Меры — Определение поверхности

Расчет конечной температуры рабочих жидкостей. Выше конечной целью теплового расчета являлось определение поверхности нагрева и основных размеров теплообменника для его дальнейшего конструирования. Предположим теперь, что теплообменник уже имеется или по крайней мере спроектирован. В этом случае целью, теплового расчета является определение конечных температур рабочих жидкостей. Это — так называемый поверочный расчет. [c.236]

При фиксированной длине волны и определенных углах падения и отражения коэффициент отражения может служить сравнительной мерой шероховатости отражающей поверхности [c.120]

Измерение микротвердости является основным методом определения механических характеристик поверхностного слоя. Микротвердость исследуют методом вдавливания алмазной пирамиды на приборах ПМТ-3 и ПМТ-5. Наиболее удобно исследовать глубину поверхностного слоя и изменение его микротвердости по мере удаления от поверхности по микрошлифу, выполненному в виде косого среза под углом 0° 30 —2°. [c.111]

Срыв потока на крыле возникает по достижении определенных углов атаки, близких к критическим. Срыв потока сопровождается уменьшением подъемной силы и изменением величин аэродинамических моментов. Причиной срыва потока является приторможенный воздушный поток у поверхности крыла — пограничный слой. Скорости потока в пограничном слое увеличиваются по мере удаления от поверхности крыла. На больших углах атаки возникают обратные течения пограничного слоя, которые приводят к его набуханию и срыву потока. [c.147]

В настоящем разделе рассматривается методика определения распределения температуры в полупрозрачном теле, разрушающемся под действием теплового потока, подводимого извне к граничной поверхности. Для общности предположим, что среда является излучающей, поглощающей и изотропно рассеивающей. На фиг. 12.7 представлена геометрия задачи и система координат. Рассматривается полубесконечное тело (О < д < оо), которое разрушается вследствие нагрева с поверхности раздела газ — жидкость. При стационарном процессе уноса массы температура поверхности раздела Го является максимальной и по мере удаления от поверхности раздела температура тела падает. Излучение, испускаемое внутренними слоями вещества и достигающее поверхности раздела жидкость — воздух, частично пропускается, а частично отражается ею, причем предполагается, что эта поверхность отражает идеально зеркально. Если в течение некоторого времени унос массы происходит с постоянной скоростью и неустановившаяся стадия процесса пройдена, то [c.511]

Поскольку плотность ВТ убывает по мере удаления от поверхности в глубь испытуемого изделия (тем сильнее, чем выше частота возбуждающего поля), то Э. д. позволяет контролировать качество материала лишь до определенной глубины от поверхности. Глубина проникновения вихревых токов определяется той толщиной материала, увеличение к-рой практически перестает сказываться на показаниях индикатора. В зависимости от частоты возбуждающего поля (обычно в диапазоне от 5 гц до 1000 мгц) и св-в контролируемого изделия глубина проникновения ВТ может колебаться от сотых долей до десятков мм. Наряду с частотой, па интенсивность и характер распространения ВТ влияют также электропроводность и магнитная проницаемость материала. Поэтому контроль структурного состояния и химич. сост. немагнитных материалов [c.471]

Энергетическая яркость ) N есть мера яркости излучающей поверхности она определяется как энергия излучения, испускаемая в определенном направлении за единицу времени единицей проекции светящейся поверхности на плоскость, перпендикулярную этому направлению, в единицу телесного угла. Энергетическая яркость измеряется в ваттах на стерадиан на квадратный сантиметр (или квадратный метр). Энергетическая яркость источника может изменяться при изменении длины волны, и спектральная плотность энергетической яркости Nx определяется как яркость в единичном интервале длин волн. [c.110]

Из формул (125) и (127) видно, что напряжения Ор возрастают по абсолютной величине по мере удаления от поверхности заготовки в ее толщину. На нейтральной поверхности при р = Рн напряжения Ор, определяемые из формул (125) и (127) для зон растяжения и сжатия, равны между собой. Если приравнять эти напряжения, получим 0 In (i /pj = In (Рн )- Тогда из этого выражения легко получить формулу для определения радиуса нейтральной поверхности напряжений [76 100] [c.119]

