Капельная модель ядра

Остановимся на основных положениях капельной модели ядра. Ядерное вещество по своим свойствам напоминает жидкость. Основанием для такого заключения являются следующие факты. [c.172]

Здесь же сразу заметим, что представления о существовании оболочек в ядре, согласно которым нуклоны движутся в самосогласованном поле почти независимо друг от друга, противоречит представлениям о ядре как о жидкой капле. Поэтому не удивительно, что эти две модели имеют различные области применения. Капельная модель ядра лучше оправдывается в применении к возбужденным состояниям ядер. Основные состояния ядер значительно лучше описываются моделью ядерных оболочек. [c.183]

Накопление большого нового экспериментального материала привело к более убедительному доказательству существования магических чисел. Капельная модель ядра оказалась не в состоянии объяснить этот новый экспериментальный материал. Поэтому в 1947—1948 гг. снова возобновляется интенсивная разработка модели оболочек. Примерно в эти годы было выдвинуто предположение о том, что учет принципа Паули может привести к резкому уменьшению числа столкновений нуклонов в ядре ( 30), а это дает некоторое основание для того, чтобы рассматривать движение нуклонов как независимое движение каждого нуклона, обладающего большой длиной свободного пробега. [c.183]

Капельная модель ядра. [c.43]

Объяснить существование б-члена в рамках развитой здесь капельной модели ядра нельзя. Его появление в формуле связано с существованием у нуклонов спинов, от взаимной ориентации [c.48]

Некоторые из перечисленных выше закономерностей а-распа-да могут быть объяснены с помощью капельной модели ядра. Напомним, что в соответствии с этой моделью энергия связи ядра с массовым числом А и зарядом Z относительно всех нуклонов, из которых оно состоит, выражается формулой [c.123]

Здесь каждый из членов определяется по формуле (9. 10) и, следовательно, Еа выражается через Л и Z исходного ядра. Анализ этого выражения показывает, что оно становится отрицательным при Z > 73, причем /ба/ и, связанная с ним формулой (9.6), растут с увеличением Z. Отсюда видно, что одна из закономерностей а-распада, согласно которой а-радиоактивность, как правило, проявляется только у последних элементов периодической системы и кинетическая энергия а-частиц растет с увеличением Z, легко объясняется при помощи капельной модели ядра. [c.123]

Л/ = 82), а второй —82 протона (Z = 82). В обоих случаях соответствующие ядра отличаются особой устойчивостью (особенно малой массой), вследствие чего а-переход на них сопровождается освобождением большой энергии. Как уже упоминалось, число 82 является одним из магических чисел, происхождение и значение которых не может быть понятно в рамках капельной модели ядра, и требует для своего объяснения другой модели — модели ядерных оболочек (см. гл. III). [c.124]

Одной из таких моделей является рассмотренная выше капельная модель ядра, построенная в предположении сильного взаимодействия нуклонов между собой. Капельная модель дает приблизительно правильное представление об изменении массы ядра в зависимости от числа содержащихся в нем нуклонов, позволяет получить энергетические условия а- и р-распада, дает оз-можность достаточно подробно проанализировать физику деления тяжелых ядер. На основе капельной модели можно получить правильное качественное представление об общей структуре распределения уровней в ядре. [c.183]

Как уже указывалось выше, перечисленные явления невозможно объяснить с точки зрения капельной модели ядра, в основе которой лежит предположение о сильном взаимодействии частиц в ядре. [c.188]

Интересно отметить, что подобная реакция была использована для определения порога деления ядра нейтронами. Мы уже знаем, что 92U делится только быстрыми нейтронами и порог деления лежит около 1 Мэе. Что касается то он делится тепловыми нейтронами. Из общих соображений, вытекающих из капельной модели ядра, следует, что функция воз- [c.468]

Захват см. е-Захват А -Мезоны 599, 610 К -к Кз-мезоны 615—621 Калифорний 419 Калориметрический опыт 143 Каналы реакции 258 Капельная модель ядра 43, 44, 123, 364 [c.716]

До начала пятидесятых годов вопрос о форме ядер фактически не обсуждался. Молчаливо считалось, что в низшем энергетическом состоянии форма ядра обязательно должна быть сферической в соответствии с царившей до конца сороковых годов капельной моделью ядра. [c.63]

ОБОЛОЧЕЧНАЯ МОДЕЛЬ ЯДРА — теория, основанная на представлении об атомном ядре как о системе нуклонов, движущихся независимо в потенциальном поле, создаваемом др. нуклонами. В более широком смысле с О. м. я. связывают модели ядра, для к-рых это т. и. ср. поле и одночастичное движение нуклонов являются исходными пунктами, а коллективные движения описываются на основе одночастичного. Так понимаемая О. м. я.— основа большинства совр. микроскопия. подходов в теории ядра. Обычно О. м. я. противопоставляется модели жидкой капли, в к-рой ядро рассматривается как непрерывная среда и движение отд. нуклонов не выделено (см. Капельная модель ядра). [c.378]

