Тело твердое свободное

Твердое тело называется свободным, если оно может перемещаться в пространстве в любом направлении. [c.11]

Твердое тело называется свободным, если оно может перемещаться в пространстве в любом направлении. В качестве примера свободного тела приведем летящий воздушный шар или ракету в космосе. Твердое тело называется несвободным, если его перемещение в пространстве ограничено какими-либо другими телами. [c.12]

Твердое тело называется свободным, если его движение ничем не ограничено. В большей части технических задач встречаются лишь несвободные твердые тела. [c.11]

Поступательное движение твердого тела можно охарактеризовать скоростью. Скорость поступательного движения твердого тела можно рассматривать как результат действия пары вращений. Скорость поступательного движения твердого тела есть свободный вектор. [c.504]

Рассматривая действие заданной совокупности сил на данное твердое тело, будем пока предполагать, что это тело является свободным, т. е. не подверженным никаким другим воздействиям со стороны окружающих его тел или полей, кроме включенных в число заданных. [c.14]

При выводе предполагалось, что твердое тело свободно, т. е. не подчинено связям. Используя принцип освобождаемости ( 144), обобщим условия (58) и на случай несвободного твердого тела. Для этого достаточно, отбросив связи, принять тело за свободное, но включить в число задаваемых сил реакции [c.325]

Принцип Паули сразу позволяет объяснить распределение электронов по энергиям в твердом теле. При О К они располагаются по ступеням энергетической лестницы по два электрона на,-уровень, начиная с самого нижнего до самого высокого, определяемого имеющимся в твердом теле числом свободных электронов (рис. 6.7,а). Если имеется N свободных электронов, то число занятых уровней равно N/2. В этом случае, как говорят, электронный газ полностью вырожден . Уровень, который отделяет полностью [c.177]

Опытным путем выяснено, что пара, приложенная к твердому свободному или несвободному телу, стремится сообщить ему некоторое вращение. Например, пара, образованная силами Р, Р, действующими со стороны гаечного ключа на завинчиваемую им гайку, сообщает гайке вращательное движение (рис. 1.40). [c.43]

Свободное твердое тело— твердое тело, на пере- [c.62]

Во многих случаях жесткость поля на его границе с расплавом резко повышается при наличии на других его границах неподвижных проводящих тел, препятствующих свободному перемещению поля. Одним из таких тел является индуктор, выполняемый из твердых и фиксированных в пространстве проводников. [c.30]

Кинетические виды энергии должны соответствовать формам движения. Условимся энергию свободного движения любого тела (твердого, жидкого, газообразного и т. д.) или отдельной частицы, т. е. энергию механического движения, называть механической энергией, а энергию хаотического движения большого числа вещественных частиц — теплового движения, при условии постоянства и одинаковости температур во всех точках рассматриваемой системы, называть теплотой. Количество энергии, которое освобождается в виде теплоты при наличии разности температур между данной системой и окружающей средой, назовем тепловой энергией. [c.35]

Свободное твердое тело. Пусть свободное твердое тело находится под действием заданных сил Р , - . Рп- Это тело образовано большим числом материальных точек, вынужденных оставаться на неизменных расстояниях друг от друга. Это и будут связи, наложенные на систему. В этом новом случае единственными возможными перемещениями, допускаемыми связями, являются те, при которых форма тела остается неизменной. Пусть для одного из этих перемещений а, Ь, с обозначают проекции скорости поступательного движения, а р, д, г — проекции мгновенной угловой скорости. Эти шесть величин могут быть выбраны совершенно произвольно, так как твердому телу можно сообщить какое угодно перемещение. Скорость точки (х, у, г) имеет проекции [c.213]

Связь в этом случае называется связью без трения, если в каждом из ее положений, изменяющихся вместе с 1, поверхность может развить лишь нормальную реакцию. Эта нормальная реакция не будет производить работу при движении точки по поверхности лишь в том случае, когда поверхность остановлена в своем действительном положении. Такую же проверку можно произвести, когда твердое тело опирается о движущееся препятствие. Например, если тело может свободно скользить по движущейся опоре, необходимо остановить опору, чтобы работа нормальной реакции при перемещении твердого тела была равна нулю. [c.213]

Можно считать, что абсолютно твердое тело является системой материальных точек, в которой на любые две точки наложена связь рассматриваемого типа. Поэтому твердое тело можно считать системой материальных точек, подчиненных идеальным связям. При отсутствии других связей, кроме связей, осуществляющих жесткое соединение точек тела между собой, твердое тело называется свободным. [c.23]

Равновесие твердого тела. Твердое тело, свободно перемещающееся в пространстве, имеет шесть степеней свободы три, связанные с поступательным движением, и три, связанные с вращением. Используя принцип суперпозиции бесконечно малых величин, можно рассмотреть эти два типа перемещений независимо друг от друга. [c.101]

Когда система представляет собою твердое тело, способное свободно вращаться вокруг точки и не находящееся под действием какой-либо ускоряю- [c.376]

