Ламинарное и турбулентное движение жидкости

Каков механизм передачи теплоты при ламинарном и турбулентном движении жидкости [c.426]

Ламинарное и турбулентное движение жидкости [c.147]

Особенности ламинарного и турбулентного движения жидкости в трубах [c.154]

Назовите характерные особенности ламинарного и турбулентного движений жидкости. [c.10]

Изучение процессов движения жидкости и теплоотдачи в трубах представляет собой большой практический интерес, так как трубы являются элементами различных теплообменных аппаратов. Наибольшие трудности возникают при исследовании движения и теплоотдачи на начальном участке трубы. Участок в трубе, на протяжении которого поле основной переменной величины (скорости или температуры) зависит от условий на входе и на котором происходит нарастание пограничного слоя до заполнения поперечного сечения трубы, называют начальным участком. В зависимости от природы процесса переноса различают гидродинамический начальный участок и тепловой начальный участок. На начальном участке может быть ламинарное и турбулентное движение жидкости во входном сечении трубы (х = 0) профиль скорости плоский (имеет прямоугольную форму). [c.293]

ЛАМИНАРНОЕ и ТУРБУЛЕНТНОЕ ДВИЖЕНИЕ ЖИДКОСТИ [c.151]

ОСОБЕННОСТИ ЛАМИНАРНОГО И ТУРБУЛЕНТНОГО ДВИЖЕНИЯ ЖИДКОСТИ В ТРУБАХ [c.154]

В механике жидкости и газа известны два разных, качественно отличных друг от друга, режима движения вязкой среды ламинарный и турбулентный. Многочисленные эксперименты указывают, что особенности ламинарного и турбулентного движений предопределяются критерием Рейнольдса, выражающим связь между молекулярным движением (через молекулярную вязкость р) и упорядоченным движением (через осредненную скорость и) в определенных геометрических условиях (через характерный размер I). Число Рейнольдса связывает между собой все определяющие параметры, характеризующие режимы движения [c.10]

В учебном пособии рассмотрены основные вопросы совре менной гидромеханики статика, кинематика и динамика. Приведены выводы общих уравнений движения сплошных сред. Даны законы переноса импульса, тепла и вещества. Изложена теория потенциального днижения как для плоских, так и для пространственных потоков. Рассмотрена сжимаемость газа при дозвуковых и сверхзвуковых течениях. Освещены вопросы теории движения вязкой жидкости, подробно рассмотрены ламинарное и турбулентное движения в трубах и в пограничном слое. Дан метод расчета трубопроводов. [c.2]

Рассмотрим ламинарное и турбулентное движения несжимаемой жидкости в гладких и шероховатых трубах. [c.245]

Ламинарное и турбулентное движения вязкой жидкости. [c.460]

Установим сначала некоторые зависимости, общие для всякого (как ламинарного, так и турбулентного) движения жидкости по круглой цилиндрической трубе. Рассмотрим участок трубы. [c.466]

В эксцентричном кольцевом канале местные режимы течения жидкости по периметру щели могут значительно отличаться от среднего режима, характеризуемого среднерасходной скоростью течения, т. е. могут одновременно существовать ламинарное и турбулентное движения. Расчет коротких щелевых ГУ на смешанных режимах течения приведен в работе [49]. При смешанном течении в щели область турбулентного режима увеличивается с ростом перепада давления и эксцентриситета и уменьшением вязкости жидкости. [c.47]

При турбулентном движении скорости в сечении распределяются по сложным законам (см. Ламинарное и турбулентное движение и Пульсация жидкости). Определение расхода является основной задачей техники. В различных случаях применяются соответствующие методы измерения расхода. Измерение расхода в реках и каналах составляет задачу гидрометрии (см. Гидрометрия, Гидрометрические приборы и Водослив). Для измерения расхода в трубах употребляются водомеры (см.) различного типа. Расход грунтовых вод определяется особыми методами. [c.97]

Число Рейнольдса играет огромную роль, так как характеризует ламинарное или турбулентное движение жидкости. Размеры строительных конструкций велики, как и скорости ветра, поэтому силами вязкости пренебрегают. Это дает право применять уравнение (закон) Бернулли при исследовании поведения тел в потоке в областях плавного обтекания, в зонах за местами срыва потока уравнение Бернулли неприменимо. [c.36]

Интегральное соотношение для пограничного слоя пригодно для расчета как ламинарного, так и турбулентного пограничных слоев, так как при его выводе не делалось никаких предположений относительно касательного напряжения Эта величина определяется различно в зависимости от режима течения жидкости в пограничном слое, что и является отражением различной природы трения при ламинарном и турбулентном движениях. [c.240]

Интенсивность теплообмена в прямых гладких и круглых трубах может изменяться в широких пределах и зависит от скорости движения потока. Течение жидкости в трубах может быть ламинарным и турбулентным. О режиме течения судят по величине критерия Рейнольдса. Если Re-<2300, то течение будет ламинарным. [c.429]

