Скольжение трансляционное

Скольжение трансляционное ч. 1. 122, 124 Случайная величина — Дисперсия ч. 1. 379 [c.365]

Плоскости скользящего отражения. Операция подразумевает отражение относительно данной плоскости с одновременной трансляцией вдоль одного из направлений, лежащих в плоскости. Так как двукратное повторение данной операции сводится просто к удвоенному переносу вдоль направления скольжения, то удвоенная трансляционная компонента совпадает с одним из периодов решетки. [c.35]

Такие операции обозначают а, Ь или с соответственно наименованию той оси элементарной ячейки, вдоль которой происходит скольжение. Так, для операции а трансляционная компонента oi равна а/2, где а — период решетки (один из характерных размеров элементарной ячейки). В общем случае возможны операции скользящего отражения и вдоль диагоналей граней или вдоль пространственной диагонали элементарной ячейки [c.35]

Плоскость скользящего отражения — это совокупность совместно действующих плоскости симметрии и трансляционного переноса на половину или четверть периода трансляции. Если скольжение направлено вдоль [c.152]

Механические свойства сплавов представляют немалый науч- ный и практический интерес. Вследствие отсутствия трансляционной симметрии становится невозможным дислокационный механизм снижения предела прочности, в связи с чем для этих материалов предел прочности должен приближаться к теоретическим значениям. Кроме того, эти материалы не должны быть пластичными, поскольку процесс скольжения должен быть затруднен. [c.288]

В качестве модельного образца твердого тела нами был выбран монокристалл кальцита, который отличается тем, что в нормальных условиях в нем затруднено трансляционное скольжение и пластическая деформация при небольших нагрузках практически осуществляется путем двойникования. [c.126]

Характер деформации кристаллической решет-ки. Традиционное представление о трансляционном характере пластического течения кристалла вытекает из его трансляционной симметрии. Поэтому все теории пластичности основывались лишь на рассмотрении трансляционного перемещения дислокаций по определенным системам скольжения. Возникновение в деформируемом кристалле атом-вакансионных состояний в зонах стесненной деформации й на границах раздела субструктурных элементов в принципе позволяет осуществляться не только трансляционным, но и поворотным модам деформации. Полевая теория этого вопроса рассмотрена в [71], где показано, что вихревой характер пластического течения в решетке со смещениями равноправен наряду с трансляционным скольжением в определенных кристаллографических [c.23]

Сдвиг одной части образца может происходить за счет либо трансляционного скольжения с образованием полосы сдвига, либо поворотов СЭД, расположенных в одной полосе. Поворот беспорядочно расположенных СЭД не приведет к сдвигу, для этого необходимо, чтобы они располагались вдоль некоторой поверхности, а их векторы поворотов коррелировались по направлению и величине. [c.32]

Рис. 1.11. Схема двух типов пластической деформации а — трансляционное скольжение 6 — двойникование

В некоторых материалах выпадение дисков происходит на трансляционных двойниках, потому что сокращение двойника ведет к высвобождению избыточной энергии. Образовавшиеся при этом призматические дислокационные петли сдерживают скольжение частичных дислокаций, заканчивающихся на трансляционных двойниках. [c.44]

Чтобы скольжение могло продолжаться в плоскости трансляционного двойника, результирующая дислокация должна и скользить и переползать. Очевидно, необходимо, чтобы точечные дефекты, сконденсировавшиеся на трансляционном двойнике, испарялись . Для этого необходима энергия, величина которой на единицу длины частичной дислокации составляет [c.196]

Трансляционное скольжение не единственный тип пластической деформации. [c.124]

Если вектор сдвига кратен вектору трансляции, при перемещении в плоскости скольжения границы зоны сдвига (дислокации) осуществляется трансляционное скольжение. При этом пересоединение межатомных связей по плоскости скольжения происходит не одновременно, а последовательно — сдвигается только один ряд атомов, непосредственно примыкающий к дислокации. Поэтому перемещение дислокации в плоскости скольжения может происходить при напряжениях, намного меньших теоретического сопротивления сдвигу. Оценка этих напряжений [23, 24, 28] показывает, что дислокация может перемещаться при напряжениях порядка наблюдаемых значений критического касательного напряжения обычных монокристаллов. [c.426]

