Источники потока

При оценке погрешностей фотоэлектрической пирометрии было найдено, что имеются источники погрешностей, связанные со способа.ми взаимодействия оптической системы и источника. Погрешности этой категории исследовать довольно трудно, так как они часто являются результатом сложных комбинаций различных эффектов. Один из наиболее важных эффектов такого рода связан с размером наблюдаемого источника и распределением яркости за пределами геометрически наблюдаемой площади. Для объекта конечного размера, находящегося в плоскости источника, поток излучения, прошедший плоскость диафрагмы, из-за дифракции меньше потока, который должен иметь место в соответствии с геометрической оптикой. Чтобы эти потери свести к нулю, нужно было бы увеличить размер источника так, чтобы в отверстии диафрагмы он стягивал угол 2л стерадиан. Таким образом, если пирометр измеряет по очереди два источника с разными размерами, сравнение будет содержать погрешность, обусловленную дифракцией. Дополнительная погрешность возникает в результате рассеяния на линзах объектива или на зеркале. Она также будет зависеть от размера источника, так как рассеяние пропорционально освещенности элементов объектива. [c.379]

При трансформаторном типе связи в одной подсистеме включается зависимый источник разности потенциалов. Этот источник зависит от разности потенциалов на зависимом источнике потока, установленном в [c.85]

При г и р а т о р н о м типе связи в обеих физических подсистемах включаются зависимые источники одного вида либо типа разности потенциалов, либо типа потока. Источники разности потенциалов зависят от потока через источник в другой подсистеме (рис. 2.15, а), источники потока зависят от разности потенциалов на источнике в другой подсистеме (рис. 2.15,6). Такой вид связи характерен при взаимодействии механической и гидравлической или пневматической подсистем. [c.87]

Объясним сказанное. Пусть есть зависимый источник потока с компонентным уравнением где h — [c.136]

При этом компоненты газа, диффундирующие вследствие наличия градиента концентрации, перенося энтальпию, являются источниками потока энергии, который при определенных условиях может превысить поток теплоты за счет теплопроводности. Кроме переноса вещества, обусловленного переменной концентрацией, образуются диффузионные потоки, вызванные градиентами температур (термодиффузия) и давления (бародиффузия). Эти две составляющие диффузионного потока не имеют существенного значения, и поэтому при изучении теплопроводности в потоке газа, обтекающем тело, их не учитывают. Ионизацию воздуха при числах < 20 25 можно также не учитывать. [c.702]

Автоматическую поточную линию можно рассматривать как сложную систему обслуживающих устройств. В любой поточной линии нетрудно выделить систему из двух технологических агрегатов (двух станков, двух групп жестко связанных станков, двух групп параллельно работающих станков), не связанных жестко между собой, разделенных бункером или магазином-накопителем [2, 3, 5]. Бункер и транспортирующие устройства совместно со вторым технологическим агрегатом составляют систему обслуживания, причем в ней станок или группа станков выступают в роли обслуживающего устройства, а бункер (или магазин-накопитель) организует тот или иной порядок поступления требований (деталей) на обслуживание (дальнейшую обработку), т. е. создает определенную дисциплину очереди. Следовательно, первый из технологических агрегатов является источником потока требований на обслуживание, т. е. формирует вход в систему обслуживания. [c.168]

Технологический агрегат автоматической линии, являющийся источником потока требований на обслуживание, часто состоит из нескольких независимых параллельно работающих станков, выполняющих одинаковые операции обработки. В этих условиях определение закона распределения интервалов между последовательными прибытиями требований в обслуживающую систему [c.170]

Из (7) и (12) следует, что вдали от источника поток энергии излучения ( гр в элемент телесного угла, проинтегрированный по всем направлепия.м, равен [c.527]

Подобные эффекты можно наблюдать во всех случаях, когда поначалу существует избыток вакансий, а затем устанавливается равновесная концентрация их. Например, при быстром охлаждении поверхность служит местом стока, а при быстром нагреве— источником поток вакансий идет от поверхности в объем. [c.52]

ЧТО стационарное распределение, построенное с помощью гамильтониана и динамических переменных для данной системы, можно использовать только для получения уравнений баланса, определяющих средние потоки. Сам процесс установления стационарного состояния не может быть описан без учета взаимодействия рассматриваемой системы с другими системами, которые служат источниками потоков. [c.348]

