Угол расхождения

Френель проверил свои предположения при помощи опыта, специально придуманного для исследования различия в скорости распространения правого и левого циркулярно поляризованного света. Им была изготовлена сложная призма (рис. 30.5), состоящая, из трех призм двух — из правовращающего кварца (О) и одной — из левовращающего О (оси направлены вдоль стрелок на чертеже). Если, действительно, для правовращающего кварца ng > Па, а для левовращающего ng а Па, то линейно-поляризованный пучок света, проходя через такую призму, раздвоится, как показано на чертеже (ср. действие призмы, изображенной на рис. 17.8, б). В результате из призмы выйдут два световых пучка один — поляризованный по правому, другой — по левому кругу (на рис. 30.5 угол расхождения показан для ясности чрезмерно большим). Опыт полностью подтвердил предположение Френеля. [c.615]

Какой угол расхождения дает призма, изображенная на рис. 17.8, е, если каждая из половин призмы имеет преломляющий угол 30 [c.891]

Значительно больший угол расхождения между лучами дает призма Аббе (рис. 17.13). Она содержит центральную равностороннюю призму а из исландского шпата с оптической осью, параллельной преломляющему ребру, и две стеклянные призмы Ь. Необыкновенный луч проходит через призму без отклонения, обыкновенный луч отклоняется на угол 11,7°. Увеличивая преломляющий угол до 90°, можно получить угол расхождения 23°. [c.38]

Чтобы понять это явление, обратимся к рис. 35.7. Допустим, что зеркала 5] и 82 идеальные. Тогда лучи, параллельные оси резонатора, проходят через активное вещество туда и обратно неограниченное число раз. Лучи, идущие наклонно, в конце концов попадут на боковую стенку активного стержня, где они рассеются и выйдут наружу. Поэтому ясно, что максимально усиливаются лучи, распространяющиеся параллельно оси резонатора. Конечно, строго параллельные лучи получить нельзя, так как этому препятствует дифракция света. Угол расхождения лучей принципиально не может быть меньше дифракционного предела 6ф Я/Д, где О — ширина пучка. [c.280]

При этом движении кривизна элементарных струек, из которых состоит поток жидкости, весьма незначительна и очень мал также угол расхождения между осями отдельных струек поэтому поперечные сечения потока можно рассматривать как плоские сечения, нормальные к оси потока (это и было принято нами ранее). Распределение давлений по сечению при медленно изменяющемся движении подчиняется закону гидростатики. Этому понятию часто соответствует, например, движение в естественных руслах, когда живое сечение изменяется непрерывно, но достаточно плавно вдоль потока. [c.67]

Как указывалось выше, при плавно изменяющемся движении угол расхождения струек (линии токов) крайне незначителен, а радиус их кривизны весьма велик. Схема плавно изменяющегося движения представлена на рис. 3.13, где угол расхождения струек а близок к нулю. Необходимо при этом добавить, что при плавно изменяющемся движении гидродинамическое давление, возникающее в плоскостях живых сечений движущегося потока жидкости, [c.83]

При плавно изменяющемся движении угол расхождения струек (линий токов) крайне незначителен, а радиус их кривизны весьма велик. [c.122]

Схема плавно изменяющегося движения представлена на рис. 83, где угол расхождения струек а близок к нулю. [c.122]

Угол расхождения диффузорного патрубка выбирается в пределах 6—8°. В. патрубке происходит изменение.формы сечения спирали — от трапециевидной или прямоугольной в цилиндрическую форму напорного патрубка диаметром нап (рис. 7.21,а). [c.177]

На рис. 3.4 представлена форма сопла Лаваля круглого сечения, соответствующая значениям F, приведенным на графике. Длина расходящейся части сопла выбирается таким образом, чтобы угол расхождения не превышал определенного значения (в данном случае 16°) во избежание отрыва потока от стенок. [c.95]