В физике прочности акцент делают на различные физические механизмы осуществления массопереноса и достигнуты впечатляющие результаты. Установлено, в частности, что при повышенных температурах преобладают диффузионные явления, а при умеренных или низких температурах — различные другие механизмы, прежде всего дислокационное скольжение, механическое двойникование и мартен-ситные превращения. В последние годы обнаружены и такие каналы деформации, как ротационная пластичность, которая становится равноправной наряду с трансляционной или даже преобладает на поздних стадиях деформации либо в материалах, подвергнутых интенсивной предварительной деформации. Открыты и более сложные явления, рассмотренные в настоящей монографии. [c.7]

Роль ЛКС в повышении износостойкости пар трения показана на примере трения никель — сталь 45 (рис. 5.2). В ходе изучения структурного состояния никеля в контактной зоне трения на различных участках этапа приработки (поз. /, рис. 5.2) установлено, что пластическая деформация от трансляционного скольжения до предельной фрагментации структуры развивается в соответствии со схемой [c.145]

Система уравнений (1.1)—(1-4) описывает законы пластиче-кого течения твердого тела, которые в согласии с экспериментом предсказывают волновой характер распространения по образцу взаимосвязанных трансляционных и поворотных мод деформации. Обратимся к анализу уравнений (1.2) и (1.3), описывающих поворотные моды соответственно первичного скольжения и всех аккомодационных механизмов деформации. Перепишем эти уравнения в следующем виде [c.14]

Другой характерной особенностью низкотемпературной деформации является сильно выраженный эффект излома линий координатной сетки на границах многих зерен (фото 1,6). Данный эффект связан с перемещением друг относительно друга несмежных зерен, схема которого представлена на рис. 4.2. Движение зерна 1 относительно зерна 3 инициируется одиночным скольжением в разделяющем их зерне 2, что разрешается при большом увеличении. Другими словами, одиночное скольжение в зерне 2 является аккомодационным механизмом трансляционного смещения несмежных зерен 1 и 3 как целого, проявляющемся при низких температурах деформации в отсутствие ЗГП, миграции ГЗ и фрагментации в приграничных зонах. [c.80]

Механико-дислокационная гипотеза механизма трения слоистых смазок. В настоящее время принят дислокационный механизм трансляционного скольжения и механического двойникова-ния в кристаллах. Трансляционное скольжение можно рассматривать как результат прохождения вдоль плоскостей скольжения большого количества одинаковых дислокаций, генерирующихся в процессе пластической деформации под действием внешних сил, приложенных к кристаллу. [c.57]

Ркс. в. а — Графические обозначения винтовых осей, перпендикулярных плоскости рис, б — винтовая ось, лежащая в плоскости рис. — плоскости скользящего отражения, перпендикулярные плоскости рис., где я, , е — периоды элементарной ячейки, вдоль осей которой происходит скольжение (трансляционная компонента о/2), п — диагональная плоскость скользящего отранлния [трансляционная компонента (а - - Ь)/2], d — алмаа-вая плоскость скольжения [(а Ь с)/4] г — то же в плоскости рисуяка. [c.513]

Характерной особенностью структуры аморфных сплавов является отсутствие кристаллографических плоскостей скольжения. В этой связи для описания механизмов скольжения эффективны модели аморфных сплавов, предполагающие их поликластерное строение. Бакай [419] разработал поликластерную модель аморфных твердых тел, основанную на конструктивном определении класса топологически разупорядоченных структур, сохраняющих достаточно большую общность. Предполагается, что границы кластеров обладают тем же атомным строением, что и слои скольжения. Однако в силу случайной упаковки кластеров и их произвольной формы сквозная трансляционно-инвариантная межкластерная граница отсутствует. С другой стороны, сдвиг по поверхности, отвечающей однородным сдвиговым напряжениям, невозможен без разрывов связей по кластерным границам. Поэтому скольжение путем движения дислокаций происходит вдоль тех участков кластерных границ, где касательные напряжения достигают критического уровня (при этом разрывы происходят в местах концентрации нормальных к границе растя- [c.259]

