Изотермическая деформация

При изотермической деформации тензор напряжений выражается в виде производных от свободной энергии [c.30]

В условиях изотермической деформации истинное напряжение пластического течения о является функцией степени е и скорости е деформации a=f(e, е). [c.549]

Однако это справедливо лишь, если на кривых однократного нагружения есть ярко выраженный максимум, т. е. если проходит динамическая рекристаллизация. Если этого максимума нет, то кривая дробной деформации проходит ниже кривой однократного нагружения, подобно кривой 2 на рис. И. Все это относится к условиям изотермической деформации при неизменной скорости деформации по циклам нагружения. [c.33]

Поправка на изотермическую деформацию сосуда может [c.170]

При расчете объема пьезометра при температуре и давлении равновесного состояния в точных опытах следует учитывать как термическую, так и изотермическую деформацию его под действием внутреннего давления, т. е. расчет объема пьезометра производить по формуле (6-22). Величина термической деформации определяется по формуле (6-23), а изменение объема пьезометра под действием давления в том случае, когда он подвергается лишь упругой деформации, можно рассчитать по формуле Лове [c.188]

Для пьезометра с размерами, указанными а рис. 6-12, относительная величина изотермической деформации при температуре 500° С и давлении 600 кгс/см составит 0,04%. [c.188]

Изотермическая деформация пьезометра зависит от его геометрической формы и имеет наименьшую величину для шара. Поэтому, применив iB установке сферический пьезометр, можно существенно (на порядок) уменьшить поправку а изотермическую деформацию, а следовательно, и связанную с ией погрешность определения объема пьезометра. Величина изотермической деформации в случае шарового пьезометра. рассчитывается по формуле [c.188]

Изотермический процесс. Рассмотрим процесс упругой деформации стержня в изотермических условиях, когда стержень может обмениваться с окружающей средой теплом. Вычислим количество тепла, выделяющегося в процессе изотермической деформации стержня. [c.211]

Для получения условий моделирования устойчивости конструкций при неравномерном нагреве воспользуемся энергетическим критерием устойчивости для изотермической деформации тела [c.210]

Как мы видели в главе 8, реологические свойства любого изотропного, абсолютно упругого твердого тела определялись свободной энергией F, заданной как функция трех инвариантов тензора деформации и температуры. Для изотермических деформаций в несжимаемом твердом теле зависимость F от температуры и инварианта /з можно не учитывать. Величина /з при постоянном объеме равна единице, и произведение [c.318]

Изотермическая деформация 92, 93 Изотропный материал 25 [c.533]

Итак, основные определяющие уравнения изотермической деформации материалов рассматриваемого типа могут быть записаны в следующем виде [c.106]

Таким образом, двухфазные титановые сплавы проявляют признаки СП течения при наличии и мелкозернистой, и пластинчатой микроструктуры. При нагреве этих сплавов до температур, близких к температуре полного полиморфного превращения, в них развиваются фазовые превращения и рекристаллизационные процессы В результате создаются условия для получения УМЗ микроструктуры либо при нагреве, либо в процессе изотермической деформации в последнем случае пластинчатая микроструктура трансформируется в равноосную. [c.196]

Рассмотрим изотермическую деформацию упругого тела. При ней изменение свободной энергии единицы объема выражается функцией компонент тензора деформации и ее можно представить в виде степенного ряда по малым приращениям этих компонент [c.400]

Эти термодинамические соотношения могут служить замыкающими уравнениями для изотермических деформаций. [c.237]

Свободную энергию при малых изотермических деформациях можно представить в следующем наиболее общем виде, содержащем 81 константу [c.205]

В соотношениях (1.5.11) величины и ц являются известными коэффициентами Ляме для изотермической деформации. [c.26]

В рассмотренном примере при изотермической деформации свободная энергия — это то, что обычно называют энергией упругой деформации. [c.50]

Использованный в [96] пьезометр постоянного объема размещен в камере, в которой создано некоторое избыточное давление, частично разгружающее пьезометр от действия одностороннего внутреннего давления, что существенно уменьшает поправку на изотермическую деформацию Исследуемое вещество и масляная система были разделены мембранным дифманометром, размещенным в термостате при температуре, близкой к комнатной. Масса вещества найдена по удельному объему при температуре 298 К на основании данных, заимствованных из частного сообщения Ли и позже опубликованных, по-видимому, в [87]. [c.14]

Очевидно, насколько важна при этом точность аттестации поплавков, эквивалентная плотность которых определена при атмосферном давлении. Введение расчетной поправки на изотермическую деформацию не привело к положительным результатам, так как в контрольных опытах с водой были обнаружены существенные расхождения с опубликованными данными. Это заставило автора [7] определить поправку экспериментально во всем диапазоне параметров. [c.16]

Объемы пьезометров Ур, т при давлении и температуре опыта определяли по их объемам Уо при температуре 293 К, найденным калибровкой по воде, с учетом поправок на изотермическую (АУр) и изобарическую (АУг) деформации для неразгруженного [8] и только на изотермическую деформацию для раз-труженного варианта [9, 10] по формулам [c.18]

Мы видим, что с уменьшением толщины поглощающего слоя максимум поглощения смещается в сторону высоких частот. Укажем попутно, что сопоставление формулы (14.39) с результатами- измерений даёт для величину, меньшую чем скорость распространения изотермических деформаций это, повидимому, есть результат того, что распространение звука в материале происходит не только в направлении нормали к его поверхности. [c.457]

Чтобы лучше уяснить суть дела, рассмотрим определяющий закон (19.45а). Для случая изотермических деформаций изотропных линейных вязкоупругих тел он сводится к такому закону [c.397]