Центральную часть диаграммы направленности, пределах которой амплитуда уменьшается от единицы до нуля, называют основным лепестком. Практически за нижнее значение амплитуды основного лепестка (ширина диаграммы направленности или угол расхождения акустического пучка) принимают 0,1 от максимума амплитуды (20 дБ). Амплитуду лепестка считают постоянной, когда она изменяется не более чем на 3 дБ. [c.215]

Линией тока называется линия, проведенная в жидкости так, что в любой ее точке вектор скорости в данный момент времени направлен по касательной к ней Движение жидкости называется плавно изменяющимся, если кривизна линий тока и угол расхождения между ними незначительны. В противном случае движение называется резко изменяющимся. [c.29]

Основная акустическая характеристика ПЭП —диаграмма направленности. Центральную часть диаграммы направленности, в пределах которой амплитуда сигнала уменьшается от единицы до нуля, называют основным лепестком. На практике за нижнее значение амплитуды основного лепестка, определяющее угол расхождения пучка лучей, принимают 0,1 (20 дБ) для ноля излучения или приема и 0,01 (40 дБ) для поля излучения —приема. [c.137]

Эти значения X определяют две ориентации оси Oz, при которых угол расхождения между двумя осями вращения, Oz и ОМ, гироскопа и плоскости, достигает наименьшей и наибольшей величины. Мы увидим сейчас, что первый угол дает положение устойчивого, а второй—положение неустойчивого равновесия оси гироскопа в плоскости (Р). [c.183]

В зависимости от угла подъема винтовых линий каналов при неизменных углах конусов втулки и штуцера изменяется и угол расхождения конуса смазки, выходящей из форсунки. С уменьшением угла подъема увеличивается угол расхождения смазки. Угол расхождения конуса смазки зависит и от размера кольцевой щели. Изменяя ее размер за счет прокладок между упорным торцом штуцера и торцом втулки и устанавливая форсунку на различных расстояниях от смазываемой поверхности, можно с помощью одной форсунки смазывать поверхности шириной от 80 до 500 мм. [c.42]

Целесообразно использование в лучевом механотроне электронного прожектора упрощенного типа [8 ], дающего мало расходящийся лучок электронов. Схема такого прожектора приведена на фиг. 3, в. Источником электронов пучка является прямой нитевидный катод К непосредственного накала, погруженный в щель Щ холодного катода X. Анод А имеет щелевидное отверстие О. В однородном поле между электродами X н А формируется слабо расходящийся плоский пучок электронов, ширина которого определяется щелью Щ. Угол расхождения электронов пучка, получаемого в таком прожекторе, может быть меньше 1°. [c.123]

Напряжение на модуляторе составляло 20—50 В, анодное напряжение 1000—1500 В. Особенность данной конструкции в том, что автоэлектронная эмиссия идет с углов катода, где напряженность электрического поля выше. Поэтому светящиеся пятна на аноде представляют из себя концентрические кольца. Кроме того, угол расхождения пучка электронов составлял 60—90°. Поэтому для избежания перекрытия электронных пучков соседних катодов расстояние катод—анод выбиралось не больше, чем расстояние между катодами. Т. к. сравнительно легко получать порошки из различных графитовых материалов, то дальнейшее развитие изготовление плоских дисплейных экранов пошло по пути упрощения технологии. В настоящее время активно развиваются исследования по двум основным направлениям изготовление автокатодов из порошков углеродных материалов методами печатания и электрофореза. [c.258]

Здесь pi и рг — крайние значения давления для выбранного диапазона pi—р2- Далее считаем, что любая из прямых линий i = fi t) поверхности (2-8) пройдет через точку (io, to). Погрешность от этого допущения будет тем меньше, чем дальше выбранный диапазон изменения температуры ti—/2 отстоит от точки to (или чем меньше угол расхождения пучка по уравнению (2-10)]. [c.53]

Определить критическую скорость, при которой будет происходить смена режимов движения воды в лотке, имеющем треугольную форму поперечного сечения (рис. 7.8). Глубина наполнения h = 0,2 м, температура воды < = 20 С. Лоток симметричен относительно вертикальной оси. Угол расхождения стенок лотка а = 90 . [c.134]

