Жидкости молекулярные эффекты

Теоретический анализ задачи о росте парового пузыря, учитывающий инерционные динамические эффекты (при сохранении вполне допустимых для технических задач допущений о пренебрежимо малой роли вязкости жидкости и эффектов молекулярной кинетики испарения), должен включать в себя уравнение (6.1а) для поля скорости в жидкости, уравнение Рэлея (6.7), определяющее давление пара в пузырьке р" в процессе его роста, и уравнение энергии в окружающей пузырек жидкости (6.25). При этом в последнем из перечисленных уравнений температура = Т - Т", т.е. отсчитывается от температуры пара, изменяющейся в процессе роста пузырька. [c.259]

Молекулярные эффекты в динамике жидкости 67 [c.67]

Поскольку в явлениях турбулентного переноса эффекты молекулярной вязкости и теплопроводности обычно пренебрежимо малы в сравнении с явлениями вихревого перемешивания (исключая случаи очень больших градиентов скорости и температуры), пульсации температуры в основном связаны с вихревым перемешиванием элементов жидкости, при котором сохраняются их первоначальные температуры. Если элементы жидкости имеют различные температуры, то необходимо ввести средний температурный градиент в потоке с осредненными свойствами. Можно предполагать поэтому, что статистические свойства пульсации температуры зависят от двух факторов 1) от среднего температурного градиента в поле потока и 2) от характера поля скоростей. Далее на простом примере будет показано, какую роль играют средний температурный градиент для пульсаций температуры и соотношения между соответствующими статистическими свойствами для переноса количества движения и тепла. Такой подход был впервые использован Коренном 1130] при изучении теплообмена в условиях изотропной турбулентности. Рассмотрим изотропный и однородный турбулентный поток с постоянным средним температурным градиентом вдоль оси у, перпендикулярной направлению основного потока — оси х. Необходимые допущения для описания турбулентного поля течения сводятся в данном случае к следующим [c.83]

Оптические приборы и оптические методы исследования широко применяются в самых разнообразных областях естествознания и техники. Напомним, например, об изучении структуры молекул с помощью их спектров излучения, поглощения и рассеяния света, а также о применении микроскопа в биологии, об использовании спектрального анализа в металлургии и геологии. Оптические квантовые генераторы неизмеримо расширяют возможности оптических методов исследования. Приведем несколько примеров, иллюстрирующих положение дела. Один из новых методов — голография — подробно описан в главе XI. Изучение атомно-молекулярных процессов, протекающих в излучающей среде лазеров, а также рассеяния света и фотолюминесценции с применением лазеров позволило получить большой объем сведений в атомной и молекулярной физике, равно как и в физике твердого тела. Оптические квантовые генераторы заметно изменили облик фотохимии с помощью мощного лазерного излучения могут производиться разделение изотопов и осуществляться направленные химические реакции. Благодаря монохроматичности излучения оптических квантовых генераторов оказывается сравнительно простыми измерения сдвига частоты, возникающего при рассеянии света вследствие эффекта Допплера этот метод широко используется в аэро- и гидродинамике для излучения поля скоростей в потоках газов и жидкостей. [c.770]

Перспективность использования струйных течений кавитирующей жидкости с целью интенсификации технологических процессов подтверждает экспериментально полученный эффект изменения молекулярной структуры воды, выражающийся в увеличении ее щелочности, от действия кавитации (см. рис. 8.26). [c.212]

Молекулярно-кинетическая схема роста может стать определяющей только при крайне низких коэффициентах испарения — конденсации Р (см. п. 1.9.4), тогда как при типичных для чистых жидкостей значениях (3 = 1 роль кинетических эффектов в процессе роста пузырька незначительна. [c.247]

Одним из не рассмотренных эффектов является стефанов поток, который возникает в такого рода процессах как компенсация движения газа к непроницаемой для него поверхности жидкости. Поток пара в этом случае равен сумме молекулярного и конвективного потоков [c.30]

Как было показано, магнитное поле оказывает значительное влияние на гидродинамику жидкого металла в каналах. Следовательно, оно в определенной мере может оказывать влияние и на интенсивность теплообмена. Для ламинарного течения в поперечном магнитном поле следует ожидать увеличения интенсивности теплообмена, что связано с выравниванием профиля скорости (эффект Гартмана) и увеличением градиента скорости в пристенной области течения. Однако для жидких металлов (Рг <С1) этот эффект может оказаться незначительным по сравнению с вкладом в теплообмен за счет молекулярной теплопроводности, который при низких скоростях течения (малых Re) будет преобладающим в механизме передачи тепла. Результаты расчета теплообмена при ламинарном течении проводящей жидкости в плоском канале в поперечном магнитном поле, влияние проводимости стенок канала на теплообмен и другие вопросы, связанные с влиянием электрического и магнитного поля на теплообмен, достаточно подробно освещены в обзоре [31]. [c.78]

