Источник в равномерном потоке

Источник в равномерном потоке. Рассмотрим комбинацию источника мощности т, расположенного в начале координат, и равномерного потока [c.198]

Источник в равномерном потоке. Если мы поместим источник равномерный поток, то получим (рис. 292) [c.432]

ИСТОЧНИК В РАВНОМЕРНОМ ПОТОКЕ. [c.22]

Если в равномерном потоке газа точка А (рис. 1.58) является источником малых возмущений (малых изменений плотности и давления), то эти возмущения в виде слабой волны распространяются в потоке. В зависимости от скорости потока фронты волн возмущения могут занимать одно из положений, показанных на рис. 1.58. В дозвуковом течении (рис. 1.58, а) фронты волн возмущения представляют собой окружности радиусом г = ах, смещаемые вниз по течению на расстояние их, где X — время с момента возникновения возмущения. [c.69]

Мы видим, что линии тока симметричны относительно оси х, через которую нет потока жидкости. Разветвляющаяся линия тока проходит через критическую точку А и делит поток на две части. Следовательно, можно предположить, что эта кривая заменена твердой стенкой. Тогда функция тока (1) задает возмущение в равномерном потоке, обусловленное присутствием этой стенки источник расположен вне жидкости, и, таким образом, мы получили представление действительного движения жидкости. [c.198]

Источник и сток в равномерном потоке. Пусть имеется источник мощности т в точке А (а, 0), сток мощности т в точке В — а, 0) и равномерный поток скорости и, параллельный действительной оси. Интересен случай, когда поток направлен от источника к стоку, т. е. в направлении отрицательных значений х. [c.201]

Существенная разница между дозвуковыми и сверхзвуковыми потоками обнаруживается особенно наглядно при рассмотрении точечного источника возмущения давления в потоке. В равномерном потоке газа мгновенное возмущение давления, исходящее из точки А (рис. 210), распространяется в виде шаровой волны, центр которой перемещается со скоростью течения. Длительное возмущение давления в точке А, производимое, например, маленьким препятствием в этой точке, можно рассматривать как последовательность мгновенных возмущений. Если скорость течения ги меньше скорости звука с, то распространение возмущения, вызванного препятствием, происходит во всех направлениях, правда, в разных направлениях по-разному. Если же скорость течения больше скорости звука, то все шаровые волны, исходящие из препятствия, заполняют только конус, расходящийся вниз по течению и имеющий свою вершину в точке А (рис. 211). Пространство перед конусом остается совершенно свободным от влияния источника возмущения. [c.352]

ИСТОЧНИК И СТОК в РАВНОМЕРНОМ ПОТОКЕ. [c.25]

Комбинация источника и равномерного потока дает твердую стенку, уходящую по одному направлению в бесконечность комбинируя источник и сток равной мощности, можно получить эту стенку в виде замкнутой кривой. Возьмем начало координат посредине между источником Л истоком Ла за ось X примем прямую ЛИх- Функция тока в точке Р для комбинации источника и стока будет [c.25]

Уравнение энергии. Выведем дифференциальное уравнение, описывающее температурное поле в движущейся жидкости. Полагаем, что жидкость однородна и изотропна, ее физические параметры постоянны, внутренние источники теплоты равномерно распределены во всем объеме жидкости. Под внутренними источниками теплоты понимают тепловыделения внутри тела (выделение теплоты в результате химических реакций, при прохождении электрического тока и т. д.), которые характеризуются объемной плотностью тепловыделения — тепловым потоком, отнесенным к единице объема и выражаемым в ваттах на кубический метр (Вт/м ). [c.152]

В 3 и 6 были рассмотрены идеальные процессы. На практике при движении жидкостей или газов в каналах проявляется влияние свойства вязкости и внешних по отношению к потоку сил трения на стенках канала. Это влияние сильно возрастает для длинных каналов, в связи с этим характерно стремление делать короткие сопла. С другой стороны, при очень коротких соплах сильно нарушается равномерность распределения скоростей, возникают резко выраженные неравномерные пространственные движения с возможными отрывами потока от стенок и появлением карманов с противотоками. Не только основные размеры и соответствующий градиент давления, но и форма контуров канала оказывают большое влияние на распределение скоростей внутри канала. Необходимо также учитывать шероховатость стенок канала и в некоторых случаях тепловые потоки сквозь их стенки (например, в соплах ракетных двигателей движущийся газ имеет температуру порядка 3000° К). В сверхзвуковых потоках основным источником потерь и неравномерностей могут являться скачки уплотнения. Внутри сопла такие скачки могут образовываться в зависимости от некоторых геометрических свойств контура канала и независимо от формы канала на нерасчетных режимах истечения (см. 6). В связи с этим в значениях средних по сечению характеристик потока в сопле могут наблюдаться отклонения от значений, рассчитанных но идеальной теории, изложенной в 3 и 6. [c.93]

