О отрицательные иа моделях

Нужно умножить соотношение (17.5.9) на/о > тогда Р ж Q обратятся в полиномы степени п от оператора Iq, частные двух полиномов следует разложить на простые дроби, каждая из которых расшифровывается как экспоненциальный оператор. Нри этом необходимо, чтобы корни каждого полинома были различны, действительны и в результате получалось /с.- > О и > 0. Заметим, что эти достаточные условия положительности работы не необходимы. Можно представить себе, что некоторые ki отрицательны и некоторые корни комплексны. Появляющиеся в последнем случае осциллирующие ядра в принципе допустимы, хотя при представлении с помощью реологических моделей обычного типа они появиться не могут. Но в принципе реологическая модель может быть и динамической, она может включать в себя, кроме упругих и вязких элементов, массы, могущие совершать колебания. Для описания свойств реальных материалов модели такого рода, насколько нам известно, не применялись. [c.592]

Рассмотрим основные условия разработки достоверных прогнозов, не затрагивая самих методов прогнозирования, изложение которых можно найти в специальной литературе [42—44 и др.]. Это необходимо в связи с тем, что некритичные попытки использования математических методов в прогнозировании приводят к отрицательным выводам о возможности применения моделей прогнозирования в плановых расчетах. Эффективность методов прогнозирования всецело зависит именно от правильного выбора условий прогноза, а не от используемой техники расчетов. [c.170]

Если после п-го числа шагов окажется, что состояние объекта удовлетворяет условию Wi = О, т. е. объект вышел из допустимого состояния, функция выгоды равна нулю или отрицательна и работа объекта становится убыточной, то необходима коррекция. В этот момент включается в работу алгоритм коррекции математической модели по текущей информации. После окончания операции коррекции модели рассчитывается функционал управления (19, 20), в результате чего определяются новые исходные данные для управления объектом, т. е. Е , , х , х и Я целевого, входных и выходных параметров. Система выводится на новый оптимальный режим, и процедура статистического слежения повторяется. [c.247]

Пусть теперь к тс. Тогда интересующее нас движение принимает вид (2.3). В рассматриваемом случае а, и — вещественные отрицательные числа, причем . Как видно из (2.3), функция. (/)>0 при >0 и неограниченно убывает до нуля при ->4-00. Максимального значения она достигает в некоторой точке НУМ, причем а ( ) 1/1. V. Следовательно, при достаточно больших значениях N практически мгновенно деформация достигает максимальной величины, а затем происходит медленная релаксация к равномерному состоянию. В этом случае при М- оо получаем математическую модель абсолютно неупругого удара. В промежуточном варианте, когда к тс, в пределе также имеем абсолютно неупругий удар. [c.42]

Можно предположить, однако, существование решений уравнения (7.87) для различных отрицательных значений а , причем основной интерес представляет решение для наибольшего (т. е. наименее отрицательного) из этих значений, т. е. а о- Как и раньше (см. разд. 1.5.3), соответствующая собственная функция Фп будет неотрицательной. В разд. 1.5.3 отмечалось, что для достаточно малых систем может не существовать решения уравнения (7.87) для 0.0. При изучении задач термализации можно определить зависимость а о от размеров системы и связать их с теоретическими результатами, использующими различные модели рассеяния. [c.291]

Интересную модель тонкого строения стенок ячеек предложил Кокс [304]. Будучи в целом практически полностью внутренне скомпенсированными по знаку дислокаций, границы ячеек являются поляризованными одна их сторона состоит из положительных дислокаций, другая — из отрицательных. Это обеспечивает большую раз-ориентировку между внутренностью стенки и одной из ячеек, чем между самими ячейками. В некоторых случаях соседние ячейки могут быть не разориентированы, тогда как между ячейкой и внутренностью стенки разориентировка весьма заметна. Такие результаты свидетельствуют о том, что угол разориентировки ячеек не является достаточным параметром для суждения о прочности границ ячеек как барьера на пути скольжения, так как структура стенки может быть различна и в разной степени проницаема для дислокаций. При этом угол разориентировки субструктуры ср определяется уже не общей плотностью дислокаций р, а плотностью избыточных дислокаций [259]. [c.130]