Практически самыми распространенными являются задачи, при решении которых можно принять, что в непосредственной близости от стенки турбулентный перенос тепла затухает и, следовательно, в нормальном к стенке направлении оказывается определяющим молекулярный механизм—теплопроводность. В этом случае также справедлива формула (4-10), выражающая а через граничный градиент температуры и молекулярную теплопроводность. Впрочем, при течении вязких жидкостей, когда числа Прандтля (молекулярные) р.Ср/Х имеют порядок 10 и выше, проникающие в пристенный слой крупномасштабные пульсации приводят к необходимости считаться с соизмеримостью эффектов молекулярной и турбулентной теплопроводности даже на минимальном удалении от стенок. [c.80]

Один из существенных эффектов молекулярного взаимодействия жидкости со своим паром и со скелетом стенки —связь жидкости с материалом стенки, характеризуемая величиной энергии связи. Поэтому при термическом способе удаления жидкости из смоченного ею капиллярно-пористого тела необходимо учитывать кроме теплоты фазового перехода еще и энергию связи, величина которой зависит от вида связи жидкости с материалом капиллярно-пористого тела. По классификации акад. П. А. Ребиндера [Л.3-22] все формы связи делятся на три большие группы химическую, физико-химическую и физикомеханическую. [c.211]

При рассмотрении капиллярных явлений мы должны учитывать влияние кривизны поверхности жидкости на поверхностное натяжение и расположение поверхности Гиббса. Однако этот эффект необходимо учитывать лишь тогда, когда радиус кривизны сравним с молекулярными размерами. [c.301]

Ввиду малой длины волны У. характер его распространения определяется в первую очередь молекулярной структурой среды, поэтому, измеряя скорость с и коэф. затухания а, можно судить о молекулярных свойствах вещества (см. Молекулярная акустика). Характерная особенность распространения У. в многоатомных газах и во мн. жидкостях—существование областей дисперсии звука, сопровождающейся сильным возрастанием его поглощения. Эти эффекты объясняются процессами релаксации (см. Релаксация акустическая). У. в газах, и в частности в воздухе, распространяется с большим затуханием (см. Поглощение звука). Жидкости и твёрдые тела (особенно монокристаллы) представляют собой, как правило, хорошие проводники У., затухание в них значительно меньше. Поэтому области использования У. средних и высоких частот относятся почти исключительно к жидкостям и твёрдым телам, а в воздухе и газах применяют только У. низких частот. [c.215]

Введение в поток жидкости или газа. макроскопических частиц или добавление к капельным жидкостям полимеров с большой молекулярной массой существенно снижает коэффициент сопротивления трения в трубах ( эффект Томса [2-264]). [c.76]

В случае макромолекул помимо основной гидродинамической задачи очень важны вопросы, связанные с конфигурацией. Рассматривая различные типы таких молекул, мы сталкиваемся не только с изменениями формы, но и с изменениями гибкости вследствие эффектов скручивания. На молекулярном уровне простое гидродинамическое описание должно в конечном счете уступить место детальным молекулярным теориям течения в вяз-ких жидкостях. Таких теорий до сих пор нет отчасти из-за математических сложностей, с которыми эти теории сопряжены. В данной книге ограничимся гидродинамическими аспектами проблемы. [c.499]

Значение параметра В зависит от скорости течения жидкости. Причем графически данная зависимость выражается возрастающей кривой с выходом на плато. В области ламинарного течения (Re < 3000) В имеет отрицательные значения. С ростом числа Re знак меняется и при высоких скоростях (Re > 5000) эффект вязкости достигает максимального значения В , которое далее не изменяется. Величина эффекта В зависит от размеров макромолекулярных клубков. С ростом молекулярной массы и степени развернутости клубка В также возрастает. [c.624]

Плато значений релаксационного модуля вблизи 1 МПа связано с зацеплением макромолекул. Чем выше молекулярная масса, тем больше требуется времени для исчезновения эффекта зацеплений. Полимеры ведут себя как вязкие жидкости только при длительностях действия нагрузки, находящихся за плато в области второго резкого падения релаксационного модуля. В области длительностей нагружения, соответствующих плато, полимер обладает каучукоподобной упругостью и ведет себя аналогично вулканизованным эластомерам. [c.70]