В заключение подчеркнем, что современная теория разрушения не выходит за рамки классической механики сплошной среды, испытывающей обычные деформации и силовые нацряжейия. Однако реальные вещества наряду с трансляционным скольжением испытывают мощные упругопластические повороты в отдельных частях, и многие их свойства естественнее укладываются в систему представлений континуума сред с микроструктурой. В таком попимаиии независимых переменных в пространстве напряжений и деформаций оказывается больше. К тому же эти многомерные поля становятся неевклидовыми со всеми вытекающими последствиями. Переход к подобным пространствам открывает многообещающие перспективы дальнейшего развития теории разрушения. Хотя для континуумов с моментными напряжениями и свободными поворотами она еще только создается, этот шаг чрезвычайно важен и принципиален для [c.76]

Приведенные данные показывают если в. деформируемой системе возможны повороты структурных элементов деформации как целого, то система выбирает механизм деформации, связанный не с множественным скольжением, а с ограниченным числом его систем плюс поворот. Последний путь более эффективно диссипирует энергию деформируемого материала, чем множественное скольжение. Это согласуется с общим положением [1581 о наиболее эффективном канале диссипации энергии — турбулентном (вихревом) характере движения. Поэтому в общем случае наличие в пласти- чески деформируемом кристалле поворотных мод и вихревого характера течения всегда предпочтительнее. Соотношение между трансляционными и новоротными модами деформации зависит от типа кристалла и условий его деформирования. [c.91]

Для полного описания деформации необходимо рассматривать как минимум три смежных структурны уровня. Так, на ранних стадиях деформации, когда в зернах наблюдается трансляционное скольжение, последние (как целое) претерпевают повороты. На поздний стадиях деформация идет за счет увеличения разориента- [c.212]

Поведение кристаллов при пластическом деформировании резко анизотропно, так как пластические сдвиги (трансляционное скольжение) происходят по наиболее плотноупакованным кристаллографическим плоскостям и направлениям. Для различных типов кристаллических решеток кубической гранецентрированной (г. ц. к. РЬ, А1, Си, N1 и др.) кубической объемноцентриро-ванной (о. ц. к. а-Ре, Сг, ЫЬ, Мо, Та и др.) и гексагональной [c.122]

Исходя из представления об идеальном кристалле, невозможно объяснить экспериментально наблюдаемые закономерности пластической деформации реальных кристаллов и прежде всего огромное различие между теоретическим сопротивлением сдвигу и критическим касательным напряжением, при котором практически идет трансляционное скольжение. Чтобы найти выход из этого противоречия, необходимо было отойти от схемы идеального кристалла и предположить существование неких дефектов, облегчающих прохождение пластической деформации. В 1934 г. С. Тейлор, Е. Орован и М. Поляни почти одновременно предположили, что пластическое скольжение осуществляется путем перемещения особых дефектов кристаллической решетки — дислокаций. [c.419]

Дислокация, как граница зоны сдвига. Указанный ранее факт наличия трансляционного скольжения при напряжениях, на несколько порядков меньших теоретического сопротивления сдвигу, необходимого для осуществления одновременного скольжения (с разрывом межатомных связей по всей плоскости), заставляет сделать предположение, что трансляцонное скольжение проходит по кристаллографической плоскости не одновременно, а последовательно (в отдельных атомных рядах), т. е. что в плоскости скольжения есть граница, отделяющая зону плоскости, где прошло скольжение, от области, где оно еще не прошло. [c.425]

