Адиабата

Показать, что две адиабаты не могут пересекаться друг с другом. [c.30]

Поскольку 1, то в координатах р, V (рис. 4.4) линия адиабаты идет круче линии изотермы при адиабатном расширении давление понижается быстрее, чем при изотермическом, так как в процессе расширения уменьшается температура газа. [c.32]

V и Т в любых двух точках на политропе, аналогично тому, как это было сделано для адиабаты [c.33]

Процессы, расположенные правее и выще адиабаты, идут с подводом теплоты к рабочему телу процессы, лежащие левее и ниже адиабаты, протекают с отводом теплоты. [c.34]

Процессы, расположенные между адиабатой и изотермой, имеют отрицательную теплоемкость, так как bq и du (а следовательно, и dT), имеют в этой области противоположные знаки. В таких процессах 1/ > (71, поэтому на производство работы при расширении тратится не только подводимая теплота, но и часть внутренней энергии рабочего тела. [c.34]

Перегретый пар расширяется в турбине по адиабате от начального давления 8 МПа и температуры 500 °С до р2= 100 кПа. Определить конечное состояние пара, изменение внутренней энергии и работу расширения. [c.43]

Таким образом, отношение критического давления на выходе рг = ркр к давлению перед соплом pi имеет постоянное значение и зависит только от показателя адиабаты, т. е. от природы рабочего тела. [c.47]

Из уравнения адиабаты следует, что ai = г/кр (ркр/р,) . Заменяя здесь отношение (Ркр/pi) в соответствии с уравнением (5.18), получаем [c.47]

При одинаковых показателях адиабаты k процессов сжатия и расширения в соответствии с (4.18) [c.58]

Теоретически термический КПД цикла Ренкина можно сделать равным КПД цикла Карно с помощью регенерации теплоты, если осуществить расширение пара не по адиабате 1-2, как в обычной турбине, а по политропе /- [c.62]

В самом деле, зная р и / , легко отыскать положение точки / в Л, s-диаграмме и найти энтальпию /i (см. рис. 6.10). Пересечение адиабаты, проведенной из точки J, с изобарой p.j определяет положение точки 2, т. е. энтальпию h2- Наконец, энтальпия hi воды, закипающей при давлении р>, зависит только от этого давления. [c.64]

Предположим, что адиабаты пересекаются в точке с. Проведем между ними изотермический процесс аЬ, получим цикл аЬс, в котором совершается работа (эквивалентная заштрихованной площади) за счет охлаждения одного источника теплоты, что противоречит второму закону термодинамики. [c.209]

Однако прежде чем перейти к этому, нужно сделать на основании цикла Карно еще один вывод, который ведет к определению другой очень важной физической величины в термодинамике, тесно связанной с температурой,— энтропии системы. Если рассмотреть обратимый цикл Карно для случая, когда две адиабаты цикла очень близки друг к другу, то количества тепла становятся бесконечно малыми и вместо (1.3) можно записать [c.18]

Процесс, протекающий без подвода и отвода теплоты, т. е. при отсутствии теплообмена тела с окружающей средой, называют адиабатным, а кривая этого процесса называется адиабатой. Для получения адиабатного процесса необходимым и обязательным условием является dq = О, и следовательно, <7=0. [c.95]

Выведем уравнение адиабаты. Из уравнений первого закона термодинамики при dq = О имеем [c.95]

При адиабатном процессе произведение давления па объем газа в степени k есть величина постоянная. Величину k называют показателем адиабаты. [c.96]

Из уравнения адиабаты следует, что [c.96]

Действительно из уравнения адиабаты (7-15) следует, что [c.98]

На рис. 7-6 видно, что, поскольку в уравнении адиабаты > 1, она на ру-диаграмме идет круче, чем изотерма. [c.98]

Поскольку уравнение политропы отличается от уравнения адиабаты только величиной показателя п, то, очевидно, все соотношения между основными параметрами могут быть представлены формулами, аналогичными адиабатному процессу [c.99]

Рассмотрим, как изменяется количество теплоты в политропных процессах (см. рис. 7-9). В адиабатном процессе теплота не подводится и не отводится. В изотермическом п = 1) и изобарном (п =0) процессах расширения и в изохорном процессе п = —оо) теплота подводится. Следовательно, все политропные процессы расширения, расположенные над адиабатой, в пределах /г > и > —оо, s, процессы сжатия при оо > и > fe, протекают с подводом тепла к рабочему телу. Политропные же процессы расширения при оо > > fe, а процессы сжатия при — оо< п <С k протекают с отводом тепла. [c.102]

Как графически изображаются на ри-диаграмме изохора, изобара, изотерма и адиабата [c.102]

Объяснить взаимное расположение изотермы и адиабаты на ри-диаграмме, проведенных из одной точки при расширении и при сжатии газа. [c.102]

Пример 7-4. 2 кг воздуха при начальном абсолютном давлении 10 бар и температуре 600° К расширяются по адиабате до конечного давления 1 бар. Определить конечный объем, конечную температуру, работу расширения. Показатель адиабаты для двухатомных газов fe = 1,4. [c.104]

Из уравнения адиабаты получаем [c.104]

Рабочее тело от начальной точки 1 расширяется по адиабате 1-4 без теплообмена с внешней средой, при этом температура Tj уменьшается до Тг- Затем следует дальнейшее расширение газа по изотерме [c.114]

Рассмотрим какой-либо произвольный обратимый цикл 1-2-3-4-1 (рис. 8-6). Разобьем такой цикл адиабатами на бесконечно боль-, шое количество элементарных циклов. Каж- [c.118]

