Установившиеся турбулентные движения

Таким образом, с учетом уравнения неразрывности для усредненного установившегося турбулентного движения, когда = [c.99]

Установившиеся турбулентные движения [c.153]

УСТАНОВИВШИЕСЯ ТУРБУЛЕНТНЫЕ ДВИЖЕНИЯ 155 [c.155]

УСТАНОВИВШИЕСЯ ТУРБУЛЕНТНЫЕ ДВИЖЕНИЯ 159 [c.159]

УСТАНОВИВШИЕСЯ ТУРБУЛЕНТНЫЕ ДВИЖЕНИЯ [c.161]

В турбулентном потоке вместо поля мгновенных скоростей можно рассматривать поле осредненных скоростей. Только имея в виду осредненные скорости, можно говорить об установившемся турбулентном движении. Благодаря этому можно уловить некоторую общую закономерность, несмотря на видимую беспорядочность движения отдельных частиц. Связь между осредненной [c.170]

При выводе этого уравнения сделаны следующие предположения газ несжимаемый течение установившееся турбулентное движение отсутствует скорость у стенок трубы равна нулю. [c.12]

Установившееся турбулентное движение жидкости в плоской и круглой цилиндрической трубе [c.475]

В предшествующих параграфах рассматривались те случаи установившихся турбулентных движений вязкой несжимаемой жидкости, которые имеют место при наличии твёрдых стенок. Однако в природе и технике встречаются случаи установившихся турбулентных движений жидкостей и газов без ограничивающего влияния твёрдых границ и без наличия продольных перепадов движения. Характерными примерами таких движений могут служить 1) движение частиц жидкости в струе, вытекающей из какого-либо резервуара в пространство, занятое той же самой жидкостью, но находящейся в покое на достаточном удалении от отверстия, 2) движение жидкости позади выпуклого тела на достаточном от него удалении при обтекании этого тела безграничным потоком, т. е. движение в так называемом следе за обтекаемым телом. Эти два случая свободных турбулентных движений имеют общие черты, заключающиеся в том, что внешняя граница, отделяющая область турбулентного движения жидкости от остальной части жидкости, постепенно расширяется по мере удаления в случае струи от отверстия, а в случае следа—от обтекаемого тела, и в том, что распределение основных скоростей по сечениям, перпендикулярным к основному направлению течения в струе [c.493]

УСТАНОВИВШЕЕСЯ ТУРБУЛЕНТНОЕ ДВИЖЕНИЕ ВОДЫ В ОТКРЫТЫХ РУСЛАХ 585 [c.585]

УСТАНОВИВШЕЕСЯ ТУРБУЛЕНТНОЕ ДВИЖЕНИЕ ВОДЫ В ОТКРЫТЫХ РУСЛАХ С ИЗМЕНЯЮЩИМСЯ ОЧЕРТАНИЕМ В ПЛАНЕ [c.585]

Значения определяются по данным, приведенным в главе третьей. Значения к зависят от режима движения газов, скорости воздуха т, его удельного веса у > гидравлического диаметра канала Наиболее часто наблюдается установившееся турбулентное движение, для которого [c.118]

Установившимся турбулентным движением называется осред-ненное установившееся движение, поле осредненных скоростей которого постоянно. Примером установившегося турбулентного движения может служить турбулентное движение воды во всасывающей или напорной трубе центробежного насоса при по- стоянном числе его оборотов или турбулентное движение в трубопроводе, присоединенном к резервуару, уровень жидкости в котором поддерживается постоянным. [c.106]

Необходимо отметить, что в установившемся турбулентном движении линий тока как линий, не изменяющихся во времени, не существует. Здесь можно говорить только о линиях тока, соответствующих полю осредненных скоростей. [c.108]

Тогда для установившегося турбулентного движения однофазной сжимаемой жидкости получим следующие уравнения [Л. 43] [c.6]