Характер движения жидкости и границы ламинарного и турбулентного режима в основном зависят от температурного напора А/ = — t . При малых значениях температурного напора вдоль всей поверхности будет преобладать ламинарное движение жидкости. При больших температурных напорах будет преобладать турбулентный режим движения. В развитии естественной конвекции форма тела играет второстепенную роль. Основное значение для свободного потока имеет длина поверхности, вдоль которой происходит теплообмен. [c.441]

ЛАМИНАРНЫЙ и ТУРБУЛЕНТНЫЙ РЕЖИМЫ ДВИЖЕНИЯ жидкости [c.73]

Для определения коэффициентов Я и С существует много формул различных авторов. О некоторых из этих формул, имеющих применение в настоящее время, будет сказано ниже при рассмотрении закономерностей ламинарного и турбулентного режимов движения жидкости. [c.65]

Рассматривая различные случаи движения жидкости, мы не делали различия между ламинарным и турбулентным течениями, так как уравнения, описывающие ламинарные и турбулентные потоки, одинаковы, если они включают актуальные (истинные) значения входящих в них скорости, давления и т. д. Особенность турбулентного потока состоит в том, что в каждой его точке режимные параметры имеют пульсационный характер изменения во времени, который не поддается аналитическому описанию. Поэтому при исследовании турбулентных потоков вводятся осредненные по времени значения этих параметров, которые измеряются при экспериментальном исследовании и позволяют получить объективную информацию о таких потоках. [c.17]

Для лучшего понимания теоретических построений и расчетных методов читатель должен в первую очередь получить представление об истинном, наблюдаемом в опытах, характере реальных гидромеханических явлений. Тогда легче и правильнее усваивается сущность теоретических моделей этих явлений, создается более ясное и правильное представление о степени приближенности исходных предпосылок и границ применимости теории. Например, уже в гл. 2 Кинематика даются первые сведения о возможной кинематической структуре потоков реальных жидкостей, включая описание кинематической картины ламинарного и турбулентного течений. Этим же соображением обусловлено изложение законов движения идеальной жидкости только после того, как выведены уравнения вязкой жидкости. В пользу такого расположения материала говорит возможность рассматривать [c.4]

Наряду с различием конфигураций граничных поверхностей необходимо учитывать влияние режимов движения жидкости на величину и механизм потерь. Как известно из гл. 2 и 5, кинематические структуры ламинарного и турбулентного потоков различны турбулентные пульсации порождают добавочные касательные напряжения, которые обусловливают увеличение потерь энергии в турбулентных потоках по сравнению с ламинарными при сопоставимых условиях. Для оценки потерь важно знать условия перехода ламинарного течения в турбулентное. Этот вопрос рассмотрен в 6 настоящей главы. Здесь укажем только на классический опыт О. Рейнольдса, который, наблюдая поведение подкрашенных струек жидкости в стеклянной трубке, установил существование критического значения числа Ре = цd/v, определяющего границу между ламинарным и турбулентным режимами. Если для круглых труб число Рейнольдса опре-152 [c.152]

Изложены законы установившегося и неустановившегося, равномерного и неравномерного, ламинарного и турбулентного движения жидкости в трубах, каналах и струях, а также законы ранпоееспя жидкости. Большое внимание уделено изложению методов расчета параметров указанных потоков применительно к разнообразным случаям, встречающимся в практике. Приведены необходимые для расчетов таблицы и графики. [c.2]

Известно, что по характеру движения жидкости различают ламинарное и турбулентное движение. Теплообмен в турбулентном потоке происходит более интенсивно, чем в ламинарном, благодаря хаотическому движению частиц (макрообъемов) жидкости. Турбулентный режим может иметь место и в области пограничного слоя. [c.180]

Турбулентным называется такое движение, при котором отдельные частицы жидкости перемещаются беспорядочно (хаотично), т. е. частицы жидкости перемещаются как вдоль, так и поперек канала. Однако на границе жидкости и стенки сохраняется струйное ламинарное движение (см. рис. 13.6). Участок, где сохраняется ламинарное движение жидкости, называется вязким подслоем-, толщина этого подслоя очень мала. В турбулентном ядре частицы жидкости перемешиваются и перенос тепла осуществляется конвекцией. При перемешивании неизбежны столкновения частиц, обладающих различной энергией, поэтому, естественно, происходит перенос тепла и теплопроводностью. В вязком подслое передача тепла осуществляется теплопроводностью. На рис. 13.6 показано распределение скоростей и температур при ламинарном и турбулентном движении причем видно, что наи )льшее падение температуры происходит в вязком подслое. Сле- [c.157]

На рис. V. 5 в логарифмическом масштабе показана картина изменения коэффициентов Дарси К в зависимости от числа Рейнольдса в зоне ламинарного и турбулентного движений с характерными для последнего областями квадратичного и доквадратичного сопротивлений. Рассматривая графическое изображение на рис. V. 5, можно наметить пять областей движения жидкости / — ламинарная-, 3 — Блазиуса или гладкого движения 5 — квадратичного сопротивления или шероховатая 2 и 4 — переходные области от ламинарной к гладкой и от последней к шероховатой. Граница между переходной и шероховатой областями показана штрихпунктирной линией. [c.112]

