Стефанов поток

Уравнение (14-23) впервые было получено Стефаном. Это уравнение отличается от закона диффузии (14-4), относящегося к условиям беспрепятственного распространения обоих компонентов смеси, дополнительным множителем 1//Пг,с. Этот множитель учитывает конвективный (стефанов) поток, вызванный непроницаемостью поверхности испарения для газа. Как следует из изложенного, стефанов. конвективный поток появляется и при отсутствии вынужденной или свободной тепловой конвекции. [c.337]

При полупроницаемой поверхности в условиях стационарного процесса Стефанов поток компенсирует встречный молекулярный поток газа и реально возникает лишь поперечный поток пара. В этом случае на границе раздела фаз [c.338]

Одним из не рассмотренных эффектов является стефанов поток, который возникает в такого рода процессах как компенсация движения газа к непроницаемой для него поверхности жидкости. Поток пара в этом случае равен сумме молекулярного и конвективного потоков [c.30]

Закон Стефана — Больцмана дает возможность определить плотность лучистого потока Ео абсолютно черного тела путем интегрирования уравнения (2.342). Этот закон был установлен И. Стефаном экспериментально в 1879 г. и Л. Больцманом теоретически в 1884 г. Исходя из закона Планка, можно доказать, что Ео пропорциональна четвертой степени абсолютной температуры [c.210]

Закон Стефана — Больцмана устанавливает зависимость плотности потока интегрального полусферического излучения от температуры. Эта. зависимость задолго до появления квантовой теории Планка впервые экспериментально (путем измерений собственного излучения модели черного тела) была установлена Стефаном (1879 г.). Позднее (1884 г.) она теоретически (исходя из законов термодинамики) была получена Больцманом. Поэтому закон Получил объединенное название закона Стефана — Больцмана. Закон Стефана — Больцмана может быть получен и При использований закона Планка. Закон Стефана —Больцмана для поверхностной плотности потока интегрального излучения Ео, Вт/м , можно выразить следующим образом [c.372]

Покажем, что коэффициент В зависит от числа Рг и скорости стефанов-ского потока (fi=/a,/p). Если принять распределение скорости по формуле (3-1-39), то w = 5/8y , если же взять функцию распределения Блазиуса /1 (табл. 3-1), то vj = 0,66v [c.214]

Закон Стефана — Больцмана — этот важнейший для расчетов теплового излучения тел закон, устанавливающий зависимость излучательной способности тела или плотности потока излучения от температуры, был сформулирован на основании опытных данных австрийским физиком Стефаном в 1879 г. и выведен теоретически австрийским физиком Больцманом в 1884 г. [c.75]

Объем СОз, переносимого стефанов-ским потоком, мл. 3-10 5 310 3-10 4,25Х 8,34Х XI0-1 - [c.141]

Несколько ранее Стефан получил аналогичное соотношение в результате измерений собственного излучения модели черного тела. Закон Стефана — Больцмана гласит полусферическая плотность собственного интегрального лучистого потока черного тела, находящегося в термодинамическом равновесии с окружающими телами, прямо пропорциональна четвертой степени его абсолютной температуры. [c.329]

Коэффициенты массоотдачи удобны в практических расчетах, НО массовые потощ, которые они определяют (Яш), включают в себя молекулярную и конвективную (стефанов поток) составляющие, что вызывает дополнительные трудности при обобщении результатов эксперимента. Молекулярную составляющую массового потока можно вьщелить из общего потока вещества с помощью простой формулы [c.157]

Формула (14-37) получена применительно к условиям, когда при фиксированном значении Ro Rr параметры парогазовой Смеси однородны. Формулой учитываются как стефанов поток, так и свободная конвекция. При Ог= рД/д(2У т)i) =0,66Gr 2 пр Qj мож-i o принять If) = 1 (свободная конвекция не влияет). В формулу (14-37) подставляются физические параметры парогазовой смеси, взятые по температуре по- [c.343]

Стефана — Больцмана закон 372 Стефанов поток 337 Стехиометрическиё коэффициенты 350, Сублимация 249 [c.480]