Наблюдаемое превышение температуры кипения, с другой стороны, по-видимому, трудно объяснить на основе теории температурных флуктуаций. Хотя описанная обработка и требует больших давлений в сравнении с давлением пара и статическим давлением жидкости, она должна слабо влиять на молекулярные силы и энергию связи. Таким образом, факторы, от которых зависит вероятность образования зародышей в результате температурных флуктуаций, не зависят от величины этого давления. Поэтому вероятнее всего предположить, что начало кипения жидкости объясняется наличием у.же существующих полостей. Но каково бы ни было объяснение, опыты показали, что даже обработка давлением оказывает лишь малый эффект на величину критического теплового потока. На основании этого факта может оказаться возможным вывести ряд переменных, которые должны учитываться в попытках разработать общий метод предсказания критических тепловых потоков. [c.78]

В последние десятилетия значительно возрос интерес к исследованию тепловых эффектов смешения жидкостей. Систематизация экспериментальных данных о теплотах (энтальпиях) смешения имеет значение, в первую очередь, для дальнейшего развития молекулярной теории растворов. Теплоты смешения являются основными энергетическими характеристиками раствора, их величины непосредственно связаны с энергиями межмолекулярных взаимодействий в жидкой фазе. Анализ зависимости теплот смешения от концентрации и температуры для растворов различных классов часто позволяет сделать заключение о характере молекулярных процессов сопровождающих образование раствора, — в этом смысле исследование теплот смешения можно рассматривать как один из эффективных методов физико-химического анализа жидких систем. [c.3]

Вязкость переохлажденных жидкостей не изменяется в точке плавления. Энергия активации вязкого течения, однако, несколько выше у некоторых переохлажденных жидкостей [49, 596, 597]. Так как это связано с деформацией вязкого сдвига [279], затухание ультразвука (но не скорость его) также несколько изменяется. Температурный коэффициент скорости изменяется незначительно [598, 599]. Жидкие металлы исследованы несколько хуже, но похоже, что они также подчиняются этим общим правилам, хотя имеется некоторая несогласованность для таллия [215, 595]. Не наблюдается скачка в электрическом сопротивлении или его температурном коэффициенте такое поведение противоречит поведению расплавленных солей, где некоторый эффект имеется, возможно, в результате возникновения больших ионных образований при переохлаждении [600, 601]. Наконец, в диэлектрических жидкостях с полярными молекулами (салол, ментол, дифенил, эфир) диэлектрическая постоянная обнаруживает скачок в точке плавления [595], возможно, вновь возникающий из-за молекулярных скоплений. [c.165]

При длительном течении тщательно очищенной капельной жидкости без вьвделения пузырьков растворенного газа сквозь исследованные пористые металлы со средним диаметром пор 14...26 мкм не происходит заметного увеличения гидравлического сопротивления вследствие адсорбционных и прочих молекулярных эффектов. [c.28]

Основные параметры задачи. Неоднородная жидкость является неравновесной средой, в которой постоянно существует 1 олекулярный перенос стратифицирующей компоненты. На наклонных границах вследствие прерывания молекулярного потока формируются индуцированные диффузией нестационарные пограничные течения даже при отсутствии внешних возмущений [9]. Масштабы полей скорости и плотности (солености) в пограничных течениях различны, их отношение определяется значением числа Шмидта. При отрыве пограничного течения от тела образуются тонкие высокоградиентные прослойки, располагающиеся внутри более толстого слоя сдвига скорости на границах плотностного следа. Параметры прослоек в отстающем следе за сферой зарегистрированы при помощи высокоразрешающего лазерного сканирующего рефрактометра [10]. Из факта существования таких тонкоструктурных особенностей - внутренних пограничных течений - следует, что в стратифицированной жидкости существуют такие области течения, находящиеся как в непосредственной окрестности, так и на значительных расстояниях от тела, в которых проявляются молекулярные свойства среды. Учет молекулярных эффектов расширяет число определяющих параметров задачи и накладывает ограничения на выбор методики эксперимента. [c.40]