Угловые координаты Эйлера. Для определения положения твердого тела, могущего свободно вращаться около неподвижной точки, [c.80]

Случай твердого тела, а) Свободное твердое тело. К этому определению элементарной работы в общем случае мы не можем пока ничего добавить но если система S представляет собой твердое тело, то скорости Vi, а следовательно, и элементарные перемещения dPi отдельных точек Р можно выразить в любой момент посредством двух характеристических векторов, т. е. посредством скорости о какой-нибудь точки О, неизменно связанной с системой, и мгновенной угловой скорости самой системы. Таким образом, мы будем иметь (т. I, гл. 111, п. 22) [c.221]

Система отсчета для тела вращения. После этих предварительных замечаний обратимся к телу вращения вокруг оси z, имеющему по отношению к этой оси гироскопическую структуру, что обязательно будет иметь место, если симметрия относительно оси z будет не только геометрической, но также и материальной предположим, что тело может свободно двигаться, опираясь на горизонтальную плоскость я. Если О есть точка, в которой в некоторый момент происходит соприкосновение между телом и опорной плоскостью, а G есть центр тяжести твердого тела, необходимо лежащий на оси симметрии z, то плоскость меридиана Oz, проходящая через точку соприкосновения, обязательно будет вертикальной, как плоскость, перпендикулярная к касательной в точке О к параллели твердого тела, лежащей в плоскости п. [c.210]

Мы убедимся в этом, изучая последовательно типичные случаи свободного твердого тела, твердого тела, движущегося параллельно некоторой плоскости, и твердого тела с одной неподвижной точкой. [c.473]

Пример 2 (Свободное твердое тело). У свободного твердого тела нет других связей, кроме [c.99]

Если твердое тело не свободно, а имеет неподвижную точку О, вокруг которой оно может свободно поворачи- [c.166]

НЕСВОБОДНОЕ ТВЕРДОЕ ТЕЛО. Если перемещения тела как-то ограничиваются, то говорят, что на него наложены связи (точные формулировки будут даны позднее). Чтобы применить уравнения (1) и (2), можно рассматривать тело как свободное и считать, что связи реализуются за счет воздействия некоторых дополнительных сил, которые называются реакциями связей. Существуют общепринятые приемы подмены связей силами, основанные на простейших физических моделях взаимодействия твердых тел (сами модели остаются при этом в тени). [c.206]

Учение о группах винтов тесно связано с рассмотрением свойств движений твердого тела, обладающего тем или иным числом степеней свободы (от одной до шести), а также со свойствами систем сил, действующих на тело, в том числе сил реакции, если тело не свободно. [c.214]

Износ происходит вследствие механического, теплового, химического н электрического воздействия на материал соприкасающегося с ним трущегося тела, воздействия свободных твердых частиц другого материала или окружающей среды. [c.438]

Функция / для задачи о продольном ударе твердого тела по свободному концу консольного стержня [c.263]

В случае продольного удара твердого тела по свободному стержню последнее условие (42) необходимо заменить следующим [c.264]

Не должно смущать то, что при N ф 1 масса расплава в полости не равна соответствующей по объему массе твердого тела, так как рассматриваемое стационарное движение может быть пределом нестационарного, в котором и устанавливается необходимый баланс массы (например, при входе пластины в твердое тело через свободную поверхность). В противном случае необходимо учитывать деформацию твердого тела, т.е. рассматривать связанную задачу. [c.182]

Как мы видели в главе 8, реологические свойства любого изотропного, абсолютно упругого твердого тела определялись свободной энергией F, заданной как функция трех инвариантов тензора деформации и температуры. Для изотермических деформаций в несжимаемом твердом теле зависимость F от температуры и инварианта /з можно не учитывать. Величина /з при постоянном объеме равна единице, и произведение [c.318]

Поверхности твердых тел обладают избыточной энергией, которая оказывает влияние на энергетическое состояние молекул жидкости, расположенных на границе раздела твердое тело —жидкость . Величина избыточной свободной энергии каждого квадратного сантиметра поверхности твердого тела (поверхностное натяжение) на границе с газовой средой — сть Когда капля жидкости растекается на поверхности твердого тела, поверхность раздела твердое тело — газ заменяется поверхностью раздела твердое тело — жидкость . Свободная энергия этой новой поверхности аг будет меньше аь Убыль свободной энергии поверхности твердого тела о — Ог равна работе сил, под воздействием которых капля жидкости растекается по поверхности. Кроме того, растекание жидкости по поверхности твердого тела сопровождается увеличением поверхности между жидкостью 1 и газовой средой 3, чему препятствует поверхностная энергия оз на границе раздела жидкость — газ , которую также можно рассматривать как силу, направленную под углом (краевого угла смачивания) ф. Следовательно, суммарная сила, которая способствует растеканию капли жидкости по поверхности твердого тела, равна oi — 02 = = аз os ф. [c.27]