В общем случае поверхность металла имеет определенный рельеф, а толщина пленки может быть неравномерной. Тогда восстановление ее кончится не сразу — отдельные места поверхности электрода постепенно будут освобождаться от нленки. Плотность тока на участках, еще занятых пленкой, будет увеличиваться, соответственно будет возрастать перенапряжение процесса и потенциал будет сдвигаться в сторону более отрицательных значений. В таком случае линия 2 на рис. 11,29 не будет горизонтальной, а будет повышаться по мере уменьшения доли поверхности, занятой пленкой. [c.92]

Перейдем к определению износа задней поверхности. Площадь контакта по мере износа задней поверхности меняется от минимального до максимально допустимого значения, что вызывает изменение времени контакта т и толщины дис )фузионного слоя на поверхности резания л о. Определение количества вещества М , продиффундировавшего в обработанную поверхность за весь промежуток резания, требует решения интеграла [c.281]

Закон сохранения массы заключается в том, что ири произвольном движении сплошной среды не должно происходить изменения массы как меры инерции определенной совокупности частиц этой среды, т. е. количество массы, прошедшей через элемент йА поверхности, окружающей объем V, компенсируется изменением массы внутри этого объема [c.17]

Величины деформаций в зоне пластических деформаций изменяются от нуля на границе зоны до максимума вблизи поверхности разделения, причем интенсивность увеличения деформаций по мере приближения к поверхности раздела возрастает по закону, близкому к степенному. Распределение прочностных свойств, измененных в результате упрочнения, аналогично распределению деформаций в указанной зоне. Последнее обстоятельство весьма важно при назначении величины припуска под зачистку или механическую обработку. Припуск, назначаемый для удаления наклепанного слоя, будет определяться условиями последующей штамповки или работы детали величина его может составлять определенную долю ширины наклепанного слоя (удаление поло-56 [c.56]

Известно, что при протекании электрического тока по проводнику в окружающем проводник пространстве возникают магнитные силовые линии, образующие электромагнитное поле. Если возле проводника, по которому пропускается переменный ток, поместить, например, стальную заготовку, то в определенных участках заготовки начнет повышаться температура, постепенно уменьшающаяся по мере удаления от поверхности проводника. [c.110]

Для определения глубины и общей характеристики поверхностных слоев необработанных заготовок, а также после предварительной и чистовой обработки резанием используют метод исследования микрошлифов. Микротвердость поверхностных слоев исследуют методом вдавливания алмазной пирамиды на приборе ПМТ-3. Наиболее удобно исследовать глубину поверхностного слоя и изменение его микротвердости по мере удаления от поверхности по микрошлифу, выполненному в виде косого среза под углом а = 0°30 - --f- 2° (рис. 51). Глубина наклепанного слоя h = I tga. [c.133]

При.мер косвенного определения расстояния от отверстия до исходной поверхности по двум величинам из трех а, Ь н D показан на фиг, 54-1, Размер а — расстояние от стенки отверстия до исходной поверхности. [c.583]

При действии лазерного излучения невысокой интенсивности обрабатываемый материал только нагревается до определенной температуры. С увеличением интенсивности или времени воздействия температура ПС повышается и может достичь температуры плавления металла. На поверхности образуется расплав, фронт которого будет проникать в глубину металла. Дальнейшее увеличение температуры может привести к превышению температуры испарения материала. По мере испарения материала поверхность испарения будет перемещаться в глубину материала. Эти три режима лазерного излучения лежат в основе методов лазерной обработки (лазерного упрочнения). [c.261]

Выделение водорода [24]. Это специфическое испытание применяется для определения относительной пористости оловянных покрытий на стали. Мерой пористости служит время, нужное для выделения 5 мл водорода на определенной поверхности при действии 1 н. раствором соляной кислоты при 57°. [c.1088]

Часть живой силы частиц воздуха, направленная книзу, по оставлении ими поверхности дает меру для определения давления на поверхность снизу. Воздух покидает вогнутую поверхность сравнительно правильно двигающейся массой и, вследствие сообщенной ей значительной живой силы, направленной книзу, идет вниз значительно дальше итак, имеет место является вертикальное движение воздуха на значительно большем протяжении, нежели проекция поверхности по направлению ветра. [c.91]

Мера веса (см.), в горных районах Восточной Бухары использовалась и для определения поверхности. [c.122]

