Точка изображающая свободная

Всякое движение, посредством которого материальная система переходит от некоторой начальной конфигурации q к некоторой конечной конфигурации будет изображаться в определенном таким образом метрическом многообразии некоторой кривой, соединяющей обе точки, изображающие две конечные конфигурации, и имеющей параметрическими уравнениями конечные уравнения, выражающие закон движения qji — Qh (t). Такая кривая, которая в случае одной единственной точки, свободной или несвободной, тождественна с соответствующей траекторией в физическом пространстве, в общем случае называется динамической траекторией системы в том движении. о котором идет речь. [c.412]

Пространство PH имеет более второстепенное значение. Им полезно пользоваться, когда рассматриваются столкновения, в которых некоторое количество частиц, находившихся первоначально в свободном движении, попадает под влияние друг друга, а затем удаляются друг от друга, причем конечное их движение опять оказывается свободным. Когда частицы движутся свободно (до и после столкновения), то изображающая точка остается неподвижной в PH. В результате столкновения изображающая точка переходит из одного такого положения в другое. [c.202]

Масштаб диаграммы по вертикали такой же, как и масштаб основного графи ка. В этих координатах точка, изображающая смещение и скорость буфера при свободных колебаниях, движется по дуге окружности с угловой скоростью, равной р, так что проходимый ею за время t центральный угол (в радианах) равен pt. [c.433]

Масштаб диаграммы такой же, как и вертикальный масштаб основного графика. Свободное колебание буфера изображается в этих координатах дугой окружности, причем точка, изображающая смешение и скорость буфера, движется по дуге с угловой скоростью р, так что проходимый ею за время t центральный угол (в радианах) равен/ /. [c.393]

Задача 2. Получить общее решение уравнения Лиувилля для одномерного движения частицы в случаях а) свободного ее движения б) движения в поле упругой силы Г = —кх. Нарисовать траектории фазовых точек, изображающих состояния этих систем. [c.360]

Не-) свободная, (не-) изолированная, тяжёлая, произвольная, (не-) подвижная, движущаяся, двойная, круговая, особая, параболическая, изображающая. .. точка. [c.40]

Два свободных вектора, имеющих одинаковую физическую размерность, равны, если они имеют одинаковые модули и изображающие их отрезки параллельны и одинаково направлены. Параллельность здесь, конечно, следует понимать в смысле, принятом в геометрии Евклида. Далее, мы будем говорить о параллельности векторов, понимая под этим параллельность изображающих их отрезков. Если прямые, вдоль которых направлены векторы, параллельны, то векторы называются коллинеарными. [c.26]

Рассмотрим естественные дифференциальные уравнения движения изображающей точки по основной траектории и траектории, соответствующей движению вспомогательной свободной материальной системы. Согласно этим уравнениям найдем [c.193]

Из определения момента силы и характера его действия следует одно важное правило обращения с направленными отрезками, изображающими силы. Когда мы рассматривали поступательные движения тела, мы свободно переносили векторы сил из одной точки в другую (конечно, сохраняя неизменным направление вектора). В случае же вращательного движения этого делать нельзя. Действительно, если мы перенесем вектор силы так, что линия ее действия станет ближе к оси, то изменится момент силы, а также и вращательное движение, которое она вызывает. Поэтому во всех случаях, когда нужно учитывать или рассчитывать вращательное движение, вектор силы можно переносить только вдоль линии ее действия. [c.269]

Другой пример представлен на рис. 272, изображающем узел гильзы цилиндра двигателя внутреннего сгорания, непосредственно охлаждаемой водой. Конструкция, в которой гильза зафиксирована в двух точках — верхним буртиком и уплотняющим буртиком (рис. 272, а), ошибочна. При нагреве гильзы в узле возникают термические усилия, сжимающие гильзу и растягивающие рубашку. В правильной конструкции (рис. 272, б) гильза зафиксирована только верхним буртиком. Уплотнение выполнено скользящим гильза имеет возможность свободно перемещаться относительно рубашки. [c.360]

Что касается расположения труб в плане, то здесь также применяется веерообразная расстановка, в особенности, если котел не имеет конических барабанов, значительно уменьшающих площадь передней решетки. Типичная для наших старых паровозов расстановка труб в плане показана на нижней проекции фиг. 127, изображающей сечение котла горизонтальной плоскостью. Как видно, за счет размещения топки с боков задних участков труб имеется значительный неиспользуемый для работы (заштрихованный) объем воды. Для уменьшения этого объема и, главное, для более свободного размещения труб в задней решетке и делали уширенный кожух (например, у паровозов сер. С , С и Л ), показанный на средней проекции той же фиг. 127. В этом случае трубы расположены почти параллельно, мостики в задней решетке увеличиваются, хотя значительно [c.135]