Обозначим акустическую мощность источника поток поглощенной мощности Д/ , плотность акустической энергии объем помещения У. [c.350]

I) Источником потока можно взять насос обычного комнатною пылесоса или воздуходувку. [c.499]

Движение вихревых нитей. Мы уже видели (п. 13.10), что изолированный круговой вихрь не может перемещаться в жидкости, то же самое, следовательно, справедливо и в случае вихревой нити. Таким образом, если существует несколько вихревых нитей, то движение нити, расположенной в точке Р, совпадает с движением, которое создавали бы в точке Р остальные вихри, если бы вихрь в точке Р отсутствовал. Однако следует заметить, что общее движение жидкости может существовать не только вследствие наличия вихрей, но также вследствие наличия источников, потоков или других причин. Тогда скорость в точке Р будет равна сумме скорости, индуцированной другими вихрями, как только что было описано, и общей скорости жидкости в точке Р вследствие всех причин. [c.338]

Для измерения В необходимо только иметь источник, скорость излучения быстрых нейтронов которого постоянна и известна. Пусть она будет равна Камера деления заменяется этим источником, поток тепловых нейтронов выключается, и измеряется в том же самом блоке, используя те же самые детекторы. Тогда [c.200]

На плоскости комплексный потенциал (11.4.9) определяет течение, вызванное источником, поток которого искажен внесением в течение щели. Картина линий тока и направление скоростей на вспомогательной плоскости 2 и на плоскости показаны на рис. 131, 132. Критические точки течения на плоскости располагаются на стороне щели, обращенной к источнику, а на концах щели имеют место бесконечные скорости течения. Однако в природе при фильтрационных течениях не имеют места бесконечные скорости течения. Поэтому можно предполагать, что картина течения, изображенная на рис. 132, не имеет места в действительности, и кажется более вероятным, что в природе будет иметь место фильтрационное течение, вызванное источником и помещенной в его поток щелью, изображенное на рис. 133. Это течение будет характеризоваться тем, что на концах пластинки расположат критические Рис. 138 точки течения или критические точки на [c.304]

Если проскальзывание по границам зерен не сопровождается образованием зон стесненной деформации (невязки), источники потоков деформационных дефектов на границах зерен не возникают. Подобная картина наблюдается при структурной сверхпластичности. В этих условиях волны пластического течения распространяться не могут и вырождаются в локализованные вихри, что при структурной сверхпластичности проявляется в вихревом движении зерен друг относительно друга с непрерывной сменой соседей. Каждое движущееся зерно в условиях сверхпластичности представляет собой локализованный вихрь. [c.103]

Когда действуют оба источника, поток фотонов пропорционален (константа пропорциональности та же, что и раньше) величине [c.415]

Из асимптотического поведения (11.9) волновой функции видно, что если величина Si имеет полюс при к = ко — ikx, то существуют только расходящиеся сферические волны, т. е. мы имеем источник потока. Конечно, энергия является комплексной величиной, и поэтому представить себе этот источник физически невозможно в самом деле, волновая функция источника на бесконечности экспоненциально растет. Резонансные явления обусловлены тем, что при (физически возможной) действительной энергии ky2 i мы находимся вблизи ситуации с источником, и следует ожидать поэтому, что в данной области волновая функция особенно чувствительна к малым изменениям энергии. Конечно, выражение (11.61) говорит о том, что при к = ко iky мы находимся вблизи нуля величины Si, где волновая функция содержит только сходящиеся волны. Но при г —> оо она тоже экспоненциально растет, увеличивая тем самым чувствительность волны к малым изменениям энергии вблизи ко. [c.296]

Это свойство используется при построении формулы Пуассона, решающей задачу Коши (задачу с начальными условиями) для уравнения (29.1). Пусть произвольная точка, с которой совместим начало координат г = О, обыкновенная, т. е. в ней нет источника. Поток через окружающую ее сферу исчезает, когда радиус сферы стремится к нулю [c.161]

Из гл. 1 известно, что в точно критической системе без источников поток для больших времен не зависит от времени и пропорционален основному распределению потока Фд (г, й, Е), амплитуда которого А является функцией начальных параметров нейтрона Гд, йд, Е . Таким образом, если время велико, то можно записать для больших tf [c.210]

