотрим термодинамически равновесную плазму, состоящую из двух видов противоположно заряженных частиц (е и — е). Для того чтобы достичь высокой степени ионизации, необходимо уменьшить рекомбинацию частиц, что возможно при низких давлениях, так как коэффициент рекомбинации пропорционален давлению. Средняя энергия кулоновского взаимодействия между двумя частицами, 2 [c.432]

Здесь начало отсчета для энергии Е выбрано так, чтобы Е = 0 при R оо JxY = Jij — энергия кулоновского взаимодействия всех пар электронов (см. [22], стр. 353) и KxY — обменный интеграл, составленный с функциями одной из образовавшихся у связи электронных пар р — число таких пар Пх и Иу — числа электронов у атомов X и Y, оставшихся неспаренными. Использование уравнения (111,66) для случая двух атомов N, находяш,ихся в их основных состояниях S, приводит к следуюш им энергиям четырех результирующих молекулярных состояний и Si Jxy + [c.364]

Величина С есть энергия кулоновского взаимодействия, вычисленная при помощи кван- [c.140]

В диэлектрике формула (4.24) давала оценку характерной скорости звука. Величина е /[ (го) в этой формуле представляла собой энергию кулоновского взаимодействия соседних ионов в решетке диэлектрического кристалла (или атомов). В металле ион взаимодействует как с соседними ионами, так и с электрона- [c.88]

Когда атомное число Z велико, электронные оболочки Кг L, М. .., соответствующие значениям 1, 2, 3. .. главного квантового числа п, заполняются в соответствии с принципом Паули. Поглощение рентгеновского кванта hv с энергией порядка 10 эВ приводит не к переходу электрона с глубокого уровня на уже занятый более высокий уровень, а к удалению этого электрона, т. е. к ионизации атома. Необходимая для этого работа равна энергии кулоновского взаимодействия электрона с ядром, если нет других электронов, и определяется выражением для энергетического уровня атома водорода (задача 69) [c.365]

В свою очередь влияние энергии кулоновского взаимодействия на поверхностные деформац-ии ядра становится заметным при больших Z. Если кул оновская энергия будет существенно преобладать над поверхностной энергией, то ядро становится неустойчивым по отношению к поверхностным деформациям. Я. И. Френкель, а также Н. Бор и Д. Уйлер разными путями показали, что если отношение энергий ядра меньше 2, то ядро еще обладает устойчивостью, но при = 2 ядро неустойчиво к поверхностным деформациям и самопроизвольно делится на две части. Условие устойчивости ядра по отношению к поверхностным деформациям запишется [c.175]

При высоких температурах, когда энергия теплового движения во много раз больше энергии кулоновского взаимодействия частиц плаз.мы, последняя близка по своим свойствам к идеальному газу (газоподобная плазма). С уменьшением температуры влияние кулоновского взаимодействия возрастает и свойства плазмы отклоняются от свойств идеального газа, приближаясь к жидкости (жидкоподобная плазма). К тому же эффекту приводит повышение давления, так как при этом уменьшается среднее расстояние между частицами. [c.639]

Основы теории ковалентной связи удобно рассмотреть fla примере связи в молекуле На, используя метод, предложенный в 1927 г. Гайт-лером и Лондоном [10]. Примем, что молекула водорода состоит из двух одинаковых яде р А к. В, находящихся на расстоянии R, и двух электронов (1 и 2). Будем полагать справедливым адиабатическое приближение. Тогда энергия взаимодействия между атомами водорода U R) будет складываться из энергии кулоновского взаимодействия ядер e /R и энергии элект-рон-ионного взаимодействия E R), зависящей в конечном счете от R, т. е. [c.105]

В ранних работах Хантингтона и Зейтца [48] и Хантингтона [49, 50] был разработан путь к решению такого типа задач. Для случая вакансии в меди ими был учтен и ряд нерассмотренных выше слагаемых в Е/, таких, например, как обменная энергия и энергия кулоновского взаимодействия электронов. [c.109]

И. и. проявляется в существовании изотопич. муль-типлетов, или аналоговых состояний, у лёгких ядер с одинаковым числом нуклонов А (изобары). Эти состояния относятся к разным ядрам, но имеют одинаковую структуру и одинаковые квантовые числа (спин /, чётность л, пзоснин Т), а их энергии отличаются лишь за счёт энергии кулоновского взаимодействия и разности масс протона и нейтрона. Пример изотопич. мультиплета — триплет состояний с T = i осн. состояния С и 1 0 и первое возбуждённое состояние i N. [c.120]

