Точка перехода ламинарного движения в турбулентное

По известной зависимости от Ре (см.рис. 11.10) из решения этого уравнения может быть определено значение Ре р. Можно, однако, поступить и следующим образом. Воспользуемся экспериментальным значением в точке перехода ламинарного движения в турбулентное (Е = 0,043) и подставим его в выражение для Ре р. В результате получим [c.421]

Остановимся на иллюстрации влияния некоторых из только что перечисленных факторов на расположение точки перехода ламинарного движения в турбулентное в пограничном слое. [c.532]

График на рис. 204 выражает связь между безразмерной величиной абсциссы точки перехода ламинарного слоя в турбулентный на поверхности эллиптического цилиндра и параметром Тэйлора ), представляющим произведение интенсивности турбулентности на корень пятой степени из отношения характерного размера тела О к масштабу турбулентности Ь. Из этого графика видно, что при малых значениях параметра Тэйлора внешние возмущения слабо влияют на размер ламинарного участка слоя здесь все определяется внутренней устойчивостью движения в слое. При сравнительно больших значениях параметра это влияние резко усиливается — длина ламинарного участка быстро сокращается. [c.534]

Существует ряд исследований влияния вводимых в жидкость твердых примесей (мелких резиновых шариков или других взвесей ) на процесс затягивания перехода ламинарного движения в турбулентное, в частности смещения точки перехода в пограничном слое. [c.539]

Можно провести некоторую аналогию между явлением перехода ламинарного движения в турбулентное в трубе и переходом ламинарного пограничного слоя в турбулентный на крыле. Если грубо качественно сопоставлять скорость на внешней границе пограничного слоя со скоростью на оси трубы, а толщину пограничного слоя с радиусом трубы, то следует ввести в рассмотрение рейнольдсово число пограничного слоя [c.584]

Если число Рейнольдса изменять непрерывно от малых значений до очень больших, то коэффициент сопротивления по данным экспериментов на обычной диаграмме представится графиком рис. 31. Этот график показывает, что переход ламинарного движения в турбулентное происходит не плавно, а скачком. При переходе через критическое значение числа Рейнольдса коэффициент сопротивления трубы увеличивается скачком, а затем медленно уменьшается. [c.130]

Существует ряд исследований влияния вводимых в жидкость твердых примесей (мелких резиновых щариков или других взвесей ) на процесс затягивания перехода ламинарного движения в турбулентное, в частности смещения точки перехода в пограничном слое. Это явление не следует смешивать с другим по природе, но также очень интересным явлением заметного уменьшения сонротивления трения в развитых турбулентных движениях путем введения в жидкость ничтожных по весу полимерных добавок ). В основе последнего, далеко еще не изученного явления лежит взаимодействие между длинными молекулами полимеров со сравнимыми с ними по величине мельчайшими вихревыми массами, участвующими в процессе диссипации механической энергии потока в тепло. [c.681]

На основании данных опытов О. Рейнольдса установлено, что значения критических скоростей, соответствующих точкам перехода ламинарного режима в турбулентный, непостоянны и зависят от рода жидкости, точнее ее плотности и вязкости, а также от диаметра труб. Но независимо от условий движения (разные скорости, диаметры труб и род жидкостей) режим движения жидкости характеризуется численным значением безразмерного параметра Ке, называемого критерием, или числом Рейнольдса [c.82]

Неустойчивость наиболее часто проявляется при движении вязкой и теплопроводящей жидкости типичным примером является переход ламинарного движения в турбулентное. Именно поэтому более всего разработана гидродинамическая теория устойчивости, основывающаяся на анализе поведения во времени возмущений разного рода, накладываемых на основное движение. В случае малых возмущений уравнения движения (а также переноса тепла) приводят к системе частных решений, характеризующих так называемые нормальные возмущения (или моды), имеющие в простейшем случае вид Wj = В (лгу) ехр (—ivx). Если у частоты v (величины в общем случае комплексной) имеется отрицательная мнимая часть, то возмущение затухает со временем при положительном знаке мнимой части возмущение безгранично возрастает, следовательно, если среди нормальных возмущений имеется хотя бы одно нарастающее, движение окажется неустойчивым по отношению к этому возмущению. [c.54]