При установившемся турбулентном движении и осесимметричном потоке к зависит от числа Не, так как с изменением Ке изменяется характер распределения скоростей. Это является причиной принципиальной нелинейности статических характеристик ультра- [c.139]

Пульсация давлений. Осредненный поток (модель Рейнольдса- Буссинеска). Как показывает опыт, пульсация скоростей сопровождается пульсацией давлений р, т. е. изменением во времени величин р в точках пространства. Рассматривая в среднем установившееся турбулентное движение, можем считать, что для заданной точки пространства (например, точки А на рис. 4-8) [c.119]

Если в турбулентном движении взамен поля мгновенных скоростей рассматривать поле осредненных скоростей, то и к турбулентным потокам может быть применено то подразделение на установившиеся и неустановившиеся движения, которое было рассмотрено в кинематике. [c.76]

Рассмотрим задачу об установившемся турбулентном движении несжимаемой жидкости в неподвижной гладкой бесконечно длинной цилиндрическо круглой трубе. [c.153]

Путь расчета установившегося турбулентного движения жидкости в круглой трубе таков. Задается диаметр трубы й, коэффициент кинематической вязкости жидкости V и потребный объемный расход. По расходу и диаметру находим Цср а следовательно и число Рейнольдса Ре = Нсрй/т. После этого по (106) находим коэффициент сопротивления Я, а затем и перепад давления Ар на заданном участке трубы длины Ь [c.584]

Изложенная в настоящем и предыдущем параграфах полуэмпирическая теория установившегося турбулентного движения в плоских и цилиндрических трубах с гладкими и шероховатыми поверхностями имеет уже более чем полувековую давность и стала общепринятой. Нельзя не указать на ряд ее недостатков, в частности на отмеченную уже неприменимость предсказанного ею логарифмического профиля скоростей вблизи оси трубы, некоторую необходимую игру констант при переходе от логарифмического профиля скоростей к логарифмической формуле сопротивлений и др. [c.590]

А. А. Гухман, Н. В. Илюхин, В. Л. Лельчук, В. Н. Тарасова), относящиеся к 1933—1938 гг., так же как и более поздние опыты зарубежных ученых (Фрёссель, Юнг, Кинен и Нейман), показали, что при дозвуковых скоростях можно с успехом пользоваться теми же степенными или логарифмическими формулами сопротивления, как и для несжимаемой жидкости, если под скоростью и плотностью понимать их определенным образом осредненные по сечению трубы значения ). Теоретически в бесскачковом потоке такая возможность сохраняется с достаточным приближением и для не слишком больших сверхзвуковых скоростей (М <1,7) 2), однако в действительности сверхзвуковые движения в трубах сопровождаются образованием сложных систем скачков уплотнения, которые не позволяют рассматривать поток как одномерный и пользоваться представлением об установившемся турбулентном движении. [c.716]

Из приведенных формул вытекает следующий пут1) расчета установившегося турбулентного движения жидкости в круглой трубе. [c.615]

Дифференциальные уравнения осреднённого движения (3.15) содержат десять неизвестных функций, к которым, помимо трёх компонент вектора скорости и давления, относятся и шесть компонент тензора пульсационных напряжений. Чтобы систему уравнений (3,15) сделать замкнутой, необходимо присоединить дополнительные соотношения, связывающие неизвестные функции. Такие дополнительные соотношения можно, конечно, составить только с помощью тех или иных гипотез, правильность которых в ограниченных пределах может быть установлена только косвенным путём, например с помощью сравнения результатов расчёта для частных задач с результатами соответственных измерений. Последним обстоятельством и следует объяснить тот факт, что первые попытки введения дополнительных соотношений между неизвестными функциями в уравнениях (3.16) относятся как раз к наиболее простейшему случаю осреднённого движения, каковым является прямолинейное движение между неподвижными параллельными стенками. Закономерности установившегося турбулентного движения в цилиндрической трубе, как уже было указано выше, хорошо были изучены экспериментально. Имеется много косвенных оснований к тому, чтобы считать закономерности установившегося турбулентного движения между неподвижными стенками достаточно близкими к закономерностям турбулентного движения в трубе. А раз это так, то естественно было вначале ввести дополнительные соотношения между неизвестными величинами для прямолинейного осреднённого движения между параллельными стенками, провести соответственные расчёты и затем сравнить результаты этих расчётов с результатами измерений. По этому пути и развивались некоторые теории, которые получили название полуэмпирических теорий турбулентности. [c.457]