Рассмотрим систему волн, на пути которых находится непроницаемая преграда, например волнолом. Часть падающих на преграду волн отразится, или разрушится или то и другое вместе, тогда как часть, двигаясь мимо конца преграждающей поверхности, будет служить источником потока энергии за преграду, т. е. в направлении, по-существу, параллельном гребням волн. Конец волны будет действовать отчасти как потенциальный источник, и волна за волноломом будет распространяться приблизительно круговой дугой с амплитудой, убывающей экспоненциально вдоль этой дуги. То же самое происходит с отраженной частью волны. Это значительно усложняет физическую картину, так как часть волновой энергии, связанная с радиальной волной, генерируемой на конце отраженной волны, будет проникать внутрь гавани. Две системы волн — цилиндрическая и радиальная — то усиливают, то гасят друг друга, что приводит к образованию нерегулярности высоты волн в гавани. Это физическое явление известно под названием дифракции . [c.110]

Эмиссия электронов катодом и объемная ионизация газов являются основными источниками потоков заряженных частиц, обусловливающих устойчивое горение сварочной дуги. [c.44]

Представим себе пространство неограниченной пористой среды, поровый объем которой заполнен некоторой жидкостью или газом. Представим далее, что в пористой среде находится точечный сток или источник. Поток жидкости в данном случае будет сферически-радиальным направления векторов скоростей фильтрации во всех точках среды сходятся в стоке или в источнике (см. 3 и 4 главы IV). [c.214]

В [3] получено решение уравнений Навье-Стокса для осесимметричной струи без закрутки, возникающей в безграничном пространстве, заполненном несжимаемой жидкостью, если туда поместить точечный источник потока импульса. Это решение относится к классу пространственных конических автомодельных течений. При больших числах Рейнольдса данная задача решена в приближении пограничного слоя [1]. Также представляется интересным случай истечения струи из малого отверстия в вершине конуса. При этом на конусе ставится условие прилипания. В частном случае получается решение задачи о струе, бьющей из малого отверстия в плоской стенке, нормально к последней. Эта задача обсуждается в [4], где указывается, что течение не описывается автомодельным решением в целом, а лишь по отдельности в приосевом пограничном слое и в основной области течения с неизбежным разрывом между ними. При этом в основной области течения задача сводится к задаче о линии стоков, которая моделирует эжекцию струи. Таким образом, непосредственное сращивание главных членов разложения в приосевом пограничном слое и в основной области течения невозможно. Это обстоятельство по мнению авторов [4] является парадоксальным. В действительности это связано с отсутствием области перекрытия этих двух асимптотических разложений. [c.33]

Рассмотрим стационарное осесимметричное течение вязкой несжимаемой жидкости под действием точечного источника потока импульса У. Введем цилиндрическую сис- [c.33]

Заключение. Рассмотрено стационарное осесимметричное течение вязкой несжимаемой жидкости под действием точечного источника потока импульса, расположенного на плоскости. Показано, что при больших числах Рейнольдса течение описывается системой асимптотических разложений, сращивание которых в главных членах требует рассмотрения трех характерных областей, в которых г/г последовательно принимает значения порядка Re, Re" , 1. Течение во всех областях является вязким. В первой области, приосевом пограничном слое, решение соответствует решению Шлихтинга [1]. В третьей области, где r/z = 0(1), задача соответствует задаче о линии стоков, которая была решена в [2]. Но непосредственное сращивание главных членов разложения в этих областях невозможно. Введение промежуточной области позволяет получить автомодельное решение во всей области течения. [c.36]

Посты для ручной и механизированной сварки металлов и установки для автоматизированной сварки плавлением содержат оборудова]гие, обеспечивающее питание источника сварочной теплоты — электрической дуги, шлаково ванны, электронного или светового луча и т. п. сварочный манипулятор, предназначенный для закрепления и перемещения детали нри сварке, и оборудование, обеспечивающее необходимую защиту свариваемого металла от окисления и загрязнения с помощью флюса, потока или атмосферы защитного газа или вакуума. [c.123]

На рис. 14.4 показаны сплошной линией /—/, штриховой линией //—// и штрихпунктирной линией ///—III три потока энергии от общего источника энергии, производящего работу Лд. Работа Лд может быть представлена как сумма [c.312]