Обратная задача состоит в определении поля течения при условиях, заданных на некоторой поверхности, и условиях в начальном сечении. При этом форма канала (или обтекаемого тела) определяется в процессе решения. Обратная задача сводится к задаче Коши, для которой, по крайней мере в окрестности поверхностей с данными Коши, гарантируется существование и единственность решения. [c.4]

Изменение направления и величины скорости на самой ударной волне определяется ударной полярой, причем и здесь осуществляется решение, отвечающее слабой ветви поляры ). Соответственно, для каждого значения числа Маха натекающего потока Mi=tJi/ i существует определенное предельное значение угла полураствора конуса Хтах, за которым такое обтекание становится невозможным и ударная волна отсоединяется от вершины конуса. Поскольку за ударной волной происходит дополнительный поворот течения, значения тах для обтекания конуса превышают (при одинаковых Mi) значения (тах для плоского СЛу-чая (обтекания клина). Непосредственно за ударной волной движение газа обычно сверхзвуковое, но может быть и дозвуковым (при X, близких к Хта>) - Сверхзвуковое за ударной волной течение по мере приближения к поверхности конуса может стать дозвуковым, и тогда на определенной конической поверхности скорость проходит через звуковое значение. [c.594]

Прокал иваемость - это способность стали к получению закаленного слоя с мартенситной или трооститно-мартенситной структурой определенной глубины. Характеристикой прокаливаемости является наибольший критический диаметр D . цилиндра из данной стали, который при закалке приобретает полумартенситную структуру в центре образца. Проблема прокаливаемости связана с тем, что скорость охлаждения по сечению образца (детали) различна и уменьшается по мере удаления от поверхности детали. Следовательно, твердость по сечению детали будет неоднородной. Например, для стали с содержанием 0,8% углерода твердость на поверхности может достигать 65 HR и только 15 HR в центре. Для углеродистых сталей глубина закалки составляет 1,5-2 мм, а для легированных в 2-2,5 раза больше в зависимости от химического состава стали. [c.237]

На рис. 5, а и б представлена типичная кривая изменения концентрации алюминия, а также никеля, хрома и железа (качественная картина) по глубине алитированного слоя для двух режимов алитирования (температура 960 и 1150° С, время 10 час.). Одновременно приводится микротвердость исследуемой зоны. При уменьшении нродолнштельности алитирования распределение алюминия, никеля, хрома и железа аналогично приведенному на рис. 5, а и б. Ход концентрационной кривой позволяет выделить несколько зон, которые по своим линейным размерам совпадают с размерами зон, определенными с помощью мета.л-лографического анализа. Таким образом, по роду кривых можно определить концентрацию компонентов алитированной стали в любом участке исследуемого слоя. Так, концентрация А1, составляя на внешней поверхности 45—50%, резко падает с глубиной до 5—6%. Из графиков видно, что в процессе алитирования происходит перераспределение легирующих элементов. Концентрация никеля по мере приближения к поверхности возрастает, тогда как хрома и железа — падает. Такое пере-, распределение элементов можно, по-видимому, объяснить тем, что термодинамически более выгодно образование алюминидов никеля, а не алюминидов хрома и железа. При этом никель как бы вытягивается на поверхность алюминием. [c.191]

В качестве материала протектора в прямых совмещенных преобразователях используют минералокерамику (бериллий, твердые износостойкие сплавы и др.). Протекторы из этих материалов обладают высокой износостойкостью, но не обеспечивают стабильности акустического контакта при контроле изделий с различной шероховатостью поверхности. Так, при Rz = 0,63. .. 320 мкм амплитуда отраженного от дна сигнала может изменяться на 20 дБ. В связи с этим широко применяют полимерные пленки из эластичного материала, например полиуретана. Такой протектор, обладая большим коэффициентом поглощения ультразвука, обеспечивает хорошее гашение многократных отражений. Он может легко деформироваться и в определенной мере облегать неровности поверхности изделия, что также благоприятствует стабильности акустического контакта. Колебания амплитуды не превышают 5 дБ. На практике толщину таких протекторов выбирают равной 0,2. .. 1,0 мм. Так как акустические сопротивления нолиуретана и пьезоэлемента сильно различаются, между ними помещают согласующие слои, улучшающие прохождение ультразвуком этой границы. Эти слои в серийных ПЭП выполняют из эпоксидной смолы с вольфрамовым наполнителем, наносимой непосредственно на пьезоэлемент. [c.143]

