Симметричное состояние

Остановимся кратко на предсказаниях модели оболочек относительно спинов ядер, пребывающих в основном состоянии. При застройке оболочек нуклоны объединяются в пары с противоположной ориентацией их собственных моментов количества движения (спинов). Поэтому основные состояния всех ядер с четным числом протонов и четным числом нейтронов должны иметь сферически симметричные состояния с нулевым моментом количества движения. В 17, 18 отмечалось, что этот вывод в то же время является важнейшим эмпирическим фактом, и, по-видимому, неизвестно ни одного исключения из этого правила. Отсюда следует вывод о том, что свойства (спин, магнитный момент и др.) основного состояния ядра, построенного из нечетного числа протонов и четного числа [c.190]

Ясно, что для выявления хода столь большого числа фаз нужна весьма обширная экспериментальная информация. Ее получают из опытов по изучению тройного рассеяния при разных взаимных ориентациях плоскостей рассеяния и различных поляризациях пучка. При анализе результатов учитывается поляризация обоих нуклонов. Так, например, определение поляризации обоих нуклонов позволяет различать два сферически симметричных состояния so и которые отличаются взаимной ориентацией спинов антипараллельные для so-состояния и параллельные для ро). [c.82]

Величина порядка и его изменения (упорядочения) характеризуется параметром порядка, который связан с симметрией системы. Менее симметричные состояния более устойчивы по отношению к внешним воздействиям. [c.373]

Волновые функции Фа и Ф , как видно из (П3.34) и (П3.35), описывают соответственно антисимметричное и симметричное состояния. Поскольку волновая функция Ч , учитывающая ориентацию спинов, должна быть антисимметричной, Фа и должны соответственно умножаться на симметричную 5 и антисимметричную 5а спиновые функции [11, 12]. В результате функции Ф будет отвечать синглетное состояние с противоположно направленными спинами, а функции Фа — триплетное. [c.108]

ПОЛЯРНО-СИММЕТРИЧНОЕ СОСТОЯНИЕ [c.521]

Бифуркация равновесия полой сферы, сжатой равномерно распределенным давлением. Радиально-симметричное состояние равновесия было рассмотрено в п. 7.3 близкие к нему осесимметричные формы равновесия можно получить, налагая перемещение, не зависящее от координаты X (долготы) [c.795]

Симметричные состояния являются триплетными и соответствуют значению спина S, равному единице, антисимметричные состояния являются синглетными с S — 0. [c.34]

Как это принято в квантовой механике, здесь термины симметричное состояние и антисимметричное состояние означают Соответствующие линейные комбинации, которые можно построить из решений задачи многих тел и которые также удовлетворяют уравнению Шредингера. Так, если Xi и Х2 суть координаты двух электронов, а и — волновые функции, соответствующие, скажем, различным квантовым числам, то решения (л г) и ф1 (жг) фг (а) в силу неразличимости двух электронов будут одинаково правильными. Поэтому линейные комбинации Ф1 (х,) фз ( 2) хг) Фг ( i) также будут правильными решениями. Первая из них (со знаком плюс) называется симметричной функцией (перестановка координат [c.57]

Альтернативное описание фазового перехода основано на том, что кривая 2 рис. 1 при Т = О имеет смысл эффективной потенциальной энергии системы. Максимум этой кривой отвечает неустойчивому неупорядоченному основному состоянию системы, минимумы — перестроенному благодаря появлению параметра порядка устойчивому основному состоянию глубина этих минимумов определяет выигрыш в энергии в результате такой перестройки. Пока Т > Тс, средняя энергия системы, с учетом ее тепловой составляющей, лежит выше центрального горба кривой и реализуется симметричное состояние с Ф = О (система проводит одинаковое время в состояниях, отличающихся знаком Ф). Однако при Т <Т энергия опускается ниже центрального горба и состояние системы попадает в один из минимумов кривой, что и соответствует спонтанному нарушению симметрии. [c.179]

Найдем экстремум функционала (51.39) для сферически симметричных состояний, используя Б качестве пробной функции [c.426]

Напишите радиальное волновое уравнение для случая, когда нейтрон находится в сферически-симметричном состоянии. [c.292]

Это не означает, однако, что истинным основным состоянием будет триплет. Симметричное состояние, в котором электроны никогда не оказываются вблизи одного и того же протона и которое, следовательно, отвечает значительно меньшей энергии, чем основное состояние в приближении независимых электронов, получится, если рассмотреть только два первых члена в (32.12) [c.292]

Имеется следующий полный набор синглетных (пространственно-симметричных) состояний для двухэлектронной задачи [c.305]

Для частиц с симметричными состояниями дело обстоит совершенно иначе. Тому случаю, когда первая частица находится в состоянии 1, а вторая—в состоянии 2, идру- [c.200]

Здесь следует обсудить своеобразный математический метод, развитый Иорданом и Клейном ) (случай симметричных состояний) -и Иорданом и Вигнером ), который может быть назван вторичным квантованием волн в обычном трёхмерном пространстве. Этот метод возник исходя из аналогии между материальными частицами (состояния которых симметричны), с одной стороны, и световыми квантами излучения, с другой стороны. (Ср. часть И, 6.) Представляется сомнительным, чтобы речь шла здесь действительно [c.204]