Рассматриваемая задача встречается в ряде случаев, связанных с экспериментальным изучением теплоотдачи при больших тепловых потоках или с расчетом тепловыделяющих элементов. Задача предполагается стационарной и одноразмерной — температура меняется лишь по толщине пластины и не меняется по поверхности. Внутренние источники тепла равномерно распределены по объему пластины, их удельная мощность Qo является функцией температуры. Коэффициент теплопроводности i также является функцией температуры. Нужно найти распределение температур по толщине пластины, максимальную температуру и координату максимума. [c.64]

Определение я производится при следующих допущениях 1) тепловые источники расположены равномерно по толщине стенки трубы (при максимальном имеющем место в опытах перепаде температур в стенке 2 К неравномерность тепловыделения по толщине из-за изменения омического сопротивления не превышает 0,2 %) перетечки тепла вдоль оси трубы и по ее периметру отсутствуют (т. е. рассматривается одномерная задача) этими перетечками по сравнению с радиальным тепловым потоком можно пренебречь, так как изменение по длине пучка близко к линейному = [c.184]

С. т. газа имеет ряд качеств, отличий от дозвуковых течений. Т. к. слабое возмущение в газе распространяется со скоростью звука, то влияние слабого изменения давления, вызываемого помещённым в равномерный сверхзвуковой поток источником возмущений (напр., телом), не может распространяться вверх ш потоку, а сносится вниз по потоку со скоростью к > в, оставаясь внутри т. н. конуса возмущений OD или конуса Маха (рис. 1). В свою очередь, на данную точку [c.428]

Функция Грина для шара, определенная в 1 данной главы, служит решением для единичного мгновенного точечного источника в шаре (см. 16 этой главы). Решение, которое приводится здесь для мгновенного шарового поверхностного источника, можно получить путем интегрирования (16.8) настоящей главы по источникам, равномерно распределенным по сфере. Однако задачи, в которых рассматривается радиальный тепловой поток, настолько важны, что нам представляется целесообразным вывести решение непосредственно, в частности при помош,и метода, соответствующего методу, изложенному в 2 для мгновенного плоского источника. Аналогичное замечание справедливо и для решений, приведенных в 8 этой главы. [c.359]

В радиометрических измерениях различают два вида источников точечные источники и протяженные источники. Точечный источник излучает равномерно, и интенсивность излучения не зависит от угла. Но поскольку на самом деле точечных источников нет, требуется удовлетворительная приближенная модель. Мы будем считать источник точечным, если его размеры не превышают 10% расстояния между источником и приемником и если он излучает одинаковый поток во всех направлениях. [c.112]

Покажем, что этот потенциал задает равномерный поток в бесконечности и источники мощности /П , т% в точках z—0, z==Zo- [c.197]

Пусть в точке А имеется источник мощности т, а в точке В -сток мощности —т. Пусть равномерный поток со скоростью U направлен по ВА. Найти критические точки и доказать, что они лежат на линии АВ или на перпендикуляре к ней, проведенном в ее середине, в зависимости от величины скорости потока. Провести н каждом случае линии тока. [c.218]

Теперь рассмотрим комплексный потенциал. Равномерный поток в плоскости 2 можно получить, поместив источник в точке О и одинаковый по мощности сток в точке А . Таким образом, в плоскости мы должны также иметь источник и сток в соответствующих точках, так что в этой плоскости также будет равномерный поток, скорость которого пусть будет V. Следовательно, о) = У , поэтому [c.263]

Твердые тела Рэнкина. Если мы скомбинируем равные по мощности источник и сток из п. 15.26 с равномерным потоком скорости V, направленным в отрицательную сторону оси х, то получим следующую функцию тока [c.436]

Обтекание двух и более препятствий. С помощью функции равномерный поток со скоростью и в канале шириной 2л преобразуется в поток от источника напряжением II в начале координат плоскости т. е. [c.179]

Хорошее соответствие экспериментальных данных с зависимостью (4.55) (см. рис. 4.11) свидетельствует о достаточно то шом определении параметров нормального распределения на основании опьггаых данных по описанной методике, поскольку зависимости (4.43) и (4.55) являются частными решениями уравнения, описывающего диффузию тепла от тдчеч-ного источника в равномерном потоке. Эти условия реализуются для гомогенизированной модели течения [13] учитывая, [c.115]

Так, например, Бауэр ) предложил рассматривать течение от источника в равномерном потоке, т. е. обтекание так называемого полутела [62, 15.23], как некоторое приближение к бесконечному кавитационному течению за движущейся сферой (см. п. 10). Однако с точки зрения асимптотической теории Ле-.винсона (п. 5) лучшее приближение достигается, при обтекании распределенных источников постоянной интенсивности, расположенных на положительной оси х. Этот случай, как известно, соответствует параболической каверне [62, 15.20]. С помощью известных формул [c.290]

Рассмотрим законы распространения импульса давления, созданного в сжимаемой жидкости. Если жидкость находится в состоянии нокоя, то имиульс давления распространятся равномерно со скоростью звука во всех направлениях, так что поверхность, которую достигает результат импульса в любой момент времени, является сферической. Однако если иредноложить, что источник импульса расположен в равномерном потоке, то импульс будет переносить ноток, и в то же время он будет распространяться относительно потока со скоростью звука. Следовательно, результирующее распрострапепие больгне не симметрично оно быстрее в направлении потока и медленнее против потока. Если скорость потока равна скорости звука, то, по-видимому, резуль- [c.112]

