Коэффициент отражения частиц

Коэффициент отражения частиц от пластины принимался равным [c.389]

В ранее использованной модели [163, 171] предполагалось, что элементарные слои, образующие стопу, имеют толщину, равную d, и их оптические характеристики принимались равными характеристикам частиц. Такая связь между свойствами элементарного слоя и образующих его частиц может быть использована по крайней мере в качестве первого приближения при плотной упаковке частиц. Если система частиц сохраняет высокую объемную концентрацию при неплотной упаковке, связь между параметрами элементарного слоя и образующих его частиц будет более сложной. Для расчета этой зависимости служит геометрическая модель элементарного слоя—двумерная модель дисперсной среды [177], в которой реальные частицы, расположенные случайным образом в одной плоскости, заменены системой регулярно расположенных в узлах плоской квадратной сетки с шагом 2ур сфер. В рамках геометрической оптики взаимодействие излучения с поверхностью не зависит от ее размеров [125], поэтому принято, что сферы имеют единичный радиус. Предполагается, что поверхность их диффузно отражающая, серая. Для расчета характеристик элементарного-слоя используется вспомогательная схема (рис. 4.1), образованная моделью 2 и двумя абсолютно черными плоскостями I и 3. Задав на а. ч. плоскости 1 поток излучения плотностью qb, можно найти коэффициенты отражения и пропускания модели rt и Т( по отношению потоков, попадающих на плоскости / и 5 после многократного отражения на частицах, образующих систему 2, к заданному потоку, а затем поглощательную способность и равную ей степень черноты. [c.149]

Зависимость характеристик элементарного слоя от параметров модели представлена на рис. 4,5. Как степень черноты Et, так и коэффициенты отражения rt и пропускания Т( наиболее сильно изменяются при достаточно плотной упаковке частиц (Ур<3). При увеличении расстояния Ур (в области Ур>3) проис- [c.155]

Если погруженная в слой поверхность обладает высоким коэффициентом отражения, влияние теплопроводности и свойств частиц более существенно. При радиационном обмене функция еэ сильно зависит в этом случае от излучательных свойств частиц (при переходе от сильно отражающих к сильно поглощающим частицам величина еэ изменяется почти в 2 раза при Тст = 0). Сложный теплообмен приводит к ослаблению влияния параметра ер. Кроме того, функция ез практически не отличается от аналогичной зависимости для черной поверхности (гст = 0,1) (рис. 4.14, а). [c.178]

По условиям задачи 13.10 рассчитайте энергию падающих и отраженных частиц, а также определите лобовое сопротивление, подъемную силу и соответствующие аэродинамические коэффициенты. [c.712]

Отраженные частицы также создают силу сопротивления, коэффициент которой [c.719]

Потенциальная энергия частицы равна О при. v<0 и при x>0. Частица движется слева направо с полной энергией > (,. Найти коэффициент отражения и коэффициент прохождения через потенциальный порог. [c.185]

Как будет показано ниже, при слабых возмуш ениях и дополнительных ограничениях сверху па массовое содержание частиц значение коэффициента Кгз = Я32, определяющего взаимодействие из-за соударений падающих и отраженных частиц, не играет существенной роли при определении сил, действующих на обтекаемое тело со стороны газовзвеси. [c.378]

Коэффициенты, определяющие взаимодействие из-за столкновений падающих и отраженных частиц (см. (1.4.10)) принимались равными [c.390]

В качестве пигментов-наполнителей покрытий исследованы окислы элементов II, III, IV групп периодической системы Д. И. Менделеева и соответствующие им силикаты и титанаты, обладающие высоким коэффициентом отражения света. Высокодисперсные пигменты (размер частиц менее 5 мкм) получены методом термохимического разложения исходных материалов марок ос. ч или X. ч. . Спектральные коэффициенты отражения боль- [c.202]

При условии, что коэффициент отражения поверхности, свободной от адсорбированных частиц, ро 1, подобный анализ приводит к тривиальному выводу о независимости кинетики адсорбции от его значения. [c.52]

Для коэффициента отражения волны скорости частиц из равенства (5,16) получим [c.88]

В приведенных формулах принято во внимание, что рассматриваются частоты, намного превышающие атомные, так что, в частности, коэффициент отражения мал и отраженными волнами можно пренебречь. В (16.2) г и координата и скорость частицы в пластине в произвольный момент времени и — соответствующие величины в момент Т вылета частицы из пластины. Двумерный вектор в-д лежит в плоскости, перпендикулярной направлению вылета фотона /г, и определяется соотношением [c.207]