Эмпирически установлено, что по мере увеличения скорости течения всякое упорядоченное движение частиц жидкости постепенно нарушается и переходит в новую форму - турбулентное движение, при котором движение частиц становится неупорядоченным (хаотичным). Несмотря на то, что первые наблюдения турбулентного течения были сделаны более 100 лет тому назад, до настоящего времени нет строгой теории, каким образом ламинарное движение перерождается в турбулентное. В 1883 году О. Рейнольдс впервые обнаружил, что переход ламинарного движения в турбулентное наступает при достижении некоторого критического значения параметра, который известен нам как параметр Рейнольдса [c.42]

Обычно в теории движения вязкой жидкости проблему устойчивости связывают с переходом ламинарного течения в турбулентное. Если жидкость имеет свободную границу, то, естественно, возникает вопрос еще об устойчивости свободной поверхности. Как первая, так и вторая задачи имеют большое значение при расчетах пленок. [c.287]

Одним из типичных примеров самоорганизации диссипативных структур является переход ламинарного течения жидкости в турбулентное. До недавнего времени он отождествлялся с переходом к хаосу. В действительности же обнаружено, что в точке перехода путем самоорганизации диссипативных структур происходит упорядочение, при котором часть энергии системы переходит в макроскопически организованное вихревое движение, схематически представленное на рис. 3. Таким образом, гидродинамическая неустойчивость при переходе ламинарного течения в турбулентное связана с образованием динамических диссипативных структур в виде вихрей. [c.23]

Если жидкость находится между двумя коаксиальными цилиндрами, из которых наружный вращается, а внутренний неподвижен, то, согласно Куэтту , переход ламинарного течения в турбулентное происходит при такой критической окружной скорости и внешнего цилиндра, для которой число Рейнольдса = 1900, при условии, что расстояние (1 = Г2—Г1 между стенками цилиндров мало по сравнению с Г1 и Гг. В случае более широкой щели между цилиндрами, начинает проявлять свое действие упомянутая выше стабилизация, и величина критической скорости сильно возрастает. Наоборот, если внутренний цилиндр вращается, а внешний неподвижен, то течение делается неустойчивым еще в стадии ламинарного движения регулярно возникают вихри с осями, параллельными окружной скорости, вращающиеся попеременно вправо [c.182]

С переходом ламинарного течения в турбулентное связано также резкое изменение закона сопротивления при движении в трубе. В то время как при ламинарном течении перепад давления, под действием которого происходит течение, пропорционален первой степени скорости течения ( 4 главы I), при турбулентном течении этот перепад пропорционален приблизительно [c.416]

Отсюда, между прочим, следует, что отрыв пограничного слоя может произойти только в области либо ламинарного, либо турбулентного движения, так как переход ламинарного слоя в турбулентный в диффузорной области происходит при значении параметра /, меньшем, чем его значение в точке отрыва. [c.252]

При обратном проведении опыта, т. е. при постепенном закрывании крана после полного его открытия, явление повторяется в обратном порядке, однако переход от турбулентного режима к ламинарному происходит при скорости, меньшей той, при которой наблюдался переход от ламинарного движения к турбулентному. Режим потока в этой сравнительно небольшой переходной области является ламинарным или турбулентным, так как в этой переходной зоне режим неустойчив и под влиянием случайных факторов может принимать как ту, так и другую формы. [c.74]

Область перехода или точка перехода характеризуется возникновением в пограничном слое интенсивных пульсаций скорости, давления, плотности (в сжимаемых средах) и т. п. Распределения скоростей по сечению в ламинарном и в турбулентном пограничных слоях, вообще говоря, резко отличаются друг от друга. Так же как и при турбулентных движениях в трубах, в турбулентном пограничном слое происходит интенсивное перемешивание макроскопических частиц жидкости в поперечном направлении, за счет этого в турбулентном пограничном слое происходит выравнивание средних скоростей. Вместе с этим прилипание на обтекаемых стенках приводит к появлению более резких градиентов скоростей вблизи стенок, что вызывает резкое увеличение поверхностных сил трения и соответственно сопротивления трения. [c.265]

При этом в опубликованных работах большей частью исследуется теплообмен при ламинарном пограничном слое на лобовой части тел с притупленным носом. При турбулентном пограничном слое получены лишь первые результаты. При этом необходимо обратить внимание на следующее важное обстоятельство. При сверхзвуковом потоке уравнение вязкой жидкости (Путем разложения по малым приращениям плотности можно разбить на две части первую, отображающую систему нестационарных уравнений гидродинамики, и вторую — систему уравнений акустики. Это соответствует то.му положению, что переход видимого движения в тепло в общем случае происходит двояким путем за счет трения, отображаемого в уравнениях движения тензором вязких напряжений, и за счет акустической сжимаемости. [c.15]