На нем можно выделить области ламинарного и турбулентного движения в гладкой и шероховатой областях. Несомненно, между этими областями лежат и зоны переходных режимов движения жидкости. А. П. Зегжда предлагает следующие зависимости для движения в гладкой области [c.129]

В первой главе при описании течений в газожидкостных системах было дано определение режима снарядного течения (см. рис. I, б). Напомним, что этот режим течения характеризуется периодическим прохождением вдоль оси трубы больших, сравнн.мых по размеру с диаметром трубы, пузырей газа. Будем предполагать, что пространство между газовыми пузырями, заполненное жидкостью, не содержит дисперсных газовых включений. Будем также считать, что возмущенно жидкости, вызванное прохождением данного пузыря газа, не влияет на скорость всплывания остальных пузырей, и их движение можно считать независимым. Таким образом, рассмотрим движение одного большого газового пузыря в условиях ламинарного и турбулентного профилей скорости жидкости [71]. Основным гидродинамическим [c.209]

Заканчивая главу, отметим, что, как это> следует из ее содержания, вопрос о потерях напора необходимо рассматривать раздельнст для движения жидкости при ламинарном и турбулентном реж имах, подразделяя последний на движения в гладких руслах и шероховатых. [c.78]

Основываясь на некоторых теоретических соображениях (см. далее гл. XVII), а также на результатах опытов, Рейнольдс установил общие условия, при которых возможны существование ламинарного и турбулентного режима движения жидкости и переход от одного режима к другому. Оказалось, что состояние (режим) потока жидкости в трубе зависит от величины безразмерного числа, которое учитывает основные факторы, определяющие это движение среднюю скорость v, диаметр трубы d, плотность жидкости р и ее абсолютную вязкость ц. Это число (позже ему было присвоено название числа Рейнольдса) имеет вид [c.149]

Движение вязкой (реальной) жидкости сопровождается затратами энергии на преодоление сопротивлений движению. Эти потери энергии определяются по-разному при различных режимах движения. Существует два режима движения жидкости ламинарный и турбулентный. При ламинарном режиме жидкость движется слоями, а при турбулентном режиме движения наблюдается беспорядочное пере1 шива-ние частиц жидкости. [c.44]

Осредненные уравнения движения. Уравнение (11.15), описывающее движение жидкости в пограничном слое, и уравнение (11.21), определяющее плотрость потока импульса, имеют самое общее значение, т. е.,справедливы как для ламинарного, так и для турбулентного движения жидкости. В эти уравнения входит действительная или полная скорость движения жидкости, [c.397]

Кроме конфигурации граничных поверхностей необходимо учитывать влияние режимов движения жидкости па величину и механизм, потерь. Как известно из гл. 2 и 5, кинематические структуры ламинарного ji турбулентного потоков различны турбулентные пулбсащш "Гпорождают добавочные касательные напряжения, которые вызывают увеличение потерь энергии в турбулентных потоках по сравнению с ламинарными при сопоставимых условиях. Для оценки потерь важно знать условия перехода ламинарного течения в турбулентное. Этот вопрос рассмотрен в п. 6.6. Здесь укажем только на классический опыт О. Рейнольдса, который, наблюдая поведение подкрашенных струек жидкости в стеклянной трубке, установил сугцествование критического значения числа Re =-- vdh, определяющего границу между ламинарным и турбулентным режимами. Если для круглых труб число Рейнольдса определять по формуле Re = vdiv (где а — средняя скорость потока d—диаметр трубы), то, как показали опыты О. Рейнольдса и других исследователей, при Re < Re p = = 2300 наблюдается устойчивый ламинарный режим, при Re > [c.140]

При выводе уравнений Навье—Стокса не делалось каких-либо предположений о режиме движения. Поскольку свойство вязкости присуще реальным жидкостям независимо от режима их движения и при переходе от ламинарного течения к турбулентному другие физические свойства не изменяются, можно предполагать, что обобщенная гипотеза Ньютона, а значит и опирающиеся на нее уравнения Навье—Стокса, справедливы как при ламинарном, так и при турбулентном движении жидкости. Однако в последнем случае использовать уравнения Навье—Стокса для получения каких-либо прикладных решений практически невозможно. Входящие в них мгновенные скорости и давление при турбулентных режимах являются пульсирующими величинами. Даже если бы эти параметры удалось найти путем решения уравнений Навье—Стокса, что представляет крайне трудную задачу, то использовать эти мгновенные значения величин в практических целях было бы весьма затруднительно. Поэтому для турбулентного режима ставится задача отыскания усредненных во времени скоростей и давлений. Эти усредненные величины сами могут оказаться зависящими или независящими от времени. В первом случае турбулентнсе течение считается неустановившимся, а во втором — установившимся. - [c.96]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...