Шмидта число

Шервуда число 261 Шмидта число 262 [c.336]

Шервуда число 39, 110 Шмидта число 39, 207, 208 [c.532]

II) Из условий задачи вычисляются числа Рейнольдса, Прандтля или Шмидта. Число Прандтля выбирается в том случае, если сохраняемым Р-свойством является энтальпия, а число Шмидта — когда используется относительная массовая концентрация. Следует помнить, что [c.141]

ШМИДТА ЧИСЛО-ШРЕДИНГЕРА УРАВНЕНИЕ [c.422]

Развитие теплового П. с. определяется, помимо числа Рейнольдса, также Прандтля числом, к-рое характеризует соотношение между толщинами динамич. и теплового П. с. Соответственно на развитие диффузионного П. с. дополнит, влияние оказывает диффузионное число Прандтля или Шмидта число. [c.556]

Экспериментальные данные при обтекании частиц с большими числами Рейнольдса l[c.264]

Сопоставление различны.х данных приведено на фиг. 2.4. Дальнейшее рассмотрение задачи для более высоких чисел Пекле (Рг-Ве) было предпринято в работе [397]. Отношение ц/рТ) определено как число Шмидта 8с. Аналогичные исследования массоотдачи от твердой сферы [71, 231, 238, 441, 790] приводят к следующему соотношению для числа Шервуда [c.39]

Это число характеризует величину подъемной силы свободной конвекции по отношению к вязким силам. Итак, движение, тепло- и массообмен газовой многокомпонентной среды характеризуется рядом безразмерных критериев. Это числа Рейнольдса (Re), Эйлера (Ей), Струхаля (Sh), Фруда (Fr), Шмидта (S u), Прандтля (Рг), Эккерта (Ек), Грасгофа (Gr). [c.39]

В случае, если числа Прандтля и Шмидта, определенные по коэффициентам молекулярного и молярного переноса, равны 1, формулы для определения коэффициентов полной теплопроводности и диффузии совпадают с формулой для нахождения полной вязкости (1.86). [c.49]

Здесь с — массовая концентрация вдуваемого компонента, индекс 1 относится к вдуваемому компоненту, индекс 2 — к основному потоку, Рг, S — числа Прандтля и Шмидта. Уравнение энергии записано в предположении и > v. [c.268]

Пусть числа Прандтля и Шмидта равны единице (Рг == S = = 1), тогда согласно (8.10) и (8.13) после некоторых преобразований получим подобие профилей скорости, концентрации и полной энтальпии [c.270]

Расчеты по формуле (8.70) можно проводить, если известны выражения р/р , 1Д.а,/ Ле. Если принять, что числа Прандтля и Шмидта, определенные по коэффициентам турбулентного переноса, мало отличаются от единицы, профили скорости, концентраций компонентов и полной энтальпии будут подобны в турбулентном ядре [c.288]

Подсчитываем значения Л, и Л2, полагая числа Прандтля Рг = 0,64, Льюиса— Семенова Le = 1,45 и Шмидта S = 0,49 [c.709]

Экснериментальные данные при обтекании частиц с большими числами Рейнольдса 1 < Re < 7 10 и в широком диапазоне чисел Прандтля и Шмидта 0,6<(Pri, S i)<400 аппроксимируются следующими формулами (S. Soo, 1967) [c.175]

Во многих работах число РГд называется числом Шмидта. Напишем теперь уравнение переноса вещества применительно к разности концентраций на стенке и в окружающей среде, [c.236]

Первое число Прандтля называется тепловым, второе—диффузионным (или числом Шмидта), третье — смешанным (или числом Льюиса). [c.241]

Функции / в (3.32) и (7.136) аналогичны, поэтому для решения задач массоотдачи в ламинарном пограничном слое можно использовать соответствующие известные уравнения теплоотдачи (гл. 7), если в последних заменить число Нуссельта Nu=a/A на диффузионное число Нуссельта ЫЫд = а число Прандтля Рг= vja на число Шмидта S = v/D. [c.153]