Описанная выше эволюция структуры металла характерна для условий развитой пластической деформации и является предметом рассмотрения многих экспериментальных и теоретических работ. Фрагментация зерен и субзерен, формирование ячеистой структуры свидетельствуют о неоднородности пластической деформации, т. е. о невыполнимости модели Тейлора. В работах [5, 6 обоснована неустойчивость ламинарного течения, предполагаемого моделью Тейлора, и выдвинуто положение о том, что сдвиговая деформация должна протекать на нескольких структурных уровнях и носить вихревой характер. На ранних стадиях деформации, пока в зернах не исчерпана возможность трансляционного скольжения, зерна претерпевают развороты как целые. Далее вследствие накопления дислокаций и появления сдвиговой неустойчивости в скоплениях дислокаций формируется ячеистая структура, которая является результатом образования микровихрей в элементе объема, когда поворот элемента как целого затрудняется. В работе [7] показано, что на определенном этапе деформации средний размер ячеек, средняя толщина границ ячеек, плотность дислокаций в этих субграницах должны выходить на насыщение, т. е. развитие дислокационной структуры должно замедляться, поэтому интенсификацию пластической деформации на стадии локализованного течения нельзя объяснить простым количественным развитием ячеистой структуры. Для этого предлагается использовать модель ротационных мод пластичности, которая привлекалась в работе [4] для объяснения процессов деформации в поверхностных слоях металлов при трении. В данном случае вполне оправдано применение дислокационных представлений о природе пластической деформации, поскольку зарождение в дислокационном ансамбле частичных дисклинаций связано с усиливающейся микронеоднородностью пластического течения [7], а она неизбежно должна возникать из-за специфики нагружения в поверхностных слоях металлов при трении. [c.144]

Наблюдаемые резкие изменения в строении, составе и свойствах последовательно формирующихся зон трения связаны с изменениями механизма пластической деформации от обычного трансляционного перемещения к коллективным модам пластической деформации и ква-зижидкому течению микрообъемов металла в условиях высокоинтенсивных термомеханических воздействий, которое сопровождается массопереносом элементов контактирующих тел и при определенном их сочетании насыщением указанных микрообъемов кислородом из рабочей среды. Продуктом быстрой закалки этого материала после выхода из контакта и являются ЛКС, обладающие высокими прочностными характеристиками и повышающие износостойкость пар трения в диапазоне скоростей скольжения, обеспечивающем их термическую стабильность. [c.165]

Представления о различных дефектах, в частности дисклинациях, все более масштабно используют в современной физике конденсированного состояния, например, в задачах прочности и пластичности. Если принять тезис, что наряду с трансляционным массопереносом пластическая деформация обусловлена или сопровождается и другими эффектами, скажем, поворотами веш,ества, то должны быть различным образом организованные несовместности, прежде всего заторможенные пластические сдвиги и заторможенные повороты. Это с неизбежностью означает, что кроме обычных дислокаций в кристаллах присутствуют дисклинации и другие дефекты кристалла как континуума. Утверждение о возможности суш,ествования разнообразных микромеханических объектов сплошной среды, объединяемых общим термином дефект , вытекает, таким образом, из самых общих соображений о реально протекающих процессах в твердом теле. Однако, как показывает опыт научных исследований, еще мало что известно о их реальной природе и методах аналитического описания. Неясно, какими именно процессами порождаются дефекты, возникают ли дисклинации от самостоятельных поворотов или от поворотов, производимых обычным дислокационным скольжением остается открытым вопрос о масштабном уровне дефектов , например о том, могут ли дисклинации быть решеточными или только крупноструктурными не до конца выяснена роль дисклинаций в явлениях деформирования и разрушения совершенно не решены вопросы их экспериментального наблюдения и пр. [c.278]

Релаксационные сдвиги по первичной системе скольжения вследствие неизотропности трансляционных потоков всегда порождают поле поворотных моментов, действующих на структурный элемент деформации. Релаксация поля поворотных моментов возможна различными механизмами кристаллографического поворота, мультиплетным скольжением как материальным поворотом в структурном элементе деформации, образованием трещин. Потоки деформационных дефектов по границам структурного элемента деформации формируют в зонах стесненной деформации новые источники силовых полей, релаксация которых пластическим сдвигом в смежный структурный элемент деформации приводит к возникновению нового поля поворотных моментов. [c.12]