Модель с диафрагмами в виде ферм. Распределения усилий о в плите оболочки в среднем поперечном сечении при диафрагмах в виде ферм и арок различались несущественно. Наиболее различались усилия в верхних поясах средней диафрагмы в середине пролета в верхнем поясе фермы растягивающие усилия были в 3,14 раза, а моменты в 3,85 раза меньше, чем в верхнем поясе арки. Между оболочками действовало растяжение, в то время как при нагрузке по всему покрытию — сжатие. Отрицательные моменты в оболочке у средних ферм, как и у средних арок, при односторонней нагрузке были меньше, чем при нагрузке по всему покрытию (—8,55 и — 12,6 Н-см/см). [c.117]

Модель нагружали сосредоточенными силами поочередно в двенадцати точках (рис. 3.53,а), доведя до разрушения нагрузками в точках 11 и 12. Схема излома модели при нагружении в точке 11 характеризовалась образованием радиальных и эллиптических трещин (рис. 3.53,6). У нижнего шарнира в криволинейном ребре в плите образовались трещины, шедшие под углом 45° к контуру. Нижняя арматура ребер под местом приложения силы достигла текучести. Разрыв нижней арматуры произошел у вута в зоне пересечения ребер (рис. 3.54). Ребра в пластических шарнирах в зоне действия отрицательных моментов разрушались неодинаково. В узле А (рис. 3.54) образовалась косая трещина, при разрушении потекла верхняя арматура (о чем свидетельствуют образовавшиеся на арматуре шейки). В полке в этой зоне имелись трещины, прошедшие под углом 45° к контуру. Трещины образовались также с наружной стороны верхнего пояса диа- [c.272]

Анализ данных, приведенных в табл. 2.9 и на рис. 2.9 [31], свидетельствует о том, что процессы образования оксидов и пассивации титана непросты. В частности, нельзя строить модель пассивации титана на предположении об образовании пассивирующего слоя оксидов в результате взаимодействия атомов титана и молекул воды, поскольку нормальные потенциалы для всех известных оксидов титана значительно отрицательнее наблюдаемого потенциала пассивации титана. Причина этого состоит в том, что поверхность титана всегда покрыта гидрид-ным слоем и во взаимодействии с водой участвует гидрид титана ТШг. [c.52]

Наличие зазора между плитой сборного покрытия и основанием делает задачу о ее напряженном состоянии нелинейной и приводит к определенным математическим трудностям, которые можно преодолеть, используя численные методы. Поэтому для реализации математической модели был использован метод конечных элементов в перемещениях [29]. Нелинейность учитывалась при помощи метода последовательных нагружений, а односторонние связи между плитой и упругим основанием — путем суммирования перемещений на каждом шаге расчета в узлах системы, имеющих отрицательную реакцию основания. [c.250]

Согласно Вейну [156], для получения ферритов со спонтанной ППГ следует иметь плотные, однофазные, однородные материалы с высокой степенью симметрии кристаллической решетки. Константа кристаллографической анизотропии Ki должна быть отрицательной и превышать все остальные виды анизотропии. Константа магнитострикции Лщ в направлении оси легкого намагничивания должна быть, напротив, минимальна. Соблюдение этих условий для ферритов с практически наиболее высокой степенью симметрии, т. е. для ферритов с кубической решеткой шпинели, приводит к теоретической величине коэффициента прямоугольности Кп= = 0,87) [157]. Противоположная точка зрения о природе ППГ высказана Бальцером [158, 159], согласно которой условие формирования ППГ в поликристаллических ферритах — близость к нулю эффективной константы магнитной анизотропии. Предполагается, что это условие может б 1ть выполнено в ферритах благодаря статистически локализованным напряжениям, источником которых являются неоднородности типа искажений Яна—Теллера [160]. Теория Бальцера не нашла экспериментального подтверждения для большинства ферритовых систем [161], тогда как справедливость модели Бейна доказана исследованиями [162—167]. Здесь уместно заметить, что модель Вейна связывает природу ППГ лишь с ф мическим составом и керамической структурой феррита, но не с точечными дефектами решетки. Вместе с тем следует иметь в виду, что условия получения прямоугольных петель гистерезиса [c.138]