Известно, что пару сил можно как угодно поворачивать и переноси II) в плоскости ее действия действие пары сил на твердое тело не изменяется, если алгебраический момент пары сил остается таким же. Следовательно, векторный момент пары сил можно переносить параллельно самому себе в любую точку твердого тела, лежащую в плоскости действия пары сил. Так как к юму же пару сил можно переносить в параллельную плоскость, то векторный момент пары сил можно переносить параллельно самому себе в любую точку тела, не изменяя действия пары сил на твердое тело. Поэтому векторный момент пары сил. действующей на твердое тело, есть свободный вектор, т. е. он характеризуется только модулем и направлением, а точкой приложения у него может быть любая точка тела следовательно, векторный момент пары сил не обязательно прикладывать посередине отрезка, соеди-няюп(его точки приложения сил пары. [c.35]

Общий случай движения твердого тела. Движение свободного твердого тела в общем случае mojkfio разложить на два составляющих движения на переносное поступательное движение вместе с центром масс и относительное сферическое движение относительно центра масс (рис. 156). Тогда кинетическая энергия тела определится по формуле Кенига [c.181]

Скорости точек свободного твердого тела. Рассмотрим свободное твердое тело, которое движется относительно основной (неподвижной) системы отсчета Возьмем подвижную систему координат Axyz с началом в произвольной точке А, неизменно связанную с твердым телом. Обозначим радиус-вектор точки А через ( , г] . Сл)> ра-диус-вектор любой точки М тела относительно неподвижной системы через р ( , т], I), а относительно подвижной—через г(х, у, z) [c.155]

Равенства Кощи 106, 108, 116, 129 Равновесие абсолютно твердого свободного тела 14, 15, 24 [c.349]

Сбодобиое твердое тело. У свободного твердого тела нет других связей, кроме тех, которые обеспечивают постоянство взаимных расстояний между точками, образующими твердое тело. Эти связи действуют на точки тела посредством сил, кото-])ые для твердого тела являются внутренними. Но, согласно н. 52, внутренние силы в случае твердого тела но совершают работу. Поэтому бЛ = 0. [c.82]

Аксиома связей. Тела в механике в зависимости от условий опыта разделяют на свободные и несвободные. Тело называется свободным, если оно может двигаться в любом направлении. Например, камень, брошенный в пространство, есть тело свободное. Тело называется несвободным, если оно может перемеш атьск лишь в определенных направлениях или не может перемещаться совсем. Например, вагон есть тело несвободное, его движение направляется рельсами. При решении задач статики мы, как правило, будем иметь дело с несвободными твердыми телами, перемещение которых ограничено действием па них окружающих тел. [c.31]

Общий метод решения задачи о движении твердого тела. Уравнения Эйлера. Весь аппарат, необходимый для решения задачи о движении твердого тела, нами практически уже получен. В некоторых случаях, когда на это тело наложены не-голономные связи, нам потребуется применить специальные приемы, чтобы учесть их. Так обстоит дело, например, в том случае, когда на тело наложена связь качения , которая может быть учтена с помощью введения неопределенных множителей Лагранжа, как это делается в 2.4. Если, однако, исключить эти специальные случаи, то, как правило, нам придется иметь дело только с голономными и консервативными системами, а движение таких систем вполне определяется их лагранжианом. Если рассматриваемое тело является свободным, то нам потребуется полная система из щести обобщенных координат TpeJ< [c.177]

I. Твердое тело, способное свободно вращаться около фиксированной точки О, находится в noi oe, ко1 да на него действует импульсная пара сил ) с компонентами е, t, 1 вдоль главных осей инерции тела [c.118]

Износ происходит вследствие механического, молеку.тярного, теплового, химического и электрического воздействия на материал соприкасающегося с ним трущегося тела, воздействия свободных твердых частиц другого материала или окружающей среды. Износ, так же как и трение, связан со сложными, недостаточно изученными явлениями в поверхностных слоях материала. [c.457]

Уравнения движения (3) — (6) представляют собой совместную систему обыкновенных дифференциальных уравнений и уравнений в частных производных. Решения этой системы уравнений будут содержать произвольные функции и произвольные постоянные, которые определяются из граничных и начальных условий. Начальные условия состоят обычно в том, что задаются положение, скорости v , (о твердого тела, форма свободной поверхности S и поле скоростей ягндкостн v(r) в начальный момент (= [c.282]

Коэн и Греет [453] в своей квазижидкостной модели аморфного состояния использовали представления о свободном объеме на основе термодинамического подхода. Они приняли, что в теле имеются ячейки, содержащие (жидкость) и не содержащие (твердое тело) избыточный свободный объем. При этом состояние и концентрация жидкоподобных ячеек удовлетворяет распределению Гиббса, а свободная энергия атомов зависит от частоты сдвиговых перестроек. Использование распределения Гиббса в модели означает предположение, что в значительной части объема путем флуктуационных перестроек устанавливается равновесие между жидкоподобными и окружающими их твердотельными ячейками. [c.281]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...