Сущность измерения углов интерференционным методом путем ечета полос заключается в том, что в прямоугольном треугольнике с малым измеряемым углом меньший катет измеряют в длинах световых волн. Например, при измерении параллельности измерительных поверхностей микрометров интерференционным методом с помощью плоскопараллельной пластины большим катетом является диаметр измерительной поверхности микрометра, а малым — число интерференционных полос на обеих поверхностях, переведенное в микроны. При установке измеряемого клина, притертого к плоской пласгинке на столике интерферометра (например, интерферометра Кестерса, применяемого для измерения концевых мер), на свободной поверхности этого клина, как и на поверхности плоской пластины, наблюдается интерференционная картина. Измерение двугранного угла клина основано на определении числа полос на данном отрезке каждой стороны измеряемого угла. [c.302]

В начале процесса на температурное поле тела будет оказывать влияние начальное распределение температуры. Затем спустя определенный промежуток времени наступает стацион ное периодическое состояние, характеризующееся тем, что температура в любой точке тела совершает гармоническое колебание с постепенно уменьшающейся амплитудой по мере удаления от поверхности тела (устанавливается периодический поток теплоты стационарного типа). [c.145]

Необходимо отметить, что непосредственное использование графиков, приведенных на рис. 5-26 и 5-27, затруднительно, так как нет сколько-нибудь надежных способов определения числа Бугера в топочных устройствах. Кроме того, не следует упускать из виду, что расчеты, на основе которых выявились данные закономерности, относятся к идеализированному случаю. когда стены топочной ка меры полностью покрыты поверхностями нагрева и когда горение в потоке не происходит, т. е. можно считать, что оно закончилось ранее и речь идет о движении продуктов полно)- горения. Условно считается, что эти продукты горения излучают как серое тело, т. е. учитывается, что излучение трехатомных газов является селективным. Несмотря на все это, вышеприведенные графики позволяют по-новому и более осмысленно подойти к расшифровке некоторых парадоксов , обнаруживающихся при попытках сравнивать эффективность сложного теплообмена при движении потоков, обладающих различными гидродинамическими, температурными и оптическими хар1актеристи-ками. [c.104]

Если старение идет по обычному механизму зародышеобразования (например, в сплавах алюминий — медь), процесс, по-видимому, характеризуется следующей последовательностью [185, 149]. В растворе возникают области, обогащенные атомами растворенного элемента кластеры или зоны Гинье — Престона (зоны Г—П). Этот процесс идет при комнатной и более низких температурах (естественное старение). Вслед за ним происходит образование упорядоченных зон 9". Обе фазы (Г — П и 0") когерентно связаны с матрицей, на что указывает, в частности, наличие искажений решетки матрицы вблизи них. Затем образуется промежуточная фаза 6 , которая лишь частично когерентно (т. е., по крайней мере, по одной поверхности раздела) связана с матрицей и определенным образом ориентирована по отно [c.222]

Определение параметра решетки. Параметр решетки сервовитной племки, образовавшейся при трении бронзы по стали в среде глицерина, меньше, чем параметр решетки бронзы. По мере приближения к поверхности он может уменьшаться вплоть до значения 0,0354 нм и на большей глубине приближается к параметру основного металла. На рис. 18.6 приведены результаты исследования изменения параметра кристаллической решетки меди при трении о сталь в среде глицерина [37 ]. [c.280]

Это понятие, впервые использованное Г. Л. Поляком, имеет прямое отношение к известной в интегральной геометрии мере Крофтона. В связи с этим взаимная поверхность Я к иногда рассматривается как мера четырехмерного несчетного множества лучей, пересекающих произвольно ориентированные в пространстве тела i и к. Последнее вытекает из определения поверхности лучеобменивающихся тел, как меры двухмерного несчетного множества точек, являющихся источниками указанных выше лучей. [c.482]