Конечно, можно выразить свойства этих сплавов в виде структурной и температурной зависимости а(к) и объяснить их с помощью теорий Займана [304],Марча [24] и других подобных им теорий, но потребуется больше данных по дифракции, даже если будем иметь удовлетворительную, не основанную на модели свободных электронов теорию [150]. Эта и использованная здесь точки зрения несовместимы, так как, удовлетворительно выразив свойства через g (г) и, следовательно, через а (к), нужно еще объяснить с помощью исходных первоначальных данных о природе и свойствах межатомной связи, почему g (г) изменяется тем или иным образом с изменением температуры и состава. Между тем чувствительность к состоянию электронов в жидкости эффекта Холла и других измерений тоже имеет значение. Почти точно установлено, что поведение эффекта Холла типично для металлической связи (R отрицательна независимо от температуры), так как эта величина не особенно чувствительна к небольшому отклонению от действительно металлического поведения в жидких сплавах (см.ниже). [c.128]

Полагая А > О, Эйнштейн нашел решение этих уравнений, описывающих модель статически однородной Вселенной, обладающей замкнутым пространством. В том же году де-Ситтер нашел решение уравнений Эйнштейна, соответствующее статической моделипустогомира. В 1922—1924гг. А. А. Фридман предложил модель нестационарной Вселенной. Современная релятивистская космология во многом опирается на работы Фридмана. Теория однородной изотропной Вселенной вслед за Фридманом развивалась многими учеными. Учитывая, что кривизна пространства может быть положительной, нулевой и отрицательной и что космологический член может также принимать такие значения, легко понять разнообразие в наборе возможных решений космологической проблемы. Многочисленные затруднения теории однородной изотропной Вселенной, основанной на теории тяготения Эйнштейна, вызвали появление теорий Эддингтона, Дирака, Иордана, в которых теория тяготения Эйнштейна дополняется или обобщается, и теорий Бонди — Голда, Милна и др., которые отходят от теории тяготения Эйнштейна при реше- [c.374]

Учитывая конечность пластической деформации, СМПД использует логарифмические выражения главных компонентов итоговой деформации, а также при условии монотонности деформации энергетический принцип установления связи между компонентами деформаций и напряжений. Дана формулировка и установлены закономерности при протекании немонотонного процесса формоизменения. В СМПД уточнено понятие о строении рабочей модели твердого тела и принято положение о различии в состоянии тел не по агрегатному признаку, а по способности к релаксации, разработано положение о влиянии положительного и отрицательного гидростатического давления на предельно прочную пластичность, разработаны определения интенсивности результативной деформации и степени деформации, дано четкое определение видов напряженно-деформированного состояния. Формулировку основных законов пластичности СМПД увязывает с положениями современной теории пластического течения твердых тел. [c.25]

Модификация моделей для турбулентной вязкости. Анализ моделей показал, что отсутствие автомодельных решений при В = О связано со следуюш,им дефектом. Вблизи внешнего края пристеночного слоя должно приближаться к постоянной величине ь>е. В этой области главные члены уравнения - диффузионное слагаемое и деструктривное слагаемое , связанное с расстоянием до стенки. Они отрицательны и только уменьшают вязкость. Таким образом, при В = ) отсутствует какое-либо положительное слагаемое, которое могло бы сбалансировать упомянутые отрицательные. Как уже отмечалось, такая форма модельных уравнений соответствует как бы бесконечному масштабу Ье. В то же время многие соотношения, используемые в модельных уравнениях, напротив, соответствуют 0. [c.460]

В тех случа>1х, когда приходится измерять подъемную силу, как, например, при продувке моделей крыльев и аэропланов, модель подвешивается перевернутой, т. е. нижней стороной вверх благодаря этому подъемная сила, которая теперь направлена вниз, будет передаваться на весы А и Лд натяжением проволок. Так как при отрицательных углах атаки может иметь мес о отрицательная подъемная сила, которая в случае перевернутой модели направлена вверх, а гнущиеся проволоки ие могут воспринять такую силу, то проволокам предварительно сообп ается некоторое начальное натяжение ири помощи грузов и О,. Чтобы этн грузы не нагружали модели, они прикрепляются в точках а, Ь, с. Путем уравновешииания весов Л, и Фиг. 233. геттингенские трехкомпонентные весы. [c.267]

