Дальний порядок

Структура идеального кристалла и расплавленной соли представлена схематически на рис. 291. В структуре расплавленной соли не наблюдается дальний порядок, но имеются области с вы- [c.405]

Дальнейший порядок расчета валов на усталость аналогичен вышеизложенному. [c.407]

Дислокационная структура первой подповерхностной зоны рассматривается, таким образом, как результат диссипации запасенной упругой энергии, которая выливается в самоорганизацию неравновесных структур, обеспечивая тем самым дальнейшую устойчивость системы Фрактальная размерность вещества в этой зоне однако дальний порядок в расположе- [c.119]

Подавляющее большинство окружающих нас веществ представляет собой неупорядоченные системы, в которых отсутствует дальний порядок, но в то же время существует ближний порядок в расположении атомов. Такие вещества называют аморфными, некристаллическими или неупорядоченными. Среди неупорядоченных веществ имеются такие, которые обладают механическими свойствами, сходными с механическими свойствами кристаллических твердых тел. Некристаллические вещества, в которых коэффициент сдвиговой вязкости превышает 10 —10 H /м , обычно называют аморфными твердыми телами (типичное значение вязкости для жидкости вблизи температуры плавления 10 H /м ). Многочисленные экспериментальные исследования показали, что аморфные твердые тела, подобно кристаллическим, могут быть диэлектриками, полупроводниками и металлами. [c.353]

Необходимо различать L, которое характеризует дальний порядок в основном состоянии, и среднюю длину пробега Z, которая относится к элементарным возбуждениям (возбужденным электронам). Первое может быть много больше последнего. Дальний порядок будет существовать и при температурах выше Т =0° К, вплоть до критической температуры. [c.727]

Дальнейший порядок гидравлического расчета быстротока (подбор укрепления в конце подводящего русла, построение кривой свободной поверхности потока, расчет гасителя энергии и т. п.) такой же, как в задачах VI.37 и IX.20 с учетом графика на рис. IX.12, зависимостей (VI.19), (V1.20), (VI.25) — (VI.27) и (IX.36). [c.263]

Промежуточное (между твердыми и газообразными) положение жидкого состояния проявляется, во-первых, в степени упорядочения частиц ж идкости, т. е. молекул, и, во-вторых, в особенностях теплового движения их. Если в кристаллах наблюдается ближний и дальний порядок в расположении частиц, а в газах, наоборот, полная неупорядоченность, то в жидкостях имеет место ближний порядок, характеризующийся наличием предпочтительных рас-тояний между частицами. Тепловое движение в кристаллах представляет собой колебания составляющих кристалл частиц вблизи узлов кристаллической решетки с возможными диффузионными скачками частиц, в газах —трансляционное движение в промежутках между столкновениями, а в жидкостях — колебания частиц вблизи временных положений равновесия наряду со скачкообразными и плавными трансляционными движениями частиц. [c.130]

Монокристаллы с дефектами решетки. Под дефектами понимают вакансии, межузельные атомы, неупорядоченно расположенные примесные атомы, т. е. все то, что нарушает идеальный дальний порядок. Обычно число дефектов мало, однако число примесных атомов (в сплавах) может быть порядка общего числа атомов. В этом случае можно говорить о сохранении дальнего порядка лишь в среднем. [c.7]

Поликристаллы, состоящие из большого числа различным образом ориентированных сравнительно небольших монокристаллов (правильных или содержащ,их дефекты). В поликристаллах дальний порядок сохраняется лишь внутри монокристаллов. [c.8]

При повышении температуры кристалл будет возбуждаться, и строгая закономерность в расположении атомов, так называемый дальний порядок в системе, будет нарушаться, поскольку свободная энергия [c.124]

Если в кристаллах наблюдается ближний и дальний порядок в расположении частиц, а в газах, наоборот, полная неупорядоченность, то в жидкостях, во всяком случае вблизи кривой плавления, имеет место ближний порядок, характеризующийся наличием предпочтительных расстояний между частицами. Тепловое движение в кристаллах представляет собой колебания составляющих кристалл частиц вблизи узлов кристаллической решетки с возможными диффузионными скачками частиц, в газах — трансляционное движение частиц в промежутках между столкновениями, в жидкостях — колебания частиц вблизи временных положений равновесия наряду со скачкообразными трансляционными движениями частиц. [c.211]

