Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...

Статьи Чертежи Таблицы О сайте Реклама

Турбулентное движение жидкости 33 Турбулентность

Как показывает опыт, в начале пластины возникает ламинарный пограничный слой, в котором наблюдается ламинарное движение жидкости. Ламинарным движением называется такое, при котором возможно существование стационарных траекторий ее частиц. На некотором расстоянии от передней кромки пластины ламинарный пограничный слой начинает постепенно переходить в турбулентный, в последнем наблюдается турбулентное движение жидкости. Турбулентным называется движение жидкости с хаотично изменяющимися во времени траекториями частиц, при котором в потоке возникают нерегулярные пульсации скорости, давления и других параметров, неравномерно распределенные в потоке 174].  [c.131]


В трубке учитывать только местные потерн напора, считая режим движения жидкости турбулентным. Коэффициент сопротивления колена = 1,5 и дросселя на трубке Сд = 22.  [c.175]

В трубке учитывать только местные сопротивления, предполагая режим движения жидкости турбулентным. Коэффициент сопротивления каждого из двух колен на трубке = 1,25.  [c.176]

При турбулентном движении жидкости перенос теплоты наряду с теплопроводностью осуществляется перпендикулярным к поверхности канала перемещением частиц.  [c.403]

Каков механизм передачи теплоты при ламинарном и турбулентном движении жидкости  [c.426]

Какие критериальные уравнения рекомендуют при турбулентном движении жидкости  [c.442]

В условиях турбулентного движения жидкости гидродинамические характеристики жидкой и газовой фаз существенно зависят от концентрации пузырьков газа (т. е. от газосодержания). В случае большого газосодержания пузырьки оказывают сильное влияние друг на друга вследствие коалесценции и дробления, а также из-за изменений условий движения жидкости в окрестности каждого пузырька. Вопросам коалесценции и дробления пузырьков газа, движущихся в жидкости, посвящена четвертая глава. В данном разделе рассмотрим задачу об определении характеристик хаотического движения обеих фаз при условии малого газосодержания. В этом случае будем пренебрегать влиянием пузырьков газа друг на друга и на турбулентные характеристики жидкости, т. е. будем рассматривать задачу о движении одиночного пузырька газа.  [c.83]

Представить себе сложное и запутанное поведение траекторий внутри ограниченного объема, куда траектории только входят, можно, если предположить, что все траектории в нем неустойчивы. Среди них могут быть не только неустойчивые никлы, но и незамкнутые траектории бесконечно блуждающие внутри ограниченной области, не выходя из нее. Неустойчивость означает, что две сколь угодно близкие точки пространства состояний, передвигаясь в дальнейшем по проходяш,им через них траекториям, далеко разойдутся первоначально близкие точки могут относиться и к одной и той же траектории ввиду ограниченности области незамкнутая траектория может подойти к самой себе сколь угодно близко. Именно такое сложное, нерегулярное поведение траекторий и ассоциируется с турбулентным движением жидкости.  [c.164]

Таким образом, непосредственно к стенке прилегает тонкая прослойка жидкости, в которой средняя скорость меняется по линейному закону. Величина скорости во всей этой прослойке мала — она меняется от нуля на самой стенке до значений о при у Уо- Эту прослойку называют вязким подслоем. Никакой сколько-нибудь резкой границы между вязким подслоем и остальным потоком, конечно, нет в этом смысле понятие о вязком подслое имеет лишь качественный характер Подчеркнем, что и в нем движение жидкости турбулентно ).  [c.246]


Совокупность значений (п/) и / носит наименование переменных Лагранжа и применяется повсюду, где приходится иметь дело с малыми смещениями частиц сплошной среды (например, в теории упругости, теории волн малой амплитуды, некоторых вопросах теории турбулентных движений жидкости).  [c.330]

Советские ученые — математики, механики, гидравлики и гидротехники, опираясь на единственно научную теорию познания — диалектический материализм, упорно и настойчиво работают над проблемами, которые ставит перед наукой бурное развитие производительных сил в нашей стране. Важнейшей из этих проблем в области гидравлики является проблема сопротивления жидкостей, оставшаяся после Н. П. Петрова до конца не решенной в области турбулентного движения жидкости.  [c.12]