Так как рассматриваемая система содержит только один источник теплоты (окружающую среду с неизменной температурой То), то равновесный процесс можно представить себе либо при отсутствии теплообмена между потоком и сре- [c.54]

Если в тепловой аппарат, производящий полезную работу /тех, входит поток рабочего тела с параметрами р[, Гi и подводится теплота q от источника с температурой Г ст, а из аппарата выходит поток рабочего тела с параметрами Pi, Ti, то потеря работоспособности составит [c.55]

Граф эквивалентной схемы изображен на рис. 3.4,6. Направления неременных типа потока в ветвях задаем произвольно (кроме источников потока). Если заданное и истинное направления пе совпадают, то получим значения переменных типа потока со знаком минус. Дерево графа выделено жирными линиями. В обобщенном методе дерево выбирается произвольным, т. е. не обязательно нормальным. [c.116]

Источником потока электронов в электроннолучевой установке (рис. 69) является электронная пушка . Катод, изготовленный из тугоплавкового металла, разогревается до температуры, достаточной для термоэмиссии электронов. Попадая в электрическое поле, электроны разгоняются. Для достижения необходимой скорости по тока электронов в установке поддерживается глубокий вакуум (10 —/ г. ст.,или 1,3 10 5—1,3- Ю- н/лг ). Для фокусировки потока электронов используется система электромагнитных линз. Сфокусированный электронный поток разогревает переплавляемый металл до высоких температур (3500—4000°С). Металл плавится н стекает в водоохлаждаемый кристаллизатор. [c.315]

Электронной лампой называется устройство, состоящее из нескольких электродов, заключённых в стеклянный или металлический баллон, в котором воздух разрежен до ма.юго давления. В каждой электронной лампе один из её электродов является источником потока электронов, возникающего вс.тсдствие нагревания этого электрода он имеет форму тонкой проволоки (нити) и носит название катода. Процесс выделения электронов называется термоэлектрон-н о й э м и с с и е й. [c.799]

Рассмотрим перенос нейтронов в среде, ограниченной выпуклой поверхностью. В этом разделе удобно поставить граничные условия, определяющие поток входящих нейтронов, а не отсутствие возвращающихся извне нейтронов, как это было сделано в предыдущих разделах. Пусть для случая а Ql (г, й) означает источник не 1тронов, Ф1 (г, й) — поток нейтронов граничные условия заданы Фвх,1 (г, й), где г относится к точкам на поверхности, а й таково, что п й < О (п — единичный вектор в направлении внешней нормали к поверхности (см. разд. 1.1.4)). Аналогично для случая Ь источник, поток и гра- [c.84]

В качестве источника потока частиц 1 использовали медицинские песочньге часы, у которых удален один из сосудов, чтобы песок мог свободно высыпаться на конец образца 2 в виде тонкой узкой и длинной пластины. Эта пластина у другого конца прижималась к преобразователю 3, закрепленному в корпусе 4 предусилителя. Корпус крепился к стойке лабораторного штатива 5. Сигналы предусилителя усиливались и фильтровались в блоке 6 для выделения составляющих, соответствующих собственной частоте преобразователя. Средне-квадратическое значение (уровень) выходного напряжения измеряли с помощью милливольтметра переменного тока 7. Сборник 8 служит для сбора песка с целью его повторного использования. [c.106]

ЗАТУХАНИЕ ЗВУКА, уменьшение амплитуды и, следовательно, интенсивности звук, волны по мере её распространения. 3. 3. обусловлено неск. причинами 1) т. н. расхождением волны, связанным с тем, что на больших расстояниях от источника поток излучаемой звук, энергии по мере распространения распределяется на всё увеличивающуюся волн, цоверх- [c.196]

Эксергетический и термический коэффициенты полезного действия позволяют оценивать термодинамическое совершенство протекающих в тепловом аппарате процессов с разных сторон. Термический КПД, а также связанный с ним метод теи1ловых балансов позволяют проследить за потоками теплоты, в частности рассчитать, какое количество теплоты превращается в том или ином аппарате в работу, а какое выбрасывается с неиспользованным (например, отдается холодному источнику). Потенциал этой сбрасываемой теплоты, ее способность еще совершить какую-либо полезную работу метод тепловых балансов не рассматривает. [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...