Капельная модель ядра описывает осн. макроскопич. свойства ядер свойство насыщения, т, е. пропорциональность энергии связи тяжёлых ядер массовому числу A-N+Z-, зависимость радиуса ядра Л от >1 Н = Г(,Л , где Го—практически постоянный коэф. ( 1,06 Фм) за ис- [c.666]

Это дало возможность Н. Бору и Я- И. Френкелю разработать независимо капельную модель ядра, согласно которой атомное ядро представляет собой электрически заряженную каплю несжимаемой ядерной жидкости. Капельная модель ядра позволила объяснить деление ядер, а также общие закономерности в поведении энергии связи как функции Л и Z. [c.41]

Капельная модель ядра. Основные особенности капельной модели были отмечены при рассмотрении вопроса об энергии ядра. Было показано, что если ввести дополнительно спиновый член б (Л, I), то полуэмпирическая формула Вайцзеккера хорошо объясняет общие зависимости энергии ядра, находящегося в основном состоянии, от Л и 7 (однако учет спиновых характеристик ядер в капельной модели невозможен и не может быть объяснен). [c.60]

Механизм деления можно с хорошей степенью приближения объяснить при помощи капельной модели ядра. Можно считать, что ядерные силы стремятся сохранить стабильность ядра точно так же, как силы поверхностного натяжения стремятся удержать каплю жидкости в устойчивом состоянии. Ядро-мишень соединяет- [c.210]

Наконец, П4.5 отведен описанию процесса деления атомных ядер. Сюда вошли данные по нейтронам деления и другим продуктам распада, их энергетическому обеспечению. Рассмотрены также механизм деления на основе капельной модели ядра, особенности деления тяжелых ядер и выделены некоторые свойства зарядового распределения продуктов ядерного распада. В заключение приводится раздел о цепной ядерной реакции деления и соответствующих кинетических характеристиках. [c.487]

Согласно капельной модели ядро представляет собой электрически заряженную каплю несжимаемой ядерной жидкости, подчиняю-ш уюся законам квантовой механики. С помош ью этой модели смогли объяснить механизм ядерных реакций, реакции деления ядер, функциональные закономерности энергии связи нуклонов в ядре. Энергия связи ядра определяется с помош ью полуэмпирической формулы Вайцзеккера, которая может быть получена из аппроксимации ядра двухкомпонентным раствором протонов и нейтронов. [c.490]

П4.5.3. Деление тяжелых ядер. Аналогичные соображения можно привести и для процесса деления тяжелых атомных ядер, полагая, что полная энергия ядра в основном состоянии равна Т + /я + +(7к- Здесь Т — кинетическая энергия нуклонов 11 ,11 — потенциальная энергия ядерного и кулоновского взаимодействия, причем, основываясь на капельной модели ядра, естественно предположить, что (7я распадается на два слагаемых, одно из которых пропорционально объему ядра, а другое — его поверхности, т. е. [c.516]

Оболочечная модель с успехом заменила модель жидкой капли при анализе ядерных реакций, вызываемых легкими бомбардирующими частицами. В противоположность этому изучение взаимодействий тяжелых бомбардирующих частиц с ядрами возродило интерес к капельной модели ядра, поскольку в этом случае определяющую роль играют коллективные эффекты. Современные модели ядер гораздо сложнее. В частности, они учитывают следующие свойства ядерной жидкости. [c.84]

Разрешение этой, а также некоторых других трудностей (большие сечения, высокая плотность уровней) в интерпретации результатов опытов по изучению резонансного захвата медленных нейтронов ядрами было дано в 1936 г. Н. Бором в предложенной им теории ядерных реакций, опираюш,ейся на капельную модель ядра. [c.316]

Теория деления была создана в 1939 г. Н. Бором, Уиллером и советским физиком Я. И. Френкелем, которые проанализировали гипотезу Фриша и Мейтнер о неустойчивости тяжелых ядер к изменению их формы при помощи капельной модели ядра. Ниже будет дано упрощенное изложение теории деления. [c.364]

Основные свойства процесса деления могут быть объяснены при помощи элементарной теории, развитой Н. Бором, Дж. Уил-лером и Я- И. Френкелем на основе капельной модели ядра. Теория позволяет вычислить Q, понять роль параметра деления Z jA, объяснить природу спонтанного деления. [c.411]

Для электронов, проникающих внутрь ядра, увеличение потенциальной энергии в области г<Н, соответствующее уменьще-нию сил притяжения, приводит к ослаблению связи электрона с ядром. В результате энергетический уровень электрона смещается вверх. Таким образом, уровни изотопа с большим радиусом ядра будут располагаться выше. Согласно капельной модели ядра его радиус увеличивается с ростом массового числа А по закону [c.72]