Для того чтобы понять физический смысл потенциала рассмотрим строение двойного слоя. Как известно, на границе раздела фаз металл — электролит возникает электрический слой, образованный отрицательными или положительными зарядами, имеющимися на поверхности металла, и ионами противоположного знака, располагающимися вблизи электрода в растворе. Не следует, однако, думать, что все ионы двойного слоя одинаково сильно связаны с поверхностью электрода. Благодаря кинетическому движению ионов, с одной стороны, и электростатическому взаимодействию между ионами и электродом, с другой стороны, получается определенное распределение ионов вблизи поверхности электрода. Часть ионов прочно связана с поверхностью, мало подвижна и расположена на близком расстоянии от поверхности (радиус иона). Это плотный, или так называемый гельмгольцевский, слой. Другая часть ионов гораздо слабее связана с поверхностью электрода, более подвижна и простирается на расстояние, превышающее радиус иона. Она образует так называемый диффузный слой, в котором имеется определенное распределение ионов. Концентрация ионов, несущих заряд, противоположный заряду поверхности металла, убывает по мере удаления от поверхности электрода, а концентрация ионов, имеющих такой же заряд, как и заряд электрода, возрастает с увеличением расстояния от электрода. [c.110]

Зададим три направляющие а, бис, по которым скользит прямая — образующая к (рис. 223). Пусть вначале образующая проходит через неподвижную точку А кривой а и передвигается в пространстве, постоянно пересекаясь с кривой Ь. Описанная прямой коническая поверхность при данных условиях будет единственно возможной. Если изменить (на кривой а) положение точки Л на Л, то прямая, скользящая по кривой Ь и проходящая через точку Л, опишет новую, отличную от ранее образованной, коническую поверхность. Следовательно, движение в пространстве 223 прямой по двум образующим не оп-редзляет какой-либо строго определенной поверхности. Пусть теперь прямая d, постоянно проходя через точку Л и скользя по кривой Ь, в некоторый момент пересечет и кривую с в точке С. Такое положение прямой d оказывается единственно возможным. Заметим, что образующая пересекается в точке Л с направляющей а, в точке Вх — с направляющей бив точке С — с направляющей с. Следовательно, для этих точек поверхности, в равной мере как и для любой точки О прямой d , образующая поверхности занимает единственно [c.141]

Зададим три направляющие кривые Ь, с и й, по которым скользит прямая — образующая а (рис. 213). Пусть вначале образующая инцидентна неподвижной точке А кривой Ь и перемещается в пространстве, постоянно пересекаясь с кривой Образованная прямой а коническая поверхность при данных условиях единственно возможна. Если изменить на кру -вой о положение точки А и. 4, то прямая, пересекающаяся с кривой d и инцидентная точке А , образует новую, отличную от ранее образованной, коническую поверхность. Следовательно, движение в пространстве прямой по двум образующим (bvld)нe определяет какой-либо строго определенной поверхности. Пусть теперь прямая а, инцидентная точке А, пересекаясь с кривой d, в некоторый момент пересечет и кривую с в точке В. Иначе говоря, кривая с пересечет в точке В коническую поверхность с вершиной А и направляющей d. При этих условиях положение прямой а оказывается единственно возможным. Заметим, что образующая пересекается в точке А с направляющей Ь, в точке В — с на- правляющей сив точке С — с направляющей d. Следовательно, для этих точек поверхности, в равной мере как и для любой точки В прямой а, образующая поверхности занимает единственно возможное положение в пространстве. Если бы была дана еще и четвертая неподвижная [c.73]

Смачивание - процессы, происходящие при взаимодействии жидкости с поверхностью твердого тела или другой жидкости и проявляющиеся в растекании жидкости и формировании площади адгезионного контакта, в возникновении менисков, вытеснении одной жйдкости другой, образовании капель на поверхности или пузырьков в жидкости, проникновении жидкости в капиллярнопористые тела. Смачивание - следствие адгезии жидкости к определенной поверхности.- Мерой смачивания служит краевой угол смачивания 0, отсчитываемый от смачиваемой поверхности в сторону смачивающей жидкости. Для смачиваемых поверхностей О < 0 < 90°, для несмачиваемых - 0 > 90°. [c.363]

Таким образом, хотя принцип бассейна количественно и не подтверждается, качественно получаются ценные указания на важность относительной величины катодной и анодной поверхности. Ясно, что интенсивность разрушения, вызванного контактом двух металлов, будет сильнее, когда поверхность катодного металла больше, чем анодного. Обитая коррозия определяется (по крайней мере в определенных границах) снабжение.м кислородом катодной поверхности, и увеличивается с увеличением этой поверхности коррозия, сконцентрированная на анодной поверхности, становится более интенсивной (хотя бы в некотором участке) в случае, когда анодная поверхность мала. Небольшой прямоугольный образец из железа, помещенный в центре большого прямоугольника из меди, прокорродировал в 0,1 N растворе хлористого натрия в 12 раз интенсивнее, чем в том случае, когда большой железный прямоугольник имел в своем центре медный прямоугольник и был погружен на такую же глубину. Данные, полученные Кариусом , также показывают, что коррозия железа в 1%-ном растворе хлористого натрия едва увеличилась при контакте его с платиной размером в У4 его поверхности, но коррозия ускорилась гораздо больше при контакте с платиной, с поверхностью вдвое большей. Другие примеры влияния величины поверхности даны в практической части. Такое увеличение интенсивности коррозии в связи с изменением отношения площадей двух металлов наблюдается тогда, когда [c.641]