Сопоставление абсолютной шероховатости Л с толщиной рассмотренного выше пристенного слоя (ламинарной пленки) б л выдвигает необ.ходимость различать следующие основные случаи при турбулентном движении жидкости  [c.77]

Следует отметить, что, кроме двух отмеченных случаев турбулентного движения жидкости, может встретиться и некоторый промежуточный случай как переходный между ними. Такой случай может иметь место тогда, когда высота бугорков шероховатости А имеет тот же порядок, что и толщина бпл-  [c.78]

Турбулентное движение жидкости представляет собой одно из сложнейших гидравлических явлений. Выяснению механизма турбулентного перемешивания посвящен ряд замечательных работ советских ученых.  [c.81]

Ламинарное и турбулентное движение жидкости  [c.147]

Рис. Х.6. Распределение скоростей при турбулентном движении жидкости в трубе Рис. Х.6. <a href="/info/20718">Распределение скоростей</a> при <a href="/info/25923">турбулентном движении жидкости</a> в трубе
Особенности ламинарного и турбулентного движения жидкости в трубах  [c.154]

При турбулентном движении жидкости коэффициент гидравлического трения в трубах некругового поперечного сечения  [c.192]

Турбулентное движение жидкости имеет сложный характер скорость жидкости в каждой точке потока изменяется со временем нерегулярно и беспорядочно, т. е. пульсирует по законам случая вокруг некоторого среднего значения. Поэтому при описании турбулентного течения вводят понятие средней скорости движения и скорости пульсационного движения жидкости. В этом смысле турбулентное течение можно рассматривать как наложение на усредненное движение жидкости нерегулярного (пульсационного) движения.  [c.369]

Конечная величина пути смешения и постоянная скорость перемещения пульсаций служат основанием для аналогии между турбулентным движением жидкости и движением молекул газа при этом скорость перемещения турбулентных пульсаций является аналогом средней скорости теплового движения молекул, а длина пути смешения — аналогом длины свободного пробега молекул (в отличие от последних у турбулентных пульсаций эта величина переменна, что ограничивает указанную аналогию).  [c.417]

Турбулентное движение жидкости при наличии в потоке твердых стенок отличается рядом характерных особенностей.  [c.418]

В большинстве практически важных случаев турбулентное движение жидкости происходит вблизи твердых стенок, вследствие чего пренебрегать влиянием стенок нельзя.  [c.418]

Соответственно этому уравнение турбулентного движения жидкости по цилиндрической трубе может быть переписано в виде  [c.424]

Из формулы (11.98) следует, что при г —> 0 длина пути смешения I стремится к бесконечности. Обращение I в бесконечность на оси трубы делает нецелесообразным использование величины I для описания турбулентного движения жидкости в центральной части трубы. Понятие пути смешения имело известные преимущества перед турбулентной вязкостью при описании движения жидкости в пристенной области, поскольку I изменялась более простым образом, чем V . В центральной части трубы, где постоянна, а I возрастает до бесконечности, предпочтение следует отдать v .  [c.433]


Л < 6п). Если поверхность очень шероховатая, то вокруг выступов шероховатости развивается турбулентное движение жидкости, определяющими параметрами которого служат величины р и Л.  [c.435]

Турбулентное движение жидкости вблизи твердых стенок. Сложность турбулентного движения жидкости вблизи твердых стенок (его называют также пристенной турбулентностью) побуждает искать различные подходы к его изучению. Ранее, в гл. 11 был намечен один из та-  [c.646]

Уравнение турбулентного движения жидкости при обтекании бесконечной пластины имеет вид  [c.646]

Турбулентное движение жидкости определяется осредненными уравнениями движения. Наиболее просто осредняются уравнения неразрывности для скоростного и магнитного полей  [c.660]

Турбулентное движение жидкости, являющееся наиболее распространенным в природе и технике, представляет в то же время одно из сложнейших гидравлических явлений. Несмотря на многочисленные исследования в этой области строгая теория турбулентного режима движения до настоящего времени еще не создана, поэтому при решении практических задач наряду с использованием отдельных теорий и положений приходится широко пользоваться экспериментальными данными и эмпирическими формулами. Для описания основных закономерностей турбулентного движения и установления расчетных зависимостей в гидродинамике широкое распространение получила полуэмпирическая теория Прандтля— Кармана, созданная ими на основе схематизированной модели турбулентного потока.  [c.76]