Как показано выше, коэффициент поверхностного натяжения воды с добавками ОДА значительно снижается, что приводит к интенсификации процесса дробления капель. Опыты, проведенные на суживающемся сопле (рис. 9.4, а), подтвердили значительное уменьшение среднемассового диаметра капель (более чем в 3 раза) при введении ОДА. При концентрации ОДА 8-10- кг/кг уменьшение диаметров капель было обнаружено и на входе в сопло, что объясняется интенсивной адсорбцией ОДА жидкой фазой перед соплом и соответственно дроблением капель. Аналогичный результат получен при исследовании дисперсных характеристик вихревого следа за пластиной (рис. 9.4,6). При концентрации ОДА 10 кг/кг диаметры капель уменьшаются в 3—4 раза. Потери кинетической энергии в поперечном сечении вихревого следа, по данным [28], при введении ОДА снижаются. Особый интерес представляет изучение явления снижения гидродинамического сопротивления в турбулентных потоках при введении полимерных добавок, впервые обнаруженного Томсом [189]. Хорошо известны гипотезы, предложенные для объяснения ламинаризирую-щего воздействия полимерных веществ [97, 158 и др.], использующие модель взаимодействия с основной средой крупных полимерных молекул (или их ассоциаций), имеющих линейные размеры в несколько десятков и сотен ангстрем (существенно превосходящие размеры молекулярных ассоциаций основной среды). Дополнительная вязкая диссипация, вызванная обтеканием макромоле-кулярных клубков периодически нестационарным (пульсацион-ным) потоком, и значительная инерционность этих клубков приводят к частичному вырождению мелкомасштабных турбулентных пульсаций. По-видимому, справедлива качественная аналогия между эффектами, фиксируемыми при введении гидрофобных присадок в потоки жидкости и мельчайших капель, возникающих при. конденсации парового потока. Как уже упоминалось (см. гл. 3,6), мелкие капли снижают интенсивность турбулентности несущей [c.301]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ (решеточная — теплоемкость, связанная с поглощением теплоты кристаллической решеткой удельная— тепловая характеристика вещества, определяемая отношением теплоемкости тела к его массе электронная — теплоемкость металлов, связанная с поглощением теплоты электронным газом) ТЕПЛООБМЕН (излучением осущесгв-ляется телами вследствие испускания и поглощения ими электромагнитного излучения конвективный происходит в жидкостях, газах или сыпучих средах путем переноса теплоты потоками вещества и его теплопроводности теплопровод-ноетью проходит путем направленного переноса теплоты от более нагретых частей тела к менее нагретым, приводящего к выравниванию их температуры) ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ (решеточная осуществляется кристаллической решеткой стационарная характеризуется неизменностью температуры различных частей тела во времени электронная — теплопроводность металлов, осуществляемая электронами проводимости) ТЕПЛОТА (иенарения поглощается жидкостью в процессе ее испарения при данной температуре конденсации выделяется насыщенным паром при его конденсации образования — тепловой эффект химического соединения из простых веществ в их стандартных состояниях плавления поглощается твердым телом в процессе его плавления при данной температуре сгорания — отношение теплоты, выделяющейся при сгорании топлива, к объему или массе сгоревшего топлива удельная — отношение теплоты фазового перехода к массе вещества фазового перехода — теплота, поглощаемая или выделяемая при фазовом переходе первого рода) ТЕРМОДЕСОРБЦИЯ — удаление путем нагревания тела атомов и молекул, адсорбированных поверхностью тела ТЕРМОДИНАМИКА — раздел физики, изучающий свойства макроскопических физических систем на основе анализа превращений без обращения к атомно-молекулярному строению вещества [c.286]

Термодинамические силы Х и Хт являются тензорами первого ранга (векторами) поэтому между ними возможно сочетание. Это сочетание дают налагающие явления переноса эффект Соре при молекулярном переносе тепла я эффект Дюфо при диффузии вещества. Одна1КО сочетания теплопроводности или диффузии с химическими и фазовыми превращениями быть не может, так как разница в рангах между силами А и и Ai или между Х . и Ai равна единице (нечетное число). Так же не может быть сочетания между молекулярными переносами тепла и количества движения или между диффузией и внутренним трением, так как термодинамические силы молекулярного переноса тепла и массы являются тензорами первого ра нга, а термодинамические силы молекулярного переноса количества движения — тензоры второго ранга (разница в рангах тензоров выражается нечетным числом). Однако в некоторых частных случаях внутреннее трение можно рассматривать как молекулярный перенос кинетической энергии движения потока жидкости, который происходит под действ ием термодинам1ической силы — кинетической энергии движения (градиент от скаляра). В этом случае возможно сочетание между молекулярными переносами тепла, массы вещества И энергии движения жидкости, так как все они описываются действием термодинамических сил, которые являются тензорами одинакового ранга (векторами). На основании принципа Кюри возможно сочетание между молекулярным переносом количества движения (объ-емиая вязкость) и процессами химических и фазовых превращений, так как в первом случае силы Л,- являются тензором нулевого ранга, а во втором случае — тензором второго ранга. Следовательно, разница в рангах тензоров равна двум (четное число), и поэтому сочетание между ними возможно. [c.13]