Динамический центр может двигаться произвольно. Динамической осью будет прямая, параллельная вторичной кинематической оси и вторичной оси враш,ения. Зная движение динамического центра, мы найдем функции 1 и 2 и, следовательно, обш,ий характер перемеш,ения кинематического центра и центра враш,ения. Формула (68) показывает, что изобары на поверхности Земли (для 2 = 0) представляют концентрические окружности с обш,им центром в динамическом центре. Итак, изучаемое движение жидкости является подвижным циклоном или антициклоном центр циклона или антициклона совпадает с динамическим центром и будет изменять свое положение со временем радиус круговой изобары, со-ответствуюш,ей заданному давлению, изменяется со временем. Очень легко детально проанализировать различные случаи, когда динамический центр движется прямолинейно и равномерно или по окружности, или по параболе. Однако не будем зтого делать, так как по нашему мнению полученное условие постоянства плотности не позволяет считать изучаемый случай моделью некоторого реального движения атмосферы. Заметим, что изучаемый случай дает циклон при отрицательных и положительных больше чем —2тд в интервале (О, —2тд) имеет место антициклон. Мы докажем эти положения в следуюш.ем параграфе после подробного изучения стационарных циклонов или антициклонов. [c.212]

Поскольку о, из (12.186) следует, что р отрицательно и очень велико. Даже если принять существование сил натяжения в идеальной жидкости, заполняющей модель де Ситтера, то и в этом случае величина их порядка (—р с -) была бы совершенно неприемлемой для любого из известных нам видов материи. Следовательно, (12.186) будет справедливо только в случае, если мы примем плотность материи равной нулю или, во всяком случае, такой, которая значительно меньше наблюдаемой плотности материи во Вселенной. Таким образом, модель де Ситтера соответствует пустой Вселенной, не содержащей заметного количества материи, а звезды и галактики в такой модели следует рассматривать как пробные тела, не дающие вклад в космологическое гравитационное поле. Эта точка зрения противоречит основным постулатам ОТО, в соответствии с которыми, например, центробежные силы и силы Кориолиса обязаны движению удаленных небесных тел относительно вращающейся системы. В то время как устранимые гравитационные поля находят свое естественное объяснение в модели Эйнштейна, модель де Ситтера не дает такого объяснения. Поля в ней должны бьггь признаны фиктивными точно так же, как фиктивные силы в теории Ньютона. [c.370]

ФункцияУ (г, г), если речь идет о модели сил сопротивления, противоположных скорости точки, отрицательна, и полная энергия Е убывает, когда г 0. Область возможных движений 0,,= = г (7(г) + Л > 0 в зависимости от вида силовой функции <7(г) представляется либо шаром, либо объединением шаровых слоев. [c.49]

Эта аэродинамическая труба специально приспособлена к исследованиям на скользящем крыле. Имеется большое количество данных о неустойчивости и переходе, к турбулентности для модели крыла, использованной в данной работе [1]. Модель с хордой с = 500 мм и размахом 2100 мм (фиг. 1, а) представляла собой плоскую пластину толщиной 25 мм, изготовленную из полированного алюминия с передней кромкой из перевернутого LARK-Y-профиля, обрезанного в самой толстой части. Пластина была установлена под углом скольжения 45 и под небольшим отрицательным углом атаки =1° для устранения пика разрежения и возможного отрыва потока. Для создания желательного градиента давления над пластиной располагалась профилированная стенка. Для близкого моделирования условий потока на крыле бесконечного размаха использовались концевые шайбы, имевшие контуры линий тока на внешнем краю пограничного слоя. Чтобы гарантировать идентичные начальные условия вдоль размаха крыла, использовано специальное сопло (фиг. 1, б). Эта установка является одной из наиболее адекватных для фундаментальных исследований по неустойчивости поперечного течения [1]. [c.44]

Две модели строения атома, (в начале XX в. реальность атомов стала общепризнанной установлено существование положительных и отрицательных зарядов и открыт носитель отрицательного заряда-электрон носитель положительных зарядов (протон) оставался неизвестным, но существование положительных ионои известно. Было ясно, что атомы составляют сложную электрическую систему, имеющую размер порядка 10 см. На повестку дня встал вопрос о строении атома.1Поскольку в целом атом нейтрален, Положительные и отрицательные заряды, входящие в атом, должны взаимно компенсироваться. Теоретически существовали две модели строения атома. Согласно первой модели (модель Томсона), по всему объему атома с некоторой объемной плотностью распределен положительный заряд. Электроны погружены в эту среду из положительного заряда. Электроны взаимодействуют с элементами положительно заряженной среды атома по закону Кулона. При отклонении электрона от по южения равновесия возникают силы, которые стремятся возвратить его в положение равновесия. Благодаря этому возни- [c.81]