Конкурентом и наиболее близким аналогом детонационного напыления является высокоскоростное газопламенное напыление. В условиях высокоскоростного напыления материал сосредоточивается вблизи оси струи. Угол расхождения сверхзвуковых двухфазных струй меньше, чем дозвуковых, и составляет 5...7°. Это приводит к уменьшению диаметра пятна напыления и более экономному использованию материала. Коэффициент использования материала достигает 0,85 против 0,75 при традиционном электродуговом напылении. [c.371]

Параметры потока напыляемых частиц определяют производительность процесса и свойства покрытий. К этим параметрам относятся температура материала (300 °С и выше) плотность потока [10 . .. 10 (см -с) ] энергия напыляемых частиц 10 ...10 эВ/атом) степень ионизации напыляемых частиц (в мае. %) скорость частиц в направлении поверхности напыления (2000 м/с и более) угол расхождения потока распыляемых частиц (рад). [c.376]

Одномерными называют течения, для описания которых можно ограничиться одной геометрической координатой. К одномерной модели сводятся плавно изменяющиеся течения, т е. такие, которые имеют малую кривизну струек (линий тока) и малый угол расхождения между ними. Для таких установившихся течений уравнение Бернулли (1.28) может быть распространено на поток конечных размеров и приведено к виду [c.22]

Точечные источники, находящиеся в фокусе оптических систем, создают параллельные или слегка расходящиеся вследствие аберраций пучки. При реальных источниках, обладающих отличными от нуля размерами, угол расхождения пучков зависит от размеров источника и распределения в нем яркостей. Поскольку практически не существует источников света с равномерным распределением яркости, трудно осуществить с помощью оптической системы обычного типа (зеркала, комбинации центрированных линз) равномерное распределение силы света в телесном угле конечных размеров, чего иногда требуют задачи осветительной техники. Если точечный источник вывести из фокуса, то световой пучок расходится, но в общем случае неравномерно. Однако при некоторых условиях можно добиться равномерной силы света после преломления (или отражения) пучка от оптической системы, если только зрачок системы работает всей своей площадью (без центрального виньетирования). [c.469]

Рассмотренные условия фокусировки не идеальные. Крайние и средние лучи в ионном пучке пересекаются не в точке 5г, а в точках, находящихся вблизи нее. Несовершенство фокусировки легко проследить по ходу лучей, выходящих из щели 5] (рис. 1. 5). Пусть ионный пучок имеет угол расхождения относительно центра пучка 2 а. Тогда отклоняясь в магнитном поле на 180°, [c.15]

Призма Волластона дает удвоенный угол расхождения для X = = 589,3 нм ка = 30° угол расхождения 20 = 5° 45. [c.88]

Угол расхождения луча 0 пропорционален д,лине волны излучения, и таким образом лгинимальн1.1е размеры пятна также возрастают нронорциональио увеличению длины волны. Предельная плотность энергии от твердотельного лазера в 100 раз выше, чем от газового лазера (длина волпы, а следовательно, и о увеличиваются в 10 раз). [c.169]

Призма Рошона. Основное отличне призмы Рошона (рис. 9.13) от призмы Волластона заключается в том, что оптическая ось первой призмы в случае призмы Рошона параллельна падающему лучу. Несмотря на то что в призме Рошона угол расхождения между обыкновенным и необыкновенным лучами меньше, чем в призме Волла- [c.233]

Тройная призма Амичи построена из флинта (С-18) и крона (С-20) (см. таблицу а упражнении 114), так что луч Р (к = 4861 А) не отклоняется. Рассчитать эту призму и вычислить угол расхождения (дисперсию) между лучами С (А. = = 6563 А) и 0 (А = 4341 А). [c.887]

