Волновая зона при излучении звук

Векторное поле системы 163 Влажный пар, звук в нем 355 Волновая зона при излучении звука 396 [c.731]

Учитывая, что при Ма< 1 тензор Тц пропорционален квадрату турбулентных пульсаций скорости, а скорость вполне можно считать совпадающей с полной скоростью и, убеждаемся, что амплитуда пульсаций давления в волновой зоне пропорциональна квадрату характерного значения и пульсаций скорости, умноженному на квадрат характерной частоты. Но характерная частота пульсаций пропорциональна 1111, где I — масштаб турбулентности поэтому амплитуда пульсаций давления оказывается пропорциональной и, а полная излучаемая энергия ( интенсивность звуковых волн) — пропорциональной и . Зависимость энергии звука от столь высокой степени скорости означает, что при малой скорости и излучение звука будет очень слабым. [c.303]

Пусть на бесконечную неоднородную пластину падает звуковая волна, излучаемая плоским поршнем А больших волновых размеров. В результате рассеяния звука на неоднородностях пластины как на дифракционной решетке в дальнем поле (во фраунгоферовой зоне) возникает ряд пространственных спектров (рис. 102). Главным из них является нулевой спектр, определяющий излучение звука в направлении, совпадающем с направлением главного максимума поршня. Амплитуда рассеяния в нулевом спектре за пластиной определяет снижение звукового давления на оси поршня, обусловленное влиянием пластины. [c.262]

Итак, мы получили искомую оценку скорости частиц жидкости в волновой зоне звука. Как и должно быть, оиа убывает обратно пропорционально первой степени расстояния г до излучателя. Подставляя (13.43) в (13.26), находим нитеисивность излучения звука / малыми частицами [c.197]

Лайтхилл предположил, что акустическое излучение потока можно представить в виде суперпозиции точечных источников звука с интенсивностями излучения, определяемыми тензором Лайтхилла. В этом случае тензор Лайтхилла представляет собой разность между напряжениями в потоке и в однородной покоящейся среде. Таким образом, из уравнения (4.9) делается вывод, что существует точная аналогия между пульсациями газодинамических параметров, которые имеют место в любом турбулентном потоке, и пульсациями плотности малой амплитуды, определяемыми распределением источников звука в некоторой воображаемой акустической среде, скорость звука в которой равна ао- Источники такого типа отсутствуют в области, лежащей за пределами турбулентного потока, поэтому в данной области уравнение (4.9) переходит в однородное волновое уравнение (правая часть обращается в нуль). Однако в данной модели мы имеем дело с неоднородным волновым уравнением, интегрирование правой и левой частей уравнения ведется по бесконечному объему. При интегрировании левой части уравнения (4.9) пренебрегается областью компактного источника, а тензор в правой части становится пренебрежимо мал во всем объеме за исключением зоны потока. [c.104]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...