Потенциалы скорости, соответствующие движению предметов относительно окружающей жидкости, могут быть образованы введением особенностей в поле, представляющее поток ненару-щенного характера. Наиболее распространена техника введения источников, стоков, диполей и вихрей в относительно простые общие потоки. Например, обтекание шара в безграничном поле (рис. 28) может быть получено путем введения диполя в равномерный поток, причем ось диполя направляется по течению. Для равномерного потока со скоростью U в направлении положительной оси 2 функции потенциала и тока в обозначениях сферической системы координат составляют [c.90]

С другой стороны, известно ), что поле скорости, индуцированное движуи имся удлиненным эллипсоидом вращения, оказывается полем источников, распределенных между фокусами ( /,0) с линейно изменяющейся интенсивностью т ) = = —Поскольку длинные каверны являются почти эллипсоидальными (см. п. 6), то наложение этого распределения источников на равномерный поток дает приближенное представление о течении вокруг длинной конечной каверны в виде течения Рэнкина. [c.291]

Докажем полученную нами теорему об импульсе источника в равномерном течении еще одним способом, который нам пригодится для дальнейшего рассмотрения вопроса о сопротивлении, Для доказательства пригодна вообще любая контрольная позерхносгы концентрический шар, две бесконечные плоскости впереди и сзади исючника и т. д. Мы выберем цилиндр, ось которого параллельна направлению течения в бесконечности, а основания расположены далеко впереди и позади 1Сточника. Для того чтобы найти силу, которая передается через контрольную поверхность в направлении оси цилиндра, необходимо, на основании сказанного в № 100 первого тома, составить выражения для потока импульсов и интеграла сил давления. Давления на боковую поверхность не дают составляющей в рассматриваемом направлении, так как они к нему перпендикулярны. Давления на основания приводятся к разности давлений в направлении течения (повышенное давление спереди и пониженное давление сзади). Однако, если основания цилиндра отодвинуть в беско-нечн )сть, то эта разность давлений исчезнет, так как она обратно пропорциональна квадрату расстояния от источника следовательно, интеграл давления по основаниям цилиндров в пределе тоже дает нуль По этой же причине исчезает в пределе также составляющая импульса, даваемая основаниями цилиндра. Следовательно, остается только составляющая импульса, даваемая боковой поверхностью цилиндра и определением которой мы сейчас займемся. Жидкость, выходящая из источников, вытекает наружу как раз через эту часть контрольной поверхности. Рассмотрим на фиг. 74 сначала два одинаковые элемента боковой поверх- [c.138]

Теперь мы можем дать картину обтекания внешнего тупого угла. Пусть в некоторой точке С стенка поворачивает, образуя с первоначальным направлением угол о (фпг. 48). При сверхзвуковом обтекапип внешнего тупого у1 ла ЛСВ газ расширяется, ибо область, занятая газом, увеличивается ири расширении газ ускоряется. Вдоль участка стенки АС скорость газа постоянна. Угловая точка С при обтекании её газом является препятствием, которое служит источником возникновения слабых возмущений в газовом потоке. Эти возмущения, как было показано, распространяются в равномерном потоке по прямой линии — характеристике СК, которая отделяет невозмущённый газовый поток от возмущённого. Вдоль участка стенки СВ скорость газа снова принимает постоянное [c.109]

С точки зрения энергетич. соотношений образование интерференц. максимумов и минимумов означает иере-раснроделеиио потока энергии в пространстве — если, напр., отд. источники изотропны (равномерно излучают во все стороны), то неск. таких источников дают уже более сложную изрезанную диаграмму паиравлен- [c.163]

Теорема Лагалли. Рассмотрим равномерный поток и источник комплексный потенциал для потока с компонентами скорости (— /, —V) в бесконечности и при наличии источника мощности т в точке г = а имеет вид [c.209]

Показать, что если равномерный поток, параллельный оси у, скомбинировать с двумя источниками, то обязательно существуют две точки, в которых скорость обращается иуаь. [c.217]

Дирижаблеобразные формы. Рассмотрим совместно равномерный поток в положительном направлении оси х, точечный источник мощности [c.434]

Когда источник и сток расположены в разных точках, тогда поверхность потока, окружающая жидкость с этими особенностями, имеет скорее овальную, чем сферическую форму эта общая группа тел известна под названием твердых тел Ренкина. Однако диапазон кривизны, которая может быть воспроизведена простыми источниками, ограничен, так что менее округленные формы доллсны быть образованы линейным или поверхностным распределением источников или диполей. Например, приемлемое приближение дирижабля или корпуса подводной лодки может быть получено объединением равномерного потока с точечным источником и стоками, распределенными вдоль оси непосредственно вниз по течению от источника. Для данной конфигурации хорошо подходит цилиндрическая система координат, а функция тока для объединенного потока получается путем сложения их для равномерного двилсения со скоростью и в направлении оси г, для источника напрял<енкем М в точке возбуждения и для стоков равного напрялсения, распределенных на расстоянии I от точки возбуждения вдоль оси л" [c.91]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...