К должно коррелировать с характером внутризеренпого скольжения, а — с интенсивностью и характером зернограничных процессов и в первую очередь с ЗГП. Таким образом, в основе релаксационной модели лежит рассмотрение взаимодействия трансляционных и ротационных мод деформации на разных структурных уровнях. Если поворотные моды в данных условиях нагружения играют преобладающую роль, то на первый план выходит К2 и уравнение Холла — Петча должно выражаться через Если же [c.87]

В основе движения зерен как целого лежит неизотропность внутризеренной трансляционной деформации, выражаемая уравнением (1.3) гл. 1 для (rot 5 ) . Релаксационные потоки деформационных дефектов, выравнивающие неизотропность. внутрпзеренных сдвигов, обусловливают поворотные моды деформации. Они могут реализоваться как зернограничными потоками дефектов и связанным с ними зернограничным проскальзыванием, так и совокупностью различных механизмов деформации в приграничных зонах. Последние по своей природе являются аккомодационными по отношению к проскальзыванию по границам зерен либо внутризерен-ному первичному скольжению (либо к тому и другому). В зависимости от конкретной картины деформации на границах зерен и в приграничных зонах пластическое течение может распространяться в виде проходящей волны, локализоваться в отдельных структурных элементах в виде автономных вихрей (волны полного внутреннего отражения) либо содержать оба вида деформации. [c.102]

Наблюдается хорошее соответствие в развитии процессов ЗГП и фрагментации, оба они протекают нерегулярно по мере циклиро-вания и одинаково зависят от типа легирования. Так, в сплаве РЬ+ 1,0 % 8п, отличающемся минимальной долговечностью и максимальным ЗГП, после сравнительно небольшого числа циклов наблюдается разбиение целых зерен на фрагменты, которое соиро-вонч дается быстрым разрушением по границам зерен и фрагментов (фото 12, в). В сплаве РЬ + 0,03 % Те с наименьшей степенью ЗГП и наибольшей долговечностью фрагментация также имеет место, но степень ее значительно меньше. Она протекает лишь в приграничных областях и не сопровождается разрушением по границам фрагментов. Хорошее соответствие степени фрагментации и ЗГС подтверждает предсказание теории структурных уровней деформации о том, что пластическое течение с самого начала представляет собой суперпозицию трансляционных и поворотных мод деформации, протекающих на разных структурных уровнях. Фрагментация является аккомодационной деформацией поворотного типа по отношению к трансляционному скольжению ио границам зерен. [c.119]

Совокупность рассмотренных закономерностей свидетельствует о том, что принципиально важной особенностью знакопеременного нагружения поликристаллов является преимущественное развитие скольжения по двум системам плоскостей, в большинстве случаев разнесенных в смежных зернах. При этом наряду с сильно деформированными зернами в сечении образца сохраняется большое число слабо деформированных зерен. Сильно деформированные зерна образуют замкнутые конгломераты с самосогласованными трансляционными и поворотными модами деформации. В каждом зерне действует преимущественно одна система скольжения, в смежных зернах конгломерата системы скольжения самосогласованы в соответствии с изменением знака нагружения. Непрерывное усиление локализации деформации в отдельном зерне по данной схеме обусловлено непрерывной релаксацией упругих полей самосогласованных внутризеренных сдвигов. [c.122]

Важно отметить, что характер превращений с образованием гетерогенной высокодисперсной структуры, наблюдаемый в никелиде титана при деформации в условиях композиционного материала, практически не зависит от толщины межчастичных прослоек. В этом состоит преимущество фазовых структурных превращений перед трансляционным скольжением. [c.201]

Рассмотренный выше механизм пластической деформации называется трансляционным скольжением. Вторым принципиально отличным типом пластической деформации является механическое двойникование, при котором часть деформируемого кристаллита переходит в новое положение, симметричное по отношению к недвойниковавшей части кристаллита и относительно этих частей (рис. 1.4, а). Плоскость раздела между двойниковавшейся и недвойниковавшейся частями кристаллита называется плоскостью двойникования. [c.14]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...