Л. ч. связано с др. критериями подобия — Прандтля числом Рг и Шмидта числом S — соотношением Le = = PrjS . с. Л. Вишневецкий. [c.620]

Соотношение между толщинами динамич. и теплового П. с. определяется Прандтля числом Рг, а соотношение между толщинами динамич. и концентрац. П. с.— Шмидта числом 5с. Для воды, воздуха и мн. др. непроводящих жидкостей и газов числа Рг и Зс близки к 1, вследствие чего толщины динамич., теплового II концентрац. П. с. близки между собой. [c.662]

При изучении гидроаэромеханич. процессов, теплопередачи и массопередачи различают П. к. в виде безразмерных постоянных, характеризующих вещество (среду), и П. к., связанные с переносом импульса, теплоты или массы. П. к., характеризующие вещество Прандтля число Рг = v/a, Шмидта число Зс — Ю, Льюиса число Ье = а О, а также отношение уд. теплоёмкостей при пост, давлении и пост, объёме у Ср1су. Здесь V — т /р — коэф. кинематич. вязкости, а — = Урср — коэф. температуропроводности, X — коэф. теплопроводности, О — коэф. диффузии. [c.668]

Шапиро и О Брайена способ определения вихря на выходной границе 246—247, 252 Шелдона метод 193, 355 Шмидта число 286 Шортли — Уэллера метод 18, 178, 181 Эдди метод 77 Эйлера схема 110 [c.8]

Шапиро и О Брайена способ определения вихря на выходной границе 246—247, 252 Шелдона метод 193, 355 Шмидта число 286 [c.612]

ШМИДТА ЧИСЛО [по имени австрийского учёного В. М. Шмидта (W. М. S hmidt)], один из подобия критериев движений жидкосте или газов, Ь к-рых существенны процессы внутр. трения и диффузии. III. ч.— диффуз. аналог Прандтля числа — представ- [c.854]

В работе [559] измерена плотность потока массы от сфер при объемной концентрации вплоть до е = 0,52. Результаты, пригодные как для псевдоожиженных, так и для неподвижных слоев, приведены на фиг. 5.4. Здесь Re = U (2a)lv, где U — средняя скорость, и Sh = 2a)ID, причем кс — коэффициент массоотда-чи, а Z) — коэффициент диффузии. Se = v/D — число Шмидта. Результаты измерений хорошо согласуются с результатами расчета при помощи соотношения, приведенного в работе [118]. [c.208]

Однако полученное совшадедие не свидетельствует в пользу модели Шмидта, так как рассмотренные ядра относятся к числу немногих исключений. Как травило, экспериментальные значения магнитных моментов нечетных ядер сильно отличаются от результатов вычислений по формулам (4. 32) и (4. 33) — так называемых кривых Шмидта. На рис. 24 и 25 дано сравнение экспериментальных значений магнитных моментов для четно-не-четных (2 четное) и нечетно-четных (А—Z четное) ядер с кривыми Шмидта. [c.87]

Бeзpaзмepнaя комбинация p,o/(poDo) есть число Шмидта (S ), которое характеризует отношение вязкостных и диффузионных эффектов. Представим в безразмерной форме соотношения Стефана— Максвелла (используем систему (1.35), при этом диффузионные потоки отнесем к величинам pol o. а бинарные коэффициенты диффузии к D jo), получим [c.38]

Смотреть страницы где упоминается термин Шмидта число : [c.460] [c.159] [c.439] [c.98] [c.125] [c.422] [c.74] [c.262] [c.12] [c.207] [c.360] [c.384] [c.44] [c.275] [c.291] [c.706] [c.707] [c.469] [c.173] [c.101] [c.151] [c.102] [c.190]

Гидродинамика многофазных систем (1971) -- [ c.39 , c.207 , c.208 ]

Динамика многофазных сред. Ч.1 (1987) -- [ c.13 , c.174 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.286 ]

Вычислительная гидродинамика (0) -- [ c.286 ]

Вычислительная гидродинамика (1980) -- [ c.286 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...