Вопрос о смещениях атомов вокруг точечного дефекта рассматривался выше без учета электронной структуры металла. Учет электронной подсистемы кристалла приводит при исследовании этого вопроса к некоторым новым результатам. Для выяснения лишь их общей качественной стороны ограничимся простейшей моделью газа свободных электронов проводимости. Появление точечного дефекта сопроволедается изменением распределения зарядов в металле. В случае вакансии удаление положительного иона вызывает появление на его месте эффективного отрицательного заряда, отталкивающего электроны проводимости. При добавлении примесного атома его валентные электроны могут перейти в электронный газ и в результате появится соответствующий заряд в месте расположения иона примеси. Этот заряд, как и в случае вакансии, экранируется электронами проводимости. Таким образом, появление дефекта сопровонсдается измененпем пространственного распределения плотности электронов, соответствующим изменению их волновых функций. [c.86]

Таким образом, контрольный сигнал является мерой неадекватности модели реальному процессу. Д. В. Тригг и А. Лич [46 ] предложили модифицировать методы, в которых используется экспоненциальное сглаживание, посредством изменения скорости реакции в зависимости от величины контрольного сигнала на основе введения автоматической обратной связи. Действительно, когда величина следящего сигнала возрастает, что говорит о росте расхождения между принятой и действительной моделью, необходима более быстрая реакция метода, которая достигается за счет увеличения значения постоянной сглаживания, придающего больший вес последним наблюдениям. Таким образом, имеет место отрицательная обратная связь. Как только метод приспособился к новой ситуации, необходимо уменьшить а для фильтрации шума. Простой способ достижения такой адаптивной скорости реакции состоит в выборе [c.50]

В плане развития работ в этом направлении на кафедре были рассмотрены вопросы электронной природы твердости металлов, неметаллов и сплавов (Л. И. Баженова, А А. Иванько) и обобщены в монографическом справочнике электронного строения сложных карбидо-гидридных фаз (Л. Н. Баженова, канд. техн. наук В. В. Морозов) — эта работа привела к выводам о двойственном состоянии водорода в гидридах и карбидо-гидридах как в форме протонов, так и отрицательных гидрид-ионов, позволила объяснить причины более сильной связи водорода в карбидо-гидридах по сравнению с гидридами, представить схему химических связей в этих соединениях, а также существенно развить представление о структуре фаз внедрения вообще. Развитие представлений конфигурационной модели применительно к ферритам с использованием редкоземельных элементов было выполнено [c.78]

С 1977 г. на реакторе ИВВ-2М используют трубчатые твэлы с топливом в виде дисперсии диоксида урана в алюминиевой матрице и оболочками из алюминиевого сплава. Несмотря на то что разгерметизация оболочек твэлов на ИВВ-2М — явление редкое, активность теплоносителя и отложений на поверхностях первого контура в отличие от энергетических реакторов обусловлена в основном продуктами деления урана [1] наблюдаемая активность продуктов деления в теплоносителе первого контура не может быть объяснена технологическим загрязнением поверхностей твэлов ураном. Правильный выбор модели поведения активности определяет наиболее эффективные конкретные меры по борьбе с таким отрицательным явлением, как накопление активности, поэтому важна проверка гипотезы об изменении поверх-ностнрго загрязнения активной зоны ураном как о процессе, определяющем поведение продуктов деления в первом контуре ИЯР, и исследование основных характеристик этого процесса. [c.135]

Напомним, что осесимметричные элементы моделируются двумерными элементами, но в действительности представляют собой кольцо. Узлы осесимметричных элементов должны располагаться в плоскости XZглобальной прямоугольной системы координат с координатами х > 0. В качестве оси вращения принимается ось Z. Если вы расположите модель в другой плоскости, FEMAP предложит вам автоматически изменить ориентацию. Если перепутать оси X и Z, то возможна либо формальная ошибка - завершение расчета с кодом ошибки 4660 (если есть отрицательные [c.379]