Что касается остальных, свободных (т. е. не фиксированных) интегралов, то каждый из них, как мы указали в п. 2, если он представляет собой физически актуальную величину, как правило, будет на редуцированном многообразии почти постоянным в описанном выше смысле это дает нам известные основания ожидать, что его значение в большинстве практически встречающихся случаев будет близким к его среднему значению на редуцированном многообразии иначе говоря, мы полагаем, что положение изображающей точки данной системы на нашем редуцированном многообразии обусловлено случаем, и притом таким образом, что пребыванию этой точки на множестве весьма малой меры соответствует весьма малая вероятность (абсолютная непрерывность ), так что выбранный нами интеграл, действительно, имеет все шансы в большинстве наблюдений получать значения, близкие к его среднему значению. Разумеется, вопрос о правильности всего этого гипотетического построения в конечном счете может быть решен только сличением выводов построенной таким образом теории с данными опыта. [c.37]

На схеме изделия в прямоугольники, изображающие устройства, допускается помещать структурные или функциональные схемы устройств или повторять их принципиальные схемы (полностью или частично). Если в изделие входит несколько одинаковых устройств, то схему устройства рекомендуется помещать на свободном поле схемы изделия с соответствующей надписью, например ( .Схема блоков А1—А4 . [c.748]

Возьмем рис. 89, изображающий конус воды при эксплуатации несовершенной скважины. Пусть вершина конуса совпадает с точкой М. Безводный дебит соответствующий указанному положению водяного конуса, вычисляется по формуле (Х.36). Если чертеж рис. 89 повернуть на 180°, вращая его вокруг прямой 55, и предположить, что на месте воды находится газ, мы получим схему предельного случая без-газовой эксплуатации скважины, в которую через открытую часть ее стенки высотой I фильтруется нефть, имеющая свободную поверхность. Таким образом мы получили случай, представленный на рис. 90. Для этого случая также будет справедлива формула (Х.36), если в ней величины и / заменить соответствующими величинами рис. 36. Делая такую замену, найдем [c.231]

Для сравнения напряжений и на нижних поверхностях пластинок с/ защемленным и со свободно опертым краем на рис. 63 представлены диаграммы, изображающие изменения этих напряжений по длине радиуса пластинок. Измеряя ординаты от горизонтальной оси, проходящей через точку О, мы получаем напряжения для пластинки с защемленным краем. Прибавляя к этим напряжениям постоянную величину [c.88]

Интерпретацию данных в конических переменных в малой области перехода от свободного к несвободному взаимодействию следует рассматривать как "продолжение" конической модели течения из области, где она адекватно описывает наблюдаемое явление. Это, как будет видно ниже, вполне оправдано. Изображающие точки таких режимов в плоскости (Р, а) (фиг. 2) ставились в соответствии с результатами расчетов положения линии отрыва по формуле (1.1) и соотношением между углами ф и Р = л/2 - е. Наличие упомянутой выше узкой полосы пограничного слоя вдоль передней кромки при несвободном взаимодействии, ширина которой не превышает 0.5°, не принималось во внимание, а положение линии отрыва считалось совпадающим с кромкой. [c.60]

Ферми. При равновесном статистич. распределении электронов по разным квантовым состояниям они занимают все возможные состояния, соответствующие энергиям от минимальной (близкой к нулю) до максимальной, наз. энергией Ферми. Каждое состояние электрона изображается точкой в пространстве импульсов (т. е. в пространстве, где координатами служат компоненты импульса). Геометрич. место точек, отвечающих энергии Ферми, есть поверхность Ферми для щелочных М. она почти сферична, для поливалентных М.— имеет сложную форму, обычно состоит из нескольких частей и может быть многосвязной, сохраняя, однако, симметрию кристаллич. решётки М. Электроны проводимости, изображаемые точками, лежащими на новерхиости Ферми, изменяют свой импульс под действием внешних полей — электрического и магнитного прп этом точка, изображающая электрон, перемещается по поверхности Ферми. Движение электронов под действием магнитного поля представляется движением изображающих их точек по линиям пересечения поверхности Ферми плоскостями, перпендикулярными вектору напряжённости поля. Т. к. траектории электронов в пространстве координат подобны орбитам изображающих их точек в пространстве импульсов, движение электронов оказывается периодическим во времени и в пространстве. Частота периодич. движения электронов в магнитном ноле наз. циклотронной частотой и равняется соц= eHJт с т. о., озц определяется напряжённостью Ну магнитного поля и эффективной массой 3 электрона проводимости, к-рая может отличаться от массы свободного электрона в вакууме в несколько раз (иногда даже на два порядка). Поперечник траектории электрона — 2сру еН2, определяется импульсом электрона ру. Периодич. движение электронов в М. реализуется при большой длине (и времени) свободного пробега электронов, т. е. в чистых монокристаллах при низких темп-рах. Если в М., помещённом в магнитное поле, распространя-егся УЗ-вая волна, совпадение или кратность её временного и нространст венного периода с соответствующими периодами для траекторий электро- [c.212]