Интерферометр работает в оптимальном режиме при коэффициентах отражения для крайних зеркал 1 = 7 3 = 0,8 и среднего зеркала Рч = 0,998. Для создания такого высокого коэффициента отражения в качестве средней пластины Р используется эталон Фабри—Перо с малым промежутком (см. 18). Объект исследования — газоразрядная аргоновая плазма, которая возникает в разрядной трубке Г, наполненной аргоном под малым давлением. Перед зажиганием разряда интерферометр должен быть настроен на равномерно освещенное поле. Для этого зеркала Р , Р и Р устанавливаются строго параллельно. После зажигания разряда в поле зрения интерферометра возникают интерференционные кольца. Интерферограмма такой плазмы представляет собой концентрические интерференционные кольца, соответствующие областям одинаковой разности фаз и, следовательно, одинаковой плотности частиц плазмы (рис. 23.2). Разность хода между лучами, образующими соседние интерференционные кольца, равна %. Эта разность хода набегает в результате того, что показатель преломления плазмы меняется от точки к точке вдоль радиуса трубки по определенному закону. Его можно экспериментально установить, если измерить расстояние между максимумами интерференционных полос и определить цену одной полосы. Изменение показателя преломления Ап соответствует изменению разности хода на одну длину волны X. [c.182]

Степень глушения эмали зависит также от размера глушащих частиц и растет параллельно с уменьшением величины частиц до некоторого максимума, а затем, при дальнейшем уменьшении частиц, быстро падает. Из графика рис. 36 видно, что коэффициент отражения (белизна) титановой эмали достигает макси- [c.73]

Рис. 36. Зависимость коэффициента отражения титановой эмали от величины частиц

Согласно определению И ж В, имеем г — К, с1 = В. Коэффициенты отражения и прохождения Я и в имеют размерность действия, I для осциллятора и пропорциональны числу частиц в квантовой механике. Если б > 1, то из (9.13) и (9.10) следует, что [c.33]

Наоборот, когда выходной срез вертикального стояка располагается в середине отстойного бункера с наклонным дном, как, например, показали Монсье и др. [20], т.е. коэффициент отражения частиц на выходе практически равен нулю, плотность потока на выходном участке не изменяется. [c.34]

Для определения коэффициентов отражения и пропускания элементарного слоя во вспомогательной системе (см. рис. 4.1) задается собствЙ1ное излучение с плотностью дь на а. ч. плоскости I. Собственное излучение частиц принимается равным 0. В этом случае при переходе от бесконечной системы (см. рис. 4.1) к ячейке (см. рис. 4.2) для сохранения подобия необходимо задать внешнее излучение как на грани I, принадлежащей плоскости 1, так и на боковых гранях е, f, g, h, чтобы моделировать поток, приходящий на рассматриваемый участок дисперсной плоскости от удаленных участков поверхности/. [c.151]

Коэффициенты отражения и пропускания ка1ждой из образующих систему плоскостей принимались рав ными соответствующим характеристикам элементарно го слоя стопы. Предполагалось, что образующие эле ментарный слой частицы непрозрачны, а их концентра ция и степень черноты изменялись в широких пределах [c.165]

Если погруженная поверхность имеет высокую из-лучательную способность, величина еэ существенно зависит от степени черноты частиц (рис. 4.15, а). Высокий коэффициент отражения стенки практически исключает влияние величины Вр на эффективную степень черноты слоя (рис. 4.15, б). [c.179]

При экспериментальном осуществлении этой идеи, конечно, возникает ряд трудностей. Так, например, исключена возможность использования высокоотражающих металлических частиц, так как даже при коэффициенте отражения fR = 98% оставшихся 2% поглощенной энергии достаточно для сильного нагрева и даже плавления исследуемых объектов. Опыт удалось осуществить, используя малые сферические диэлектрические частицы, помещенные в дистиллированную воду. Хотя в этом [c.111]

В отличие от активных модуляторов добротности, у которых момент выключения потерь определяется в)1еш-ними факторами, включение добротности пассивными модуляторами полностью определяется плотностью излучения внутри резонатора и их оптическими свойствами. В качестве пассивных модуляторов (или пассивных затворов) могут использоваться просветляющиеся фильтры, пленки, разрушающиеся под действием излучения, полупроводниковые зеркала с коэффициентом отражения, зависящим от интенсивности света, органические красители и т. д. Особое место среди пассивных затворов занимают затворы на основе просветляющихся фильтров. Исключительная простота таких затворов в сочетании с высокими параметрами получаемых с их помощью моноимпульсов излучения обеспечила им весьма широкое распространение. В основе работы этих затворов лежит способность просветляющихся фильтров обратимо изменять коэффициент поглощения под действием интенсивных световых потоков. Введение в резонатор пассивного затвора (рис. 35.10) приводит к увеличению порогового уровня накачки, в результате чего к моменту начала генерации па метастабилышм уровне накапливается значительное число активных частиц. При возникновении генерации лазерное излучение, проходящее через затвор, резко уменьшает его потери и запасенная энергия излучается в виде мощного импульса. Длительность этого импульса почти такая же, как и в режиме мгновенного включения добротности. Применение этих затворов значительно упрощает конструкцию генератора и позволяет получить параметры выходного импульса, близкие к предельным. [c.284]