Дальний порядок упрощает анализ свойств кристаллов, так как информация о взаимном расположении всего лишь нескольких атомов, составляющих элементарную ячейку, позволяет последовательным переносом такой ячейки построить модель кристаллической решетки кристалла любых размеров. Дальний порядок в расположении атомов кристаллов является основой современной физики кристаллических полупроводников, на которой базируется полупроводниковая электроника. [c.5]

Дальнейший порядок работы определяется программой расчета. [c.107]

Твердые металлы имеют кристаллическое строение. Для кристаллов характерно наличие дальнего порядка в расположении атомов, т.е, в кристаллах существует строго определенное геометрически правильное расположение атомов, которое наблюдается на любом расстояние от произвольно выбранного атома. При плавлении кристаллов дальний порядок нарушается и образуется ближний порядок в расположении атомов, т е. в расплаве со.хра-няется некоторая упорядоченность лишь вблизи произвольно выбранного атома, по. мере удаления от данного атома степень упорядоченности быстро [c.14]

Дальнейший порядок, расчета следующий (рис. 135). [c.213]

Неорганические стекла обладают во многих случаях полупроводниковыми свойствами. Теория аморфных полупроводников указывает, что при плавлении кристаллов нарушается только- дальний порядок симметрии, ближний же порядок сохраняется. Энергетический спектр стеклообразного полупроводника состоит также из зон, как и у кристаллического, но из-за разупорядоченного строения происходит расширение валентной и свободной зон и сужение запрещенной зоны. В отличие от обычных стекол с преобладанием ионной проводимости стеклообразные полупроводники обладают чисто электронной проводимостью. [c.192]

Взаимодействие атомов может существенно изменить тип процесса упорядочения, приведя к кооперативному характеру этого явления. В результате становится возможным фазовый переход типа порядок — беспорядок при некоторой конечной температуре упорядочения Т о, выше которой система атомов находится в неупорядоченном состоянии (где дальний порядок отсутствует), а ниже — в упорядоченном состоянии. [c.158]

Процессы рассмотренного типа интересны тем, что при разупорядочении дальний порядок исчезает только на подрешетке междоузлий, тогда как на подрешетке узлов атомы металла сохраняют строго периодическое расположение. Процессы такого типа, как отмечалось во введении, в определенном смысле аналогичны плавлению, происходящему на одной из подрешеток, и иногда называются [6] переходами типа твердое тело — жидкость. [c.168]

Со, для которых данная температура является температурой упорядочения, возникает или исчезает дальний порядок и в этих точках кривая В са) должна иметь изломы. [c.293]

Ограничимся далее случаем, когда при I > 0 температура Г =. Гг остается постоянной. В сплавах с ОЦК решеткой типа -латуни равновесный дальний порядок на узлах обычно устанавливается значительно быстрее, чем в сплавах с ГЦК решеткой, и фиксация его закал- [c.330]

В таком случае приложение нагрузки т (меньшей предела текучести) к металлу, имеющему несовершенства кристаллического строения, вызовет неоднородное распределение внутренних напряжений в очагах локального плавления приложенное напряжение преобразуется в гидростатическое давление (фазовое состояние близко к жидкому, дальний порядок отсутствует) а в остальной части кристалла напряжение в элементарных объемах подчиняется законам упругости твердого тела. Таким образом, в местах дефектов структуры типа дислокаций возможно равенство т = Р. Например, в работе [16] при вычислении свободной энергии вакансий постулируется справедливость этого соотношения для некоторых областей материалов . [c.28]