Уравнение (9.4.39) является первым в цепочке уравнений Рейнольдса для корреляционных функций поля скоростей. Если положить (u Up) = 0, то (9.4.39) переходит в уравнение Навье-Стокса, описывающее ламинарное движение. Следовательно, турбулентность характеризуется большими значениями корреляций [c.262]

Ввиду указанной связи между отрывом потока от стенки и характером движения пограничного слоя важно выяснить условия, при которых в потоке с возрастающим вниз по течению давлением ламинарное движение в пограничном слое переходит в турбулентное движение. Большое влияние на такой переход оказывает турбулентность набегающего потока наличие ее в значительной мере благоприятствует этому переходу. Однако в том случае, когда набегающий поток почти свободен от турбулентности (как это имеет место, например, при полете на большой высоте), пограничный слой может оставаться ламинарным вплоть до точки отрыва. Возникновение турбулентности немного позади (или немного впереди) этой точки приводит либо к тому, что оторвавшийся [c.191]

С точки зрения теоретической гидромеханики (так же как и с точки зрения эксперимента) проблема турбулентности распадается на две части 1) изучить, при каких условиях и как возникает турбулентность (например, при каких условиях ламинарное движение в трубе переходит в турбулентное или как образуются турбулентные струйки в неравномерно нагреваемом воздухе), 2) изучить уже развитый турбулентный поток. [c.659]

Для вязкой жидкости характерны два вида движения. Первое из них —ламинарное (слоистое) —отличается упорядоченным расположением струек, не смешивающихся между собой во все время движения. В ламинарном потоке перенос количества движения и вещества из одного слоя в другой происходит за счет межмолекулярного проникновения, а тепла —за счет теплопроводности. Такое движение возникает и сохраняется обычно при небольших скоростях. Если эта скорость возрастает, то при некотором ее значении ламинарное движение разрушается и переходит в новый вид движения, для которого характерно поперечное по отношению к основному потоку перемещение частиц, что вызывает перемешивание жидкости. Упорядоченное, слоистое течение исчезает, переходя в турбулентное. На молекулярное хаотическое движение, которое было характерным для ламинарного течения, в турбулентном потоке накладывается перемешивание макроскопических частиц. Это течение имеет неустановившийся характер, при котором скорость и другие параметры в данной точке меняются во времени. Наличие интенсивного перемешивания потока при турбулентном течении приводит к дополнительным напряжениям в жидкости, к более интенсивному переносу в ней вещества и тепла. [c.409]

Отсюда можно сделать вывод, что при больших числах Рейнольдса падение скорости до нуля будет происходить почти полностью в тонком пристеночном слое жидкости. Этот слой носит название пограничного и характеризуется, следовательно, наличием в нём значительных градиентов скорости. Движение в пограничном слое может быть как ламинарным, так и турбулентным. Здесь мы рассмотрим свойства ламинарного пограничного слоя. Граница этого слоя не является, конечно, резкой, и переход между ламинарным движением в нём и в основном потоке жидкости происходит непрерывным образом. [c.180]

Не следует смешивать эту точку потери устойчивости ламинарного пограничного слоя ни с началом переходной области, ни с той точкой перехода ламинарного движения в турбулентное, которая интересует практику. Под началом переходной области обычно понимают точку (сечение пограничного слоя), где развиваюш иеся возмуш,ения нарастают настолько заметно, что уже начинают изменять ламинарный характер движения в пограничном слое, а под точкой перехода такую промежуточную точку переходной области, [c.530]

Не следует смешивать эту точку потери устойчивости ламинарного пограничного слоя ни с началом переходной области, ни с той точкой перехода ламинарного движения в турбулентное, которая йнтер есует практику. Под началом переходной области обычно понимают точку (сечение пограничного слоя), где развивающиеся возмущения нарастают настолько заметно, что уже начинают изменять ламинарный характер движения в пограничном слое, а под точкой перехода такую промежуточную точку переходной области, где турбулентный характер движения уже значительно проявился, например, в искажении профиля скоростей в сечениях пограничного слоя. В тех случаях, когда протяженность переходной области по сравнению с размерами тела невелика или не требуется большой точности в определении положения перехода, пользование понятием точки перехода вполне приемлемо. [c.672]