Совокупность тождественных частиц может находиться в состояниях только с определенным видом симметрии, т. е. система находится либо в симметричном состоянии (волновая функция симметрична), либо в состоянии антисимметричном (волновая функция антисимметрична). Свойства симметрии обусловлены природой самих частиц, образующих систему, и они сохраняются во времени (так как НР12 — 12 = О)- Это означает, что если в начальный момент времени система находилась в симметричном или антисимметричном состоянии, то никакие последующие воздействия lie изменяют характера симметрии системы. Состояния разного типа симметрии не смешиваются между собой. Различие в симметрии волновых функций или ij) ) проявляется Б различии статистических свойств совокупности частиц, и это оказывается связанным со спином частиц. В. Паули удалось показать, что частицы, обладающие целым спином О, ], 2,... (л-мезоны s = О, К-ме-зоны S = О, фотоны S = 1), описываются симметричными волновыми функциями и подчиняются статистике Бозе—Эйнштейна. Эти частицы часто называют бозонами. Согласно статистике Бозе— Эйнштейна, в каждом состоянии может находиться любое число частиц (бозонов) без ограничения. Частицы же с полуцелым спином Va, /2,. . . (электроны — S = V2, протоны — s = Vj, нейтроны — S = мюоны — S = Vj) — описываются антисимметричными волновыми функциями и подчиняются статистике Ферми— Дирака. Часто их называют фермионами. Согласно статистике Ферми—Дирака в каждом состоянии, характеризуемом четырьмя квантовыми числами (п, /, т, s) (полным набором), может находиться лишь одна частица (принцип Паули). [c.117]

Термы спектра I, как правило, лежат за пределом серии обычных термов нейтрального атома, а потому им соответствует малая продолжительность жизни из-за явления автоионизации. Это, в свою очередь, ведет к размытости линий поглощения, лежащих за пределом серии. Размытость тем больше, чем ближе к пределу серии лежит линия. Степень размытости определяется еще и характером терма системы 1 . Как было указано в 31, симметричные состояния могут комбинировать только с симметричными и антисимметричные только с антисимметричными. Сплошная область энергетических состояний системы ион—электрон обладает тем же характером симметрии, что и ряд термов, за пределом которых лежит данная сплошная область. В случае ртути [c.324]

Если такая поляризационно-неустойчивая среда помещена в ОР. то флуктуации поляризации могут нарастать во времени. В стационарном режиме прошедшее через ОР излучение оказывается в одном из двух симметричных состояний, отличающихся знаком угла поворота эллипса поляризации относительно исходного направления и направлением вращения вектора напряжённости поля. Линейной поляризации падающего на ОР излучения (/axt е = 0, ф = 0) соответствуют два возможных набора устойчивых значений параметров П1. ni и Фп1 (г = I, 2), причём ещ = —e , и фщ = = —фп4. Это соответствует поляризац. О. б. Полный анализ О. б. с учётом изменения поляризация излучения весьма громоздок, поскольку он сводится к анализу зависимости интенсивности / и двух параметров поляризации (вд, ф ) прошедшего излучения от соответствующих характеристик падающего. Однако указать область параметров оптич. системы, при к-рых возможна О, б. или мультистабильность, а также качественно понять, как проявляется О. б., можно из анализа вида бифуркац. поверхности — поверхности в пространстве параметров падающего излучения, на к-рой меняется число стационарных состояний поля в нелинейном ОР. Она определяется из ур-ния [c.429]

Зеркальная симметрия (С. относительно инверсии Р). Осуществляется в процессах, вызываемых сильными и эл.-магн. взаимодействиями, а также в системах, связанных с помощью этих взаимодействий (атомах, атомных ядрах, молекулах, кристаллах и т. д.). Наличие зеркальной С. означает, что для любого процесса, обусловленного сильным или ал.-магн. взаимодействием, с равной вероятностью могут осуществляться два зеркально-симметричных перехода. Это обусловливает, яапр., симметричность относительно плоскости, перпендикулярной спину, угл. распределения квантов, испускаемых поляризов. ядрами [поскольку вероятности вылета у-кванта под углами 9 и я — 9 к спину ядра одинаковы гс(0) = и (п — 9)]. Зеркально-симметричные состояния отличаются друг от друга противоположными направлениями скоростей (импульсов) частиц и электрич. полей и имеют одинаковые направления магн. полей и спинов частиц. С. гамильтониана относительно пространственной инверсии отвечает закон сохранения пространственной чётности системы. Пространственная чётность, подобно др. величинам, существование к-рых связано с дискретными С., не имеет аналога в классич. механике (т. к. в последней нет понятия относит, фазы между состояниями), однако она может служить характеристикой волновых движений (напр., в волноводах). [c.507]