На поверхности обтекаемого тела для газовой фазы ставилось условие ненротекания v = О), а для дисперсно граничное условне нуясно только на передне/г новерхиости со стороны набегающего потока, ибо )та остальных поверхностях частицы отсутствуют. На указанной переднеii поверхности для частиц ставилось условие отражения (1.4.15), которое в случае ненулевого коэффициента отражения приводит к по- [c.389]

ОТ размера частиц а (рис. 4,8.8,а), коэффициент сопротивления, отнесенный ко всему потоку, меняется слабо, и это изменение заметно лишь при а > л 200 мк когда реализуется вылет частиц за ударную волну. Прп этом зависимость i от а прп наличии отраженных частиц имеет немопотопный характер. При росте а до размера происходит разрушение удар- [c.398]

Зависимость коэффициента отражения р-частиц от атомного номера вещества отран ателя изучалась экспериментально рядом исследователей. Полученные ими кривые имеют одинаковый характер и приблин<енно могут быть описаны законом z , где величина п меньше единицы и зависит от геометрии опыта. Влияние геометрии обусловлено анизотропией углового распределения рассеянного излучения. [c.224]

Коэффициент отражения для химического соединения или смеси различных веществ является сложной функцией концентрации компонентов смеси. Отсутствие в настоящее время строгой теории отражения электронов затрудняет вывод аналитического выражения для зависимости коэффициента отран енмя от концентрации. Экспериментальные ист следования этой зависимости показывают, что она близка к линейной [2, 31. Поэтому при определении чувствительности описываемого метода измерения концентрации можно принять, что ток, созданный в камере -частицами, отраженными от бинарной смеси, равен [c.224]

ОПТИКА [ асферическая содержит элементы, поверхности которых, не имеют сферической формы просветленная обладает уменьшенными коэффициентами отражения света у отдельных ее элементов путем нанесения на них специальных покрытий) как оптическая система (волновая изучает явления, в которых проявляется волновая природа света волоконная рассматривает передачу света и изображений по световодам и пучкам гибких оптических волокон геометрическая изучает законы распространения света в прозрачных средах на основе представлений о световых лучах интегральная изучает методы создания и объединения оптических и оптоэлектронных элементов, предназначенных для управления световыми потоками квантовая изучает явления, в которых при взаимодействии света и вещества существенны квантовые свойства света и атомов вещества когерентная изучает методы создания узконаправленных когерентных пучков света и управления ими нелинейная изучает распространение мощных световых пучков в оптически нелинейных средах (твердые тела, жидкости, газы) и их взаимодействие с веществом силовая изучает воздействие на твердые тела интенсивного светового излучения, в результате которого может нарушаться механическая цельность этих тел статистическая изучает статистические свойства световых полей и особенности их взаимодействия с веществом тонких слоев изучает прохождение света через прозрачные слои вещества, толщина которых соизмерима с длиной световой волны физическая изучает природу света и световых явлений) как раздел оптики электронная занимается вопросами формирования, фокусировки и отклонения пучков электронов и получения с их помощью изображений под воздействием электрических и магнитных полей корпускулярная изучает законы движения заряженных частиц в электрическом и магнитном полях нейтронная изучае взаимодейс вие медленных нейтронов со средой) как раздел физики] [c.255]

Это уравнение при заданных Pi решалось численно методом Ньютона относительно неизвестного P2Pi . Проведено численное исследование решений этого уравнения для разных исходных данных в широком диапазоне интенсивности падающей волны. Установлены зависимости P2Pi = /(7, 10, Тю, Тз), свидетельствующие об относительном усилении ударных волн при их отражении от твердой стенки в жидкости с нагретыми твердыми частицами, и исследовано влияние определяющих параметров задачи на коэффициент отражения 5 = P2Pi . [c.730]