Ловторные определения (библиографию см. в [95]) соотношения между длиной волны красной линии кадмия и метром были выполнены в целом ряде лабораторий по стандартизации таким же методом, как и метод Бенуа, Фабри и Перо или в принципе схожим с ним. ][4птересны эксперименты Сирса и Баррелла [96], так как в них сделаны прямые измерения длины волны в вакууме. Они воспользовались только тремя эталонами Фабри — Перо самый большой имел в длину немного больше метра, другие — приблизительно одну треть и одну девятую метра. Разделителями служили цилиндры из инвара с оптически плоскими хромированными торцами, к которым прижимались эталонные пластины. Эти соединения были герметизированы, и эталоны можно было эвакуировать. Было измерено число длин волн, укладывающееся в самом коротком эталоне. Измерения делались методом дробных частей порядка, а для сравнения эталонов друг с другом применялись полосы суперпозиции, описанные в и. 7.6.8. Самый большой эталон имел достаточную длину, чтобы в нем могла поместиться стальная концевая мера номинальной длиной в 1 м. Расстояние в длинах волн менаду полированными торцами концевой меры и отражающими поверхностями эталона определялось путем наблюдения в отраженном свете полос, локализованных в бесконечности. Таким способом была [c.337]

На рис. 6 7 изображена сетка конечных элементов, полученная машиной после пяти итераций. На пятой итерации разница между вычисленным потенциальным напором и возвышением свободной поверхности в любой точке составила меньше 0,1% возвышения. Практически же приемлемая точность при определении поверхности депрессии достигалась после одной или двул итераций. Площадь поверхности, через которую проходит поток, пропорциональна радиальному расстоянию от колодца и толщине области течения. Следовательно, по мере приближения потока к колодцу эта площадь сильно уменьшается, а градиент потенциала значительно возрастает. В результате расчетов получено, что гидравлический градиент вдоль стенки колодца равен приблизительно трем. Это втрое выше допустимого значения, вследствие чего необходимо предусматривать защиту против сфонтанирования . [c.191]

Изменение размеров лунки по мере изнашивания передней поверхности изображено на рис. 134. Длина Ь , лунки, равная рабочей длине главного лезвия, за все время работы инструмента остается одинаковой. Глубина 6 , лунки вначале возрастает быстро, затем ее рост замедляется и только после определенного периода работы инструмента вновь интенсивно возрастает. Таким образом, на кривой, характеризукядей рост глубины лунки, наблюдаются периоды приработки, нормального и катастрофического изнашивания. Ширина 1л лунки, как и ее глубина, вначале возрастает быстро, а затем ее рост замедляется. Перемычка /, если она имеется, интенсивно уменьшается при быстром росте ширины лунки. Когда же темп роста ширины лунки замедляется, то замедляется и уменьшение перемычки. [c.178]

Движение жидкости происходит вследсГ ие того, что вблизи поверхности в наружной части дисрфузного слоя имеется избыток ионов одного знака. Приложение электрического поля к капилляру, наполненному жидкостью, заставляет избыточные ионы сдвигаться к противололожно заряженному полюсу. Ионы внутренней обкладки двойного слоя, находящиеся непосредственно на стенке, не перемещаются, так как для преодоления электростатических сил, действующих в молекулярном конденсаторе, нужно приложить огромные напряжения. По мере удаления от поверхности твердого тела связь с ней ионов становится все слабее. В средней части капилляра вдали от стенки ионы обоих знаков наход5ггся в одинаковых количествах в объеме. И поэтому при наложении электрического поля движение их происходит равномерно в обе стороны со скоростями, соответствующими их подвижностям и градиенту приложенного напряжения электрического поля. Таким образом, около стенки создается определенный поток [c.176]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...