В переходной области распределение скоростей попеременно становится то турбулентным, то ламинарным /261, 366/, смена ламинарных и турбулентных состояний происходит через неравномерные промежутки времени. Физический характер такого перемежающегося движения можно описать коэффициентом перемежаемости /, указывающим, какую долю некоторого промежутка времени в определенном месте 1гру-бы существует турбулентное движение. По измерениям И. Ротта /368/ при постоянном числе Рейнольдса коэффициент перемежаемости возрастает с увеличением расстояния от входа в трубу наоборот, частота смен ламинарного и турбулентного состояний с увеличением расспгоя-ния от входа в трубу уменьшается. При числах Рейнольдса, лежащих вблизи Ке 2000, окончательный переход ламинарного движения в турбулентное происходит на очень большой длине трубы. При боль- [c.11]

Если воспользоваться известным выражением для турбулентного движения = 0,058 Re" > и подставить среднее значение константы турбулентности а = 11,5, то значение Векр, отвечающее началу перехода ламинарного движения в турбулентное, окажется равным 1,15-10 , тогда как опыт дает наименьшее значение Векр == 1,2-10 . [c.9]

Сходство явлений перехода ламинарных движений в турбулентные в круглой цилиндрической трубе и в куэттовском круговом движении распространяется и на движение вязкой жидкости в пограничных слоях на поверхности твердых тел, в струях и следах за телами. Если условиться при сравнительно грубом подходе количественно сопоставлять скорость на внещней границе пограничного слоя со скоростью на оси трубы, а толщину пог аничного слоя с радиусом трубы, то следует ввести в рассмотрение рейнольдсово число пограничного слоя [c.670]

К числу мепее изученных факторов следует отнести влияние масштаба турбулентности набегающего потока на положение точки перехода. Примером этого влияния могут служить приведенные на рис. 220 результаты опытов ) над пограничным слоем на эллиптическом цилиндре, расположенном под нулевым углом атаки в воздушном потоке, турбулизированном решетками, ноставле1И1Ымн впереди цилиндра на некотором от него расстоянии (размеры ячеек решетки приводятся па рисунке). Вихри, созданные стержнями решетки, перемещаясь вниз по потоку, разрушаются, образуя размытые области возмущенного движения, средние размеры которых представляют масштаб турбулентности. Масштаб турбулентности Ь поддается измерению, а отнощение его к линейному размеру обтекаемого тела, в данном случае меньшему диаметру эллипса О, наряду с интенсивностью турбулентности е служит характеристикой турбулентности набегающего потока. График на рис. 220 выражает связь между безразмерной величиной абсциссы точки перехода ламинарного слоя в турбулентный на поверхности эллиптического цилиндра и параметром Тэйлора ), представляющим произведение интенсивности турбулентности на корень пятой степени из отношения характерного размера тела О к масштабу турбулентности L. Из этого графика видно, что при малых значениях параметра Тэйлора внешние возмущения слабо влияют на размер ламинарного участка слоя здесь все определяется внутренней устойчивостью движения в слое. При сравнительно [c.676]

СЛОЯ, находящегося в состоянии т> рбулентного движения. С этого момента пограничный слой по длине состоит из двух частей ламинарной на передней части тела и турбулентной на задней. При этом точка перехода ламинарного слоя в турбулентный находится ближе к задней, чем находилась точка отрыва ламинарного слоя. Однако пограничный слой, продолжающий двигаться в области с по Вышающимся давлением, вследствие описанного выше торможения также отрывается от поверхности, но теперь уже отрывается его т рбулентная часть, причем точка отрыва турбулентного слоя лежит ближе к задней [c.382]

Кроме конфигурации граничных поверхностей необходимо учитывать влияние режимов движения жидкости па величину и механизм, потерь. Как известно из гл. 2 и 5, кинематические структуры ламинарного ji турбулентного потоков различны турбулентные пулбсащш "Гпорождают добавочные касательные напряжения, которые вызывают увеличение потерь энергии в турбулентных потоках по сравнению с ламинарными при сопоставимых условиях. Для оценки потерь важно знать условия перехода ламинарного течения в турбулентное. Этот вопрос рассмотрен в п. 6.6. Здесь укажем только на классический опыт О. Рейнольдса, который, наблюдая поведение подкрашенных струек жидкости в стеклянной трубке, установил сугцествование критического значения числа Re =-- vdh, определяющего границу между ламинарным и турбулентным режимами. Если для круглых труб число Рейнольдса определять по формуле Re = vdiv (где а — средняя скорость потока d—диаметр трубы), то, как показали опыты О. Рейнольдса и других исследователей, при Re < Re p = = 2300 наблюдается устойчивый ламинарный режим, при Re > [c.140]