Химический (изомерный) сдвиг мёссбауэровской линии наблюдается, если источник и поглотитель химически не тождественны. Он обусловлен тем, что при переходе ядра из осн. состояния в возбуждённое несколько изменяется распределение электрич. заряда в ядре. Это приводит к изменению энергии кулоновского взаимодействия ядра с электронной оболочкой, к-рая пропорц. произведению ср. квадрата радиуса ядерного заряда (точнее, радиуса эквивалентной равномерно заряженной сферы) на плотность электронов в месте расположения ядра 11)38(0)1 , где фв(0) — волновая ф-ция s-элeктpoнoв в центре атома. Если (г ) для возбуждённого и осн. состояний ядра не одинаковы, то энергия у-перехода будет отличаться от энергии у-перехода в случае точечного ядра на величину [c.103]

Мы ограничимся рассмотрением слабо неидеальной плазмы, в которой энергия кулоновского взаимодействия вавр Гар п — сред- [c.338]

Энергия кулоновского взаимодействия ( + ) и —) электрических зарядов при равномерном их чередовании в пространстве уменьшается тем в большей степени, чем больше первое координационное число (число ближайших соседей). В металле валентные электроны обобществляются крйсталлом в целом, представляющим собой решетку положительно заряженных атомных остовов, погруженных в электронную ферми-жидкость ( газ ). Из этой модели следует ряд физических свойств, характерных для металлов (наличие почти свободных электронов, электронная проводимость, металлический блеск и Др.). [c.29]

Перейдем теперь к рассмотрению релаксационных эффектов и процессов переноса, обусловленных столкновениями частиц плазмы. Но прежде чем использовать уравнение Больцмана с интегралом столкнопений, учтем характерные свойства взаимодействия заряженных частиц, позволяющие в опредслспном отношении упростить кинетическое уравнение. Для того чтобы о плазме можно было Говорить как о газе частиц, необходимо, чтобы средняя энергия кулоновского взаимодействия была мала по сравнению с кинетической энергией. Это условие можно записать в пиде [c.131]

Для описания малых энергий возбуждения магнитоупорядоченных кристаллов оператор Гамильтона кристалла, содержащий в качестве потенциальной энергии только энергию кулоновского взаимодействия электронов и ядер, заменяется феноменологическим — га зенбергобс/с лг гамильтонианом, в котором явно учитываются только взаимодействия, ответственные за ориентацию спинов. [c.105]

Переходы с изменением спина осуществляются за счет слабого спин-орбитального взаимодействия в среднем кристаллическом поле, создаваемом окружающими парамагнитный ион катионами. Энергия такого взаимодействия на несколько порядков меньше энергии кулоновского взаимодействия внутри иона, поэтому в спектре поглощения кристаллов узкие полосы, соответствующие одноэлектронным переходам с изменением спина, очень слабые. Основное поглощение света происходит за счет двухчастичных переходов, в которых наряду с электронным возбуждением участвуют спиновые возбуждения — л1агконы. Образованию таких двухчастичных возбуждений соответствуют широкие полосы поглощения. [c.539]

Для того чтобы ионизованный газ можно было считать идеальным, необходимо чтобы энергия кулоновского взаимодействия соседних частиц была мала по сравнению с их энергией теплового движения, т. е. чтобы выполнялось условие (Zeflrg < кТ, где Z — средний заряд частиц (ионов, электронов), а Го л и / — среднее расстояние между ними п — число частиц в 1 еле газа. Это условие можно переписать в форме [c.186]

Уменьшение потенциала ионизации /п-иона в точности равно энергии кулоновского взаимодействия т + 1-иона, получаютцегося в результате ионизации 7 г-иона, с оторванным электроном, если последний находится на расстоянии, равном дебаевскому радиусу. [c.188]

Смотреть страницы где упоминается термин Энергия кулоновского взаимодействия : [c.216] [c.27] [c.289] [c.289] [c.220] [c.204] [c.204] [c.372] [c.627] [c.79] [c.218] [c.134] [c.285] [c.94] [c.185] [c.648] [c.26] [c.49] [c.111]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...