Простейшей по замыслу из коллективных моделей является капельная модель ядра, сыгравшая немалую роль в развитии ядер-ной физики. Аналогия ядра с заряженной жидкой каплей подсказывается первыми тремя членами полуэмпирической формулы Вейцзекера (2.8) для энергий связи ядер, описывающими соответственно объемную, поверхностную и кулоновскую энергии капли. Тем самым успех формулы Вейцзекера подтверждает, что капельная модель (с добавочным учетом энергий симметрии и спаривания) неплохо объясняет осредненную зависимость энергий связи от А и Z. [c.85]

Отличит, чертой ядерных си.а является т. н. свойство насыщения, благодаря к-рому тяжёлые ядра во многом подобны жидкой капле, имеющей почти пост, плотность внутри объёма с резким обрывом в поверхностной области (см. Капельная модель ядра). Для изучения объёмных свойств такой капли естественно в качестве первого приближения рассмотреть неогранич. ферми-жидкость (ем. Квантовая жидкость). В конечных ядрах кулоновское взаимодействие играет второстепенную роль по сравнению с ядерным. В то же время при Z и у4->оо кулоновская энергия растёт пропорционально Z /A а ядерная энергия растёт с А лишь линейно. Это делает систему неустойчивой и вынуждает при рассмотрении Я. м. пренебрегать кулоновским взаимодействием. [c.655]

Постоянство плотности и уд. энергии связи ядра сближает свойства ядра со свойствами жидкости. Это сходство легло в основу модели ядра как жидкой капли (капельная модель ядра), исходя из к-рой К. Ф. фон Вайцзеккер (С. F. von Wfeizsa ker) в 1935 предложил полуэмпирич. ф-лу Вайцзеккера формула) для энергии связи ядра [c.686]

Следующим приближением является так называемая обобщенная модель ядра, в которой учитывается влияние коллективного движения нуклонов на величину среднего поля. Эта модель в простейшем варианте представляет собой синтез оболочечной и капельной моделей. Ядро разделяется на капельную центральную часть и надоболочечные нуклоны, которые взаимодействуют с центром. [c.65]

Отметим, что два последних члена формулы (П4.6) никак не следуют из капельной модели ядра. Вместе с тем формула Вайцзеккера позволяет понять зависимость 6Есв от т4 в формуле (П4.4) и роль шаровых поверхностных эффектов. Эта роль возрастает при уменьшении ядра (легкие ядра, чьи нуклоны находятся на поверхности, менее устойчивы). При увеличении ядра с ростом А (и ростом Z) электростатическая энергия отталкивания протонов растет, а энергия связи уменьшается (т.е. после определенной стабилизации ядер будет происходить потеря устойчивости у тяжелых ядер). [c.492]

П4.5.2. Аппроксимационный механизм деления. При помо-ш и капельной модели ядра (в частности, полуэмпирической формулы Вайцзеккера) можно довольно точно описать механизм деления ядра. При соединении нейтрона с внешним ядром образуется составное ядро с энергией возбуждения, равной сумме кинетической энергии и высвобождаюш ейся энергии связи нейтронов. Составное ядро за счет получаемой избыточной энергии начинает испытывать значительные колебания, результатом которых может стать гантелеобразная форма составного ядра. [c.515]

Френкель Яков Ильич (1894-1952) — советский физик-теоретик. Окончил Петроградский университет (1916 г.), работал в Физико-техническом институте и в Политехническом институте в Ленинграде. Научные работы относятся ко многим разделам физики (строение твердых и жидких тел, физика ядра и. элементарных частиц, физика твердого тела, магнетизм) и в ряде направлений были пионерскими. Независимо от Н. Бора разработал в 1936 г. капельную модель ядра, независимо от В. Гейзенберга — первую квантовомеханическую модель ферромагнетизма. В 1930 г. со.чдал теорию доменного строения ферромагнетиков, предложил теорию движения атомов и ионов в кристаллах. Развил теорию вырожденного релятивистского газа, сформулировал (1939 г.) основы теории спонтанного деления тяжелых ядер. Автор более 300 статей и двадцати книг. [c.369]

Строение формулы (1), являющейся, как было сказано, полуэмпи-рической, подсказано капельной моделью ядра, действительно весьма простое и дается характером поставленной задачи. В то же время это [c.76]

Поэтому если ядра сближаются на радиус действия ядер-ных СИД, то тяжелые выеют скдонвость к распаду, а легкие — к слиянию. Общий ход трафика можво объяснить исходя из капельной модели ядра, а мелкие колебания рафика— из оболочечш модели (см. шше). [c.246]

Для ядер с массовым числом А, большим 20, средняя энергия связи нуклонов E JA примерно постоянна и составляет 8—9 МэВ, т. е. она несколько меньше одной сотой массы нуклона. Полная энергия связи ядра св в первом приближении пропорциональна числу содержащихся в нем нуклонов, точно так же как энергия связи молекул жидкости пропорциональна числу находящихся в ней молекул. Эта аналогия лежит в основе капельной модели ядра ( 3.1). [c.19]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...