Отдельные составляющие твердой фазы теплозащитного материала могут находиться в кристаллическом либо в аморфном состоянии. Механизм переноса тепла в этих состояниях резко отличен. В свою очередь кристаллы подразделяются на проводники и диэлектрики в зависимости от того, что является основным носителем тепловой энергии электроны или колебания кристаллической решетки — фононы. В последнем случае проводимость определяется длиной свободного пробега, т. е. расстоянием, на котором сохраняется правильная структура кристаллической решетки или так называемый дальний порядок. Аморфные диэлектрики, у которых зерна кристаллов расположены хаотично, имеют меньший коэффициент теплопроводности по сравнению с кристаллическими диэлектриками, у которых структура более упорядочена. При 50 К коэффициент теплопроводности кристаллического кварца в 150 раз выше, чем у аморфного кварцевого стекла. [c.75]

Дислокационная структура первой подповерхностной зоны рассматривается, таким образом, как результат диссипации запасенной упругой энергий, которая выливается в самоорганизацию нераьновесных структур, обеспечивая тем самым дальнейшую устойчивостъ системы. Фрактальная размерность вегцества в этой зоне >" =3, однако дальний порядок в расположении частиц нарушается за счет большого количества линейных дефектов - дислокаций. [c.301]

Твердые тела — это вещества, которые обладают некоторой жесткостью по отношению к сдвигу. Структура таких веществ обычно является кристаллической. Кристаллы характеризуются правильным расположением атомов. В них существует строгая повторяемость одних и тех же элементов структуры (атомы, группы атомов, молекулы). Кроме кристаллических веществ в природе имеются также аморфные твердые тела, в которых отсутствует характерный для кристаллов дальний порядок. В то, же время в них наблюдается определенная упорядоченность в расположении атомо , характеризуемая так называемым ближним порядком. Различие в структуре этих двух групп твердых тел приводит к различию в их физических свойствах. [c.8]

Атомная структура металлических стекол. Как и в любом другом некристаллическом веществе, в аморфном металле отсутствует дальний порядок в расположении атомов. Данные по рассеянию рентгеновских лучей аморфными телами можно пытаться объяснить как в рамках микрокристаллитной структуры, так и в рамках модели непрерывной сетки. Исследования последних лет, в частности опыты по электрон-позитронной аннигиляции, дают веские основания считать, что в аморфном металле существует распределение атомов без каких-либо разрывов типа границ зерен и точечных дефектов, характерных для кристаллов. Предполагается, что в металлическом стекле существует хаотическое непрерывное распределение сферических частиц, характеризующееся плотной упаковкой. Координационные числа, определенные по площади под первым пиком функции радиального распределения, в большинстве случаев оказываются равными 12, т. е. они больше, чем для жидких металлов. [c.372]

Стекло представляет собой типичный пример так называемого аморфного состояния вещества, которое в отличие от кристаллического характеризуется двумя признаками — изотропностью свойств и отсутствием точки плавления. Аморфные тела встречаются обычно в виде двух форм — компактной и дисперсной. Представителем компактной формы является стеклообразное состояние, дисперсной — сажа, аморфные-бор и кремний. Для аморфного состояния характерен только ближний порядок расположения структурных единиц. Дальний порядок, свойственный кристаллам, отсутствует. Компактное аморфное состояние представляет собой сильно перео.хлажденную жидкость и отличается от последней только отсутствием подвижного обмена местами между отдельными структурными ассоциатами, что обусловлено высокой вязкостью. В дисперсном аморфном состоянии (тонкий порошок, состоящий из агрегатов, не имеющих упорядоченного строения) химическое взаимодействие отсутствует. Обе формы аморфного состояния вещества в термодинамическом отношении метастабильны и при благоприятных условиях способны кристаллизоваться с выделением тепла. [c.13]

Жидкости по своим свойствам ближе к твердым телам, чем к газообразным, так как I) плотность жидкостей при затвердевангн близка к плотности твердых тел 2) увеличение объема при плавлении крайне незначительно (до 10%) 3) теплоемкость при плавлении несколько уменьшается 4) в расположении частиц жидкости дальний порядок , характеризующийся строгой периодичностью, отсутствует. При незначительном увеличении расстояний частиц друг от друга происходит полное нарушение порядка. [c.52]