В результате зарядовой деградации электрическое поле в объеме диэлектрика становится неоднородным. Накопление отрицательного заряда захваченных электронов в пленке ФСС достаточно большой плотности -10 Кл/см вызывает резкое возрастание анодного электрического поля в пленке ФСС. Так как процесс межзонной ударной ионизации имеет полевую зависимость, то присутствие сильного электрического поля в ФСС требует отдельного рассмотрения вопроса о генерации дырок в слое ФСС. Для выяснения данного вопроса и проверки рассматриваемой модели на соответствие результатам эксперимента было проведено сравнение экспериментальных и расчетных зависимостей напряжения сдвига вольт-амперных характеристик AVj систем Si—Si02—А1 и 1—Si02-Ф —А1, изготовленных в одном технологическом цикле. [c.139]

Несмотря на растущее применение ре.тиноармировапиых конструкций, знаний о свойствах материалов, их поведении под нагрузкой и напряженно-деформированном состоянии недостаточно. Уровень развития соответствующих разделов механики эластомеров не отвечает запросам практики, что отрицательно сказывается на более широком внедрении этих перспективных элементов. В частности, отсутствуют математически обоснованные модели и методы расчета слоистых конструкций. Эластомерные элементы обычно работают в условиях больших нагрузок и деформаций, что делает проблему создания надежных методов расчета особенно актуальной. [c.3]

При обработке результатов испытаний возможны две ситуации все значения D(0) положительны или в некотором диапазоне 0 (обычно при О > 0 > - 0 ) величина D оказывается отрицательной (залечивание от ползучести при сжимающем напряжении — область II на рис. Аб.10). В последнем случае зависимость D(0) находится однозначно. При 0+ > 0 , 0 > -0, (быстрое растяжение, медленное сжатие, — принято обозначение БМ) определяют величину D(0+), представляющую в этом случае правую часть последнего выражения. Далее в испытаниях типов ББ, МБ, ММ находят другие участки фуикции D Q). Правая часть выражения (А6.24) в этих случаях представляет суммы D(0+) + D Q ) при 10 1 > 0,, D(0 ) + Z)(0+) при 0+ < 0,, D(0+) + D(0 ) при 10 l < 0,. Варьирование скорости позволяет в соответствии с выражением (Аб.23) изменять значение аргумента 0. На рис. Аб.П для примера показаны результаты таких испытаний сплава ЭИ481 при 700 °С и их аппроксимация для упрощенного варианта модели [c.232]

Азимут azimuth) — это угол в плоскости XY северному направлению соответствует угол, равный 0°. Положительные углы отсчитываются по часовой стрелке от направления на север, отрицательные — против часовой стрелки. Значения азимута лежат в пределах от -180 до 180° (значения -180 и 180 соответствуют направлению на юг). Угол возвышения (altitude) — это угол наклона по отношению к плоскости XY. Шкала позволяет задать угол от О до 90°, но в текстовом поле можно ввести значение от -90 до 90°. (Значение угла возвышения -90° означает, что свет освещает модель снизу.) [c.828]

Очевидно, дифференциальное уравнение (3.1) с граничными условиями (3.70) нетрудно преобразовать к эквивалентному дифференциальному уравнению, граничные условия которого имеют вид (3.2). Для этого достаточно ввести новую переменную — нормированную меру повреждений ф (О = [ з (О — l- o I/ (О Дифференциальное уравнение относительно ф (t) отличается от исходного тем, что в его правую часть входят производные dqjdt от компонент процесса q(i). С этим связано и другое отличие если правая часть исходного уравнения принимает только положительные значения, то правая часть преобразованного уравнения может быть как положительной, так и отрицательной. С точки зрения теории надежности модель накопления повреждений с граничными условиями (3.70) в общем случае не относится к классу кумулятивных моделей. Рассмотрим модель ползучести материалов и сплавов. Уравнение для описания процесса ползучести в одномерном случае имеет РИД [63] [c.91]

Основные особенности дрейфового механизма можно установить из следующей модели. Пусть, как и прежде, на кристалл падает свет с / (j ) = /о (1 + m osk x). Внешнее поле приложено вдоль оси а . На начальном этапе записи, когда поле решетки еще не влияет на движение электронов, распределение заряда можно представить в виде суммы двух решеток р (х) = р ( os k x +1) и р" (х) = = —р ( os х + Lq) + 1), которые образованы положительно заряженными донорами и отрицательно заряженными ловушками р определено соотношением (1.3). Суммарная плотность заряда [c.11]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...