Как уже указыва.чось выше, наиболее полно экспериментально изучено установившееся турбулентное движение несжимаемой жидкости в круглой цилиндрической трубе. Именно для этого случая было получено большое количество экспериментальных данных о распределении скоростей по сечению трубы и о зависимости коэффициента сопротивления трубы от числа Рейнольдса. Многочисленные экспериментальные данные, разнообразные по своему характеру, удалось рационально обработать и привести в определённую, связь с помощью привлечения теории подобия и рассмотренных выше полуэмпирических теорий турбулентности. В этом отношении полуэмпирические теории турбулентности сыграли и продолжают играть большую роль. Но при этом оказалось, что для рациональной обработки экспериментальных данных и для получения чисто расчётным путём каких-либо новых данных достаточно было использовать формулу Прандтля [c.475]

При рассмотрении установившегося турбулентного движения несжимаемой жидкости Б плоской трубе в предшествующем параграфе логарифмический профиль распределения скоростей был установлен в предположении, что касательное напряжение всюду постоянно и что путь перемешивания зависит линейно от расстояния от стенки. Однако тот же профиль распределения скоростей можно получить и не прибегая к указанным специфическим предположениям, а воспользовавшись основными соотношениями для турбулентного трения и для линейного масштаба полей пульсаций. В самом деле, составляя уравнение равновесия сил осреднённого давления и турбулентного трения на элементарный объём жидкости, можно получить уравнение [c.477]

В.тиянне турбулентности набегающего потока существенно ослабляется при уменьшении числа Рейнольдса. Плюющиеся данные по сопротивлению сферических частиц в турбулентных потоках при числах Рейнольдса частиц от 20 до 100 [87, 219, 308, 371, 46.5, 484, 568, 668, 822, 879, 901] колеб.лются от значений, превышающих втрое значения, определяемые по стандартной кривой сопротивления, до значений, меньших в 100 раз (фиг. 2.1). Эти данные указывают главным образом на уменьшение коэффициента сопротивления из-за турбулентности. Большинству упомянутых из.мерений присущи те пли иные неточности, так что эти результаты оказались непригодными для расчета установившегося (включая турбулентность) движения в бесконечной несжимаемой жидкой среде. [c.34]

Обратим внимание на следующее важное обстоятельство. Если турбулентное движение уже установилось (течение вышло на странный аттрактор ), то такое движение диссипативной системы (вязкой жидкости) в принципе не отличается от стохастического движения бездиссипативной системы с меньшей размерностью пространства состояний. Это связано с тем, что для установившегося движения вязкая диссипация энергии в среднем зп большое время компенсируется энергией, поступающей от среднего течения (или от другого источника неравновесности). Следовательно, если следить за эволюцией во времени принадлежащего аттрактору элемента объема (в некотором пространстве, размерность которого определяется размерностью аттрактора), то этот объем в среднем будет сохраняться — его сжатие в одних направлениях будет в среднем компенсироваться растяжением за счет расходимости близких траекторий в других направлениях. Этим свойством можно воспользоваться, чтобы получить иным способом оценку размерности аттрактора. [c.167]

Применительно к магнитогидродинамическому турбулентному пограничному слою несжимающей жидкости в случае малых значений магнитного числа Рейнольдса (Кн<1), когда влиянием пульсаций магнитной индукции можно пренебречь В 0), уравнение установившегося осредненного движения отличается от уравнения (102) гл. VI, используемого при отсутствии магнитного поля, только одним дополнительным членом — осред-ненной электромагнитной объемной силой [c.250]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...