При первом подходе в процессе ползучести форма остается симметричной относительной оси и при достижении прогибом в некоторый момент времени критического значения арка может скачком перейти в новое симметричное состояние равновесия (прощелкнуть). Очевидно, это есть задача выпучивания. В такой постановке решение для шарнирно опертой арки получил Пиан [282], для защемленной — В. И. Шепеленко [168]. [c.292]

Лептонами называют фундаментальные фермионы со снином 1/2, не обладающие сильным взаимодействием. В то же время, поскольку лентоны, как и все фермионы, включают два симметричных состояния, соотносящихся как частицы и античастицы, условились называть лептонами е , /х , г , Уг и антилептопами е+, /х+, г+, у . Таким [c.156]

Температура 0 в переходных полярно симметричных состояниях охлаждения сферы, температура которой вначале при =0 была постоянной 0 = 0с=сопз1 и которая отдает тепло в среду с нулевой температурой, выражается рядом [c.494]

В начале 1980-х годов Дью и Уинтни из военно-морской исследовательской лаборатории наблюдали охлаждение углекислого газа СО2 на один градус в области луча накачки диаметром 1 см, проходившего сквозь цилиндр с газом, температура стенок которого поддерживалась равной 600 К [5]. Колебательный переход (100) (001) накачивался при помощи СО2 лазера мощности 300 Вт на длине волны 10,6 мкм. Охлаждение достигалось благодаря антистоксовой эмиссии на длине волны 4,3 мкм при переходах из антисимметричного состояния (001) в основное колебательное состояние (ООО). При установлении теплового равновесия происходит заселение симметричного состояния (100), которое затем опустошается при лазерной накачке. Процессу теплового перераспределения населённостей содействуют три фактора близость к резонансу первого обертона (010), постоянная температура окружения 600 К, добавление к СО2, парциальное давление которого 64 мТорр, инертного газа Хе, парциальное давление которого равно 0,2 Topp. В качестве буферного газа ксенон выгоден своей малой теплопроводностью, а также тем, что он слабо влияет на девозбуждение молекул СО2, находящихся в состоянии (001). Парциальное давление буферного газа подбиралось опытным путём из условия наиболее оптимального режима охлаждения. В отсутствие буферного газа давление двуокиси углерода устанавливалось на такой уровень, когда только начиналась девозбуждение состояния (001) в результате частых столкновений молекул. Это определяло плотность СО2, что, в свою очередь, задавало диаметр кюветы с газом, который составлял 127 мм, с той целью, чтобы сделать минимальным перепоглощение излучения на длине волны 4,3 мкм. Внутренние стенки цилиндра были выкрашены в чёрный цвет, чтобы избежать отражения излучения обратно в среду. Изменение температуры фиксировалось по изменению осевого давления при помощи ёмкостного манометра. В целом, форма снятой кривой зависимости изменения температуры от парциального давления буферного газа подтверждала наличие охлаждения. [c.48]

Отметим, что симметричная комбинация в области низкого кулоновского потенциала между ядрами приводит к более высокой вероятности (Р = г ) ), чем антисимметричная комбинация. Вычисления, учитываю-ш ие кинетическую энергию электрона и энергию отталкивания между протонами, представлены в виде потенциальных кривых на фиг. 4.5, где симметричное состояние [выражение (4.56)] обозначено через 1x0 и антисимметричное состояние [выражение (4.55)] обозначено через 2рОи (см. 4.7.3). [c.99]

В сферически-симметричном состоянии (б -состоянии), ф = onst-i jr(r). Лапласиан имеет вид [c.293]

Если (и) близко к единице, а крутизна характеристики ламп / (и) в симметричном состоянии равновесия не максимальна, то рассматриваемая система может, вообще говоря, иметь и более трех состояний равновесия. При fiRf (Щ <. их число может быть равно 5, 9, 13,. .., а при р/ / ( /)>1 — 7, 11,. .. в зависимости от вида характеристики /(и) на участке от и = 7 до точки максимальной крутизны. Ниже мы будем рассматривать только наиболее интересные для практики случаи одного и трех состояний равновесия. [c.350]

Если бы мы пытались по теории возмугценпй получить менее симметричное состояние из симметричного, ничего бы не вышло, так как каждый член в ряду теории возмугценпй обладал бы симметрией [c.72]

Мы получаем следующий важный результат благодаря принципу Паули, состояниям двух электронов, симметричным относительно перестановки одних пространственных координат, соответствуют сингулетные термы состояниям же, антисимметричным относительно пространственных координат, соответствуют триплетные термы. Даже если пренебречь силами взаимодействия между спином и пространственными координатами, эти термы энергетически различаются обменными интегралами. При не встречающихся в природе целиком симметричных состояниях соотношения, мультиплетности для различных классов симметрии относительно одних только пространственных координат были бы кэк раз обратны. [c.198]

Смотреть страницы где упоминается термин Симметричное состояние : [c.531] [c.76] [c.110] [c.567] [c.221] [c.545] [c.272] [c.486] [c.292] [c.57] [c.112] [c.189] [c.362] [c.363] [c.283] [c.187] [c.198] [c.349] [c.350] [c.351] [c.187] [c.201] [c.202]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...