Б е н а р а, при подогреве горизонтального слоя жидкости снизу (см. Бифуркация). При подогреве снизу плоского слоя жидкости развивается т. ы. конвективная неустойчивость, связанная с тем, что молекулярный теплоперенос не в состоянии обеспечить температурный баланс между нагретой нида. поверхностью и охлаждённой верх, поверхностью слоя. Всплывающий в результате действия архимедовой силы нагретый (более легкий) элемент жидкости вытесняет холодную жидкость, заставляя её двигаться вниз. В результате в слое устанавливается стационарное вращение элементов жидкости, к-рое при визуализации выглядит как структура упорядоченно вложенных роликов или валов. Ориентация валов в достаточно большом горизонтальном слое произвольна и зависит лишь от случайных нач. условий. Характерный масштаб зависит от толщины слоя II параметров жидкости. В жидкостях, где существенна зависимость параметров от темп-ры, существующие на нач. этапе развития неустойчивости валы с разл. ориентацией в результате эффекта взаимной синхронизации образуют связанное состояние — решётку с шестигранными ячейками. Возбуждения с любыми др. масштабами (отличными от наблюдаемого) подавляются в результате конкуренции. [c.412]

При течении жидкости у гладкой стенки (для простоты — безграничной пластины) в непосредственной близости к стенке наблюдается ква-зиламинарное течение, затем — переходное, в котором эффекты молекулярной и молярной природы соизмеримы, и вдали от стенки — развитое турбулентное. Введем, как обычно, эффективный коэффициент кинематической вязкости, определяемый формулой [c.155]

Полиизобутилен различного молекулярного веса в нeфтяны f жидкостях имеет высокую загущающую способность и превосходную устойчивость к механической деструкции. Однако индекс вязкости при его введении повышается недостаточно эффектив--но (вероятно, благодаря хорошей растворимости полиизобути лена в нефтяных жидкостях). Он используется в жидкостях на нефтяной и на синтетической основе. [c.172]

Молекулярная диффузия есть процесс переноса вещества благодаря подвижности молекул. Постепенное размывание первоначально резкой границы между двумя различными жидкостями — обычный 1пример молекулярной диффузии. Градиенты температуры, градиенты давления и внешние силовые поля также влияют на молекулярный перенос вещества. Эти эффекты обычно невелики, однако легко найти примеры, в которых они существенны. Эти примеры включают в себя разделение веществ в высокоскоростных центрифугах и осаждение твердых частиц в суспензиях, где гравитационное поле вызывает перемещение твердых частиц относительно жидкой фазы. Если жидкость находится в движении, мы должны также тщательно различать случаи ламинарного и турбулентного течений, так как, если течение турбулентно, макроскопический обмен благодаря турбулентному перемешиванию частиц жидкости обычно значительно превосходит обмен благодаря молекулярным процессам. Обычная молекулярная диффузия часто называется градиентной диффузией, так как она может быть описана выведенным из опыта законом, согласно которому интенсивность переноса массы некоторого вещества на единицу площади пропорциональна градиенту концентрации этого вещества. Это соотношение известно как первый закон Фика и аналогично закону Ньютона для вязкости и закону Фурье для теплопроводности, как указывалось в 3-5. [c.445]

При истечении из трубы раствора или расплава полимера достаточно большого молекулярного веса диаметр вытекающей струи превосходит иногда в 3—4 раза поперечник трубы. Напомним, что для чистовязкой несжимаемой ньютоновской жидкости закон сохранения момента количества движения диктует уменьшение диаметра струи приблизительно на 13%- Этот эффект отчетливо виден на рис. 10.8, где для раствора А диаметр увеличился больше чем на 200%, а для жидкости С — мало или почти не изменился. Так как эти две жидкО сти имеют приблизительно равные вязкости (рис. 10.2) и одинаковую предысторию течения до выхода из устья трубы, совершенно ясно, что полученный эффект, по крайней мере в этом случае, не может быть объяснен одной лишь вязкостью. [c.306]