Выясним сначала, каким образом может быть количественно охарактеризован дальний порядок в бинарных сплавах с двумя типами узлов. Рассмотрим кристалл сплава А — В, состоящий из общего числа N атомов, расположенных на N узлах. Обозначим числа атомов А и В в сплаве через Ад и Ав, а числа узлов первого и второго типа через А и А (АдАв = А< - -А =, А). Тогда относительные атомные концентрации атомов А [c.139]

Как обычно, характеризуем дальний порядок в сплаве степенью порядка т] = 2 (рд — Са)) где рд — вероятность замещения атомов А узла первого типа и Сд — относительная атомная концентрация компонента А на узлах. Воспользуемся результатами теории диффузии внедренных атомов в сплавах, развитой в приближении средних энергий (см. 28). Как было показано в 28, средние высоты потенциальных барьеров АИ12 для перехода атома С из положения ЛГ1 в Л/г и АВ21 для обратного перехода, а также их разность Аи определяются формулами (28,12). Входящие в них величины и и определены выражениями (28,13) и (8,11), причем ю является энергетической постоянной, а и — линейной функцией концентрации Сд. [c.329]

Микроструктура при отжиге претерпевает последовательность структурных превращений, подобную рассматриваемой выше для ИПД Ni. Однако характерным для ИПД NiaAl явилось то, что дальний порядок начинает восстанавливаться в узком температурном интервале вблизи 530 К, т. е. на стадии возврата (рис. 3.15<9). Это упорядочение не является полным, однако дальнейшее увеличение параметра дальнего порядка происходит только при намного более высоких температурах, близких к 1300 К, когда зерна вырастают до относительно больших размеров. Хотя физическая природа разупорядочения интерметаллидов при ИПД и последующее их переупорядочение при нагреве требуют дальнейших исследований, важно отметить, что, следуя полученным результатам, становится ясным, что переупорядочение в NiaAl обусловлено, в первую очередь, не рекристаллизационными процессами, а процессами возврата, связанными с перестройками дислокационной структуры на границах и в теле зерен. [c.143]

Мы полагаем, что наиболее поразительной закономерностью поведения различных систем сплавов является общность эффектов, связанных с характером скольжения. Планарное скольжение может вызываться рядом факторов, включая уменьшение энергии дефектов упаковки, понижение температуры, ближний и дальний порядок, образование кластеров и разрезание выделений дислокациями. Все эти факторы отмечались в разных местах данной главы и в предшествующих обзорах. Хотя корреляция планарного скольжения с КР и водородным охрупчиванием наиболее полно и подробно исследована для аустенитных нержавеющих сталей, она применима и в случае других аустенитных сплавов, алюминиевых сплавов, титановых а- и р-сплавов, а возможно, и в никелевых сплавах. Очевидным исключением служит семейство ферритных и мартенситных сталей, однако в этом случае число работ, в которых исследован характер скольжения, относительно невелико. Ниже обсудим возможность того, что в подобных сплавах тип скольжения не имеет большого значения, но предстоящие исследования этих материалов все же должны включать определение типа скольжения, например, с помощью сравнительно простой методики линии скольжения [201]. Это позволит установить, распространяется ли отмеченная корреляция на о. ц. к. стали. Часто высказываемое мнение о том, что в железе (и, как следствие, в стали) скольжение всегда носит сильно непланарный характер,— ошибочно. Например, понижение температуры делает скольжение в чистом железе заметно более планарным и [c.120]

Физика низких температур (1956) -- [ c.646 ]

Металловедение и термическая обработка Издание 6 (1965) -- [ c.38 ]

Металлургия и материаловедение (1982) -- [ c.16 ]

Материаловедение Технология конструкционных материалов Изд2 (2006) -- [ c.41 ]

Теория твёрдого тела (1980) -- [ c.11 ]

Статистическая механика (0) -- [ c.369 ]

Термодинамика и статистическая физика Т.2 Изд.2 (2002) -- [ c.341 ]

Термодинамика и статистическая физика Теория равновесных систем (1991) -- [ c.677 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...