Второе уравнение (9-6) представляет собой уравнение адиабаты. Если энтальпия известна, то данное уравнение позволяет простым дифференцированием I по р найти уравнение адиабаты. [c.142]

Доказать, пользуясь дифференциальными уравнениями для коэффициентов изотермического и адиабатного сжатия в частных производных, что адиабата проходит круче изотермы. [c.166]

Отсюда следует, что адиабата проходит всегда к 6. Доказать, что разность с ,—с = +р [c.167]

Уравнение Клапейрона — Клаузиуса для двухфазных систем можно вывести на основании второго закона термодинамики, применяя метод круговых процессов. Рассмотрим элементарный круговой процесс единицы массы вещества в ри-диаграмме. Пусть начальное состояние 1 кг вещества при давлении р изображается точкой А с удельным объемом Vi (рис. 11-5). В процессе АВ при постоянной температуре Т подводится теплота фазового превращения г, в результате чего в точке В получается пар с удельным объемом V2- Процесс Л В является изобарным и изотермическим одновременно. От точки В пар расширяется но адиабате ВС, при этом давление падает на dp, а температура на iir и в точке С температура становится равной Т — dT. От точки С нар сжимается при постоянной температуре Т — dT до точки D. Процесс D — изобарный и [c.179]

Поэтому все вертикальные прямые в /s-диаграмме представляют собой адиабаты. Область диаграммы, лежащая ниже изобары тройной точки, изображает различные состояния смеси пар + лед . [c.187]

Пример 12-4. Перегретый нар при давлении = 80 бар и температуре t = 500 С расширяется по адиабате до Рг = 0,1 бар. Определить по is-диаграмме конечное состояние пара, изменение внутренней энергии и внешнюю работу. [c.196]

Осуществим цикл Карно в обратном направлении. Рабочее тело с начальными параметрами точки а (рис. 3.6) расширяется адиабатно, совершая работу расширения за счет внутренней энергии, и охлаждается от температуры Т до температуры Ti. Дальнейшее расширение происходит по изотерме, и рабочее тело отбирает от нижнего источника с температурой Tq теплоту Далее газ подвергается сжатию сначала по адиабате, и его температура от Гг повышается до Ti, а затем — по изотерме (7 = onst). При этом рабочее тело отдает верхнему источнику с температурой Гi количество теплоты Qi. [c.25]

Максимальный секундный расход он-ределяется сосюянием газа на входе в сопло, величиной выходного сечения сопла Р ии и показателем адиабаты газа, т. е. его природой. [c.48]

Рис. 6. i. Изменении 1 , две с подводом теплоты при u = onst в зависимости от степени сжатия при различных значопиях показателя адиабаты k

Процессы, расположенные между адиабатой и изотермой, имеют отрицательную теплоемкость, так как знак dq и du в этих процессах различный. Поскольку du = dT, следовйтельно, знак у du соответствует знаку у df (da > О, dT O и du < О, dT <0). [c.102]

Для лучшего уяснения порядка осуществления данного цикла пред-ставим себе тепловую машину, цилиндр которой может быть по мере надобности как абсолютно теплопроводным, так и абсолютно нетеплопроводным. Пусть в первом положении поршня начальные параметры рабочего тела будут ри Vi, а температура Тi равна температуре теплоотдатчика. Если в этот момент цилиндр будет абсолютно теплопроводным и если его привести в соприкосновение с теп-лоотдатчиком бесконечно большой энергоемкости, сообщ,ив рабочему телу теплоту qy по изотерме 1-2, то газ расширится до точки 2 и совершит работу. Параметры хочки 2 — рр V2, T l- От точки 2 цилиндр должен быть абсолютно нетеплопро водным. Рабочее тело с температурой Ti, расширяясь по адиабате 2-3 до температуры теплоприемника Гг, совершит работу. Параметры точки 3— Рз, Vs, Т2- От точки 3 делаем цилиндр абсолютно теплопроводный. Сжимая рабочее тело по изотерме 3-4, одновременно отводим теплоту 2 в теплоприемник. В конце изотермического сжатия параметры рабочего тела будут 4, v , Т . Отточки 4 в абсолютно нетеплопроводном цилиндре адиабатным процессом сжатия 4-1 рабочее тело возвращается в первоначальное состояние. [c.112]

Адиабатный процесс. Адиабатпын процесс совершается без подвода и отвода теплоты, и энтропия рабочего тела при обратимом процессе остается постоянной величиной — s Ц onst. Поэтому на is- и Тх-диаграммах адиабаты изображаются вертикальными пр -ямыми (рис. 12-4, а, 12-4, б). При адиабатном расширении давление и температура пара уменьшаются перегретый пар переходит в сухой, а затем во влажный. Из условий постоянства энтропии возможно определение конечных параметров пара, если известны параметры начального и один параметр конечного состояний. [c.194]

Физика. Справочные материалы (1991) -- [ c.100 ]

Техническая термодинамика. Теплопередача (1988) -- [ c.48 ]

Физическая газодинамика реагирующих сред (1985) -- [ c.37 ]

Теплотехника (1986) -- [ c.73 ]

Техническая термодинамика Изд.3 (1979) -- [ c.11 ]

Теплотехнический справочник том 1 издание 2 (1975) -- [ c.274 ]

Термодинамика (1969) -- [ c.33 , c.42 ]

Лекции по гидроаэромеханике (1978) -- [ c.109 ]

Термодинамика (1970) -- [ c.97 , c.108 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...