Введя понятие об осредненной скорости, турбулентное движение жидкости можно рассматривать как параллельноструйное и применять к нему уравнение Бернулли.  [c.37]

Назовите характерные особенности ламинарного и турбулентного движений жидкости.  [c.10]

Исследование процессов управления движением вязкой газовой среды и соответствующим изменением силового и теплового воздействия непосредственно связано с изучением устойчивости ламинарного пограничного слоя и его перехода в турбулентное состояние. В связи с этим важно знать, какой тип пограничного слоя встречается с большей вероятностью — турбулентный или ламинарный. Следует отметить, что наиболее распространенным является взгляд на турбулентное движение жидкости как на более естественное ее состояние и признание того факта, что ламинарное движение встречается при таких небольших числах Рейнольдса, когда отклонение от этогО движения, вызванное возмущениями, имеет тенденцию к затуханию.  [c.88]

Турбулентное движение жидкости ири достаточно больш их зиачепнях числа Рейнольдса характерно чрезвычайно нерегулярным, беспорядочн1,1м изменением скорости со временем в каждой точке потока развитая турбулентность -, скорость псе В1 емя пульсирует около некоторого своего среднего значения. Такое же нерегулярное изменение скорости имеет место от точки к точке потока, рассматриваемого в заданный момент времени. В настоящее время полной количественной теории развитой турбулентности еще не существует. Известен, однако, ряд важных качественных результатов, изложению которых и посвящен настоящий параграф.  [c.184]

Основная идея этой теории ) состоит в том, что на единицу объема турбулентной частицы жидкости (турбулентного моля) действует возникающая при ее дискретном движении пульса-цжонная величина вектора электромагнитной силы, равная, согласно (225) и (226),  [c.251]

Два основных вопроса, которые интересуют инженера при рассмотрении турбулентного движения жидкости в трубах, — это определение потерь напора и распределения скоростей по поперечному сечению трубы. Опыты показывают, что как распределение скоростей, так и потери напора могут сильно меняться в зависимости от диаметра трубы, скорости движения, вязкости жидкости и шероховатисти стенок труб. При этом шероховатость стенок в свою очередь определяется рядом факторов материалом стенок характером механической обработки  [c.172]

Потери на трение при турбулентном движении жидкости в трубе с поперечным сечением некруговой формы можно рассчи-  [c.191]

Как уже отмечалось ранее, в турбулентном потоке каждая малая часть (или макроскопическая частица) жидкости одновременно участвует в движениях разных масштабов. Эта многомасштабность турбулентного движения жидкости является специфической особенностью турбулентного движения, придающей ему отличный от всех других механических движений характер.  [c.395]

Осредненные уравнения движения. Уравнение (11.15), описывающее движение жидкости в пограничном слое, и уравнение (11.21), определяющее плотрость потока импульса, имеют самое общее значение, т. е.,справедливы как для ламинарного, так и для турбулентного движения жидкости. В эти уравнения входит действительная или полная скорость движения жидкости,  [c.397]

Первая из этих областей, называемая областью развитого турбулентного движения или турбулентным ядром, расположена на сравнительно большом удалении от обтекаемой твердой поверхности, т. е. при г бя- В этой области средняя скорость течения жидкости распределена по логарифми-  [c.407]

Найдем распределение средней скорости при турбулентном движении. В турбулентном потоке происходит непрерывное образование пульеаций, вследствие чего в каждой точке потока в любой момент времени наблюдаютея турбулентные пульсации скорости эти пульсации приводят к соответствующему изменению поля скоростей движущейся жидкости. Наличие в любой точке потока турбулентных пульсаций, налагающихся одна на другую, является наиболее характерной чертой турбулентного движения. В каждой точке турбулентного потока пульсационная скорость одинакова (при наличии анизотропии турбулентности величина пульсационной скорости будет зависеть от направления) так как по определению  [c.417]