Рассмотрение имеющихся данных показывает, что при измерении тепловых эффектов смешения двух жидкостей с небольшим молекулярным весом 100) наблюдается следующая приближенная зависимость между величиной теплоты смешения и изменением температуры калориметрической системы при теплоте смешения ДЯ 100 кал моль температура изменяется на несколько десятых градуса, при АН 10 кал1моль —на несколько сотых градуса, при АН I кал1моль— яа несколько тысячных градуса. Таким образом, для обеспечения точности измерения АТ не менее [c.21]

Структура высших спиртов и кислот в жидком состоянии определяется одновременно ориентирующим воздействием формы молекулы и наличием направленных молекулярных сил. При достаточной длине углеродной цепи форма молекул предельных одноатомных спиртов и предельных одноосновных кислот мало отличается от формы молекулы соответствующих предельных. углеродов. Сходны также в этих веществах упаковки ближайших частиц [62, 65]. В этих условиях преобладающее влияние на теплопроводность оказывает обычное, вандерваальсовское взаимодействие между молекулами, типичное для неассоциированкых жидкостей. Эффект водородной связи сказывается лишь на величине [c.83]

Проблема бозе-конденсации очень интересна, но является чисто академической. Ни одна физическая молекулярная система не ведет себя при низких температурах как идеальный, бозе-газ ). Гелий является хорошим кандидатом на зту роль, но при нулевой температуре он представляет собой жидкость, что говорит о недопустимости пренебрежения межмолекулярными взаимодействиями. Поведение жидкого гелия в некоторых отношениях напоминает описанное. Для него суш ествуют критическая температура и X-переход. Ниже критической точки жидкость становится сверхтекучей, последнее явление, безусловно, связано с бозе-конденса-цией частиц в основном состоянии. Однако детали поведения сильно отличаются от случая идеального газа. Теория жидкого гелия с необходимостью должна быть теорией неидеалъной бозонной системы, в которой соединяются эффекты взаимодействий и квантовостатистические эффекты. В этой области в последнее время наблюдается значительный прогресс, хотя мы еш в не имеем вполне удовлетворительной теории жидкого гелия. [c.206]

Вначале мы остановимся на анизотропии, обусловленной исключительно ориентационными эффектами. Самый простой способ получить анизотропную плотность — это взять жидкость с анизотропными молекулами, имеющую дальний ориентационный порядок. В этом случае анизотропия функции р (г) отражает ориентационное упорядочение молекул в отсутствие их, позиционного порядка. Примером может служить одноосное ориентационное упорядочение палочкообразных молекул, имеющее место в термотропных мсСтических жидких кристаллах, используемых в ин-, дикаторах электронных калькуляторов и наручных часов. Есть еще один, менее очевидный способ получить анизотропную плотность р(г) даже тогда, когда в веществе отсутствует, дальний пространственный порядок. МожнО иметь так называемый дальний порядок ориентации связей , который не следует путать с дальним порядком в ориентации молекулярных осей . Понятие ориентации связей было также введено Л. Д. Ландау, в> приложении к двумерным адсорбированным слоям, и лишь недавно оно было применено к жидким кристаллам. Состояние с дальним порядком в ориентации связей можно представить себе следующим образом (рис. 2) кристалл утратил трансляционный порядок своей решетки, срхранив. лишь ориентационную анизотропию межмолекулярных. сил. Подчеркнем, что речь идет не о каких-то реальных химических связях между соседними молекулами, а просто о фиксации локальных осей по всему образцу.. . [c.24]

Второй метод,, оказавшийся весьма полезным для расширения наших представлений р. микроструктуре стекол,—электронная микроскопия. Этот метод применим лишь для образцов, сквозь которые пучки электронов с высокими энергиями могут проходить без заметного поглощения и не вызывая зарядкл образца. В некоторых случаях удается приготовить объемные образцы для микроскопических исследований, используя различные методы утончениЯ пластинок, но эти способы в случае стекол обладают сомнительными достоинствами из-за хрупкости исследуемых материалов. Вместр этого можно получать тонкие - пленки путем напыления в вакууме, но при этом мы можем столкнуться с различиями в свойствах получаемых структур,, связанными с различиями, в их тепловой истории,. В -частности, молекулярные ха рактеристики тонких пленок часто отражают, особен-иности процесса напыления. Сохранение эффектов,, связащых с историей приготовления образца в объ- емных стеклах, полученных охлаждением, из расплава, представляет собой меньшую проблему. Но некоторые из химических и механических эффектов, о которых говорилось выше, могут оказаться общими для жидкости и пара. К примеру,. сплавы определенных составов могут как конгруэнтно плавиться, так и конгруэнтно сублимироваться. [c.172]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...