Как известно, движение может быть ламинарным и турбулентным. При движении жидкости переход ламинарного потока в турбулентный определяется значением числа Рейнольдса Re.Опытом установлено, что при всех значениях Re < R k, = 2200 поток движется ламинарно. Если поток искусственно завихрить, то по истечении некоторого времени обязательно восстановится ламинарный режим, если только Re < R k,, следовательно, при указанном условии ламинарный режим, является устойчивым. [c.336]

Пограничные слои на выпуклых стенках (центробежная сила). Существует несколько случаев, в которых на переход ламинарного течения в турбулентное значительное влияние оказывают активные внешние силы. Примером может служить течение в кольцевом пространстве между двумя вращаю-пщмися коаксиальными цилиндрами. Если внутренний цилиндр неподвижен, а внешний вращается, то в промежутке между ними скорость увеличивается приближенно по линейному закону от нулевого значения на внутренней стенке до значения на внешней стенке, совпадающего с окружной скоростью вращения внешнего цилиндра. При таком течении частица жидкости, находящаяся ближе к внешней стенке, сопротивляется перемещению по направ-лению к внутренней стенке, так как для нее центробежная сила больше, чем для частиц из внутренних слоев поэтому если такая частица и начинает перемещаться по направлению к внутренней стенке, то она тотчас же отбрасывается наружу. Однако одновременно затруднено и перемещение частиц жидкости изнутри наружу, так как центробежная сила во внутреннем слое меньше центробежной силы во внешнем слое, и поэтому частица, находящаяся во внутреннем слое, испытывает подъемную силу , направленную внутрь. Таким образом, в рассматриваемом случае поперечные движения, являющиеся признаком турбулентности, затруднены вследствие действия центробежных сил следовательно, эти силы действуют на течение стабилизующим образом. [c.470]

Необходимо иметь в виду также и то, что переход ламинарного движения к турбулентному удается задержать до создания весьма больших значений в то время как вос-станопление ламинарного движения при переходе к нему от турбулентного оеущестпляется при относительно малых значениях Яе. В практике гидравлических расчетов именно это малое значение Я и принимают за Например, при дви- [c.102]

Одним из факторов, влияющих на конвективный теплообмен, является состояние поверхности. В ряде практически интересных случаев поверхность, участвующая в конвективном теплообмене, не является абсолютно гладкой. Появление икроховатости может быть следствием механической обработки поверхности, коррозии материала, отложения солей, разрушения поверхности под действием высокотемператур1юго газового потока. В настоящей главе рассматривается влияние на теплообмен шероховатости, равномерно распределенной по поверхности. Рассмотрим вначале влияние шероховатости на переход ламинарной формы течения в турбулентную. При вынужденном движении среды переход ламинарного течения в турбулентное определяется величиной критерия Рейнольдса, который характеризует соотношение в рассматриваемом потоке сил инерции и трения. Если величина критерия Ке мала, то это означает, что малы силы инерции по сравнению с силами трения, возникающие в пограничном слое возмущения гасятся силами трения и течение в нем остается ламинарным. [c.371]

Если скорость движения жидкости больше то ламинарное движение разрушается и переходит в новый вид движения, для которого характерно поперечное относительно основного потока перемещение частиц, что вызывает перемешивание жидкости. Упорядоченное слоистое течение исчезает, переходя в турбулентное. А лекулярное хаотическое движение характерно для ламинарного течения в турбулентном потоке происходит перемешивание макроскопических частиц. Это течение имеет неустановиБшийся характер, при котором скорость и другие параметры в данной точке изменяются во времени. Наличие интенсивного перемешивания потока при турбулентном течении приводит к появлению дополнительных тангенциальных напряжений в жидкости, к более интенсивному переносу в ней вещества и теплоты. [c.18]

Первая осуществляется при числах Рейнольдса Re5 2-10 и характеризуется малым углом отрыва ф, равным примерно 82°, и большим сопротивлением цилиндра. При этом движение в пограничном слое остается ламинарным вплоть до точки отрыва и становится турбулентным ниже ее по потоку. При увеличении числа Рейнольдса Re >2-10 точка перехода ламинарного пограничного слоя в турбулентный смещается вверх по потоку и по мере увеличения числа Рейнольдса проникает в область безотрывного обтекания, где наблюдается как ламинарный, так и турбулентный пограничные слои. Первый начинается от передней критической точки на некотором расстоянии от нее, вниз по потоку переходит во второй, н отрыв происходит уже в области турбулентного пограничного слоя. При дальнершем увеличении числа Рейнольдса наступает кризис обтекания —точка отрыва при этом смещается вниз по потоку. [c.194]