В случае плавно изменяющегося течения уравнение Бернулли, составленное для элемента1)иой струйки, можно распространить на поток с поперечным сечением конечных размеров (в таком потоке скорости в различь ых точках поперечного сечения различны). Течение называют плавно изменяющимся, если угол расхождения между соседним ] элементарными струйками настолько мал, что o тaвляющи и скорости в поперечном сечении можно пренебречь. В этих услсвиях распределение давления по поперечному сечению следует закону гидростатики, т. е. величина — +2 одинакова для всех точек сечения. [c.78]

На практике мы чаще всего имеем дело с потоками в трубах или открытых руслах, площади живого сечения которых переменны и по форме и по величине. Это приводит к некоторому изменению скоростей и давлений по длине потока. Чтобы упростить задачу, вводят понятие о плавноизменяющихся потоках. Плавноизме-няющиеся потоки характеризуются следующими признаками 1) кривизна линий тока и угол расхождения между ними должны быть незначительными 2) живое сечение должно быть плоским (или почти плоским) 3) давление в живом сечении должно распределяться по закону гидростатики p=p0+pgh). [c.25]

При изучении неравномерного движения жидкости пользуются понятием плавноизменяющегося движения, при котором 1) радиус кривизны линий тока очень велик и в пределе стремится к бесконечности 2) угол расхождения между линиями тока очень мал и в пределе стремится к нулю 3) живые сечения струек — плоские площадки, нормальные к оси потока. Следовательно, плав-ноизмеияющееся движение по своим свойствам приближается к равномерному движению, состоящему из прямых и параллельных между собой элементарных струек. [c.277]

Plie. 1. Нормализованные по площади кривые УРАФ для отожженных (кривая J) и циклически деформированных (кривая 2) железа (а) и никеля (б) N (0) — скорость счета в произвольных единицах 0 — угол расхождения аннигиляционных у-кваитов. [c.141]

При диаметрах отверстий, больших d = =0,25- 0,30 мм, струйки имеют форму расходящегося криволинейного клина. Угол расхол<дення границ струйки а увеличивается с увеличением диаметра отверстия. При увеличении углово] скоростп диска о) струйка смещается в направлении вращения, причем это смещение будет тем больше, чем Р1 >льщс диаметр отверстия. Когда диамет отверстия приближается к величине d 0,2 мм, угол расхождения границ струйки становится незначительным, и тогда можно считать, что траектории движения различных частиц воды будут одинаковыми. Это замечание нужно иметь в виду, так как в теоретическом исследовании двил ения струйки нами была использована дискретная модель, т. е. изучалось движение отдельного элемента струйки, а за основу брались уравнения движения материальной точки. [c.73]

При рассмотрении дисперсии по массам мы имели в виду узкий параллельный пучок и полагали, что он входит в магнитное поле перпендикулярно к его границе. В реальном случае чаще всего приходится оперировать с пучками ионов, имеющими некоторый угол расхождения, поэтому - необходимо -фокусйровать их по направлению. Возможны конфигурации однородных магнитных полей, которые одновременно будут удовлетворять двум требованиям диспергировать пучки по массам и фокусировать их по направлению. [c.13]

Если кривизна линий тока и угол расхождения между ними большие, то такое движение называют резкоизменяющимся или быстроизменяю-щимся (например, растекание воды за соор>оке-нием, гидравлический прыжок). [c.27]

Пучок лучей, не изменяющий при прохождении через призму своего направления, ахроматичен у отклоняющихся лучей угол отклонения зависит от длины волны. Угол расхождения лучей у призм Рошона и Сенармона [c.88]

Угол схождения между зрительными осями глаз называется углом конвергенции. Угол расхождения осей называется углом дивергенции. При наблюдении оси глаз всегда пересекаются на рассматриваемом объекте. Изменение угла конвергенции тесно связано с изменением акко-модапди. Изменение угла конвергенции и связанное с этим ощущение напряжения глазных мышц служит для суждения о дальности объектов. Максимальный угол конвергенции 32°. [c.210]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...