Сравним Шх, полученные по уравнению (11.96) и из опыта. Измерения скорости турбулентного движения жидкости по сечению канала были произведены французской исследовательницей Конт-Белло (см. рис. 11.7). Из рис. 11.7 видно, что при гШ 0,8 характер распределения скорости меняется в свете проведенного выше теоретического анализа это означает, что профиль скоростей переходит из логарифмического в параболический. Ж. Конт-Белло отмечает, что профиль скоростей вблизи оси канала хорошо описывается параболой, хотя и не приводит доказательств этого.  [c.430]

Распространение завихренности или, что то же самое, диффузия вихря, в условиях турбулентного движения несжимаемой вязкой жидкости представляет собой достаточно трудную задачу, вследствие чего естественно начать рассмотрение с одномерного случая. Известная задача о диф( )узии прямолинейной вихревой нити в потоке несжимаемой жидкости не является при турбулентном движении жидкости одномерной из-за зависимости коэффициента турбулентной вязкости 1 от расстояния от стенки, вследствие чего приходится ограничиться рассмотрением диффузии вихря в обтекающем бесконечную пластину турбулентном потоке.  [c.646]

В определениях понятия турбулентность , сформулированных разными авторами, в той или иной степени отражаются рассмотренные выше особенности турбулентного движения. Дж. И. Тейлор и Т. Карман /287, 371/ дают следующее определение турбулентности Турбу-лентность - это неупорядоченное движение, которое в общем случае возникает в жидкостях, газообразных или капельных, когда они обтекают непроницаемые поверхности или же когда соседние друг с другом потоки одной и той же жидкости следуют рядом или проникают одн[н в другой . И. О. Хинце несколько уточняет определение турбулентности /253/ Турбулентное движение жидкости предполагает наличие неупорядоченного течения, в котором различные величины претерпевают хаотическое изменение во времени и по пространственным координатам и при этом могут быть выделены статистически точные их осред-ненные значения . Р. Р. Чуг аев дает такое определение /256/ Движение турбулентное - движение кидкости, при котором частицы жидкости перемешиваются по случайным неопределенно искривленным траекториям, имеющим пространственную форму при этом движение траекторий частиц, проходящих в разные моменты времени через неподвижную точку пространства, имеют различный вид данное движение носит беспорядочный, хаотичный характер и сопровождается постоянным как бы поперечным перемешиванием жидкости, причем это движение характеризуется наличием пульсаций скорости и пульсаций давления . В терминологии АН СССР Гидромеханика /10/ определение турбулентного движения дается так Турбулентное движение - движение жидкости с пульсацией скоростей, приводящей к перемешиванию ее часггиц . Более емким является определение, данное М. Д. Миллионщи-ковым Турбулентный режим - это статистически упорядоченный обмен, вызванный вихревыми образованиями различного масштаба /148/.  [c.13]

При выводе уравнений Навье—Стокса не делалось каких-либо предположений о режиме движения. Поскольку свойство вязкости присуще реальным жидкостям независимо от режима их движения и при переходе от ламинарного течения к турбулентному другие физические свойства не изменяются, можно предполагать, что обобщенная гипотеза Ньютона, а значит и опирающиеся на нее уравнения Навье—Стокса, справедливы как при ламинарном, так и при турбулентном движении жидкости. Однако в последнем случае использовать уравнения Навье—Стокса для получения каких-либо прикладных решений практически невозможно. Входящие в них мгновенные скорости и давление при турбулентных режимах являются пульсирующими величинами. Даже если бы эти параметры удалось найти путем решения уравнений Навье—Стокса, что представляет крайне трудную задачу, то использовать эти мгновенные значения величин в практических целях было бы весьма затруднительно. Поэтому для турбулентного режима ставится задача отыскания усредненных во времени скоростей и давлений. Эти усредненные величины сами могут оказаться зависящими или независящими от времени. В первом случае турбулентнсе течение считается неустановившимся, а во втором — установившимся. -  [c.96]


Смотреть страницы где упоминается термин Турбулентное движение жидкости 33 Турбулентность : [c.77]    [c.46]    [c.340]    [c.8]   
Смотреть главы в:

Гидравлика  -> Турбулентное движение жидкости 33 Турбулентность



ПОИСК



Вязкой жидкости движение в конфузоре турбулентное

Движение винта в жидкости турбулентное

Движение газового пузырька в турбулентном потоке жидкости

Движение жидкости безвихревое турбулентное

Движение жидкости безнапорное турбулентное

Движение жидкости в напорных трубопроводах Основные формулы, служащие для гидравлического расчета напорных трубопроводов при турбулентном режиме движения