При очень малой интенсивности турбулентности е внешнего потока можно считать, что начало области перехода совпадает с точкой потери устойчивости ламинарного движения в пограничном слое, расчет положения которой по графику Рвкр (/кр), показанному на рис. 198, был уже разъяснен ранее. [c.538]

Опыты самого Рейнольдса и других исследователей показали, что значение критического числа Рейнольдса весьма существенно зависит от условий входа жидкости в трубу. Если, например, труба приключена непосредственно к водопроводу и, следовательно, жидкость подается в трубу с некоторой начальной т фбу-лентностью, если вход в трубу не плавный или если имеются другие источники возмущений, вроде насадков, выпускающих подкрашенную жидкость,—то переход от ламинарного движения к турбулентному начнется при сравнительно малых числах Рейнольдса. Однако, как бы велики ни были возмущения при [c.463]

С помощью весьма наглядного опыта можно продемонстрировать внезапное увеличение сопротивления трубы при переходе от ламинарного течения к турбулентному. Схема этого опыта предетавлена на фиг. 185. Вода из напорного бака течет по резиновому шлангу и затем по длинной тонкой трубке. Из свободного конца этой трубки вода вытекает в виде струи. Перемещая напорный бак снизу вверх, можно наблюдать, что сначала с увеличением напора скорость истечения увеличивается и струя из трубки бьет все дальше и дальше. Но если, поднимая бак, достигнуть высоты, при которой ламинарное течение в трубке переходит в турбулентное, то струя начинает пульсировать и при дальнейшем увеличении напора расстояние, на которое бьет струя, уменьшается. Это свидетельствует о том, что потери на трение увеличились вследствие смены ламинарного режима течения турбулентным. Однако в некоторых случаях, как увидим в дальнейшем, влияние турбулентности потока в известном смысле слова обратно. Так, например, для неудобообтекаемых тел при переходе от ламинарного движения к турбулентному точка отрыва вихрей сдвигается в направлении потока и обтекание улучшается. Искусственно турбулизируя поток, можно, например, уменьшить сопротивление шара более чем в два раза. Положительную роль играет [c.465]

При постепенном закрывании крана явление повторяется в обратном порядке. Однако переход от турбулентного режима к ламинарному происходит при скорости, меньшей той, при которой наблюдается переход от ламинарного движения к турбулентному. Скорость потока, при которой происходит смена режима движения жидкости, называется критической. Рейнольдсом было обнаружено существование двух критических скоростей одной — при переходе ламинарного режима движения в турбулентный рел<им, она называется верхней критической скоростью 1>в.кр, другой — при переходе турбулентного режима движения в ламинарный режим, она называется нижней критической скоростью Он.кр. Опытным пз тем доказано, что значение верхней критической скорости зависит от внещних условий опыта постоянства температуры, уровня вибрации установки и т. д. Нижняя критическая скорость в широком диапазоне изменения внешних условий остается практически неизменной. В опытах было показано, что нижняя критическая скорость для потока в цилиндрической трубе круглого сечения пропорциональна кинематической вязкости V и обратно пропорциональна диаметру трубы с [c.112]

Для любого потока по известным и, й, V можно составить и вычислить число Рейнольдса Ре = и /у и сравнить его с критическим значением Квкр. Если Ре<Кекр, то 1><Ун.кр И режим движения жидкости ламинарный если Не>Ккр, то у>ии.кр и режим движения, как правило, турбулентный. Однако создание специальных условий движения жидкости (плавный вход в трубу, изоляция от динамических воздействий и т. п.) позволяло в лабораторных условиях получать и наблюдать ламинарное движение в трубах при числах Не, доходивших до (40- 50) 10 и более. Но такое ламинарное движение очень неустойчиво, и достаточно воздействия малого возмущения, чтобы произошел переход в турбулентное движение. [c.113]

На рис. 149 показано изменение коэффициента теплоотдачи при свободном движении воздуха по высоте трубы. По направлению движения жидкости толщина ламинарного пограничного слоя растет. Процесс теплообмена в пограничном слое осуществляется главным образом вследствие явления теплопроводности, поэтому значение коэффициента теплоотдачи а уменьшается с увеличением толщины слоя. Минимальное значение а соответствует точке перехода ламинарного (струйчатого) режима в турбулентный (вихреобраз,-ный), после чего теплоотдача растет. В развитии свободного движения форма тела не имеет особого значения. Большое значение имеют про- [c.239]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...