Таким образом, процесс взаимного смещения зерен в условиях термической усталости значительно больше напоминает тот же процесс в условиях деформации одного знака, чем в условиях знакопеременной изотермической деформации. Такой вывод связан с тем обстоятельством, что в условиях испытания на термическую усталость межзеренное проскальзывание не наблюдается при нижней темп атуре цикла (при < 0,4Т л) и развивается только в области температур, соответствующих верхней температуре цикла, т.е. в условиях деформации одного знака. [c.218]

Таким образом, в изотермическом течении с предысторией постоянной деформации свободная энергия не накапливается. Из уравнения (4-4.27) можно получить тогда, что мощность напряжения равна скорости диссипации [c.170]

Среди различных (в термодинамическом смысле) типов дефор маций существенны изотермические и адиабатические деформации При изотермических деформациях температура тела не меняется Соответственно этому в (6,1) надо положить Т = Гд, и мы возвра щаемся к обычным формулам коэффициенты /Сиу можно по втому назвать изотермическими модулями. [c.28]

Наконец, сделаем еще следующее замечание по поводу фигурирующих в (36,1) модулей упругости. Поскольку они введены как коэффициенты в свободной энергии, ими определяются изотермические деформации тела. Легко видеть, однако, что те же коэффициенты определяют в нематиках также и адиабатические деформации. Действительно, мы видели в 6, что для твердого тела различие между изотермическими и адиабатическими модулями возникает в силу наличия в свободной энергии члена, линейного по тензору деформации. Для нематиков аналогичную роль мог бы играть член, линейный по производным dutii. Такой член должен был бы быть скаляром и к тому же инвариантным по отношению к изменению знака п. Очевидно, что такой член построить нельзя (произведение п rot п — псевдоскаляр, а единственный истинный скаляр div п меняет знак вместе с п). По этой причине изотермические и адиабатические модули нематика совпадают друг с другом (подобно тому, как это имеет место для модуля сдвига изотропного твердого тела — 6). Эти рассуждения можно сформулировать и несколько иначе в отсутствие линейного члена квадратичная упругая энергия (36,1) является первой малой поправкой к термодинамическим величинам не- [c.194]

Поправка на " изотермическую деформацию сосуда Ур. может быть вычислена по формуле Лове [37]. Эта поправка при давлении 25,0 МПа составляет около 0,05% объема при комнатной температуре и в данной работе мо>кет не приниматцря во внимание. [c.166]

Рис. 568. Влияние температуры на удельное давление при осадке образцов сплавов ВТ1-0 (а), BT3-I (б) и ВТ22 (в) в условиях изотермической деформации. Скорость деформации, с-1

При известном объеме пьезометра при атмосферном давлении и комнатной температуре V20 величина объема пьезометра V при параметрах зафиксированного равновесного состояния рассчитывается по формулам (6-22) и (6-23). При этом поправка на изотермическую деформацию iVp здесь может не учитываться. Значения термического коэффициента линейного расширения а для нержавеющей стали 1Х18Н9Т приведены в табл. 6-1. [c.178]

Изменение энтропии стержня при изотермической деформации было подсчитано ранее, в 10-3— см. уравнение (10-39). Следует заметить, что, пренебрегая третьим слагаемым в правой части уравнения (10-39) вследствие его относительной малости по сравнению со вторым слагаемым,— можно предст,авить (10-39) в приближенном виде [c.212]

Многие авторы современных справочников по ультразвуку обычно предполагали, правда, без экспериментальных подтверждений, что их существенно большие расхождения между результатами динамических и квазистатических измерений можно отнести только на счет ожидаемых различий между аднабати-ческимн и изотермическими деформациями. Как мы уже видели в гл. II, для правильного сравнения результатов необходимо точно установить амплитуды. [c.303]

В этом разделе мы приведем основные результаты исследования Харта [160], которые применимы к изотермической деформации поликристаллов с хорошим поведением (например, гра-нецентрированных кубических металлов типа алюминия). Механизм деформации этих кристаллов —внутризерновое скольжение. Харт исследует условия существования уравнения пластического состояния. Заметим, что эти условия совершенно независимы от того, существует ли в действительности установившееся состояние. [c.43]

Упругая энергия 0=0, накоплеппая в изотропном теле при однородной изотермической деформации, для сжимаемых материалов может быть представлена в виде степенного ряда [272, 276] [c.106]

Статическая объемная сила F производит такую изотермическую деформацию относительно положения статического равновесия, при которой возникают напряжения, уравновешивающие объемную силу, так что не возникает ускорений. Отсчитывая и от поло/кения статического равновесия, а S от равновесного значения энтропии, получаем уравнения для новых величин и, 5 и Г, которые подобны уравнениям (1.329) и (1.330), но в них отсутствует объемная сила. Кроме того, если плотность р заменить на (>о, то в соответствии с формулой (1.202) эти уравнения будут по-прежнему справедливы в первом порядке по градиентам смещений. Для удобства мы сохраним те же символы р, и, S, но теперь под U будем понимать смещение относительно положения статического равновесия, под S — изменение энтропии по отношению к значению энт])оиии ири статическом равновесии при этом коэффициенты вычисляются для величин, характеризующих исходное равновесное состояние. Имея это в виду, получим уравнения движения в следующей форме [c.98]

Это предположение включает в себя как частные случаи нзоэн-тропическпе и изотермические деформации. Условие распространения Трусделла получено при рассмотрении сингулярной новерхпости второго порядка с единичным вектором нормали п. Оно имеет вид [c.119]

В рассмотреппом приоре при изотермической деформация свободная энергия — это то, что обычно называют энергией упру- гой деформации. [c.50]

Для такой модели Гассманом и Био [150] были рассмотрены изотермические деформации пористых тел, не содержащих в пот рах минеральных включений. При этом были выделены упругие [c.20]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...