Экспериментальные результаты Баумана и Пола [16] побудили Крумхансла и Метью [135] исследовать условия, при которых могут возникать компенсирующие вклады в рассеяние вследствие изменений массы и константы связи. Чтобы можно было получить точные результаты, они исследовали случай линейной цепочки, в которой одна частица массы М была заменена на частицу массы М - - АМ. Силы взаимодействия этой частицы с двумя соседними — гармонические с константой связи + Л . Крумхансл и Метыо нашли, что коэффициент отражения в пределе больших длин волн имеет рэлеевскую зависимость от частоты (со для одномерного случая) и его величина пропорциональна [c.113]

Является ли разница в интенсивности падающего света, измеренная с помощью обычных методов, спрашивает Обатон, достаточной для того, чтобы объяснить изменения показателя отражения Средний коэффициент пропускания атмосферы [Л. 179] для длины волны 0,700 мкм составляет 0,839 для высоты 127 м и 0,964 для высоты 4420 м. Но это значение было определено в особенно благоприятных условиях. На равнине эта величина уменьшается из-за присутствия паров воды и взвешенных частиц летом значение коэ4 ициента рассеяния составляет 3,30 на высоте 127 м и 2,13 на высоте 1780 м. Коэффициент отражения, в два раза больший в горах, по-видимому, возрастает не пропорционально увеличению прозрачности атмосферы сказываются продолжительность инсоляции и величина телесного угла, под которым растение получает свет. Измерение излучений в месте произрастания данного растения, производимое на протяжении всего времени его произрастания, дает возможность характеризовать новый сложный фактор, который можно было бы назвать коэффициентом местности. Имеющий значительно большее значение в горах, нежели на равнине, он внесет ясность в наблюдаемые различия. [c.121]

Высокая направленвосп нзлученвя. Для получения высокой направленности лазерного пучка и для вовлечения в процесс излучения всех возбужденных частиц, находящихся в микросистеме, ее располагают между двумя зеркалами. Одно из них делают полупрозрачным, а другое - с почти максимальным коэффициентом отражения глухое зеркало, как его называют оптики). На рис. 17 показано шесть стадий излучения. На первой стадии все атомы активного вещества, кроме двух, находятся в нормальном (невозбужденном) состоянии. На второй стадии излучения микросистема, которую для краткости будем называть средой, подвергается воздействию электромагнитного поля - оно обозначено стрелками. Это приводит к тому, что часть энергии передается атомам системы - число возбуждаемых частиц теперь превышает число невозбужденных. Среда перешла в неравновесное состояние. [c.27]

Очевидно, что аппроксимация (10.3) может оказаться удовлетворительной лишь для ограниченного класса задач не только благодаря частному виду аппроксимирующей функции, но и благодарй тому, что коэффициенты аккомодации предполагаются не зависящими от функции распределения падающих молекул. Более того, аппроксимирующая функция (10.3) с заданными коэффициентами аккомодации в форме (10.6) и (10.7) противоречива. Действительно, пусть, например, (Хт.= 1 и а ф I. Рассмотрим два пучка молекул, падающих на поверхность соответственно со скоростями i и gj- Если плотность падаюпщх пучков молекул не очень велика, то функция распределения отраженных молекул для каждого из пучков молекул не должна зависеть от присутствия молекул другого пучка (речь идет о пучках молекул, достигших стенки, и об отраженных молекулах непосредственно у стенки, так что столкновения молекул между собой не могут изменить наших рассуждений). Функция распределения отраженных частиц при падении на стенку сразу двух пучков должна быть равна сумме функций распределения отраженных молекул каждого из пучков. Однако легко видеть, что функция (10.3) при 1 не удовлетворяет этому условию аддитивности. Во всех трех случаях функция распределения отраженных молекул имеет вид [c.84]

Весьма характерна отражательная способность порошков диэлектриков. Трудами большого числа авторов <Пфунд, Барнс и др.) было показано, что если в массивном состоянии материал по отношению к инфракрасному излучению прозрачен, в виде порошкового слоя он рассеивает лучи с длиной волны значительно меньшей, чем размеры частиц. Так, кварц, имеющий в области длин волн 8—9 мкм коэффициент отражения близкий к металлам, в порошкообразном состоянии в этом диапазоне спектра сильно поглощает лучи. Свойства порошков ме- [c.208]

На заглущенность эмалей влияет количество, размер и форма выделяющихся частиц. Расчеты и экспериментальные дa -ные показывают, что имеется определенный оптимум размера частиц. Наибольший коэффициент отражения для титановых эмалей может быть достигнут при размере глушащих частиц (рутил, анатаз) от 0,17 до 0,22 [г. Для титановых эмалей характерна склонность к окрашиванию в зависимости от их состава, наличия окислов железа в материалах - режима сплавления и обжига эмали. [c.139]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...