Адиабата уравнение Пуассона

Выведем уравнение адиабаты — уравнение Пуассона —для идеального газа. При выводе этого уравнения будем исходить из количественного выражения первого начала термодинамики для идеального газа [c.33]

Уравнение (5.29) носит название уравнения Пуассона и является уравнением для адиабаты идеального газа. [c.57]

Для адиабат 1—2 и 3—4 уравнения Пуассона имеют вид [c.190]

Для жидкостей строго теоретически обоснованного уравнения состояния нет. В практике сжимаемость жидкости учитывается так же, как и в идеальном газе, для чего используется эмпирическое уравнение Пуассона, аналогичное уравнению адиабаты [c.14]

Для адиабат 1-2 и 3-4 можно написать уравнения Пуассона [c.322]

После вывода уравнения адиабаты записано ...это уравнение обычно называется уравнением Пуассона,, но за несколько месяцев до Пуассона Лаплас опубликовал вывод, основанный на специальных положениях о молекулярных теплоемкостях . [c.250]

При непрерывных движениях идеального газа связь между р и р даётся так называемым уравнением Пуассона (адиабата Пуассона) [c.253]

Пусть аа (рис. 54) есть ударная адиабата, проведенная через точку ри V, в качестве начальной. Выберем на ней какую-нибудь точку р2, Vi и проведем через нее другую адиабату ЬЬ ), для которой бы эта точка была начальной. Очевидно, что пара значений ри Vi будет удовлетворять также и уравнению этой второй адиабаты. Таким образом, адиабаты аа и ЬЬ пересекутся в обеих точках р, V и р2, Vi. Подчеркнем, что обе эти адиабаты отнюдь не совпадают полностью друг с другом, как это имело бы место для адиабат Пуассона, проведенных через заданную точку. [c.458]

Применим теперь полученные формулы к политропному газу. В таком газе w = с / у— 1) уравнение же адиабаты Пуассона можно написать в виде [c.576]

Далее, воспользовавшись уравнением адиабаты Пуассона в виде [c.576]

Уместно отметить, что уравнение ударной адиабаты Гюгонио в отличие от уравнения адиабаты Пуассона не выражает термодинамического процесса ударную адиабату нужно рассматривать лишь как геометрическое место точек, изображающих состояние газа за различными скачками уплотнения от бесконечно слабых до бесконечно сильных. [c.318]

Уравнение (2-46) называется уравнением адиабаты Пуассона. В координатах р, v оно имеет вид кривой, показанной на рис. 2-10 пунктирной линией изображена изотерма, проходящая через ту же точку 1. [c.49]

Процесс, происходящий без теплообмена системы с окружающей средой, называется адиабатическим, а процесс, происходящий при постоянной энтропии, - изоэнтропическим. Изоэнтропический процесс описывается уравнением адиабаты Пуассона, которое получается из уравнения (9.10), если положить =5i,T.e. [c.150]

Температура торможения газа за турбиной определяется при помощи адиабаты Пуассона (9.11) и уравнения Клапейрона (9.2). [c.165]

Это соотношение носит название уравнения адиабаты Пуассона. [c.224]

Уравнение политропы с показателем п=к превращается в уравнение адиабаты Пуассона [c.231]

Уравнение адиабаты Пуассона 224, 231 [c.507]

К- р, К- Ро2 Значение найдем из уравнения адиабаты Пуассона [c.133]

Пример. Адиабата Пуассона. Рассмотрим газ, подчиняющийся уравнению Клапейрона [c.110]

Интегрируя последнее уравнение, получаем соотношение, которое называют адиабатой Пуассона-. [c.110]

Уравнение (2-42) обычно называют уравнением адиабаты Пуассона. [c.42]

Динамические методы диагностики основаны на использовании связи количественных и качественных параметров структуры и эволюции волн сжатия и разрежения, которые можно зафиксировать в эксперименте, со свойствами среды. Измерения автомодельных течений типа стационарной ударной волны или простой волны Римана позволяет по найденным из экспериментов кинематическим параметрам определить свойства исследуемого вещества, характеризующие его реакцию на ударную нагрузку. Проведение экспериментов при различных начальных условиях и интенсивностях ударных волн дает базу для построения калорического уравнения состояния Е = Е(р, V) в области р—У-диаграммы, перекрытой адиабатами Гюгонио и Пуассона. Анализ полей давления и скорости при ударно-волновом нагружении релаксирующих сред дает основу для определения кинетических закономерностей процессов упругопластического деформирования, разрушения, химических и фазовых превращений. [c.25]

Этот показатель зависит лишь от мольных концентраций Х1 и числа внешних степеней свободы и компонент. Тогда уравнение адиабаты дйН = йр будет иметь тот же интеграл — адиабату Пуассона, как и для совершенного газа [c.37]