Траектория точки, изображающей в фазовом пространстве свободное движение, пред-ставляет собой прямую, параллельную оси х (рис. 213) и приподнятую над ней на величину С = /ЪпЁ, где Е =-р /(2т) — энергия частицы. [c.361]

Рассмотрим наряду с движениями по основной траектории и траектории сравнения движение изображающей точки по траектории, соответствующей движению некоторой системы, освобожденной от связей. Предположим, что на эту свободную систему действуют активные силы, равные активным сила.м, приложенным к точкам несвободной системы, движение которой изучается. Пусть число степеней свободы этой вспомогательной системы равно чиелу етепеней свободы несвободной системы. Предположим, что элементы траекторий изображающей точки для вспомогательной свободной системы, несвободной системы и траектории сравнения совпадают в некоторой точке с точ- [c.192]

Среди всех возможных траекторий изображаюш,ей точки, проходяицих через фиксированную точку Р пространства конфигураций и по которым изображающая точка движется с одинаковой наперед заданной в точке Р скоростью, траектория действительного движения имеет наименьшую кривизну относительно кривизны траектории действительного движения свободной системы с той же заданной скоростью в точке Р при условии, что действительные движения свободной и несвободной систем происходят под действием одинаковых систем активных сил. [c.194]

Наибольший практический интерес представляет случай движения двух накладывающихся друг на друга волн — прямой и обратной и притом одного знака, т. е, либо положительного (волны повышения), либо отрицательного (волны понижения). В этом случае 150зннкает некоторая подвижная граница, отделяющая одну волну от другой и носящая название фронта волны. Если уравнение /= = [(() есть закон движения фронта волны, нарушающий данную волну (заштрихована на р ]сунке), то вдоль линии l = изображающей движение этого фронта в плоскости 1 1, должны существовать два различных уклона свободной поверхности (рис. 22-2), а также различные значения производных от о и со по / и /, относящихся к волнам, отделенным друг от друга этим фронтом. [c.207]

В рассматриваемом здесь случае изображающего пространства конфигураций голономной системы элементарный пример одной единственной точки, свободной или удерживаемой на поверхности или на кривой, подсказывает особый выбор мероопределения, который оказывается очень удобным таюйе и в общем случае. Если масса точки предполагается равной единице, то элементарное расстояние ds между [c.411]

Значение константы пристреливалось так, чтобы г/(0) = 0. По результатам интегрирования определялось число Рейнольдса Ке = г/ (0). Параметр оставался свободным. Результаты расчетов для малой окрестности = 1 представлены на рис. 56. Линия 1 соответствует границе существования решений, линия 3 — турбулентной струе с г/ (1)=—460,5. Можно наметить следующую последовательность событий, развивающихся при увеличении числа Рейнольдса. При Ке < Ке = 7,56 (до точки Т на рис. 56) течение всюду ламинарное. При Ке = Ке,ц, немного пе доходя до границы Существования, течение турбули-зируется, причем турбулентная вязкость в струе вырабатывается такой, что г/ (1) =—460,5, согласно Шлихтингу. При этом с ростом Ке величина возрастает и изображающая точка движется вдоль линии 3. [c.155]

Фазовый портрет свободно генерирующего твердотельного лазера. В соответствии с уравнениями (3.2.53) лазер как динамическая система описывается двумя функциями от времени п ( ) и т (1 ). Определим плоскость состояний лазера (иначе говоря, фазовую плоскость) как плоскость, в которой роль декартовых координат играют переменные п и т. В каждый момент времени состояние лазера изображается определенной точкой на фазовой плоскости изобраэюаюищя, или представляющая точка). С течением времени изображающая точка вычерчивает на фазовой плоскости некоторую кривую, называемую фазовой траекторией. Семейство возможных фазовых траекторий принято называть фазовым портретом рассматриваемой динамической системы. [c.310]

Так как длина волны в волноводе Хв равна v T, где 7 =1// (f —частота электромагнитных колебаний), а длина волны в свободном пространстве Х=сТ, то длина волны в волноводе всегда больше длины волиы в свободном пространстве. Везде на рисунках, изображающих картины поля, указывалась именно. величина Я-в. Эту волну можно измерить экспериментально с помощью измерительной линии Б режиме стоячих волн расстояние между соседними минимумами или максимумами поля равно Л.в/2. [c.18]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...