Движение жидкости между турбулентное

Движение жидкости турбулентное

Движение жидкости турбулентное

Движение турбулентное

Жидкости Движение — Режимы ламинарный и турбулентный

Изотропные турбулентные движения несжимаемой жидкости

Ламинарное и турбулентное движение жидкости

Ламинарное и турбулентное движения вязкой жидкости

Ламинарные и турбулентные движения Уравнения динамики жидкости и их основные следствия

Ламинарный и турбулентный режимы движения жидкости. Число Рейнольдса и его критическое значение

Местные потери напора при турбулентном напорном установившемся движении жидкости. Соединение и разделение потоков. Уравнение Бернулли для установившегося движения легкой и невесомой жидкости

О явлении эластической турбулентности при движении упругих жидкостей

Особенности ламинарного и турбулентного движения жидкости в трубах

Особенности турбулентного движения жидкости

Полуэмпнрический метод исследования турбулентного движения двухфазных жидкостей

Потери напора при установившемся движении жидкости. Гидравлические сопротивления. Расчетная схема турбулентного потока

Потери напора при установившемся движении жидкости. Расчет ная схема турбулентного потока

Потеря напора по длине при турбулентном равномерном установившемся движении жидкости. Формула Вейсбаха-Дарси. Формула Шези

Потеря напора по длине при турбулентном установившемся равномерном движении жидкости

Потеря напора по длине при турбулентном установившемся равномерном движении жидкости для квадратичной области сопротивления Формула Шези. Модуль расхода и модуль скорости

Р а с ч е т н а я модель ту р б улентного потока. Распределение осредненных скор остей в потоке при турбулентном движении жидкости

РЕЖИМЫ ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ 7- 1. Ламинарный и турбулентный режимы движения жидкости

Распределение скоростей по живому сечению потока при турбулентном движении жидкости в трубах

Распределение скоростей при турбулентном режиме движения жидкости в трубах

Распределение скоростей при турбулентном режиме равномерного движения жидкости в круглых грубах

Расчетная модель турбулентного потока. Распределение осредненных скоростей в потоке при турбулентном движении жидкости

Сокращенные справочные данные о величине коэффициента местного сопротивления (в случае установившегося напорного турбулентного движения жидкости)

Сопротивление движению в турбулентном потоке жидкости

Сопротивление движению жидкости в трубах при турбулентном режиме

Статистическое описание турбулентного движения в жидкости

Теплоотдача при турбулентном движении жидкости в трубах и каналах

Турбулентное движение жидкости в круглой цилиндрической трубе. Логарифмический и степенной законы распределения скоростей

Турбулентное движение жидкости в плоской и круглой трубе Логарифмические формулы скоростей

Турбулентное движение жидкости в трубе круглого сечения

Турбулентное движение жидкости. Закон двух третей

Турбулентное движение жидкости. Общие положения

Турбулентное равномерное движение жидкости

Турбулентное равномерное движение жидкости в трубах

Турбулентные движения несжимаемой вязкой жидкости

Турбулентный режим движения жидкости

Турбулентный режим движения жидкости в трубах

Турбулентный режим движения жидкости и его закономерности

Турбулентный режим равномерного напорного движения жидкости

Уравнение движения Рейнольдса для турбулентного режима течения вязкой жидкости

Уравнения Рейнольдса для развитого турбулентного движения несжимаемой жидкости

Уравнения Рейнольдса для турбулентного движения жидкости

Уравнения Рейнольдса осредненного турбулентного движения жидкости

Уравнения турбулентного движения несжимаемой жидкости

Установившееся турбулентное движение жидкости в плоской и круглой цилиндрической трубе

Формулы сопротивления гладких труб при турбулентном движении жидкости. Ламинарный подслой

Характеристики турбулентного движения жидкости. Потери напора на трение

Частные случаи асинхронное подавление и возбуждение автоколебаний некоторые приложения Уравнение Рейнольдса как виброреологическое уравнение Эффективная вязкость жидкости при турбулентном движении влияние внешнего вибрационного воздействия



© 2025 Mash-xxl.info Реклама на сайте