В уравнении (5-2-1) член Wy dmuldy) учитывает стефанов поток, неизбежно появляющийся из-за непроницаемости фазовой поверхности для инертного компонента (газа). [c.126]

Конвективный поток пара был обнаружен Стефаном и потому часто называется стёфановым потоком. [c.423]

Закон Стефана —Б ольцмана. Закон был установлен опытным путем Стефаном (1879 г.) и обоснован теоретически Больцманом (1881 г.). Он устанавливает зависимость плотности потока интегрального излучения от температуры. Для абсолютно черного тела из уравнений (ц) и (5-1) имеем [c.166]

Существенно отметить, что коэффициент массоотдачи по Стефану ([""ст), учитывающий самовозбуждаемый конвективный массо-перенос при полупроницаемой стенке, по смыслу вывода превосходит коэффициент массоотдачи по Фику (р). Соотношение между ними вытекает из следующего. Абсолютная величина плотности потока массы у стенки по Стефану может быть получена из формулы ( ф), в которой индекс 1 опускаем [c.185]

Данная Стефаном поправка к простым соотношениям, вытекающим из закона Фика, не является в общем случае единственно необходимой. Могут представиться случаи, когда нельзя принимать коэффициент диффузии постоянным, когда нормальный к стенке конвективный поток массы влияет в гидродинамическом смысле на толищну диффузионного пограничного слоя, когда на неоднородность концентраций накладывается существенная неоднородность температур и т. д. Подобные более сложные задачи теории массопереноса выходят за рамки настоящего курса, см. [48]. [c.186]

Все параметры и коэффициенты отнесены к окружающей среде. Из сравнения (2-8-13) и (2-8-14) видно, что в граничном условии для мас-сообмена имеется поправка на конвективный массоперенос (стефанов-ский поток) в виде множителя 1/(1— рю). В случае чистого теплообмена, не осложненного массообме-ном, при обтекании поверхности тела плоскопараллельным потоком газа составляющая [c.76]

Модели океанических циркуляций являются менее соверщен-ными моделями по сравнению с атмосферными моделями, отчасти из-за того, что не так много исследований проводится в морских пучинах. Таким образом, существует еще много белых пятен в вопросе океанических циркуляций. Тем не менее понимание океанических циркуляций необходимо для выяснения механизма поглощения тепла океаном из атмосферы. Пример такого поглощающего теплового насоса - северная Атлантика. Отдельные проблемы возникают из-за того, что скорость океанических течений намного медленнее скорости атмосферных потоков. Стефан Шнейдер в своей книге Совместная эволюция климата и жизни отмечает, что полный оборот воды только в одном из подводных океанических течений может длиться от 500 до 1 ООО лет. Когда атмосферные модели совмещают с океаническими, то поведение атмосферы приходится проецировать на сотни лет вперед лищь для того, чтобы привести в соответствие изменения в ней с самыми незначительными изменениями в океаническом цикле. Для таких исследований требуются очень мощные компьютеры. [c.49]

На переднем краю зоны, где температура ниже Тк, излучение по-прежнему неравновесно и справедливо решение типа (7.54), (7,55), в котором Т, S ж и экспоненциально спадают с оптической толщиной. В точке, где температура достигает величины Тк, плотность излучения становится порядка равновесной и поток S порядка стефан-больцма-новского потока аГ. При дальнейшем продвижении по направлению к разрыву поток излучения растет в силу закона сохранения (7.50) пропорционально температуре S Т), т. е. становится меньше стефан-больцмановского потока Это означает, что в области температур, где Т > Тк, односторонние потоки противоположного направления (которые порядка аГ ) в значительной степени компенсируют друг друга, генерация излучения в каждой точке сравнима с поглощением и, следовательно, плотность излучения близка к термодинамически равновесной. Другими словами, в указанной области зоны прогревания излучение находится в локальном равновесии с веществом и перенос излучения имеет характер лучистой теплопроводности. Поток S теперь определяется градиентом температуры и малость его по сравнению со стефан-больцмановским соответствует тому, что температура мало меняется на расстоянии порядка длины пробега света. Чтобы получить решение в зоне лучистой теплопроводности, следует заменить в уравнении диффузии (7.43) плотность [c.417]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...