В Физической энциклопедии (1988. Т. I. С. 25, 26) читаем Для идеального газа адиабата описывается уравнением Пуассо на = onst, где у = Ср/Су—отношение теплоемкости при постоянном давлении к теплоемкости при постоянном объеме (для одноатомного газа при обычных температурах у =1,67, для двухатомного газа у =1,4), а для фотонного газа адиабата описывается уравнением Пуассона, где y = li . Как это согласовать с тем, что для фотонного газа С =со, y = 4[c.177]

Согласовать приведенные утверждения невозможно, так как одно из них ошибочно. Для фотонного газа адиабата описывается не уравнением Пуассона pV = onsl, где у = Ср1Су = 1 , а уравнением pV 3= onst, в котором показатель степени /з не имеет ничего общего с отношением теплоемкостей у. [c.349]

Полученное соотношение называется уравнением Пуассона и выражает аналитическую связь между параметрами р и о в адиабатном процессе, а потому представляет собой уравнение адиабаты в pv-диаграмме. Входящая в него величина k называется показателем r onst адиабаты. Графически адиабата [c.44]

Уравнение обратимой адиабаты (изоэнтропы), называемое уравнением Пуассона, следует из (1Л17), которое при с18=0 дает [c.66]

Это обстоятельство является одним из следствий того факта, что уравнение ударной адиабаты не может быть написано в виде Др. V) = onst, где f есть некоторая функция своих аргументов, как это, например, имеет место для адиабаты Пуассона (уравнение которой есть s(p, 1/) = onst). В то время как адиабаты Пуассона (для заданного газа) составляют однопараметрическое семейство кривых, ударная адиабата определяется заданием двух параметров начальных значений pi, Vi. С этим л<е связано и следующее важное обстоятельство если две (или более) последовательные ударные волны переводят газ соответственно из состояния 1 в состояние 2 к из 2 в 3, то переход из состояния 1 в 3 путем прохоладення какой-либо одной ударной волны, вообще говоря, невозможен. [c.458]

Проведем через точку / (pi, l/j) на р, 1/-днаграмме две кривые— ударнз о адиабату и адиабату Пуассона. Уравнеь ие адиабаты Пуассона есть S2 — Si = 0. Из сравнения этого уравнения с уравнением (86,1) ударной адиабаты вблизи точки / видно, что обе кривые касаются в этой точке, причем имеет место касание второго порядка — совпадают не только первые, но и вторые производные. Для того чтобы выяснить взаимное расположение обеих кривых вблизи точки /, воспользуемся тем, что согласно [c.461]

Это выражение проще всего можно получить путем дифференцирования уравнения адиабаты Пуассона pV = onst. [c.461]

Потенциал скорости ф в общем случае является функцией координат и вре.менн при стационарном движении ф от времени не зависит. Так как при изоэнтропическом течении р и р связаны уравнением адиабаты Пуассона рр == onst, то [c.328]

Уравнение (VI.57), устанавливающее зависимость давления от плотности в скачке уплотнения, в отличие от обычной изэнтро-пической адиабаты или адиабаты Пуассона (VI.55) называется ударной адиабатой, или адиабатой Гюгонио. [c.156]

По своей структуре уравнение (9-29) напоминает уравнение адиабаты Пуассона для идеального газа (рУ = onst). [c.197]

Так как при выводе формулы (5.6) использовачось уравнение адиабаты Пуассона, значит скорость звука, подсчитанная по этой формуле,соответствует изоэнтропным процессам dS=0. [c.60]

Рассмотрим одномерное сферически-симметричное движение газа в поле сил тяготения в следуюгцих предположениях звезда описывается однозонной моделью [4], т.е. вегцество звезды однородно по составу и химические реакции и ядерные преврагцения вегцества не учитываются вегцество звезды — невязкий нетеплопроводный газ с уравнениями состояния е=р/[р(7 — 1)] и р = pRT. Показатель адиабаты Пуассона 7 = 5/3, поэтому не учитывается вклад излучения в давление. Считается, что таким уравнениям удовлетворяет вегцество звезд главной последовательности с массой порядка 20 солнечных. [c.418]

Ударные адиабаты, выражаемые формулами (4.15) или (4.16) вместе с уравнениАн состояния в виде Р = Р(П, Я) пли Р = Р(У, Е), называют адиабатами Гюгонио. После исключения внутренней энергии Е из уравнения (4.16) и уравнения состояния получается зависимость вида Р — Р У, Рр, Пр). Ударная адиабата существенно отличается от адиабаты Пуассона, вдоль которой энтропия 8 остается [c.102]

НО, давления (что отмечено в 1.6). Поэтому в ограниченном диапазоне изменения р я Т можно приближенно принять у постоянным. Тогда интеграл уравнения адиабаты Qdh = dp в этой области совпадает с изоэнтропой Пуассона (1.7.14) для совершенного газа Q = Степень (у —1)/ Для реальных условий, как следует из рис. 1.8 и 1.10, достаточно мала, поэтому энтальпия, а следовательно, и степень (у —1)y сравнительно слабо зависят от давления вдоль изоэнтропы (см. рис. 1.10). Это дает возможность использовать для оценок адиабату Пуассона и для реального газа. [c.45]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...